第6章声波测井

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声波测井重要知识点

声波测井重要知识点

第一章:声波测井物理基础1、描述声波的基本参数频率f :声音传播过程中,介质震动的频率即介质质点每秒钟振动的次数就是声波的频率周期T :指介质完成一次振动所需要的时间速度c或v:指声波的传播速度波长λ:声音在介质中传播时,相位相同的两点在空间上的距离称为声波的波长2、声速(时差)的影响因素以及如何影响,流体、压力、岩性、密度等等(一)岩性<最主要的影响因素,灰质含量↑声速↑>(二)孔隙和流体<孔隙性岩层声速<非孔隙性、含气饱和度↑纵波速度↓横波速度↑> (三)压力<压力↑波速↑极大值后基本保持不变,压力对声速影响可达35%+>(四)温度<相对压力而言,影响很小可忽略、温度↑纵波速度稍许↓>(五)岩石生成的地质条件<老地层的声速>新地层、构造顶部的声速>构造翼部>(六)埋藏深度<深度↑声速↑>3、泥浆对超声的衰减因素泥浆对超声波的衰减包括吸收衰减和固相颗粒散射衰减两部分(一)泥浆对超声波的吸收衰减:主要有泥浆的粘滞、热传导以及泥浆的微观过程引起的弛豫效应(二)泥浆固相颗粒对超声波的散射衰减:泥浆中含有的固相颗粒引起的散射衰减、泥浆添加剂引起的散射衰减、声频散4、声阻抗的概念及其对反射波和透射波的影响声阻抗:地震波在介质中传播时,作用于某个面积上的压力与单位时间内垂直通过此面积的指点流量之比,其数值等于介质密度ρ与波速v的乘积,即Z=ρ.v。

影响:声波发生反射和折射的能量分配取决于泥浆和井壁两种介质的声阻抗值大小、入射角和折射角的关系。

当声波垂直井壁入射时,θ1θ2p=0,从右式可以看出,介质1和介质2声阻抗分别为Z1、Z2Β为反射系数α为折射系数,系数越大,越易进行Z1Z2声阻抗差越大,声耦合越差,声能量传递就越差,通过界面传播的折射波能量就小,若两介质声阻抗相近,声耦合率较好,声波都形成折射波通过界面传播到介质2,这时反射波能量就非常小,当Z1<<Z2时,声阻抗差异明显,声耦合差,不利于声音传递。

第6章声波测井

第6章声波测井

第六章声波测井声波测井是通过测量井壁介质的声学性质来判别地层特性及井眼工程状况的一类测井方法。

主要内容:声速测井(声波时差测井),声幅测井,全波列测井。

主要应用:判断岩性,估算储集层的孔隙度,检查固井质量。

第一节岩石的声学性质声波是物质运动的一种形式,它由物质的机械震动而产生,通过质点间的相互作用将震动由近及远的传递而传播。

对于声波测井来说,井下岩石可以认为是弹性介质,在声震动作用下,产生切变形变和压缩形变,因而,可以传播横波,也可以传播纵波。

一、岩石的弹性弹性体:物体受外力作用发生形变,取消外力能恢复到原来状态的物体,叫弹性体,这种形变叫弹性形变;塑性体:取消外力后不能恢复到原来状态的物体;物体是否为弹性体的决定因素:物体本身的性质、外界条件(压力、温度)、外力的作用方式、作用时间和大小。

对于声波测井来讲,声源发出的声波能量较小,作用在岩石上的时间短,故将岩石看成弹性体,其理论为弹性波在介质中的传播性质。

弹性体的弹性力学性质:扬氏模量E,泊松比σ,体积形变模量K等。

杨式模量(E)--- 弹性体拉长或压缩时应力(F/A)与应变(ΔL/L)之比。

/A)与切应变(Δl/l)切变模量(μ)---弹性体在剪切力作用下,切应力(Ft之比。

泊松比(σ) --- 弹性体在形变时横向形变(相对减缩ΔD/D)和纵向形变(相对伸长ΔL/L)之比。

体积形变弹性模量(K) ---在外力作用下,物质体积相对变化(体积应变)与应力之比。

它的倒数为体积压缩系数。

二、岩石中的声波传播特性声波测井的声波频率:15Khz~30Khz(声波和超声波)。

质点的震动以波动形式在介质内传播,根据质点震动方向与波的传播方向的关系,分为;纵波—质点震动方向与波传播方向一致(压缩波);横波—质点震动方向与波传播方向相互垂直(剪切波、切变波);声波在介质中的传播速度主要取决于介质的弹性模量和密度。

