第3章气体与蒸汽的性质理想气体部分
3机械热力学第03章 理想气体的性质1

pB •
固态 液态 • C
BTtpC上侧,液相; ATtpC右侧,汽相。
气态
A•
•Ttp
t Ttp点:三相点
C点:临界点
TtpC线:气液两相共存,代表ps=f(ts); TtpB线:固液两相共存,熔点温度与压力的关系; TtpA线:固气两相共存,升华温度与压力之关系;
§3-5 水的汽化过程和临界点
cp
dT T
T1 T0
cp
dT T
Rg
ln
p2 p1
s20
s10
Rg
ln
p2 p1
精确计算熵变的方法: 1. 选择真实比热容经验式计算 2. 查表s0数据计算
例题\第三章\A4111551.ppt 例题\第三章\A4111552.ppt
作业:3-6,8,16
§3-4 水蒸气的饱和状态和相图
V=(Mv)=0.0224141 m3 /mol
例题:书中例3-1、3-2
§3-2 理想气体的比热容(比热)
一、定义和基本关系式
定义:
lim c
q q , 或 c q
T0 T dT
dt
一定量的物质在吸收或放出热量时,其温度变化的大小取决 于工质的性质、数量和所经历的过程。
1.理想气体热力学能和焓仅是温度的函数 a) 因理想气体分子间无作用力
u uk u T du cV dT
b) h u pv u RT
h hT dh cp dT
2
u 1 cvdT ;
2
h 1 cpdT
2.理想气体热力学能和焓的求算方法:
三、水的三相点
1. 三相点:固态、液态、汽态三相平衡共存的状态
工程热力学-第四版思考题答案(完整版)(沈维道)(高等教育出版社)

工程热力学-第四版思考题答案(完整版)(沈维道)(高等教育出版社)工程热力学第四版沈维道 思考题 完整版第1章 基本概念及定义1.闭口系与外界无物质交换,系统内质量将保持恒定,那么,系统内质量保持恒定的热力系一定是闭口系统吗?答:否。
当一个控制质量的质量入流率与质量出流率相等时(如稳态稳流系统),系统内的质量将保持恒定不变。
2.有人认为,开口系统中系统与外界有物质交换,而物质又与能量不可分割,所以开口系不可能是绝热系。
这种观点对不对,为什么? 答:不对。
“绝热系”指的是过程中与外界无热量交换的系统。
热量是指过程中系统与外界间以热的方式交换的能量,是过程量,过程一旦结束就无所谓“热量”。
物质并不“拥有”热量。
一个系统能否绝热与其边界是否对物质流开放无关。
⒊平衡状态与稳定状态有何区别和联系,平衡状态与均匀状态有何区别和联系? 答:“平衡状态”与“稳定状态”的概念均指系统的状态不随时间而变化,这是它们的共同点;但平衡状态要求的是在没有外界作用下保持不变;而平衡状态则一般指在外界作用下保持不变,这是它们的区别所在。
⒋倘使容器中气体的压力没有改变,试问安装在该容器上的压力表的读数会改变吗?在绝对压力计算公式中,当地大气压是否必定是环境大气压?答:可能会的。
因为压力表上的读数为表压力,是工质真实压力与环境介质压力之差。
环境介质压力,譬如大气压力,是地面以上空气柱的重量所造成的,它随着各地的纬度、高度和气候条件不同而有所变化,因此,即使工质的绝对压力不变,表压力和真空度仍有可能变化。
“当地大气压”并非就是环境大气压。
准确地说,计算式中的P b 应是“当地环境介质”的压力,而不是随便任何其它意义上的“大气压力”,或被视为不变的“环境大气压力”。
⒌温度计测温的基本原理是什么?答:温度计对温度的测量建立在热力学第零定律原理之上。
它利用了“温度是相互热平衡的系统所具有的一种同一热力性质”,这一性质就是“温度”的概念。
工程热力学 第三章 理想气体的性质
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比热容的概念
比热容是单位物量的物质升高1K或1℃所需 的热量。 根据物质的数量和经历的过程不同,可分为:
(1)比热容(质量热容) : 1kg物质的热容,c ,J/(kg·K)。 c q q dT dt
12
比热容的概念
(2)摩尔热容
1 mol物质的热容,Cm,J/(kmol· K)。 Cm Mc
s isi
❖1kg混合气体的比熵变为
d s
c i p,i
dT T
R i g,i
dip pi
❖1mol混合气体的熵变为
dmpp
49
课后思考题
❖理想气体的热力学能和焓是温度的单值函 数,理想气体的熵也是温度的单值函数吗?
