(完整版)极坐标几何意义的运用

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二重积分极坐标的几何意义

二重积分极坐标的几何意义

二重积分极坐标的几何意义二重积分是对平面上的一个区域进行积分运算,而极坐标则是一种描述平面上点位置的坐标系统。

二重积分极坐标的几何意义可以通过以下方式理解:首先,我们来看一下极坐标系。

在极坐标系中,一个点的位置由它到原点的距离(记为r)和它与正x轴的夹角(记为θ)来确定。

这样,平面上的每个点都可以用(r,θ)来表示。

接下来,我们考虑一个二重积分∬R f(x,y)dA,其中R表示平面上的一个区域,f(x,y)表示在该区域上的某个函数。

在直角坐标系中,我们可以将区域R划分为无数个小矩形,并计算每个小矩形上函数值f(x,y)与该矩形面积dA的乘积。

然后将所有小矩形上的乘积相加,即可得到二重积分的结果。

而在极坐标系中,我们可以将区域R划分为无数个小扇形,并计算每个小扇形上函数值f(r,θ)与该扇形面积dA(即扇形对应圆环面积)的乘积。

然后将所有小扇形上的乘积相加,即可得到二重积分的结果。

这样,二重积分极坐标的几何意义就是将区域R划分为无数个小扇形,并计算每个小扇形上函数值与该扇形面积的乘积,然后将所有小扇形上的乘积相加。

从几何意义上来看,极坐标系更适合描述具有旋转对称性的区域。

因为在极坐标系中,每个小扇形都具有相同的角度dθ,只是半径r不同。

这样,在计算二重积分时可以更方便地利用旋转对称性进行简化。

总结起来,二重积分极坐标的几何意义是将平面上的一个区域划分为无数个小扇形,并计算每个小扇形上函数值与该扇形面积的乘积,然后将所有小扇形上的乘积相加。

这种方法适用于具有旋转对称性的区域,并且可以更方便地利用旋转对称性进行简化。

直线极坐标的几何意义是什么

直线极坐标的几何意义是什么

直线极坐标的几何意义是什么直线极坐标是一种描述平面上点位置的坐标系统。

与直角坐标系不同,直线极坐标使用极径和极角来表示点的位置。

在直线极坐标系统中,每个点可以用一个有序的数对(r, θ)来表示,其中r表示点到原点的距离,θ表示点与极轴的夹角。

直线极坐标形式简洁,方便描述一些特定的几何图形。

以下是直线极坐标系统的几何意义:圆形当r为常数时,直线极坐标表示了一个圆形。

此时,所有的点到原点的距离都相等,且与极轴的夹角不影响点的位置。

圆形可以通过调整r的值来改变半径大小,而通过改变θ可以改变圆形的位置。

因此,直线极坐标在描述圆形时非常方便。

直线当θ为常数时,直线极坐标表示了一个射线或直线段。

当θ为 0 或π 时,直线极坐标对应着极轴上的点,即直线的起点。

而随着r的值增加,直线的终点将沿着与极轴夹角相等的方向无限延伸。

直线的方向由极轴决定,而直线的长度由r的值决定。

螺旋线螺旋线是一种由直线极坐标表示的曲线。

当r和θ都是增加的函数时,将得到一个螺线。

螺旋线可以有不同的形状,如阿基米德螺旋线和对数螺旋线。

在阿基米德螺旋线中,螺旋线的半径随着极角的增加而线性增加。

而在对数螺旋线中,螺旋线的半径是指数函数的形式。

特殊曲线直线极坐标还可以描述其他特殊的曲线。

当r是周期函数时,可以产生一些有趣的图形,如心形线和星形线。

其中,心形线可以通过使用正弦或余弦函数作为r的函数来创建。

星形线可以通过使用正弦或余弦函数的多重倍作为r的函数来创建。

总结直线极坐标提供了一种简洁而有效的方式来描述平面上点的位置。

通过极径和极角的组合,直线极坐标可以准确地表示各种几何形状,包括圆形、直线、螺旋线和特殊曲线。

直线极坐标可以在几何学、物理学和工程学等领域中应用广泛,用于描述和分析各种几何问题。

以上就是直线极坐标的几何意义的简要介绍。

希望通过这篇文档,你对直线极坐标的几何意义有了更深入的理解。

(完整版)极坐标与参数方程知识点总结大全(3),推荐文档

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1.平面直角坐标系中的坐标伸缩变换设点P(x,y)是平面直角坐标系中的任意一点,在变换的作用下,点P(x,y)对应到点,称为平面直角坐标系中的坐标伸缩变换,简称伸缩变换.2.极坐标系的概念(1)极坐标系如图所示,在平面内取一个定点,叫做极点,自极点引一条射线,叫做极轴;再选定一个长度单位,一个角度单位(通常取弧度)及其正方向(通常取逆时针方向),这样就建立了一个极坐标系.注:极坐标系以角这一平面图形为几何背景,而平面直角坐标系以互相垂直的两条数轴为几何背景;平面直角坐标系内的点与坐标能建立一一对应的关系,而极坐标系则不可.但极坐标系和平面直角坐标系都是平面坐标系.(2)极坐标设M是平面内一点,极点与点M的距离|OM|叫做点M的极径,记为;以极轴为始边,射线为终边的角叫做点M的极角,记为.有序数对叫做点M的极坐标,记作.一般地,不作特殊说明时,我们认为可取任意实数.特别地,当点在极点时,它的极坐标为(0, )(∈R).和直角坐标不同,平面内一个点的极坐标有无数种表示.如果规定,那么除极点外,平面内的点可用唯一的极坐标表示;同时,极坐标表示的点也是唯一确定的.3.极坐标和直角坐标的互化(1)互化背景:把直角坐标系的原点作为极点,x轴的正半轴作为极轴,并在两种坐标系中取相同的长度单位,如图所示:(2)互化公式:设是坐标平面内任意一点,它的直角坐标是,极坐标是(),于是极坐标与直角坐标的互化公式如表:点直角坐标极坐标互化公式在一般情况下,由确定角时,可根据点所在的象限最小正角.4.常见曲线的极坐标方程曲线图形极坐标方程圆心在极点,半径为的圆圆心为,半径为的圆圆心为,半径为的圆过极点,倾斜角为的直线(1)(2)过点,与极轴垂直的直线过点,与极轴平行的直线注:由于平面上点的极坐标的表示形式不唯一,即都表示同一点的坐标,这与点的直角坐标的唯一性明显不同.所以对于曲线上的点的极坐标的多种表示形式,只要求至少有一个能满足极坐标方程即可.例如对于极坐标方程点可以表示为等多种形式,其中,只有的极坐标满足方程.二、参数方程1.参数方程的概念一般地,在平面直角坐标系中,如果曲线上任意一点的坐标都是某个变数的函数①,并且对于的每一个允许值,由方程组①所确定的点都在这条曲线上,那么方程①就叫做这条曲线的参数方程,联系变数的变数叫做参变数,简称参数,相对于参数方程而言,直接给出点的坐标间关系的方程叫做普通方程.2.参数方程和普通方程的互化(1)曲线的参数方程和普通方程是曲线方程的不同形式,一般地可以通过消去参数而从参数方程得到普通方程.(2)如果知道变数中的一个与参数的关系,例如,把它代入普通方程,求出另一个变数与参数的关系,那么就是曲线的参数方程,在参数方程与普通方程的互化中,必须使的取值范围保持一致.注:普通方程化为参数方程,参数方程的形式不一定唯一。

