ll第十一章 动能定理

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详细描述
在足球、篮球等球类运动中,动能定理可以用来研究球的飞行轨迹,预测球的落 点,以及分析碰撞过程中的能量转换。此外,动能定理还可以帮助优化球的速度 和旋转,提高射门或投篮的准确性。
车辆行驶
总结词
运用动能定理可以研究车辆行驶过程中 的各种问题,包括车辆的加速、制动以 及行驶稳定性等。
VS
详细描述
实验器材
滑轮
速度传感器 质量块
细绳 弹簧测力计
实验步骤与数据记录
2. 使用弹簧测力计测量质量块受 到的拉力F。
4. 记录数据:拉力F、速度v和质 量块的质量m。
1. 将滑轮固定在一个支架上,通 过细绳连接质量块和滑轮。
3. 启动速度传感器,测量质量块 的速度v。
5. 在实验过程中,不断改变质量 块的速度,重复步骤2-4,获得多 组数据。
详细描述
力对物体做功会引起物体的动能变化。动能 定理是指合外力的功等于物体动能的增量, 即合外力对物体做的功等于物体动能的增量 。这个定理可以用来定量描述力与动能之间 的关系。
05
动能定理的拓展形式
势能与动能的关系
势能与动能是相互依存的两种能量形式,势能可以转化为动能,动能也可以转化为 势能。
在机械系统中,势能和动能的总和是恒定的,这种关系可以通过机械能守恒定律来 描述。
圆周运动的动能定理
总结词
简单描述圆周运动的动能定理的公式和含义。
详细描述
在圆周运动中,物体动能的增加量等于外力对物体所做的功。即外力做的功等 于物体动能的增加量。特别地,在物体做匀速圆周运动时,由于速度大小不变 ,所以物体的动能增量为零,合外力对物体不做功。
03
动能定理的应用场景
投掷比赛总Βιβλιοθήκη 词动能定理课件目录

十一章动能定理

十一章动能定理

O
v
P
M v
dr M F
y
Ws(Fxd xFyd yFzd)z
M2 dW
M1
x


FR Fi
W F Rd s F 1 d s ... . .W .i.
S
S
自然坐标形式 :
WM M 1 2F drM M 1 2Fdrcos dr ds
vB B
例11-10: 重P,长l的匀质杆,端部悬着重G的物体,在 l/3处系着k 系数的弹簧。求:摆动时的振动方程
解:
动量矩方程:
l3 2g Pl2G gk3 l(s)3 l2 lPlG
平衡条件:
P2l lGk3ls
l 3
(P G)k0
3g g 9
kg 0

F (cos r )
FN
a
讨论:
R
m(
2 R2

1)
a>0,向前
微分形式: dTF(cosr )dS
R
cos r 0
R
a<0,向后
cos r
a=0,
cos r
R
R
F过瞬心
Fm S
例11-7:卷扬机在不变力矩M的作用下,从静止开始运动。已 知鼓轮半径为R1,重量为Q1,质量分布在轮缘上,圆柱半径为
柯尼希定理:
质点系的动能等于随同其质心平动的 动能与相对其质心运动的动能之和。
例11-2: 坦克履带轮,已知:履带重P,各轮重W,半径 R,写出整个系统的动能。
解: T带=T轮履质心+T轮履转动+T水平履带
T轮22 12 3W gv224 3W gv2
R

《理论力学》课件 第11章

《理论力学》课件 第11章
ds Rd
因此,力F的元功又可表示为 δW F cosds F cos Rd
由静力学可知, F cosR 即为力 F 对轴 Oz 的力矩 Mz (F) ,于是有
δW Mz (F )d
(11-16)
即作用于定轴转动刚体上力的元功,等于该力对转轴的矩(简称 转矩)和微转角的乘积。
图11-5
当刚体在力 F 的作用下,绕轴转过 角时,力 F 所做的功为
v2 v1
d
1 2
mv2
M2 F dr
M1

