电磁场与电磁波课件7.2 波的极化
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电磁场与电磁波PPT优秀版
利用无线电波传递信号,要求发射的无线电波随信号而改变。
要横向波外 或c发纵.射波从无,或经线二电者过波的,调振混荡合制电波路的必高须具频有如振下荡特点中:第一“,要检有 ”出调制信号的过程,叫做检波。检波
机械波只能在介质中传播,而电磁波可以在真空中传播,说法C
是 是正确的。 调制 的逆过程,也叫做
飞机降落过程中,当接收到λ1和λ2的信号都保持最强时,表明
调幅 ,经过调幅以后发射出去的无线电波叫做 调幅波 。使高频 振荡的频率随 信号强弱 而改变叫做调频,经过调频以后发射出 去的无线电波叫做 调频波 。
(2)无线电波的接收
相同 时,激 相同 时,激
从经过调制的高频振荡中“检”出调制信号的过程,叫做检波。
2-2 我国成功研发的反隐身先进米波雷达堪称隐身飞机的克星,它标
(5)电磁振荡的周期T=⑩ 2π LC ,频率f=
1
2电场在周围空间产生 磁场 ,变化 的磁场在周围空间产生 电场 ;均匀变化的电场(磁场)在周围空间 产生 恒定 的磁场(电场),非均匀变化的电场(磁场)在周围空间产 生 变化 的磁场(电场)。 (2)振荡的电场(磁场)在周围空间产生 周期性变化 的磁场(电 场)。 (3)电磁场:变化的电场在周围空间产生磁场,变化的磁场在周围空间产 生电场,变化的电场和磁场成为一个完整的整体,这就是 电磁场
C.波长、频率和波速间的关系,即v=λf,对机械波和电磁波都适用
答案 A 机械波的传播需要介质,而电磁波的传播不需要介质,所以选 项A说法不正确。干涉、衍射是波特有的现象,选项D说法正确。波能 传递能量,v=λf对机械波和电磁波都适用,故选项B、C说法都正确。
3.(多选)下列关于电磁波的说法中正确的是 (AC )
1-1 下列关于电磁波的说法正确的是 ( A )
电磁场与电磁波平面电磁波PPT精选文档
2
6.1.1 波动方程的解
在无源的理想介质中,由第5章我们知道,时谐电磁场 满足复数形式的波动方程 2Ek2E0
其中 k
对于均匀平面波,假设场量仅与坐标变量z有关,与x、
y无关,即
E E 0 x y
方程化简为
d2E k2E 0 d z2
解得
EE0ejk zE0 'ejk z
3
其中
E
0
其定义为
z 20lg Exm
Ex
z ln E xm
Ex
(dB) (Np)
波的振幅不断衰减的物理原因是由于电导率引起的焦
耳热损耗,有一部分电磁能量转换成了热能 。
26
(2)导电媒质中的相速为 vp
称为相位常数(phase constant),即单位长度上的
相移量。与理想介质中的波数k具有相同的意义。
得 ( j) 2 2 2 2 j 2 ( 1 j )
上式两边虚、实部分别相等,可得
2 1( )2 1
2
2
1( )2+ 1
2
24
为讨论方便起见,假设电场只有x方向分量,因
而电磁波的解为
E x E xe m j x e z E xe m z e j z j x
H yE xe m jxe zE xe m zejz jx
00
vp / f 是电磁波的波长 ,k称为波数(wave-number)
或相位常数(phase constant),表示单位长度内的相位变化。
2f 2
k
vp vp
14
x
E
O
z
y H
图6-1 理想介质中均匀平面波的传播
15
(4)均匀平面波传输的平均功率流密度 矢量可由式(6-7)和(6-8)得到
6.1.1 波动方程的解
在无源的理想介质中,由第5章我们知道,时谐电磁场 满足复数形式的波动方程 2Ek2E0
其中 k
对于均匀平面波,假设场量仅与坐标变量z有关,与x、
y无关,即
E E 0 x y
方程化简为
d2E k2E 0 d z2
解得
EE0ejk zE0 'ejk z
3
其中
E
0
其定义为
z 20lg Exm
Ex
z ln E xm
Ex
(dB) (Np)
波的振幅不断衰减的物理原因是由于电导率引起的焦
耳热损耗,有一部分电磁能量转换成了热能 。
26
(2)导电媒质中的相速为 vp
称为相位常数(phase constant),即单位长度上的
相移量。与理想介质中的波数k具有相同的意义。
得 ( j) 2 2 2 2 j 2 ( 1 j )
上式两边虚、实部分别相等,可得
2 1( )2 1
2
2
1( )2+ 1
2
24
为讨论方便起见,假设电场只有x方向分量,因
而电磁波的解为
E x E xe m j x e z E xe m z e j z j x
H yE xe m jxe zE xe m zejz jx
00
vp / f 是电磁波的波长 ,k称为波数(wave-number)
或相位常数(phase constant),表示单位长度内的相位变化。