极坐标

极坐标
极坐标
By 昆仑路远
这个东西在高考范围其实不用钻的很深,会用就好了,需要注意的就是各种曲 线的极坐标方程以及各参数的几何意义。 什么是极坐标呢,我也不知道。我只知道把一条长为ρ的线段 OP 从水平零角绕 它的一个端点 O 转,这个端点 O 叫极点,从 O 延伸的一个标准方向的坐标轴 叫极轴(极坐标系只有一根坐标轴)线段的长度ρ叫极径。另一个端点 P 对应 转的角度θ(极角)和它的长度ρ 就是对应的“坐标”记为 P(ρ,θ) 。自己感 受下画画图。 那曲线的极坐标呢?首先选定极点,还有单位长度与角度单位。这个很重要, 以椭圆为例,可以选中心为极点,也可以选焦点为极点。对应的极坐标是不一 样的! 想象一下,长短不一的线段,有同样的端点,那么把他们的另一个端点连起来 就形成曲线,曲线上每一点都有对应的坐标。因为角度关系,所以非极点的坐 标不唯一。 注:极角与极径有正负!!详见课本。
这一般是第一问。如果纯考极坐标一般有一下几种题型: 给另外一个点 Q 与 P 共线,给出各种线段关系,例如 OP,OQ, PQ 此类
题往往化简成 OP=多少倍的 OQ,因为 O 为极点,且 PQ 共线,那么他们公用 一个极角,这个长度关系就是极径的关系。
P 2出自《高考数学你真的掌握了吗》圆锥曲线篇 第二章)
x cos y sin 接 2 2 2 下来就是最重要的三个等式让极坐标和直角坐标联系 x y
起来 怎么来的?我们不妨以极轴为 x 轴,过 O 作 y 轴形成直角坐标系,那么 P 点 在这里应该表示为(x,y) ,把 PO 连接,过 P 分别作 x y 轴垂线,由三角函数 关系可推知上述等式。记不清上面的 xy 和 sin cos?不妨画个图。有了这个等 式,我们就可以暴力破解题目了。 常见题目,给出一个圆的直角方程,或者给出半径和圆心位置,让你写它的极 坐标方程,这种题目一般有两种做法,老师和高手喜欢用一种高大上的几何意 义来解决,通俗地讲就是先画图,利用正弦定理表达出ρ与θ的关系。但是对于 掌握不好的同学就不要强行装逼了。老老实实用上面的三个等式暴力破解吧。 记得用辅助角公式化简哈

极坐标与参数方程的应用

极坐标与参数方程的应用

极坐标与参数方程的应用极坐标与参数方程是数学中常见的描述曲线的方式,它们在各个学科领域中都有广泛的应用。

本文将探讨极坐标与参数方程的基本概念,并介绍它们在几何、物理和工程等领域的具体应用。

一、极坐标的应用极坐标是用极径和极角来描述平面上点的坐标系统。

在几何学中,它可以用来简洁地描述圆形、螺旋线等特殊曲线。

1. 描述圆形极坐标非常适合描述圆形。

在极坐标下,一个点的坐标可由极径和极角表示。

对于圆形,极径是固定的,而极角可以取从0到2π的任意值。

这种描述方式使得计算圆形的面积、周长等问题变得简单而直观。

2. 描述螺旋线极坐标也常用于描述螺旋线。

螺旋线的方程可以用极坐标的形式表示为r = aθ,其中r表示点与原点的距离,θ表示点的极角,a是一个常数。

利用极坐标的方程,可以简单地描述螺旋线的形状和特性,如螺旋线的形态、转动方向、开启角度等。

二、参数方程的应用参数方程是用一个参数表示曲线上的点的坐标的方程。

在物理学、工程学以及计算机图形学等领域中,参数方程广泛应用于描述曲线、曲面、运动轨迹等。

1. 描述曲线和曲面参数方程可以非常灵活地描述各种曲线和曲面,如抛物线、椭圆、螺线等。

通过选择合适的参数值,可以得到不同形状和特性的曲线和曲面。

参数方程在计算机图形学中特别常用,它可以通过调整参数值来控制曲线和曲面的外观。

2. 描述运动轨迹参数方程还常用于描述物体在空间中的运动轨迹。

例如,在物理学中,我们可以使用参数方程来描述自由落体运动、抛体运动等。

通过设定时间t为参数,可以得到物体在不同时刻的位置坐标,从而准确地描述其运动轨迹。

三、极坐标与参数方程的综合应用极坐标与参数方程可以结合使用,来描述更加复杂的曲线和形状。

例如,在工程学中,极坐标与参数方程可以用于描述涡扇发动机的叶片形状,以及风力发电机的叶片设计。

在涡扇发动机中,叶片的形状对发动机的性能和效率有重要影响。

通过使用极坐标和参数方程,可以得到叶片的各处坐标,从而准确地描述叶片的形状。

极坐标系的应用

极坐标系的应用

极坐标系的应用极坐标系是一种以极径(r)和极角(θ)来表示点坐标的数学系统。

它在物理、工程学和其他领域中有着广泛的应用。

本文将探讨极坐标系在几何图形、物理力学和图像处理等领域中的具体应用。

1. 几何图形1.1 极坐标方程在极坐标系中,我们可以使用极坐标方程来描述各种几何图形的形状。

比如,圆的极坐标方程为 r = a,其中 a 是圆的半径。

通过调整 a的值,我们可以绘制不同大小的圆。

1.2 极坐标绘图通过极坐标系,我们可以绘制出一些非常有趣的几何图形。

例如,利用参数方程绘制出的极坐标曲线,可以呈现出各种美妙的形状,如心形曲线、渐开线等。

这些图形通常比使用直角坐标系更容易描述和理解。

2. 物理力学2.1 引力场的描述在物理力学中,极坐标系可以用于描述引力场。

例如,在一个中心点引力场中,质点受到的引力与其到中心点的距离成反比。

这可以用极坐标系中的位势函数来描述。

通过极坐标系的分析,我们可以轻松地得到引力场的相关参数。

2.2 相对运动的描述在有些情况下,我们需要描述相对运动的物体。

极坐标系可以提供一种更简洁的分析方法。

通过将坐标系的原点放在一个物体上,并以该物体为极轴,我们可以用相对距离和相对角度来描述另一个物体相对于原点物体的位置。

3. 图像处理3.1 圆形检测极坐标系在图像处理中具有重要的应用,尤其是在圆形检测方面。

通过将图像转换为极坐标系,我们可以通过阈值设定和其他算法来检测图像中的圆形轮廓。

这种方法对于工业中的自动机器人导航和目标识别等任务特别有用。

3.2 图像畸变校正极坐标系还可以用于图像畸变校正。

例如,对于鱼眼镜头拍摄的图像,由于透视关系,图像中的直线可能呈现为弯曲的形状。

通过将图像转换为极坐标系,再进行校正,可以使图像中的直线恢复为真实的直线,提高图像的视觉效果和测量准确度。

总结:极坐标系在几何图形、物理力学和图像处理等领域中都有广泛的应用。

在几何图形方面,极坐标方程和极坐标绘图为我们创造了更多形状的可能性。

直线极坐标方程的几何意义

直线极坐标方程的几何意义

直线极坐标方程的几何意义在解析几何中,直线是一个基础的几何概念。

直线可以用多种方式来表示,其中一种常见的方式就是极坐标方程。

直线的极坐标方程有着一定的几何意义,能够帮助我们更好地理解直线在平面上的特性和性质。

极坐标方程的基本形式直线的极坐标方程一般可以写作:r = a·cos(θ) + b·sin(θ)其中,r是极坐标系中的径向距离,表示从原点到该直线的距离;θ是极坐标系中的极角,表示与极轴的夹角;a和b是常数,决定了直线的位置和方向。

