关于“安培力是洛伦兹力的宏观表现”的教法探讨
关于“安培力与洛伦兹力关系”的一点教学建议
关于“安培力与洛伦兹力关系”的一点教学建议作者：张传军来源：《新课程·教研版》2010年第07期在现行高中物理教材中，洛伦兹力公式是从安培力公式推导出来的，推导的依据是“安培力F安可以看作是作用在每个运动电荷上的洛伦兹力F洛的合力”。
笔者在教学中发现，利用特殊情况(导体棒静止)下，安培力与洛伦兹力的特殊关系来推导公式，虽然简单、快捷，容易让学生接受，但也容易导致学生认识上的片面性。
不少学生以为安培力就是洛伦兹力的合力，从合力与分力等效的角度去类推安培力与洛伦兹力做功的因果关系，既然安培力是洛伦兹力的合力，安培力能够做功，那么洛伦兹力也可以做功。
从而对洛伦兹力总不做功的结论产生怀疑。
如何防止和纠正学生对洛伦兹力与安培力关系的片面认识，消除学生对洛伦兹力总不做功的疑惑呢?我认为教师在讲授课本上这部分内容时，还需要适时地作如下的补充和拓展。
一、安培力是否是洛伦兹力的合力如图1，当金属棒ab固定不动时，自由电子沿金属棒定向移动，洛伦兹力恰好与ab垂直，此时安培力F安等于每个定向运动的电子所受的洛伦兹力，洛的合力。
若ab可以自由滑动，安培力会使它向右运动，ab中的自由电子就参与了两个分运动——垂直于曲的运动和平行ab的定向移动。
设稳定时，电子定向移动的速度和金属棒向右的速度分别是v1、v2自由电子的速度v不再是定向移动的速度v1，而是v1与v2的矢量和，F洛不再与ab垂直，而是跟合速度v垂直(如图2)，安培力也就不再是每个运动电子所受洛伦兹力的合力了。
从分运动的角度看，F洛对应着与两个分速度v1、v2分别垂直的两个分力f1、f2安培力的方向跟导体棒垂直，与其中的f1的方向相同，大小等于每个电子由于定向移动所受的洛伦兹力的总和。
所以，一般情况下，安培力是导体中每个运动电荷所受洛伦兹力的合力在跟导体垂直方向上的一个分力；只有当导体静止不动时，安培力才等于每个运动电荷所受洛伦兹力的合力。
二、安培力能够做功，洛伦兹力是否也能对电荷做功孤立的带电粒子或带电微粒在磁场中运动时，无论其是否还受除洛伦兹力以外的其他力，也无论其运动轨迹是直线、圆，还是任意的曲线，洛伦兹力总跟速度垂直，因此，洛伦兹力总不做功。
学安培力与洛伦兹力洛伦兹力课件
电流，L为导线长度）进行计算。
洛伦兹力
洛伦兹力的定义
洛伦兹力是指带电粒子在磁场中受到的力，其大小与带电粒子的电荷量和磁感应强度成正 比，方向与电荷量和磁场垂直。
洛伦兹力的应用
洛伦兹力在粒子加速器、核磁共振、电子显微镜等领域有着广泛的应用，如粒子加速器利 用磁场将带电粒子加速到高能状态。
洛伦兹力的计算公式
洛伦兹力是带电粒子在磁场中受到的力，可以改变带电粒 子的运动轨迹
04
安培力与洛伦兹力的实验
安培力课件
总结词
详细介绍安培力的基本概念、方向判定和大小计算方法。
详细描述
该课件通过图文并茂的方式，展示安培力的基本概念、方向 判定和大小计算方法，同时结合实验演示，帮助学生深入理 解安培力的相关知识。
洛伦兹力课件
洛伦兹力的大小可以通过公式F=qvB（其中q为电荷量，v为速度，B为磁感应强度）进行 计算。
THANKS
谢则，垂直于电荷的速度和磁场的方向
大小关系
1
当B和I一定时，安培力与L成正比，而洛伦兹力 与q和v的乘积成正比
2
当B和L一定时，安培力与I成正比，而洛伦兹力 与q和v的乘积成正比
3
当B和v一定时，安培力与L成正比，而洛伦兹力 与q和I的乘积成正比
作用效果
安培力是通电导线在磁场中受到的力，可以改变导线的运 动状态
02
洛伦兹力
洛伦兹力公式
洛伦兹力公式是磁场对带电粒子作用力的表达式，其计算 公式为F=qvBsinθ，其中q为带电粒子的电荷量，v为带电 粒子的速度，B为磁感应强度，θ为磁场方向与速度方向的 夹角。
当带电粒子的速度方向与磁场方向平行时，洛伦兹力为零 ；当带电粒子的速度方向与磁场方向垂直时，洛伦兹力最 大，此时为F=qvB。
公开课洛伦兹力教案
5.5探究洛伦兹力第一课时知识与技能目标1、通过实验探究，认识洛伦兹力，会判断洛伦兹力的方向；2、理解洛伦兹力的推导过程，会计算洛伦兹力的大小。
过程与方法观察实验现象，思考总结洛伦兹力的左手定则；理论推导→洛伦兹力的大小情感态度价值观让学生亲身感受物理科学探究活动，理论推导学习物理。
教学过程让学生观察多媒体中有趣的极光现象（磁场对电粒子作用形成）地球：大磁体太空存在一些高速带电粒子复习：学习安培力：磁场对电流的作用电流：定向移动的电荷形成思考：“磁场对电流的安培力”与“磁场对自其中运动电荷的作用力”之间的关系？引出洛伦兹力洛f （N ）洛伦兹力 {方向大小洛f本节课从“方向”和“大小”两个方面认识洛伦兹力。
一、洛伦兹力的方向观察实验，回答课本117116-P 三个问题。
（1）、无磁场时：径迹为直线（2）、加磁场时：电子束偏转（3）、调换磁场方向：电子束偏转方向改变学生思考：由以上能得到什么结论？安培力：左手定则→⊥⊥B F ,I F 洛伦兹力B f f f ⊥⊥洛洛洛，：ν（能否用左手定则判断？）学生根据安培力的左手定则总结洛伦兹力的左手定则。
