第4讲支路电流法和结点电压法

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电路理论第四章

电路理论第四章
(2) 选定(n–1)个节点,列写其KCL方程; (3) 选定b–(n–1)个独立回路,列写其KVL方程; (4) 求解上述方程,得到b个待求支路电流;
(5) 进一步计算支路电压和进行其它分析。
支路电流法的特点: 支路电流法是最基本的方法,在方程数目不多的情况下可以使用。
由于支路法要同时列写 KCL和KVL方程, 所以方程数较多,
第四章 电路分析的一般方法
4.2 支路电流分析法 4.3 节点电压分析法 4.4 网孔电流分析法与回路电流分析法
4.2 支路电流分析法
支路电流分析法:以支路电流为未知量,直接应用 KCL和KVL,分别对节点和回路列出所需的方程式, 然后联立求解出各未知电流的方法。
4.2.1 支路电流方程
一个具有b条支路、n个节点的电路,根据KCL可 列出(n−1)个独立的节点电流方程式,根据KVL 可列出b−(n−1)个独立的回路电压方程式。
((44)) 含含受受控控源源的的二二端端电电阻阻网网络络,, 其其等等效效电电阻阻可可能能为为负负值值,, 这这表表明明该该网网络络向向外外部部电电路路发发出出能能量量。。
P84 4-3
2
+
Ux
4V -
2
+
Ux
4V -
++-
3
5 2A
+
5U x -
3
2A
+
5U x
-
4.3 节点电压分析法
节点电压定义:电路中任一节点与参考点之间的电压称 为节点电压(节点电位)。
(有2:)列KVL方程 I1 I2 I3 0
根据2个网孔,可列出3−(2−1)=2个独立的KVL方程 。 I1R1 I3R3 US1

第4章 支路电流法

第4章 支路电流法

支路电流法说明:这是电工学课程直流电路章节中的一小节,故所用例题均为直流电路。

但支路电路法其实适用于任何电路的分析,是电路分析的基本方法。

一、引言(问题的引出)图1所示为一简单电路,它有三条支路,如果要求求出这三条支路的电流I 1、I 2、I 3,应该怎么办?(请学生思考并回答。

)图1 图2这个电路可通过欧姆定律及电阻串并联等效化简的方法方便地求解,如果电路变成图2,则又如何求解呢?是否可用同样方法求解呢?答案是否定的。

象这类仅仅用欧姆定律及电阻串并联等效化简的方法不能求解的电路称为复杂电路。

而支路电流法是求解复杂电路的最基本方法之一。

在支路电流法中,除了欧姆定律外,还要用到电路分析中的另一个重要定律:克希荷夫定律(或基尔霍夫定律)。

此时适当复习一下该定律。

二、支路电流法支路电流法:以电路中的支路电流作为待求量,应用基尔霍夫电流定律(KCL )和基尔霍夫电压定律(KVL )分别对节点和回路列出所需要的方程电流。

支路电流求出后,其它电量就很容易得到。

下面用支路电流法计算图2电路的电流I 1、I 2、I 3。

1、 为了求解图2电路的3个支路电流I 1、I2、I 3,首先标出各个电流的正方 向,并明确应该列出3个互相独立的方程才能求解。

问题是这三个方程怎么列?2、 用克希荷夫定律列方程(1)先用 KCL 对节点列出方程(称节点电流方程)。

该电路有2个节点,设为A 、B 。

对节点A 有: I 1+I 2-I 3=0 (1) 对节点B 有: -I 1-I 2+I 3=0 (2)显然两式不独立,所以用KVL 可列出1个独立方程,现选(1)式。

一般地,对于有n 个节点的电路,只能列出n-1个独立电流方程。

RR 2 I 2U R2 U(2)然后用KVL 列出所需要的另二个方程(注意是独立方程),称回路电压方程。

选择二个回路,并设定其绕行方向如图所示。

(该电路共有三个回路) 对回路1应用KVL ,得:I 1R 1+I 3R 3-U S 1=0 (3) 对回路2应用KVL ,得:-I 2R 2-I 3R 3+U S 2=0 (4) 若再对回路3列方程:U S 1-I 1R 1+I 2R 2-U S 2=0 (5)很显然,该式是前二式的线性组合,不是独立方程,这样,用KVL 列出了2个相互独立的方程(3)和(4),当然也可以是(4)、(5)或(3)、(5)。