在均匀介质中,声波速度与杨氏模量E 、泊松比σ、密度ρ的关系为:)21)(1()1(σσσρ-+-⋅=E v p )1(21σρ+⋅=E v s 三、声波在介质界面上的传播特性1、波的反射和折射波阻抗----定义为介质的声速与密度之乘积。

第六章声波测井

第六章声波测井
可看成是纵波和横波合成,以纵波为主 的波。
§2 声波速度(纵波)测井
一、井下仪器
声系(发射探头、接收探头)
电子线路(产生脉冲电流、放 大接收信号)
二、单发双收声速测量原理
1、滑行波的产生
Vp>Vm
发射探头有方向特性,保证各 种地层都有以临界角入射的波
2、接收探头能接收到的波(路径)
(1)直达波 (2)反射波 (3)滑行波
(2)泊松比 :
2
3
1
1
是表示物体发生几何形变的系数
所有介质泊松比的值都在0-0.5之间
常见岩石的平均值约为0.25
(3)体积密度:单位体积岩石的质量,g/cm3
四、岩石的声学参数 (1)纵波速度Vp与横波速度Vs
E(1)
V
P (1)(12)
Vs
E
2(1 )
2(1)
V /Vs
P
12
(2)声波时差 (慢度slowness)
消除频率影响的衰减系数:
A sf2 22 3 [4 3(c 1 vc1p)
水的As=25×10-15,空气的As=2.0×10-11
五.井内声波的发射和接收
压电效应:压电陶瓷晶体(锆钛酸铅)在外力 作用下产生变形时,会引起晶体内部正、负 电荷中心发生位移而极化,导致晶体表面出 现电荷累积。 逆压电效应:将晶体置于外电场中,电场的作 用使晶体内部正、负电荷中心 发生位移,从而 导致晶体表面产生变形。
滑行波
临界角:产生滑行波的入射角称为临界角。 产生滑行纵波的入射角称为第一临界角ip 产生滑行横波的入射角称为第二临界角is
ip
arcsin v1 vp
is
arcsinv1 vs

声波测井原理

声波测井原理
1. 纵波、横波旳定义
纵波:介质质点旳振动方向与波旳传播发向一致。弹 性体旳小体积元体积变化,而边角关系不变。
横波:介质质点旳振动方向与波传播方向垂直旳波。 特点:弹性体旳小体积元旳体积不变,而边角 关系发生变化,例如,切变波。
注意:
(1) 横波不能在流体(气、液体)中传播,因为它旳 切变模量=0
2 弹性体旳应力和应变
2.1物体分类
弹性体:当物体受力发生形变,一旦外力取消又能恢 复原状旳物体,称为弹性体。
塑性体:反之,当物体受力发生形变,一旦外力取消 而不能恢复原状旳物体,称为塑性体。
弹性体
可变成
塑性体
在声波测井中,声源旳能量很小,声波作用 在岩石上旳时间很短,因而岩石能够当成弹 性体,在岩石中传播旳声波能够被以为是弹 性波。
VP (m/s)
VS (m/s)
第一临界角 第二临界角


1800
950
62º44´
不产生滑行横波
砂 层(疏松)
2630
1518
37º28´
不产生滑行横波
砂 岩(疏松)
3850
2300
24º33´
44º05´
砂 岩(致密)
5500
3200
16º55´
30º
石灰岩(骨架)
7000
3700
13º13´
25º37´
绪论
声波测井
声波测井
声波
声波旳分类 一般按照频率来分,声波能够分为:
超声波(ultra-sonic wave)>20Байду номын сангаасHz
声波 (sonic wave)
20~20KHz
次声波(infrasonic wave) <20Hz