2f 2
k
vp vp
14
x
E
O
z
y H
图6-1 理想介质中均匀平面波的传播
15
(4)均匀平面波传输的平均功率流密度 矢量可由式(6-7)和(6-8)得到
电磁场与电磁波 PPT
合成波得平均能流密度矢量
S1av
1 2
Re[E1(r )
H1 (r )]
1 2
Re[ex E1y (r )H1z (r )
பைடு நூலகம்
ez E1y (r )H1x (r )]
eexx
24EEimim
11
ssinini isisnin2 (2k(1kz1czocsosi) i
)
例6、4、1 当垂直极化得平面波以角度i 由空气向无限大得理
电磁场与电磁波
因此得到,产生全反射得条件为:
电磁波由稠密媒质入射到稀疏媒质中,即ε1 >ε2
入射角不小于c arcsin 2 1 , c 称为全反射的临界角。
对全反射得进一步讨论
θ i <θc 时,不产生全反射
θ i =θc 时, sint
1 2
sin c
1
t 90o
// 1
2
1 c
arcsin
0 4 0
6
可见入射角θi=π/ 3大于临界角θc=π/ 6 ,此时发生全反射。
入射得圆极化波可以分解成平行极化与垂直极化得两个线极 化波,虽然两个线极化波得反射系数得大小此时都为1,但它们得相 位差不等于±π/ 2,因此反射波就是椭圆极化波。
例6、3、1 下图为光纤得剖面示意图,如果要求光波从空气进 入光纤芯线后,在芯线与包层得分界面上发生全反射,从一端传至另 一端,确定入射角得最大值。
透射波沿分界面方向传播,没有沿z方向传播得功率,并且反射功 率密度将等于入射功率密度。
θ i >θc 时,
sint
1 2
sin i
1
// 1
ktz k2 cost k2 1 sin 2 t
电磁场与电磁波幻灯片
6.在经典物理学发展史中,出现过四个里程碑式的人物:伽利 略,牛顿,法拉第和麦克斯韦。爱因斯坦认为他们同样伟大, 你如何理解?查找相关的资料,写一篇报告。
2.结论:电磁波具有运动能量,以及与其他 物质相互作用的属性,都是物质的性质。电 磁波具有物质一般性质的同时,也具有特殊 的性质。
(四):麦克斯韦电磁场理论的意义
❖ 1.电磁场理论的建立,经历了“实践―― 理论――实践”这一科学发展的过程是物 理学发展史上的典型案例。
2.麦克斯韦的电磁场理论,实现了从经典 物理学向现代物理学的重大转折。
3.学生讨论与交流:从电磁波的特点出 发,你认为电磁场是客观存在的吗?
❖ 根据电磁波的特点中的第(5)点可知, 电磁场本身就是一种特殊形态的物质, 无需借助其他物质来传播
三:电磁场的物质性
❖ 1.几种特殊电磁波的例子:
(1)微波炉是利用电磁波进行加热食物。说明电磁场具有能量。
(2)俄国物理学家列别捷夫测量除光对被照射的物体有压力。
个电场是由变化的磁场引起的。 ―――――变化的磁场周围产生电
场是一种普遍存在的现象。
3.学生讨论与交流:变化的磁场 产生的电场与我们熟悉的静电场
有何不同?
❖ 静电场的电场线是由正电荷出发,终止于负 电荷,是不闭合的。而变化的磁场产生的电 场没有起点也没有终点,是闭合的“旋涡电 场”
4.提出:变化的电场能否也产生磁场?
6.麦克斯韦电磁场理论的基本思想:
❖ (1)均匀变化的磁场(或电场)产生稳定的电场(或磁场)
(2)非均匀变化的磁场(或电场)产生变化的电场(或磁场)。
(3)按三角函数规律变化的振荡磁场(或电场)产生同频 率的三角函数规律变化的振荡电场(或磁场)
Hale Waihona Puke (4)变化的磁场产生电场,变化的电场产生磁场,变化的 电场和磁场总是相互联系,形成一个不可分离的统一场,这 就是电磁场
2.结论:电磁波具有运动能量,以及与其他 物质相互作用的属性,都是物质的性质。电 磁波具有物质一般性质的同时,也具有特殊 的性质。
(四):麦克斯韦电磁场理论的意义
❖ 1.电磁场理论的建立,经历了“实践―― 理论――实践”这一科学发展的过程是物 理学发展史上的典型案例。
2.麦克斯韦的电磁场理论,实现了从经典 物理学向现代物理学的重大转折。
3.学生讨论与交流:从电磁波的特点出 发,你认为电磁场是客观存在的吗?
❖ 根据电磁波的特点中的第(5)点可知, 电磁场本身就是一种特殊形态的物质, 无需借助其他物质来传播
三:电磁场的物质性
❖ 1.几种特殊电磁波的例子:
(1)微波炉是利用电磁波进行加热食物。说明电磁场具有能量。
(2)俄国物理学家列别捷夫测量除光对被照射的物体有压力。
个电场是由变化的磁场引起的。 ―――――变化的磁场周围产生电
场是一种普遍存在的现象。
3.学生讨论与交流:变化的磁场 产生的电场与我们熟悉的静电场
有何不同?
❖ 静电场的电场线是由正电荷出发,终止于负 电荷,是不闭合的。而变化的磁场产生的电 场没有起点也没有终点,是闭合的“旋涡电 场”
4.提出:变化的电场能否也产生磁场?