节点电压法求支路电流

节点电压法求支路电流

节点电压法求支路电流节点电压法是一种分析电路的方法,基于基尔霍夫定律和欧姆定律,并利用节点电压来描述电路中的电压关系。

该方法通过将电路分解为许多节点,并在每个节点上建立方程来求解电路中的支路电流。

在节点电压法中,假设电路中有n个节点,我们需要找到n-1个节点电压(相对于某个参考节点)作为未知量,并利用基尔霍夫定律在每个节点处建立方程。

这些方程可以通过欧姆定律和电流分配规则来推导。

首先,我们需要选取一个节点作为参考节点,一般选择与最多支路相连的节点作为参考节点,这样可以减少未知量的数量。

假设我们选择某个节点的电压作为参考电压,命名为节点0,那么其他节点的电压就可以表示为相对于节点0的电压。

例如,假设我们选择节点0的电压为零,那么节点1的电压可以表示为V1,节点2的电压可以表示为V2,以此类推。

接下来,我们在每个节点处应用基尔霍夫定律。

基尔霍夫定律可以分为两种形式:基尔霍夫第一定律(电流守恒定律)和基尔霍夫第二定律(电势守恒定律)。

在节点电压法中,我们主要使用基尔霍夫第二定律。

对于每个节点来说,基尔霍夫第二定律可以用如下的等式表示:Σ(I_in) - Σ(I_out) = 0其中Σ(I_in)表示进入节点的电流的代数和,Σ(I_out)表示离开节点的电流的代数和。

通过将所有节点的基尔霍夫第二定律方程联系起来,我们可以建立一个包含n-1个方程的等式组。

这个等式组可以通过解线性方程组的方法来求解,从而得到每个节点的电压。

一旦我们得到了节点的电压,我们就可以使用欧姆定律来计算每个支路上的电流。

具体而言,在节点电压法中,我们可以使用高斯-约当消元法或克拉默法则来求解线性方程组。

这些方法可以通过计算矩阵的行列式或矩阵的逆来得到未知量的值。

需要注意的是,节点电压法适用于解决具有独立电压源的电路问题。

当电路中存在电流源时,我们可以使用增广矩阵和高斯-约当消元法来求解方程组。

节点电压法是电路分析中常用的方法之一,它可以简化电路的分析过程,尤其适用于复杂的电路网络。

§1-7 支路电流法和支路电压法

§1-7 支路电流法和支路电压法

上式可以理解为回路中全部电阻电压降的代数和,等于该回 路中全部电压源电压升的代数和。据此可用观察法直接列出以支 路电流为变量的 KVL方程。
例1-12 用支路电流法求图示电路中各支路电流。
解:由于电压源与电阻串联时电流相同,本电路仅需假设 三个支路电流:i1、i2和i3。
此时只需列出一个 KCL方程 Nhomakorabea i1 i2 i3 0
用观察法直接列出两个网孔的 KVL方程
( 2 )i1 (8 )i3 14V (3 )i2 (8 )i3 2V
求解以上三个方程得到:
i1 3A, i2 2A, i3 1A
二、 支路电压法
与支路电流法类似,对于由线性二端电阻和独立电流源
就构成以三个支路电压作为变量的支路电压法的电路 方程,求解以上三个方程得到
u1 6V, u2 4V,u3 2V
根据教学需要,用鼠标点击名称的方法放映相关录像。
名 称 各种电压波形 电桥电路的电压 基尔霍夫电压定律 线性电阻器件VCR曲线 电位器及其应用 时间 3:03 1:20 3:38 3:31 3:10 名 称 2 电压的参考方向 4 信号发生器和双踪示波器 6 基尔霍夫电流定律 8 电位器 10 可变电阻器 时间 3:55 2:13 2:45 3:06 3:27
§1-7 支路电流法和支路电压法
一、支路电流法
上节介绍2b方程的缺点是方程数太多,给手算求解联 立方程带来困难。如何减少方程和变量的数目呢? 如果电路仅由独立电压源和线性二端电阻构成,可将 欧姆定律u=Ri代人KVL方程中,消去全部电阻支路电压,
变成以支路电流为变量的KVL方程。加上原来的KCL方程,
郁 金 香
1 3 5 7 9

