高中物理竞赛热力学PPT课件
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过程无限缓慢进行的理想极限
.
5
系统(初始温度 T1)从 外界吸热 从 T1
T2 是准静态过程
系统T1 T1+△T T1+2△T T1+3△T
系统 温度 T1 直接与 热源 T2接触,最终达到热平衡, 不是 准静态过程。
等温过程
P T2
等容过程 等压过程
因为状态图中任何一点都表示 系统的一个平衡态,故准静态 过程可以用系统的状态图,如 P-V图(或P-T图,V-T图)中 一条曲线表示,反之亦如此。
微小热量 : Q > 0 表示系统从外界吸热;
< 0 表示系统向外界放热。
总热量: Q Q
➢ 热量是过程量 积分与过程有关 。
.
13
•从微观上来讲:热传导实际上是通过分子的碰撞而实现的热 运动能量(无序运动能量-内能)的传递过程。
•热传导机制限定:“热量”只可能从高温物体向低温物体传递!
量热学的结论: Qm cT
等压过程
pconst
QEpV
等压摩尔热容量
Cp
Q T
p
E2i RTCVT
Qi RTpV 2
由理想气体状态方程 pVRT
pVRT
.
19
Q iR TR Ti2R T
2
2
i2 CpCVR 2 R
结论:
W pV 2V 1
Q C p TC V Tp V
Cp
/CV
i2 i
——热容比
.
20
c——比热——由材料性质决定
定义: Cmc
热容量
摩尔热容量:当1mol物体温度升高1K时所吸收的热量
C Q T
和具体过程有关
.
14
有三个物理性质完全相同的物体A和一个物体B。 若把一个A和B放在一起时,经过充分的热量交换, A和B组成的系统温度比B的温度高了5ºC。再把一 个A和A+B系统放在一起时,经过充分的热量交换, A+A+B系统温度比A+B的温度高3ºC了。若把第三 个A和A+A+B系统放在一起时,经过充分的热量 交换, A+A+A+B系统温度比A+A+B高 _________2________ºC。 (不考虑系统与外界的热量交换)
.
15
设A的比热容、质量、初温分别为,B的比热容、质量、初温 为则
联立后可得
以及 t 2C
.
16
§8-3 热力学第一定律
包括热现象在内的能量守恒和转换定律。 某一过程,系统从外界吸热 Q,对外界做功 W,系 统内能从初始态 E1变为 E2,则由能量守恒:
Q E 2 E 1 W E p V
绝热过程
Q0
EpV0
pV const ——过程方程
利用 pVRT
TV1 const
p 1 T
const
.
21
绝热过程 E
pV0Baidu Nhomakorabea
p
W
1
1
p2V2
p1V1
R
1
T2
T1
V
绝热线与等温线只能有一个交点
绝热线比等温线陡
.
22
对于一定量的气体,下列过程中违反热力学第 一定律的是( A,C )。 (A)在恒温条件下,气体绝热膨胀; (B)气体从外界吸收热量而保持温度不变; (C)在绝热条件下,体积不变而温度升高; (D)气体对外做功的同时向外界放出热量。
E0 内能增加 pV0 对外做功 Q 0 吸热
.
17
等容过程
Vconst pV0 QE
等容摩尔热容量
CV
Q T V
Q V C V T E
Q V C V T C V T 2 T 1
理想气体:E i RT 2
QV
i RT 2
CV
i 2
R
结论: QE2i RT2T1
.
18
第 8 章 热力学
§ 8-1 热平衡与平衡状态 § 8-2 功、热、内能 § 8-3 热力学第一定律 § 8-4 物质的相变
.
1
§8-1 热平衡与平衡状态
一、热力学系统描述
方法:把研究对象从空间有限区域隔离开来。 系统、环境
手段:观察、实验 描述:热力学坐标(参量)
几何、力学、电磁、化学
.
2
二、平衡态
某系统 参量为X,Y
系统处在平衡态:参量选定后,在外界条件不变的情
况下始终保持不变
平衡态:宏观性质不随时间变化的状态
系统达到热平衡的条件
系统A:(X1,Y1)
系统B:(X1,Y1)
A
X1 ,Y1
B
X1,Y1
C X1,Y1
A、B各自达到平衡后,绝热壁改为 导热壁,但A、B中参量并不变化
即:与第三个系统达到热平衡的二 个系统必互为热平衡
9
➢ 系统的内能只与系统温度有关,是状态量。 在热力学过程中内能的变化:
2
E121dEE2E1
只与初、末态有关,与过程无关。
➢系统能量改变的原因是系统与外界的相互作用:
(1)做功的形式 (2)热量传递
.