直线在极坐标系中的表达极坐标方程的几何意义可以通过直线在极坐标系中的表达来体现。

我们知道,极坐标系由原点 O、极轴、极角和径向距离组成。

而直线的极坐标方程所表示的直线实际上是由一组点构成的集合,这些点满足直线方程的条件。

在极坐标系中,直线方程r = a·cos(θ) + b·sin(θ)描述了一条直线随着极角的变化而移动的轨迹。

当极角θ在特定范围内变化时,满足方程的点将被绘制出来,形成直线。

由于直线的极坐标方程是一个周期性方程,它的图形在极坐标系中呈现出特定的规律。

具体而言,直线的图形是一个连接两个极点的曲线,该曲线在每一个周期内都会如此。

直线的斜率与其位置和方向有关,而直线在极坐标系中的图形可以帮助我们更好地理解直线的性质。

直线的位置和方向直线的极坐标方程中的常数a和b决定了直线的位置和方向。

当a = 0且b ≠0时,直线平行于极轴,且过极点(0, 0)。

当a ≠ 0且b = 0时,直线垂直于极轴,且过极点(0, 0)。

当a ≠ 0且b ≠ 0时,直线既不平行于极轴也不垂直于极轴。

直线的位置和方向可以通过极坐标系的图形来判断。

如果直线在极坐标系中的图形与极轴相交,那么直线与极轴的夹角就是其斜率的绝对值。

如果直线在极坐标系中的图形是一条平行于极轴的直线,那么直线与极轴的夹角为零。

直线与其他几何图形的关系直线的极坐标方程还可以帮助我们理解直线与其他几何图形的关系。

极坐标几何意义的运用

极坐标几何意义的运用

极坐标几何意义的运用极坐标是一种用角度和距离来表示平面上点的坐标系统。

它在数学、物理学和工程学中有广泛的应用。

以下将介绍极坐标的几何意义以及它在几个重要领域中的运用。

极坐标的几何意义:极坐标将每个点表示为一个长度和一个角度的对组。

其中,距离表示点到坐标原点的距离,角度则表示点与正向x轴的夹角。

通过这种表示方式,极坐标使得描述点在平面上运动和位置变化更加直观和简洁。

1.极坐标在曲线图形的表示和描述方面应用广泛。

例如,极坐标可以很方便地描述圆和椭圆的方程,使得对于圆和椭圆的性质和变换有更直观的理解。

此外,极坐标还可以表示螺线、渐开线等各种有趣的曲线形状。

2.极坐标在计算机图形学中也有重要的应用。

计算机图形学中处理图像和三维模型时,经常需要进行坐标系的变换和旋转操作。

由于极坐标将点的位置表示为距离和角度的对组,因此可以方便地进行坐标变换和旋转的计算。

3.在雷达和导航系统中,极坐标被广泛用于描述物体的位置和运动。

雷达系统通过测量物体到雷达的距离和物体与雷达之间的角度,来确定物体在平面上的位置和方向。

这种极坐标表示方式可简化计算,并提高位置测量的准确性。

4.极坐标在工程学中也有广泛的应用。

例如,在机械设计和工程制图中,极坐标经常用于描述圆孔和孔线的位置和尺寸。

此外,在航空航天领域,极坐标可用于描述飞机的航迹和轨迹,方便进行导航和航线规划。

5.极坐标还在物理学中具有重要的应用。

例如,在天文学中,极坐标常用于描述天体的位置和运动。

此外,极坐标在电磁场中的计算中也很常见,它可以使电场和磁场的计算更加简化和直观。

总结起来,极坐标的几何意义在于通过距离和角度来描述平面上点的位置。

极坐标广泛应用于数学、物理学和工程学的各个领域,可以简化计算,提高表达和描述的直观性,为解决问题提供了有力工具。

极坐标的两种表示方法

极坐标的两种表示方法

极坐标的两种表示方法一、极坐标的概念1.1 极坐标是一种很有趣的坐标表示方法呢。

它不像咱们平常熟悉的直角坐标,直角坐标是用横纵坐标来确定一个点的位置。

极坐标呢,是用距离和角度来确定点的位置。

想象一下,就好像你在一个大操场上,你站在一个固定的点,然后描述另一个点的位置,你可以说它离你有多远,以及相对于你的方向是怎样的角度。

这就是极坐标的基本想法啦。

1.2 极坐标在很多实际情况中都特别有用。

比如说在描述圆形或者扇形相关的东西时,那可真是得心应手。

在物理里面,像描述一些做圆周运动的物体的位置之类的,极坐标就派上大用场了。

这就好比是一把特殊的钥匙,专门用来开某些形状或者运动相关的锁。

2.1 一种表示方法是(r,θ)。

这里的r呢,表示的是点到极点(也就是咱们刚刚说的那个固定的点)的距离。

这个距离一定是个非负的数值哦。

就像是你和朋友之间的绳子长度,只能是正数或者零,不可能是负数的。

θ呢,表示的是从极轴(咱们可以想象成一个基准的方向,就像指南针的北方)按逆时针方向旋转到连接极点和该点的射线所转过的角度。

这个角度可以是任意的实数,它就像是一个指针,指出了方向。

2.2 另一种表示方法有点特别。

有时候我们会遇到(-r,θ + π)这样的表示。

这是怎么回事呢?这里的 -r看起来有点奇怪,其实它表示的是沿着与原来方向相反的方向,距离极点的距离为r的点。

这就好比是你本来朝着一个方向走了一段路,现在你要朝着相反的方向走同样的距离。

而θ + π呢,是因为当你朝着相反方向的时候,角度也相应地改变了,就像你本来朝着东走,现在朝着西走,方向就转了180度(也就是π弧度)。

这种表示方法虽然看起来有点绕,但是在解决一些复杂的几何或者物理问题的时候,就像是一把隐藏的利器,能起到意想不到的效果。

2.3 这两种表示方法就像是一对双胞胎,虽然看起来有点不同,但实际上是紧密相关的。

它们各自有各自的用途,有时候用一种表示方法可能会让问题变得简单明了,就像顺水行舟一样轻松;而有时候用另一种表示方法可能就会让你在解决问题的时候卡壳,这时候就得灵活转换,不能一条道走到黑。

极坐标与参数方程专题(1)——直线参数t几何意义的应用

极坐标与参数方程专题(1)——直线参数t几何意义的应用

极坐标与参数方程专题(1)——直线参数t几何意义的应用极坐标与参数方程专题(1)——直线参数t的几何意义的应用1.(2018•银川三模)在平面直角坐标系xoy中,以O为极点,x轴非负半轴为极轴建立极坐标系。

