电子测量技术频域测量
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图8-8 f～IM曲线 第23页
电子测量原理
（三）定标
这里讲的定标，是指对屏上显示的图形进行定量，以 便于定量测量。定标包括频率定标和幅度定标两方面。下 面对此进行简单介绍。
1.频率标记 用一定形式的标记对频率轴进行定量，这就是“频率标 记”。产生频率标记的方法，主要是差频法和陷波法。差 频 法原理框图见图8-9所示。
线性系统通常用传递函数来描述，即系统的初始状态 为零的条件下，系统输出的拉氏变换与输入的拉氏变换的 比：
（8-1） 式中：Y（s）、X（s）为输出和输入函数的拉氏变换； H（s）为系统的传递函数。
第3页
电子测量原理
（8-2） 很显然，H（jω）是一个复函数。因此，可用幅频特 性| H（jω）|和相频特性φ（ω）来全面表征一个系统的 频率特性：
左图8-4 振幅平稳性
2.获得扫频信号的方法 扫频的最早方法是采用机械扫频，发展到今已广泛采 用变容二极管扫频。在高频（几十到几百MHz）范围的扫 频，则广泛采用具有独特优点的磁调制扫频。在更高频率 （达GHz），利用铁磁谐振现象，采用YIG磁调谐振荡器 （YIG是单晶体铁氧材料——钆铁石榴石的英文缩写）。
（8-11）
式中：
。Fra Baidu bibliotek
当IM 选择适中，使M工作在B～H曲线的饱和部分，即 在μ～IM曲线的反比平方律部分，有μ反比于I2M。那么， 由式（8-11）可知，震荡频率f 就正比于调制电流IM， 保证了良好的扫频线性，见图8-8所示。
第22页
电子测量原理
对于图8-2所示的光点式扫频图示仪，因大部分电路在 前续课中已经学习过，所以我们只对扫频振荡器部分进行 了分析介绍。
第15页
电子测量原理
由图可见，变容二极管工作在反向电压下，且结电容与电 压成非线性关系。变容二极管结电容C j与其反向工作 电压UR之间的关系为：
（8-8） 式中：Co为零偏压时的电容量（单位pF）；
UD为PN结正向压降（硅管为0.7V）； n 为电容变化指数（n=1/3 ～ 5）。 式（8-8）对应的曲线就是图8-5的（c）图所示。国产BT-4 型扫频图示仪采用2CCIE变容二极管，它的C0=150pF，当 n=2时有：
第24页
图8-9 差频法产生频标
电子测量原理
扫频信号和标准信号经被测电路加到检波器，其输出 除被测电路频率特性的低频电压外，还有二信号的差频信 号，经低通滤波后便得频率特性及其迭加的棱形频标。改 变f的大小，可使频标在特性曲线上左右移动。若用晶振来 产生f，同理可得频率标尺。
2.幅度定标 它指对屏上显示的幅频特性的纵坐标进行定量，通常 采用置于屏前的电平刻度板。
由于扫频信号随锯齿波电压线性变化，而光点的X方向 扫描也随锯齿波电压线性变化，
第9页
电子测量原理
则屏上的水平轴就转化为频率轴了（示波器是转化为时间 轴）。
图8-2 光点式扫频图示仪框图
第10页
电子测量原理
对于被测电路，因自身的频率特性，在同幅的不同频率信 号作用下输出的幅度不同（图中的u），经峰值检波后就得 到幅频特性（图中的u），这个信号经放大后加在Y 偏转板 上（示波器Y板则是加被测模拟信号）。因图示方法是通 过光点扫描而得到连续的幅频特性，故叫光点扫描式。
很显然，改变锯齿波电压的频率，可改变扫频的速度 ；而改变锯齿波电压的幅度（即变化斜率），可改变扫频 的宽度。此外，变容二极管扫频只能适于低频情况下的扫 频，国产BT-4型扫频图示仪就是如此。
(2)磁调制扫频 磁调制扫频是利用非线性电感（磁饱和电抗器）来扫 频，其特点是电路简单，在寄生调幅较小的条件下可获得 较大的扫频宽度。