❖气体的比热容cp、cv究竟是过程量还是状态 量
pp1p2 pK pi i1
41
道尔顿分压力定律
pi p
ni n
xi
pi xi p
即分压力与总压力之比等于摩尔分数(即气 体组分的摩尔数与总摩尔数之比)
42
亚美格分体积定律
❖混合气体中第 i 种组元处于与混合气体压力 和温度时所单独占据的体积称为该组元的 分体积,用 Vi 表示。
❖亚美格分体积定律:理想混合气体的总体 积等于各组元的分体积之和(仅适用于理 想气体)
的关系式
17
cv和cp的关系式
比热容比: c p cV
得 cp 1 Rg
联立式 cp cV Rg
cV
1
1
Rg
18
比热容和温度的关系
❖理想气体的 u 和 h 是温度的单值函数,所 以理想气体的 cV 和 cp 也是温度的单值函 数。
c ft a b t d t2 e t3
第三章__理想气体热力性质及过程

容积成分: i
Vi V
, i
1
摩尔成分: xi
ni n
, xi
1
换算关系:
i xi
i
xi M i xi M i
xi M i M eq
xi Rg,eq Rg ,i
,
xi
i Rg,i
Rg ,e q
分压力的确定:
由
piV=ni RT PVi=ni RT
ppi V Vi i ,
2
u 1 cVdT
如果取定值比热或平均比热,又可简化为
二、焓
ucVT
也可由热Ⅰ导得 d h(cVRg)dT cpdT
同理,有
2
h 1 cpdT
hcpT
结论:理想气体的u、h 均是温度的单值函数。
三、 熵变的计算
由可逆过程
ds du pd
T
ds du
cp
Rg 1
三、 真实比热容、平均比热容和定值比热容
1. 真实比热容(精确,但计算繁琐)
cpa0a 1 Ta2T2a3 T3
c V (a 0 R g) a 1 T a 2 T 2 a 3 T 3
qp
2 1
cpdt
2
q 1 cdt
2. 平均比热容(精确、简便)
cV
ln
T2 T1
Rg
ln
2 1
s
c
p
ln
T2 T1
Rg
ln
p2 p1
s
c
p
ln
2 1
cV
ln
p2 p1
工程热力学第三章气体和蒸汽的性质ppt课件

标准状态下的体积流量:
qV 0 Vm0qn 22.4103 288876 6474.98m3 / h
☆注意:不同状态下的体积不同。
3-2 理想气体的比热容
1、比热容的定义 ■比热容 c(质量热容)(specific heat)
1kg物质温度升高1K所需的热量, c q / dT J / (kg K)
(T 1000
)2
C3
(T 1000
)3
见附表4(温度单位为K)。
qp
T2 T1
cpdT
qV
T2 T1
cV
dT
说明:此种方法结果比较精确。
(2)平均比热容表
c
t2 t1
q t2 t1
q
t2 cdt
t1
t2 cdt
0℃
t1 cdt
0℃
c
t2 0℃
t2
c
t t1
0℃ 1
平均比热容 c t0℃的起始温度为0℃,见附表5(温
3-1 理想气体的概念
1、理想气体模型(perfect gas, ideal gas) ■理想气体的两点假设
理想气体是实际上并不存在的假想气体。 假设: (1)分子是弹性的、不占体积的质点(与空间相比) (2)分子间没有作用力。(分子间的距离很大) ■作为理想气体的条件
气体 p 0 ,v ,即要沸点较低、远离液态。
■比定压热容c p 和比定容热容 cV 比定压热容(specific heat at constant pressure):定压
过程的比热容。
比定容热容(specific heat at constant volume):定容过
程的比热容。
●可逆过程
工程热力学第三章理想气体的性质

Model of ideal-gas (理想气体模型 )
1. No interactive force among Molecules
分子之间没有作用力
2. The Volumes of the Molecules can be neglected. 分子本身不占容积
No real gases exist in practice 现实中没有理想气体
四种形式的克拉贝龙方程:
1 km ol : pVm RmT
状态 n k m o l : p V n R T m 方程 (E.O.S) 1 k g : p v R T
Notes:
摩尔容积Vm Rm 与R
统一单位
m kg : pV m RT
计算时注意事项实例 ATTENTIONS:
V=1m3的容器有N2,温度为20 ℃ ,压力表读数 1000mmHg,pb=1atm,求N2质量。
分子运动论
C v,m
dU m i Rm dT 2
i 运动自由度 U m RmT 2 dH m d (U m R m T ) i 2 C p,m Rm dT dT 2
当温度变化不大时,可认为比热容为常数,与温度无 关,此时γ也是常数。 When the change in temperature is not so large, the influence of temperature on specific heat is negligible.
2. Three kinds of Specific heats based on different
quantity units
基于不同物量单位的三种比热
(1) Specific heat based on mass(质量比热容)
工程热力学第3章习题答案

可得
p1V1 p0V0
=
T1 T0
,
0.1×106 ×V1
1.01325×105 × 20000 ×10
=
273.15 +150 273.15
,得
V1
= 87.204m3/s
3600
由
π 4
D2
×c
= V1 ,可得烟囱出口处的内径
( ) 可得 p1 = T1 , ( ) p2 T2
0.1×106 − 60×103 0.1×106 − 90×T2
,得 T2
=
93.29K
需要将气体冷却到−179.86℃
3-5 某活塞式压气机向容积为 10m3 的储气箱中冲入压缩空气。压气机每分钟从压力为 p0=0.1MPa、温度 t0=20℃的大气中吸入 0.5m3 的空气。冲气前储气箱压力表的读数为 0.1MPa, 温度=20℃。问需要多长时间才能使储气箱压力表的读数提高到 0.5MPa,温度上升到 40℃?