已知曲线C的极坐标方程为ρsin2θ=4cosθ,直线l的参数方程为:x=2t-2,y=2t+2求M、N两点。

Ⅰ)求曲线C的直角坐标方程和直线l的普通方程;Ⅱ)若P(﹣2,﹣4),求|PM|+|PN|的值。

解:(Ⅰ)根据x=ρcosθ、y=ρsinθ,求得曲线C的直角坐标方程为y2=4x。

用代入法消去参数求得直线l的普通方程x-y-2=0.Ⅱ)直线l的参数方程为:x=2t-2,y=2t+2(t为参数),两曲线相交于M、N两点。

代入y2=4x,得到t1=-4,t2=6.则|PM|+|PN|=|t1+t2|=10.2.(2018•乐山二模)已知圆C的极坐标方程为ρ=2cosθ,直线l的参数方程为x=t+1,y=t-1(t为参数),点A的极坐标为(2,π/4),设直线l与圆C交于点P、Q两点。

1)求圆C的直角坐标方程;2)求|AP|•|AQ|的值。

解:(1)圆C的极坐标方程为ρ=2cosθ即ρ2=2ρcosθ,即(x-1)2+y2=1,表示以C(1,0)为圆心、半径等于1的圆。

2)点A的直角坐标为(2,2),所以点A在直线l上。

把直线的参数方程代入曲线C的方程可得t2+t-2=0.由韦达定理可得t1=-2,t2=1.根据参数的几何意义可得|AP|•|AQ|=|t1•t2|=2.3.(2018•西宁模拟)在直角坐标系xOy中,以坐标原点为极点,x轴正半轴为极轴建立极坐标系。

已知直线l的极坐标方程为ρcosθ+ρsinθ-2=0,C的极坐标方程为ρ=4sin(θ-π/2)。

I)求直线l和C的普通方程;II)直线l与C有两个公共点A、B,定点P(2,-2),求||PA|-|PB||的值。

解:(I)直线l的极坐标方程为ρcosθ+ρsinθ-2=0,所以直线l的普通方程为:x-y+2=0.圆C的极坐标方程为ρ=4sin(θ-π/2),所以圆C的直角坐标方程为:(x-2)2+y2=16.II)直线l的参数方程为:x=tcosθ+tsinθ,y=tsinθ-tcosθ-2(t为参数)。

极坐标参数方程几何意义

极坐标参数方程几何意义

极坐标参数方程的几何意义极坐标是一种描述平面点的坐标系统,它使用角度和距离来确定一个点的位置。

在极坐标系统中,一个点的位置由两个参数确定:极径(距离原点的距离)和极角(与极轴的夹角)。

极坐标参数方程是一种使用参数表示极坐标坐标系中的曲线的方程形式。

这些参数方程提供了一种便捷的方法来描述各种几何图形,包括点、线、圆、椭圆等。

极坐标参数方程的表示形式极坐标参数方程通常采用下面的形式:r = r(theta)其中,r表示极径,theta表示极角,r(theta)是一个关于theta的函数,描述了曲线上每个点的距离原点的距离。