洛伦兹力的方向符合左手定则：——伸开左手，使大拇指跟其余四指垂直，且处于同一平面内，把手放入磁场中，磁感线穿过手心（保证磁感线与大拇指垂直），四指指向正电荷运动的方向，那么，拇指所指的方向就是正电荷所受洛伦兹力的方向．对于负电荷呢？练习：刚才实验（电子束所受到洛伦兹力的方向）二、洛伦兹力的大小（V ⊥B ）学生讨论完成理论推导设：导线内单位体积内的电荷数为n ，每个电荷的电量为q ，电荷定向运动的速度为v ，阴影部分导线内电荷数为N导线中的电流：nqsv I =所受到的安培力：BnqsvL BIL F ==运动电荷的总数：nsL N = 单个运动电荷所受到的作用力：qvB N F f ==洛伦兹力的大小：qvB f =洛 讨论：当B v ⊥时，qvB f =洛当B //v 时，0=洛f当v 与B 的夹角θ时，θsin qvB f =洛回头来想想：BIL F qvB f ==与洛的关系1、安培力是洛伦兹力的宏观表现2、洛伦兹力是安培力的微观本质随堂练习：导学案第2题审题分析：从题目读出题眼：带电粒子沿直线运动从图知：在此空间存在着电场和磁场→即存在电场力和洛伦兹力由以上可知：要求洛伦兹力和电场力处于二力平衡所以列方程：qvB qE = 解得B Ev = （只与电场强度和磁感应强度有关）作业：课本120P 1、2。
安培力和洛伦兹力经典教案
金牌教练助力一生学科教师辅导教案中小学1对1课外辅导专家优学教育学科教师辅导教案讲义编号lch—tzy002学员编号：年级：高二课时数：1学员姓名：田振宇辅导科目：物理学科教师：李晨辉课题安培力、洛伦兹力授课日期及时段2012-12教学目的1.掌握安培力做功的解题思路2.掌握电荷在磁场中做圆周运动的解题思路3.了解电荷在复合场中的运动教学内容一1、安培力、安培力作用下的物体平衡：（1）有安培力参与的物体平衡，此平衡与前面所讲的物体平衡一样，也是利用物体平等条件解题，其中安培力是众多受力中的一个。
（2）与闭合电路欧姆定律相结合的题目。
主要应用：①全电路欧姆定律；②安培力求解公式F＝BIL；③物体平衡条件。
（3）在安培力作用下的物体平衡的解题步骤和前面我们学习的共点力平衡相似，一般也是先进行受力分析，再根据共点力平衡的条件列出平衡方程。
其中重要的是在受力分析过程中不要漏掉了安培力。
安培力作为通电导线所受的外力参与受力分析，产生了通电导体在磁场中的平衡、加速及做功问题，这类问题与力学知识联系很紧，解题时，把安培力等同于重力、弹力、摩擦力等性质力例1如图7，在匀强磁场中放有下列各种形状的通电导线，电流强度为I，磁感应强度为B，求各导线所受到的安培力。
中小学1对1课外辅导专家例2.如右图所示，通电直导线ab质量为m、长为l水平地放置在倾角为的光滑斜面下，通过图示方向的电流，电流强度为I，要求导线ab静止在斜面上。
（1）若磁场的方向竖直向上，则磁感应强度为多大？（2）若要求磁感应强度最小，则磁感应强度如何？例3一根通有电流I的直铜棒用软导线挂在如图4所示匀强磁场中，此时悬线中的张力大于零而小于铜棒的重力．欲使悬线中拉力为零，可采用的方法有A．适当增大电流，方向不变B．适当减小电流，并使它反向C．电流大小、方向不变，适当增强磁场D．使原电流反向，并适当减弱磁场例4如图所示，两平行金属导轨间的距离L=0.40 m，金属导轨所在的平面与水平面夹角θ=37°，在导轨所在平面内，分布着磁感应强度B=0.50 T、方向垂直于导轨所在平面的匀强磁场．金属导轨的一端接有电动势E=4.5 V、内阻r=0.50 Ω的直流电源．现把一个质量m=0.040 kg的导体棒ab放在金属导轨上，导体棒恰好静止．导体棒与金属导轨垂直、且接触良好，导体棒与金属导轨接图14触的两点间的电阻R0＝2.5 Ω,金属导轨电阻不计，g取10 m/s2．已知sin 37°=0.60，cos 37°=0.80，求：（1）通过导体棒的电流；（2）导体棒受到的安培力大小；（3）导体棒受到的摩擦力二、洛仑兹力：磁场对运动电荷的作用力——洛伦兹力电荷的定向移动形成电流，磁场对电流的作用力是对运动电荷作用力的宏观表现。
浅析安培力和洛伦兹力
引言洛伦兹力和安培力是电磁学中的两个基本概念，洛伦兹力与安培力之间的关系是学习的重点也是难点。
我们知道运动的电荷在磁场中受到的磁场力就是洛伦兹力，电荷的定向运动就会形成电流，而通电导线在磁场中受到的磁场力就是安培力,那么洛伦兹力和安培力之间就必然存在某种联系。
许多“物理学”和“电磁学”书中大都对它们之间的关系做了或多或少的论述,认为载流体在磁场中受到安培力的原因是：由于形成电流的所有定向运动的自由电子，在磁场中都受到洛伦兹力而做侧向漂移运动，不断与晶格碰撞，将动量传递给导体晶格，因而导体便受到了安培力。
有的书中还认为安培力是载流体中做定向运动的载流子在磁场中受到的洛伦兹力的叠加。
那么洛伦兹力与安培力之间倒底有什么关系呢？既然安培力是洛伦兹力的叠加，那么为什么安培力做功而洛伦兹力不做功呢？安培力的微观机制是什么呢？本文将以通电金属棒为例对这些问题加以讨论。
安培力和洛伦兹力是两个不同的概念。
安培力是磁场对载流导体的作用力，洛伦兹力是磁场对运动电荷的作用力。
而我们在学习这两个概念的时候要真正清楚它们之间的内在联系、相互之间的转化本质以及定性关系，我们应该要从安培力和洛伦兹力的概念（公式），安培力和洛伦兹力做功以及安培力的微观机制等几个个方面来认识和探讨安培力和洛伦兹力之间的关系。
第一章、安培力和洛伦兹力的概念“电场力”是作用在处于电场中的电荷上的。
无论电荷是静止还是运动的，只要在电场中都会受到电场力的作用。
而“磁场力”是一个笼统的概念，具体地说包括安培力和洛伦兹力。
1.1安培力的概念以及公式电流在磁场中受到磁场对它的作用力，叫安培力。
磁场对通电导线中定向移动的电荷有力的作用，磁场对这些定向移动的电荷的作用力的宏观表现就叫安培力。