扫频图示测量与点频测量相比，扫频代替了人工调节 信号，示波显示代替了电压测量及人工作图，因而实现了 自动化测量，使之快而准确。 (二).扫频信号发生器
扫频信号发生器是扫频图示测量的重要组成部分，它 可单独作为信号源，也可作为扫描图示仪、频谱分析仪、
第11页
电子测量原理
网络分析仪、频率特性仪等的组成部分。 1.扫频振荡器的工作特性 (1).扫频线性 扫频线性指扫频信号的频率与控制信号间的线性情况
（8-3） （8-4） 由式（8-3）、（8-4）可见，系统在频率函数的激励下 ，不但输出的幅度要发生变化，而且输出的相位也会改变 。要了解这种特性，就要进行频率特性测量。
第4页
电子测量原理
8.2 线性系统频率特性的测量
线性系统频率特性测量，经典的测量方法是采用正弦 点频法， 这是一种静态测量方法，而广为采用的是正弦波 扫频测量，即动态测量。本节就对这两个问题进行介绍。
频域测量主要地包括二大部分部份内容：模拟线性系 统频率特性的测量、模拟信号的频谱分析。 前者用二十世 纪六十年代发展起来的扫频图示技术进行测量最为广泛， 而后者一般采用频谱分析仪进行测量的分析。本章就从这 两方面来加以介绍。
第2页
电子测量原理
8.1 线性系统描述
线性系统,是一个能用线性微分方程描述的系统。 它具 有频率不变性和迭加性。前者是指系统输出信号的频率与 系统输入信号的频率相同，不会发生任何变化。后者是指 对系统可用电路理论中的迭加原理进行分析。
第14页
电子测量原理
对扫频信号，要求具有足够宽的扫频范围、良好的扫 频线性、振幅稳定（即平稳性好）。 对此，我们介绍常用 的变容二极管扫频和磁调制扫频。
(1)变容二极管扫频 a.变容二极管 变容二极管实质是一个PN结，处于反向偏置时，结电 容Cj随外加电压大小而变化。图8-5的（a）图是它的等效 电路，（b）图是它的电路符号，（c）图是它的特性曲 线。
。对于电压控线制性系的数= 扫频而言，定义为：
线性系数=
式中：Kmax 为电压控制最大 灵敏度，即f～V曲线的最大斜 率；
Kmin为电压控制最小灵敏 度。（参见图8-3所示）
第12页
图8-3 扫频线性
电子测量原理
理想情况下，线性系数为1，即频率的变化与控制电压 成线性关系。
(2)扫频宽度 指在扫频线性和振幅平稳的条件下具有的最大频率覆 盖范围，即：
第19页
电子测量原理
它是将高频磁路M置于低频调制磁路M中，在高频磁路M上 有高频线圈，如图中（a）图所示。工作过程是这样的： 低频调制电流IM作用于低频调制线圈时，置于低频磁 路M中的M被磁化，当M被磁化到B～H
（a）
(b)
图8-7 磁调制原理
曲线的饱和部分时，则IM的变化使M 的增量导磁系数
μ变化，从而式（8-9）中的L变化。增量导磁系数的变化
第26页
电子测量原理
是连续的。见图8-10所示。 (1)暗光栅的产生
光栅增辉式图示仪的原理框图如 图8-11所示。下面先讨论暗光栅 的产生。 垂直扫描发生器产生18.5KHz的锯 齿波电流信号I送垂直偏转线圈W， 图8-10 光栅增辉式的显示情况 而X 放大器输出三角波电流信号I送水平偏转线圈W，在这 二电流作用下，电子束在屏上形成垂直光栅。由于示波管 阴极平时正电位不发射电子，故屏上的光栅是看不见的（ 但位置存在），故称暗光栅。
，可见图8-7的（b）图所示。
第20页
电子测量原理
决定高频电感L的因素有两个方面：一是由结构决定的 常数量，即高频线圈的电感（空心）L 和高频铁芯决定的 导磁系数利用率η（闭合磁路的η值高）；另一方面，由 低频电流IM决定的增量导磁系数μ。这后者是变化量。