通过改变theta的取值范围,可以绘制出不同的曲线形状。

例如,当r(theta)为常数时,即r = a,其中a为常数,表示一个半径为a的圆。

当r(theta)为a*cos(theta)或者a*sin(theta)时,可以绘制出椭圆。

对于更复杂的曲线,r(theta)可以是任意的函数,通过改变函数的形式,可以绘制出各种形状的曲线。

极坐标参数方程与几何图形的关系极坐标参数方程提供了一种简洁的方式来描述各种几何图形。

通过选择适当的r(theta)函数,可以方便地绘制出线段、圆、椭圆、螺线等形状。

例如,在绘制直线时,可以选择r(theta) = a/(cos(theta)*sin(theta)),其中a为常数。

这个函数代表了一种与theta有关的直线方程,在极坐标系中,该直线将作为一条斜线延伸。

通过改变参数a的取值,可以控制直线的斜率。

在绘制圆形时,可以选择r(theta) = a,其中a为常数。

这个函数表示了一个半径为a的圆形,不同的theta取值对应于圆上的不同点。

通过改变参数a的取值,可以绘制不同半径的圆。

特殊的极坐标参数方程除了常见的直线和圆形外,极坐标参数方程还可以绘制出一些特殊的曲线形状。

例如,当r(theta) = a*(1 - cos(theta))时,可以绘制出一个心形。

(完整版)极坐标几何意义的运用

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(完整版)极坐标几何意义的运用极坐标、参数方程几何意义的应用一、t 几何意义的理解:1、(2018·武汉调研)在平面直角坐标系xOy 中,已知直线l 的参数方程为?x =-1-t ,y =2+t (t 为参数),以坐标原点为极点,以x 轴正半轴为极轴建立极坐标系,曲线C 的极坐标方程为ρ2=21+sin 2θ,直线l 与曲线C交于A ,B 两点.(1)求直线l 的普通方程和曲线C 的直角坐标方程; (2)已知点P 的极坐标为22,π4,求|PA |·|PB |的值.2、(2018·全国Ⅲ卷)在平面直角坐标系xOy 中,⊙O 的参数方程为?x =cos θ,y =sin θ(θ为参数),过点(0,-2)且倾斜角为α的直线l 与⊙O 交于A ,B 两点. (1)求α的取值范围;(2)求AB 中点P 的轨迹的参数方程.二、ρ几何意义的理解:3、在平面直角坐标系xOy 中,曲线C 的参数方程为x =4cos α+2,y =4sin α(α为参数),以O 为极点,以x 轴的正半轴为极轴的极坐标系中,直线l 的极坐标方程为θ=π6(ρ∈R).(1)求曲线C 的极坐标方程;4、(2019顺德一模)在直角坐标系xOy中,曲线12cos :2sin x C y ?=+=?? (?为参数),直1cos sin x t l y t αα=??=?:(t 为参数),以O 为极点,x 轴正半轴为极轴建立极坐标系.(1)求C 与1l 的极坐标方程;(2)当63ππα-<<时,直线1l 与C 相交于O A 、两点;过点O 作1l 的垂线2l ,2l 与曲线C 的另一个交点为B ,求OA OB +的最大值.5、(2019广州)已知曲线C的极坐标方程为2sin ρθθ+,直线1:()6l πθρ=∈R ,直线2:()3l πθρ=∈R .以极点O 为原点,极轴为x 轴的正半轴建立平面直角坐标系.(1)求直线12,l l 的直角坐标方程以及曲线C 的参数方程;(2)若直线1l 与曲线C 交于,O A 两点,直线2l 与曲线C 交于,OB 两点,求AOB △的面积.6、已知曲线C 的参数方程为x =2+2cos θ,y =2sin θ(θ为参数),以坐标原点O 为极点,x 轴的正半轴为极轴建立极坐标系,直线l 的极坐标方程为ρsin θ+π6=4. (1)写出曲线C 的极坐标方程和直线l 的普通方程;(2)若射线θ=π3与曲线C 交于O ,A 两点,与直线l 交于B 点,射线θ=11π6与曲线C 交于O ,P 两点,求△PAB 的面积.7、(2017·全国Ⅲ卷)在直角坐标系xOy 中,直线l 1的参数方程为?x =2+t ,y =kt (t 为参数),直线l 2的参数方程为x =-2+m ,y =m k (m 为参数).设l 1与l 2的交点为P ,当k 变化时,P 的轨迹为曲线C .(1)写出C 的普通方程;(2)以坐标原点为极点,x 轴正半轴为极轴建立极坐标系,设l 3:ρ(cos θ+sin θ)-2=0,M 为l 3与C 的交点,求M 的极径.8、(2018·湖南六校联考)已知直线l 的参数方程为x =1+2 018t ,y =3+2 0183t(t 为参数).在以坐标原点O 为极点,x轴的正半轴为极轴的极坐标系中,曲线C 的极坐标方程为ρ2=4ρcos θ+23ρsin θ-4. (1)求直线l 普通方程和曲线C 的直角坐标方程; (2)设直线l 与曲线C 交于A ,B 两点,求|OA |·|OB |.极坐标、参数方程几何意义的应用参考答案:1、解 (1)l 的普通方程为x +y -1=0;又∵ρ2+ρ2sin 2θ=2,∴x 2+y 2+y 2=2,即曲线C 的直角坐标方程为x 22+y 2 =1.(2)点P 的直角坐标为12,12.法一 P 12,12在直线l 上,直线l 的参数方程为x =12-22t ′,y =12+22t ′(t ′为参数),代入曲线C 的直角坐标方程得12-22t ′2+212+22t ′2-2=0,即32t ′2+22t ′-54=0,|PA |·|PB |=|t 1′|·|t 2′|=|t 1′t 2′|=56. 2、解(1)⊙O 的直角坐标方程为x 2+y 2=1.当α=π2时,l 与⊙O 交于两点. 当α≠π2时,记tan α=k ,则l 的方程为y =kx - 2.l 与⊙O交于两点当且仅当??21+k 2<1,解得k <-1或k >1,即α∈π4,π2或α∈π2,3π4. 综上,α的取值范围是π4,3π4.(2)l 的参数方程为x =t cos α,y =-2+t sin α(t 为参数,π4<α<3π4).设A ,B ,P 对应的参数分别为t A ,t B ,t P ,则t P =t A +t B2,且t A ,t B 满足t 2-22t sin α+1=0.于是t A +t B =22sin α,t P =2sin α.又点P 的坐标(x ,y )满足x =t P cos α,y =-2+t P sin α,所以点P 的轨迹的参数方程是x =22sin 2α,y =-22-22cos 2α(α为参数,π4<α<3π4).3、解 (1)将方程x =4cos α+2,y =4sin α消去参数α得x 2+y 2-4x -12=0,∴曲线C 的普通方程为x 2+y 2-4x -12=0,将x 2+y 2=ρ2,x =ρcos θ代入上式可得ρ2-4ρcos θ=12,∴曲线C 的极坐标方程为:ρ2-4ρcos θ=12.(2)设A ,B 两点的极坐标分别为ρ1,π6,ρ2,π6,由ρ2-4ρcos θ=12,θ=π6消去θ得ρ2-23ρ-12=0,根据题意可得ρ1,ρ2是方程ρ2-23ρ-12=0的两根,∴ρ1+ρ2=23,ρ1ρ2=-12,∴|AB |=|ρ1-ρ2|=(ρ1+ρ2)2-4ρ1ρ2=215.4、解:(1)因为曲线12cos :2sin x C y ?=+=?? (?为参数),所以曲线C的普通方程为:22(1)(4x y -+=………………………1分由cos ,sin x y ρθρθ==得C的极坐标方程为22cos sin 0ρρθθ--=.化简得:2cos ρθθ=+……………………………………2分因为直线1cos sin x t l y t αα=??=?:(t 为参数),所以直线1l 的极坐标方程为:()θαρ=∈R (4)分(漏写ρ∈R 不扣分)(2)设点A 的极坐标为(,)A ρα,63ππα-<<,则2cos 4sin 6A πρθθα??=+=+……6分点B 的极坐标为,2B πρα??+,则4sin 4cos 266B πππραα??=++=+ ? ??………7分54sin 4cos 6612A B OA OB πππρρααα∴+=+=+++=+ ? ? ???????……8分所以当12πα=时,()maxOA OB+=………………………………………10分解法二:由已知得:90AOB ∠=?,AB ∴为O e 的直径…………………5分故有2222416OA OB AB +===,………………………………………6分222822OA OB OA OB+?+∴= ?≤,……………………8分即OA OB +=≤9分当且仅当OA OB ==时,OA OB +取得最大值10分5、解:(1) 依题意,直线1l的直角坐标方程为y x =,2l的直角坐标方程为y =.…2分因为222,cos ,sin x y x y ρρθρθ=+==,………3分所以22(3)(1)4x y -+-=,……………………………4分所以曲线C的参数方程为32cos 12sin x y αα=+??=+??(α为参数).……………………5分(2)联立6=23cos 2sin πθρθθ?=?+?得14OA ρ==,……………………………6分同理,223OB ρ==.……………………………………………………………7分又6AOB π∠=,………………………………………………………………………8分所以111sin 42323222AOBS OA OB AOB ?=∠==,…………………9分即AOB ?的面积为23.……………………………………………………………10分6、解 (1)由?x =2+2cos θ,y =2sin θ(θ为参数),消去θ.得普通方程为(x -2)2+y 2=4.从而曲线C 的极坐标方程为ρ2-4ρcos θ=0,即ρ=4cos θ,因为直线l 的极坐标方程为ρsin θ+π6=4,即32ρsin θ+1 2ρcos θ=4,∴直线l 的直角坐标方程为x +3y -8=0.(2)依题意,联立射线θ=π3与曲线C 的极坐标方程,得A ,B 两点的极坐标分别为2,π3,4,π3,联立射线θ=11π6与曲线C 的极坐标方程,得P 点极坐标为23,11π6,∴|AB |=2,∴S △PAB =12×2×23sin π3+π6=2 3. 7、解 (1)由l 1:?x =2+t ,y =kt (t 为参数)消去t ,得l 1的普通方程y =k (x -2),①(2)将直线l 3化为普通方程为x +y =2,联立x +y =2,x 2-y 2=4得x =322,y =-22,∴ρ2=x 2+y 2=184+24=5,∴l 3与C 的交点M 的极径为 5.8、解 (1)由x =1+2 018t ,y =3+2 0183t消去t ,得y -3=3(x -1),即y =3x . ∴直线l 的普通方程为y =3x . 曲线C :ρ2=4ρcos θ+23ρsin θ-4. ∴其直角坐标方程x 2+y 2=4x+23y -4,即(x -2)2+(y -3)2=3.(2)易由y =3x ,得直线l 的极坐标方程为θ=π3.代入曲线C 的极坐标方程为ρ2-5ρ+4=0,所以|OA |·|OB |=|ρA ·ρB |=4.。

极坐标转换与应用

极坐标转换与应用

极坐标转换与应用极坐标是一种描述平面上点位置的坐标系统,相比于直角坐标系,极坐标以极径和极角来表示点的位置。

在数学和物理领域,极坐标转换是一种重要的数学工具,可以用于简化问题的求解和描述。

一、极坐标的定义和转换公式极坐标由两个数值表示,第一个数值为极径r,表示点距原点的距离;第二个数值为极角θ,表示点与原点连线与参考方向的夹角。

在直角坐标系中,极坐标和直角坐标之间存在一定的转换关系:- 极坐标到直角坐标的转换:x = r * cos(θ)y = r * sin(θ)- 直角坐标到极坐标的转换:r = √(x² + y²)θ = arctan(y / x),其中arctan为反正切函数,结果范围为[-π/2, π/2]极坐标转换公式可以将平面上的点在不同坐标系之间进行转换,这对于某些问题的求解和描述提供了便利。