1 2
mv22
1 2
mv12
W12
(11-22)
这就是质点动能定理的积分形式,即质点在某运动过程中动能的改 变,等于作用于质点上的力在同一过程中所做的功。
质点动能定理建立了质点动能和力的功之间的关系,它把质点的速度、作 用力和质点的路程联系在一起,对于需要求解这三个物理量的动力学问题, 应用动能定理是方便的。此外,通过动能定理对时间求导,式中将出现加 速度,因此动能定理也常用来求解质点的加速度。
则这种约束力所做功的总和为零。
图11-8
4.无重刚杆
如图 11-9 所示,无重刚杆 AB 连接两个物体,由于刚杆重量不计,因此其约束 力 FN 与 FN 应是一对大小相等、方向相反,作用线相同的平衡力。设 A,B 两点的 微小位移分别是 drA 和 drB ,则 FN 与 FN 元功之和为
δW FN drA FN drB FN | drA | cosA FN | drB | cosB FN (| drA | cosA | drB | cosB )
当力偶矩 M 常量时,上式可写为
(11-19)
W M
五、约束力的功与理想约束

【高中物理】动能定理ppt课件

【高中物理】动能定理ppt课件

1、单个力做功 多个力做功
仍做匀速圆周运动,半径为2R, 则外力对物体所做的功的大小是
2、合外力做正功 合外力做负功 多少?
2、恒力做功 变力做功
3、直线运动 曲线运动
4、单个过程 多个过程
5、单个物体 多个物体(系统)
7、动能与动能定理
一、动能的表达式
5、 在h高处,以初速度v0向水
EK=mv2/2 二、动能定理
W=EK2-EK1
平方向抛出一个小球,不计空气 阻力,小球着地时速度大小为多 少?
1、单个力做功 多个力做功
2、合外力做正功 合外力做负功
2、恒力做功 变力做功
3、直线运动 曲线运动
4、单个过程 多个过程
5、单个物体 多个物体(系统)
7、动能与动能定理
一、动能的表达式 EK=mv2/2
5 、将质量m=2kg的一块石头从 离地面H=2m高处由静止开始释
2、恒力做功 变力做功
斜面(不含圆弧)上通过的总路 程s。
3、直线运动 曲线运动
4、单个过程 多个过程
5、单个物体 多个物体(系统)
7、动能与动能定理
练习.如图所示,质量m=0.5kg的小球从距地面高H=5m处自由下 落,到达地面恰能沿凹陷于地面的半圆形槽壁运动,半圆槽半径 R=0.4m。小球到达槽最低点时速率为10m/s,并继续沿槽壁运动 直到从槽右端边缘飞出……,如此反复几次,设摩擦力恒定不变, 求:(设小球与槽壁相碰时不损失能量,空气阻力忽略不计) (1)小球第一次离槽上升的高度h; (2)小球最多能飞出槽外的次数(取g=10m/s2)。
7、动能与动能定理 一、动能的表达式 1、动能的定义: 物体因为运动而具有的能量 2、猜想动能与什么因素有关 (1)与速度的平方成正比 (2)与物体的质量成正比 3、动能的表达式 EK=mv2/2 思考:动能是标量还是矢量 (有没有负动能)

理论力学 动能定理

理论力学 动能定理

第11章动能定理即质点系的动能等于其随质心平BCθABθCPA2rOr C力的功2rOr CAP2rOr CAP2rOr CAPs汽车驱动问题能量角度:汽缸内气体爆炸力是内力,不改变汽车的动量,但使汽车的动能增加。

动量角度:地面对后轮的摩擦力是驱动力,使汽车的动量增加,但不做功,不改变汽车的动能。

内力不能改变质点系的动量和动量矩,但可以改变能量;外力能改变质点系的动量和动量矩,但不一定能改变能量。

例题11-8水平悬臂梁AB,B端铰接滑轮B,匀质滑轮质量m1,半径r;绳一端接滚,轮C,半径r,质量m2视为质量集中在边缘;绳另端接重物D,质量m3。

求重物加速度。

CωDv BωCv 解:末位置是一般位置hconst 01==T T =2T 2321D v m 221B B J ω+221CP J ω+运动学关系rr v v B C C D ωω===2121rm J B =2222222rm r m r m J P=+=2321222121Dv m m m T ⎟⎠⎞⎜⎝⎛++=gh m W 312=CωDv BωCv h1212W T T =−gh m T v m m m D 30232122121=−⎟⎠⎞⎜⎝⎛++对t 求导h g m vv m m m D D &&33210)221(=−++Dv h =&D D a v=&gm m m m a D 3213221++=例11-9匀质圆盘和滑块的质量均为m。