6.麦克斯韦电磁场理论的基本思想:
❖ (1)均匀变化的磁场(或电场)产生稳定的电场(或磁场)
(2)非均匀变化的磁场(或电场)产生变化的电场(或磁场)。
(3)按三角函数规律变化的振荡磁场(或电场)产生同频 率的三角函数规律变化的振荡电场(或磁场)
Hale Waihona Puke (4)变化的磁场产生电场,变化的电场产生磁场,变化的 电场和磁场总是相互联系,形成一个不可分离的统一场,这 就是电磁场
电磁波的极化
坐标轴 吻合
其余情况均为椭圆极化波。
例 6-7 判断下列平面电磁波的极化形式:
jkz (1) E E0 (ex jey )e jkz (2) E E0 ( jex 2 jey )e jky (3) E E0 (ex 3 jez )e 4 j 20πz (4) E (ex jey )10 e
6.3.2 极化形式
1. 线极化 (1)若Ex、Ey相位相同,即 x y 0
Ex Exm cos t kz 0
设初相位为0
Ey Eym cos t kz 0 Ey Eym cos t kz
y
Ex Exm cos t kz
在z=0的等相位面上
Ex Exm cos t
Ey Eym cos t
Ey x
0
Ex
合成电磁波场强的大小为
2 2 2 2 E Ex E y Exm E ym cos t
合场强的方向用E与x轴的夹角表示
arctg
Ey Ex arctg Eym Exm =常数>0
Ex Exm cos t Em cos t
合成电磁波场强的大小为
Ey Eym sin t Em sin t
2 E Ex2 E y Em =常数
y
t
E
Ey
0 Ex
x
合场强的方向与x轴的夹角为
Ex 由此可见,合场强的模为一定值,方向以角速度ω逆时针旋转,故
arctg
2
x y
可见,合场强 E 的矢端轨迹仍为一椭圆,只是长短轴不再与坐标轴 吻合。
其余情况均为椭圆极化波。
例 6-7 判断下列平面电磁波的极化形式:
jkz (1) E E0 (ex jey )e jkz (2) E E0 ( jex 2 jey )e jky (3) E E0 (ex 3 jez )e 4 j 20πz (4) E (ex jey )10 e
6.3.2 极化形式
1. 线极化 (1)若Ex、Ey相位相同,即 x y 0
Ex Exm cos t kz 0
设初相位为0
Ey Eym cos t kz 0 Ey Eym cos t kz
y
Ex Exm cos t kz
在z=0的等相位面上
Ex Exm cos t
Ey Eym cos t
Ey x
0
Ex
合成电磁波场强的大小为
2 2 2 2 E Ex E y Exm E ym cos t
合场强的方向用E与x轴的夹角表示
arctg
Ey Ex arctg Eym Exm =常数>0
Ex Exm cos t Em cos t
合成电磁波场强的大小为
Ey Eym sin t Em sin t
2 E Ex2 E y Em =常数
y
t
E
Ey
0 Ex
x
合场强的方向与x轴的夹角为
Ex 由此可见,合场强的模为一定值,方向以角速度ω逆时针旋转,故
arctg
2
x y
可见,合场强 E 的矢端轨迹仍为一椭圆,只是长短轴不再与坐标轴 吻合。
第七章 导行电磁波 电磁场与电磁波 课件 谢处方
k
2 cmn
m 2 n 2 k k ( ) ( ) a b
2 xm 2 yn
截止波数只与波导 的结构尺寸有关。
王喜昌教授编写
电磁场与电磁波
第7章 导行电磁波
z
13
所以TM波的场分布
m n Ez ( x, y, z ) Ez ( x, y)e E0 sin( x)sin( y)e z a b E m m n E x ( x, y , z ) 2 z 2 Em cos( x)sin( y)e z kc x kc a a b
平行双导线是最简单的TEM波传输线,随着工作频率的升高, 其辐射损耗急剧增加,故双导线仅用于米波和分米波的低频段。
同轴线没有电磁辐射,工作频带很宽。
王喜昌教授编写
电磁场与电磁波
第7章 导行电磁波
4
2、波导管
矩形波导
圆波导
波导是用金属管制作的导 波系统,电磁波在管内传播, 损耗很小,主要用于 3GHz 一 30GHz 的频率范围。
m 2 n 2 ( ) ( ) a b
kcmn 2
y b x a o z
m n H z ( x, y) H m cos( x) cos( y) a b
kcmn ( m 2 n 2 ) ( ) a b
王喜昌教授编写
m 0,2, 1 3 , n 0,2, 1 3 ,
电磁场与电磁波
第7章 导行电磁波
15
