气体非线性渗流方程特征化研究
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1 非线性渗 流模式
实验拟合出描述 高速 非达 西流动压 降的二 次方程 ,表达式 为 :
一
V = — V+ p V k k . , 一
fl O)
式 中: 口一紊 流 系数 , m~ ; P一气体 密 度 ,k / gm
达 西定律 是经典渗流理论以至现代渗流理论的基础 ,它描述流体 流过孔 隙介质 时,其 流速 与流动方 向上 的压 力梯度成正 比,即:
砷+ 一( p}  ̄) p ] -
技 术 创 新
I弄 工 ’鼓 2 1年第2 02 期
经验统 计法在物性 下 限确定 中的应 用
张晓 岗
中 国石 油 长 城 钻 探 工 程 有 限 公 司 解 释 研 究 中 心 摘 1 0 0 北 京 O 1 1 要 在 油气 田储量研 究与储 量汁算过程 中,有效厚度 的 “ 四性”标准研 究是 最基础也是最重要 的研 究 内容 。在有 效厚度 四性
产油能 力不 大。但丢失的储油能力不可 忽视 ,这时需要查阅毛管压力 曲线 图 ( 图4 . 见 )。从图上可见 ,孔隙度为8 %、渗透率为0 6 d . r 的样 1o 品 毛管 压 力曲线 上含 水饱 和度 变化 区 间为 7%~9%,估 计不能 出 0 0 油 ,故所定 的物性 下限孔 隙度 为8 渗透率 下限为01 是 合适 的。 %、 . mD
v =
定义受到高速非达西效应影响的视相对渗透率 :
=
告r 拿 d
… ( 1 )
() 2
/+ ( 1
)
() 1 1
将 ( 0)式变形 ,将得到修正后气体渗 流方 程符合达西线性渗流 1 形式 。
2 特征 化 分 析
考虑气体 多相渗流 :
V … h/ p =一 k V
一
在气体渗流过程 中,受 到单 一因素的影响或是多种因素共蚓的影 响 ,都将使气体渗流呈现非线性化 。根据 气体多种非线性渗流模型 , 推导 了一个普通适合的 自适应渗流模型 :
个启动压 力梯 度。考虑启动压力梯 度的气体渗 流方程 :
』 0, l 一 V=
( G V≤ G 一) Vp ≥ . , pG ;
标 准中,物性 标准是地质 家最容 易理解 的量化标准。 实际应 用中通 常选择 孔 隙度和渗透 率反应 物性 下限。本文主要介 绍 了经验 统计法
确 定物 性 下 限 的 方 法 ,并 进 行 了 实际 应 用 。
关键 词
四性标 准
经研 究与储量汁算过程 中,有效厚度 的 “ 四性”标准 研 究 是最 基础 也是 最重 要的 研究 内容 ” 。能 否正 确合理 的制 定 “ 四 性 ”标准对油气 田的勘探开 发 、储量计算及储层评价有着 极其重要的 意义 。有效厚 度下限标准 分为岩性标 准 、物性标准 、含油性标 准和
v —
P
( P vp — )
(7)
将 (( 式进行变形 ,有 : 1) )
一
{ ,] + 喜 }
:
( 8 )
( 9 )
式 e: i e P为原始地层压 力,MP ; 为当前地层压 力,MP ap a
定义受到高速非达西效应影响 的视相对渗透率
参考文献 [1杨 正 明, 1 霍凌静 , 亚蒲, 含 水 火山岩 气藏 气体 非线性 渗 流机 理研 张 等.
流。
3 结 论
上式说 明了滑脱效应 的存在 引起气 体视相对渗透 率的增加 ,当平 均压 力 低时 ,引起 视相 对渗 透率 的增 加幅 度更 大 。将 ( 式代 入 6)
( ) 中,则得到修正后气体渗流方程符合达西线性渗流形式 。 5 式 ( 应力敏感 。许多机理实验 研究证实低 渗气藏渗透率 随应 力 3) 变化十分显著 ,因此考虑渗透率随压力变化的气体渗流公式 :
2 应 用 实例
S 0。 .
