第2章 热力学基本定律(热一律)

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V
1b 2
2c1
( Q W ) ( Q W )
1a 2
1b 2
状态参数
Why?
定义:dU = Q - W U :内能,状态函数
二、系统与外界传递的能量
1、功
力学中的功:W=F x
(1)做功W (2)传热Q (3)随物质流动而传递的能量
热力学中对功的定义:热力系统通过边界而传递的 能量, 且其全部效果可表现为举起重物。
容积变化功:因系统容积变化与外界交换的功(包括:
膨胀功和压缩功)。
是热力学最重要的一种功: 膨胀:实现热能→机械能;机械能 →热能虽可通过摩擦等方法实现,但只有压缩是可逆的。
其他准静态功:拉伸功,表面张力功,电功等
(1) 准静态过程的容积变化功
以汽缸中m kg工质为系统: 活塞向右移动微元距离dx, dx很小,近似认为 p 不变,可视为准静态过程.
Af
3)膨胀功中的有用功WR:
p
R
准静态: WR= W – Wf –p0(V2 –V1)
p0
可逆: WR= W –p0(V2 –V1)
p 1.
p
(2)讨论
4) 示功图---- p-v图
W 微元过程: w =pdV = 微元面积
.2
1-2过程:W

2
1
pdV
= 投影面积
dV
V W是过程量,与路径有关
p p0
1
2
(3) 容积变化功的计算
2
w 1 pdv
1)对于准静态、可逆过程,可用上述公式计算。 但还需要已知p-v函数关系、初终状态。
2)对于非平衡过程,不能用上述公式计算。 但若外力R已知,则可利用外界条件计算: 系统膨胀功=-外界反力对系统所做的功
2
w 1 Rdx
[例1]
空气从状态1 (p1,V1)膨胀到状态2 (p2,V2), (1) p-V图上过程线为直线;(2)可逆定温过 程。求w
q

(h2

h2
)

1 2
(cf22

cf21)

g(z2

z1)

ws
工程实际应用中,经常可忽略动、位能变化
例:c1=1 m/s,c2=30 m/s→ (c22 - c12) / 2 = 0.45 kJ/ kg
z1 = 0 m ,z2 = 30 m → g ( z2 - z1) = 0.3 kJ/kg
特点: q 0 ws 0 z2 z1
∴ h1
h2

1 2
(cf22
cf21)
四、绝热节流 Throttling Devices(adiabatic process)
特点: q 0 ws 0
cf2 cf1 z2 z1
物理内能
(热能) 内位能(分子间引力)= f (T, v)
(储存于系统内部,取决 化学内能(化学反应时)
于物质结构和wk.baidu.com粒运
工程热力学不涉及
动的能量-内能,U ) 核能(核裂、聚变时)
系统的总储存能: E = Ek + Ep + U
内能的导出
(1)闭口系循环能量方程
δQ
对于任意闭口系: 吸热: δQ 对外做功: δW
稳定流动条件:
不随时间变化。
1、 qm1 qm2 qm
2、 Q const
3、 WS const
4、
E
dE
d

0
代入开口系统 能量方程一般表达式:
Q
qm2

u2

p2v2

1 2
c22

gz2


qm1

u1

p1v1

1 2
c12

gz1


W
系统
dE
δW
储存能的变化量:dE 循环后: dE = 0
热一律:进入的能量 – 离开的能量 = 储存能的变化量
(2)内能的导出
p1
对于循环1a2c1:
b
( Q W ) ( Q W ) 0
1a 2
2c1
a c
对于循环1b2c1:
2
( Q W ) ( Q W ) 0
q du pdv 热一律解析式之一 准静态
q dh vdp 热一律解析式之二
技术功在示功图上的表示
vdp pdv p1v1 p2v2
12ba1 12341 140a 230b wt w p1v1 p2v2
§ 2-6 稳定流动能量方程的化简
p1
(1)
(2)
2
V
2、热量
1、定义:系统与外界因温差而传递的能量 2、符号:Q(q) 3、单位:J (J/kg) 4、正、负号规定:吸热为正,放热为负
Q与W类比
能量传递方式 性质 推动力 标志参数 公式 公式适用条件 图示
W 过程量
Δp dV , dv
w pdv
准静态或可逆
P-V(示功图)
E
稳定流动能量方程
Q