圆盘的半径为r。

杆平行于斜面,其质量不计。

斜面的倾斜角为θ。

圆盘、滑块与斜面的摩擦因数均为μ。

圆盘在斜面上作纯滚动。

试求滑块下滑加速度。

1212W T T =−01=T 2222212121mvJ mv T A ++=ω解()sF F mgs mgs W B A +−+=θθsin sin 12θμcos mg F F B A ==取导221,mrJ v r A ==ω2245mvT =()θμθcos sin 2452−=gs v a v v s==&&,()θμθcos sin 54−=g a F A 是静摩擦力,理想约束,不作功。

动能定理的推导及示例

动能定理的推导及示例

动能定理的推导及示例动能定理是力学中的重要定理之一,描述了物体动能与物体的力学性质之间的关系。

本文将对动能定理进行推导,并通过示例来进一步说明其应用。

一、动能定理的推导对于一个物体,其动能(Kinetic Energy)可以通过质量(Mass)和速度(Velocity)的关系来描述,即动能等于质量乘以速度的平方的一半。

数学表示为:动能(K)= 1/2 * 质量(m)* 速度的平方(v^2)根据牛顿第二定律(Newton's Second Law),物体的加速度(Acceleration)与作用在物体上的力(Force)之间存在着关系,由以下公式表示:加速度(a)= 力(F)/ 质量(m)将力(F)表示为质量(m)乘以加速度(a),并将其代入动能的公式中,我们可以得到动能定理的关系式,如下:动能(K)= 1/2 * m * v^2 = F * s其中,s为物体在力F的作用下所做的位移(Displacement)。

二、动能定理的示例为了更好地理解动能定理的应用,我们将通过一个具体的示例来说明。

假设一个质量为2kg的物体在做匀加速运动,初始速度为2m/s,加速度为3m/s^2,求物体运动5秒后的动能。

首先,我们可以计算出物体在5秒后的速度。

由于加速度为3m/s^2,时间为5秒,根据匀加速运动的公式v = u + at(其中u为初始速度),我们可以得到:v = 2 + 3 * 5 = 17m/s接下来,我们将速度代入动能公式中,即:动能(K)= 1/2 * m * v^2 = 1/2 * 2 * (17^2) ≈ 289J因此,物体在5秒后的动能约为289焦耳(J)。

通过这个示例,我们可以看到动能定理在计算物体的动能时是非常有用的。

它告诉我们,物体的动能与物体的质量、速度以及作用在物体上的力之间存在着明确的关系。

结论:动能定理是描述物体动能与力学性质关系的重要定理。

通过对动能的推导,我们可以看到动能定理中质量、速度和力之间的关系。

动能定理课件ppt

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动能定理的适用范围
条件
适用于所有受恒力作用的匀变速直线 运动和曲线运动。
原因
动能定理基于牛顿第二定律,适用于 所有受恒力作用的运动,且不受运动 形式的限制。
03
动能定理的应用
动能定理在生活中的应用
滑板车
滑板车利用动能定理,通 过脚踏施加力,使滑板车 前进并保持速度。
跑步
跑步时,人体通过施加力 使自己加速并保持速度, 这符合动能定理。
动能定理在解决实际问题中的应用
汽车制动
汽车制动时,摩擦力使汽车减速 并最终停下,这符合动能定理。
飞行器设计
在飞行器设计中,根据动能定理 可以优化飞行器的结构和性能。
火箭发射
火箭发射时,燃料燃烧产生的力 使火箭加速上升,这符合动能定
理。
04
动能定理的扩展
动能定理与其他物理定律的关系
动能定理与牛顿第二定律的关系
05
动能定理的习题与解析
动能定理的基础习题
总结词
考察基础概念
详细描述
基础习题主要考察学生对动能定理基本概念的理解,包括对动能、势能、力做功等基本 概念的掌握,以及简单情况下应用动能定理的能力。
动能定理的进阶习题
总结词
提升应用能力
VS
详细描述
进阶习题难度有所提升,主要考察学生在 复杂情况下应用动能定理的能力,包括多 力做功、摩擦力做功、变力做功等复杂情 况的处理。
定义理解
动能定理说明了物体动能的增加或减少等于所有外力对物体所做的功或冲量的 总和,而不考虑内力做功。
动能定理的表述
动能定理公式
动能定理的数学表述形式为 ΔEk = W外,其中 ΔEk 表示物体动能 的改变量,W外表示所有外力对 物体所做的功。