这是为了纪念安培在研究磁场对通电导线的作用方面的杰出贡献而命名的。
设电流为I 、长为L 的直导线，在匀强磁场B 中受到的安培力大小为：F ＝ILB sin(,I B ∧)其中(,I B ∧)为电流方向与磁场方向的夹角，当通电导线与磁场方向垂直时所受磁场力最大为 F ＝IL B 安培力的方向由左手定则判定。
14.4《洛伦兹力》教案
学科课时教案课题：洛伦兹力课型：理论总序第3个教案章节：14.4编写时间：2020年2月执行时间：教学目标与要求：(一)知识目标1.通过实验掌握左手定则，并能熟练地用左手定则判断磁场对运动电荷的作用力—洛伦兹力的方向。
2.理解安培力是洛伦兹力的宏观表现。
3.根据磁场对电流的作用和电流强度的知识推导洛伦兹力的公式F=qvB，并掌握该公式的适用条件，熟练地应用公式F=qvB进行洛伦兹力大小的计算。
重点、难点：1.由安培力的方向导出判定洛伦兹力方向的判定方法——左手定则。
2.根据安培力的表达式（宏观量）导出洛伦兹力（微观量）的表达式。
教具：课前五分钟说话训练内容：教学程序：14.4洛伦兹力一、复习1．磁场对电流有作用力，这个力叫安培力，安培力的大小与哪些因素有关？写出安培力的表达式。
F 。
导线的长度、导线中的电流，BIL2．左手定则的内容？安培力的方向与电流、磁场的方向有什么关系？左手定则：伸开左手，使大拇指跟其余四个手指垂直，并且都跟手掌在一个平面内，把手放入磁场中，让磁感线垂直穿入掌心，四指指向电流的方向，则大拇指所指的方向就是通电导线在磁场中所受安培力的方向。
安培力的方向既跟磁场方向垂直，又跟电流方向垂直，也就是说，安培力的方向总是垂直于磁感线和通电导线所在的平面。
3．我们曾经学过电流，电流的大小是怎样定义的？电流的流向与电荷的运动方向有怎样的关系？电流的定义：通过导体横截面的电量q跟通过这些电量所用的时间t的比值称为电流。
规定正电荷定向移动的方向为电流的方向。
二、新课（一）洛伦兹力观察实验，演示阴极射线在磁场中的偏转现象。
说明磁场对运动电荷有力的作用。
【思考问题】（1）什么是洛伦兹力，猜想洛仑兹力和安培力有何关系？磁场对运动电荷的作用力叫做洛伦兹力。
安培力是洛伦兹力的宏观表现；洛伦兹力是安培力的微观本质。
（2）观察电子束的偏转，猜想洛伦兹力方向与哪些因素有关？洛伦兹力的方向不仅跟磁场方向垂直，而且也跟电荷的运动速度方向垂直。
洛伦兹力不做功原因分析 教学设计
这节课主要是视频中的老师引领学生通过对导体棒切割磁感线物理模型的分析，运用力的分解、左手定则、电流形成原因、能量转化与守恒定律等知识与规律，总结分析出“为什么安培力是洛伦兹力的宏观表现，而安培力可以对电流做功，洛伦兹力总是对电荷不做功”的原因，学生能够从学习中体会物理学的对立统一性。同时，也能培养、提高学生的自主学习能力。
六、教学流程设计（可加行）
教学环节
（如：导入、讲授、复习、训练、实验、研讨、探究、评价、建构）
教师活动
学生活动
信息技术支持（资源、方法、手段等）
复习回顾一下安培力和洛伦兹力产生的原因，各自的大小和方向如何确定；电流产生的原因及电流的方向如何确定。
巩固复习，问题引领
与问题驱动。
认真思考，
积极作答。
多媒体投影
通过本节课的学习和传统的课堂学习进行对比，从学生的问题情况来看，受到了学生的一致好评。并且建立了电子信箱和课绑定的方式进行跟踪式的有针对性的个性化教学。
教学设计
教学主题
洛伦兹力总是对电荷不做功的原因分析
一、教材分析
在教材中提到安培力是洛伦兹力的宏观表现，从较深的层面上分析，安培力只是洛伦兹力的一个分力的宏观表现，虽然洛伦兹力始总是对电荷不做功，但它的分力是可以对电荷做功的，只是一个分力做正功，一个分力做负功，所以安培力是可以对电流做功的。
二、学生分析
展示问题：安培力是洛伦兹力的宏观表现，为什么安培力可以对电流做功，而洛伦兹力总是对电荷不做功，这两个观点是否矛盾，为什么？请将自己的观点和分析写下来。
探究洛伦兹力PPT教学课件
湖南文艺出版社
6、《美术大师聚焦》 中央戏剧出版社
7、 《十九世纪的艺术》 （法）尼古拉·第弗利 吉林美术出版社
8、 《孤独的大师（寂寞的恒星）》 中国工人出版社
侯军
9、 《名画的诞生》 （俄国）伊·多尔果波洛夫 中央编译出版社 10、《艺海辍英——西方最具创造性的60幅画》 阳英 编著 上海美术人民出版社
L vt
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【例题3】质量为m，带电量为q的带电粒子，以速率v垂 直进入如图所示的匀强磁场中，恰好做匀速直线运 动．求：磁场的磁感应强度及带电粒子的电性．
解：由于物体所受重力的方向竖直向下，所以洛 伦兹力的方向一定竖直向上，这样才能使物体做匀 速直线运动。物体带正电。
了日本第二大造纸 商-- Ryoei Saito先 生.创下了艺术品拍 卖价格的世界最高 纪录,直到今天依然
保8持着，. 250万美元
你对梵高的印象是什么？
精益求精追求艺术的完美 忘我的精神 执著的精神 还有……
描写 刻画
语 动 心神 言 作 理态
油画《百日菊》梵高
正因为梵高身上具
有这样优秀的品质，因
探究洛伦兹力
【实验】 磁场对运动电荷有力的作用——这个力叫洛仑兹力。
在没有外磁场时，电子束是沿直线前进的。如果把 射线管放在蹄形磁铁两间，让电子运动方向与磁场方向 垂直，荧光屏上显示的电子束运动轨迹发生了偏转。思 考一下，这说明了什么？
【推理与猜想】 磁场对电流有安培力的作用，而电流是由电荷定向运动
f qvB mg