声波测井-声速测井幻灯片PPT

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(5)输出的测井曲线 (一条声波时差曲线)
时差 s/m
二 影响时差的因素
1 井径的影响
① R1(处在D增加),R2(位于正常或缩小)井段时,滑行 波到达R1的时间增加,而到达R2的时间不变,因此时 差下降。
② R1位于正常(或缩小井段),R2位于井径扩大,滑行波 到达R1的时间不变,而到达R2的时间增加,因此时差 增加。
R2
V 2 V 1
EC E1 R C2R
t2 t1 t2
V 2 V 1
T2
从图中所知:CR2<BR1,t1<t,ER1>CR2,
t(t1t2) 2
平均后的补偿声速时差值不变。 同理:在井径扩大的顶界面也如此,对仪器的倾斜也有
补偿作用.
四 长源距声波测井
发射器到接收器的距离为8ft、10ft、12ft
对膏岩剖面有很强的分辩力,由于岩盐和无水石膏在时差 曲线上区别很大,很容易识别.
3 计算孔隙度
(1) 体积物理模型 根据测井方法的探测特性和岩石的各种物理性质上的 差异,把岩石体积分成几个部分,然后研究每一部分对 岩石宏观物理量的贡献,并视宏观物理量为各部分贡献 之和。即:
测井参数×总体积=∑测井参数×相应体积
费尔马原理:声波在一般介质中传播时,所经过的 任意两点的传播路径满足所用时间最小的传播条件, 这就是费尔马时间最小原理,这一原理是从光波动 学中借鉴而来的。在介质的声学性质已知的情况下, 可以根据费尔马原理来确定声波在经过介质的任意 两点时所走的路径,还可以确定声波的走时,即声 波经过这两点时所用的时间。
(4)时差的表达式 时差:在介质中声波传播单位距离所用的时间
t t2 t1 (A v 1 B v B 2 D v D 1 ) (A v F 1 B v B 2 C v C 1 ) E

第6章 声波测井(4课时)

第6章 声波测井(4课时)

显。
上述分析看出,可根据岩石声速来研究岩层,确定岩层的岩性和孔隙度。
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6.2 岩石的声学特性
三、声波在介质界面上的传播特性
声波通过传播速度不同的两种介质的分界面时,会发生反射和折射,并遵循 光的反射定律和折射定律。
声波在介质分界面上的传播 滑行波、临界角概念 当入射角增大到某一角度时,折射角达到90,则入射角叫临界角。此时,折射波 将在第Ⅱ介质中以V2的速度沿界面传播,这种折射波在声波测井中叫滑行波。
声系
电子线路
隔声体
单发射双接收声系 声系 双发射双接收声系 双发射四接收声系
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6.3 声波速度测井
一、单发射双接收声速测井仪器的测量原理
1、下井仪器组成
提供脉冲电信号,触 发T发射声波,R1、 R2接收声波信号,并 转换成电信号。
T以压电效应的逆 效应产生声振动, 发射声波;R以压
电效应的正效应接
各类声波测井用的机械波介于声波和超声波之间。
对测井时发射的声波而言,井下岩石可认为是弹性介质,在声振动作用下产生 切变弹性形变和压缩弹性形变。岩石既能传播横波又能传播纵波,岩石中横波与 纵波速度和岩石的弹性关系密切。
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6.2 岩石的声学特性
一、岩石的弹性
弹性体概念 塑性体概念
一个物体是弹性体还是塑性体,除与物体本身的性质有关外,还与作用其上的 外力的大小、作用时间的长短以及作用方式等因素有关。一般地说,外力小、作用 时间短,物体表现为弹性体。 声波测井中声源发射的声波能量较小,作用在岩石上的时间也很短,所以对声 波速度测井来讲,岩石可以看作弹性体。因此,可以用弹性波在介质中的传播规律 来研究声波在岩石中的传播特性。
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《声波测井》PPT课件

《声波测井》PPT课件

1.76
易吸收,穿透能力小
γ:光子 ,不带电,
质量小,穿透能力强。
放射性测井
3. 射线与物质的相互作用 能在衰变时发射光子的元素称为伽马辐射体。
地层中能发射伽马光子的核素主要是U、Th及其衰变 产物和钾的放射性同位素K-40。伽马光子与物质发
生相互作用的过程中,能量逐渐降低。如果射线的能 量<30Mev, 伽马光子与接触物质间将可能逐级产生
lectron effect occurs, which is first explicitl y explained by Albert Einstein

放射性测井
3.3 光电效应 : photoelectric effect if energy of γ ray less than 0.51Mev,photoe
Mev
e+
放射性测井
3.1 Electron Pair Effect
e-
Eγ≥1.022Mev
e+
放射性测井
3.2 康普顿效应:Compton effect
With the attenuation of γ energy, the impac tion capability of γ is decayed, when its energy is between 0.51Mev to 1.022Mev, the Computon effec t occurs.
1. 波的传播
入射波
声波测井新技术






