1振动波
振动与波——精选推荐
振动与波振动与波动⼀、选择题1. 弹簧振⼦作简谐振动,振幅为A ,周期为T ,其运动⽅程⽤余弦函数表⽰.若0t =时,振⼦在负的最⼤位移处,则初相为B(A) 0.(B) π.(C)2π. (D) 2π-. 2. ⼀质量为m 的物体和劲度系数为k 的轻弹簧组成的振动系统,若以物体通过-1/2振幅且向负⽅向运动为计时时刻,该系统的振动⽅程为A(A) 2)3x A π=+. (B) )3x A π=+.(C) cos(2)3x A π=+.(D) 2)3x A π=+.3. 图中所画的是两个简谐振动的振动曲线.若这两个简谐振动可叠加,则合成的余弦振动的初相为 B(A)32π. (B) π. (C) 12π.(D) 0.4. 0t =时,振⼦在位移为/2A 处,且向负⽅向运动,则初相的旋转⽮量为 A5. ⼀个质点作简谐运动,振幅为A ,在起始时刻质点的位移为2A-,且向x 轴正⽅向运动,代表此简谐运动的旋转⽮量为B6. 两个质点各⾃作简谐振动,它们的振幅相同、周期相同.第⼀个质点的振动⽅程为1cos()x A t ωα=+.当第⼀个质点从相对于其平衡位置的正位移处回到平衡位置时,第⼆个质点正在最⼤正位移处.则第⼆个质点的振动⽅程为 B(A) 21cos()2x A t ωαπ=++. (B) 21cos()2x A t ωαπ=+-. (C) 23cos()2x A t ωαπ=+-.(D) 2cos()x A t ωαπ=++.7. ⼀物体作简谐振动,振动⽅程为1cos()4x A t ωπ=+.在/4t T =(T 为周期)时刻,物体的加速度为 B(A) 2A ω.(B)2ω. (C) 2A ω.(D)2A ω. 8. ⼀物体作简谐振动,振动⽅程为1cos()4x A t ωπ=+.在/2t T =(T 为周期)时刻,物体的加速度为 B(A) 2A ω.(B)2ω. (C) 2A ω.(D)2A ω.9. 已知某简谐运动的振动曲线如图所⽰,则此简谐运动的运动⽅程为D(A) 222cos ππ33x t ??=-. (B) 222cos ππ33x t ??=+.(C) 422cos ππ33x t ??=-. (D) 422cos ππ33x t ??=+.10. ⼀质点作简谐振动,周期为T .当它由平衡位置向x 轴正⽅向运动时,从⼆分之⼀最⼤位移处到最⼤位移处这段路程所需要的时间为 C(A) 12T .(B) 8T . (C) 6T . (D) 4T. 11. 把单摆摆球从平衡位置向位移正⽅向拉开,使摆线与竖直⽅向成⼀微⼩⾓度θ,然后由静⽌放⼿任其振动,从放⼿时开始计时.若⽤余弦函数表⽰其运动⽅程,则该单摆振动的初相为 C(A) π. (B) 2π.(C) 0. (D) θ. 12. ⼀个弹簧振⼦和⼀个单摆(只考虑⼩幅度摆动),在地⾯上的固有振动周期分别为1T 和2T .将它们拿到⽉球上去,相应的周期分别为1'T 和2'T .则有 D(A) 11'T T >且22'T T >. (B) 11'T T <且22'T T <.(C) 11'T T =且22'T T =.(D) 11'T T =且22'T T >.13. ⼀质点作简谐振动,已知振动周期为T ,则其振动动能变化的周期是 B(A)4T. (B)2T . (C) T . (D) 2T .14. ⼀弹簧振⼦作简谐振动,当位移为振幅的⼀半时,其动能为总能量的 D(A)14. (B)12. (C). (D)34. 15. ⼀质点作简谐振动,已知振动频率为f ,则振动动能的变化频率是B(A) 4f .(B) 2f .(C) f .(D)2f . 16. 在下⾯⼏种说法中,正确的说法是: C(A)波源不动时,波源的振动周期与波动的周期在数值上是不同的.(B)波源振动的速度与波速相同.(C)在波传播⽅向上的任⼀质点振动相位总是⽐波源的相位滞后(按差值不⼤于π计). (D)在波传播⽅向上的任⼀质点的振动相位总是⽐波源的相位超前(按差值不⼤于π计)17. ⼀质点作简谐振动,振动⽅程为)cos(φω+=t A x ,当时间/2t T =(T 为周期)时,质点的速度为 B(A) φωsin A -. (B) φωsin A .(C) φωcos A -. (D) φωcos A .18. 两个同振动⽅向、同频率、振幅均为A 的简谐运动合成后,振幅为2A ,则这两个简谐运动的相位差为D(A)3π. (B)2π. (C) π.(D) 2π19. 右图中所画的是两个简谐振动的振动曲线。
振动与波复习课件
-1
1
-2
(D)x 2cos(4 t 2 )
33
(C)
5、一弹簧振子作简谐振动,总能量为 E1 ,如果简谐振 动振幅增加为原来的两倍,重物的质量增为原来的四倍, 则它的总能量E2 变为 (D) (A)E1 / 4 (B)E1 / 2 (C) 2E1 (D) 4 E1 6、一弹簧振子作简谐振动,当其偏离平衡位置的位移的 大小为振幅的1/4时,其动能为振动总能量的
对两同频率的谐振动 = 2- 1
当 = 2k , ( k =0,1,2,…),两振动步调相同,称同相
当 = (2k+1) , ( k =0,1,2,…),两振动步调相反 , 称反相。
x
x
A1 A2
x2 x1
同相
T
A1 A2
o
t
o
- A2
- A2
x1
反相
T
t x2
-A1
-A1
若 = 2- 1>0, 则 x2比x1较早达到正最大,
故波动表达式为: y 0.04cos[2( t x ) ] 5 0.4 2
P 0.20 0.40
x (m) 0.60
(2)P处质点的振动方程为:
yP
0.04cos[2( t 5
0.2) 0.4
] 2
0.04cos(0.4t 3) 2
2.如图所示为一平面简谐波在 t 时0 刻的波形图,设此简谐波的频
满足频率相同、振动方向相同、具有恒定的相位差条 件的波为相干波。
考虑两相干波源,振动表达式为:
y1 A1 cos( t 1 )
y2 A2 cos( t 2 )
传播到 P 点引起的振动为:
y1
A1
振动波的阻碍方式
振动波的阻碍方式
振动波在传播过程中可能会遇到各种阻碍,这些阻碍会影响波的传播特性。
常见的阻碍方式包括:
1. 障碍物:实体障碍物如建筑物、山脉、树木等可以阻挡或部分阻挡振动波的传播。
在机械波(如声波、水波)中,障碍物的尺寸、形状和材质会影响波的衍射、折射和反射。
2. 介质变化:振动波在不同介质之间传播时,可能会因为介质性质的突然变化(如密度、压力、温度等)而产生折射现象。
这种介质的不均匀性或非均匀性会影响波的传播路径和速度。
3. 吸收作用:某些介质对振动波具有吸收作用,能够将波的能量转化为热能或其他形式的能量,从而减少波的振幅和能量。
例如,声波在空气中传播时,空气分子会相互碰撞并消耗声能。
4. 散射:当振动波遇到不规则的表面或内部结构时,波会被散射,即波的方向会随机改变。
这种现象在波遇到粗糙表面或小颗粒介质时尤为明显。
5. 反射:振动波遇到界面时,一部分波会被反射回原介质中。
这种现象在波从一种介质传播到另一种介质时发生,如声波在水与空气的交界面上反射。
6. 共振:在特定的频率下,振动波可能会引起系统的共振,导致波的振幅显著增大。
共振现象通常发生在振动系统的自然频率与输入波的频率相匹配时。
7. 波的相互作用:两个或多个振动波在相遇时可能会发生相互
作用,如波的叠加、干涉等。
这种相互作用会影响波的传播和合成。
了解这些阻碍方式有助于我们更好地设计和应用振动波的技术,如声纳、地震勘探、通信系统等,同时也能为波前工程和波控制提供理论基础。
1振动波练习题
一、选择题1、一物体作简谐振动,振动方程为)4/cos(πω+=t A x 。
在t=T/4(T 为周期)时刻,物体的加速度为 (A) 2221ωA -(B) 2221ωA (C) 2321ωA - (D) 2321ωA [ ] 2、对一个作简谐振动的物体,下面哪种说法是正确的?(A) 物体位于平衡位置且向负方向运动时,速度和加速度为零。
(B) 物体位于平衡位置且向正方向运动时,速度最大,加速度为零。
