电场强度、电场线、等势面、电势的关系.docx

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H途的材料■■富兰克林电场强度、电场线、等势面、电势的关系

•重难点解析:

（一）匀强电场中电势差跟电场强度的关系：

υAB= Ed⅛E = ⅛

（1）大小关系。■J

推导过程如下：如图所示的匀强电场中，把一点电荷q从A移到B,则电场力做功为："- I二且与路径无关。另

外，由于是匀强电场，所以移动电荷时，电场力为恒力，可仍用求功公式直接求解，假设电荷所走路径是由A沿直线

-也U

BC

L1,，这就是电场强度与电势到达B,则做功“ -二∣∣ -'.I' >■'■ I : '■ <，两式相比较,

差之间的关系。

说明:

①在匀强电场中，任意两点间的电势之差，等于电场强度跟这两点沿电场强度方向上的距

离的乘积。即d必须是沿场强方向的距离，如果电场中两点不沿场强方向，d的取值应为

在场强方向的投影，即为电场中该两点所在的等势面的垂直距离。

E-且

②公式表明，匀强电场的电场强度，在数值上等于沿电场强度方向上单位距离

的电势的降落，正是依据这个关系，规定电场强度的单位：..二。

③公式’1只适用于匀强电场，但在非匀强电场问题中，我们也可以用此式来比较电势差的大小。例如图所示是

非匀强电场，某一电场线上A、B、C三点，-=-',比较「：：訐Ux的大小。我们可以

设想，AB段的场强要比BC段的场强大，因而，L .一.：；- El J--，：“ -二∙ L-

--J「1：。这里的Ei、E2分别指AB段、BC段场强的平均值。由此我们可以得出一个重要结论：在

同一幅等势面图中，等势面越密的地方场强越大。事实上，在同一幅等势面图中，我们往往把每两个相

邻等势面间的电势差取一个定值，如果等势面越密，即相邻等

E丄

势面的间距越小，那么场强J就越大。

④场强与电势无直接关系。

因为某点电势的值是相对选取的零电势点而言的，选取的零电势点不同，电势的值也不同，而场强不变。零电势可以人为选

取，而场强是否为零则由电场本身决定。初学容易犯的一个错误是把电势高低与电场强度大小联系起来，误认为电场中某点

电势高，场强就大；某点电势低，场强就小。

（2）方向关系：

①场强的方向就是电势降低最快的方向。只有沿场强方向，在单位长度上的电势差最大，也就是说电势降低最快的方向为电

场强度的方向。但是，电势降落的方向不一定是电场强度的方向。

②电场线与等势面垂直。

（二）几种常见的等势面及等势面的特点：

（1）点电荷电场中的等势面：以点电荷为球心的一簇球面如图所示。

（2）等量异种点电荷电场中的等势面：是两簇对称曲面，如图所示。

（3）等量同种点电荷电场中的等势面：是两簇对称曲面，如图所示。

（4）匀强电场中的等势面是垂直于电场线的一簇平面，如图所示。

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H 命的材料 --富兰克林

（5）形状不规则的带电导体附近的电场线及等势面，如图所示。 等势面的特点：

（1）等势面一定与电场线垂直，即跟场强的方向垂直。假若电场线与等势 面不垂

直，则场强E 在等势面上就会产生一个分量， 在同一等势面上的两点

就会产生电势差，出现了一个矛盾的结论，故等势面一定与电场线垂直。 （2）电场线总是由电势高的等势面指向电势低的等势面，两个不同的等势

（3）两个等势面间的电势差是相等的，但在非匀强电场中，两个等势面间的距离并不恒定，场强大的地方，两个等势 面间的距离小，场强小的地方，两个等势面间的距离大，如图

5所示。

（4）在同一等势面上移动电荷时，电场力不做功。说明：因为电场强度 E 与等势面垂

直，则

电荷在同一等势面上移动时，电场力总与运动方向垂直，故在同一等势面上移动电荷时，电 场力不做功。 注意：若一电荷由等势面 A 先移到等势面B ,再由等势面B 移回等势面A ,整个过程电场力 做功为零，但分段来看，电场力可能先做正功，后做负功，也可能先做负功，后做正功，例 如，在如图所示中带正电的物体由 A 点运动到B 点的过程中，电场力先做负功，后做正功， 但总功为零。

（5）处于静电平衡状态的导体是一个等势体，表面是一个等势面。 （三）等势面与电场线的关系：

电场中电势相等的点构成的面是等势面。在同一等势面上任意两点间移动电荷时，电场力不做功。电场线总是与等势 面垂直（如果电场线与

等势面不垂直，电场在等势面上就有分量，在等势面上移动电荷，电场力就会做功）。在同一 电场中，等势面的疏密也反映了电场的强弱，等势面密处，电场线也密，电场也强，反之则弱。知道等势面，可以画 出电场线。但等势面与电场线的区别是很明显的，电场线反映了电场的分布情况，是一簇带箭头的不闭合的有向曲线， 而等势面是一系列的电势相等的点构成的面，可以是封闭的，也可以是不封闭的。电荷沿电场线移动，电场力必定做 功，而电荷沿等势面移动，电场力必定不做功。 （四）带电粒子的加速和偏转及示波器模型：

1. 带电粒子的加速

（1）运动状态的分析：带电粒子沿与电场线平行的方向进入匀强电场受到的电场力与运动方向在同一直线上，做匀加 （减）速直线运

动。

（2）用功能观点分析：粒子动能变化量等于电场力做的功。若粒子的初速度为零，则: 子的初速度不为零，则：

1 1 2

-InV --mv n = qU V = 2 2 Q 故

（3） 能用来处理问题的物理规律主要有：牛顿定律结合直线运动公式；动能定理；动量守恒定律；包括电势能在内的 能量守恒定律。

（4） 对于微观粒子（如：电子、质子、

α粒子等）因其重力与电场力相比小得多，通常可忽略重力作用，但对带电微 粒（如：小

球、油滴、尘埃等）必须要考虑重力作用。

2. 带电粒子在电场中的偏转

（1）运动状态分析：带电粒子以速度 Vo 垂直于电场线方向飞入匀强电场时，受到恒定的与初速度方向成 90°角的

电场力作用而做匀变速曲线运动。

（2）偏转问题的分析处理方法：类似于平抛运动的分析方法，应用运动的合成和分解知识分析处理。

1

沿初速度方向为匀速直线运动。即运动时间

I

-沿电场方向为初速为零的匀加速直线运动

=

y = l a t a = -⅛

■故离开电场时的偏移量^

离开电场时的偏转角

'

I

2qU

m 若粒

面永远不会相交。