T1
T1
根据题意,已知每分钟抽出空气的体积流量为 qV = 0.2m3/min
假设抽气时间为τ分钟,根据已知条件可得 p1V1 = p2 (V1 + qVτ )
质量流量为 qm
=
p2qV RgT1
=
0.1×106 × 5× 0.2
287 × 293.15× (5 + 0.2τ ) kg/min
∫ 因此需要抽气时间的计算为公式
或V = mv = 3× 0.0561 = 0.168m3
3-2 在煤气表上读得煤气的消耗量为 600m3。若在煤气消耗其间,煤气表压力平均值为 0.5 kPa,温度平均为 18℃,当地大气压力为=0.1MPa。设煤气可以按理想气体处理。试计算:
工程热力学 第三章 气体和蒸汽的性质.

3-1 理想气体的概念 3-2 理想气体的比热容 3-3 理想气体的热力学能、焓和熵 3-4 水蒸汽的饱和状态和相图 3-5 水的汽化过程和临界点 3-6 水和水蒸汽的状态参数 3-7 水蒸汽表和图
3-1 理想气体的概念
1、理想气体模型(perfect gas, ideal gas) ■理想气体的两点假设
dT
p
dh vdp dT
p
h T
p
cV
q
dT
V
du
pdv dT
V
u T
V
☆注意:上式适用于任何工质,表明 c p、cV为状态参数
●理想气体
热力学能只包括内动能,只与温度有关,u f (T )
cp,423K 1.01622kJ /(kg K) cp,623K 1.05652kJ /(kg K)
623K
cp 423K (1.01622 1.05652) / 2 1.0364kJ /(kg K)
623K
qp cp 423K (T2 T1) 1.0364 (623 423) 207.27kJ / kg
5、不同形式的理想气体状态方程式
1kg的气体: pv RgT mkg的气体: pV mRgT 1mol的气体:pVm RT nmol的气体:pV nRT 流量形式: pqV qm RgT qn RT
例3-2:某台压缩机每小时输出 3200m3、表压力 pe 0.22MPa 温度t 156℃的压缩空气。设当地大气压pb 765mmHg ,求 压缩空气的质量流量qm及标准状态下的体积流量qV 0 。
沈维道《工程热力学》(第4版)名校考研真题-气体和蒸汽的性质(圣才出品)

2.理想气体只有取定比热容时,才能满足迈耶公式:cp − cv = Rg 。( )[南京航空
航天大学 2008 研] 【答案】错 【解析】只要是理想气体,就满足迈耶公式。
3.(1)理想气体任意两个状态参数确定后,气体的状态就一定确定了。( )
(2)活塞式压气机采用多级压缩和级间冷却方法可以提高它的容积效率。( )[西
【答案】T1(p2/p1);0; cv (T2 − T1) ; cv (T2 − T1)
3 / 13
圣才电子书
三、判断题
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1.流动功的大小仅取决于系统的进口和出口状态,而与经历的过程无关。( )[天
津大学 2005 研]
【答案】对
【答案】A
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【解析】在四个选项中,只对于理想气体的绝热过程, du = cV dT ,且 dq = 0 ,即 w = −cV dT 。
4.理想气体等温过程的技术功=( )。[宁波大学 2008 研] A.0 B2
【答案】C
【解析】 wt
A.升高 B.降低 C.不变 【答案】A 【解析】充气的过程中增加了流动功,故导致瓶子气体的内能升高,温度升高。
3. w = cvdT 使用条件为(
A.理想气体绝热过程
)。[湖南大学 2007 研]
B.理想气体可逆过程
C.任何工质定容过程
D.任何工质绝热过程
1 / 13
圣才电子书
【答案】错 【解析】上式不仅只适应于理想气体,也只能用于可逆过程。
四、名词解释 1.理想气体与实际气体。[天津大学 2005 研] 答:理想气体是不考虑分子之间的作用力以及气体分子本身所占体积的气体模型,严格 地说它是一种假想的气体。实际气体则是实际存在的气体。前者遵循理想气体方程式等规律, 后者则不遵循这种规律。实际气体的压力趋近于零时,实际气体就趋向于理想气体。
工程热力学 第三章 气体和蒸汽的性质

3-1 理想气体的概念
一 理想气体的模型
➢ 理想气体指分子间没有相互作用力、分 子是不具有体积的弹性质点的假想气体
➢ 实际气体是真实气体,在工程使用范围 内离液态较近,分子间作用力及分子本 身体积不可忽略,热力性质复杂,工程 计算主要靠图表
➢ 理想气体是实际气体p0的极限情况。
0
D(t1)
C(t2) t
=q02-q01
t2 cdt t1 cdt
0
0
c
t2 0
t2
c
t1 0
t1
c
t2 0
,
c
t1 0
表示温度自0C到t1和0C到t2的平均比热容.