反射波
折射角
介质1
介质2 折射波
声波测井新技术
2. 产生滑行波的条件
折射定律: Sin VP1 Sin1 VP2

第06章 声波测井

第06章 声波测井

如图,在井中居中放置一单发单 收(发射探头T,接收探头R)声波 测量装置,井眼的半径为a。假定T 发射的是平面波,要想在井壁上产生 滑行纵波,则必须使得入射波的入射 角为第一临界角,并且要想在井轴上 接收到滑行纵波,接收点到发射点的 最小距离为:Lmin = 2atgθ c 其中 为第一临界角。
R
2S
= 90
o
θ1 ≥ θ
S
= arcsin
V1 VS
3流体直达波
所谓流体直达波,即是由声源出发,经过井内流体而直接到达接 收器的波。它不受周围不连续区域的影响。事实上,某一点的声 场是由直达波场(或入射波场)与反射波场叠加而成的,这种波 显然符合费马原理。
4 一次和多次反射波
入射波可能会遇到井壁或界面,并 会与之产生一次和多次作用,产生 一次和多次反射波。
但是,在实际测井中,由于声波在传播过程中存在着各种 衰减,增大源距,声波衰减严重,从而造成记录的声信号的信 噪比降低,甚至记录不到信号,因此在一定的发射声功率的条 件下,源距选得又不能过长。 在实际声波测井中,由于井下声波测井仪器是用钢质外壳 做成的,为了接收来自岩层的滑行纵波,消除井内沿仪器外壳 传播的直达波,一般在仪器外壳上沿着井轴方向刻有小槽,这 样直达波在遇到这种刻槽时会产生多次反射,从而使直达波的 能量急剧衰减到很低。
杨氏模量E
E即为纵向伸长系数。由胡克定律:相对伸长与单位面积 上的作用力成正比:
F 1 F L =α = L S E S
泊松比σ
弹性物体在外力作用下,产生的纵向伸长同时有横向压缩,其 比例系数为泊松比。
d σ= d
L L
由于大多数岩石的泊松比为0.25。。
二、岩石的声波速度
传播方向和质点振动方向相互一致的声波为纵波,而传播 方向与质点振动方向相互垂直的为横波。纵波和横波的传播速 度vp、vs与弹性参数有如下关系:

第6章_声波测井

第6章_声波测井


还可以利用水泥胶结指数(BI)曲线来指示水泥固 井质量,定义:
α1 目的井段声幅衰减率(dB / ft ) BI(胶结指数) = = 完全胶结井段声幅衰减率(dB / ft ) α 2
• 不足之处:只能判断套管和水泥(第一界面)的胶结 情况,由于没有测量从地层来的信号,所以难于判断 水泥和地层的胶结情况。
3、检查补给水泥效果 4、判断气层 高压气层气侵入井内时,气层部位为气体充填 。可能完全没有水泥或很少,水泥胶结测井幅度 很高,接近自由套管或超过自由套管的声幅。 5、判断套管断裂位置 在无水泥井段,套管断裂显示与套管接箍显示 相同,断裂处有负尖峰。
四、影响水泥胶结测井曲线的因素 1、测井时间 最好在注水泥后20--40小时进行测量,因为水泥 有个凝固过程,过早或过晚,都会造成错误解释。 2、水泥环的厚度 水泥环的厚度>2cm ,对套管波的衰减是个定值 ,水泥环的厚度<2cm,水泥环越薄,对套管波的衰减 越小,测得的声幅值高。 3、仪器偏心和窜槽 不同方向到达的管波相位不同,相互抵消,测得 的声幅值低。
3、过程:
发射换能器 声波
临界角
记录 幅度值
界面(泥浆和套管)
接收Байду номын сангаас能器 套管
临界角
滑行波 井内泥浆
折射
(1)声系:单发单收,源距为1米。 (2)接收到的信号:沿套管传播的滑行纵波(套管 波) (3)管波幅度与管外介质性质的关系和分布有关。 套管波幅度受套管和管内介质的影响是一个定值 ,收到的信号幅度就取决与套管外介质的性质和 分布。 (4)评价水泥胶结质量:由于套管与水泥接触,且 Z套与Z水泥很接近,声耦合好,大部分能量都被 折射到水泥环中,而少部分能量折回到井中被记 录,声幅值低。反之,水泥胶结不好,则声幅高 。