所以TE波的场分布
m n H z ( x, y, z ) H m cos( x) cos( y)e z a b m m n H x ( x, y , z ) 2 H 0 sin( x) cos( y )e z kc a a b
垂直极化波
E1 xˆEi0e jk1z
H1
yˆ
Ei0
1
e
jk1z
透射波为: E1 xˆEi0Te jk1z
H1
yˆ
Ei0
1
Te jk1z
电磁场与电磁波 第七章 平面电磁波的反射与折射,导行电磁波
①区中任一点的合成电场强度和磁场强度可表为
E1 xˆEi 0 (e jk1z e jk1z )
,
v Ei
v vv
Hi
Hr
1
1
(zˆ) Er
yˆ
Er0
1
e jk1z
O v
z
Er
k1
11
2 1
,1
1 1
在介质空E间内xˆ任(E一i0e点 j的k1z 电 E场r0:e jk1z )
v v v
Hr
边界条件:理想导体表面上电场强度切向分量为零。
z0 时
Ei0 Er0 0
Er0 Ei0
yˆ
Et0
2
e jk2z
根据边界条件: 在 z 0 处有:
x
1 ,1
v Ei
v v v1
Hi vO Er
v v1 v
Hr
2 ,2
v Et
v v v2
Ht
z
E1t E2t
H1t H2t
电磁场与电磁波 第七章 平面电磁波的反射与折射,导行电磁波
则:
Ei0 Er0 Et0
Ei0 Er0 Et0
H1
yˆ
Ei0
1
(e jk1z
e jk1z )
②区中任一点的电场强度和磁场强度分别为
E2 Et xˆTE i 0e jk2z
电磁场与电磁波
电磁波的极化状态取决于Ex和Ey的振幅Exm、Eym和相位差 φ=φy-φx 对于沿+ z 方向传播的均匀平面波:
线极化:φ=0、± 。 φ=0,在1、3象限;φ=± ,在2、4象限。
圆极化:φ=± /2,Exm=Eym 。 取“+”,左旋圆极化;取“-”,右旋圆极化。
椭圆极化:其它情况。 0 < φ < ,左旋;- < φ<0,右旋 。
决于该时刻的电流和电荷分布,而是取决于比
y
t 较早的时刻
的电流或电荷分
布。时间
正好是电磁波以速度
从源点 传到场点 所需的时间。
电偶极子的电磁场:
z
P
qr
lO
y
x
远区场(辐射场):
辐射功率 辐射电阻
远区场的特点:
(1)远区场是横电磁波,电场、磁场和传播方向相互垂直; (2)远区电场和磁场的相位相同; (3)电场振幅与磁场振幅之比等于媒质的本征阻抗,即
电场波腹点( 的最大值的位置)
(n = 0 ,1,2,3, …) (n = 0,1,2,3,…)
两相邻波节点之间任意两点 的电场同相。同一波节点两 侧的电场反相。
在时间上有π/ 2 的相移。
在空间上错开λ/ 4,电 场的波腹(节)点正好是磁场 的波节(腹)点。
坡印廷矢量的平均值为零,不 发生能量传输过程,仅在两个 波节间进行电场能量和磁场能 的交换。
相位常数 相速 波导波长
波阻抗
结论: 当工作频率 f 大于截止频率fcmn 时,矩形波导中可以传 播相应的TEmn 模式和TMmn
模式的电磁波; 当工作频率 f 小 于或等于截止频率fcmn时,矩形波导中不能传播相 应的TEmn 模式
和TMmn 模式的电磁波。
线极化:φ=0、± 。 φ=0,在1、3象限;φ=± ,在2、4象限。
圆极化:φ=± /2,Exm=Eym 。 取“+”,左旋圆极化;取“-”,右旋圆极化。
椭圆极化:其它情况。 0 < φ < ,左旋;- < φ<0,右旋 。
决于该时刻的电流和电荷分布,而是取决于比
y
t 较早的时刻
的电流或电荷分
布。时间
正好是电磁波以速度
从源点 传到场点 所需的时间。
电偶极子的电磁场:
z
P
qr
lO
y
x
远区场(辐射场):
辐射功率 辐射电阻
远区场的特点:
(1)远区场是横电磁波,电场、磁场和传播方向相互垂直; (2)远区电场和磁场的相位相同; (3)电场振幅与磁场振幅之比等于媒质的本征阻抗,即
电场波腹点( 的最大值的位置)
(n = 0 ,1,2,3, …) (n = 0,1,2,3,…)
两相邻波节点之间任意两点 的电场同相。同一波节点两 侧的电场反相。
在时间上有π/ 2 的相移。
在空间上错开λ/ 4,电 场的波腹(节)点正好是磁场 的波节(腹)点。
坡印廷矢量的平均值为零,不 发生能量传输过程,仅在两个 波节间进行电场能量和磁场能 的交换。
相位常数 相速 波导波长
波阻抗
结论: 当工作频率 f 大于截止频率fcmn 时,矩形波导中可以传 播相应的TEmn 模式和TMmn
模式的电磁波; 当工作频率 f 小 于或等于截止频率fcmn时,矩形波导中不能传播相 应的TEmn 模式