B mg qv
三、速度选择器
在电、磁场中，若不计重力，则： qE qvB v E
学安培力与洛伦兹力安培力及其应用课件
利用安培力原理的磁粒子热疗技术可以通过磁场作用使磁性纳米粒子聚集在肿瘤部位，加热杀死肿瘤细胞。
安培力与洛伦兹力在医学领域应用
05
安培力与洛伦兹力前沿研究及展望
03
磁电子学研究
磁电子学是研究电子在磁场中的运动和电子器件磁效应的科学，目前正在不断发展和完善。
安培力与洛伦兹力前沿研究现状
01
磁性材料和磁性器件研究
新型磁性材料和磁性器件的设计、制备和性能优化是目前研究的热点之一。
02
磁性功能器件研究
磁性功能器件如磁随机存储器、磁逻辑器和磁传感器等的研究也在不断发展。
安培力与洛伦兹力研究发展趋势及挑战
高磁场和超导磁体研究
高磁场和超导磁体的研究是当前研究的热点之一，需要解决高磁场和超导磁体的制备、性能优化和控制等问题。
洛伦兹力基本概念及物理量
联系
安培力和洛伦兹力都是磁场对电流或带电粒子的作用力，它们都与磁场、电流或带电粒子相关。
区别
安培力是磁场对通电导体的作用力，洛伦兹力是磁场对带电粒子的作用力；安培力的大小可以用公式F=BIL来计算，而洛伦兹力的大小则可以用公式F=qvB来表示。
安培力与洛伦兹力联系与区别
02
质谱仪是一种用于分析测定物质分子量和结构的仪器。
在质谱仪中，被测物质分子离子化后进入电场加速飞行，通过磁场时受到洛伦兹力的作用，使离子束发生偏转和聚焦，从而实现质量分离和测定。
质谱仪广泛应用于化学、生物学、医学、环境科学等领域。
在医学领域，安培力与洛伦兹力有着广泛的应用。
利用洛伦兹力的核磁共振技术可以进行人体成像诊断，具有高分辨率和无辐射损伤等特点。
关于“安培力与洛伦兹力关系”的一点教学建议
伦兹力与 安培力关 系 的片 面认 识 ， 除学 消 生对 洛伦兹力 总不做功 的疑惑 呢？我认 为
． 段应注意 的问题 ： 明确 教学手段 是为教学 晰的记忆， 有助于对所学知识 的巩 固和理解 ， 改革》
． 代化教学手 段 ， 都应 当为更好完 成课堂 教 师改进历史教法 ， 身心地融入其 中 ， 全 进行 几个热点 问题的认识》 ［ ］ 向红．现代教 育技 术在 中学历史 ３路 《 学 目标服务 ， 为完成基础知识教育 、 思想教 研 究和探 索 ， 选择正确适 当的教学方法 ， 充
讲解 中依次展示这三张投影片 ，再按 秦灭 为主体 ， 练为主线” 三为主” 训 的“ 的思想。
六国的先后顺序去掉六 国国名。秦统 一的
代化教学手 段生动形 象性强 ， 调动学 生 能
学方 式已远远不能适应需要 ， 合理 、 创造性 四、 发挥现 代教 育技 术作 用 ， 提高历 史 地利用现代化教育技术资源 已成为课 堂教 学改革的重要任务之一。而从历史学科本 身所具 有的不可再现性的特点和较其 他学
． 育、 能力培养这三大教学任务服务 ； 代化 分调动学生的学习兴趣和积极性 、 现 主动性 ， 教 学中的应用》 作者单位 ： 河南省沁 阳市第二实验中学 教学手段 ， 只是历史教学的辅助手段 ， 不能 提高课堂教学效率 。
关 于“ 培 力与洛伦 兹 力 关 系” 一 点教 学 议 安 的 建
的能 ； 安培力做了多少负功 ， 就有多少其他
2024年浅谈安培力和洛伦兹力的关系
2024年浅谈安培力和洛伦兹力的关系1. 安培力与洛伦兹力的定义安培力，又称磁场对电流的作用力，是描述电流在磁场中所受力的物理量。
根据安培定律，当一根导线中流过电流时，它会在其周围产生磁场。
若该导线处于另一个磁场中，导线所受的力即为安培力。
安培力的大小与电流强度、导线长度、导线与磁场的夹角以及磁场强度有关。
洛伦兹力，是描述电荷在电磁场中受力的物理量。
根据洛伦兹力定律，当电荷在电磁场中移动时，它会受到一个与速度方向和磁场方向都垂直的力。
这个力即为洛伦兹力。
洛伦兹力的大小与电荷量、电荷速度、电荷与磁场的夹角以及磁场强度有关。
2. 安培力与洛伦兹力的关系安培力与洛伦兹力之间存在着紧密的联系。
首先，从宏观角度来看，安培力可以视为洛伦兹力的一个特例。
当导线中流过电流时，可以将其看作是大量电荷定向移动的结果。
这些电荷在移动过程中受到洛伦兹力的作用，而导线所受的合力即为安培力。
因此，安培力是洛伦兹力在宏观尺度上的表现。
其次，从微观角度来看，洛伦兹力是安培力的基础。
安培力描述了电流在磁场中的受力情况，而电流本身是由电荷的运动产生的。
洛伦兹力作为描述单个电荷受力的物理量，为安培力的存在提供了微观解释。
3. 安培力与洛伦兹力的应用安培力和洛伦兹力在物理学、工程学和日常生活中都有着广泛的应用。
在电动机、发电机和变压器等电磁设备中，安培力和洛伦兹力是实现电能与机械能相互转换的关键。
例如，在电动机中，电流在磁场中受到安培力的作用，从而驱动电动机的转动。
而在发电机中，机械能驱动导体在磁场中运动，产生感应电流，实现机械能向电能的转换。
此外，在粒子加速器、核磁共振成像（MRI）等高科技领域，洛伦兹力也发挥着重要作用。
在粒子加速器中，通过调整磁场强度和方向，可以控制带电粒子的运动轨迹，从而实现粒子的加速和聚焦。
在MRI中，利用洛伦兹力对核磁共振信号进行空间编码，从而获取人体内部结构的图像。
4. 安培力与洛伦兹力的比较安培力与洛伦兹力在定义和应用上虽然有所区别，但它们在本质上都是描述电荷或电流在电磁场中所受力的物理量。
学安培力与洛伦兹力洛伦兹力的应用课件
xx年xx月xx日
目 录