c t2 q t1 t2 t1
t2 cdt
t1 t2 t1
0
cdt
t2 cdt
t1
0
t2 cdt
0
➢比热容、摩尔热容及体积热容三者之间的关 系:
Cm=Mc=0.0224141 C´
二、定压比热容及定容比热容
热量是过程量,因此比热容也与各过 程特性有关,不同的热力过程,比热容也 不相同:
➢定容比热容:可逆定容过程的比热容
cV
q
dT
v
du pdv dT v
u T
v
➢定压比热容:可逆定压过程的比热容
➢ 简化了物理模型,不仅可以定性分析气体某些 热现象,而且可定量导出状态参数间存在的简 单函数关系
➢ 在常温、常压下H2、O2、N2、CO2、CO、He及 空气、燃气、烟气等均可作为理想气体处理, 误差不超过百分之几。因此理想气体的提出具 有重要的实用意义。
二 理想气体状态方程式
理想气体在任一平衡状态时p、v、T之间关系
西安交大工程热力学 第三章 气体和蒸汽的性质

三、摩尔质量和摩尔体积
摩尔:物质的量的基本单位,mol
1mol~ 0.012kg C(12)的原子数目为6.0225×1023
1 kmol : pV R T
摩尔质量:1mol物质的质量,用M表示,单位 g/mol,数值上等于物质的分子量。
物质的量 n m 物质的质量 M 摩尔质量
摩尔体积:1mol气体的体积
1. cp const
理想气体,任何过程
h cp T h cp dT
T1
t2
1
cp 为真实比热 cp 为平均比热
T2
dh cpdT
理想气体,任何过程
h cp t (T2 T1 )
31
4. 若取0oC为零点 h c t t p 32
0
附表7,8
(3) 理想气体的熵
q h h4 汽 h3
2、实际气体
不能用简单的式子描述,真实工质 火力发电的水和水蒸气、制冷空调中 制冷工质等
2
wc wi h1 h4
给水泵
1
工质的性质
第三章 气体和蒸汽的性质
1、理想气体的性质 2、水和水蒸气的性质 ※
第十二章 理想气体混合物及湿空气 第六章 实际气体的性质及热力学一般 关系式
cv ( u )v T cp ( h )p T
0oC时:
常见工质的cv和cp的数值
cv,air= 0.716 kJ/kg.K cp,air= 1.004 kJ/kg.K cv,O2= 0.655 kJ/kg.K cp,O2= 0.915 kJ/kg.K 1000oC时: cv,air= 0.804 kJ/kg.K cp,air= 1.091 kJ/kg.K cv,O2= 0.775 kJ/kg.K cp,O2= 1.035 kJ/kg.K 25oC时: cv,H2O= cp,H2O= 4.1868 kJ/kg.K
第三章 气体和蒸汽的性质(1)

三相点 定义: 定义:固、液、气三相共存的状态 1) 当压力低于ptp时,液相不可能存在 2) 三相点温度和压力是最低的饱和温度和饱和压力 3) 各物质在三相点的温度与压力分别为定值,但比 各物质在三相点的温度与压力分别为定值, 体积则随固、 气三相的混合比例不同而异。 体积则随固、液、气三相的混合比例不同而异。 水的三相点温度和压力值: 水的三相点温度和压力值:
2
2、理想气体状态方程式
不同物量下理想气体的状态方程式
pv = RgT pV = mRgT pVm = RT pV = nRT
Rg为 气体常数,其数值取决于气体的种类,与气体状 气体常数,其数值取决于气体的种类 气体的种类, 态无关。 态无关。 = MRg 既与状态无关,也与气体性质无关, R 既与状态无关,也与气体性质无关, 称为摩尔气体常数 称为摩尔气体常数。 摩尔气体常数。
c=
δq
dT
=
δq
dt
4
(1)比定容热容
对于理想气体
∂u cV = = dT ∂T V
δ qV
du cV = dT
∂h cp = = dT ∂T p
(2)比定压热容
对于理想气体
δ qp
dh cp = dT
5
3、迈耶公式及比热容比
理想气体的c 理想气体的cp与cV之间的关系: 之间的关系:
第三章 气体和蒸汽的性质
1
3-1
理想气体的概念
理想气体的特征: 理想气体的特征: (1)气体分子的距离足够大,体积忽略不计; 气体分子的距离足够大,体积忽略不计; (2)气体分子之间以及分子与容器壁的碰撞都是弹 性碰撞。 性碰撞。 气体分子之间无作用力; (3)气体分子之间无作用力; 理想气体在自然界并不存在,但实验证明: 理想气体在自然界并不存在,但实验证明:气 体 压力不太高 ( P→0, v→∞) , 温度不太低 时 , 压力不太高( , → ) 温度不太低时 远离液态的稀薄气体, 即 远离液态的稀薄气体 , 气体分子间作用力及分子 本身的体积可忽略,气体性质接近理想气体。 本身的体积可忽略,气体性质接近理想气体。
工程热力学与传热学(中文) 第3章 理想气体的性质与热力过程

对定容过程: 对定容过程:
du + pdv ∂u cV = ( )V = ( )V = ( )V dT dT ∂T
说明
δq
cv意义: 意义: 在体积不变时,比热力学能对温度的偏导数, 在体积不变时,比热力学能对温度的偏导数, 其数值等于在体积不变时, 其数值等于在体积不变时,物质温度变化1K 时比热力学能的变化量。 时比热力学能的变化量。
分析:同温度下,任意气体的 分析:同温度下,任意气体的cp > cv ?