(C) 物体处在运动负方向的端点时,速度和加速度都达到最大值。
(D) 物体处在正方向的端点时,速度最大,加速度为零。
[ ]3、弹簧振子在光滑水平面上作谐振动时,振动频率为v 。
今将弹簧分割为等长的两半,原物体挂在分割后的一支弹簧上,这一系统作谐振动时,振动频率为(A) v (B) v 2(C) 2v (D) 0.5v [ ] 4、一质点沿x 轴作简谐振动,振动方程为))(316cos(1042SI t x ππ+⨯=-。
从t=0时刻起,到质点位置在x =-2cm 处,且向x 轴正方向运动的最短时间间隔为(A) 1/8s (B) 1/4s (C) 1/2s(D) 1/3s (E) 1/6s [ ]5、一质点作简谐振动,周期为T 。
当它由平衡位置向X 轴正方向运动时,从二分之一最大位移处到最大位移处这段路程所需要的最短时间为(A) T/4 (B) T/12(C) T/6 (D) T/8 [ ]6、一弹簧振子在光滑水平面上作谐振动,弹簧的倔强系数为k ,物体的质量为m ,振动的角频率为ω=(k/m )1/2,振幅为A ,当振子的动能和势能相等的瞬时,物体的速度为 (A)A ω2 (B) 2/A ω (C) A ω21 (D) A ω [ ] 7、 一平面简谐波在弹性媒质中传播,在某一瞬时,媒质中某质元正处于平衡位置,此时它的能量是(A) 动能为零,势能最大。
(B) 动能为零,势能为零。
(C) 动能最大,势能最大。
机械振动与机械波:振动图像与波的图像及多解问题
三、振动图像与波得图像及多解问题一、振动图象与波得图象振动就是一个质点随时间得推移而呈现得现象;波动就是全部质点联合起来共同呈现得现象.简谐振动与其引起得简谐波得振幅、频率相同,二者得图象有相同得正弦(余弦)曲振动图象波动图象研究对象研究内容一质点位移随得变化规律某时刻所有质点得规律画出图线物理意义表示某在各时刻得位移表示某各质点得位移图线变化随时间推移,图线延续,但已有图像形状。
随时间推移,图象。
一完整曲线占横坐标距离表示一个。
表示一个。
m处得质点,Q就是平衡位置为x=4 m处得质点,图乙为质点Q得振动图象,则( ) A.t =0.15s时,质点Q得加速度达到正向最大B.t=0.15 s时,质点P得运动方向沿y轴负方向C.从t=0.10 s到t=0.25 s,该波沿x轴正方向传播了6 mD.从t=0.10 s到t=0.25 s,质点P通过得路程为30 cm【对应练习2】如图甲所示,为一列横波在t=0时刻得波动图像,图乙为质点P得振动图像,下列说法正确得就是()A.波沿x轴正方向传播B.波沿x轴负方向传播C.波速为6m/sD.波速为4m/s【对应练习3】一列横波沿x轴正方向传播,a、b、c、d为介质中得沿波传播方向上四个质点得平衡位置。
某时刻得波形如图1所示,此后,若经过3/4周期开始计时,则图2描述得就是()A.a处质点得振动图象B.b处质点得振动图象C.c处质点得振动图象D.d处质点得振动图象【对应练习4】图甲表示一简谐横波在t=20 s时得波形图,图乙就是该列波中得质点P得振动图象,由甲、乙两图中所提供得信息可知这列波得传播速度以及传播方向分别就是( ).A.v=25cm/s,向左传播B.v=50cm/s,向左传播C.v=25 cm/s.向右传播D.v=50 cm/s,向右传播.二、波动图象得多解1、波得空间得周期性:相距为得多个质点振动情况完全相同.2、波得时间得周期性:波在传播过程中,经过时,其波得图象相同.3、波得双向性:波得传播方向及质点得振动方向不确定,要全面考虑。
振动波的微观原理及应用
振动波的微观原理及应用1. 引言振动波是一种在介质中传播的能量传递形式。
它在物理学、工程学和生物学等领域具有广泛的应用。
本文将介绍振动波的微观原理以及一些典型的应用情况。
2. 振动波的微观原理2.1 振动的基本概念振动是物体由于受到外界的扰动而产生的周期性运动。
振动的特点包括频率、振幅和相位等。
2.2 振动波的基本概念振动波是由一系列连续的振动所组成的。
它的传播速度取决于介质性质和波长等因素。
2.3 振动传播的微观机制振动波的传播是通过介质中的粒子之间的相互作用来实现的。
粒子在振动波传输过程中以周期性方式传递能量。
3. 振动波的应用3.1 声波声波是一种机械振动波,其传播介质是气体、液体或固体。
声波在通信、医学、工程等方面有着广泛的应用。
例如,手机中的声音传递即是通过声波传播。
3.2 光波光波是一种电磁波,其频率范围在400-790 THz之间。
光波在光学、通信、显示科技等领域得到广泛应用。
例如,光纤通信利用的即是光波传播的特性。
3.3 地震波地震波是由地壳断裂或地下岩石运动引起的振动。
地震波在地质勘探、地震灾害预警等方面具有重要的应用价值。
3.4 电磁波电磁波是一种在电场和磁场的相互作用下传播的波动现象。
电磁波广泛应用于通信、无线电、雷达等领域。
3.5 机械振动波机械振动波是由固体物体的机械振动引起的波动现象。
例如,地震中的地壳振动即是一种机械振动波。
4. 结论振动波作为一种能量传递形式,在科学、工程和医学等领域广泛应用。
本文介绍了振动波的微观原理,包括振动的基本概念和传播机制。
同时,还列举了几种常见的振动波应用情况,包括声波、光波、地震波、电磁波和机械振动波。
通过了解振动波的微观原理和应用情况,我们可以更好地理解和利用振动波在不同领域中的重要性。
爆破振动波长的计算公式
爆破振动波长的计算公式爆破是一种常见的工程爆炸技术,它可以用于矿山开采、建筑拆除、地质勘探等领域。
在爆破过程中,会产生振动波,这些振动波会对周围的环境和结构物产生影响。
因此,了解爆破振动波的特性和计算方法对于工程设计和环境保护至关重要。
爆破振动波长是指振动波在介质中传播完成一个完整周期所需要的距离。
它是描述振动波传播特性的重要参数,可以用来评估振动波对周围环境和结构物的影响程度。
在工程实践中,我们通常使用以下公式来计算爆破振动波长:λ = V / f。
其中,λ表示振动波长,单位为米(m);V表示振动波在介质中的传播速度,单位为米每秒(m/s);f表示振动波的频率,单位为赫兹(Hz)。
在实际应用中,我们可以通过测量振动波在介质中的传播速度和频率来计算振动波长。
下面,我们将详细介绍如何测量这两个参数以及如何应用上述公式进行计算。
首先,我们来看一下如何测量振动波在介质中的传播速度。
振动波在不同介质中的传播速度是不同的,通常可以通过实地测试或者实验室试验来获得。
在实地测试中,我们可以利用地面振动仪或者加速度计等设备来测量振动波在介质中的传播速度。
在实验室试验中,我们可以通过模拟介质和振动波的实验装置来测量传播速度。
其次,我们来看一下如何测量振动波的频率。
振动波的频率是指单位时间内振动波完成的周期数,通常可以通过振动仪或者频谱分析仪等设备来测量。
在实际应用中,我们可以通过在爆破现场进行实时监测或者在实验室进行模拟试验来获取振动波的频率数据。
一旦我们获取了振动波在介质中的传播速度和频率数据,就可以利用上述公式来计算爆破振动波长。
通过计算振动波长,我们可以评估振动波对周围环境和结构物的影响程度,从而采取相应的控制措施,保护周围环境和结构物的安全。
除了计算爆破振动波长,我们还可以利用振动波长来优化爆破设计。
通过调整爆破参数,如装药量、装药方式、起爆序列等,可以改变振动波的传播特性,从而减小其对周围环境和结构物的影响。
振动与波动振动
y
y
x2
x1
x3
x
1
2 3
x
例3、 图(a)、(b)分别表示t=0s和t=2s时的 某一平面简谐波的波形图。 试写出此平面简谐波波方程。
y/m
y/m
2
2
O
x/m
12
O1
2
x/m
2
2
(a)
(b)
五、波的能量和能流
波不仅是振动状态的传播,而且也是伴随着振动能量的传播。
(1)波长与周期;(2)波源的振动方程;
(3)波方程; (4)离波源0.1m 处质点的振动方程; (5)离波源0.2m和0.3m两点处质点振动的
相位差; (6)在波源振动0.0021s 时的波形方程。
波的干涉
波传播的独立性
?