• 安培力与洛伦兹力概述 • 安培力与洛伦兹力的基础知识 • 安培力与洛伦兹力的计算 • 安培力与洛伦兹力的应用 • 安培力与洛伦兹力的物理意义与价值 • 其他相关问题探讨
01
安培力与洛伦兹力概述
安培力定义与特点
安培力
电流在磁场中受到的磁场力
应用场景
带电粒子在磁场中受到洛伦兹力作用，在电 场中加速飞行
高能物理研究、医学影像技术等
安培力与洛伦兹力在磁悬浮列车中的应用
总结词
利用安培力和洛伦兹力实现列车悬浮和导 向
磁悬浮列车基本构造
磁铁轨道、悬浮架和驱动电机
工作原理
通过磁场相互作用，利用安培力和洛伦兹 力实现列车悬浮和导向
应用场景
高速磁悬浮列车、城市轨道交通等
安培力与洛伦兹力作用下的运动分析
1
安培力使通电导线在磁场中受到力的作用，从 而产生加速度，使导线运动。
2
洛伦兹力对电荷产生力的作用，使电荷在磁场 中运动。
3
安培力和洛伦兹力的作用共同决定了带电粒子 在磁场中的运动轨迹和运动状态。
04
安培力与洛伦兹力的应用
安培力应用案例：电动机的原理
总结词
利用安培力转动、电能转化为机械 能
05
安培力与洛伦兹力的物理意义与价值
安培力与洛伦兹力的物理意义
01
安培力：磁场对电流的作用力，是磁场对运动电荷的作用力的 宏观表现。
02
洛伦兹力：运动电荷在磁场中所受到的力，是电场对运动电荷
的作用力的宏观表现。
揭示了磁场和电场对运动电荷的作用规律，为揭示电磁现象的
03
本质奠定了基础。
学安培力与洛伦兹力安培力及其应用课件
洛伦兹力定义与性质
洛伦兹力定义
洛伦兹力是指运动电荷在磁场中受到的力。
洛伦兹力性质
洛伦兹力的大小与电荷的运动速度和磁场强度有关，当速度和磁场平行时，不受 洛伦兹力；当速度和磁场垂直时，洛伦兹力最大。
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03
安培力与洛伦兹力的计算
安培力的计算方法
平行导线间的安培力
当电流方向相同时，安培力相互吸引；当电流方向相反时，安培力相互排斥。安培力的大 小与电流强度成正比，与导线之间的距离成反比。
圆形导线在匀强磁场中的安培力
当电流方向与磁场方向垂直时，圆形导线受到的安培力最大，与电流强度和导线半径成正 比。当电流方向与磁场方向平行时，圆形导线不受安培力。
操作方法
首先将导线悬挂于电磁铁附近，接通电源后调整电阻箱的阻 值，观察并记录电流表的数值变化。
洛伦兹力实验装置与操作方法
实验装置
包括电源、线圈、导线、电流表、电阻箱、标尺、支架等组成部分。
操作方法
首先将线圈放置于支架上，接通电源后调整电阻箱的阻值，观察并记录电流 表的数值变化。
安培力和洛伦兹力实验数据分析
安培力与洛伦兹力关系
01
安培力和洛伦兹力是电磁场中两种基本的相互作用力，它们在宏观和微观尺度 上都有应用。
02
安培力和洛伦兹力在本质上是相同的，只是作用对象不同：安培力作用于通电 导线，而洛伦兹力作用于运动电荷。
03
在一些物理现象中，安培力和洛伦兹力是相互协调作用的，例如在磁流体发电 中，磁场中的带电粒子受到洛伦兹力的作用而移动，同时也会对周围的导线产 生安培力。
洛伦兹力与安培力的关系
在高中物理教学中,笔者发现普通高中课程标准实验教科书教育科学出版社选修3-1中是利用安培力的公式推导得出洛仑兹力的公式,认为安培力是洛仑兹力的宏观表现,洛伦兹力是安培力的微观表现形式。
推导过程如下:有一段静止导线长L ,横截面积为S ,单位体积内含有的自由电子数为n ,每个电子的电荷量是e ,设在时间△t 内,自由电子沿导线移动了距离△x ,则电子的定向移动的速率v=△x △t,那么通过导线的电流就是I=△q △t =neS △x △t=neSv 我们已经知道,若长度是L 的通电导线与磁场方向垂直,通过的电流是I ,在匀强电场B 中受到的安培力大小为F=IBL=neSvBL设每个电子受到的磁场力是f ,那么,F=Nf ,N 是这段导线所含有的自由电子的总数,N=nSL ,所以Nf=neSvBL=NevB得出f=evB在以上推导中,笔者认为存在四个问题,若老师不给学生讲清楚,学生将不能真正理解洛伦兹力与安培力的关系,在解答难题时思维将受到阻碍。
其一,教师并没有讲清楚为什么在通电导线与磁场方向垂直时,电子所受洛仑兹力的总和就等于导线宏观表现出来的安培力的大小,毕竟洛仑兹力是作用在金属内的自由电子上,洛仑兹力是怎样传递给导体的呢。
通过查阅相关资料,这里隐藏着这样一个原理———冲量传递机制,虽然洛仑兹力作用在自由电子上,但是自由电子不会越出金属导线,自由电子所获得的冲量最终都会通过碰撞传递给金属的晶格骨架。
宏观上看起来就是金属导线本身受到这个力。
在学生学习了霍尔效应之后,教师可以补充讲解,冲量传递的机制有很多种,但在最终达到稳定状态时,导体内将建起一个横向的霍尔电场,其作用是加给自由电子一个与洛仑兹力F 大小相等、方向相反的力,使之相对于晶格不再有横向的宏观运动。
由于晶格骨架带的电与电子数量相等,正负号相反,它在此电场中将受到一个与大小相等、方向相同的力。
即自由电子对霍尔电场的反作用力构成磁场对通电导体的作用力———安培力。
关于“安培力是洛伦兹力的宏观表现”的教法探讨
关于“安培力是洛伦兹力的宏观表现”的教法探讨摘要：“安培力是洛伦兹力的宏观表现”在教学时很容易被理解成安培力是洛伦兹力的合力。
在很多文献和教辅资料中都已对此问题做过分析和研究，但大多是从做功的角度进行分析的“安培力可以对通电导体做功；洛伦兹力对运动电荷是不做功的。
”由此可分析得到安培力并非洛伦兹力的合力。