qm
h2

c22 2

gz2

h1


c12 2

gz1

Ws
1kg工质:
q

h2

h1


1 2
c22 c12
gz2 z1 ws
q

h

1 2
c2

gz

ws
微元过程:

q

dh

1 2
2、对流动工质,焓代表能量(内能+推动功)
对静止工质,焓不代表能量,理解为状态参数组合
3、物理意义:开口系中随工质流动而携带的、取决 于热力状态的能量。
4、工程实际多为开口系, u 和pv同时出现, ∴ h 比u应用更广。
§2.5 稳定流动能量方程
稳定流动(Steady Flow):系统内任意点处参数
设:d时间内 热一律: 进 – 出 = dE
进、出有哪些能量? (1)热量: Q (2)轴功: Ws
dm1 1
u1
1 2
c12
1
gz1
p1v1
dE
(3)流体携带的能量: Q
u c2 2 gz
全了吗?No!
还有推动功:pv
Ws
2 dum2 2
1 2
c22
2 gz2
p2v2
§ 2.4.2 开口系统能量方程一般表达式
c12

gz1

W
E
令:h = u + pv
Q
qm2

h2

1 2
c22

gz2


qm1

h1

1 2
c12

gz1


W
E
§ 2.4.3 焓(Enthalpy)
定义:h = u + pv H = U + pV
1、焓是状态量
[ kJ/kg ] [ kJ ]
4、并非工质本身的能量(动能、位能)变化引起, 而是由外界做出、流动工质所携带的能量
5、推动功是由泵、风机等提供的。
§2.3 闭口系统能量方程
热一律:进入 – 离开 =储存能变化量 而储存能变化量为: dU
则:Q - W = dU,即:
Q = dU + W Q = U + W 单位工质:
Q + dm1(u + pv+c2/2 + gz)1 - m2(u + pv+c2/2 + gz)2 - Ws=dE
令: Q Q d
qmi

dmi
d
WS

Ws d
E dE
d
Q
qm
2

u2

p2v2

1 2
c22

gz2


qm1

u1

p1v1

1 2
1
2
3 V
门窗紧闭房间用电冰箱降温
以房间为系统 闭口系能量方程:
Q U W Q0 W 0 U W 0
T
绝热闭口系
电 冰 箱
门窗紧闭房间用空调降温
以房间为系统
闭口系能量方程:
Q U W Q0 W 0 U Q W
闭口系
Q
空 调
QW T
§2.4 开口系统能量方程
系统对外界作的膨胀功为:
A
W =Fdx = p(A dx ) =pdV
m kg: W =pdV
2
W 1 pdV
p
1 kg: w =pdv
2
w 1 pdv
适用范围:准静态过程、可逆过程
p0
dx
(2)讨论
2
w 1 pdv
1)w 的表达式全为系统内部参数,无需知道外力。
对外为正 2)正负号规定: 对内为负
q = Tds Tds = du + pdv
热力学恒等式
Tds = u + pdv
[例2] 热一律应用
1-2:定压过程,对外膨胀做功50 kJ、放热20 kJ; 2-3:定容过程,吸热100 kJ; 1-3:不可逆过程,对外做膨胀功50 kJ。
求:过程1-3系统与外界交换的热量。
P
Wf = p A dx = pdV = pvdm
1kg工质:wf = pv
A
流动 pA
p
dm


反力
dx
1
推动功:推动工质进行宏观位移所做的功。= p v
推动功的说明
1、与宏观流动有关,流动停止,推动功不存在。 2、作用过程中,工质仅发生位置变化,无状态变化
3、 wf =pv 与所处状态有关,是状态量。
1bar, 0 oC水 h1 = 84 kJ/kg
h = 2592 kJ/kg
100 oC水蒸汽 h2 = 2676 kJ/kg
q h ws
稳流方程的化简
q