六声波测井

六声波测井

周波跳跃
Cycle skip
由于某种原因 , 造成声波能量严重衰 减,使得时差曲线出现来回跳动忽大忽小 的现象.
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声波速度测井
T
t0
R1 t1 R1
R2
t2
⊿t
⊿t
R2
⊿t
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声波速度测井
可能出现“周波跳跃”的几种情 况 气层 疏松砂岩 裂缝性地层或破碎带 泥浆气侵 声速特别高的地层
声波速度测井
影响时差曲线的主要因素
井径变化的影响 地层厚度的影响 “周波跳跃”的影响
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声波速度测井
T R1 R2 T
在扩径井段上 部,时差增大
在扩径井段下 井径扩大井段 部,时差减小
T t2 t1 BD BC DF CE v2 v1
R1 R2
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声波速度测井
T
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声波速度测井
A
v
vma
tmaLma tf LФ vf
t L
V=Vma+VФ V=LA AL/ v=ALma /vL +AL /vL ma Ф= f t=tma +t t= /v t f ma ma/vma tf=LФ/vf V/ vma =V /vma +VФ/vf L/v=Lma /v +L ma Ф/v f 1/v=(1-Ф)/vma+Ф/vf
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声波幅度测井
固井质量评价方法
水泥胶结测井(CBL)
(Cement Bond Log) 基本原理 ★探头结构 ★声波幅度与水泥胶结质量的关系
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声波幅度测井
到达接收器首波的幅度
测量对象 套管波传播路径 套管波幅度与水泥胶结质量的关系

第六章声波测井133页PPT

第六章声波测井133页PPT
第六章声波测井
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7、翩翩新 来燕,双双入我庐 ,先巢故尚在,相 将还旧居。
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9、 陶渊 明( 约 365年 —427年 ),字 元亮, (又 一说名 潜,字 渊明 )号五 柳先生 ,私 谥“靖 节”, 东晋 末期南 朝宋初 期诗 人、文 学家、 辞赋 家、散
文 家 。汉 族 ,东 晋 浔阳 柴桑 人 (今 江西 九江 ) 。曾 做过 几 年小 官, 后辞 官 回家 ,从 此 隐居 ,田 园生 活 是陶 渊明 诗 的主 要题 材, 相 关作 品有 《饮 酒 》 、 《 归 园 田 居 》 、 《 桃花 源 记 》 、 《 五 柳先 生 传 》 、 《 归 去来 兮 辞 》 等 。
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谢谢!
36、自己的鞋子,自己知道紧在哪里。——西班牙
37、我们唯一不会改正的缺点是软弱。——拉罗什福科
xiexie! 38、我这个人走得很慢,但是我从不后退。——亚伯拉罕·林肯
39、勿问成功的秘诀为何,且尽全力做你应该做的事吧。——美华纳
40、学而不思则罔,思而不学则殆。——孔子

第六章声波测井(Acoustic logging )

第六章声波测井(Acoustic logging )

• 二、裸眼井中进行声幅测井
• 可以用来在碳酸盐地层和硬的砂岩中寻找裂缝带。固井声幅测井测的 是套管波,反映的是套管与水泥之间的胶结情况,无法测量来自地层 的续至波。因此,难以判断水泥与地层的胶结情况。留待的问题由全 波测井解决。 • 单发单收——测地层波幅度 • 单发双收——测两探头接收到地层波幅度差(裂缝内无含物、溶洞性 地层统一干扰)+声波测井→判断裂缝
• 3.声波变密度测井也是一种测量套管外水泥胶结情况、检查固井质 量的一种声测井方法。该方法不仅能反映套管与水泥环之间胶结情 况还能反映出水泥环与地层之间胶结情况。 • 在下套管注水泥的井中进行声幅测井时,测量的是套管波首波的幅 度,另外还有通过水泥环、地层以及泥浆传播的水泥环波,地层波 以及泥浆波,它们到达接收器的时间有早有晚,最先到达的是套管 波,其次是地层波,最晚到达的是泥浆波(直达波)。因为声波难 于沿水泥环传播,所以水泥环波很弱可以忽略不计。声波变密度测 井就是按时间的先后次序将这四种波全部记录下来的一种声测方法。 • 声波变密度测井采用源距为1.5米的单发射单接收测量装置。下井仪 将接收探头接收到的信号放大后,通到电缆送到地面放大器,经一 系列的处理转换成一列方波信号一调辉方波。这一列调辉方波中, 每一个方波的幅度与相应声波信号的正半周幅度成比例,然后将这 一列调辉方波连同声测井仪上的同步信号同时送到阴极射线示波仪 上,用调辉方波控制示波仪的辉度(即示波仪光点的亮度),用同 步信号控制示波仪按声波发射的重复频率进行扫描。
• 3.记录时差的原理(P66杜) • 将接收器产生的电信号之间的时间差转换为电 位差进行记录。 两首波(第一个负峰)两端 电压ΔU与记录波数目和带电量有关,若数目、 幅度一定,便与它宽度(即时差)成比例。电 位差记录仪记录,并把刻度成时差时差曲线