当将L作为LC震荡器的电感元件时，则有调制电流IM 的变化使L变化，最终使振荡器的振荡频率变化。
上述方法只是测量了电路的幅频特性，如果双踪示波器 能测出输出与输入的相位差的话，也可以做出相频特性， 只是做出的相频特性误差很大。所以，为测得较好的相频 特性可采用矢量电压表来测量。矢量电压表采用了取样技 术和锁相技术，不但能测信号的幅度，还能测量信号的相 位，其工作频率范围也很宽，在频域测量中是一种十分有 用的工具。
，测出输出Uo ，同时监测波形不能畸变。当测完一组数据 后，做出20lg ～f曲线。
图8-1 正弦点频法原理框图
点频法的优点是简单易做。但缺点是：繁琐费时，每 改变一次电路元件参数须重新逐点测试一遍，当调节元件 多时，其工作量是很大的；数据不连续，对于在某一频率
第6页
电子测量原理
下的突然变化可能会漏掉；误差大，往往与实际工作状态 时的特性不一致。此外，不能自动化，只能测出静态特性.
电子测量原理
第8章 频域测量
8.1 线性系统描述 8.2 线性系统频率特性的测量 8.3 信号非线性失真的测量 8.4 信号的频谱分析
第1页
电子测量原理
在电测试技术中，所要测量的量与不同的参量相关。 如前面第四章的波形测试，就是测量信号随时间的变化规 律，叫时域测量。那么，频域测量自然是用所测参数随频 率的变化规律。
有了扫频信号，再配上图示技术，使测试电路的幅频 特性简捷快速，并能测量其动态特性。
第8页
电子测量原理
（一）.扫频图示的原理 按照图示法的显示原理可分为光点扫描式和光栅增辉
式两种方法。下面我们以光点扫描式来分析扫频图示的原 理（另一显示方法在后面专门加以介绍）。
图8-2是光点扫描式的原理框图。由图可知，他与示波 器有雷同的地方，只是锯齿波发生器的锯齿波电压除一路 经X放大后驱动光点水平扫描外，另一路去控制产生扫频 信号，其扫频信号经被测电路后再检波和放大，然后加在 Y偏转板上，则CRT上显示出被测电路幅频特性曲线。
8.2.1 正弦点频法测量
正弦点频法又叫逐点测量法，如图8-1所示。信号源提 供可调的正弦波电压；电子毫伏表V监测被测电路输入电 压大小（保持其恒定）；电子毫伏表Vo指示被测电路输出 电压；双踪示波器用来监测输入、输出电压的波形。测量 时，每改变一次信号源频率，都要保持被测输入U值不变
第5页
电子测量原理
第25页
电子测量原理
（四）光栅增辉式图示方法
前述光点扫描式存在两方面的缺点。首先是大屏幕显 示受限，因为静电偏转角度小，若用磁偏转，难向Y偏转 线圈提供与图形信号相同波形的偏转电流。其次，是测量 精度受限，因为难于对幅度进行校准。光栅增辉式能克服 这些缺点，因而广泛采用。
1.显示原理 光栅增辉式图示仪的显示原理类似于电视机，但不同 的是光栅是垂直的（f>>f），而且平时被消隐而看不见， 即是“暗光栅”。测量时，靠增辉脉冲使每条暗光栅在不 同高度产生亮点来显示图形，只要光栅条数多，显示曲线
第16页
电子测量原理
b.变容管扫频振荡电路 图8-6就是变容管组成的扫频振荡电路，它是一个改进 型电容三点式振荡电路，克服了三极管输入输出参数对频 率的影响，其振荡频率由L、C3、C4、Cj及C5决定。
图8-6 变容管扫频振荡电路 第17页
电子测量原理
其原理是，在锯齿波电压作用下，变容二极管的结电容改 变，从而振荡电路频率发生改变。所以是电压控制（简称 压控）振荡器。
第7页
电子测量原理
8.2.2 扫频测量技术
前述点频法只能测静态特性，而且速度也慢。当前， 商业化产品的要求是，通过测量获得被测系统的全面表征 ，同时在测量调试时要简捷快速。所以，扫频测量便迅速 发展起来了。
所谓扫频，就是利用某种方法，使正弦信号的频率随 时间按一定规律在一定范围内反复扫动。这种扫动（幅度 不变）的正弦信号，就叫“扫频信号”。