和TMmn 模式的电磁波。
电磁场与电磁波ppt完美版课件
探究一
探究二
随堂检测
画龙点睛变化的磁场周围产生电场,与是否有闭合电路存在无关。
2.对麦克斯韦电磁场理论的理解
探究一
探究二
随堂检测
实例引导例1根据麦克斯韦电磁场理论,下列说法正确的是( )A.有电场的空间一定存在磁场,有磁场的空间也一定能产生电场B.在变化的电场周围一定产生变化的磁场,在变化的磁场周围一定产生变化的电场C.均匀变化的电场周围一定产生均匀变化的磁场D.周期性变化的磁场周围空间一定产生周期性变化的电场解析:根据麦克斯韦电磁场理论,只有变化的电场才能产生磁场,均匀变化的电场产生恒定的磁场,非均匀变化的电场产生变化识
自我检测
1.正误判断。(1)电磁波也能产生干涉、衍射现象。( )答案:√(2)电磁波的传播不需要介质,可以在真空中传播。答案:√2.探究讨论。为什么电磁波是横波?答案:根据麦克斯韦电磁场理论,电磁波在真空中传播时,它的电场强度和磁感应强度是相互垂直的,且二者均与波的传播方向垂直。因此,电磁波是横波。
探究一
探究二
随堂检测
规律方法理解麦克斯韦的电磁场理论的关键掌握四个关键词:“恒定的”“均匀变化的”“非均匀变化的”“周期性变化的(即振荡的)”,这些都是对时间来说的,是时间的函数。
探究一
探究二
随堂检测
变式训练1如图所示的四种电场中,哪一种能产生电磁波( )
解析:由麦克斯韦电磁场理论,当空间出现恒定的电场时(如A图),由于它不激发磁场,故无电磁波产生;当出现均匀变化的电场时(如B、C图),会激发出磁场,但磁场恒定,不会激发出电场,故也不会产生电磁波;只有振荡的电场(即周期性变化的电场)(如D图),才会激发出振荡的磁场,振荡的磁场又激发出振荡的电场……如此周而复始,便会形成电磁波。答案:D
电磁场与电磁波理论课件PPT第2章培训讲学
《电磁场与电磁波理论》
第2章宏观电磁现象的基本规律
2.1.1 电荷密度(Charge Density)
带电体以及带电体的电量 体电荷密度 面电荷密度 线电荷密度 点电荷的体电荷密度 狄拉克函数的性质 带电体的总电量
2-4
《电磁场与电磁波理论》
第2章宏观电磁现象的基本规律
带电体以及带电体的电量
2-36
《电磁场与电磁波理论》
第2章宏观电磁现象的基本规律
磁感应强度和磁力线
♥ 磁感应强度 大小等于洛仑兹力的最大值 的比值,方向为该磁场的方向。
2-17
《电磁场与电磁波理论》
第2章宏观电磁现象的基本规律
2. 电介质的极化和电极化强度
♥ 电极化强度 —— 单位体积内分子电偶极距的矢量和。
(2.1.18)
式中的 是一个无限小的量,它应远小于介质的非均匀 性。但是它是一个相对无限小,而不是数学上的绝对无限 小,它应大于分子、原子的间距。
♥ 若在介质中任取一个闭合曲面 ,可以证明
♥ 根据物质的结构理论,带电体所带电量是不连续分布的, 它必为电子电量的整数倍。但是,当我们观察一个带电物 体的宏观电特性时,所观察到的往往是大量带电微粒的平 均效应。因此,可以将带电体内的电荷分布近似视为是连 续的,从而采用电荷密度来描述它的电荷分布状况。根据 带电体的形状,可以分别采用体电荷密度、面电荷密度和 线电荷密度来表示。
第2章宏观电磁现象的基本规律
2.1.3 电极化强度
(Polarization Vector)
1. 电偶极子和电偶极矩矢量 2. 电介质的极化和电极化强度 3. 电介质中的电场
2-15
《电磁场与电磁波理论》
第2章宏观电磁现象的基本规律
4-2电磁场与电磁波 (教学课件)-高中物理人教版(2019)选择性必修二
高中物理 选择性必修第二册 第四章 电磁振荡与电磁波
引入
问题: 电磁振荡电路中的能量有一部分要以电磁波的形 式辐射到周围空间中去,那么,这些电磁波是怎 样产生的?
高中物理 选择性必修第二册 第四章 电磁振荡与电磁波
一、电磁场
1.变化的磁场产生电场 (1)实验基础:如图1所示,在变化的磁场中放一个闭合电路,电路里就会产生感应电流.
1886,赫兹通过自制的实验装置,证实了电磁波的存在。仪器中有一对抛光的金属小球,两球 之间有很小的空气间隙。将两球连接到产生高压的感应圈的两端时,两球之间出现了火花放电。 如果能够适时地把能量补充到振荡电路中,以补偿能量损耗,就可以得到振幅不变的等幅振 荡(图4.1-3)。实际电路中由电源通过电子器件为LC电路补充能量。
(3) 电 磁 波 的 波 长 、 频 率 、 波 速 的 关 系λ:f v =
, 在 真 空 中 , 电 磁3波.0×的1速08度 c =
m/s.
(4)电磁波能产生反射、折射 、干涉、偏振和衍射等现象.