04 网孔和回路电流法、节点电压法

04 网孔和回路电流法、节点电压法
电路
I m1 I m3 5
南京理工大学
3.2 网孔电流法和回路电流法
1Ω 2Ω Im1 I
20V _ +
+ U1 5A + _
10A
Im2
2Ω _
40V
U
Im3
_ 10V +
+ _
解得:I m1 6A I m3 1A I I m1 I m 2 4A U 2( I m 2 I m3 ) 40 22V
3.2 网孔电流法和回路电流法
例: 求受控电压源发出的功率
.
9Ω 3Ω Im2 1.5U _ 5A I + m1 . + I 1Ω U Im3 _
Is R1 R2 R3 +
.
+
Us
_
Is
R3Is
电路
_
南京理工大学
3.2 网孔电流法和回路电流法
第2类情况:含理想电流源支路 理想电流源位于边沿支路 R1 R2
. .
+ Us _
Im1
R3
Im2
Is
a: 选取网孔电流绕行方向,其中含理想电流源支路的 网孔电流为已知量: Im2=-Is
b: 对不含有电流源支路的网孔根据直接观察法列方程 :
R2 I m1 ( R2 R3 ) I m2 U 0 c: 添加约束方程: m2 I m1 I s I d: 求解
电路 南京理工大学
3.2 网孔电流法和回路电流法
电路中含受控源的网孔法
R1
.
I
R3 Im2
+
Us _ Im1
+ _ rI
a: 选取网孔电流绕行方向 b: 先将受控源作独立电源处理,利用直接观察法列方程: ( R1 R2 ) I m1 R2 I m2 U s

第三章 支路电流法 节点电压法资料讲解

第三章 支路电流法 节点电压法资料讲解

那么,我们可以考虑,如果对于一个电路,假设如图 3.1所示,电路中所有的元件的取值都是已知的,只有电 路中各条支路的电流是未知的被求量,那么以支路电流为 未知数列出的KCL方程和KVL方程数正好等于支路数,而 这些方程又都是关于支路电流的方程,所以联立求解就可 求出各支路电流。
对我们研究的例题,有6条支路,4个节点,所以可列出4-1=3个独立的 节点电流方程;列出6-(4-1)=3个独立的回路电压方程,而这两组方程的 数目正好等于电路的支路数。
下面我们再来研究电路中的回路,对图3.1的电 路,它的回路是很多的,因为只要若干支路组成的 闭合路径,其中每个节点只经过一次, 这条闭合路径 称为回路。那是不是我们必须把所有的回路中电压 方程都列出来,才能求出电路中所要求的参量呢? 下面我们就来研究这个问题。对应于图中标出的三 个回路,应用KVL,可以列出回路电压方程如下:
-I5-I4+I1=0
-I2+I4+I6-I3-I6+I5 -I5-I4+I1=0 <=>
-I1+I2+I3 =0
观察以上四个表达式,可看出其中的任 一个方程都可由其它三个方程得出。说 明这四个方程中只有三个方程是独立的。 对于更多节点的电路,情况也一样。一 般来讲,具有n个节点的电路,只能列出 (n-1)个独立的KCL方程。
回路L1: i1 +2i2 +4i4 =10
- i1 + L1
i2 i3
L2
i6
i4 L3 i5
回路L2:-2i2+3i3 - 6i6 =8
回路L3:-4i4 + 5i5 +6i6 =-8
以上三个回路方程中,没有哪个方程能从 另外两个方程中推出,所以都是独立的回路方 程。

5_支路电流_网孔电流法_节点电压法

5_支路电流_网孔电流法_节点电压法

20
+ 50V _
( ) 50 + 40 + 10 i m1 - 10i m2 - 40i m3 = 0 ( ) - 10i m1 + 10 + 20 i m2 = 50 - u - 40i + 40 + 5 i = u - 10 ) m3 m1 (
im1 −im2 =1
四. 含受控源支路时的分析方法 按独立源处理,设法将控制量用网孔电流表示。 按独立源处理,设法将控制量用网孔电流表示。
2 . 两种电路模型的等效变换
i + uS _ + u _ u = uS – Rsi i = is– Gsu iS Gs i + u _
Rs
等效的条件 iS= uS /Rs , Gs= 1/Rs
对外等效,对内不等效: 对外等效,对内不等效: 开路时,电压源产生的功率为零, 开路时,电压源产生的功率为零,电流源产生的功率为 iS²/Gs ; 短路时,电流源产生的功率为零, 短路时,电流源产生的功率为零,电压源产生的功率为 uS²/R 。
三.实际电源的电路模型及其等效变换 实际电源的电路模型及其等效变换 1.实际电源(real source)的两种模型 实际电源 的两种模型 i i + ο + + us is Gs u _ u Rs _ _ ο 电流源模型 电流源与电导的并联组合 i= iS – Gsu
电压源模型 电压源与电阻的串联组合 u=uS – Rsi
整个并联组合可等效为一个电压为u 的电压源。 整个并联组合可等效为一个电压为 s的电压源。 4. 电流源与其它元件的串联 i=is (对所有的电压 对所有的电压u) 对所有的电压 整个串联组合可等效为一个电流为i 的电流源。 整个串联组合可等效为例3