b.磁调制扫频振荡器 典型的电路是电容三点式，将高频线圈的电感L作为 LC 振荡电路的电感参数（电路略）。那么，振荡器的振荡 频率可写成：
第21页
电子测量原理
（8-10）
式中：C为振荡回路电容；
L为磁调制高频线圈的空心电感。
按照前面的叙述，结构一定，η、L均为常数，回路电
容C也是常数，则式（8-10）可写为：
(8-6) 式中：f1、f2见图8-3所示。
扫频宽度与扫频线性通常是矛盾的，一般在保证扫频线 性情况下通过电路扩展频带来解决。
(3)振幅平稳性 振幅平稳性定义为：
(8-7)
第13页
电子测量原理
产生原因是各种因素（如电源电压波动、噪声干扰、 温度变化等）的影响。扫频 宽度与平稳性也是矛盾的， 应采用稳幅电路。
第18页
电子测量原理
因此，在高频范围内广泛应用。但需要的调制功率大 ，一般采用电子管元件及工频电作调制信号。
a.磁调制扫频原理 铁芯电感的电感量L与铁芯的有效导磁系数之间存在如 下关系：
（8-9） 式中：L 为空心线圈的电感量；
μ为增量导磁系数，即B～H 曲 线的斜率； η为导磁系数利用率，由磁路决定。 式（8-9）就是磁调制扫频原理的基础，其结构可见 图8-7所示。
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（三）定标
这里讲的定标，是指对屏上显示的图形进行定量，以 便于定量测量。定标包括频率定标和幅度定标两方面。下 面对此进行简单介绍。
1.频率标记 用一定形式的标记对频率轴进行定量，这就是“频率标 记”。产生频率标记的方法，主要是差频法和陷波法。差 频 法原理框图见图8-9所示。
线性系统通常用传递函数来描述，即系统的初始状态 为零的条件下，系统输出的拉氏变换与输入的拉氏变换的 比：
（8-1） 式中：Y（s）、X（s）为输出和输入函数的拉氏变换； H（s）为系统的传递函数。
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（8-2） 很显然，H（jω）是一个复函数。因此，可用幅频特 性| H（jω）|和相频特性φ（ω）来全面表征一个系统的 频率特性：
左图8-4 振幅平稳性
2.获得扫频信号的方法 扫频的最早方法是采用机械扫频，发展到今已广泛采 用变容二极管扫频。在高频（几十到几百MHz）范围的扫 频，则广泛采用具有独特优点的磁调制扫频。在更高频率 （达GHz），利用铁磁谐振现象，采用YIG磁调谐振荡器 （YIG是单晶体铁氧材料——钆铁石榴石的英文缩写）。
（8-11）
式中：
。Fra Baidu bibliotek
当IM 选择适中，使M工作在B～H曲线的饱和部分，即 在μ～IM曲线的反比平方律部分，有μ反比于I2M。那么， 由式（8-11）可知，震荡频率f 就正比于调制电流IM， 保证了良好的扫频线性，见图8-8所示。
第22页
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对于图8-2所示的光点式扫频图示仪，因大部分电路在 前续课中已经学习过，所以我们只对扫频振荡器部分进行 了分析介绍。
第15页
电子测量原理
由图可见，变容二极管工作在反向电压下，且结电容与电 压成非线性关系。变容二极管结电容C j与其反向工作 电压UR之间的关系为：
（8-8） 式中：Co为零偏压时的电容量（单位pF）；
UD为PN结正向压降（硅管为0.7V）； n 为电容变化指数（n=1/3 ～ 5）。 式（8-8）对应的曲线就是图8-5的（c）图所示。国产BT-4 型扫频图示仪采用2CCIE变容二极管，它的C0=150pF，当 n=2时有：