两不同形状的正(向上)脉冲
两脉冲一正一负, 且位置重合时互为镜象
结论:
(1)波的传播不是介质质元的传播, 是振动状态的传播,是相位的传播
(2) “上游”的质元依次带动“下游”的质元振动。 (3) 某时刻某质元的振动状态将在较晚时刻于“下游”
某处出现---波是振动状态的传播。 (4) 同相点----质元的振动状态相同。
3、波长、周期、波速、频率
三、平面简谐波的波方程
v
这就是右行波的波方程。
y
v
0
P
x
x
左行波的波方程为 y( x ,t ) Acos( t x )
v
y( x ,t ) Acos( t x )
v
y
四、波方程的物理意义
0
1. x x1 (常数)
水下爆破激励堤岸振动主频的衰减规律
doi:10.3969/j.issn.1001 ̄8352.2022.02.010水下爆破激励堤岸振动主频的衰减规律❋李㊀飞①㊀付艳恕②㊀顾㊀云①㊀王海涛①㊀唐㊀毅①①核工业南京建设集团有限公司(江苏南京ꎬ211102)②南昌大学机电工程学院(江西南昌ꎬ330031)[摘㊀要]㊀为了探究水下爆破激励堤岸岩土振动的主频及其传播过程的衰减规律ꎬ采用量纲分析法ꎬ考虑水㊁土介质变化物征ꎬ建立了影响爆破振动主频各物理量之间的泛函ꎮ结合江西省宜春市秀江双桥爆破拆除作业获得的水下爆破振动在堤岸及其近邻域传播测试数据ꎬ通过回归拟合ꎬ求解爆破振动主频公式ꎮ得到爆破振动主频预测值与实测值的平均相对误差为8.87%ꎬ较未考虑水土介质变化特征的预测方法得到的平均相对误差小ꎮ结果表明ꎬ通过引入监测点距爆心之间水㊁土介质传播域距离比值系数ꎬ使得振动主频的预测表达式符合水下爆破振动在堤岸传播的工程物理实际ꎮ[关键词]㊀水下爆破ꎻ量纲分析ꎻ振动主频ꎻ回归分析[分类号]㊀TU746.5ꎻO382AttenuationLawofDominantFrequencyofBankVibrationExcitedbyUnderwaterBlastingLIFei①ꎬFUYanshu②ꎬGUYun①ꎬWANGHaitao①ꎬTANGYi①①NuclearIndustryNanjingConstructionGroupCo.ꎬLtd.(JiangsuNanjingꎬ211102)②SchoolofMechanicalandElectricalEngineeringꎬNanchangUniversity(JiangxiNanchangꎬ330031)[ABSTRACT]㊀Inordertoexplorethemainfrequencyofbankgeotechnicalvibrationexcitedbyunderwaterblastinganditsattenuationlawinpropagationprocessꎬdimensionalanalysismethodwasappliedtoestablishthefunctionalbetweenphysicalparametersthataffectthemainfrequencyofblastingvibrationꎬconsideringtheinfluenceofwaterandgeotechnicalmediumvariation.Combinedwiththeexperimentaldataofunderwaterblastingvibrationpropagationonbankanditssur ̄roundingsintheblastingdemolitionprojectofXiujiangDoubleBridgeinYichunCityꎬJiangxiProvinceꎬtheformulaofdominantfrequencyofblastingvibrationwassolvedthroughregressionfitting.Theaveragerelativeerrorbetweenthepredic ̄tedvalueandthemeasuredvalueofblastingvibrationdominantfrequencyis8.87%ꎬwhichissmallerthanthatobtainedbythepredictionmethodwithoutconsideringthevariationcharacteristicsofwaterandsoilmedia.Resultsshowthatꎬbyintro ̄ducingthedistanceratioofwaterandgeotechnicalmediumbetweenmonitoringpointandblastingcenterꎬformuladeducedbythedimensionalanalysishasbetteraccuracyinpredictingthedominantfrequencyofblastingvibrationinunderwaterblasting.[KEYWORDS]㊀underwaterblastingꎻdimensionalanalysisꎻdominantfrequencyofvibrationꎻregressionanalysis引言众多资料分析表明ꎬ随着传播距离的增加ꎬ爆破振动波振动主频(介质质点最大振幅所对应波的频率)会不断降低ꎬ高频成分振动波衰减速度更快ꎬ而低频成分振动波衰减相对较慢ꎮ因此ꎬ在距离爆源较远处ꎬ爆破振动波的低频成分起主要作用ꎮ而低频率更接近建(构)筑物的固有频率ꎬ从而引起结构共振的可能性更大ꎬ对建(构)筑物造成振动破坏ꎮ㊀㊀振动主频是爆破振动危害三要素之一[1]ꎮ«爆破安全规程»(GB6722 2014)[2]给出建(构)筑物第51卷㊀第2期㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀爆㊀破㊀器㊀材㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀Vol.51㊀No.2㊀2022年4月㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀ExplosiveMaterials㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀Apr.2022❋收稿日期:2021 ̄02 ̄22基金项目:核工业南京建设集团有限公司开放基金(BP ̄KFJJ ̄2020 ̄003)第一作者:李飞(1980-)ꎬ男ꎬ本科ꎬ爆破高级工程师ꎬ主要从事工程爆破ꎮE ̄mail:1020403618@qq.com通信作者:付艳恕(1982-)ꎬ男ꎬ副教授ꎬ硕导ꎬ主要从事爆炸与冲击动力学研究及其工程应用ꎮE ̄mail:yshfu@ncu.edu.cn爆破振动安全的判据时ꎬ也考虑了爆破振动主频的影响ꎮ目前ꎬ国内外关于爆破振动主频随传播过程衰减规律的研究包括基于爆破振动强度影响因素提出经验公式[3]ꎬ或基于实验测试给出计算建议[4]ꎬ或基于波的传播理论导出均匀介质中主频衰减规律[5]ꎮ事实上ꎬ爆破振动波传播行为与介质属性紧密关联ꎬ通常采用量纲分析寻找物理现象之间的规律[6 ̄7]ꎮ以上研究都是基于露天爆破ꎬ并没有考虑水域因素ꎮ相比于岩土爆破ꎬ水下爆破对堤岸近邻域结构的振动激励存在两个显著的差异:一是因流体状态的水介质不能承受剪切载荷而无法传递横波ꎬ使得水下爆破对堤岸近邻域结构振动激励天然地过滤掉了横波成分ꎬ而主要呈现为纵波激励ꎻ二是因水介质与岩土介质波阻抗的差异ꎬ使得来自于水下爆破的纵波在水㊁土界面上发生入射㊁反射和透射ꎬ具体的入射波㊁反射波㊁透射波强度与水㊁岩土介质波阻抗相关ꎮ因而ꎬ为了评价水下爆破振动对堤岸及其近邻域建筑结构的影响ꎬ有必要了解爆破振动主频传播过程中随介质变化的衰减规律ꎮ本文中ꎬ结合桥梁爆破拆除项目ꎬ考虑水下爆破振动在堤岸及其近邻域传播所伴随的水㊁土介质变化特征ꎬ运用量纲分析推导出水下爆破振动主频的泛函关系式ꎻ然后ꎬ采用回归拟合方法求解出具体的爆破振动主频预测公式ꎻ最后ꎬ将预测结果与实测结果进行对比ꎬ验证所得水下爆破振动在堤岸近邻域传播主频预测公式的合理性ꎮ1 振动波界面传播行为当振动波从一种介质进入到另一种介质时ꎬ会在两个介质的分界面处发生反射及透射ꎮ假设振动波在介质I和介质II中传播ꎬρ㊁c分别为介质密度和体波声速ꎬ相应的波阻抗分别为ρ1c1和ρ2c2ꎮ在分界面附近ꎬ两种介质由于波动扰动得到的法向速度分别为v1和v2ꎬ得到的压力分别为p1和p2ꎮ如图1所示ꎬ根据介质分界面处的波动边界条件ꎬ两种介质的压力在分界面处连续ꎬ法向速度相等ꎮ即p1=p2ꎻv1=v2ꎮ(1)㊀㊀对于振动波斜入射ꎬ当振动波传播方向在xy平面内ꎬ入射于分界面上时ꎬ与x轴的夹角为θrꎻ反射与透射时ꎬ与x轴的夹角分别为θf和θtꎬ见图2ꎮ㊀㊀通过对振动波斜入射时计算入射㊁反射及透射㊀㊀㊀㊀㊀图1㊀振动波在两种介质传播的分界面Fig.1㊀Interfaceofvibrationwavepropagationintwomedia㊀㊀㊀㊀图2㊀波动斜入射时的反射和透射Fig.2㊀Reflectionandtransmissionofvibrationwaveatobliqueincidence时压力与速度的连续条件ꎬ计算入射波㊁反射波及透射波的压力与速度公式ꎬ见表1ꎮ㊀㊀振动波斜入射时ꎬ根据连续性边界条件ꎬ入射㊁反射及透射时ꎬ在x=0的分界面处ꎬ扰动压力与质点速度有:pr+pf=ptꎻvrx+vfx=vtxꎮ{(2)式中:pr为入射波压力ꎻpf为反射波压力ꎻpt为透射波压力ꎻvrx为入射波质点速度ꎻvfx为反射波质点速度ꎻvtx为透射波质点速度ꎮ㊀㊀再根据斯奈尔声波反射与折射定理[8]ꎬ有θr=θfꎻsinθrsinθt=c1c2ꎮìîíïïï(3)可求得vtx与vrx之比k为:k=vtxvrx=2ρ1c1cosθtρ1c1cosθt+ρ2c2cosθr=21+ρ2tanθtρ1tanθrꎮ(4)㊀㊀本文中ꎬ式(4)中的vtx实际上是爆破振动强度06 ㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀爆㊀破㊀器㊀材㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀第51卷第2期表1㊀声波斜入射时入射波㊁反射波及透射波的压力与速度公式Tab.1㊀Pressureformulasandvelocityformulasofincidencewaveꎬreflectionwaveandtransmissionwaveofsoundwaveatobliqueincidence波夹角压力速度入射波α=θrβ=90ʎ-θrγ=90ʎpr=praej(wt-k1xcosθr-k1ysinθr)vrx=cosθrρ1c1pr反射波α=π-θfβ=90ʎ-θfγ=90ʎpf=pfaej(wt+k1xcosθf-k1ysinθf)vfx=cosθfρ1c1pf透射波α=θtβ=90ʎ-θtγ=90ʎpt=ptaej(wt-k2xcosθt-k2ysinθt)vtx=cosθtρ2c2pt的判据ꎮ从式(4)可以看出ꎬ波动在分界面上的vtx由入射波的质点速度㊁波阻抗㊁入射夹角以及透射夹角共同决定ꎮ也即由于界面的存在ꎬ使得入射角与透射角对应的几何参数(图3)影响着爆破振动波的强度ꎬ从而影响着爆破振动主频ꎮ㊀图3㊀振动波从水斜入射到岩土Fig.3㊀Obliqueincidenceofvibrationwavefromwatertorockandsoil2 水土耦合域振动传播主频泛函研究水下爆破振动在堤岸及近邻域传播(图3)时ꎬ由几何关系可知:Ltanθ+Dtanφ=Hꎻ⇔L+Dtanφtanθ=Htanθꎮ(5)将式(5)代入式(4)得:k=v2v1=21+ρ2(H-L)ρ1Dꎮ(6)从式(6)可以看出ꎬ波动在介质界面上的透射由两介质密度与空间几何参数H㊁L㊁D共同决定ꎮ然而ꎬ由于介质物理属性的变化ꎬ水下爆破振动在水㊁土介质中的传播距离和入射角度等因素各异ꎬ使得爆破振动传播规律较为复杂ꎬ建立明确的物理㊁数学方程极为困难ꎬ此时便需要采用量纲分析法[9]建立相应的经验公式ꎬ推导振动主频衰减规律ꎮ影响爆破振动主频的自变量[10 ̄13]分别是炸药量Q㊁爆心距R㊁测点到堤岸的距离RD㊁介质密度ρ和介质中纵波传播速度cpꎮ爆破振动主频f作为因变量ꎬ根据 定理得到以下函数式:f=φ(QꎬRꎬcpꎬρꎬRD)ꎮ(7)由式(7)知ꎬ物理量个数为n=6ꎮ根据 定理ꎬ取基本量为QꎬRꎬcpꎬ故基本量的量纲数为m=3ꎬ导出量与因变量的量纲数为n-m=3ꎬ ㊁ 1㊁ 2代表的是无量纲变量ꎬ则有:㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀ =fQαRβcγpꎻ 1=ρQα1Rβ1cγ1pꎻ2=RDQα2Rβ2cγ2pꎮìîíïïïïïïï(8)式中:α㊁β㊁γ均为待定系数ꎮ以T㊁M㊁L分别表示时间㊁质量及长度的量纲ꎬ则各物理量的量纲如表2所示ꎮ表2㊀水下爆破振动的物理量及量纲Tab.2㊀Physicalparametersanddimensionsinunderwaterblastingvibration物理量fQRcpρRD量纲T-1MLLT-1ML-3L㊀㊀ ㊁ 1㊁ 2都是无量纲变量ꎬ分别有:㊀㊀T-1=MαLβ(LT-1)γ=MαLβ+γT-γꎻML-3=Mα1Lβ1(LT-1)γ1=Mα1Lβ1+γ1T-γ1ꎻL=Mα2Lβ2(LT-1)γ2=Mα2Lβ2+γ2T-γ2ꎮìîíïïï(9)16 2022年4月㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀水下爆破激励堤岸振动主频的衰减规律㊀李㊀飞ꎬ等㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀对式(9)等号两边对应量纲指数进行求解ꎬ可得:α=0ꎬβ=-1ꎬγ=1ꎻα1=1ꎬβ1=-3ꎬγ1=0ꎻα2=0ꎬβ2=1ꎬγ2=0ꎮ于是有:㊀㊀㊀㊀㊀ =fQαRβcγp=fRcpꎻ1=ρQα1Rβ1cγ1p=ρQR-3ꎻ2=RDQα2Rβ2cγ2p=RDRꎮìîíïïïïïïï(10)由上述计算可得无量纲变量之间的函数关系式为:fRcp=φ(ρQR-3ꎬRDR)ꎮ(11)对式(11)进一步转化得:lnfRcp=η1-13η2ln3Qρ3R+η3lnRDRꎮ(12)式中:η1-(1/3)ˑη2ln[3Q/(ρ3R)]是场地因素与炸药量对振动主频的综合影响ꎻη3ln(RD/R)是介质条件对振动主频的影响ꎻη1㊁η2㊁η3分别为爆破点至保护对象间的地形㊁地质与水土耦合条件等有关的系数ꎮ令lnK=η1㊁β1=-η2/3㊁β2=η3ꎬ则爆破振动主频f的计算公式为:f=KcpR(3Qρ3R)β1(RDR)β2ꎮ(13)对于特定的场地ꎬ介质密度ρ及其纵波传播速度cp均可记为常数ꎬ由式(13)可进一步化简得:f=KR(3QR)β1(RDR)β2ꎮ(14)式中:K是场地系数ꎻβ1是衰减系数ꎻβ2是与水陆距离相关的影响系数ꎮ3㊀振动主频函数回归拟合在式(14)中:Q㊁R㊁RD是已知量ꎻK㊁β1㊁β2是待定参数ꎬ即需要根据测试所得振动数据进行拟合求解的参数ꎮ在数学上ꎬ解决这类问题通常采用非线性最小二乘法[14 ̄15]ꎮ用非线性最小二乘法求待定参数K㊁β1㊁β2ꎬ使目标函数最小ꎮ令φi=R-1i(3Qi/Ri)β1(RDi/Ri)β2ꎬ即minf(w)=ð8i=1(Vi-Kφi)2ꎮ(15)式中:w=[Kꎬβ1ꎬβ2]T是待定参数ꎮ㊀㊀目标函数f(w)取最小值的必要条件为:əfəK=0ꎻəfəβ1=0ꎻəfəβ2=0ꎮìîíïïïïïï⇔ð8i=1(Vi-Kφi)φi=0ꎻð8i=1(Vi-Kφi)Kφiln3QR=0ꎻð8i=1(Vi-Kφi)KφilnRDiRi=0ꎮìîíïïïïïï(16)式㊀(16)是一个非线性方程组ꎬ一般采用数值迭代法进行求解ꎮ采用高斯 ̄牛顿迭代法求解[16]ꎬ获得非线性方程组近似解K㊁β1㊁β2ꎬ从而求出式(14)ꎮ㊀㊀对于式(14)中待定参数拟合效果ꎬ可以根据残差平方和Rss来测定:Rss=ð8i=1(Vi-^Vi)2ꎮ(17)㊀㊀张立国等[6]针对岩土爆破振动主频推导出:f=KR(3QR)βꎮ(18)㊀㊀求得的式(14)ꎬ可与式(18)进行对比分析ꎮ4㊀基于实测数据导出主频函数4.1㊀振动测试结果宜春秀江双桥位于在江西省宜春市袁州区城西的秀江河之上ꎬ于1951年建成ꎬ至1984年加建一座桥梁ꎮ桥长193mꎬ为双幅桥ꎬ由主桥和辅桥组成ꎮ由于规划建设需要ꎬ需将双桥爆破拆除ꎮ经现场勘察ꎬ双桥连接宜春南路和宜春北路ꎬ东西方向为秀江下游和上游ꎬ南北两侧为闹市区ꎬ周围环境较复杂ꎮ其中ꎬ在北侧最近处建筑物有东面55m处的培训楼和西面35m的超市ꎻ南侧最近处建筑物有54m处的职业学校ꎻ西面200m处有第二附属医院ꎮ受保护建(构)筑物众多ꎬ爆破振动备受关注ꎮ利用NUBOX ̄6016爆破测振仪对项目水下爆破激励下堤岸振动进行监测ꎬ测点布置方案如图4所示ꎮ新㊁旧两幅桥延时爆破ꎬ4个测点(图4中 号)共得到8组数据ꎬ测点离爆心空间距离见表3ꎮ4.2㊀振动主频函数表达式在采用非线性最小二乘法的基础上ꎬ用Matlab编写的程序对式(14)和式(18)分别进行拟合求解ꎬ得到表4所示结果ꎮ㊀㊀根据表4可以看出ꎬ采用量纲分析推导出的式(14)的残差平方和更小ꎬ故拟合效果更优ꎮ㊀㊀那么根据表4列出的参数ꎬ可知式(18)和式(14)的具体表达式分别为:26 ㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀爆㊀破㊀器㊀材㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀第51卷第2期㊀㊀㊀㊀㊀㊀图4㊀测点布置(单位:m)Fig.4㊀Layoutofmeasuringpoints(Unit:m)表3㊀爆破振动监测数据㊀Tab.3㊀Monitoringdataofblastingvibration序号Q/kgR/mRD/mf/Hz1#14.4053.70753.7073.0502#120.1097.98526.8175.4903#71.65126.48754.3583.0504#120.10174.657104.9966.1005#71.65101.89727.8873.0506#120.10148.94679.0336.1007#71.65200.251161.8613.6608#41.50257.857198.1567.320表4㊀拟合参数Tab.4㊀Fittingparameters参数式(18)式(14)K0.1010.418β11.3730.809β20.240Rss15.9701.299f=0.101R(3QR)1.373ꎻ(19)f=0.418R(3QR)0.809(RDR)0.240ꎮ(20)由式(19)㊁式(20)可以分别计算对应的爆破振动主频预测值ꎬ具体结果见表5ꎮ㊀㊀由表5可以看出ꎬ采用式(18)计算出的平均相表5㊀爆破振动主频的实测与预测结果Tab.5㊀Measuredandpredictedresultsofdominantfrequencyofblastingvibration序号实测f/Hz式(19)预测f/Hz相对误差/%式(20)预测f/Hz相对误差/%1#3.051.50650.622.71510.992#5.494.9759.375.1945.393#3.054.32041.653.47814.034#6.106.1721.195.9881.835#3.053.98630.683.60918.336#6.105.8174.655.5509.027#3.665.12840.113.8194.348#7.324.38940.047.8337.00对误差为27.29%ꎬ而采用(14)计算出的平均相对误差为8.87%ꎮ采用量纲分析推导出的式(14)拟合的振动主频能够较准确地反映水土耦合作用下的爆破振动ꎬ预测的水下爆破振动在堤岸近邻域传播主频与实验测试结果相关性更优ꎬ体现了本研究方法的合理性ꎮ5 结论基于江西省宜春市秀江双桥水下墩台爆破拆除项目测试数据ꎬ考虑水㊁土介质变化特征ꎬ采用量纲362022年4月㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀水下爆破激励堤岸振动主频的衰减规律㊀李㊀飞ꎬ等㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀分析法导出了水下爆破激励下堤岸振动主频衰减规律表达式ꎬ并与未考虑水㊁土介质变化特征的预测方法进行对比ꎬ得出以下结论:1)通过综合影响系数呈现水㊁土介质物征变化对振动传播主频的影响ꎬ同时引入监测点距爆心之间水㊁土介质传播域距离比值系数ꎬ使得振动主频预测表达式在物理上尊重水下爆破振动在堤岸传播工程实际ꎬ所得结果更具科学㊁合理性ꎮ2)通过比较回归拟合中的残差平方和可知ꎬ较之于未考虑水㊁土介质变化预测方法而言ꎬ基于量纲分析推导出的公式对于爆破振动主频预测的精度较高ꎬ能够更好地反映水下爆破振动主频衰减规律ꎮ3)通过预测与实测爆破振动主频的相对误差ꎬ可以看出本文研究方法得到的振动主频预测值能够较准确地反映水下爆破在堤岸近邻域振动主频的衰减规律ꎮ参考文献[1]㊀李夕兵ꎬ凌同华ꎬ张义平.