支路电流法与结点电压法课件

支路电流法与结点电压法课件

4
6
1
Ua Ub Ub Ub 10 0
1
3
2
以上两式联立求解,解得各结点电压为:
Ua =7.434V
可得各支路电流为:
Ub =6.783V
I1 1.891A I2 1.609A I3 1.239A I4 0.651A I5 2.261A
结点电压法更适用于求解支路数较多,结点数较少 的电路。
对回路1:12I1 – 6I2 = 42 3个网孔列2个KVL方
对回路2:6I2 + 3I3 = 0
程即可。
(3) 联立解得:I1= 2A, I2= –3A, I3=6A
例3:试求各支路电流。
a
c
+ 42V–
1 I2 2 6 7A
12 I1
3 + U– X
支路数b =4,且恒流 I3 源支路的电流已知。
+ E1
_
R1
I1
a
+ E2
_ IS
R2 I2
b
+ U
_ R3 I3
U
E1 R1
E2 R2
Is
1 1 1
R1 R2 R3
E R
Is
1 R
当电流源电流方向与结点电压的参考方向相反时取正号,相 同时取负号。其它项的正负号选取原则和式2-17相同。
二、 结点电压法
结点电压法是以结点电压为未知量,对电路进行分析求解 的方法。在电路中任意选择某一结点为参考结点,并假定该结 点的电位为零,其他结点与参考结点之间的电压称为结点电压。 结点电压的参考极性是以参考结点为负,其余结点为正。
如果电路有n个结点,则有n-1个结点电压,用结点电压表 示各支路电流,根据基尔霍夫电流定律对这 n-1 个独立结点建 立关于结点电压的KCL方程,联立方程组即可求得各结点电 压。

电工技术——支路电流法

电工技术——支路电流法
3、节点电压法用于节点较少而网孔较多的电路。节点电压法求解步 骤:选择参考节点,设定参考方向;求节点电压U;求支路电流
4ห้องสมุดไป่ตู้支路电流法、网孔电流法、节点电压法三种方法中,列方程时, 都要特别注意方向问题。
作 业: 第190页 9-6(用支路电流法求解) 9-14 9-15
由例题可看出支路电流法的缺点:电路中支路数较多时, 所需方程的个数较多,求解比较复杂。
二、回路(网孔)电流法
1、回路电流法:在电路中确定出全部独立回路,以回路电流为未知数,根据 基尔霍夫电压定律列出含有回路电流的回路电压方程,然后求解出各回路电流, 而各支路电流等于该支路内所通过的回路电流的代数和。 适用:支路、节点数较多的电路
节点电压方向为从a到b)
+
+
+
E1 – I1
E2 R1 I2
E3 –
I4
Uab
R2 I3 R3 R4
b
图7
■ 列结点电压公式的规律:
(1)分子部分: 两节点间各支路的电动势与该支
a

路的电导乘积的代数和。 (其中,当支路电动势的方向与结 点电压的方向相反时取“+”,相同 时取“—”)
(2)分母部分:
例2
用支路电流法列出如图2电路中各支路电流的方程。(已知恒流源IS所 在支路电流是已知的)
解: 由电路图可见该电路中有一恒流源支路,且其大小是已知的,所以 在解题的时候只需要考虑其余两条未知支路的电流即可。
(1)假设流过R1、R2的电流方向如图示。 (2)列节点电流方程:
I1+I2= IS (3)列网孔电压方程
图6 (3)解方程求各网孔电流。
解此方程组得:

电路理论第四章 电路的方程分析法汇总

电路理论第四章 电路的方程分析法汇总

网孔法的一般步骤:
(1) 选定l=b-(n-1)个网孔,并确定其绕行方向;
(2) 对l 个网孔,以网孔电流为未知量,列写其KVL方程; (3) 求解上述方程,得到l 个网孔电流; (4) 求各支路电流(用网孔电流表示); (5) 其它分析。
3.理想电流源支路的处理