可笔者认为按教学过程而言在学生还不认识洛伦兹力时就介绍洛伦兹力对运动电荷不做功，这样学生接受起来就显得很困难且教学过程显得不连贯，因此这种教学安排是不合适的。
关键词：安培力洛伦兹力宏观表现共点力牛顿第三定律人教版选修3-1中对洛伦兹力的引入是由安培力引入的。
书中96页的“思考与讨论”很自然的给老师和学生建立了这样的逻辑“安培力是洛伦兹力的合力”。
事实上很多老师在进行教学时也是这么讲的，但安培力并不是洛伦兹力的合力，且书中的介绍是“安培力是洛伦兹力的宏观表现”。
那应该如何理解安培力是洛伦兹力的关系呢？事实上在很多文献和教辅资料中都已对此问题做过分析和研究。
其中大多是从做功的角度进行分析的“安培力可以对通电导体做功；洛伦兹力对运动电荷是不做功的。
”由此可分析得到安培力并非洛伦兹力的合力。
可笔者认为在中学物理教学中是先介绍洛伦兹力然后再分析洛伦兹力与速度的方向关系，最后才得出结论“洛伦兹力对运动电荷不做功”。
因此按教学过程而言在学生还不认识洛伦兹力时就介绍洛伦兹力对运动电荷不做功，这样学生接受起来就显得很困难且教学过程显得不连贯。
高中物理教学大纲要求“教学中要重视概念和规律的建立过程，要重在理解应该重视学生实验，创设物理情境，使学生认清概念和规律所依据的物理事实，理解概念和规律的含义，理解规律的适用条件，认识相关知识的区别和联系概念和规律的教学要思路清楚，使学生知道它们的来龙去脉”。
因此这种教学安排是不合适的。
笔者认为可由以下的角度来展开教学。
书中引入洛伦兹力大小时是在一种特殊情境下进行的，高中物理教学许多基本规律都是先在简单条件下进行假设、推导，然后把得到的结论加以推广。
对安培力与洛仑兹力教学的思考
对安培力与洛仑兹力教学的思考作者：丁俊英来源：《教学与管理(理论版)》2006年第06期物理教学，实际上是知识与技能的教学，因此，在课堂上应注重引导学生对概念的理解和加深，注重对学生如何提出问题和思考问题的方法的培养，掌握教材中概念的意义。
在电磁学中，安培力和洛仑兹力是两个重要的概念，教学中，学生常常对这两个概念产生一些模糊认识，需要教师在教学中深入浅出，讲清楚这两个概念的关系。
一、安培力安培力是指载流导线在磁场中受到的磁场力。
设一段导线的电流强度Ｉ，导线的长度微元ｄｌ，磁感应强度Ｂ，则电流元Ｉｄｌ所受的安培力ｄＦ用公式表示为ｄＦ＝Ｉｄｌ×Ｂ……（１）整个载流导线在磁场中受到的安培力Ｆ用公式表示为Ｆ＝∫Ｉｄｌ×Ｂ……（２）在物理教学中，仅讨论一段长为Ｌ的载流直导线在匀强磁场中受到的安培力Ｆ用公式表示为Ｆ＝ＩＬ×Ｂ……（３）当导线与磁场平行时，导线所受的力为零；当两者垂直时，所受的力为最大，即Ｆ＝ＢＩＬ。
所以，在教学中，对载流直导线所受安培力情况，安培力大小还可用公式表示为Ｆ＝ＢＩＬｓｉｎθ……（４）其中θ为电流方向与磁场方向的夹角。
安培力的方向：用左手定则判定，Ｆ始终与Ｌ和Ｂ所确定的平面垂直。
（３）、（４）式称为安培公式，是从大量实验中总结出来的，是电磁学的基本实验定律之一。
在实际的教学中，无论是教师讲授例题方面，还是学生课外作业，都要针对性地选取安培力对通电导体做功的问题，让学生掌握安培力对导体的做功，将电能转化为机械能，从而了解电机的基本原理，实现课堂教学与实际相结合，同时使学生分析问题和解决问题的能力得到锻炼。
二、洛仑兹力洛仑兹力是指运动电荷（包括宏观带电体和微观带电粒子）在磁场中受到的磁场力。
设运动电荷的电量为ｑ，运动速度为Ｖ，磁感应强度为Ｂ，洛仑兹力Ｆ的公式可表示为Ｆ＝ｑＶ×Ｂ……（５）当Ｖ与Ｂ的方向垂直时受力最大，当Ｖ与Ｂ的方向平行或反平行时不受力。
基于“大概念”思想的单元教学设计初探——以“安培力和洛伦兹力”单元教学为例
探索篇誗课题荟萃基于“大概念”思想的单元教学设计初探———以“安培力和洛伦兹力”单元教学为例韩晓宇芦小刚（北京师范大学第二附属中学未来科技城学校，北京）大概念教学思路的基本要求是把握住在物理学习中起核心引领作用的概念，这类概念相比于一般概念而言更具有抽象性、概括性。
单元教学能把类似的、可以统一的、有着相同规律的内容整合在一起。
基于这种思想，“安培力和洛伦兹力”作为一个单元，从单元的选取与目标设计、单元教与学的整体建构设计、单元教学的评价设计三个方面，论述了渗透大概念思想的高中物理单元教学模式的建构与设计，旨在促进学生深度学习的生成和核心素养的发展。
大概念是从更广、更全面、更核心的视角去引领人的思想和行为的一种观念。
大概念教学理念下，单元教学要求教师组织、提取关键性概念并进行整合，帮助学生形成知识体系，有效促进深度学习，提炼核心概念和观念，促进学生对知识的上位思考，帮助学生掌握更深的物理概念和规律。
一、单元的选取与目标设计（一）单元的选取1.有相互联系，能进行延伸、扩展一个单元，即彼此有联系的知识系统，在教学过程中，学生能由此及彼地联想，能从不同的角度思考一个问题，或用一个更普适的规律解释类似问题。
选取“安培力和洛伦兹力”作为一个单元，从宏观与微观出发思考更深的物理原因，进行研究，从而更加深刻地理解其物理本质。
既能避免学生掌握的知识是孤立零碎的，还能大大加强学生对这两个概念的深度学习。
2.能对比学习，深入知识本质大概念教育理念更加强调物理知识教学的整体性和系统性，因此对于相似概念的区别和联系尤为重要。
深入分析导体切割磁感线问题，理解洛伦兹力在能量转化中所起的作用，也将动力学知识、能量转化关系、电磁学领域进行了关联。
学会对比的学习方法。
（二）单元教学目标设计单元教学目标也应以提升学生物理学科核心素养为目标，由于单元教学有整合的作用，更加重视科学思维的构建、大概念的提炼、大观念的形成。