十一章动能定理

十一章动能定理

解:
取平衡位置为零势位,重力和弹簧旳静伸长抵消:
T1
1 2
P g
v2
T2 0
W k2
2
max st
T2 T1 W
1 P v2 k 2
2g
2
Pv
kg
Fmax P k P
Pk v g
自然位置
St 平衡位置
P
max
讨论:当:k =3.35kN/mm, v=0.5m/s, P=2.5 kN,
1 2g
vC2
(
2
Q1
3 2
vC R2
Q2
Q2 g
)
R22
M
l R1
Q2l
Q2
sin
F
FN
Fx
Q1
解得
vC 2
( M Q2 R1 sin )gl
R1( 2Q1 3Q2 )
例11-8:均质杆OA=l,重P,圆盘重Q,半径r,可绕A轴自 由旋转,初始时,杆垂直,系统静止,设OA杆无初速度释放。 求:杆转至水平位置时,杆旳角速度、角加速度。
T2 T1 W
v 2gL( 1 cos )
n
P
F
l
质点方程: Pv2 P cos F
gl
F P 2gL( 1 cos ) P cos P(2 3cos)
g 当:=时, F=5P
例11-5:电梯旳鼓轮重W,半径r,轿厢重P。 求:轿厢下落到任意高度时,钢索旳张力。
解: 动能定理
2
R2
r2 4R2
)
W
x
A
M R
mg(
1 2
3 2
fs
5r 12 R
)
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62 第十一章 动能定理一、填空题1.刚度系数为C 的弹簧下挂有质量为m 的物体,若物体从静平衡位置下降距离h ,则弹性力做功为221[()()]2mg mg C h c c-+。

2.匀质圆盘的质量为m ,半径为r ,(1)若圆盘绕盘缘上的轴A 以角速度ω转动时,则圆盘动能T =2234mr ω;(2)若圆盘在光滑水平面上以速度v.平动时,则圆盘动能T =212o mv ;(3)若圆盘在水平面上作无滑动滚动(盘心速度为0v )时,则圆盘动能T =234o mv 。

3.如图11.1所示,半径为R ,质量为1m 的均质滑轮上,作用一个常力偶矩M ,吊升一个质量为2m 的重物,当重物上升高度h 时,力偶矩M 作的功为MhR,重力做的功为2m gh -。

二、选择题1.图11.2所示内啮合行星齿轮机构中,行星轮的质量为1m ,半径为r ,系杆1OO 质量是2m ,长度为l 。

若行星齿轮可视为均质圆盘,系杆可视为均质细直杆,且系杆的转动规律为()t ϕϕ=,则系统在图示瞬时动能的大小等于( D )。

(A ) ()22123m m l ϕ+ 16 (B ) ()2221211132124m m l m r ϕϕ++ 2 (C )()222212111362m m l m r ϕϕ++ (D ) ()221219212m m l ϕ+ 2.图11.3所示均质圆盘在水平直线轨道上作无滑动滚动(盘心速度为v ),在盘心移动了距离s 的过程中,水平常力T F 的功T W =( B ),轨道给圆轮的摩擦力f F 的功f W =( E )。

(A ) T F s ⋅ (B ) 2T F s ⋅ (C ) f F s -⋅ (D ) 2f F s ⋅ (E ) 0图11.1图11.2图11.3.63 .三、计算题1.弹簧的刚度系数是c ,其一端固连在铅直平面的圆环顶点O ,别后一端与可沿圆环滑动的小套环A 相连(见图11.4)。