( RS R1 R4 )i1 R1i2 R4i3 U S
由节点电压方程求得各节点电压后即可求得各支路电 压,各支路电流可用节点电压表示:
i1
un1 R1
i4
un2 R4
i2
un1 un2 R2
i5
un3 R5
uS
i3
un2 un3 R3
一 般
G11un1+G12un2+…+G1,n-1un,n-1=iSn1

G21un1+G22un2+…+G2,n-1un,n-1=iSn2
a
I2
1
11 +
6A
U
_
2
b
a I2
11 1
6A
解1. I3
(1) n–1=1个KCL方程:
节点a:–I1–I2+I3=0
7
(2) b–( n–1)=2个KVL方程:
7I1–11I2=70-U
11I2+7I3= U 增补方程:I2=6A
I3 由于I2已知,故只列写两个方程
7 节点a:–I1+I3=6
R1i1 ( R1 R2 R5 )i2 ( R1 R2 )i3 0 ( R1 R4 )i1 ( R1 R2 )i2 ( R1 R2 R3 R4 )i3 0
i i2
RS +

3.1支路电流法3.2网孔电流法3.3节点电压法

3.1支路电流法3.2网孔电流法3.3节点电压法

3
n2 n3
26
对上图列KCL独立方程
i1 i4 i5 is1 i2 i5 i6 0 i3 i4 i6 is2
2019/10/20
27
将支路电流用节点电压表示
i1 G1un1 i2 G2un2 i3 G3un3 i4 G4 (un1 un3 ) i5 G5 (un1 un2 ) i6 G6 (un2 un3 )
R2im2 uS2 R6 (im3 im2 ) R5 (im1 im2 ) 0

R4 (im3 im1 ) uS4 R6 (im3 im2 ) uS3 R3im3 0
(R1 R4 R5 )im1 R5im2 R4im3 uS1 uS4
2019/10/20
10
3.2.1 网孔电流
网孔电流实际上是不存 在的,电路中真正存在 的是支路电流。
i1 im1 i2 im2 i3 im3
i4 im3 im1 i5 im1 im2 i6 im3 im2
2019/10/20
11
以网孔电流为未知量,根据KVL列出网孔
解: 参考节点和节点电压如图所示。设节点电压分别为 un1和un2,用观察法列出节点方程
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33
运用节点电压法列出方程时需要注意:
(1)在列出节点电压方程时,把实际电压 源模型等效成实际电流源模型。(例3.9 , 3.10)并注意互电导的符号为负。
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34
例3.10:用节点电压法求节点电压u和支路电流i1和i2
2019/10/20
28
整理后:(G1 G4 G5 )un1 G5un2 G4un3 is1 G5un1 (G2 G5 G6 )un2 G6un3 0 G4un1 G6un2 (G3 G4 G6 )un3 is2

第四讲 支路法

第四讲  支路法

2B法举例(一)
UR1 I1 + 5 a I3 UR2 10
第四讲 2B法
解: 元件约束得 到3个方程 即:
20V
-
L1
UR3
1 b
20
L2
2
I2 + 10V -
支路1:UR3=20-5I1
从结构约束得到3个方程即: KCL在a点:I1+I2-I3=0 KVL在L2:-UR2-UR3+10=0
UR1=5I1
第四讲 2B法
将下式 代如即 UR2=10I2 可: UR3=20I3
I1+I2-I3=0
最后可得支 路电流方程
5I1+20I3=-20 10I2+20I3=10
二、支路电压法
以支路电压为解变量,建立方程分析电路
的方法称为支路电压法。 从b-n+1个回路中得到b-n+1个KVL 方程。 再从n-1个节点中得到n-1个KCL方程, 利用元件约束将解变量变换成支路电压。 即可完成B个方程的建立。
2B法讨论
这个方法是可以求解电路,好处是一次性
第四讲 2B法
的求解出所有的支路电流和支路电压。但也有
不方便的地方。首先,方程的数目太多是支路
数的两倍。其次,解变量中即有支路电流又有
支路电压容易出错。最后,方程的建立过程比
较麻烦。
下面就上述的不足引出一些更 好的电路求解方法。
§1-10 支路电流(电压) 法
一、支路电流法
以支路电流为解变量,建立方程分析电路
的方法称为支路电流法。 从n-1个节点中得到n-1个KCL方程。
第四讲 2B法
再从b-n+1个回路中得到b-n+1个KVL方程, 利用元件约束将解变量变换成支路电流。 即可完成B个方程的建立。