爆破震动信号分析理论与技术[M].北京:科学出版社ꎬ2009:22 ̄23.LIXBꎬLINGTHꎬZHANGYP.Analysisofblastvibrationsignals:theoriesandmethods[M].Beijing:SciencePressꎬ2009:22 ̄23.[2]㊀国家安全生产监督管理局.爆破安全规程:GB6722 2014[S].北京:中国标准出版社ꎬ2014.StateAdministrationofWorkSafety.Safetyregulationsforblasting:GB6722 2014[S].Beijing:StandardsPressofChinaꎬ2014.[3]㊀亨利奇.爆炸动力学及其应用[M].北京:科学出版社ꎬ1987:35 ̄37.[4]㊀唐春海ꎬ于亚伦ꎬ王建宙.爆破地震动安全判据的初步探讨[J].有色金属ꎬ2001ꎬ53(1):1 ̄4.TANGCHꎬYUYLꎬWANGJZ.Elementarystudyofsafetycriterionforblastingvibration[J].NonferrousMetalsꎬ2001ꎬ53(1):1 ̄4.[5]㊀孟海利ꎬ郭峰.爆破地震波主频率的试验研究[J].铁道工程学报ꎬ2009(11):81 ̄83ꎬ93.MENGHLꎬGUOF.Experimentalresearchonthemas ̄terfrequencyofblastingseismicwave[J].JournalofRailwayEngineeringSocietyꎬ2009(11):81 ̄83ꎬ93. [6]㊀张立国ꎬ龚敏ꎬ于亚伦.爆破振动频率预测及其回归分析[J].辽宁工程技术大学学报ꎬ2005ꎬ24(2):187 ̄189.ZHANGLGꎬGONGMꎬYUYL.Forecastandregres ̄sionanalysisofblastingvibrationfrequency[J].JournalofLiaoningTechnicalUniversityꎬ2005ꎬ24(2):187 ̄189.[7]㊀卢文波ꎬ周俊汝ꎬ陈明ꎬ等.爆破振动主频衰减公式研究[J].工程爆破ꎬ2015ꎬ21(6):1 ̄6ꎬ24.LUWBꎬZHOUJRꎬCHENMꎬetal.Studyonattenua ̄tionformulaofdominantfrequencyofblastingvibration[J].EngineeringBlastingꎬ2015ꎬ21(6):1 ̄6ꎬ24. [8]㊀杜功焕ꎬ朱哲民ꎬ龚秀芬.声学基础[M].3版.南京:南京大学出版社ꎬ2012:137.[9]㊀谈庆明.量纲分析[M].合肥:中国科学技术大学出版社ꎬ2005.TANQM.Dimensionalanalysis[M].Hefei:UniversityofScienceandTechnologyofChinaPressꎬ2005. [10]㊀李孝林ꎬ王少雄ꎬ高怀树.爆破振动频率影响因素分析[J].辽宁工程技术大学学报ꎬ2006ꎬ25(2):204 ̄206.LIXLꎬWANGSXꎬGAOHS.Analysisoffactorsaffectingblastingvibrationfrequency[J].JournalofLiaoningTechnicalUniversityꎬ2006ꎬ25(2):204 ̄206. [11]㊀王永庆ꎬ魏晓林ꎬ夏柏如ꎬ等.爆破振动频率预测研究[J].爆破ꎬ2007ꎬ24(4):17 ̄20.WANGYQꎬWEIXLꎬXIABRꎬetal.Studyonfore ̄castofblastingseismoticfrequency[J].Blastingꎬ2007ꎬ24(4):17 ̄20.[12]㊀高富强ꎬ侯爱军ꎬ杨小林ꎬ等.基于量纲理论的爆破振动频率分析[J].爆破ꎬ2010ꎬ27(3):1 ̄3ꎬ8.GAOFQꎬHOUAJꎬYANGXLꎬetal.Analysisofblastingvibrationfrequencybasedondimensionalme ̄thod[J].Blastingꎬ2010ꎬ27(3):1 ̄3ꎬ8.[13]㊀费鸿禄ꎬ张超逸ꎬ洪陈超ꎬ等.全断面与台阶法爆破作用下围岩的振动特征[J].爆破器材ꎬ2017ꎬ46(3):52 ̄56.FEIHLꎬZHANGCYꎬHONGCCꎬetal.Dynamicresponseofsurroundingrockunderfullfaceorbenchblastingexcavation[J].ExplosiveMaterialsꎬ2017ꎬ46(3):52 ̄56.[14]㊀谢兰ꎬ高东红.非线性回归方法的应用与比较[J].数学的实践与认识ꎬ2009ꎬ39(10):117 ̄121.XIELꎬGAODH.Theapplicationandcomparisonofdifferentnonlinearfitmethods[J].MathematicsinPrac ̄ticeandTheoryꎬ2009ꎬ39(10):117 ̄121.[15]㊀吕涛ꎬ石永强ꎬ黄诚ꎬ等.非线性回归法求解爆破振动速度衰减公式参数[J].岩土力学ꎬ2007ꎬ28(9):1871 ̄1878.LÜTꎬSHIYQꎬHUANGCꎬetal.Studyonattenua ̄tionparametersofblastingvibrationbynonlinearregres ̄sionanalysis[J].RockandSoilMechanicsꎬ2007ꎬ28(9):1871 ̄1878.[16]㊀马昌凤.最优化方法及其Matlab程序设计[M].北京:科学出版社ꎬ2010:40 ̄48.46 ㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀爆㊀破㊀器㊀材㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀第51卷第2期。
大学物理《波》
1 2 4 2
(3) 振幅 A=1mm,则振动速度的幅值为
vm A 0.1cm 3000s 1 2 1.88 10 cm/s 18.8 m/s
3
其幅值为18.8m/s,远小于波速。
波长和频率
例16-2 设某一时刻绳上横波的波形曲线如下图所示,水平箭 头表示该波的传播方向。试分别用小箭头表明图中 A、B、C、D、 E、F、G、H、I各质点的运动方向,并画出经过1/4周期后的波 形曲线。
解 横波传播过程中各个质点在 其平衡位置附近振动,且振动方向 与传播方向垂直。 右边各点的状态依次向左边传播 经过T/4,波形曲线如下图所示 I A
C
B
D E
I H
G
I
A
C
F
B
B C
D
G H
D
E
F
G
F
A
H
E
u
T
u —波速 T —周期
—波长
—频率
波长和频率
波长、频率和波速之间的关系
u
个
当波长远大于介质分子间的距离时,宏观上介质 可视为是连续的;若波长小到分子间距尺度时,介质 不再具备连续性,此时不能传播弹性波。 弹性波在介质中传播时存在一个频率上限。
波长和频率
(长变情形)
f
(切变情形)
S —横截面积 l l —应变或胁变 f S —应力或胁强
杨氏模量
f —切向力
f /S Y l / l
S —柱体底面积
切变模量
G
f S
波阵面和波射线
流体中的波速
u B
振动的基本知识
振动筛分具有筛分效率高、处 理能力大、结构紧凑、易于维 护等优点,广泛应用于煤炭、 选矿、化工、建材等行业的固
体物料筛分。
振动筛分的原理是利用激振器 使筛面产生一定频率和振幅的 振动,使物料在筛面上跳跃和 滚动,从而实现不同粒度物料 的分离。
振动筛分的主要参数包括筛面 材质、筛孔尺寸、振动参数等 ,这些参数的选择直接影响着 筛分效率和筛分质量。
01
03
振动输送的主要参数包括振幅、频率、倾斜角度等, 这些参数的选择直接影响着输送效率和物料特性。
04
振动输送的原理是利用激振器使输送带产生周期性振 动,使物料在输送带上受到周期性挤压和推动,从而 沿输送带向前移动。
振动筛分
振动筛分是利用振动原理,使 物料在筛面上产生周期性振动 ,从而使不同粒度的物料通过 筛孔进行分离的一种筛分方式
互易法
通过测量输入和输出信号,利用互易原理计算系统的动态特性。
模态分析法
通过对系统施加激励,测量系统的响应,利用模态分析技术识别系统 的模态参数。
振动监测的设备
振动传感器
用于测量结构的振动位移、速度和加速度等 参数。
信号分析仪
用于对采集到的振动数据进行频谱分析、时 域分析和相关分析等。
数据采集器
用于采集振动传感器的数据,并进行处理和 分析。
振动破碎
振动破碎是利用振动原理,使物料在 振动过程中产生周期性应力变化,从 而使大块物料破碎成小块的一种破碎 方式。
振动破碎的原理是利用激振器使破碎 机产生一定频率和振幅的振动,使物 料在破碎腔内受到周期性挤压和碰撞 ,从而逐渐破碎成小块。
振动破碎具有破碎效率高、能耗低、 易于维护等优点,广泛应用于采矿、 冶金、建筑等行业的硬物料破碎。
一波的叠加原理(superpositionprinciple).
15m
A 20m B
10 m 0.10 m 100
设 A 的相位较 B 超 前,则 A B π .
u
B A 2π
点P 合振幅
青岛科技大学
BP AP
25 15 π 2π 201 π 0.1 A A1 A2 0
1)振幅 2 A cos 2π
x
随 x 而异, 与时间无关.
cos 2 π
x
1
2π
x
0
x
k 0,1, Amax 2 A 2 1 (k ) k 0,1, Amin 0 2 2 相邻波腹(节)间距 2 相邻波腹和波节间距 4
青岛科技大学
k
1 2 π (k ) π 2
驻波的能量在相邻的波腹和波节间往复变化, 在相邻的波节间发生动能和势能间的转换,动能 主要集中在波腹,势能主要集中在波节,但无长 距离的能量传播.