设小套环重G ,弹簧的原长等于圆环的半径r ,o 30α=。

试求下列各情形中重力和弹性力的功:(1)套环由1A 到3A ;(2)套环由2A 到3A ;(3)套环由3A 到4A ;(4)套环由2A 到4A 。

解:应用重力和弹性力的功的定义,计算各种情形下的功为(1)13(sin )2P W Gh G r r Gr α==+=222212111()(0)222c W c c r cr δδ=-=-=- (2)2P W Gh Gr ==222221211())]0.41422c W c c r r cr δδ=-=--=-(3)3P W Gh Gr ==-222221211()[)]0.41422c W c c r r cr δδ=-=--=(4)40P W Gh ==22221211()))]022c W c c r r δδ=-=---=2.如图11.5所示托架ABC 缓慢地绕水平轴B 转动,当角o 15α=时,托架停止转动,质量6m kg =的物块D 开始沿斜面CB 下滑,下滑距离250s mm =时压到刚度系数 1.6/c N m =的弹簧上。

已测得弹簧最大变形50mm λ=。

试求物块与斜面间的静摩擦系数和动摩擦系数。

解:(1)应用摩擦角的概念,可知物块与斜面间的静摩擦系数为o tan tan tan150.268s m f ϕα====(2)应用动能定理求物块与斜面间的动摩擦系数。

物块压到弹簧后,其受力图如图所示。

从物块开始下滑到最终物块静止各力所做的功为:()sin P W mg s λα=+图11.42A图11.5CACA64 ()cos ()d F d d W F s f mg s λαλ=-+=-+212c W c λ=由动能定理,21i T T W -=∑,有21()sin cos ()02d mg s f mg s c λααλλ+-+-=解得0.2678d f =3.如图11.6所示的曲柄滑块机构中,曲柄OA 受到常值力偶矩0M 作用。

初瞬时机构处于静止且转角0ϕϕ=;试求曲柄转过一整圈时的角速度。

假设曲柄长r ,对轴O 的转动惯量是O I ;滑块A 的重量是1G ;滑道杆的重量是2G ;滑块与滑槽间的摩擦力可认为是常数并等于F 。

解:(1)由a e r =+v v v 作A 点的v 图。

由图可知00sin sin sin e a a v v v r ϕϕωϕ===(2)应用动能定理求曲柄的角速度10T =22222222212122111111sin 222222o a e o o G G G G T I v v I r r g g g gωωωωϕ=++=++ 242(2)ioo W MF r M Fr ππ=⋅-⋅=-∑由动能定理,21i T T W -=å,有图11.6.65 .ω= 4.如图11.7所示,已知轮子半径是r ,对转轴O 的转动惯量是O I 。

连杆AB 长l ,质量是1m ,并可看成均质细杆。

滑块A 质量是2m ,可沿光滑铅直导轨滑动,滑块在最高位置(o 0θ=)受到微小扰动后,从静止开始运动。

求当滑块到达最低位置时轮子的角速度。

假设各处的摩擦均不计。

解:设滑块到达最低位置时轮子的角速度为ω 通过运动分析可知此时连杆AB 的角速度为AB r lωω=滑块A 此时处于静止状态。

此时该系统的动能为222222201011111122326AB T I m l I m r ωωωω=+⋅=+根据动能定理21i T T W -=å,有222011212110222()26I m r m g r m g r m m gr ωω+-=⋅+⋅=+ 求解上式,可得滑块到达最低位置时轮子的角速度为ω= 5.如图11.8所示,椭圆规机构由曲柄OA 、规尺BD 以及滑块B ,D 组成。

已知曲柄长l ,质量是1m ,规尺长2l ,质量是12m ,且两者都可以看成均质细杆;两滑块的质量都是2m 。

整个机构被放在水平面上,并在曲柄上作用常值转矩0M ,试求曲柄的角加速度,各处的摩擦不计。

解:不妨设初始时OA 杆处于OD 位置,当OA 杆与水平线的夹角成ϕ角时,其角速度为ω,此时P 点为BD 杆的速度瞬心,BD 杆的角速度为ABD v PAωω==。