《电路》课件 节点电压法

《电路》课件 节点电压法
第3章 电阻电路的一般分析
目录
3.1 支路电流法 3.2 网孔电流法和回路电流法 3.3 节点电压法
电路
南京理工大学自动化学院
3.3 节点电压法
节点电压
任意选择电路中某一节点作为参考节点,其余节点与 此参考节点间的电压分别称为对应的节点电压,节点 电压的参考极性均以参考节点为负极性端,以所对应 节点为正极性端
2
0
G3 G4 G5 Un3 0
电路
南京理工大学自动化学院
3.3 节点电压法
Gkk——第k个节点的自G电5 导
. . . GISkkjk——U——nk1流节I1s入点节和点Gj节k1的点所公2U有共n电2支流G路3源上电的流互3的电Un代导3 数(和一律为负)
G2
G4
4.
节点电流源
列向量
G1 G5
G1
G5
G1 G1 G2 G3
G3
G5 Un1 Is
G3
U
n
2
0
G3 G4 G5 Un3 0
电路
南京理工大学自动化学院
3.3 节点电压法
问:如果G5支路有两个电导串在一起,那么 下面方程中的参数该怎么修改?
G3
Un1
G2 Un2 IS4
Un3
IS1
c: 求解
电路
南京理工大学自动化学院
3.3 节点电压法
含多条不具有公共端点的理想电压源支路 G5
. Un1 1
+ Us_
G1
.2Un2
G2
. I
+
_ 3 Un3
Us3
G4
4.
a: 适当选取其中一个电压源的端点作参考点:令 Un4=0, 则Un1= Us1

支路电流法节点电压

支路电流法节点电压

-i
1
+ L1
ii
2 L2 3
i
i
6L3
i5
回路L1: i1 +2i2 +4i4 =回1路0 L2:-2i2+3i3 - 6i6 =8 回路L3:-4i4 + 5i5 +6i6 =以8上三个回路方程中,没有哪个方程能从
另外两个方程中推出,所以都是独立的回路方 程。
如果再用其它回路列方程,我们可以验证 他们都不是独立方程。
(1S (1 S)1uS1) u1(1 S(1S2)uS2)u25A 1A 0
图2-28
解得各节点电压为:
2u1 u2 5V u1 整3u理2得到1:0V
u11 选V 定各u 电2 阻 支3 路V 电流参考方向如图所示,
可求得:
i1 (1S)u1 1A i2 (2S)u2 6A i3 (1S)(u1 u2) 4A
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第三章 线性网络的 一般分析方法
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第一节 第二节
支路电流法 节点电压法
第一节 支路电流法 前一章介绍了电阻的串联和并联;电阻的星、三角连接的等效变换两种 实际电源模型的等效变换。这几种方法都是利用等效变换,逐步化简电 路进行分析计算的方法。这些方法适用于具有一定结构形式而且比较简 单的电路。如要对较复杂的电路进行全面的一般性的探讨,还需寻求一 些系统化的方法——即不改变电路结构,先选择电路变量(电流或电 压),再根据KCL、KVL建立起电路变量的方程,从而求解变量的方法。 支路电流法就是系统化方法中的最基本的一种。 支路电流法是以每个支路的电流为求解的未知量,以基尔霍夫一、二定 理即KCL、KVL 为依据,列方程求解电路的一种分析方法。

第4讲支路电流法和结点电压法

第4讲支路电流法和结点电压法
(3) 应用KVL定律列出[m-(n-1)]个独立的 回路电压方程式;(一般可选网孔列出)
(4) 由联立方程组求解各支路电流。
例:用支路法求左图各支路电流。
解:支路电流的参考方向如图所示 。
据电流源性质可得: i2 5A
对结点a,得: i1 i2 i3 0
网孔绕行方向按顺时针方向,电流源两端电压u的参考方向如图。
解: 假定各支路电流方向如图所示。
I1
I2
I3
对节点A有: I1+I2=I3
R1
Ι
R2
П R3
设闭合回路的绕行方向为顺时针方 E1
向,对回路Ⅰ,有:
E1-E2 = I1R1-I2R2
E2
B
对回路Ⅱ,有: E2=I2R2+I3R3
联立方程组解方程组,得:
I1=-1A, I2=5 A, I3=4A
1.10 结点电压法
i1, i2 , i3 参考方向如图所示。
对结点1,可得: iS1 i1 i2 iS2 0
整理得: 可写为:
iS1
un1 R1
un1 un2 R2
iS2
0
(1 R1
1 R2
) un1
1 R2
un2
iS1
iS2
(G1 G2 ) un1 G2 un2 iS1 iS2
在上式中:等号左边第一项中,1 , 1
对回路1,得: 6i1 u 10
对回路2,得: u 4i3 0
解方程组可得:i1 1A, i2 5A,
i3 4A,