1 O o。
I 0 5. 0
s 油田孔隙度一渗透率关 系图
图4孔 隙 度 = %f=【1mD) 8 k 16 . - 压 力 曲线 图 t管
3 结 论
图l 、图2 是国 内s 田储集层 内分析样 品的渗透 率和孔 隙度直方 油 图,在 该图上 同时作 出了累积频 率曲线和累积能 力丢 失曲线。据其它 方 法得 出的结果 ,渗透 率下限值 为0 i 时 ,可查得 累积渗透 率能力 .D 1 n 丢 失0 % ,渗透率 样品丢 失2 %。若每块 样品取 样密度相 同 ,相 当 . 2 l 于 厚度丢失2 %。从 渗透 率和孔 隙度的关 系图 ( 图3 可 以查 出岩 1 见 ) 样渗透 率为01 d . ,相应 的孔隙度为8 m %。 ’
上式说明了启动压力梯度的存在 引起气体视相对渗透率 的降低 。 将 ( ) ( 式代入 ( ) 中,则得 到修正后气体 渗流方程符合 3 及 4) 2 式 达西线性渗流形式。 () 2 滑脱 效应 。气体 渗流与液体渗 流相比最 明显 的特征是在 某 些条件 下存在 滑脱效 应 。因 此 ,考 虑滑脱 效应的气 体渗 流运动方程
为:
v = 一
I (P J - 吲V
k( b ) ,1 l g+ p
㈦
() 6
式 中: 为气藏平均压 力,MP a;b 为滑脱因子,MP a
定义受到滑脱效应影响 的视相对渗透率 :
=
当 o O 1 = , 1时 为气体 考虑 压力敏 感影 响的非 线性 渗 t, , 0 = = y =
,、
Lk O V t pkg |
其 中 、 、 和 不能同时为0 ( 3 式根据渗流介质 的渗 流 。 1) 特性选择 不同的参数值 ,将 自动选 择相应的渗流规律来描述相应 介质 内的渗流模型 。以下是几种特定情况 : 当 c O 1 O 0时为气体达西线性渗 流; r, , , = = = = 当 c l 1 = , 0时为气体考虑 启动压 力梯度 影响的非线性 r, , O = : Z = 渗流 ; 当 o O 0y 0 0 r , ,= , = = = 时为气体考虑高速非达西效应影 响的非线 性 渗流 ; 当 = , 1 = , 0 时 为气体 考虑 滑脱效 应影 响的非 线性 渗 O = , l y = 流;
( y l+ 一)l + 十 / ∑=[ 一 ) i ( _
…
L ,
/
I
k
P
1
P P
=l …
J
定义受到启动压力梯度影响的视相对渗透率 。 :
k’ ———— —一 :
I 。k( GV ) 1 /p, V ≥ k 一 p G; 1 。0, k V≤ p G.
( 9)式代入 ( 8)式 中,则得到修正后气体渗流方程符合达西 线性 渗 流形式。 ( ) 4 高速 非达西效应 。当渗流速度增 加到一定值后 ,它与压 力 梯度之间的线性关系将 会被 破坏 , 成非线性渗 流。F r h i e通过 形 oc e r h m
律 。通过文献调研” ,发现影响气体渗流特征的主要因素有启动压力 ~ 梯度 、 力敏感 、滑脱 效应 、高速 非达西效应和含水饱和度等因素 , 应 并且这些 因素对 渗流影响各有不同 ,但最终均引起气体渗流的非线性 化 。在前 人研 究的基础 上 ,总结了气体渗流非线性的几种渗流模式 , 并对非线性渗流模式进行特征化研究 。
