火山岩气藏岩块简化模型

2 火山岩气藏岩块简化模型

简化几何模型中

K与f 的关系

f

火山岩裂痕性气藏是一种特殊的油气藏，其储集岩石致密，但其内部裂痕发育，裂痕成为油气储集的大体空间和要紧渗流通道，而储集岩石中裂痕不发育的部份或上覆不渗透地层成为封隔遮挡条件，就形成裂痕油气圈闭。

火山岩气藏由于存在原生粒间间隙和次生的天然裂痕两种孔隙结构组成，属于双重介质气藏。这种双重介质结构普遍存在于火山岩储层中，它往往是由无数的裂痕及被裂痕任意分割的无数具有一样多孔介质结构的基质岩块组成，如下

图。

图沃伦-茹特模型（）

20世纪60年代国外一些作者对裂痕性

储层提出了双重介质的概念，即裂痕性岩石

中同时存在有彼此连通的裂痕介质和被裂痕

切割的岩块介质，并将这种双重介质结构进

行特点化。双重介质的第一重是指裂痕系统，

第二重是指岩块系统，双重介质中存在两个

彼此独立而又彼此联系的水动力体系，两种持续介质在空间上是重叠的，每一个几何点既属于裂痕介质又属于岩块介质，且每一个几何点同时存在裂痕和岩块的孔隙度、渗透率、压力、渗流速度、饱和度等参数。

在实际的裂痕性双重介质结构油气藏中，裂痕和基质岩块的散布是杂乱无章的，用常规的数学方式很难描述流体在其中的流动规律。为了研究的需要，可将储层抽象为各类不同的简化地质模型[14]，这些模型要紧有沃伦-茹特模型（和）；凯泽米模型（）；德斯旺模型（）。其中最有代表性的是沃伦-茹特模型，该模型是将实际的双重介质气藏简化为正交裂痕切割基质岩块呈六面体的地质模型，裂痕方向与渗透率方向一致，并假设裂痕的宽度为常数(如下图)，裂痕网络能够是均匀散布，也能够是非均匀散布的。采纳非均匀的裂痕网络可研究裂痕网络的各向异性或在某一方向上转变的情形。

双孔介质系统（双重孔隙介质气藏）中，在开井之初，裂痕系统中的气体流入井筒，基质岩块系统仍维持原先的状态，压力不变，没有流动发生。这时，所反映的是裂痕系统的特性，裂痕系统压力下降，尚未与基岩系统成立足以生产流动的压差，这是双孔系统流动的一个时期。在这以后，由于有了足够的生产压差，基岩系统中的气体开始流入裂痕系统，压力慢慢降低，这是双孔系统流动的又一个时期。基岩的孔隙度较大，但渗透率比较小，而裂痕的孔隙空间相对地层来讲是比较小的，但渗透率比基岩大得多。由于两种空间的特性不同，因此双重介质存在两个流场。两个流场的压力和流速不同。由于基岩孔隙度大，在压力差作用下，气体从基岩孔隙中流入裂痕，再由裂痕流入压力较低的井底。两个渗流场之间存在着流体互换现象，这种现象叫“窜流”。由于裂痕-孔隙双重介质存在两个流场，因此在研究气体流动规律时重点分析了裂痕和基岩两个流场中的流体流动规律及它们之间关系。

图 裂痕平行于流动方向的简化岩块

实际的裂痕-孔隙双重介质地层中裂痕散布是无规律而复杂的，气体在其中的渗流规律的研究存在着相当大的困难。为了研究气体在双重介质中的流动规律，提出了简化的物理模型。气体要紧通过三个区域的流动，别离是：水力压裂裂痕、气藏裂痕系统、气藏基岩系统。

在裂痕平行于流动方向的简化岩块情形下，如下图，裂痕1平行于水平流动方向，通过裂痕的流量表示为[15] l

p b a l p b b a q f ∆⋅=∆∆⋅⨯⨯=μμ121232 （） 由达西定律，若是局限于整个流动截面A=b a ⨯，流量可表达为 l p K ab l p K A q ff ff ∆∆⨯⨯=∆∆⨯=μμ （） 式中：a —宽度，ｍ；b —裂痕开度，m μ；μ—流体粘度，s mPa .；f q —裂痕流量，m 3；l —岩块的特点长度，ｍ；h —厚度，ｍ；p ∆—压差，MPa ；ff K —单根裂痕的渗透率，2m μ。

在常规的裂痕渗透率中，裂痕及与其有关的岩石体积组成一个流体动力学单元，这意味着，图所示的流动横截面不是由断面A=a b ⨯表示，而代之以ah A B =表示，故 l

p K ah l p K A q f f B ∆⨯⨯=∆⨯=μμ （） 式中：f K —单根裂痕系统的渗透率，2m μ。

由公式（）和（），得

12/2b K ff = （） 把（）用于方程（）将取得下面的表达式

h b h b K ah ab K K ff ff f 123=== （） 通过单根裂痕或是多裂痕模型模拟裂痕性质及其几何形态取得一个等效的几何模型，那个方式能够从试井或岩心分析的结果转换为一个所谓的理想化裂痕性火山岩气藏模型。

2.1.1 单根裂痕

若是有一单根裂痕类似于图中所示模型中的裂痕1，其孔隙度可表示为 h b h l a b l a f =⨯⨯⨯⨯=φ （） 式中：f φ—裂痕孔隙度，小数；

（）与（）式联立取得

f K =f ff f K b h b φφ⨯==12122

3 （）

从（）式导出与渗透率有关的孔隙度和裂痕张开度别离为

212f f K b h b φ== （） f f f K hK b φ12123== （）

2.1.2 多裂痕

如下图，多裂痕是由平行的基质薄片所组成，这些薄片有规那么地与裂痕距离相交替，因此流动被看做是平行于裂痕的。这种理想化将许诺通过一种较简化的流动模型来进行模拟，流体通过n 根裂痕的流量可表示为：

f q =n ⨯流体通过裂痕的截面积⨯速度

或

L

P b na L P K ab n q ff f ∆∆⋅=∆∆⋅⨯⨯=μμ123 （） 由达西定律通过n 根裂痕的流量表示 L P K ah L P K S q f f f ∆∆⋅=∆∆⋅⨯=μμ （）

图 多裂痕的平行基质薄片

它未考虑任何理想化，因为气体的传导性是以f K 表示，而流动面积被考虑成为是整个流动截面S=ab ，方程（）和（）之间进一步类比可取得

f fD f b b A S nab K φ121212233=⨯== （） 或 ff fD fD f bK A b L ah nab K ⨯=⨯==12123

3 （）

由于面积和线性裂痕密度是

h n a h a n S l S a n A t fD =⨯⨯==⨯==fD L （） ===

ah nab S nab f φb A fD ⨯ （） 式中：fD A —面积裂痕密度，1/m,单位露头面积内裂痕的总长度或总宽度；fD L —线性裂痕密度，1/m ；

在渗透率、孔隙度、裂痕密度和平均裂痕张开度之间的其它关系可表达为 ====⨯⨯=h

nb ah nab S nab L S L nab f φb A fD ⨯=b L fD ⨯ （）

f K =b L K b A K b fD ff fD ff f ⨯⨯=⨯⨯= 122φ （） 33121212fD f f f fD f L K K A K b ===φ （）

212f

f K b φ==

（） 裂痕在岩石基质中随机散布的情形下，裂痕密度散布必需用π/2加以校正，如此，孔隙度可表示为 323226.29)2(12fD f fD f f A K V K ==πφ （） 线性裂痕密度也能表示为裂痕距离的倒数值，因此，e L fD /1=。