第六章声波测井

第六章声波测井

见图6-9。折射波将 在第二介质中以速 度V2 沿界面传播, 对应的入射角为第 一临界角。
sin i v1 v2
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(6-15)
图6-9 声波在波阻抗不连续界面 上的临界入射
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第二节 声波速度测井
声波速度测井简称声速测井,通过测 量地层滑行波的时差△tp (地层纵波速度 的倒数,单位微秒/米或微秒/英尺),反 映井壁地层的特性。
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图-16、井下声系示意图
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2、单发双收声速测井仪的测量原理
1)、井内声场分析 发射器在井内产生声波,声波接收器记录首波
(首先到达接收器的声波)到达时间。根据首波到 达时间,确定首波的传播速度,测井时,确保首波 是地层纵波。
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井内存在以下几种波: (1)、反映地层滑行纵波的泥浆折射波; (2)、反映地层滑行横波的泥浆折射波; (3)、井内泥浆直达波; (4)、井内一次及多次反射波;
vp 2(1) vs 1 2
(6-12) (6-13)
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三、声波在介质分界面上的传播特性 声波通过波阻抗(即声速与介质体密度的乘积)
不连续的界面时,发生反射和折射现象,遵循斯 奈尔反射、折射定律。即入射波、反射波、折射 波在同一平面内沿不同方向传播 。图6-7、6-8 是声波的反射和折射示意图。
介质,系数矩阵只有5个独立的弹性系数。 建立图6-1所示坐标系.弹性系数矩阵如式(62)所示.
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图6-1 横向各向同性介质
c11 c12 c13 0 0 0
c1
2
c11
c13
0
0
0
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三、声波全波测井
1.定义:声波全波测井是以记录整个声波列显示, 来研究水泥胶结质量的方法,它常与记录首波幅度 的固井声幅测井配合,用来检查声幅测井,估计水 泥胶结质量可靠性和解决一些特殊的水泥胶结问题。
2.仪器:声波全波测井井下仪器也是由一个发射器 和一个接收器构成。为了记录整个声波波列在套管 中传播时衰减情况,目前采用了三种记录方式:全 波调辉变密度测量、全波调宽变密度测量和全波扫 描照像测量。通常将前两种记录方式的全波测井又 叫声波变密度测井。声波全波测井还配有地面测量 面板、示波器和摄相仪。
1.测井仪的简单结构
由具有一定形状,有压电效应的锆钛酸铅陶瓷晶体制成,供脉冲电流,使 晶体受到激发以产生振动,其振动频率由晶体的体积和形状所决定
2.时差概念与地层速度的关系
两个接收器先后产生的电信号第一波峰之间时间差称为声波时差。 两接收器之间井径没有明显变化仪器居中时 时差单位 微秒/米
l为两个接收器之间距离,称为间距,若l=1,则 Δt=l/v2
声波全波(长源距声波仪)信息采集和处理
声波全波是指发射探头同一次发射后,引起井壁的滑行波和沿井壁--钻井 液界面传播的界面波的全体。这些波依据到达接收探头的先后分别为:
滑行纵波(P波)
伪瑞利波
斯通莱波
滑行横波(S波)
伪瑞利波
纵波
横波
斯通莱波(ST)
3.声波变密度测井也是一种测量套管外水泥胶结情 况、检查固井质量的一种声测井方法。该方法不仅 能反映套管与水泥环之间胶结情况还能反映出水泥 环与地层之间胶结情况。
一、固井声波幅度测井:
固井声幅测井一般采用源距为1米的单发单接收测量装置。以发射探头发 出的声波,最先到达接收器的是沿套管传播的滑行波所产生的折射波, 这种在套管中传播的波叫套管波。套管波的强弱(即幅度的大小)与 套管及其周围介质之间的声耦合情况有密切关系。
在下套管有水泥的井中,当套管外无 水泥或水泥与套管胶结不好的情况 下,套管与水泥环之间的声耦合较 差,接收探头接收到的首波的幅度 就强。反之,在胶结良好的情况下, 套管与水泥环的声耦合较好,大部 分能量进入水泥环而只有小部分能 量仍在套管中传播,这时接收探头 接收到的首波的幅度明显下降,直 至消失。因此,测量的首波的幅度 变化就能反映套管外水泥的胶结情 况。当然,除去这一主要因素外, 首波的幅度还与套管的尺寸和厚度、 水泥环的强度以及仪器偏心程度等 因素有关。因此解释时综合考虑, 以得出准确的解释
泥岩在时差曲线上显示为高值,当其致密程度增加时,时 差降低。
由于在各类岩石中声波不同,因此使声波时差曲线具有一 定的对比性。当一定类型的岩层,且孔隙度和岩性在横 向上大体稳定时,时差曲线即可以用来作地层对比。它 的优点是不受井眼大小和井内泥浆矿化度的影响。因此, 如果不能从其它测井方法获得良好的对比标致层时,可 试用时差曲线进行地层对比,有可能获得成功。
在下套管注水泥的井中进行声幅测井时,测量的是套 管波首波的幅度,另外还有通过水泥环、地层以及 泥浆传播的水泥环波,地层波以及泥浆波,它们到 达接收器的时间有早有晚,最先到达的是套管波, 其次是地层波,最晚到达的是泥浆波(直达波)。 因为声波难于沿水泥环传播,所以水泥环波很弱可 以忽略不计。声波变密度测井就是按时间的先后次 序将这四种波全部记录下来的一种声测方法。
将一个受控声波振源放入井中,声源发出的声波引起周围 质点的振动,在地层中产生体波,即纵波和横波,在井壁--钻井 液界面上产生诱导的界面波即伪瑞利波和斯通莱波。这些波作 为地层信息的载体,被井下接收器接收,送至地面的记录下来, 即为声波测井。
根据声系(接收器、声源的统称)排列及尺寸的不同,声波 测井仪可分为补偿声波测井仪(BHC)、 长源距声波测井仪(LSS) 阵列声波测井仪。