气体定容加热时,不对外膨胀作功, 气体定容加热时,不对外膨胀作功,所加入的热量全 部用于增加气体本身的热力学能,使温度升高。 部用于增加气体本身的热力学能,使温度升高。而定压过 程中,所加入的热量,一部分用于气体温度升高, 程中,所加入的热量,一部分用于气体温度升高,另一部 分要克服外力对外膨胀作功,因此, 分要克服外力对外膨胀作功,因此,相同质量的气体在定 压过程中温度升高1K要比定容过程中需要更多的热量 要比定容过程中需要更多的热量。 压过程中温度升高 要比定容过程中需要更多的热量。
t1
cdt
3-2-3 利用理想气体的比热容计算热量
对理想气体: 对理想气体: u = f (T ), h = f (T ), cV = f (T ), c p = f (T ) 1. 真实比热容(The real specific heat capacity) ) 当温度变化趋于零的极限时的比热容。 当温度变化趋于零的极限时的比热容。 它表示某瞬间温度的比热容。 它表示某瞬间温度的比热容。
C,c,Cm,CV之间的关系: , , 之间的关系:
CV =
Cm 22 .4
kJ /( m 3 ⋅ K )
C = mc = nC m = V0CV
沈维道《工程热力学》(第4版)章节题库-气体和蒸汽的性质(圣才出品)
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第3章气体和蒸汽的性质一、选择题1.下面说法中正确的是()。
A.某蒸汽的温度若高于临界温度,则不可能通过改变压力使蒸汽液化B.某蒸汽的温度若高于临界温度,则可以通过改变压力使蒸汽液化C.某蒸汽的温度若低于临界温度,则不可能通过改变压力使蒸汽液化【答案】A2.下列哪些气体近似可看作理想气体?()A.柴油机起动空气瓶中的高压空气B.动力机内的水蒸气C.空调设备中空气所含水蒸气D.冰箱压缩机内的制冷剂气体【答案】C【解析】并不是只要是空气就可以作为理想气体,考察气体是否可近似作为理想气体主要依据其压力,空调设备工作压力和温度不高,其中空气所含水蒸气分压力更低,故可当作理想气体,其他三种状况工质均不宜做理想气体处理。
3.为()。
A.理想气体、闭口系统、可逆过程B.实际气体、开口系统、可逆过程C.任意气体、闭口系统、任意过程D.任意气体、开口系统、任意过程【答案】A【解析】q=△u+w是普遍适用于闭口系的,从q=△u+w导出受到两处制约:,非理想气体的热力学能是温度和比体积的函数,只有理想气体的可逆过程才同时满足这两点要求。
4.理想气体可逆吸热过程,下列哪个参数一定增加的?()A.热力学能B.熵C.压力D.温度【答案】B【解析】人们的直觉认为吸热过程温度必定升高,理想气体的热力学能和温度间有单值关系,所以热力学能也将增大,但事实上任何过程的进行都受第一定律的制约,据q=△u+w,理想气体在可逆吸热过程中△u的变化还要受制于w的大小及正负,若理想气体对外作功大于吸热量,气体热力学能将减小,导致温度下降、压力下降。
但据熵的定义,气体可逆吸热过程的熵必增加。
5.在空气定压加热过程中,加热量()转化为热力学能增加量。
A.37%B.65%C.68.4%D.71.4%【答案】D【解析】理想气体定压加热过程的加热量为,过程中的热力学能变化,将空气作为理想气体,双原子理想气体的比热容取定值时,比热容比为1.4,故。
6.当锅炉内的温度等于该压力对应饱和温度时,锅炉内可能为()。
工程热力学第3章-课堂.
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10kg (1005J/kg 718J/kg) 300K 0.1106 Pa (8.0m3 7.39m3) 8105 J
本题也可取初始时容器内全部空气为热力系(闭口系)求解, 此时终态空气分两部分,一部分留在容器内;另一部分在大气中 (假想有一边界使之与大气分开),压力为 p0,温度为 T0
选取热力系不同,能量方程随之改变
例:A411197
1 kg 空气从0.1 MPa,100 ℃变化到0.5 MPa,1000 ℃
第三章 气体和蒸气的性质
Properties of gas and vapor
3-1 理想气体 3-2 理想气体的比热容 3-3 理想气体的热力学能、焓和熵 3-4 饱和状态、饱和温度和饱和压力 3-5 水的定压加热汽化过程 3-6 水和水蒸气状态参数 3-7 水蒸气图表和图
考察按理想气体状态方程求得的空气在表列温 度、压力条件下的比体积v,并与实测值比较。
uab uac uad hab hac had
0
uab wab qab
uab cV (Tb Ta ) uac uad
hac
wt
0
ac
qa c
hac cp (Tc Ta ) hab had
若为任意工质
uab ? cV Tb Ta uac , uad ?