二、极坐标的应用场景1. 物理学中的运动描述极坐标转换在物理学中广泛应用于描述物体的运动。

例如,当我们需要描述一个物体在圆周运动时,极坐标能够简洁地表达物体的位置随时间变化的情况。

通过极坐标转换,我们可以轻松地确定物体当前的位置和运动速度等相关信息。

2. 软件工程中的图像处理极坐标转换在图像处理中也有重要的应用。

例如,在某些场景下,我们需要将图片从直角坐标系转换为极坐标系,这样能够更好地突出图像中心和特定区域的细节。

另外,在图像的旋转、平移和缩放等操作中,极坐标转换也能够帮助我们更好地处理图像。

3. 无人驾驶中的路径规划极坐标转换在无人驾驶领域的路径规划中也有广泛应用。

通过转换车辆所在位置和目标点的坐标为极坐标,能够更好地确定车辆需要采取的行驶方向和路径。

这样能够简化路径规划的复杂度,并提高路径规划的效率和准确性。

三、结语极坐标转换是一种重要而实用的数学工具,它在数学和物理等领域有着广泛的应用。

通过极坐标的定义和转换公式,我们可以将问题从直角坐标系转化为极坐标系,从而更好地描述和求解问题。

极坐标表示直线方程 p 的几何意义

极坐标表示直线方程 p 的几何意义

极坐标表示直线方程 p 的几何意义在平面坐标系中,我们通常使用笛卡尔坐标来表示点的位置。

但是除了笛卡尔坐标系,还有一种常用的坐标系——极坐标系。

极坐标系由一个固定点及其到各个点的极径和极角组成。

在极坐标系中,我们可以用极径和极角的函数来表示点的位置。

类似地,我们也可以使用极坐标表示直线的方程,这就是极坐标表示直线方程p。

极坐标表示直线方程 p 的一般形式为p = r * cos(θ - α),其中 r 是点到坐标原点的距离,θ 是点与正半轴的夹角,α 是直线的极轴角度。

首先,让我们来分析一下上述方程中的各个参数的含义。

•r:极径,表示点到坐标原点的距离。

可以是任意非负实数。

•θ:极角,表示点与正半轴的夹角。

可以是任意实数。

•α:极轴角度,表示直线与正半轴的夹角。

可以是任意实数。

下面我们将重点讨论 p 表示的直线的几何意义。

通过观察方程p = r * cos(θ - α),我们可以发现当α = 0 时,方程简化为 p = r * cos(θ)。

这意味着 p 表示的直线与正半轴重合,与极径的长度(r)和极角(θ)无关。

也就是说,在极坐标系中,直线 p 与极径无关,只与极角有关。

当极角(θ)增大时,直线 p 相对于极轴逆时针旋转;当极角(θ)减小时,直线 p 相对于极轴顺时针旋转。

这意味着直线 p 的斜率在极坐标系中是变化的,而非常量。

由于直线 p 的斜率是可变的,这代表着方程p = r * cos(θ - α) 所表示的直线可以是任意的弧线。

这与笛卡尔坐标系中的直线不同,笛卡尔坐标系中的直线是由线段组成的,斜率是常量。

另外,由于方程p = r * cos(θ - α) 中的 r 是非负实数,因此直线 p 的位置限制在极径为非负数的区域内。

这也就限定了 p 所表示的直线的范围。

综上所述,极坐标表示直线方程 p 是一种特殊的直线表示方式,它具有以下几个特点:1.直线 p 的位置与极径无关,仅与极角有关。

极坐标求导的几何意义

极坐标求导的几何意义

极坐标求导的几何意义
极坐标求导的几何意义是描述一个点在极坐标系中沿着极径方向和极角方向的变化率。

在极坐标系中,一个点的位置可以用极径(即与原点的距离)和极角(即与极轴的夹角)来表示。

当一个点沿着极径方向发生微小的位移时,这个位移被称为极径的变化量,用来表示点离原点的距离的增加或减少。

类似地,当一个点沿着极角方向发生微小的位移时,这个位移被称为极角的变化量,用来表示点在极坐标系中旋转的角度的增加或减少。

求导的几何意义是描述一个量相对于另一个量的变化率。

在极坐标系中,极径和极角是两个相互独立的变量,它们分别描述了点在径向和角度方向上的运动。

极坐标求导意味着计算极径和极角相对于时间(或其他自变量)的变化率,从而揭示了点在坐标系中如何移动和旋转。

具体来说,极坐标求导的几何意义可以表达为:极径的导数描述了一个点从原点向外移动或向内收缩的速度;而极角的导数描述了一个点绕原点旋转的速度或方向的变化。

总而言之,极坐标求导的几何意义是帮助我们理解和描述一个点在极坐标系中运动和旋转的方式,通过计算极径和极角的变化率,揭示了点的运动速度和旋转速度的几何含义。

(完整版)极坐标与参数方程知识点、题型总结

(完整版)极坐标与参数方程知识点、题型总结

极坐标与参数方程知识点、题型总结一、伸缩变换:点是平面直角坐标系中的任意一点,在变换),(y x P 的作用下,点对应到点,称伸缩变换⎩⎨⎧>⋅='>⋅=').0(,y y 0),(x,x :μμλλϕ),(y x P ),(y x P '''一、1、极坐标定义:M 是平面上一点,表示OM 的长度,是,则有序实数实ρθMOx ∠数对,叫极径,叫极角;一般地,,。

,点P 的直角坐标、(,)ρθρθ[0,2)θπ∈0ρ≥极坐标分别为(x ,y )和(ρ,θ)2、直角坐标极坐标 2、极坐标直角坐标⇒cos sin x y ρθρθ=⎧⎨=⎩⇒222tan (0)x y yx xρθ⎧=+⎪⎨=≠⎪⎩3、求直线和圆的极坐标方程:方法一、先求出直角坐标方程,再把它化为极坐标方程方法二、(1)若直线过点M (ρ0,θ0),且极轴到此直线的角为α,则它的方程为:ρsin(θ-α)=ρ0sin(θ0-α)(2)若圆心为M (ρ0,θ0),半径为r 的圆方程为ρ2-2ρ0ρcos(θ-θ0)+ρ02-r 2=0二、参数方程:(一).参数方程的概念:在平面直角坐标系中,如果曲线上任意一点的坐标都是某个变数的函数 并且对于的每一个允许值,由这个方程所确y x ,t ⎩⎨⎧==),(),(t g y t f x t 定的点都在这条曲线上,那么这个方程就叫做这条曲线的参数方程,联系变数),(y x M 的变数叫做参变数,简称参数。

相对于参数方程而言,直接给出点的坐标间关系的y x ,t 方程叫做普通方程。

(二).常见曲线的参数方程如下:直线的标准参数方程1、过定点(x 0,y 0),倾角为α的直线:(t 为参数)ααsin cos 00t y y t x x +=+=(1)其中参数t 的几何意义:点P (x 0,y 0),点M 对应的参数为t ,则PM =|t| (2)直线上对应的参数是。