高中物理 选择性必修第二册 第四章 电磁振荡与电磁波
3.电磁波具有能量 电磁场的转换就是电场能量与磁场能量的转换,电磁波的发射过程是辐射能量的过程, 传播过程是能量传播的过程. 4.电磁波的发现
均匀变化的磁场在周围空间产生恒 均匀变化的电场在周围空间产生恒
定的电场
定的磁场
不均匀变化的磁场在周围空间产生 不均匀变化的电场在周磁场产生同频率的振荡电场
振荡电场产生同频率的振荡磁场
高中物理 选择性必修第二册 第四章 电磁振荡与电磁波
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1.根据麦克斯韦电磁场理论,下列说法正确的是( D )
高中物理 选择性必修第二册 第四章 电磁振荡与电磁波
电磁场与电磁波课件
电磁波的散射与衍射
散射
当电磁波遇到尺寸远小于其波长 的障碍物时,会产生散射现象, 散射波向各个方向传播。
衍射
当电磁波遇到尺寸接近或大于其 波长的障碍物时,会产生衍射现 象,衍射波在障碍物后形成复杂 的干涉图样。
03
电磁波的辐射与接收
天线的基本概念与分类
天线的基本概念
天线是用于发射和接收电磁波的设备,在通信、雷达、无线电等系统中广泛应 用。
再经过信号处理得到目标的图像。
02
系统组成
红外成像系统主要由光学系统、红外探测器和信号处理系统组成。
03
电磁场与电磁波在红外成像中的应用
电磁场与电磁波在红外成像中用于接收目标的辐射信息,经过处理得到
目标的图像。
05
电磁场与电磁波实验
电容与电感测量实验
总结词
掌握电容和电感的基本测量方法
详细描述
通过实验学习如何使用电桥、交流电桥等基本测量工具,了解不同类型电容和电感的工作原理和测量方法,掌握 电容和电感的基本特性。
折射率与波长有关
不同媒质对不同波长的电磁波有不 同的折射率。
电磁波的反射与折射
反射定律
当电磁波遇到不同媒质的分界面时, 一部分能量返回原媒质,一部分能量 进入新媒质。反射波和入射波的振幅 和相位关系遵守反射定律。
折射定律
当电磁波从一种媒质进入另一种媒质 时,其传播方向发生改变,这种现象 称为折射。折射定律描述了折射角与 入射角、折射率之间的关系。
电磁场与电磁波课件
目录
• 电磁场的基本概念 • 电磁波的传播特性 • 电磁波的辐射与接收 • 电磁场与电磁波的应用 • 电磁场与电磁波实验 • 总结与展望
01
电磁场的基本概念
电磁场与电磁波(高中物理教学课件)完整版
④电磁波的频率由振源决定,波速由介质与电磁 波种类共同决定(因为不同的电磁波进入同种介质折射率不一 样),波长由振源、介质和电磁波种类共同决定。
且三者之间存在这样的关系:c 或者v '
⑤电磁波也会发生反射、折射、干涉、衍射、多 普勒效应和偏振现象 ⑥电磁波具有能量,可以传递信息
二.电磁波
3.电磁波的发现: 1886年,赫兹通过自制的实验装置证实了电磁波 的存在。
一.电磁场
1.变化的磁场产生电场
在变化的磁场中放入一个闭合电路,电路里会产生感应电流。这 是法拉第发现的电磁感应现象。麦克斯韦进一步想到:既然产生 了感应电流,一定是有了电场,它促使导体中的自由电荷做定向 运动;即使在变化的磁场中没有闭合电路,也会在空间产生电场。
注意: ①恒定的磁场不产生电场 ②均匀变化的磁场产生恒定 的电场 ③不均匀变化的磁场产生变 化的电场 ④周期性变化的振荡磁场产生同频率周期性变化 的振荡电场
一.电磁场 3.电场和磁场的变化关系
非均
变
匀变 激发 化
化的
电
磁场
场
均
稳
匀 激发 定
变
磁
化
场
非均
变
匀变 激发 化
化的
磁
电场
场
不
再
激 发
均
稳
匀 激发 定
变
电
化
场
非均 匀变 化的 磁场
一.电磁场
4.电磁场 变化的电场和磁场总是相互联系的,形成一个不 可分割的统一的场,这个场叫电磁场。
二.电磁波
1.电磁波:麦克斯韦推断变化的 电场和变化的磁场交替产生,由 近及远地向周围传播形成电磁波。 2.电磁波的特点: ①电磁波传播不需要介质
且三者之间存在这样的关系:c 或者v '
⑤电磁波也会发生反射、折射、干涉、衍射、多 普勒效应和偏振现象 ⑥电磁波具有能量,可以传递信息
二.电磁波
3.电磁波的发现: 1886年,赫兹通过自制的实验装置证实了电磁波 的存在。
一.电磁场
1.变化的磁场产生电场
在变化的磁场中放入一个闭合电路,电路里会产生感应电流。这 是法拉第发现的电磁感应现象。麦克斯韦进一步想到:既然产生 了感应电流,一定是有了电场,它促使导体中的自由电荷做定向 运动;即使在变化的磁场中没有闭合电路,也会在空间产生电场。
注意: ①恒定的磁场不产生电场 ②均匀变化的磁场产生恒定 的电场 ③不均匀变化的磁场产生变 化的电场 ④周期性变化的振荡磁场产生同频率周期性变化 的振荡电场
一.电磁场 3.电场和磁场的变化关系
非均
变
匀变 激发 化
化的
电
磁场
场
均
稳
匀 激发 定
变
磁
化
场
非均
变
匀变 激发 化
化的
磁
电场
场
不
再
激 发
均
稳
匀 激发 定
变
电
化
场
非均 匀变 化的 磁场
一.电磁场
4.电磁场 变化的电场和磁场总是相互联系的,形成一个不 可分割的统一的场,这个场叫电磁场。
二.电磁波
1.电磁波:麦克斯韦推断变化的 电场和变化的磁场交替产生,由 近及远地向周围传播形成电磁波。 2.电磁波的特点: ①电磁波传播不需要介质
电磁波极化与极化分解(第四章)
A0
1 4
S XX
SYY
2
B0
1 4
S XX
SYY
2
S XY
2
C 1 2
SXX 2 SYY 2
E Re
S
* XY
SXX
SYY
G Im S*XY SXX SYY
B
1 4
S XX
SYY
2
S XY
2
D Im SXX SY*Y
F Im
S
* XY
S
XX
SYY
电磁波与目标相互作用的描述:分布目标
二阶统计特性,类比于《随机过程》中相关内容。思考:为什么不直接用平均散射矩阵来描述?