;
l 0 &0 0
电性标 准。尽管在有效厚度 四性标 准中 ,电性标准才是对储 量计算起 实质 作用的标准 ,但有效厚 度下 限标准主要指的却是物性标 准 ,因为 物性标 准是地质家最容易理解 的量化标 准。实际应用 中通常选择孔 隙 度和渗透 率反应物性下限 。本文主要介 绍基于累计统计法 的经验统 计 法在 物性下限确定 中的应用 。
究U. 然 气地 球 学, 1,13: 1 3 4 1 天 2 0 ( 3 — 7 0 2 )7
[1 A n na a d ot o i , d c v r gNo — ac lw 2 n e t M n j n w c A K Re i o ei n D ryFo W a z s n Efc sReev i. P 4 7 f tnGa sror S E8 0 1 e i ( ̄9 -r4页 ) {
适 应 渗 流模 型 。
关键 词
气体渗流
非线性关 系 非达西现 象 渗流模型
国 内外研 究学 者” 经过大 量的研 究发现气体 渗流在 某些条 件下 压 力梯 度和速 度并非呈现直线 ,而是呈非线性关系 ,即不满足达西定
从 上式 可 以看 出应 力 敏 感将 引 起气 相视 相 对 渗透 率 减小 。将
1 经验统计法原理
经 验统计法是 以岩心分析孔 隙度和渗透率为基础 ,以低孔 渗段累 计储渗能 力丢失占总累积的5 %左右为界限的一种累计频率统计法 。 经验统 计方法是先作 出全部储 集层 内分析样品的渗透率和孔 隙度 直方 图 ,并在 该图上 同时作 出累积频率 曲线和累积能力丢失 曲线 ( 见 图l 、图2 )。孔隙能 力指孔隙度 乘以样品长度 ( 度) 即厚 ,它反映储集 层的储 油能力 。渗透 能力指渗透 率乘 以样 品长 度( 度) 即厚 ,它反映储 集层流体 的流动能 力 ,相当于产油能力 。累计渗透 ( 或孔隙 ) 力丢 能 失百分数是指 界限值 以下被统计丢失样 品的渗透 率 ( 或孔隙度 )× 样 品长度 的累 计 占总累计渗透 ( 或孔 隙 ) 力的百分比 。对于 中低渗透 能 性油气 田,将 全油气 田的平均 渗透率 乘以5 %,就可 以作为 该油气 田 的渗透率下 限。对 于高渗透性油气 田,或 者远 离油水界面的含油气层 段 ,取 比平均 渗透率5 更小 的数字 作为渗透 率下限 。一般来 讲 ,渗 % 透 率下限值 以下的砂层丢失 的产 油气能 力很小 ,可以忽略 。
l 科 技 2 1年第2 工 02 期
学 术 研 讨
气体非线性渗流 方程特征化研 究
李 虹 兵 熊 健 张 涛
西 南 石 油 大 学 油 气 藏 地 质 及 开 发 工 程 国 家 重 点 实 验 室 6 0 0 成 都 l50
F-
摘 要 大量研究结论表 明,气体 渗流受到启动压力梯度 、滑脱效应、压力敏感及 高速非达 西等因素影响 ,造成压 力梯度 和速 度 并非呈现直线关 系,而是呈现非线性 关系,即存在 j达 西现 象。在调研 的基 础上 ,总结并推导 了气体渗流 受到各种 因素影响下的非线 } 性 渗流模 式 ,并定义 了各种 因素影响 的气相视相 对渗透 率及 分析 了各种 因素对其的影响 ,最后推导 出一个普遍适合 多相 渗流规 律的 自
k kg r
.
