第一节 流体静压强及其特性

pn
静压-1
所示。那么静压强p可以分解成两个分力即切向 压强pt和法向压强pn。由于切向压强是一个剪切
力，由前可知，流体具有流动性，受任何微小 剪切力作用都将连续变形，也就是说流体要流 动，这与我们假设是静止流体相矛盾。流体要 保持静止状态，不能有剪切力存在，唯一的作 用力便是沿作用面内法线方向的压强。
第一节 流体静压强及其特性
在流体内部或流体与固体壁面上所存在的单位 面积上的法向作用力称为流体的压强。当流体处于 静止状态时，流体的压强称为流体静压强（静压
力），用符号p表示，单位为Pa。
流体静压强有两个基本特性。 （1）流体静压强的方向与作用面相垂直，并指 向作用面。
这一特性可由反证法给予证明： 假设在静止流体中，流体静压强方向不与作用 面相垂直，而与作用面的切线方向成α 角，如图2-1
（2）任意一点的流体静压强在各方向上都 相同。
同样可以用反证法证明。
第二章 流体静力学
流体静力学是研究流体在外力作用下处于静 止状态的规律及其在工程实际中的应用。
这里所指的静止包括绝对静止和相对静止两 种。以地球作为惯性参考坐标系，当流体相对于 惯性坐标系静止时，称流体处于绝对静止状态； 当流体相对于非惯性参考坐标系静止时，称流体 处于相对静止状态。
流体处于静止或相对静止状态，两者都表现 不出黏性作用，即切向应力都等于零。所以，流 体静力学中所得的结论，无论对实际流体还是理 想流体都是适用的。