10
二、做功
• 做功可以改变热力学系统的状态(内能)
• 摩擦升温(机械功)、电加热(电功)等
——热力学第零定律
.
3
三、热力学过程
系统状态随时间变化,便经历了一个热力学过程
平衡态
非平衡态
平衡态
非静态过程
.
4
➢准静态过程
过程中的每一状态都是平衡态
u 外界压强总比系统压强大一小量 △P ,就可以缓慢压缩。
外界对系统做功 准静态过程
非平衡态到平衡态的过渡时间,即弛 豫时间。如果实际每压缩一次所用时 间都大于弛豫时间,则在压缩过程中 系统就几乎随时接近平衡态。
对不同的过程,压强变化规律不同, P p与V 的关系不同,作功也不同!
作功与气体经历的过程有关。
-功是过程量!
.1 .W 2
V1
V2 V
.1 .2
W
V1
V2 V
.
12
三、热量传递(热传导) 温度高的物体温度降低(内能减小);低温物体温度 升高(内能增加),最后温度相同,达到热平衡。
➢ 系统和外界温度不同时,就会发生传热形式的能量 交换,热量传递可以改变系统的状态。
o
.
END
循环过程
V
6
§8-2 功、热、内能
一、系统内能
理想气体 :E i RT (t r) v RT
2
2
i——理想气体分子的自由度
——完全描述分子运动所需的独立坐标数 (确定分子的空间位置)
t——平动自由度
r——转动自由度
.
7
t——平动自由度
如:(a)原子(质点)的直线运动,只需一个变数。 自由度=1。
• 本章仅限于讨论力学的功(气体系统)
对于气体系统作功必然伴随着系统体积的变化
WFl(ps)l
P
S
u
p(sl) pV
( 1) V0DlW0气体对外界做功
(2)V0W0外界对气体做功
(3)V0W0无作功形式的能 做量 功
.
11
. 对一个有限的过程 P
V1 V2
(如图所示)
1
P
.2
WpV
W
V1
V2 V
(b)原子的一般运动,需三个坐标描述。 自由度=3。
➢单原子分子(质点,无转动等)的自由度为3。
.
8
•刚性多原子分子
只要确定其三个原子,即可确定其状态。 需3×3=9个变量!? 因三个原子的间距确定,实际上只需6 个变量。
刚体多原子分子的最大自由度=6。
包括:3个质心平动自由度和3个转动自由度。
.
.
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系统(初始温度 T1)从 外界吸热 从 T1
T2 是准静态过程
系统T1 T1+△T T1+2△T T1+3△T
系统 温度 T1 直接与 热源 T2接触,最终达到热平衡, 不是 准静态过程。
等温过程
P T2
等容过程 等压过程
因为状态图中任何一点都表示 系统的一个平衡态,故准静态 过程可以用系统的状态图,如 P-V图(或P-T图,V-T图)中 一条曲线表示,反之亦如此。
微小热量 : Q > 0 表示系统从外界吸热;
< 0 表示系统向外界放热。
总热量: Q Q
➢ 热量是过程量 积分与过程有关 。
.
13
•从微观上来讲:热传导实际上是通过分子的碰撞而实现的热 运动能量(无序运动能量-内能)的传递过程。
•热传导机制限定:“热量”只可能从高温物体向低温物体传递!
量热学的结论: Qm cT
等压过程
pconst
QEpV
等压摩尔热容量
Cp
Q T
p
E2i RTCVT
Qi RTpV 2
由理想气体状态方程 pVRT
pVRT
.
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Q iR TR Ti2R T
2
2
i2 CpCVR 2 R
结论:
W pV 2V 1
Q C p TC V Tp V
Cp
/CV
i2 i
——热容比
.
20
c——比热——由材料性质决定
定义: Cmc
热容量
摩尔热容量:当1mol物体温度升高1K时所吸收的热量
C Q T
和具体过程有关
.
14
有三个物理性质完全相同的物体A和一个物体B。 若把一个A和B放在一起时,经过充分的热量交换, A和B组成的系统温度比B的温度高了5ºC。再把一 个A和A+B系统放在一起时,经过充分的热量交换, A+A+B系统温度比A+B的温度高3ºC了。若把第三 个A和A+A+B系统放在一起时,经过充分的热量 交换, A+A+A+B系统温度比A+A+B高 _________2________ºC。 (不考虑系统与外界的热量交换)
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15
设A的比热容、质量、初温分别为,B的比热容、质量、初温 为则
联立后可得
以及 t 2C
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§8-3 热力学第一定律
包括热现象在内的能量守恒和转换定律。 某一过程,系统从外界吸热 Q,对外界做功 W,系 统内能从初始态 E1变为 E2,则由能量守恒:
Q E 2 E 1 W E p V
绝热过程
Q0
EpV0
pV const ——过程方程
利用 pVRT
TV1 const
p 1 T
const
.