2.井眼补偿声速测井原理
两个发射器,两个接收器——“双发双收” 此种仪器在井径扩径,仪器不 正的地方,均可以平衡而使得所测的时差Δt保持不变,从而达到了补偿
井眼以及消除仪器倾斜影响的作用 Δt=l/v2
四、影响声波测井曲线的因素及曲 线特征
1、影响因素
1)井眼补偿测井基本上克服了井径 变化和仪器倾斜对声波时差曲线的 影响;
膏盐剖面:其中的岩盐和石膏层,用电测无能 为力,用声速可获得良好效果。岩盐时差为 高值217—193,无水石膏时差显示为低值 164—193
碳酸盐岩剖面:灰岩 156—144、白云岩 125时差最低,泥 灰岩和泥岩时差较 高。当石灰岩和白 云岩为孔隙性或裂 溶性时,声波时差 就明显地增大。在 纯石灰岩或白云岩 井段,可以利用时 差曲线划分出储集 层(孔隙性或裂缝 性层段)
一、声波速度测井的物理基础
1.岩石的弹性性质 纵波:质点振动方向平行波
前进方向 通常:大,大;小,小。 横波:质点振动方向垂直波
前进方向 同一介质中 大多数沉积岩σ=0.25,因此 2.声波通过两种介质分界面
的传播 反射(波阻抗界面)、透射
(折射)
滑行波产生的条件是: ① ② i——临界角
二、单发双收声速测井仪的测量原理
2.判断气层
在天然气中和在油水中声波速度差别大,一般气比油水中大30— 50us/m,所以当岩层孔隙中含气时,时差将显著增大。此外由 于声波在气层中能量衰减显著,有可能出现周波跳跃现象。
3.确定地层的孔隙度Φ(取值原则)
实验中对于固结的纯岩石,声波时差与孔隙度Φ及液体性质之 间关系。
即:砂岩(182μs/m) 灰岩(156μs/m) 白云岩(142μs/m) 硬石膏(164μs/m) 石膏(171μs/m) 岩盐(220μs/m) 淡水(620μs/m) 盐水(608μs/m) 油(757—985μs/m) 甲烷(442μs/m)
3.记录时差的原理
将接收器产生的电信号之间的时间差转换为电位 差进行记录。 两首波(第一个负峰)两端电 压ΔU与记录波数目和带电量有关,若数目、幅 度一定,便与它宽度(即时差)成比例。电位 差记录仪记录,并把刻度成时差时差曲线
三、单发双收声速测井仪存在问题及井眼补偿测井
1.井径变化,仪器倾斜对单发双收影响
二、裸眼井中进行声幅测井
可以用来在碳酸盐地层和硬的砂岩中寻找裂缝带。 固井声幅测井测的是套管波,反映的是套管与水 泥之间的胶结情况,无法测量来自地层的续至波。 因此,难以判断水泥与地层的胶结情况。留待的 问题由全波测井解决。
单发单收——测地层波幅度 单发双收——测两探头接收到地层波幅度差(裂缝
内无含物、溶洞性地层统一干扰)+声波测井→ 判断裂缝
井径变化时,仪器不居中,测量结果有影响。 扩径、缩径处使得时差值有变化,上发射下接收仪器,井径扩
大处的下部界面,出现时差减小异常,上部时差增大异常, 其原因是当仪器处在井径扩大部分的底部时,R1则已进入 井径扩大部位,而R2仍在下部井径未扩大部分,由于,于是 Δt减小;同理,当仪器位于扩径的顶部时,R1进入井径未扩 大部分,而R2仍在大井径处,,所以Δt增大。对于下发射上 接收情况可以作同理解释。 仪器不居中,两个接收器同井壁间距离不相等,使测量结果受 影响,为了克服以上缺点,应用井眼补偿声速测井。