协方差矩阵: Ω SXX
2SXY SYY T
SXX 2
C
Ω Ω*T
2
S
* XX
S
XY
S
* XX
SYY
2
S
XX
S
* XY
2 SXY 2
2
S
* XY
SYY
SXX SY*Y
–
yáo 两仪(二爻):阴,阳;奇,偶;刚,柔;玄,黄;乾,坤;春,秋;男,女;左,右;正,负…
极化 正交基
– 四象:太阴,太阳,少阴,少阳;东,南,西,北;青龙,白虎,朱雀,玄武;朔,望,上弦,下弦;春
,夏,秋,冬…(二爻相加,有四种可能的形象,称为四象)
xùn
gèn
xiàn
– 八卦:乾,兑,离,震,巽,坎,艮,坤;天,泽,火,雷,风,水,山,地;健,悦,丽,动,入,陥
– 政党:左翼、右翼;左倾、右倾;保守、激进;鸽派、鹰派; – 国家:冷战时的美苏争霸;后冷战的美国霸权主义;现在及未来的多极化世界(G8,G10,金砖四国);
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右旋圆极化波: 右旋圆极化波:若φy - φx=-π/2,则电场矢端的旋转方向与 , 电磁波传播方向成右手螺旋关系, 电磁波传播方向成右手螺旋关系,称为右旋圆极化波
y Ey o E x
α
Ex
右旋圆极化波
若以右手的四指随E的矢端运动 若以右手的四指随 的矢端运动,姆指就指出了波的传播方 右手的四指随 的矢端运动, 表示的圆极化波称为右旋圆极化波 右旋圆极化波。 向,表示的圆极化波称为右旋圆极化波。
2Exm E ym cosϕ
2 2 Exm − E ym
椭圆极化的平面波
合成电场的矢量箭头在一椭圆轨迹上旋转, 合成电场的矢量箭头在一椭圆轨迹上旋转,因此我们称这种极 化的波为椭圆极化波。 化的波为椭圆极化波。
图 椭圆极化波
的相位超前y的相位 当θ>0时,x的相位超前 的相位, 它逆时针方向旋转称之为右旋椭圆极化波; 时 的相位超前 的相位, 它逆时针方向旋转称之为右旋椭圆极化波; 的相位超前x的相位 当θ <0, y的相位超前 的相位, 它顺时针方向旋转,成为左旋椭圆极化波。 , 的相位超前 的相位, 它顺时针方向旋转,成为左旋椭圆极化波。
2 r r r E 1 + E 2 = 2 a x E m cos( ω t − β z )
ϕ x = 0,ϕ y = −
π
r r 而 E = a x E 0 cos( ω t − β z )
∴
Em
1 = E0 2
分解完毕
例: 试证明等幅的左旋圆极化波及右旋圆极化波合成一个线 极化波 证明:设电磁波是沿方向z传播的, 证明:设电磁波是沿方向z传播的,则左旋圆极化波和右旋圆 极化波分别可表示为
合成波电场大小随时间变化,但矢端轨迹在与x轴为的直线 合成波电场大小随时间变化,但矢端轨迹在与x轴为的直线 大小随时间变化 上。
φx − φy = 0
φ x − φ y = ±π
(2) 圆极化 令 ϕ y − ϕx = m
π
2
Exm = Eym = Em ,
得
E y = Em cos(ωt m ) = ± Em sin(ωt ) 2
r v v E = ax Em sin(ωt − kz ) + a y Em cos(ωt − kz )
解:(1) Exm = E ym , ) (2) Exm = E ym , )
φx = − 、φ y = 0, ∆φ =
2
π φx = 0、φ y = − , ∆φ = −
2
π
π
2 π
2
左旋圆极化波 右旋圆极化波
Exm = E ym , φ = − π 、φ = − π , ∆φ = 0 (3) ) x y
4
4
线极化波 左旋椭圆极化波
(4) Exm ≠ E ym , )
π π φx = − 、φ y = 0, ∆φ = −
2
2
• P255 • 例7-4和例7-5
右旋圆极化波: 右旋圆极化波: 左旋圆极化波: 左旋圆极化波:
r r (a x − ja y ) E0 e j (ωt − kz )
r r (a x + ja y ) E0 e j (ωt −kz )
将两波相加得: 将两波相加 r r r r r r j (ωt − kz ) j (ωt − kz ) E = (a x − ja y ) E 0 e + ( a x + ja y ) E 0 e = a x (2 E0 )e j (ωt − kz ) 因此,该迭加波为一个线极化波 因此,该迭加波为一个线极化波。
圆极化: 圆极化:∆φ = ±π /2,Exm = Eym;
±π
,在2、4象限
右旋圆极化, 左旋圆极 取 “ - ” , 右旋圆极化 , 取 “ + ” , 左旋 圆极 化 椭圆极化:其它情况; 椭圆极化:其它情况;∆φ < 0,右旋,∆φ > 0,左旋 ,右旋, ,
r r 例:将 x 方向的直线极化波 E = a x E 0 cos( ω t − β z )