滑块B ,D 的速度分别为图11.7图11.7BB66 2cos B BD v PB l ωωϕ=⋅=,2sin D BD v PD l ωωϕ=⋅=⋅此时,系统的动能为22222011112222P BD B B D DT I I m v m v ωω=+++22222221112211111[2(2)2](2cos )(2sin )212622m l m l m l m l m l ωωωϕωϕ=⨯⨯++++ 222212322m l m l ωω=+ 所有的力做功代数和为iW M ϕ=∑由动能定理,有2222012322M m l m l ϕωω=+上式两边同时对时间求导,可得曲柄的角加速度为212(34)M m m le =+ 6.如图11.9所示机构,直杆AB 质量为m ,楔块C 的质量为1m ,倾角为θ。

当AB 杆铅垂下降时,推动楔块水平运动,不记各处摩擦,求楔块C 与AB 杆的加速度。

解:设AB 杆下降高度h 时的速度为a v ,由运动学分析可知楔块C 的速度e a v v ctg θ=,此时系统的动能可表示为222222211111111()()22222a e a a aT mv m v mv m v ctg m m ctg v θθ=+=+=+ 由动能定理21i T T W -=∑,有2211()2a m m ctg v mgh θ+= 上式两边同时对时间求导,可得图11.9a.67 .21()a a a m m ctg v a mgv θ+=AB 杆的加速度为21+a mga m m ctg θ=由A 点的加速度合成图,可知楔块C 的加速度为21tan tan +e a mg a a ctg m m θθθ==7.如图11.10所示均质轮A 的半径1r ,质量是1m ,可在倾角为θ的固定斜面上纯滚动。

均质轮B 的半径是2r ,质量是2m 。

水平弹簧刚度系数是c 。

假设系统从弹簧未变形的位置静止释放,绳与轮B 不打滑,绳的倾斜段与斜面平行,不计绳重和轴承摩擦,求轮心C 沿斜面向下运动的最大距离以及这瞬时轮心C 的加速度。

解:(1)先求轮心C 沿斜面向下运动的最大距离。

系统在开始运动和最终位置的动能分别为1T =0,2T =0在此过程中,系统所受力在此过程中所做功的代数和为221maxmax 1sin (0)2i W m gs c s θ=+-∑ 21m a xm a x 1s i n 2m g s c s θ=- 由动能定理21iT T W -=∑,可知21max max 1sin 02m gs cs θ-=解得轮心C 沿斜面向下运动的最大距离为1max 2sin m g s cθ=(2)设轮心C 向下运动的距离为s 时速度为C v ,则有10T =222222211221212131131()()222244c C c c v v T m r m r m v m v r r =⨯⨯+⨯⨯=+ 在此过程中,系统所受力在此过程中所做功的代数和为2221111sin (0)sin 22i W m g s c s m g s cs θθ=⋅+-=⋅-∑ 图11.1068 由动能定理21iT T W -=∑,可知2212111(3)sin 42c m m v m g s cs θ+=⋅- 两边分别对时间求导,可得1211(3)sin 2c c c c m m v a m gv csv θ+⋅=- 解得1122(sin )3c m g cs a m m θ-=+取1max 2sin m g s s cθ==,代入得到该瞬时轮心C 的加速度 1122sin 3m g a m m θ=-+8.如图11.11所示物体A 质量1m ,挂在不可伸长的绳索上。

绳索跨过定滑轮B ,另一端系在滚子C 的轴上,滚子C 沿固定水平面滚动而不滑动。

已知滑轮B 和滚子C 是相同的均质圆盘,半径都是r ,质量都是2m 。

假设系统在开始处于静止,试求物块A 在下降高度h 时的速度和加速度。

绳索的质量以及滚动摩阻和轴承摩擦都不计。

解:(1)系统在开始处于静止,故初始系统的动能为10T =物块A 在下降高度h 时,初始系统的动能为222212111()()222v T m v m r r =+ 2222211()()22vm r m r r ++221212m v m v =+ 物块A 在下降高度h 时,系统所受力在此过程中所做功的代数和为1iW m gh =∑由动能定理21i T T W -=∑,有21211(2)2m m v m gh += 解得物块A 在下降高度h 时的速度为图11.11.69 .v =两边同时对时间求导,可得121(2)m m va m gv +=即物块A 在下降高度h 时的加速度为1122m ga m m =+9.如图11.12所示外啮合的行星齿轮机构放在水平面内,在曲柄OA 上作用常值力偶矩0M ,带动齿轮1沿定齿轮2滚动而不滑动。

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