u 16V
注意:对电流源在列回路电压方程时,要假 设电流源两端的电压。
例 1.4 如图 1 - 24 所示电路,E1=10V,R1=6 Ω,E2 =

节点电压法求支路电流

节点电压法求支路电流

节点电压法求支路电流节点电压法是电路分析中常用的一种方法,用于求解支路电流。

在节点电压法中,电路被表示为节点和支路的网络。

节点是电路中的连接点,而支路是连接节点的电路元件。

每个节点都有一个未知的电压值,而支路上的电流是我们需要计算的。

具体来说,节点电压法的步骤主要包括以下几个部分:1. 给电路中的每个节点编号,并选择一个节点作为参考节点(通常选择地节点)。

在节点电压法中,节点是电路中的连接点,可以被认为是电路的某种“关键”部分。

在进行节点电压法分析之前,我们需要为每个节点分配一个唯一的编号,并选择一个节点作为参考节点。

2. 写出节点的电压方程。

对于非参考节点,我们需要写出其电压方程。

这可以通过考虑节点的电流进出平衡来实现。

具体而言,我们可以使用基尔霍夫电流法或基尔霍夫电压法来得到每个节点的电流平衡方程。

在使用基尔霍夫电压法时,我们需要掌握支路电流与节点电压之间的关系,通常通过欧姆定律和基尔霍夫电流定律来描述。

3. 解线性方程组。

将节点的电压方程组合为线性方程组,并解得每个节点的电压。

这可以通过矩阵运算和高斯消元等方法来实现。

4. 计算支路电流。

一旦我们得到了每个节点的电压,我们就可以计算通过每个支路的电流了。

根据欧姆定律,我们可以通过节点电压之差除以支路电阻来计算支路电流。

如果支路中有电感或电容等元件,我们还需要考虑其相应的电压/电流关系。

通过以上步骤,我们可以使用节点电压法来求解支路电流。

节点电压法的优点是可以用较简洁的方程来表达电路的行为,同时还可以灵活地扩展成更复杂的电路。

回顾一下我们对节点电压法的讨论。

节点电压法是一种用于求解支路电流的有效方法。

通过为每个节点分配唯一编号,并写出节点的电压方程,我们可以将问题转化为求解线性方程组的问题。

通过计算节点的电压,我们可以进一步得到支路电流。

节点电压法不仅适用于简单的电路,而且可以扩展到更复杂的网络中。

这使得它成为电路分析中一个重要且实用的工具。

支路电流法回路电流法结点电压法62页PPT

支路电流法回路电流法结点电压法62页PPT
支路础有两个,而且只有两个……公平和实用。——伯克 7、有两种和平的暴力,那就是法律和礼节。——歌德
8、法律就是秩序,有好的法律才有好的秩序。——亚里士多德 9、上帝把法律和公平凑合在一起,可是人类却把它拆开。——查·科尔顿 10、一切法律都是无用的,因为好人用不着它们,而坏人又不会因为它们而变得规矩起来。——德谟耶克斯
谢谢
11、越是没有本领的就越加自命不凡。——邓拓 12、越是无能的人,越喜欢挑剔别人的错儿。——爱尔兰 13、知人者智,自知者明。胜人者有力,自胜者强。——老子 14、意志坚强的人能把世界放在手中像泥块一样任意揉捏。——歌德 15、最具挑战性的挑战莫过于提升自我。——迈克尔·F·斯特利
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)un
2
iS2
G2 un1 (G2 G3 ) un2 iS 2
由此可得到方程组:
(G1G2Gu2 )n1
un1 G2 un2 (G2 G3)
iS1 IS un2 iS 2
2
解方程组即可求出结点电压,再求支路电流。
从上面方程组可得出对任一结点列结点电压方程。 其中,自导总是正的,互导总是负的,指向该结点的电 流源电流取正,背离取负。
在上式中:等号左边第一项中,1 , 1
R1 R2
是联结结点1的电阻倒数, G1, G 2称为
1
自导; R2 ,是联结结点1和结点2之间
的电阻倒数, G2称为互导。
对结点2,可得: iS2 i2 i R2
un2 R3
0
un1 R2
( 1 R2
1 R3
作业:
P29 1.5
解:把电阻与电压源的串联等效 变换为电阻与电流源的并联,电 路图即变换成下图。