青岛科技大学 大学物理讲义
七
振动的简正模式(normal mode)
最低频率 1 称为 基频
频率 n为 1的n倍, 称为n次谐频
两端固定的弦线形成驻波时,波长n 和弦线长 l 应满足 u 这些频率称为弦 n n 1 , 2 , n n 振动的本征频率 2l
2
o
2
x
x cos 2 π 0 , x , y 2 A cos 2 π x cos 2π t 4 4 x 3 x cos 2 π 0 , x , y 2 A cos 2 π cos(2 π t π ) 4 4
波振动速度的正负
波振动速度的正负我对波振动速度的正负的探索之旅,就像是在一个充满神秘符号和奇妙现象的科学迷宫里穿梭,既困惑又兴奋。
那是在一次物理实验课上,老师在黑板上写下了“波振动速度的正负”这几个字,然后开始讲解一些关于波的理论知识。
我坐在下面,听着那些复杂的概念,感觉自己像是在听一门外语,什么相速度、群速度,还有那让人捉摸不透的正负号,我的脑袋里瞬间就像一团乱麻。
老师讲完后,布置了一个实验作业,让我们通过实验来观察和理解波振动速度的正负。
我和我的实验小组伙伴们来到了实验室,看着那摆满了各种实验仪器的桌子,心里有点发怵。
我们要使用的是一个水波演示装置,它有一个大大的水槽,旁边还有一些可以调节波源频率和振幅的装置。
我站在水槽前,看着那平静的水面,就像看着一个即将被我们搅乱的神秘湖泊。
我们先打开波源,产生了一圈圈向外扩散的圆形水波。
那水波荡漾着,就像一群欢快的小精灵在水面上跳舞。
我盯着水波,心里想着:“这波的振动速度的正负到底该怎么看呢?”按照老师的讲解,波沿着某个方向传播,如果和我们设定的正方向相同就是正速度,相反就是负速度。
可是,这看起来都只是波在往外扩散啊,哪有什么明显的正负之分呢?我和伙伴们开始调整波源的频率,想看看会不会有什么变化。
当我们把频率调高时,水波变得更加密集,传播速度似乎也变快了。
我眼睛紧紧盯着水波的传播路径,试图从中找到一些关于速度正负的线索。
突然,我发现当我们改变波源的振动方向时,水波的传播形态好像有了一些微妙的不同。
我兴奋地叫了起来:“你们看,这个方向改变后,水波好像是在‘倒着走’,这是不是就和速度的正负有关呢?”伙伴们围了过来,我们一起仔细观察。
为了更清楚地看到变化,我们在水槽里放了一些小塑料球,用来标记水波的传播。
当波源以一种方向振动时,小塑料球随着水波向前移动;当我们改变波源振动方向后,小塑料球移动的方向果然发生了改变。
我像发现了宝藏一样,赶紧记录下这个现象,心里想着:“这是不是就意味着波振动速度的正负和波源的振动方向有密切关系呢?”可是,实验过程中也出现了不少小状况。
波的振动和传播方向的判断方法
波的振动和传播方向的判断方法
(1) 形式方程法。
用形式方程来表示波振动的方向,即根据波动场的形式方程,用物
理量及其关系来描述波动场,再结合物理量的变化趋势等特点来确定波振动的方向。
(2) 相似定律法。
就是根据相似定律,如力学相似,热相似和经典相似来确定波的振
动的方向。
(3) 观察实验法。
利用拉曼或诸如此类的波动分析仪器,对波进行实验,然后观察测
量得到的振动状态,比如波的振幅和频率,ma.然后按一定的判断准则去判定波的振动方向。
2、波的传播方向
(1) 从物理原理上来判别,知道它具有什么样的动力,依据动力,再推断出传播方向,比如水平面上的压力波传播方向是由起波源处沿着地面,传播向弦的方向,而垂直面上的
压力波,传播方向是由起波源向上沿着面传播的。
(2) 从加速度和速度的变化来推断,比如波在空气中传播,利用加速度或者速度矢量
图来观,来推断波的传播方向,比如加速度矢量图有局部改变,就说明波正在沿某个方向
传播;
(3)除了启发式分析,也可以借助数值分析,根据波动运算和波传播等原理,计算出
预期的传播方向。
振动和波的基础知识
1.机械振动:(1):机械振动即物体或物体的一部分在某一中心位置两侧所做的往返的运动(2):回复力F 回:指向“平衡”位置的合力叫回复力(3):振动位移x :都以“平衡”位置为位移的起点(4):振幅A :振动物体离开“平衡”位置的最大距离,振幅越大,振动的能量就越大(5):振动的周期T :指完成一次全振动的时间;周期表示振动的快慢,周期小表示振动的快(6):振动的频率f :指单位时间内完成振动的次数;频率大,表示振动的快;单位为:赫兹Hz(7):T=f 1;振动的周期T 的大小与振幅的大小无关:对于同一个振动系统,当振动的振幅变大时,其周期将保持不变,所以物体振动的周期又叫固有周期(8):平衡位置:振动的中心位置,是假冒的“平衡”,F 合不一定为0,如:单摆的“平衡”位置的加速度为:022≠==⇒==m F R v R v a m F F 指向圆心的合力向心向心指向圆心的合力2:简谐振动: 1:回复力F 回和位移x 成正比,但它们的方向相反;F 回=-kxx 为物体离开“平衡”位置的位移负号表示回复力F 回和位移x 的方向相反回复力就是一个指向“平衡”位置的合力(2):对于同一个振动系统,当振动的振幅变大时,其周期仍保持不变(3):简谐振动的x-t 图像:是一条正弦或余弦曲线(4):振动的周期T 的大小与振幅的大小无关所以把它叫国有周期;弹簧振子的T 与小球的质量、弹簧的劲度序数有关;单摆的T 与摆长、重力加速度g 有关3.单摆(1):当单摆的摆角小于80时,单摆的振动可以看做简谐振动(2):单摆振动时,也可以把它看做圆周运动R m R m m F F T R v 2222)(向心指向圆心的合力πω====多多从不同的角度分析问题(3):单摆的回复力由重力在切线方向的分力提供;当摆角小于80时,L x≈θsin ,mg F L x -=回复力如右图(3):当单摆的摆角小于80时,g LT π2=L 为物体摆动时的圆心悬点到物体重心的距离g 为当地的重力加速度g =2R GM;g ´=222)()(H R gR H R GM ++= g ´为离天体表面H 高处的重力加速度;g为天体表面的重力加速度;R 为天体的半经;M 为中心天体的质量;H 为离天体表面的高公式说明T 与振幅A 无关(4):单摆振动时,由于拉力始终与速度垂直,所以拉力不做功,如无阻力,则物体的机械能守恒(5):单摆振动时,如有阻力,则在短时间内,仍可把它看做简谐振动4、任何一个介质质点在一个周期内经过的路程都是4A,在半个周期内经过的路程都是2A,但在四分之一个周期内经过的路程就不一定是A 了多多用位移时间图像帮助分析问题5、受迫振动:(1):物体在周期性外力的作用下的振动叫受迫振动(2):物体做受迫振动时,它的频率等于驱动力的频率,而跟物体的固有频率无关,如图:假如L=g,则单摆的固有周期g L T π2==2π秒,如果每隔八秒推一下小球,则单摆的周期就为8秒,而不是2π秒(3):波在传播时,各质点都在做受迫振动各质点都在模仿波源的振动,所以波由一种介质传到另一介质时,波的频率不变等于波源的振动频率(4):物体在做受迫振动时,驱动力的频率跟物体的固有频率相等的时侯,物体的振幅最大,这种现象叫共振;驱动力的频率跟物体的固有频率越接近,物体的振幅也越大,如图为共振曲线(5):当f 驱动力=f 固时物体会发生共振,共振时的振幅比不共振时的振幅大(6):利用共振的有:共振筛、转速计、微波炉、打夯机、跳板跳水、打秋千……防止共振的有:机床底座、航海、军队过桥、高层建筑、火车车厢……6:简谐振动的图像如右图为水平振动的弹簧振子的振动图像:由图像可知:(1):振动图像表示的是某一质点在各个时刻的位移(2):振幅A 为15cm(3): 周期T 为8s(4):a 点对应的时刻,速度在增大,速度的方向向负方向;加速度在减小,加速度的方向负方向和位移的方向相反,此时位移为正10cm回复力在减小,回复力的方向向负方向和位移的方向相反动能在增大,弹性势能在减小机械能守恒b 点对应的时刻,速度在减小,速度的方向向负方向;加速度在增大,加速度的方向向正方向和位移的方向相反,此时位移为-5cm回复力在增大,回复力的方向向正方向和位移的方向相反动能在减小,弹性势能在增大机械能守恒d 点对应的时刻,速度在减小,速度的方向向正方向;加速度在增大,加速度的方向向负方向和位移的方向相反,此时位移为正5cm回复力在增大,回复力的方向向负方向和位移的方向相反动能在减小,弹性势能在增大机械能守恒(5):V a < V b = V d7:解振动问题的方法:(1):振动问题都是变力问题,一般选用动能定理、能量守恒定律解题;注意应用弹簧的弹性势能不变、了解:弹性势能221kx E P ,k 弹簧的劲度系数,x 为弹簧的形变量、弹力做的功= - 弹性势能的变化量等条件 (2):充分利用振动的对称性,如在两个对称点的加速度a 、速度v 、位移、动能E k 、弹性势能相等等条件(3):充分利用振动的图像解题画出振动的图像帮助解决问题(4):注意应用临界点的条件:如弹力为0、加速度a 、速度v 、位移相等等等(5):两物体的加速度a 1、a 2相等时,两物体可能将要分开物体分开的瞬间,物体间的弹力为零(6):弹簧的形变量或两次的形变量之差可能等于物体的位移:S=X 2-X 18:机械波:机械振动在介质中的传播过程所形成的波叫做机械波(1):有振源和传播介质时就会产生机械波(2):波是传播能量的一种方式,即传递某种信息(3):波信息向前传播时,各介质只在自己的平衡位置附近振动,并不会随波信息向前传播(4):波信息向前传播时,波形波形代表信息的内容不会发生变化;如下图,波信息向右传播过后,A 、B 、C 、D 各质点仍然回到各自原来的位置;当波信息传递到E 点时,它就开始振动,并按后面的波形振动即开始模仿振源的所有动作,所以质点起到了传递信息的作用;要判断E 如何振动,就看和它相邻的前一质点的运动情况即可解波动问题,就是逻辑推理的过程,由A 质点的情况推及到D 质点的情况,由9秒的情况推及到8秒的情况……(5):每经过一个周期,波就向前传播一个波长的距离;每经过41个周期,波就向前传播41个波长的距离 (6):波的频率就等于波源的振动频率,介质的振动频率也等于波源的振动频率受迫振动9:波速V :(1):T V λ=;t SV f V ==;λ(2):波速V 只与介质有关,与波长、频率无关;当介质相同时,波速就相同(3):当波由一种介质传播到另一介质时,频率不变各质点都在做受迫振动,波速、波长会发生改变 10:波长:(1):两个相邻的,在振动过程中对平衡位置的位移总是相等的质点间的距离,叫波长9秒末(2):在一个周期里,波向前传播的距离,叫波长(3):两个相邻的波峰之间的距离,叫波长;两个相邻的波谷之间的距离,叫波长11:波的周期、频率:波的频率就等于波源的振动频率,它们与速度、介质无关12:波的图像:由图像可知(1):波的图像表示的是某一时刻各个质点的位移的图像(2):振幅A 为15cm(3):波长为8cn(4):在9秒末,a 质点向下运动它模仿的前一质点在它的右下方(5):在9秒末,a 质点的速度在变大,加速度在变小,加速度的方向向下各质点的运动规律仍然遵循振动的规律13:波的衍射:(1): 波在传播中遇到障碍物时能绕过障碍物的现象,叫波的衍射(2):一切波均能发生衍射,即任何条件下波均能发生衍射,只是有的衍射我们觉擦不到,但是仍然存在(3):发生明显的衍射的条件是:障碍物或孔的直径比波长小或相差不多(4):楼上房间的人能听到楼底下人的声音,单缝衍射、眯眼看灯、隔并齐笔缝看灯、隔羽毛纱布缝看灯等呈彩色看到彩色的光,这些都是衍射14:波的干涉:(1):频率相同的两列波叠加,使某些区域的振动加强,某些区域的振动减弱,并且振动加强和振动减弱的区域相互间隔,这种现象叫波的干涉(2):两个波源的振动方向相同,频率相同的同类波干涉时,就能得到稳定的干涉图样(3):围绕正在发声的音叉走一圈,听到声音忽强忽弱,双缝干涉、肥皂泡膜、蝉翼、雨天公路上汽油等呈彩色,这些都是干涉(4):波的干涉加强区是波峰和波峰相遇处或波谷和波谷相遇处,加强区仍在振动,其位移有可能小于减弱区的,但它的振幅一定大于减弱区的;波的干涉减弱区则是波峰和波谷相遇处(5):当两个波源的振动方向相同,频率相同的同类波干涉时,某点到这两个波源的距离差为半个波长的偶数倍时,该点为振动的加强点;某点到这两个波源的距离差为半个波长的奇数倍时,该点为振动的减弱点;当两个波源的振动方向相反,频率相同的同类波干涉时,某点到这两个波源的距离差为半个波长的偶数倍时,该点为振动的减弱点;某点到这两个波源的距离差为半个波长的奇数倍时,该点为振动的加强点; 15:多普勒效应:由于波源与观测者间的相互运动,导致波源发射频率与接收频率不同波源与观测者相互接近时,接收频率变大;反之,变小16:波的分类:波分为横波和纵波;声波为纵波17:波的反射:遵循反射定律如:反射角等于入射角等等18:解波动问题的方法:(1):一定要画出波动图像(2):注意应用波形不变把整个波形拿来平移,一般不要把波形延长,各质点都在模仿波源的振动,通过逻辑推理导出答案由“现在”推导出“将来”,由“现在”推导出“过去”(3):还应考虑到波的周期性、重复性,质点振动的周期性、重复性。
振动波动知识点总结
振动波动知识点总结振动波动是物理学中的基础概念之一,涉及到物体在空间中振动和波动的运动规律。
振动波动不仅在日常生活中随处可见,而且在工程技术和科学研究中也有着重要的应用。
本文将从振动和波动的基本概念、波动类型、传播特性、波动在不同领域的应用等方面进行总结和介绍。
1. 振动的基本概念振动是物体在围绕平衡位置发生周期性的往复运动。
振动的特征包括振幅、周期、频率和相位等。
振幅是振动的最大位移,周期是振动完成一个往复运动所需的时间,频率是单位时间内振动的循环次数,相位是指振动的相对起点。
振动是物体表现出来的一种运动形式,包括机械振动、电磁振动等。
2. 振动的类型根据振动形式的不同,可以将振动分为机械振动、电磁振动和弹性体振动等。
机械振动是物体在受到外力作用下产生的振动,有自由振动和受迫振动之分。
电磁振动是指电场和磁场交替变化而产生的振动,包括交流电路振动和电磁波振动。
弹性体振动是由弹性体弹性形变引起的振动,包括弹簧振子、摆动等。
3. 波动的基本概念波动是能量在空间中传播的形式,包括机械波动和非机械波动。
机械波动是由介质的振动引起的能量传播,如水波、声波和地震波等;非机械波动是指在真空中能量传播,包括电磁波和引力波等。
波动波峰是波浪的最高点,波谷是波浪的最低点,波长是两个相邻波峰或波谷之间的距离,波速是波动传播的速度。
4. 波动的传播特性波动在传播过程中会遇到反射、折射、干涉和衍射等现象。
当波动遇到边界时,会发生反射现象,波动的方向会发生改变;当波动从一种介质传播到另一种介质时,会发生折射现象,波动的速度和方向都会发生改变;当波动受到干涉现象时,会出现波峰和波谷的叠加现象,波动的幅度会发生改变;当波动受到衍射现象时,波动会向波源周围扩散。
5. 波动在不同领域的应用波动在物理学、工程技术、地质学、天文学和医学等领域具有广泛的应用价值。
在音响和通讯领域,声波和电磁波的传播特性被广泛应用于声音的放大和信号的传输;在地震学领域,地震波的传播特性被用于地下构造的勘测;在医学领域,超声波的传播特性被用于医学成像和治疗。
非正弦工艺参数
结晶器非正弦振动工艺参数分析1振动波形的参数1.1振幅、频率、偏斜率,这三个量决定振动的波形曲线。
1.1.1振幅用字母A表示,根据不同的断面、拉速,取值为2~6mm1.1.2频率用字母F表示,根据不同的断面、拉速,取值为60~350CPM1.1.3偏斜率一般用字母α表示, 根据不同的断面、钢种、拉速,取值范围不一样,不同的振动设备供应商对偏斜率的定义也不一样,取值也不一样。
我们用字母P表示,P=(振动上升时间-振动下降时间)/振动周期1.2断面、钢种、拉速与这三个参数的关系1.2.1振幅:一般断面越大,拉速就越低,振幅越小1.2.2频率:一般断面越小、拉速越高振动频率就要求高一些。
1.2.3偏斜率:偏斜率在大断面、拉速低时,可以取大一些,小断面拉速高时,偏斜率要取小一些。
1.2.4钢种与振动参数没有固定的什么规律,流动性好、不容易粘结的可以减少振幅,容易粘结的钢种就要加大振幅,提高脱模效果。
有的钢厂相同断面,所有钢种都是使用的同一种振动参数。
2振动波形分析2.1波形的表达式:S=A*SIN(2*π*F*t/60),我们的振动模型,是由两段正弦波组成,上升是半个正弦波,下降也是半个正弦波,它们的振幅相等。
2.2负滑动时间,用tn表示,n是negative。
是指结晶器下降的速度大于拉速的下降时间,要计算这个时间就要比较拉速与结晶器振动的速度,结晶器振动的速度V=A/1000*(2*π*F/60)*COS(2*π*F*t/60) 单位m/s,拉速的单位是m/min,需要将结晶器振动速度计算公式的单位也转化到m/min,结晶器振动的速度V=A/1000*(2*π*F)*COS(2*π*F*t/60) 单位m/min。
V=A/1000*(2*π*F)*COS(2*π*F*t/60)=Vc,Vc表示拉速,振幅3mm,频率120CPM的正弦曲线如下图根据Vc =A*(2*π*F)*COS(2*π*F*t/60)可以计算出时间tn,单位:stn=2*60/(2*π*F)*arcos(Vc*1000/A/(2*π*F))=60/(π*F)*arcos(Vc*1000/A/(2*π*F))负滑动时间对振痕的影响比较明显,负滑动时间根据实际情况确定,目前负滑脱时间最短的只有0.063s,长的时间在0.25s,要减轻振痕,就要降低负滑动时间。
声波与振动的作用
声波与振动的作用声波和振动是我们日常生活中不可避免的存在,它们以不同的形式影响着我们的感官和生活。
声波和振动分别是一种能量传递的形式,它们对于人们的生活和健康都有着非常重要的作用。
声波的作用声波是一种机械波,由声源振动时产生的震动引起,通过压力波传递到周围的媒介中,如空气、水等。
声波可以传播很远的距离,在空气密度大的地区传播速度更快,如在海拔高的地方传播速度就会比在海平面传播速度慢。
声波影响人体的主要方式是通过振动骨骼和听觉器官。
当声波在空气中传播时,它们会引起空气分子振动,使它们在空气中形成压力波。
这些压力波靠近人体时,它们会通过耳朵中的听觉器官传递到大脑中。
大脑通过处理这些声波的信息来识别和理解声音。
除了听觉器官的影响外,声波还可以对人体产生其他影响。
例如,在产生高频声波的声波振动器中就可以看到声波振动对人体的影响。
另外,声波还可以用于增强人们对环境的观察和研究。
例如,科学家可以使用声波技术来测量水下的物体,这种技术被称为声纳。
声波技术也可以用于医学诊断,如超声波诊断。
振动的作用振动是物体围绕它们的平衡位置来执行的机械振动。
振动可以通过物体的周期性运动来传递能量和信息。
物体围绕平衡位置来回振动时,它会引起周围的空气和其他物体振动,从而扩大振动的影响范围。
人们可以通过触摸和听觉来感受物体的振动。
例如,当一个瓶子碰到水面时,它会产生水波,这些水波传递了瓶子的振动信息。
相反,当我们用指尖轻敲木质桌面时,桌面的振动会通过我们的指尖传递到我们的手和耳朵中。
这就是为什么我们会感觉到和听到桌子发出声音的原因。
振动还可以用于许多实际应用中。
例如,在飞机的设计中,必须考虑如何减少飞机在空中飞行时产生的振动。
这种振动不仅会使飞机的机身产生疲劳,而且会对飞机乘员的舒适度产生影响。
因此,现代飞机都采用了一些特殊的技术来减少振动产生的影响。
结论声波和振动是我们生活中常见的两种物理现象,它们通过不同的形式影响着我们的生活。
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一、选择题1、一物体作简谐振动,振动方程为)4/cos(πω+=t A x 。
在t=T/4(T 为周期)时刻,物体的加速度为 (A) 2221ωA -(B) 2221ωA (C) 2321ωA - (D) 2321ωA [ ] 2、对一个作简谐振动的物体,下面哪种说法是正确的?(A) 物体位于平衡位置且向负方向运动时,速度和加速度为零。
(B) 物体位于平衡位置且向正方向运动时,速度最大,加速度为零。