推导 了气体渗 流受 到启动 压力梯 度 、滑 脱效应 、高速 非达 西效 应 、应力敏感等因素影响的非线性渗流模式 ,并 定义 了各因素影响下 的气相视相对渗透率 ,其 中启动压力梯度 、 力敏感 及高速 非达西效 压 应等因素的存在将引起气相视相对渗透率 的降低 , 滑脱效 应则引起 而 气相视相对渗透率的增加 。与单个的渗流描述公式相 比 ,建立的 自适 应渗流 模型能 同时描述 多种渗 流现象 ,即常 规达 西渗流或 非线性 渗 流 ,因而可以描述气体 渗流形式的多样性 。
m ! ,g 一 ;k
式 中: 一 流速速 ,m s v渗 /; 气体黏 度 ,m a・ ; .  ̄ 对渗 透率 ,1 一 P sk g - 0
气相相对渗透 率; 一 压力梯度
( ) 1 启动压 力梯度 。在驱 替压 力梯度 较小时 ,流体 不流动 ,渗 流速度 为零 ;当驱替压力梯度大于某一值后 ,流体才会发生 ,即存在
实验拟合出描述 高速 非达 西流动压 降的二 次方程 ,表达式 为 :
一
V = — V+ p V k k . , 一
fl O)
式 中: 口一紊 流 系数 , m~ ; P一气体 密 度 ,k / gm
达 西定律 是经典渗流理论以至现代渗流理论的基础 ,它描述流体 流过孔 隙介质 时,其 流速 与流动方 向上 的压 力梯度成正 比,即:
砷+ 一( p}  ̄) p ] -
技 术 创 新
I弄 工 ’鼓 2 1年第2 02 期
经验统 计法在物性 下 限确定 中的应 用
张晓 岗
中 国石 油 长 城 钻 探 工 程 有 限 公 司 解 释 研 究 中 心 摘 1 0 0 北 京 O 1 1 要 在 油气 田储量研 究与储 量汁算过程 中,有效厚度 的 “ 四性”标准研 究是 最基础也是最重要 的研 究 内容 。在有 效厚度 四性
产油能 力不 大。但丢失的储油能力不可 忽视 ,这时需要查阅毛管压力 曲线 图 ( 图4 . 见 )。从图上可见 ,孔隙度为8 %、渗透率为0 6 d . r 的样 1o 品 毛管 压 力曲线 上含 水饱 和度 变化 区 间为 7%~9%,估 计不能 出 0 0 油 ,故所定 的物性 下限孔 隙度 为8 渗透率 下限为01 是 合适 的。 %、 . mD
v =
定义受到高速非达西效应影响的视相对渗透率 :
=
告r 拿 d
… ( 1 )
() 2
/+ ( 1
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() 1 1
将 ( 0)式变形 ,将得到修正后气体渗 流方 程符合达西线性渗流 1 形式 。
2 特征 化 分 析
考虑气体 多相渗流 :
V … h/ p =一 k V
一
在气体渗流过程 中,受 到单 一因素的影响或是多种因素共蚓的影 响 ,都将使气体渗流呈现非线性化 。根据 气体多种非线性渗流模型 , 推导 了一个普通适合的 自适应渗流模型 :
个启动压 力梯 度。考虑启动压力梯 度的气体渗 流方程 :
』 0, l 一 V=
( G V≤ G 一) Vp ≥ . , pG ;
标 准中,物性 标准是地质 家最容 易理解 的量化标准。 实际应 用中通 常选择 孔 隙度和渗透 率反应 物性 下限。本文主要介 绍 了经验 统计法
确 定物 性 下 限 的 方 法 ,并 进 行 了 实际 应 用 。
关键 词
四性标 准
经研 究与储量汁算过程 中,有效厚度 的 “ 四性”标准 研 究 是最 基础 也是 最重 要的 研究 内容 ” 。能 否正 确合理 的制 定 “ 四 性 ”标准对油气 田的勘探开 发 、储量计算及储层评价有着 极其重要的 意义 。有效厚 度下限标准 分为岩性标 准 、物性标准 、含油性标 准和
v —
P
( P vp — )
(7)
将 (( 式进行变形 ,有 : 1) )
一
{ ,] + 喜 }
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( 8 )
( 9 )
式 e: i e P为原始地层压 力,MP ; 为当前地层压 力,MP ap a
定义受到高速非达西效应影响 的视相对渗透率
参考文献 [1杨 正 明, 1 霍凌静 , 亚蒲, 含 水 火山岩 气藏 气体 非线性 渗 流机 理研 张 等.
流。
3 结 论
上式说 明了滑脱效应 的存在 引起气 体视相对渗透 率的增加 ,当平 均压 力 低时 ,引起 视相 对渗 透率 的增 加幅 度更 大 。将 ( 式代 入 6)
( ) 中,则得到修正后气体渗流方程符合达西线性渗流形式 。 5 式 ( 应力敏感 。许多机理实验 研究证实低 渗气藏渗透率 随应 力 3) 变化十分显著 ,因此考虑渗透率随压力变化的气体渗流公式 :
2 应 用 实例
S 0。 .