设参考点0,结点电压 u,n1可得:
1 R1
1 R2
1 R3
un1
uS1 R1
uS2 R2
uS3 R3
课堂小结:
1. 支路电流法的出发点是以电路中各支路的电流 I 为未知变量,然后应用KCL定律列出节点电 流方程式,应用KVL定律列出回路电压方程式, 从而求解支路电流。
如果电路中含较多支路,用支路电流法求支路 电流的话,需要列出的方程数目会很多,解方程 式会很烦琐。
课堂小结:
2. 结点电压法对任一结点列结点电压方程,其中 自导总是正的,互导总是负的。指向该结点的 电流源电流取正,背离取负。
结点电压法可以减少方程式的数目,简化繁冗 的计算,适宜分析比较复杂的电路。
点,设结点电压为un1, un2 ,电压 方向指向参考点;设支路电流
i1, i2 , i3 参考方向如图所示。
对结点1,可得: iS1 i1 i2 iS2 0
整理得: 可写为:
iS1
un1 R1
un1 un2 R2
iS2
0
(1 R1
1 R2
) un1
1 R2
un2
iS1
iS2
(G1 G2 ) un1 G2 un2 iS1 iS2
第4讲 支路电流法和结点电压法
重点和难点:
学会用支路电流法和结点电压 法分析电路求支路电流。
1.9 支路电流法
1. 凡不能用电阻串并联等效变换化简的电路,称 为复杂电路。
2. 在分析计算复杂电路的各种方法中,支路电流 法是最基本的,也是基础!
3. 支路电流法的理论依托是基尔霍夫定律。
4. 支路电流法的出发点是以电路中各支路的电流 I 为未知变量,然后应用KCL定律列出节点电流方 程式,应用KVL定律列出回路电压方程式,从而 求解支路电流。
网孔绕行方向按顺时针方向,电流源两端电压u的参考方向如图。
对回路1,得: 6i1 u 10
对回路2,得: u 4i3 0
解方程组可得:i1 1A, i2 5A,
i3 4A,
u 16V
注意:对电流源在列回路电压方程时,要假 设电流源两端的电压。
例 1.4 如图 1 - 24 所示电路,E1=10V,R1=6 Ω,E2 =
(2)应用KCL定律列出(n-1)个独立的节点电流 方程;
(3) 应用KVL定律列出[m-(n-1)]个独立的 回路电压方程式;(一般可选网孔列出)
(4) 由联立方程组求解各支路电流。
例:用支路法求左图各支路电流。
解:支路电流的参考方向如图所示 。
据电流源性质可得: i2 5A
对结点a,得: i1 i2 i3 0
I1=-1A, I2=5 A, I3=4A
1.10 结点电压法
大家想一想:如果电路中含较多支路,用支 路电流法求支路电流的话,需要列出的方程数目 会不会很多?解方程式是否会很烦琐?
为了减少方程式的数目,简化繁冗的计算, 电路分分析中,采用了一些其他的简便方法,本 节就来介绍结点电压法。
设参考点0(零电位点)对独立结
26V,R2=2 Ω,R3=4Ω,求各支路电流。 A
解: 假定各支路电流方向如图所示。
I1
I2
I3
对节点A有: I1+I2=I3
R1
Ι
R2
П R3
设闭合回路的绕行方向为顺时针方 E1
向,对回路Ⅰ,有:
E1-E2 = I1R1-I2R2
E2
B
对回路Ⅱ,有: E2=I2R2+I3R3
联立方程组解方程组,得:
设每条支路电流的参 考方向,网孔为顺时 针绕行方向。
对a结点,有: i1 i2 i3 0
对回路1,有: 对回路2,有:
R1i1 R2i2 uS1
R2i2 R3i3 uS3
支路电流法解题的方法步骤:
(假定电路有m条支路, n个节点)
(1)首先标定各待求支路的电流参考正方向及回路 绕行方向;
根据上面例子,可以得出利用结点电压求 解支路电路电流的方法,具体步骤如下:
① 设参考点(零电位点,对独立结点设结点 电压,方向指向参考点)。
② 对任一结点列结点电压方程,其中自导总是 正的,互导总是负的。指向该结点的电流源电流 取正,背离取负。
③ 求出结点电压,再求支路电流。
例:对下面左图列结点电压方程。
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