单元的选取维度很多，例如，“磁场”可以作为一个大概念，“场”可以作为一个大概念等。
安培力与洛伦兹力的关系辨析
安培力与洛伦兹力的关系辨析高中物理教材里，关于安培力和洛伦兹力的关系，只有一句模糊而笼统的话：“安培力是洛伦兹力的宏观表现”，老师们在教学中往往只是稍微解读了一下：“洛伦兹力是安培力的微观本质”。
可是，聪敏的学生总是能够把握住老师教学中的自相矛盾之处——我们都知道洛伦兹力是不做功的，可是电动机模型里安培力做正功，发电机模型里安培力做负功，这如何与“安培力是洛伦兹力的宏观表现”或“洛伦兹力是安培力的微观本质”相协调呢？实际教学中，很多老师对此也没有深入的建模分析，遇到这种“钻牛角尖”的学生，往往也就束手无策。
下面，笔者通过建立模型，结合高中物理中常见的情景，来对“安培力与洛伦兹力的关系”做一仔细的辨析。
一、静止通电导体棒如图所示，一根通有恒定电流的直导体棒垂直磁感线放在某匀强磁场中，其内自由电荷（假设为正电荷）在电场力的驱动下沿着导体棒定向移动，平均速度为v 1，则每个自由电荷都受到垂直v 1的洛伦兹力作用，安培力就是这些洛伦兹力的宏观表现：111F Nf nLS qv B nqSv LB ILB ==⋅=⋅=当然，这一分析还是粗糙的，实际上，自由电荷在洛伦兹力作用下，会在导体棒内发生偏转侧移，从而使导体棒左右两侧带上等量异种电荷，形成霍尔电场，这个霍尔电场对自由电荷产生向左的电场力，电场力与洛伦兹力平衡时，自由电荷不再侧移，其定向移动速度才平行于导体；所谓安培力，其实质是这个电场力的反作用力——自由电荷对左右两侧异种电荷的反作用力，这个力就可能使导体棒向右运动。
二、运动的通电导体棒如图所示，若导体棒在安培力的驱动下发生了侧移（电动机模型），即具有了向右的速度v 2，则电荷定向移动的速度将是v 1和v 2的矢量和：12v v v =+ ，其所受洛伦兹力f qv B =⨯ 垂直v ，可将其沿导体和垂直导体分解为f 1和f 2，有121212()f qv B q v v B qv B qv B f f =⨯=+⨯=⨯+⨯=+ ，则11f qv B =⨯ 、22f qv B =⨯ 。
洛伦兹力和安培力的教学方法总结
洛伦兹力和安培力的教学方法总结洛伦兹力和安培力是物理学中重要的概念，它们在电磁学领域中有着广泛的应用。
因此，教学洛伦兹力和安培力成为物理教学的重要内容之一。
本文将总结洛伦兹力和安培力的教学方法，并探讨如何更好地向学生传达这些概念。
一、引入理论知识在教学洛伦兹力和安培力之前，首先需要对电场、磁场以及电流等基本概念进行讲解，为后续的学习打下基础。
可以通过实例、图表等方式生动形象地介绍这些概念，激发学生的兴趣和好奇心。
二、实验演示为了让学生更好地理解洛伦兹力和安培力的作用，进行实验演示十分重要。
可以通过悬挂导线在磁场中的偏转、通过电流在磁场中的运动等实验方式来展示洛伦兹力和安培力的效应。
通过实际观察，学生可以更好地理解力的作用和方向。
三、数学建模洛伦兹力和安培力涉及到一定的数学运算，因此在教学过程中需要进行数学建模。
通过向学生展示洛伦兹力和安培力的数学表达式，引导他们进行简单的代入计算，从而加深对力的计算方式的理解。
同时，适当引入向量、矢量的概念，让学生了解力的方向和大小。
四、动画模拟利用电磁场模拟软件或者在线模拟工具，设计并展示洛伦兹力和安培力的作用过程。
通过动画的形式，将抽象的概念可视化，让学生更好地理解洛伦兹力和安培力的运作机制。
同时，可以在动画中引入一些实际案例，如电动机、电磁铁等，加深学生对这些力在实际应用中的理解。
五、解决实际问题在教学过程中，可以引入一些实际问题，让学生将所学知识应用到实际中。
例如，给定一个电磁场环境，要求学生计算出某个点的洛伦兹力和安培力的大小和方向等。
通过解决实际问题，学生可以更好地理解洛伦兹力和安培力的应用场景，提高他们的问题分析和解决能力。
六、实践应用为了增强学生对洛伦兹力和安培力的理解，可以组织一些相关的实践活动。
例如，让学生设计并制作一个简单的电动机或者电磁铁，通过实际操作来感受洛伦兹力和安培力的作用。
通过亲身参与，学生可以更深入地理解这些力的本质和应用。
总之，教学洛伦兹力和安培力需要通过多种方式来激发学生的兴趣和理解。
对洛仑兹力与安培力关系的讨论——教材处理商榷
在几年前 ， 笔者对洛仑兹力的理解总觉得有一些牵强 ， 当然
而导体 受安培 力 Ｆ ＢＬ Ｂ ｑｕ， 时安培 力不等 于洛仑 兹力 的 ＝ Ｉ＝ ｎ ｓｌ此
矢量 和 ห้องสมุดไป่ตู้
在给学生讲解时也就空谈理论 。再加上洛仑兹 力用得多 ， 探究其
本 质的时候少 。学生的知识也 很难往更 深处思考 并提 出问题 。 所 以在教学 中也就不了了之 ， 照本宣科 。
就是我们所说 的霍尔 电场 。
本要求学生对二者大小关 系用数学方法进行推导 。
金属导体因其中 自由电子受到洛仑兹力而形成霍尔电场 ， 这 时 自由电子将 同时受 到外磁场所 引起 的洛仑 兹力 ｆ 和霍尔 电场
的电场力 ｍ的作用 ， ｆ 和ｍ是一对方 向相 反的力 ， 并且在很短时间
按 书上推导 ， 假设导体捧 中定 向移动的 自由电荷 的带 电量为
按 教 材 答案 为 Ｂ， 果 教 材 有 问题 自然 答 案 也 就有 问题 了 。 如
物理教材 （ 粤教版 ） 选修 ３ —— １ 在讲 到洛仑兹力 时 ， 用了 沿
以 前 老 教 材 的结 论 ， 为洛 仑 力 的宏 观表 现 即 为 安 培 力 ， 其课 认 并