第六章 声波测井(Acoustic logging )
声波测井:在各种岩性的岩层中,声波的传播 速度及其它声学特性(如幅度的衰减、频率 的变化等)是不同的,利用岩石的这种物理 性质研究井剖面的测井方法称声波测井。
声波测井是五十年代发展起来的一种重要方法。最初,在井中 测量声波速度,是为了适应地震勘探的需要 ,以便更准确 地确定地震波的传播速度。后来发现,在岩石中声波的传 播速度同岩石的孔隙度有密切关系,肯定了声波测井是一 种有价值的测井方法。现在应用声波测井作地对比,计算 岩层孔隙度,与电阻率法及其它测井方法配合来划分油、 气、水层,在碳酸岩层寻找裂缝带,检查固井质量等。
4)探测范围:声波测井探测范围指井壁滑行波的影响范围。它和
声波的波长有关:其探测范围一般大约等于三倍波长。
2.曲线特征
1)均匀,上下声速相同,曲线中心关于地层中心对称,岩层界面 位于曲线急剧变化处。
2)界面附近,井径影响,不反映真值。 3)岩层不均匀或夹层时,对着岩层部分的时差曲线出现对应变化。 4)声波的“周波跳跃”:疏松的含气砂岩层,裂缝带或破碎带,
选择源距时,首先要考虑使折射波最先到达接收器
源距L的选择,应满足以下要求:
源距L应足够大,使泥浆中的直达波滞后到达接收器;当时,不产生滑行波(少 见),时, S——发射器与井壁间距离,
滑行波在岩层中穿行距离要足够大;到达接收器声波幅度足够大,便于记录。
实际中测声速与地震中不一样,当L→大时,测v→大。选择L多大合适,尚无理 论证明。l选择,间距l大小决定并影响分层能力,l小分层能力强,l大分层能 力差。高速地层位于低速地层之间,当l<h时,高速地层有明显的时差异常 显示,当l>h时,高速地层与围岩时差减小,不论l大或小,时差曲线宽度均 为l+h。
一般认为声波测井确定的孔隙度Φ是原生孔隙(均匀粒间孔), 不包括次生孔隙,常用Φs表示。
对于固结不好或未固结岩石,Δt要比固结岩石大,那么计算出孔 隙度Φ高,需作校正。
校正系数: 固结不好CP>1,CP=1固结良好,如含泥质,需作泥质校正
α—泥质含量校正系数 4.为地震勘探提供声速资料:作速度普分析,人工合成地震
以及井眼严重垮塌等地段,出现时差明显增大且有时变化无规律 的现象,造成声波的“周波跳跃”。根据周波跳跃可以发现气层 或碳酸岩地层中的裂缝发育带。
五、应用
350 250
1.划分岩性,作地层对比
由于各类岩石声波速度不 同,所以根据声速曲线 可以划分不同岩性的岩 石。
砂泥岩剖面:一般情况是 砂岩显示为低时差(高 声速)400—180 (2500—5500),泥岩 显示为高时差(低声速) 548—252(1810— 3960),页岩介于砂岩 与泥岩之间,砾岩一般 具有低时差(高声速), 且愈致密时差愈低。
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