(C) 物体处在运动负方向的端点时,速度和加速度都达到最大值。
(D) 物体处在正方向的端点时,速度最大,加速度为零。
[ ]3、弹簧振子在光滑水平面上作谐振动时,振动频率为v 。
今将弹簧分割为等长的两半,原物体挂在分割后的一支弹簧上,这一系统作谐振动时,振动频率为(A) v (B) v 2(C) 2v (D) 0.5v [ ] 4、一质点沿x 轴作简谐振动,振动方程为))(316cos(1042SI t x ππ+⨯=-。
从t=0时刻起,到质点位置在x =-2cm 处,且向x 轴正方向运动的最短时间间隔为(A) 1/8s (B) 1/4s (C) 1/2s(D) 1/3s (E) 1/6s [ ]5、一质点作简谐振动,周期为T 。
当它由平衡位置向X 轴正方向运动时,从二分之一最大位移处到最大位移处这段路程所需要的最短时间为(A) T/4 (B) T/12(C) T/6 (D) T/8 [ ]6、一弹簧振子在光滑水平面上作谐振动,弹簧的倔强系数为k ,物体的质量为m ,振动的角频率为ω=(k/m )1/2,振幅为A ,当振子的动能和势能相等的瞬时,物体的速度为 (A)A ω2 (B) 2/A ω (C) A ω21 (D) A ω [ ] 7、 一平面简谐波在弹性媒质中传播,在某一瞬时,媒质中某质元正处于平衡位置,此时它的能量是(A) 动能为零,势能最大。
(B) 动能为零,势能为零。
(C) 动能最大,势能最大。
(D) 动能最大,势能为零。
[ ]8、 在驻波中,两个相邻波节间各质点的振动(A) 振幅相同,位相相同。
(B) 振幅不同,位相相同。
(C) 振幅相同,位相不同。
(D) 振幅不同,位相不同。
[ ]9、一质点同时参与了三个简谐振动,它们的振动方程分别为)2/cos(1πω+=t A x )6/7c o s (2πω+=t A x )6/c o s (3πω-=t A x其合成运动方程为(A) )2/3cos(πω+=t A x (B) )6/5cos(πω+=t A x(C) )cos(t A x ω= (D) 0=x [ ]10、一横波沿绳子传播时的波动方程为))(104cos(05.0SI t x y ππ-=,则(A) 波长为0.5m (B) 波长为0.05m(C) 波速为25m/s (D) 波速为5m/s [ ]11、沿波的传播方向(X 轴)上,有A ,B 两点相距1/3m (λ>31m ),B 点的振动比A 点滞后1/24秒,相位比A 点落后π/6,此波的频率v 为(A) 2H Z (B) 4H Z(C) 6H Z (D) 8H Z [ ]12、一平面简谐波沿X 轴正向传播,已知L x =(L <λ)处质点的振动方程为t A y ωc o s =,波速为u ,那么x =0处质点的振动方程为(A) ]/[cos u L t A y +=ω (B) ]/[cos u L t A y -=ω(C) ]/cos[u L t A y +=ω (D) ]/cos[u L t A y -=ω[ ]13、一弹簧振子,重物的质量为m ,弹簧的倔强系数为k ,该振子作振幅为A 的简谐振动。
当重物通过平衡位置且向规定的正方向运动时,开始计时。
则其振动方程为: (A) )/cos(π21+=t m k A x (B) )/cos(π21-=t m k A x (C) )/cos(π21+=t k m A x (D) )/cos(π21-=t k m A x (E) t m k A x /cos = [ ]14、一物在光滑水平面上作简谐振动,振幅是12cm ,在距平衡位置63cm 处速度是24cm/s 。
则此振动的角频率ω=(A) 4rad/s (B) 4/3rad/s(C) 1/4rad/s (D) 43rad/s [ ]15、用余弦函数描述一简谐振子的振动。
若其速度~时间(υ~t)关系曲线如图所示,则振动的初相位为(A) π/6 (B) –π/6(C) 5π/6 (D) -5π/6(E) 2π/3 [ ]16、一弹簧振子作简谐振动,当其偏离平衡位置的位移的大小为振幅的1/4时,其动能为振动总能量的(A) 7/16 (B) 9/16 (C) 11/16(D) 13/16 (E) 15/16 [ ]17、一简谐波沿x 轴正方向传播,t=T/4时的波形曲线如图所示,若振动以余弦函数表示,且此题各点振动的初相取-π到π之间的值,则(A) 0点的初位相为φ0=0。
(B) 1点的初位相为φ1=-21π (C) 2点的初位相为φ2=π(D) 3点的初位相为φ3=-21π [ ] 18、一简谐波沿OX 轴正方向传播,t=0时刻波形曲线如图所示,已知周期为2s ,则P 点处质点的振动速度υ与时间t 的关系曲线为: [ ]19、一平面简谐波沿OX 轴正方向传播,t=0时刻的波形图如图所示,则P 处介质质点的振动方程是(A) ))(3/4cos(10.0SI t y P ππ+=(B) ))(3/4cos(10.0SI t y P ππ-=(C) ))(3/2cos(10.0SI t y P ππ+=(D) ))(6/2cos(10.0SI t y P ππ+= [ ]20、一平面简谐波以速度u 沿X 轴正方向传播,O 为坐标原点,已知P 点的振动方程为wt A y cos =,则(A) O 点的振动方程为)/(cos 0u l t A y -=ω(B) 波动方程为)]/()/([cos u x u l t A y --=ω(C) 波动方程为)]/()/([cos u x u l t A y -+=ω(D) C 点的振动方程为)/3(cos u l t A y c -=ω [ ]21、一列机械横波在t 时刻的波形曲线如图所示,则该时刻能量为量大值的媒质质元的位置是:(A) o ',b, d, f(B) a, c, e , g(C) o ', d(D) b, f [ ]22、两相干波源S 1和S 2相距λ/4,(λ为波长),S 1的位相比S 2的位相超前π21,在S 1、S 2的连 线上,S 1外侧各点(例如P 点)两波引起的两谐振动的位相差是:(A) 0 (B) π (C) π21 (D) π23 [ ] 二、填空题1、两个弹簧振子的周期都是0.4s ,设开始时第一振子从平衡位置向负方向运动,经过0.5s 后,第二个振子才从正方向的端点开始运动,则这两振动周相差为 。
2、一简谐振动的旋转矢量图如图所示,振幅矢量长2cm ,则该简谐振动的初位相为 ,振动方程为 。
3、两个同方向、同频率的谐振动,振幅均为A ,若合成振动的振幅仍为A ,则两分振动的初相位差△ф= 。
4、一质点作简谐振动,其振动曲线如图所示。
根据此图,它的周期T= ,用余弦函数描述时初位相ф= 。
5、两个同方向的简谐振动曲线如图所示。
合振动的振幅为 ,合振动的振动方程为 。
6、一简谐波沿x 轴正方向传播,在t=1s 时刻的波形图如图示,波速u =5m/s ,O 处质点振动的初相位ф0= 。
此波的波动方程为y = 。
7、一平面简谐机械波在媒质中传播时,若一媒质质元在t 时刻的波的能量是10J ,则在(t+T)(T 为波的周期)时刻该媒质质元的振动动能是 。
8、如图示,两列平面余弦波分别沿S 1P 和S 2P 传播,波速均为10cm·s -1,t 时刻,在S 1和S 2处质点的振动方程分别为y 1=3cos10t(cm),y 2=4cos10t(cm),振动方向均垂直纸面。
那么,P 处质点振动的振幅为A= cm 。
9、一质点沿x 轴作谐振动,振动方程为x=0.04cos(πt/8)(SI)。
从t=0时刻起,到质点经过平衡位置且向x 轴正方向运动的最短时间间隔为△t= s 。
10、用余弦函数描述一简谐振子的振动。
若其速度~时间(υ~t )关系曲线如图所示,则振动的初相位为ф0= ,周期T= s 。
11、如图(1)所示,一弹簧长为L 倔强系数为k ,系一质量为m 的物体,然后将此弹簧截断为两个等长的弹簧,分别按图(2)和图(3)连接组成简谐振动系数。
则这三个系统的圆频率值平方(ω2)之比为ω12:ω22:ω32= 。
12、已知两简谐振动曲线如图所示,则这两个简谐振动方程(余弦形式)分别为 和 。
13、一质点同时参与了三个简谐振动,它们的振动方程分别为)3/cos(1πω+=t A x )3/5cos(2πω+=t A x其合成运动的运动方程为x = 。
14、一列平面简谐波沿x 轴正向无衰减地传播,波的振幅为2×10-3m ,周期为0.01s ,波速为400m·s -1。
当t=0时x 轴原点处的质元正通过平衡位置向y 轴正方向运动,则该简谐波的表达式为 。
15、图示一简谐波在t=0和t=T/4(T 为周期)时的波形图,试另画出P 处质点的振动曲线。
16、如图所示,一平面简谐波沿O x 轴正方向传播,波长为λ,若P 处质点的振动方程是)cos(ππν212+=t A y P ,则该波的波动方 程是 ;P 处质点在 时刻的振动状态与O 处质点t 1时刻的振动状态相同。
17、如图所示,两相干波源S 1与S 2相距3λ/4,λ为波长。
设两波在S 1S 2连线上传播时,它们的振幅都是A ,并且不随距离变化。
已知在该直线上在S 1左侧各点的合成波强度为其中一个波强度的4倍,则两波源应满足的位相条件是 。
18、设沿弦线传播的一入射波的表达式为])//(2cos[1φλπ+-=x T t A y ,波在L x =处(B 点)发生反射,反射点为固定端(如图)。
设波在传播和反射过程中振幅不变,则反射波的表达式为=2y 。
三、计算题1、一平面简谐波沿X 轴正向传播,其振幅和圆频率分别为A 和ω,波速为u ,设t=0时的波形曲线如图所示。
(1)写出此波的波动方程。
(2)求距O 点为+λ/8处质点的振动方程。
(3)求距O 点为+λ/8处质点在t=0时的振动速度。
2、图示一平面简谐波在t=1s 时刻的波形图,波速s m u /1.0=,求 (1)该波的波动方程;(2)t=0时P 处质点的振动速度υ=?(3)P 处质点在哪些时刻(t=?)其振动状态与O 处质点在t=0时的振动状态相同。