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图8-9 差频法产生频标
电子测量原理
扫频信号和标准信号经被测电路加到检波器，其输出 除被测电路频率特性的低频电压外，还有二信号的差频信 号，经低通滤波后便得频率特性及其迭加的棱形频标。改 变f的大小，可使频标在特性曲线上左右移动。若用晶振来 产生f，同理可得频率标尺。
2.幅度定标 它指对屏上显示的幅频特性的纵坐标进行定量，通常 采用置于屏前的电平刻度板。
由于扫频信号随锯齿波电压线性变化，而光点的X方向 扫描也随锯齿波电压线性变化，
第9页
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则屏上的水平轴就转化为频率轴了（示波器是转化为时间 轴）。
图8-2 光点式扫频图示仪框图
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电子测量原理
对于被测电路，因自身的频率特性，在同幅的不同频率信 号作用下输出的幅度不同（图中的u），经峰值检波后就得 到幅频特性（图中的u），这个信号经放大后加在Y 偏转板 上（示波器Y板则是加被测模拟信号）。因图示方法是通 过光点扫描而得到连续的幅频特性，故叫光点扫描式。
很显然，改变锯齿波电压的频率，可改变扫频的速度 ；而改变锯齿波电压的幅度（即变化斜率），可改变扫频 的宽度。此外，变容二极管扫频只能适于低频情况下的扫 频，国产BT-4型扫频图示仪就是如此。
(2)磁调制扫频 磁调制扫频是利用非线性电感（磁饱和电抗器）来扫 频，其特点是电路简单，在寄生调幅较小的条件下可获得 较大的扫频宽度。
扫频图示测量与点频测量相比，扫频代替了人工调节 信号，示波显示代替了电压测量及人工作图，因而实现了 自动化测量，使之快而准确。 (二).扫频信号发生器
扫频信号发生器是扫频图示测量的重要组成部分，它 可单独作为信号源，也可作为扫描图示仪、频谱分析仪、
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网络分析仪、频率特性仪等的组成部分。 1.扫频振荡器的工作特性 (1).扫频线性 扫频线性指扫频信号的频率与控制信号间的线性情况
（8-3） （8-4） 由式（8-3）、（8-4）可见，系统在频率函数的激励下 ，不但输出的幅度要发生变化，而且输出的相位也会改变 。要了解这种特性，就要进行频率特性测量。
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8.2 线性系统频率特性的测量
线性系统频率特性测量，经典的测量方法是采用正弦 点频法， 这是一种静态测量方法，而广为采用的是正弦波 扫频测量，即动态测量。本节就对这两个问题进行介绍。
频域测量主要地包括二大部分部份内容：模拟线性系 统频率特性的测量、模拟信号的频谱分析。 前者用二十世 纪六十年代发展起来的扫频图示技术进行测量最为广泛， 而后者一般采用频谱分析仪进行测量的分析。本章就从这 两方面来加以介绍。
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8.1 线性系统描述
线性系统,是一个能用线性微分方程描述的系统。 它具 有频率不变性和迭加性。前者是指系统输出信号的频率与 系统输入信号的频率相同，不会发生任何变化。后者是指 对系统可用电路理论中的迭加原理进行分析。
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电子测量原理