解:取容器为控制容积,先求初终态容积。初态时
V1
终态时
m1RgT1 p1
74.33kg 287J/ kg K273 27 K
0.8106 Pa
8.0m3
m2 m1 m 74.33kg 10kg 64.33kg
热力学复习大纲

复习大纲绪论重点:了解工程热力学的主要内容及研究方法第一章基本概念及定义重点:工质热力系统、边界、热力系统的类型工质的热力学状态、参数 6个基本状态参数状态方程、坐标图平衡状态、准平衡(静态)过程过程功和热量、热力循环第二章热力学第一定律重点:实质热力学能、总能、推动功流动功、焓第一定律的基本能量方程热量的符号、功量的符号开、闭口系统能量方程第三章气体和蒸气的性质重点:理想气体状态方程比热容、热力学能、焓和熵水蒸汽1点2线3区 5态第四章气体和蒸气的基本热力过程重点:可逆多变过程、定温、定压、定容、定熵过程综合分析第五章热力学第二定律重点:表述卡诺循环克劳休斯积分熵方程孤立系统熵增原理火用第六章实际气体的性质及热力学一般关系式一般了解:范德瓦尔方程对应态原理通用压缩因子图麦克斯韦关系热系数热力学能、焓和熵、比热容的一般关系式第七章气体与蒸气的流动重点:稳定流动的基本方程:连续性方程、能量方程、过程方程、声速方程滞止参数的意义及其计算促使流速改变的条件:力学条件几何条件喷管形状的确定及计算临界压力比背压变化对喷管流动、出口参数的影响第八章压气机的热力过程重点:余隙容积产生、影响多级压缩、中间冷却第九章气体动力循环重点:混合加热理想循环热效率定压、定容加热理想循环热效率比较及分析燃气轮机装置循环热效率提高燃气轮机循环热效率的措施第十章蒸汽动力装置循环重点:朗肯循环由来热效率分析再热循环热效率回热循环热效率第十一章制冷循环重点:压缩空气制冷循环组成、设备、制冷系数压缩蒸汽制冷循环组成、设备、制冷系数两种循环的异同热泵循环第十二章理想气体混合物及湿空气重点:混合气体分压力、分体积定律成分:质量分数、摩尔分数、体积分数,三者的关系湿空气、干空气饱和、不饱和、露点相对湿度、含湿量干、湿球温度h-d图及其应用复习题(题中涉及的有关水蒸汽的数据,考试时均会给出,不用自己查表。
复习题中所需要的数据,需要自己找相关图表查数)习题:课本上的例题、课后思考题、留的作业题第一章基本概念及定义1、热力平衡状态2、准静态过程3、热力系统4、功量与热量第二章热力学第一定律1、热力学第一定律2、技术功3、课后思考题2-4、2-5.(P56)4、一蒸汽锅炉每小时生产P1 = 20 bar , t1= 350℃的蒸汽10吨,设锅炉给水温度t2= 40℃,锅炉效率ηK = 0.78,煤的发热值QL= 29700 KJ/Kg,求锅炉的耗煤量。
沈维道《工程热力学》(第4版)课后习题-气体和蒸汽的性质(圣才出品)
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第3章气体和蒸汽的性质3-1 已知氮气的摩尔质量M=28.1×10-3kg/mol,求:(1)N2的气体常数R g;(2)标准状态下N2的比体积v0和密度ρ0;(3)标准状态1m3N2的质量m0;(4)p=0.1MPa、t=500℃时,N2的比体积v和密度ρ;(5)上述状态下的摩尔体积V m。
解:(1)通过气体常数R=8.3145J/(mol·K)查附表(2)1mol氮气标准状态时体积为,故标准状态下(3)标准状态下1m3气体的质量即为密度ρ,即m0=1.25kg。
(4)由理想气体状态方程式pv=R g T3-2 压力表测得储气罐中丙烷C3H8的压力为4.4MPa,丙烷的温度为120℃,问这时比体积多大?若要储气罐存1000kg这种状态的丙烷,问储气罐的体积需多大?解:由附表查得由理想气体状态方程式pv=R g T或由理想气体状态方程pV=mR g T3-3 供热系统矩形风管的边长为100mm×175mm,40℃、102kPa的空气在管内流动,其体积流量是0.0185m3/s,求空气流速和质量流量。
解:风管面积A=100mm×175mm=17500mm2=0.0175m2空气流速空气质量流量3-4 一些大中型柴油机采用压缩空气启动,若启动柴油机用的空气瓶体积V=0.3m3,内装有p1=8MPa、T1=303K的压缩空气,启动后瓶中空气压力降低为p2=0.46MPa,T2=303K,求用去空气的质量。
解:根据物质的量为n的理想气体状态方程,使用前后瓶中空气的状态方程分别为:p1V=n1RT2,p2V=n2RT2用掉空气的量由附表查得空气的相对分子质量M r=28.97,即摩尔质量M=28.97×10-3kg/mol,故用掉空气的质量m1-m2=M(n1-n2)=28.97×10-3kg/mol×405mol=11.73kg3-5 空气压缩机每分钟从大气中吸入温度t b=17℃,压力等于当地大气压力p b=750mmHg的空气0.2m3,充入体积为V=1m3的储气罐中。
工程热力学第三章气体和蒸气的性质

•
capacity per unit of mass)
•质量定容热容(比定容热容)
•及
•(constant volume specific heat
• capacity per unit of mass)
•二、理想气体比定压热容,比定容热容和迈耶公式
•1.比热容一般表达式
•代入式(A)得
•2. cV
h’=191.76, h”=2583.7
s’=0. 649 0, s”=8.1481
t
v
h
s
v
h
s
v
h
s