(h2

h2
)

1 2
(cf22

cf21)

g(z2

z1)

ws
一、加热器或冷却器 heat exchanger
特点:ws 0 cf2 cf1 ∴ q h2 h1
z2 z1
二、涡轮机或压气机 Turbines, compressors and pumps
特点: q 0 cf2 cf1 z2 z1 ∴ ws h1 h2
稳流方程的化简
q

(h2

h2
)

1 2
(cf22

cf21)

g
(z2

z1)

ws
三、喷管Nozzles and Diffusers
dU
W
Q
闭口系能量方程 (热一律数学表达式)
q = du + w q = u + w
适用条件: 任何工质、任何过程
问题:方程中的微元符号有d、δ之分,why?
准静态和可逆闭口系能量方程
(1)准静态过程:
w = pdv q = du + pdv
热一律解析式之一
q = u + pdv (2)可逆过程:
第二章 热力学基本定律
本章内容、要求:
内容
热力学第一定律 热力学第二定律
掌握
1.内能、焓、熵、各种功等概念 2.定律的实质 3.定律的数学表达式及其适用范围 4.定律的应用
§2-1 热力学第一定律的实质
§2.1.1 背景 • 17-18th,热质学为主。但无法解释如冰摩擦融化等热现象 • 18th初,工业革命,热效率只有1% 推动对规律的研究 • 1842年,Mayer阐述能量守恒和转化定律,未引起重视 • 1840-1849年,Joule用多种实验证明热一律,得到公认 • 1909年,C. Caratheodory最后完善热一律:公理化
dc2

gdz


ws
适用条件: 稳定流动 任何工质
技术功
稳流能量方程中,后三项为工程上可直接利用的机械能
定义为技术功:技术上可资利用的功。符号:wt
q

h

1 2
c2

gz

ws
即:
wt

1 2
c2

gz
ws
∴ 稳流能量方程改写为: q h wt
能量方程等价性,几种功的关系
p
W
Q 过程量
ΔT dS , ds
q Tds
可逆
T-s(示热图)
T
Q
V
S
3、随物质传递的能量
1)流动工质本身携带的能量:u + c2/2 + g z
2 )推动功(或流动功)
1
微元体dm 的运动,需上游工质 的推动以克服系统内工质的反 力:外界对系统做了功。
设微元体在推力(p A)作用下 移动了dx ,则:
系统内物质 本身的能量
主要有三种形式:
(1)功:W
(2)热量:Q
(3)随物质带进(出)的物质本 身的能量
一、系统的储存能
储存能:系统内物质本身具有的能量。包括:
外部储存能
(系统整体宏观运
宏观动能:E k = mc2/2 宏观势能:E p = mgz
动具有的能量)
内部储存能
内动能(分子平、转、振动)= f (T)
§2.1.2 热一律的实质
1、实质和表述 实质是能量守恒和转换定律在热现象中的应用: 热能与机械能可以相互转换,且转换前后的总量 保持不变。
2、表达式
进入系统的能量-离开系统的能量=系统储存能的变化量
§2-2 能量的传递形式
热一律:
进入系统的能量 - 离开系统的能量 = 系统储存能的变 化
系统与外界交换的能量,
wt
gΔz
ws
Δ(pv)
准静态下的技术功
w ( pv) wt w d( pv) wt
准静态 w pdv
pdv d( pv) wt
移项整理:
wt pdv d( pv) pdv ( pdv vdp) vdp
wt vdp wt vdp
稳流:系统状况不随时间而变,故整个流动过程可视为 一定质量的工质从进口状态变化到出口状态
稳流开口系等价于一个控制质量的封闭系
开 q h wt
等 价
u ( pv) wt
闭 q u w
4种功全在该式中
w ( pv) wt
Δc2/2
几种功的关系: 做功的源泉 w
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