合成后
π
常数
2 2 E = E x + E y = Em
α = arctan[± tan(ωt )] = ± (ωt )
特点:合成波电场的大小不随时间改变, 方向却随时间变 特点:合成波电场的大小不随时间改变,但方向却随时间变 大小不随时间改变 化,电场的矢端在一个圆上并以角速度ω 旋转。这 电场的矢端在一个圆上并以角速度 旋转。 种极化方式称之为圆极化。 种极化方式称之为圆极化。 圆极化
说明下列均匀平面波的极化方式。 例 说明下列均匀平面波的极化方式。 (1) (2) (3) (4)
r v v E = ax Em e − jkz − a y jEm e− jkz r v π v π E = ax Em sin(ωt − kz + ) + a y Em cos(ωt − kz − ) 4 4 r v v E = ax Em sin(ωt − kz ) + a y 2 Em cos(ωt − kz )
合成电场
E
是圆极化波。
r r r π E1 = ax Em cos(ωt − βz ) + a y Em cos(ωt − βz − ) 2 π
右旋
2 r r r π E2 = ax Em cos(ωt − βz ) + a y Em cos(ωt − βz + ) 2
左旋 则
ϕ x = 0,ϕ y =
(1) 线极化
取z=0
Ex = Exm cos(ωt − ϕx ) , Ey = Eym cos(ωt − ϕy )
ϕ
y
−ϕ
x
= 0或 ± π
Ex = Exm cosωt , Ey = Eym cosωt
合成后
2 2 2 2 E = E x + E y = E xm + E ym cos ω t E arctg ym = const (φx − φy = 0) Exm Ey α = arctg = Eym Ex −arctg = const (φx − φy = ±π ) Exm
右旋椭圆极化波 图 右旋椭圆极化波
合成波极化的小结 电磁波的极化状态取决于E 的振幅E 电磁波的极化状态取决于 x和Ey的振幅 xm、Eym和相位差
∆φ= φy - φx =
对于沿 方向传播的均匀平面波: 对于沿+ z 方向传播的均匀平面波: 线极化: ∆φ = 0、±π ; 线极化:
∆φ = 0,在1、3象限,∆φ = 象限,
令
ϕx = 0,ϕy = θ
得
Ex = Exm cosωt , Ey = Eym cos (ωt −θ )
y
上式中消去t 得
2 Ex E y E + 2 − cos θ = sin 2 θ E E ym Exm E ym
可以证明, 可以证明,椭圆的长轴与 x 轴的夹角为
2 x 2 xm
2 Ey
x
tan2θ =
正余弦的转换
sin(-a)=-sin(a) cos(-a)=cos(a) sin(π/2-a)=cos(a) cos(π/2-a)=sin(a) sin(π/2+a)=cos(a) cos(π/2+a)=-sin(a) sin(π-a)=sin(a) cos(π-a)=-cos(a) sin(π+a)=-sin(a) cos(π+a)=-cos(a)
7.2 平面波的极化
波的极化 在给定空间点或面上,电场强度矢量的取向随时间变化的特性。 在给定空间点或面上,电场强度矢量的取向随时间变化的特性。 空间点或面上 强度矢量的取向随时间变化的特性 极化的分类 一般情况下, +z方向传播的均匀平面波, 一般情况下,沿+z方向传播的均匀平面波,其中 方向传播的均匀平面波
分解为两个振幅相等但旋转方向相反的圆极化 波的叠加形式。
解:圆极化波的定义:
E x 与 E y 的振幅相等,且 相位差为 ± π 时, 当 r 2
r r r π 设 E1 = ax Em cos(ωt − βz ) + a y Em cos(ωt − βz − ) 2 r r r π E2 = ax Em cos(ωt − βz ) + a y Em cos(ωt − : 左旋圆极化波:若φy - φx =π/2,则电场矢端的旋转方向与 , 电磁波传播方向成左手螺旋关系, 电磁波传播方向成左手螺旋关系,称为左旋圆极化波
y Ex o Ey
α
x E
左旋圆极化波
(3) 椭圆极化 若 Ex和 Ey 振幅、相位都不相同。则合成波为椭圆极化波。 振幅、相位都不相同。则合成波为椭圆极化波。
E x = E xm cos(ωt − kz + φ x ) ,
E y = E ym cos(ωt − kz + φ y )
Ey = Eym cos(ωt − kz + φy ) 电磁波的极化状态取决于E 电磁波的极化状态取决于 x和Ey的振幅之间和相位之间的关 分为:线极化、圆极化、椭圆极化。 系,分为:线极化、圆极化、椭圆极化。