正 电荷 积累 ， 而在导体 内形 成一个方 向向上的 电场 ， 从 这个 电场
ｑ 为方便讨论可设 自由电荷带正电 ， ， 导体棒中所有 自由电荷均以 同一速度 Ｕ 做定 向移动 ， 向移动 的方 向就是 电流方 向。设导体 定 中电流强度为 Ｉ则电流强度 ｌｎ ｓ ， 中ｓ ， ＝ ｑｕ 式 为导体棒横 截面积 ， ｎ 为 导体棒 单位 体积 内 的 自由电荷 数 ， 体所 受安 培力 大小 Ｆ 导 ＝ ＢＬ Ｂｎｓ ， Ｉ＝ ｑｕＬ 而洛仑兹力 的表达式为 ｆＢ ｖ式 中 ｖ 自由电荷 ＝ｑ， 为
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关于“安培力是洛伦兹力的宏观表现”的教法探讨摘要：“安培力是洛伦兹力的宏观表现”在教学时很容易被理解成安培力是洛伦兹力的合力。
在很多文献和教辅资料中都已对此问题做过分析和研究，但大多是从做功的角度进行分析的“安培力可以对通电导体做功；洛伦兹力对运动电荷是不做功的。
”由此可分析得到安培力并非洛伦兹力的合力。
可笔者认为按教学过程而言在学生还不认识洛伦兹力时就介绍洛伦兹力对运动电荷不做功，这样学生接受起来就显得很困难且教学过程显得不连贯，因此这种教学安排是不合适的。
关键词：安培力洛伦兹力宏观表现共点力牛顿第三定律人教版选修3-1中对洛伦兹力的引入是由安培力引入的。
书中96页的“思考与讨论”很自然的给老师和学生建立了这样的逻辑“安培力是洛伦兹力的合力”。
事实上很多老师在进行教学时也是这么讲的，但安培力并不是洛伦兹力的合力，且书中的介绍是“安培力是洛伦兹力的宏观表现”。
那应该如何理解安培力是洛伦兹力的关系呢？
事实上在很多文献和教辅资料中都已对此问题做过分析和研究。
其中大多是从做功的角度进行分析的“安培力可以对通电导体做功；洛伦兹力对运动电荷是不做功的。
”由此可分析得到安培力并非洛伦兹力的合力。
可笔者认为在中学物理教学中是先介绍洛伦兹力然后再分析洛伦兹力与速度的方向关系，最后才得出结论“洛伦兹力对运动电荷不做功”。
因此按教学过程而言在学生还不认识洛伦兹力时就介绍洛伦兹力对运动电荷不做功，这样学生接受起来就显得很困难且教学过程显得不连贯。
高中物理教学大纲要求“教学中要重视概念和规
律的建立过程，要重在理解应该重视学生实验，创设物理情境，使学生认清概念和规律所依据的物理事实，理解概念和规律的含义，理解规律的适用条件，认识相关知识的区别和联系概念和规律的教学要思路清楚，使学生知道它们的来龙去脉”。
因此这种教学安排是不合适的。
笔者认为可由以下的角度来展开教学。
书中引入洛伦兹力大小时是在一种特殊情境下进行的，高中物理教学许多基本规律都是先在简单条件下进行假设、推导，然后把得到的结论加以推广。
这里我们依然使用这种方法来进行推导，首先分析一段长为L的通电导体，通过的电流强度为I，导体的横截面积为S，导体垂直于磁场方向放入磁感应强度为B的匀强磁场中。
设此时导体内部单位体积内自由电子个数为n，自由电荷在导体中定向移动的速率为v，通电导体受力如图1所示
F安=BIL (1)
又由人教版选修3-1第二章《恒定电流》对电流强度的微观解释可知 I= nesv (2)
e为自由电子的带电量。
联立（1）（2）可得
F安= nsLBev (3)
设N=nsL，N表示这段导体中所有可自由移动的电荷数，带入（3）式得 F安=NBev （4）
通电导体中自由运动的电子受力分析如图2所示
运动的自由电子受到的洛伦兹力f洛方向如图2中所示（由于f洛远大于电子受到的重力，因此此过程忽略重力。
）自由电子在洛伦兹力的作用下要发生偏转，由图2的磁场和电子的运动方向利用左手定则可判定自由电子向上偏转导致自由电子在导体上表面积聚，从而在导体上、下表面间形成电场，而电场又会对运动的自由电子产生向下的电场力作用。
此时通电导体中运动的自由电荷受力如图3所示
直至电场力F电等于洛伦兹力f洛自由电子不再发生偏移，此时F电与f洛是一对平衡力。
让我们来分析一下电场力的施力物体，施力物体是积聚在导体表面的正、负电荷，也即为通电导体。
由于力的作用是相互的，当通电导体给自由电子一个力的作用时，自由电子同时反作用一个力F电’给通电导体。
这个反作用力作用在通电导体上且方向竖直向上。
由牛顿第三定律和平衡条件可得
F电=f洛=F电’（6）
通电导体中所有的可自由移动的电子都会反作用给通电导体一个力且大小均为F电’，因此所有自由移动的电子对通电导体作用力的合力大小即为NF电’，这个合力也即是通电导体在磁场中所受的安培力，即
F安=NF电’（7）
由（5）（6）（7）三式可知安培力在数值上满足
F安=Nf洛（8）
所以
f洛=Bev
至此开起来安培力还是好像是洛伦兹力的合力。
让我们来分析一下：必修一《力的合成和分解》中提到要想求几个力的合力，这几个力首先要是共点力，非共点力是无法合成的。
f洛作用在运动电荷上，而F安却作用在通电导体上，所以F安和f洛不是共点力，即安培力不可能是洛伦兹力的合力。
因此，课本中描述的是“安培力是洛伦兹力的宏观表现”，其实它们的关系只是等量的数值关系。
经过合理的假设和细致的推导，完全利用学生已学过的知识。
既复习了以前学过的知识，又有效的进行了综合，从而是教学得以顺利的得以展开。
参考文献：1、《中学物理教学大纲》
2、陈雅;关于洛伦兹力的三点讨论[J];物理教师;2010年02期
3、张传军;;关于安培力与洛伦兹力关系的拓展[J];湖南中学物理;2010年01期。