对扫频信号，要求具有足够宽的扫频范围、良好的扫 频线性、振幅稳定（即平稳性好）。 对此，我们介绍常用 的变容二极管扫频和磁调制扫频。
(1)变容二极管扫频 a.变容二极管 变容二极管实质是一个PN结，处于反向偏置时，结电 容Cj随外加电压大小而变化。图8-5的（a）图是它的等效 电路，（b）图是它的电路符号，（c）图是它的特性曲 线。
。对于电压控线制性系的数= 扫频而言，定义为：
线性系数=
式中：Kmax 为电压控制最大 灵敏度，即f～V曲线的最大斜 率；
Kmin为电压控制最小灵敏 度。（参见图8-3所示）
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图8-3 扫频线性
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理想情况下，线性系数为1，即频率的变化与控制电压 成线性关系。
(2)扫频宽度 指在扫频线性和振幅平稳的条件下具有的最大频率覆 盖范围，即：
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电子测量原理
它是将高频磁路M置于低频调制磁路M中，在高频磁路M上 有高频线圈，如图中（a）图所示。工作过程是这样的： 低频调制电流IM作用于低频调制线圈时，置于低频磁 路M中的M被磁化，当M被磁化到B～H
（a）
(b)
图8-7 磁调制原理
曲线的饱和部分时，则IM的变化使M 的增量导磁系数
μ变化，从而式（8-9）中的L变化。增量导磁系数的变化
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是连续的。见图8-10所示。 (1)暗光栅的产生
光栅增辉式图示仪的原理框图如 图8-11所示。下面先讨论暗光栅 的产生。 垂直扫描发生器产生18.5KHz的锯 齿波电流信号I送垂直偏转线圈W， 图8-10 光栅增辉式的显示情况 而X 放大器输出三角波电流信号I送水平偏转线圈W，在这 二电流作用下，电子束在屏上形成垂直光栅。由于示波管 阴极平时正电位不发射电子，故屏上的光栅是看不见的（ 但位置存在），故称暗光栅。
，可见图8-7的（b）图所示。
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决定高频电感L的因素有两个方面：一是由结构决定的 常数量，即高频线圈的电感（空心）L 和高频铁芯决定的 导磁系数利用率η（闭合磁路的η值高）；另一方面，由 低频电流IM决定的增量导磁系数μ。这后者是变化量。
当将L作为LC震荡器的电感元件时，则有调制电流IM 的变化使L变化，最终使振荡器的振荡频率变化。
上述方法只是测量了电路的幅频特性，如果双踪示波器 能测出输出与输入的相位差的话，也可以做出相频特性， 只是做出的相频特性误差很大。所以，为测得较好的相频 特性可采用矢量电压表来测量。矢量电压表采用了取样技 术和锁相技术，不但能测信号的幅度，还能测量信号的相 位，其工作频率范围也很宽，在频域测量中是一种十分有 用的工具。
，测出输出Uo ，同时监测波形不能畸变。当测完一组数据 后，做出20lg ～f曲线。
图8-1 正弦点频法原理框图
点频法的优点是简单易做。但缺点是：繁琐费时，每 改变一次电路元件参数须重新逐点测试一遍，当调节元件 多时，其工作量是很大的；数据不连续，对于在某一频率
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下的突然变化可能会漏掉；误差大，往往与实际工作状态 时的特性不一致。此外，不能自动化，只能测出静态特性.