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绝热过程 E
pV0Baidu Nhomakorabea
p
W
1
1
p2V2
p1V1
R
1
T2
T1
V
绝热线与等温线只能有一个交点
绝热线比等温线陡
.
22
对于一定量的气体,下列过程中违反热力学第 一定律的是( A,C )。 (A)在恒温条件下,气体绝热膨胀; (B)气体从外界吸收热量而保持温度不变; (C)在绝热条件下,体积不变而温度升高; (D)气体对外做功的同时向外界放出热量。
E0 内能增加 pV0 对外做功 Q 0 吸热
.
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等容过程
Vconst pV0 QE
等容摩尔热容量
CV
Q T V
Q V C V T E
Q V C V T C V T 2 T 1
理想气体:E i RT 2
QV
i RT 2
CV
i 2
R
结论: QE2i RT2T1
.
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第 8 章 热力学
§ 8-1 热平衡与平衡状态 § 8-2 功、热、内能 § 8-3 热力学第一定律 § 8-4 物质的相变
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1
§8-1 热平衡与平衡状态
一、热力学系统描述
方法:把研究对象从空间有限区域隔离开来。 系统、环境
手段:观察、实验 描述:热力学坐标(参量)
几何、力学、电磁、化学
.
2
二、平衡态
某系统 参量为X,Y
系统处在平衡态:参量选定后,在外界条件不变的情
况下始终保持不变
平衡态:宏观性质不随时间变化的状态
系统达到热平衡的条件
系统A:(X1,Y1)
系统B:(X1,Y1)
A
X1 ,Y1
B
X1,Y1
C X1,Y1
A、B各自达到平衡后,绝热壁改为 导热壁,但A、B中参量并不变化
即:与第三个系统达到热平衡的二 个系统必互为热平衡
9
➢ 系统的内能只与系统温度有关,是状态量。 在热力学过程中内能的变化:
2
E121dEE2E1
只与初、末态有关,与过程无关。
➢系统能量改变的原因是系统与外界的相互作用:
(1)做功的形式 (2)热量传递
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二、做功
• 做功可以改变热力学系统的状态(内能)
• 摩擦升温(机械功)、电加热(电功)等
——热力学第零定律
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三、热力学过程
系统状态随时间变化,便经历了一个热力学过程
平衡态
非平衡态
平衡态
非静态过程
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➢准静态过程
过程中的每一状态都是平衡态
u 外界压强总比系统压强大一小量 △P ,就可以缓慢压缩。
外界对系统做功 准静态过程
非平衡态到平衡态的过渡时间,即弛 豫时间。如果实际每压缩一次所用时 间都大于弛豫时间,则在压缩过程中 系统就几乎随时接近平衡态。
对不同的过程,压强变化规律不同, P p与V 的关系不同,作功也不同!
作功与气体经历的过程有关。
-功是过程量!
.1 .W 2
V1
V2 V
.1 .2
W
V1
V2 V
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三、热量传递(热传导) 温度高的物体温度降低(内能减小);低温物体温度 升高(内能增加),最后温度相同,达到热平衡。
➢ 系统和外界温度不同时,就会发生传热形式的能量 交换,热量传递可以改变系统的状态。
o
.
END
循环过程
V
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§8-2 功、热、内能
一、系统内能
理想气体 :E i RT (t r) v RT
2
2
i——理想气体分子的自由度
——完全描述分子运动所需的独立坐标数 (确定分子的空间位置)
t——平动自由度
r——转动自由度
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t——平动自由度
如:(a)原子(质点)的直线运动,只需一个变数。 自由度=1。
• 本章仅限于讨论力学的功(气体系统)
对于气体系统作功必然伴随着系统体积的变化
WFl(ps)l
P
S
u
p(sl) pV
( 1) V0DlW0气体对外界做功
(2)V0W0外界对气体做功
(3)V0W0无作功形式的能 做量 功
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. 对一个有限的过程 P
V1 V2
(如图所示)
1
P
.2
WpV
W
V1
V2 V
(b)原子的一般运动,需三个坐标描述。 自由度=3。
➢单原子分子(质点,无转动等)的自由度为3。
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•刚性多原子分子
只要确定其三个原子,即可确定其状态。 需3×3=9个变量!? 因三个原子的间距确定,实际上只需6 个变量。
刚体多原子分子的最大自由度=6。
包括:3个质心平动自由度和3个转动自由度。
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