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I 0 5. 0
s 油田孔隙度一渗透率关 系图
图4孔 隙 度 = %f=【1mD) 8 k 16 . - 压 力 曲线 图 t管
3 结 论
图l 、图2 是国 内s 田储集层 内分析样 品的渗透 率和孔 隙度直方 油 图,在 该图上 同时作 出了累积频 率曲线和累积能 力丢 失曲线。据其它 方 法得 出的结果 ,渗透 率下限值 为0 i 时 ,可查得 累积渗透 率能力 .D 1 n 丢 失0 % ,渗透率 样品丢 失2 %。若每块 样品取 样密度相 同 ,相 当 . 2 l 于 厚度丢失2 %。从 渗透 率和孔 隙度的关 系图 ( 图3 可 以查 出岩 1 见 ) 样渗透 率为01 d . ,相应 的孔隙度为8 m %。 ’
上式说明了启动压力梯度的存在 引起气体视相对渗透率 的降低 。 将 ( ) ( 式代入 ( ) 中,则得 到修正后气体 渗流方程符合 3 及 4) 2 式 达西线性渗流形式。 () 2 滑脱 效应 。气体 渗流与液体渗 流相比最 明显 的特征是在 某 些条件 下存在 滑脱效 应 。因 此 ,考 虑滑脱 效应的气 体渗 流运动方程
为:
v = 一
I (P J - 吲V
k( b ) ,1 l g+ p
㈦
() 6
式 中: 为气藏平均压 力,MP a;b 为滑脱因子,MP a
定义受到滑脱效应影响 的视相对渗透率 :
=
当 o O 1 = , 1时 为气体 考虑 压力敏 感影 响的非 线性 渗 t, , 0 = = y =
,、
Lk O V t pkg |
其 中 、 、 和 不能同时为0 ( 3 式根据渗流介质 的渗 流 。 1) 特性选择 不同的参数值 ,将 自动选 择相应的渗流规律来描述相应 介质 内的渗流模型 。以下是几种特定情况 : 当 c O 1 O 0时为气体达西线性渗 流; r, , , = = = = 当 c l 1 = , 0时为气体考虑 启动压 力梯度 影响的非线性 r, , O = : Z = 渗流 ; 当 o O 0y 0 0 r , ,= , = = = 时为气体考虑高速非达西效应影 响的非线 性 渗流 ; 当 = , 1 = , 0 时 为气体 考虑 滑脱效 应影 响的非 线性 渗 O = , l y = 流;
( y l+ 一)l + 十 / ∑=[ 一 ) i ( _
…
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I
k
P
1
P P
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J
定义受到启动压力梯度影响的视相对渗透率 。 :
k’ ———— —一 :
I 。k( GV ) 1 /p, V ≥ k 一 p G; 1 。0, k V≤ p G.
( 9)式代入 ( 8)式 中,则得到修正后气体渗流方程符合达西 线性 渗 流形式。 ( ) 4 高速 非达西效应 。当渗流速度增 加到一定值后 ,它与压 力 梯度之间的线性关系将 会被 破坏 , 成非线性渗 流。F r h i e通过 形 oc e r h m
律 。通过文献调研” ,发现影响气体渗流特征的主要因素有启动压力 ~ 梯度 、 力敏感 、滑脱 效应 、高速 非达西效应和含水饱和度等因素 , 应 并且这些 因素对 渗流影响各有不同 ,但最终均引起气体渗流的非线性 化 。在前 人研 究的基础 上 ,总结了气体渗流非线性的几种渗流模式 , 并对非线性渗流模式进行特征化研究 。
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l 0 &0 0
电性标 准。尽管在有效厚度 四性标 准中 ,电性标准才是对储 量计算起 实质 作用的标准 ,但有效厚 度下 限标准主要指的却是物性标 准 ,因为 物性标 准是地质家最容易理解 的量化标 准。实际应用 中通常选择孔 隙 度和渗透 率反应物性下限 。本文主要介 绍基于累计统计法 的经验统 计 法在 物性下限确定 中的应用 。