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第8章 频域测量
8.1 线性系统描述 8.2 线性系统频率特性的测量 8.3 信号非线性失真的测量 8.4 信号的频谱分析
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在电测试技术中，所要测量的量与不同的参量相关。 如前面第四章的波形测试，就是测量信号随时间的变化规 律，叫时域测量。那么，频域测量自然是用所测参数随频 率的变化规律。
有了扫频信号，再配上图示技术，使测试电路的幅频 特性简捷快速，并能测量其动态特性。
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（一）.扫频图示的原理 按照图示法的显示原理可分为光点扫描式和光栅增辉
式两种方法。下面我们以光点扫描式来分析扫频图示的原 理（另一显示方法在后面专门加以介绍）。
图8-2是光点扫描式的原理框图。由图可知，他与示波 器有雷同的地方，只是锯齿波发生器的锯齿波电压除一路 经X放大后驱动光点水平扫描外，另一路去控制产生扫频 信号，其扫频信号经被测电路后再检波和放大，然后加在 Y偏转板上，则CRT上显示出被测电路幅频特性曲线。
8.2.1 正弦点频法测量
正弦点频法又叫逐点测量法，如图8-1所示。信号源提 供可调的正弦波电压；电子毫伏表V监测被测电路输入电 压大小（保持其恒定）；电子毫伏表Vo指示被测电路输出 电压；双踪示波器用来监测输入、输出电压的波形。测量 时，每改变一次信号源频率，都要保持被测输入U值不变
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（四）光栅增辉式图示方法
前述光点扫描式存在两方面的缺点。首先是大屏幕显 示受限，因为静电偏转角度小，若用磁偏转，难向Y偏转 线圈提供与图形信号相同波形的偏转电流。其次，是测量 精度受限，因为难于对幅度进行校准。光栅增辉式能克服 这些缺点，因而广泛采用。
1.显示原理 光栅增辉式图示仪的显示原理类似于电视机，但不同 的是光栅是垂直的（f>>f），而且平时被消隐而看不见， 即是“暗光栅”。测量时，靠增辉脉冲使每条暗光栅在不 同高度产生亮点来显示图形，只要光栅条数多，显示曲线
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b.变容管扫频振荡电路 图8-6就是变容管组成的扫频振荡电路，它是一个改进 型电容三点式振荡电路，克服了三极管输入输出参数对频 率的影响，其振荡频率由L、C3、C4、Cj及C5决定。
图8-6 变容管扫频振荡电路 第17页
电子测量原理
其原理是，在锯齿波电压作用下，变容二极管的结电容改 变，从而振荡电路频率发生改变。所以是电压控制（简称 压控）振荡器。
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8.2.2 扫频测量技术
前述点频法只能测静态特性，而且速度也慢。当前， 商业化产品的要求是，通过测量获得被测系统的全面表征 ，同时在测量调试时要简捷快速。所以，扫频测量便迅速 发展起来了。
所谓扫频，就是利用某种方法，使正弦信号的频率随 时间按一定规律在一定范围内反复扫动。这种扫动（幅度 不变）的正弦信号，就叫“扫频信号”。
b.磁调制扫频振荡器 典型的电路是电容三点式，将高频线圈的电感L作为 LC 振荡电路的电感参数（电路略）。那么，振荡器的振荡 频率可写成：
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（8-10）
式中：C为振荡回路电容；
L为磁调制高频线圈的空心电感。
按照前面的叙述，结构一定，η、L均为常数，回路电
容C也是常数，则式（8-10）可写为：
(8-6) 式中：f1、f2见图8-3所示。
扫频宽度与扫频线性通常是矛盾的，一般在保证扫频线 性情况下通过电路扩展频带来解决。
(3)振幅平稳性 振幅平稳性定义为：
(8-7)
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产生原因是各种因素（如电源电压波动、噪声干扰、 温度变化等）的影响。扫频 宽度与平稳性也是矛盾的， 应采用稳幅电路。
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因此，在高频范围内广泛应用。但需要的调制功率大 ，一般采用电子管元件及工频电作调制信号。
a.磁调制扫频原理 铁芯电感的电感量L与铁芯的有效导磁系数之间存在如 下关系：
（8-9） 式中：L 为空心线圈的电感量；
μ为增量导磁系数，即B～H 曲 线的斜率； η为导磁系数利用率，由磁路决定。 式（8-9）就是磁调制扫频原理的基础，其结构可见 图8-7所示。