极坐标方程中参数的几何意义

极坐标方程中参数的几何意义

极坐标方程中参数的几何意义在数学中,极坐标是描述平面上点的位置的一种坐标系统。

极坐标由两个参数组成:极径(表示点与原点的距离)和极角(表示点与正半轴之间的角度)。

极坐标方程可以表示为$r=f(\\theta)$的形式,其中r为极径,$\\theta$为极角,$f(\\theta)$为一些关于极角的函数。

在极坐标方程中,极径和极角的取值决定了平面上的不同点的位置。

参数的几何意义可以通过对极坐标方程进行分析和理解来得到。

极径的几何意义极径r表示点与原点的距离,因此,它代表了点到原点的直线距离。

极径可以是负数、零或正数。

当极径r为正时,表示点与原点之间的距离。

例如,r=3表示离原点的距离为3的点。

这意味着从原点出发,沿着与极角$\\theta$所确定的方向,走过3个单位长度,就会到达该点。

当极径r为零时,表示点就是原点。

这是因为在极坐标系统中,原点的极径为零。

当极径r为负时,也可以理解为点到原点的距离。

不过,此时需要注意极角的方向。

极径为负表示点相对于原点的方向与正半轴形成的角度超过180度。

例如,r=−2表示离原点的距离为2的点,但它与正半轴的夹角超过了180度。

极角的几何意义极角$\\theta$表示点与正半轴之间的角度。

极角的取值范围通常是0到$2\\pi$,可以通过弧度或角度来表示。

极角的几何意义在于确定了点相对于正半轴的位置和方向。

当极角为0时,表示点与正半轴重合,与正半轴平行。

随着极角的增大,点相对于正半轴按逆时针方向旋转。

当极角为$\\pi/2$时,表示点相对于正半轴旋转了90度,即与正半轴垂直。

当极角为$\\pi$时,表示点相对于正半轴旋转了180度,即与正半轴相反方向。

当极角为$2\\pi$时,点重新回到了与正半轴重合的位置。

参数的几何意义极坐标方程中的参数(极径和极角)具有具体的几何意义,可以帮助我们理解和描述平面上点的位置关系。

通过改变极径,我们可以调整点与原点之间的距离。

这可以用来描述点的远近关系。

《平面极坐标》课件

《平面极坐标》课件

极坐标的连续性
极坐标是连续的
在平面上的任意一点,其极坐标都是唯一的,并且随着点位置的 变化,极坐标是连续变化的。
连续性与可微性的关系
由于极坐标的连续性,平面上的函数在极坐标下通常是可微的。
连续性与积分的联系
连续性使得在平面上的积分问题可以通过极坐标变换简化处理。
03 平面极坐标的几何意义
极坐标与点的位置
谢谢聆听
线段长度不受极角θ的影响,只 与极径ρ有关。
极坐标与圆的面积
01
在极坐标系中,圆的面积可以通过其圆心角的弧度数和 半径来计算。
02
圆的面积A可以通过公式A = θ * (ρ^2) / 2来计算,其 中θ为圆心角的弧度数,ρ为圆的半径。
03
圆的面积与圆心角和半径的乘积成正比,与半径的平方 成正比。
04 平面极坐标的应用
极坐标表示
点P的极坐标为(ρ,θ),其中ρ表示点P到极点的距离,θ表示点P与极轴之间的夹 角。
极坐标与直角坐标的转换
直角坐标系
在平面上,通过测量点到x轴的距离(横坐标)和点到y轴的角度(纵坐标)来确 定点的位置。
转换公式
x=ρcosθ, y=ρsinθ
极坐标的应用场景
01
物理学
在研究矢量、角速度、磁场等物理量时,极坐标是一个 常用的工具。
参数方程
通过参数 $t$ 描述曲线上点的坐标变化,如圆的参数方程 为 $(rho, theta) = (rcos t, t)$。
曲线的性质
研究曲线的形状、对称性、渐近线等性质,有助于理解其 在极坐标系中的表现。
极坐标系中的面积计算
极坐标面积公式
利用极坐标系中的曲线方程,通过积 分计算曲线下面积的公式,如圆面积 公式为 $int_{0}^{2pi} rho^2 sin theta , dtheta$。
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极坐标、参数方程几何意义的应用一、t 几何意义的理解:1、(2018·武汉调研)在平面直角坐标系xOy 中,已知直线l 的参数方程为⎩⎪⎨⎪⎧x =-1-t ,y =2+t (t 为参数),以坐标原点为极点,以x 轴正半轴为极轴建立极坐标系,曲线C 的极坐标方程为ρ2=21+sin 2θ,直线l 与曲线C交于A ,B 两点.(1)求直线l 的普通方程和曲线C 的直角坐标方程; (2)已知点P 的极坐标为⎝⎛⎭⎫22,π4,求|PA |·|PB |的值.2、(2018·全国Ⅲ卷)在平面直角坐标系xOy 中,⊙O 的参数方程为⎩⎪⎨⎪⎧x =cos θ,y =sin θ(θ为参数),过点(0,-2)且倾斜角为α的直线l 与⊙O 交于A ,B 两点. (1)求α的取值范围;(2)求AB 中点P 的轨迹的参数方程.二、ρ几何意义的理解:3、在平面直角坐标系xOy 中,曲线C 的参数方程为⎩⎪⎨⎪⎧x =4cos α+2,y =4sin α(α为参数),以O 为极点,以x 轴的正半轴为极轴的极坐标系中,直线l 的极坐标方程为θ=π6(ρ∈R).(1)求曲线C 的极坐标方程;4、(2019顺德一模)在直角坐标系xOy中,曲线12cos :2sin x C y ϕϕ=+⎧⎪⎨=⎪⎩ (ϕ为参数),直1cos sin x t l y t αα=⎧⎨=⎩:(t 为参数),以O 为极点,x 轴正半轴为极轴建立极坐标系. (1)求C 与1l 的极坐标方程; (2)当63ππα-<<时,直线1l 与C 相交于O A 、两点;过点O 作1l 的垂线2l ,2l 与曲线C 的另一个交点为B ,求OA OB +的最大值.5、(2019广州)已知曲线C的极坐标方程为2sin ρθθ+,直线1:()6l πθρ=∈R ,直线2:()3l πθρ=∈R .以极点O 为原点,极轴为x 轴的正半轴建立平面直角坐标系.(1)求直线12,l l 的直角坐标方程以及曲线C 的参数方程;(2)若直线1l 与曲线C 交于,O A 两点,直线2l 与曲线C 交于,O B 两点,求AOB △的面积.6、已知曲线C 的参数方程为⎩⎪⎨⎪⎧x =2+2cos θ,y =2sin θ(θ为参数),以坐标原点O 为极点,x 轴的正半轴为极轴建立极坐标系,直线l 的极坐标方程为ρsin ⎝⎛⎭⎫θ+π6=4. (1)写出曲线C 的极坐标方程和直线l 的普通方程;(2)若射线θ=π3与曲线C 交于O ,A 两点,与直线l 交于B 点,射线θ=11π6与曲线C 交于O ,P 两点,求△PAB 的面积.7、(2017·全国Ⅲ卷)在直角坐标系xOy 中,直线l 1的参数方程为⎩⎪⎨⎪⎧x =2+t ,y =kt (t 为参数),直线l 2的参数方程为⎩⎪⎨⎪⎧x =-2+m ,y =m k (m 为参数).设l 1与l 2的交点为P ,当k 变化时,P 的轨迹为曲线C .(1)写出C 的普通方程;(2)以坐标原点为极点,x 轴正半轴为极轴建立极坐标系,设l 3:ρ(cos θ+sin θ)-2=0,M 为l 3与C 的交点,求M 的极径.8、(2018·湖南六校联考)已知直线l 的参数方程为⎩⎨⎧x =1+2 018t ,y =3+2 0183t(t 为参数).