究U. 然 气地 球 学, 1,13: 1 3 4 1 天 2 0 ( 3 — 7 0 2 )7
[1 A n na a d ot o i , d c v r gNo — ac lw 2 n e t M n j n w c A K Re i o ei n D ryFo W a z s n Efc sReev i. P 4 7 f tnGa sror S E8 0 1 e i ( ̄9 -r4页 ) {
适 应 渗 流模 型 。
关键 词
气体渗流
非线性关 系 非达西现 象 渗流模型
国 内外研 究学 者” 经过大 量的研 究发现气体 渗流在 某些条 件下 压 力梯 度和速 度并非呈现直线 ,而是呈非线性关系 ,即不满足达西定
从 上式 可 以看 出应 力 敏 感将 引 起气 相视 相 对 渗透 率 减小 。将
1 经验统计法原理
经 验统计法是 以岩心分析孔 隙度和渗透率为基础 ,以低孔 渗段累 计储渗能 力丢失占总累积的5 %左右为界限的一种累计频率统计法 。 经验统 计方法是先作 出全部储 集层 内分析样品的渗透率和孔 隙度 直方 图 ,并在 该图上 同时作 出累积频率 曲线和累积能力丢失 曲线 ( 见 图l 、图2 )。孔隙能 力指孔隙度 乘以样品长度 ( 度) 即厚 ,它反映储集 层的储 油能力 。渗透 能力指渗透 率乘 以样 品长 度( 度) 即厚 ,它反映储 集层流体 的流动能 力 ,相当于产油能力 。累计渗透 ( 或孔隙 ) 力丢 能 失百分数是指 界限值 以下被统计丢失样 品的渗透 率 ( 或孔隙度 )× 样 品长度 的累 计 占总累计渗透 ( 或孔 隙 ) 力的百分比 。对于 中低渗透 能 性油气 田,将 全油气 田的平均 渗透率 乘以5 %,就可 以作为 该油气 田 的渗透率下 限。对 于高渗透性油气 田,或 者远 离油水界面的含油气层 段 ,取 比平均 渗透率5 更小 的数字 作为渗透 率下限 。一般来 讲 ,渗 % 透 率下限值 以下的砂层丢失 的产 油气能 力很小 ,可以忽略 。
l 科 技 2 1年第2 工 02 期
学 术 研 讨
气体非线性渗流 方程特征化研 究
李 虹 兵 熊 健 张 涛
西 南 石 油 大 学 油 气 藏 地 质 及 开 发 工 程 国 家 重 点 实 验 室 6 0 0 成 都 l50
F-
摘 要 大量研究结论表 明,气体 渗流受到启动压力梯度 、滑脱效应、压力敏感及 高速非达 西等因素影响 ,造成压 力梯度 和速 度 并非呈现直线关 系,而是呈现非线性 关系,即存在 j达 西现 象。在调研 的基 础上 ,总结并推导 了气体渗流 受到各种 因素影响下的非线 } 性 渗流模 式 ,并定义 了各种 因素影响 的气相视相 对渗透 率及 分析 了各种 因素对其的影响 ,最后推导 出一个普遍适合 多相 渗流规 律的 自
k kg r
.
推导 了气体渗 流受 到启动 压力梯 度 、滑 脱效应 、高速 非达 西效 应 、应力敏感等因素影响的非线性渗流模式 ,并 定义 了各因素影响下 的气相视相对渗透率 ,其 中启动压力梯度 、 力敏感 及高速 非达西效 压 应等因素的存在将引起气相视相对渗透率 的降低 , 滑脱效 应则引起 而 气相视相对渗透率的增加 。与单个的渗流描述公式相 比 ,建立的 自适 应渗流 模型能 同时描述 多种渗 流现象 ,即常 规达 西渗流或 非线性 渗 流 ,因而可以描述气体 渗流形式的多样性 。
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式 中: 一 流速速 ,m s v渗 /; 气体黏 度 ,m a・ ; .  ̄ 对渗 透率 ,1 一 P sk g - 0
气相相对渗透 率; 一 压力梯度
( ) 1 启动压 力梯度 。在驱 替压 力梯度 较小时 ,流体 不流动 ,渗 流速度 为零 ;当驱替压力梯度大于某一值后 ,流体才会发生 ,即存在