℃ m3/kg kJ/kg kJ/(kg· m3/kg kJ/kg kJ/(kg· m3/kg kJ/kg kJ/(kg·
K)
K)
K)
0 0.0010002 -0.05 -0.0002 0.0010002 -0.05 -0.0002 0.0010002 -0.04 -0.0002 10 130.598 2519.0 8.9938 0.0010003 42.01 0.1510 0.0010003 42.01 0.1510
•本例说明:低温高压时,应用理想气体假设有较大误差。
•例A411133
•讨论理想气体状态方程式
•3–2 理想气体的比热容
•一、比热容(specific heat)定义和分类 •c与过程有关
•定义: •分类:
•c是温度的函数
•按物 量
•质量热容(比热容)c J/(kg·K)
•(specific heat capacity per unit of mass)
• 干饱和蒸汽(dry-saturated vapor; dry vapor )
工程热力学第三章理想气体的性质讲解
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2. Three kinds of Specific heats based on different quantity units
基于不同物量单位的三种比热
(1) Specific heat based on mass(质量比热容)
1kg物体温度1K升高1K所吸收的热量,记作c, 单位为 J/kg•K
理想气体内能的计算
q = du + pdv
对理想气体的定容过程
q = du + pdv 又
du cvdT
理想气体 u f (T )
du cvdT
理想气体,任何过程
Enthalpy of Ideal-gas 理想气体的焓
q = du + pdv +vdp-vdp
=dh-vdp
对理想气体的定压过程
RmT
8.31431000 293.15
m PV 100120 140.3kg RT 0.287 298/15
§3.2 Specific Heats and Heat Capacity (比热和热容)
1. Definition of Specific heat 比热容(比热)的定义
Chapter 3. Properties and Processes of Ideal Gas
第3章 理想气体的性质和过程
3.1 Equation of State for Ideal Gas 理想气体的状态方程
3.2 Specific Heat of Ideal Gas 理想气体的比热
3.3 Internal energy, enthalpy and entropy of Ideal Gas
What kind of gas can be treated as Ideal Gas? 哪些气体可当作理想气体
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理想气体:氧气、氢气、氮气、一氧化碳、二 氧化碳、空气、燃气、烟气……(在通常使 用的温度、压力下)
实际气体:氨、氟里昂、蒸汽动力装置中的水 蒸气……
✓提出理想气体概念的意义
➢ 简化了物理模型,不仅可以定性分析气体某些 热现象,而且可定量导出状态参数间存在的简 单函数关系
2
u 1 cV dT
2
h 1 cpdT
✓工程上的几种计算方法:
➢ 按定值比热容计算:
2
u 1 cV dT cV (T2 T1)
2
h 1 cpdT cp (T2 T1)
➢按真实比热容计算:
u R 2 CV ,m dT M1 R R 2 ( 1 T T 2 T 3 T 4 )dT M1
二、定压比热容及定容比热容
热量是过程量,因此比热容也与各过 程特性有关,不同的热力过程,比热容也 不相同:
➢定容比热容:可逆定容过程的比热容
cV
q
dT
v
du pdv dT v
u T
v
➢定压比热容:可逆定压过程的比热容
cp
q
dT
p
dh vdp
dT p
h T
h R 2 C p,m dT M1 R R 2 ( T T 2 T 3 T 4 )dT M1
➢按平均比热容计算:
u
t2 t1
cV
dt
cV
t2 t1
(t2
t1)
h
t2 t1
c p dt
cp
t2 t1
(t2
t1 )
➢按气体热力性质表上所列的u和h计算;
热工计算中只要求确定过程中热力学能或焓值的 变化量,因此可人为规定一基准态,在基准态上热力 学能取为0,如理想气体通常取0K或0°C时的焓值为0, 如{h0K}=0,相应的{u0K}=0,这时任意温度T时的h、u 实质上是从0K计起的相对值,即:
➢ 气体常数与通用气体常数的关系:
Rg
R M
或
R MRg
M 为气体的摩尔质量
✓ 不同物量下理想气体的状态方程式
pv RgT pV mRgT pVm RT pV nRT
1 kg 理想气体 m kg 理想气体 1 mol 理想气体 n mol 理想气体
例3-1 已知氧气瓶的容积 V 40103m3 ,瓶内氧气 温度为 20℃,安装在瓶上的压力表指示的压力 为15MPa,试求瓶内氧气的质量是多少?设大气 压力为 0.1106 Pa。
解: pV mRT
p 15 106 0.1106 15.1106 Pa
T 20 273 293K 氧气: M 32 kg kmol R 8314 259.8 J (kg K )
32
pV mRT
pV 15.1106 40 103
m
7.93kg
RT
259.8 293
精品课件!