在以坐标原点O 为极点,x轴的正半轴为极轴的极坐标系中,曲线C 的极坐标方程为ρ2=4ρcos θ+23ρsin θ-4. (1)求直线l 普通方程和曲线C 的直角坐标方程; (2)设直线l 与曲线C 交于A ,B 两点,求|OA |·|OB |.极坐标、参数方程几何意义的应用参考答案:1、解 (1)l 的普通方程为x +y -1=0;又∵ρ2+ρ2sin 2θ=2,∴x 2+y 2+y 2=2, 即曲线C 的直角坐标方程为x 22+y 2=1.(2)点P 的直角坐标为⎝⎛⎭⎫12,12.法一 P ⎝⎛⎭⎫12,12在直线l 上,直线l 的参数方程为⎩⎨⎧x =12-22t ′,y =12+22t ′(t ′为参数), 代入曲线C 的直角坐标方程得⎝⎛⎭⎫12-22t ′2+2⎝⎛⎭⎫12+22t ′2-2=0,即32t ′2+22t ′-54=0,|PA |·|PB |=|t 1′|·|t 2′|=|t 1′t 2′|=56. 2、解 (1)⊙O 的直角坐标方程为x 2+y 2=1.当α=π2时,l 与⊙O 交于两点. 当α≠π2时,记tan α=k ,则l 的方程为y =kx - 2.l 与⊙O 交于两点当且仅当⎪⎪⎪⎪⎪⎪21+k 2<1,解得k <-1或k >1,即α∈⎝⎛⎭⎫π4,π2或α∈⎝⎛⎭⎫π2,3π4. 综上,α的取值范围是⎝⎛⎭⎫π4,3π4.(2)l 的参数方程为⎩⎨⎧x =t cos α,y =-2+t sin α(t 为参数,π4<α<3π4).设A ,B ,P 对应的参数分别为t A ,t B ,t P ,则t P =t A +t B2,且t A ,t B 满足t 2-22t sin α+1=0.于是t A +t B =22sin α,t P =2sin α.又点P 的坐标(x ,y )满足⎩⎨⎧x =t P cos α,y =-2+t P sin α,所以点P 的轨迹的参数方程是⎩⎨⎧x =22sin 2α,y =-22-22cos 2α(α为参数,π4<α<3π4).3、解 (1)将方程⎩⎪⎨⎪⎧x =4cos α+2,y =4sin α消去参数α得x 2+y 2-4x -12=0,∴曲线C 的普通方程为x 2+y 2-4x -12=0,将x 2+y 2=ρ2,x =ρcos θ代入上式可得ρ2-4ρcos θ=12, ∴曲线C 的极坐标方程为:ρ2-4ρcos θ=12.(2)设A ,B 两点的极坐标分别为⎝⎛⎭⎫ρ1,π6,⎝⎛⎭⎫ρ2,π6,由⎩⎪⎨⎪⎧ρ2-4ρcos θ=12,θ=π6消去θ得ρ2-23ρ-12=0, 根据题意可得ρ1,ρ2是方程ρ2-23ρ-12=0的两根,∴ρ1+ρ2=23,ρ1ρ2=-12, ∴|AB |=|ρ1-ρ2|=(ρ1+ρ2)2-4ρ1ρ2=215.4、解:(1)因为曲线12cos :2sin x C y ϕϕ=+⎧⎪⎨=⎪⎩ (ϕ为参数),所以曲线C的普通方程为:22(1)(4x y -+=………………………1分由cos ,sin x y ρθρθ==得C的极坐标方程为22cos sin 0ρρθθ--=.化简得:2cos ρθθ=+……………………………………2分 因为直线1cos sin x t l y t αα=⎧⎨=⎩:(t 为参数),所以直线1l 的极坐标方程为:()θαρ=∈R …4分(漏写ρ∈R 不扣分)(2)设点A 的极坐标为(,)A ρα,63ππα-<<,则2cos 4sin 6A πρθθα⎛⎫=+=+⎪⎝⎭……6分 点B 的极坐标为,2B πρα⎛⎫+⎪⎝⎭,则4sin 4cos 266B πππραα⎛⎫⎛⎫=++=+ ⎪ ⎪⎝⎭⎝⎭………7分54sin 4cos 6612A B OA OB πππρρααα⎛⎫⎛⎫⎛⎫∴+=+=+++=+ ⎪ ⎪ ⎪⎝⎭⎝⎭⎝⎭……8分所以当12πα=时,()maxOA OB+=………………………………………10分解法二:由已知得:90AOB ∠=︒,AB ∴为O 的直径…………………5分故有2222416OA OB AB +===,………………………………………6分222822OA OB OA OB⎛+⎫+∴= ⎪⎝⎭≤,……………………8分即OA OB +=≤9分当且仅当OA OB ==时,OA OB +取得最大值10分5、解:(1) 依题意,直线1l的直角坐标方程为y x =,2l的直角坐标方程为y =.…2分因为222,cos ,sin x y x y ρρθρθ=+==,………3分 所以22(3)(1)4x y -+-=,……………………………4分 所以曲线C 的参数方程为32cos 12sin x y αα⎧=+⎪⎨=+⎪⎩(α为参数). ……………………5分(2)联立6=23cos 2sin πθρθθ⎧=⎪⎨⎪+⎩得14OA ρ==, ……………………………6分 同理,223OB ρ==.……………………………………………………………7分又6AOB π∠=, ………………………………………………………………………8分所以111sin 42323222AOBS OA OB AOB ∆=∠=⨯⨯⨯=, …………………9分 即AOB ∆的面积为23. ……………………………………………………………10分6、解 (1)由⎩⎪⎨⎪⎧x =2+2cos θ,y =2sin θ(θ为参数),消去θ.得普通方程为(x -2)2+y 2=4.从而曲线C 的极坐标方程为ρ2-4ρcos θ=0,即ρ=4cos θ,因为直线l 的极坐标方程为ρsin ⎝⎛⎭⎫θ+π6=4,即32ρsin θ+12ρcos θ=4, ∴直线l 的直角坐标方程为x +3y -8=0.(2)依题意,联立射线θ=π3与曲线C 的极坐标方程,得A ,B 两点的极坐标分别为⎝⎛⎭⎫2,π3,⎝⎛⎭⎫4,π3, 联立射线θ=11π6与曲线C 的极坐标方程,得P 点极坐标为⎝⎛⎭⎫23,11π6,∴|AB |=2, ∴S △PAB =12×2×23sin ⎝⎛⎭⎫π3+π6=2 3. 7、解 (1)由l 1:⎩⎪⎨⎪⎧x =2+t ,y =kt (t 为参数)消去t ,得l 1的普通方程y =k (x -2),①(2)将直线l 3化为普通方程为x +y =2,联立⎩⎨⎧x +y =2,x 2-y 2=4得⎩⎨⎧x =322,y =-22,∴ρ2=x 2+y 2=184+24=5,∴l 3与C 的交点M 的极径为 5.8、解 (1)由⎩⎨⎧x =1+2 018t ,y =3+2 0183t消去t ,得y -3=3(x -1),即y =3x . ∴直线l 的普通方程为y =3x . 曲线C :ρ2=4ρcos θ+23ρsin θ-4. ∴其直角坐标方程x 2+y 2=4x +23y -4, 即(x -2)2+(y -3)2=3.(2)易由y =3x ,得直线l 的极坐标方程为θ=π3.代入曲线C 的极坐标方程为ρ2-5ρ+4=0, 所以|OA |·|OB |=|ρA ·ρB |=4.。

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