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➢ 在常温、常压下H2、O2、N2、CO2、CO、He及 空气、燃气、烟气等均可作为理想气体处理, 误差不超过百分之几。因此理想气体的提出具 有重要的实用意义。
理想气体状态方程式
✓理想气体的状态方程式
理想气体在任一平衡状态时p、v、T之间关系的方
程式即理想气体状态方程式,或称克拉贝龙(Clapeyron) 方程。
cV
dT T
Rg
dv v
ds qrev
T
dT dp cp T Rg p
3.以 ( p, v) 为参数
ds qrev
T
cV
dp p
cp
dv v
✓理想气体熵方程:
微分形式:
积分形式:
ds
cV
dT T
Rg
dv v
ds
cp
dT T
Rg
dp p
ds
cV
dp p
cp
dv v
s12
2
m1
p1V RT1
p1 RT1
3RT1 p2 p1
3 p1 p2 p1
1 cV
dT T
Rg
ln
v2 v1
s12
2 dT 1 cp T Rg ln
p2 p1
s12
2
1 cV
dp p
2
1 cp
dv v
理想气体熵方程是从可逆过程推导而来,但方程中只 涉及状态量或状态量的增量,因此不可逆过程同样适用。
四、理想气体的熵变计算
✓1.按定比热容计算:
s12
cV
ln
dT
➢1kg物质温度升高1K所需的热量称为比热容:
c q 单位:J /(kg K )
dT
➢1mol 物质的热容称为摩尔热容 Cm ,单位: J/(mol•K)
➢标准状态下1 m3 物质的热容称为体积热容 C´, 单位: J/(m3•K)
➢比热容、摩尔热容及体积热容三者之间的关 系:
Cm=Mc=0.0224141 C´
(2)直线关系
q
t2 cdt
t1
t2 t1
(a
bt)dt
[a
b 2(t1
t2
)](t2
t1)
c
c=a+bt
c
t2 t1
(t2
t1)
t1
t2 t
c t2 t1
a
b 2
(t1
t2
)
✓3、定值比热容:
工程上,当气体温度在室温附近,温度变化 范围不大或者计算精确度要求不太高时,将比热 视为定值,参见附表3。亦可以用下面公式计算:
0
D(t1)
C(t2) t
=q02-q01
t2 cdt t1 cdt
0
0
c
t2 0
t2
c
t1 0
t1
c
t2 0
,
c
t1 0
表示温度自0C到t1和0C到t2的平均比热容.
c t2
c
t2 0
t2
c
t1 0
t1
t1
t2 t1
0°Cc,t01 t1这c时t02 t2同见一附种表气5体,的比热c t容只的取起决始于温终度态同温为度t 0
§3-1 理想气体的概念
✓理想气体与实际气体
➢理想气体指分子间没有相互作用力、分 子是不具有体积的弹性质点的假想气体
➢实际气体是真实气体,在工程使用范围 内离液态较近,分子间作用力及分子本 身体积不可忽略,热力性质复杂,工程 计算主要靠图、表、计算机。
➢理想气体是实际气体p0的极限情况。
定义:热力学中,把完全符合 pv RT 及热
T
h cp 0T
u
cV
TT
0
参见附表7,u可由u=h-pv求得。
二、状态参数熵(Entropy)
✓熵的定义:
dS Qrev 或 ds qrev
T
T
式中,下标 “ rev ” 表示可逆,T为工质的绝对温度。
三、理想气体的熵方程
1.以 (T , v) 为参数
ds qrev
T
2.以(T , p)为参数
pv RgT 或 pV mRgT
Rg为气体常数(单位J/kg·K),与气体所处 的状态无关,随气体的种类不同而异【来历】
✓通用气体常数 (也叫摩尔气体常数)R
用气体常数 R 表示的状态方程式:
pVm RT 或 pV nRT
通用气体常数不仅与气体状态无关,与 气体的种类也无关
R 8.314 J /(m ol K )
三、定压比热容与定容比热容的关系
➢ 迈耶公式:
c p cV Rg C p,m CV ,m R
迈耶公式
注意其物理意义
➢ 比热比:
cp C p,m
cV CV ,m
1
cV
1 Rg
cp 1 Rg
四、理想气体比热容的计算
✓1、 真实比热容
将实验测得的不同气体的比热容随温 度的变化关系,表达为多项式形式:
气体
cV
cp
种类 [J/(kg·K)] [J/(kg·K)]
单原子 双原子 多原子
3×Rg/2 5×Rg/2 7×Rg/2
5×Rg/2 7×Rg/2 9×Rg/2
1.67 1.40 1.30
§3-4 理想气体的热力学能、焓、熵
一、热力学能和焓
理想气体的热力学能和焓是温度的单 值函数:
du cV dT dh cpdT
T2 T1
Rg
ln
v2 v1
s12
cp
ln
T2 T1
Rg ln
p2 p1
s12
cV
ln
p2 p1
cp ln
v2 v1
✓2.通过查表计算
2
1
cp
dT T
,根据下式计算:
s12
s20 s10 Rg ln
p2 p1
谢谢
例3-1 已知氧气瓶的容积 V 40103m3 ,瓶内氧气 温度为20℃,安装在瓶上的压力表指示的压力 为15MPa,试求瓶内氧气的质量是多少?设大气 压力为 0.1106 Pa。
例3-2 刚性容器中原先有压力为p1、温度为T1的 一定质量的某种气体,已知其气体常数为R。后 来加入了3kg的同种气体,压力变为p2、温度仍 为T1。试确定容器的体积和原先的气体质量m1。
§3-2 理想气体的比热容
一、比热容的定义 ➢ 物体温度升高1K所需的热量称为热容:
C Q 单位:J / K
例3-2 刚性容器中原先有压力为p1、温度为T1的 一定质量的某种气体,已知其气体常数为R。后
来加入了3kg的同种气体,压力变为p2、温度仍 为T1。试确定容器的体积和原先的气体质量m1。