第3章 超声波发射声场与规则反射体的回波声压

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3.3.2 聚焦声场的特点与应用
理想焦点是几何点或线——按照几何声学在理 想的情况下得到;
实际焦点并非点或线,而是焦柱——干涉、声 透镜存在球差。
焦柱尺寸: 焦柱直径: d F / 2R 焦柱长度: L F 2 / R2
L / d 2F / R 式中:F ——焦距;
R——声源半径。
3.3.2 聚焦声场的特点与应用
注:波源轴线上最后一个声压为0的距离是0.5N
远场区(x>N):声压随距离增加单调减小;
足够远场(x>3N),P P0Fs / x ——声压与声程
成反比——近似球面波的规律——所有规则反射体 回波声压计算的基础。
3.1.1 圆盘波源辐射的纵波声场
2.超声场横截面声压分布
近场区(x<N):存在中心轴线上声压为0的截面, 中心轴线上声压为0,偏离中心声压较高;
第三章 超声波发射声场与 规则反射体的回波声压
Chapter3 Sound Field & Echo Sound Pressure
目 录 Contents
3.1 纵波发射声场 3.2 横波发射声场 3.3 聚焦声源发射声场 3.4 规则反射体的回波声压 3.5 AVG曲线
3.1 纵波发射声场
3.1.1 圆盘波源辐射的纵波声场 3.1.2 矩形波源辐射的纵波声场 3.1.3 纵波声场近场区在两种介质中的分布 3.1.4 实际声场与理想声场比较
两个半扩散角(θ上 >θ下):
上 2 下 1 sin 1 a b,sin 2 a b a sin 1 (1.22L1 )2
Ds
b 1.22L1cs2 cos
DscL1
3.2.2 横波声场的结构
横波垂直入射
对圆形声源:0
arcsin1.22 s2
Ds
70 s2
Ds
对正方形声源:0
lg
D1 D2
x2 x1
平底孔孔径差1倍:回波声压差 12 dB 平底孔声程差1倍:回波声压差 12 dB
平底孔——平底孔与大平底比较
大平底和平底孔的回波声压分别为:
PB
P0
Fs
2 xB
Pf
P0
Fs Ff
2xf 2
两回波的声压(高度)差为:
dB
20 lg
Pf PB
20
lg
d 2
2 xB xf 2
远场区(x》N):轴线上声压最高,偏离中心声
压逐渐降低。同一横截面上声压分布完全对称。
3.1.1 圆盘波源辐射的纵波声场
应用:探头声轴偏移的测量、折射角的测量均 应在远场。
3.1.1 圆盘波源辐射的纵波声场
3.波束指向性和半扩散角 指向性:声束集中向一个方向辐射的性质。
0
3.1.1 圆盘波源辐射的纵波声场
远场声轴线上声压: P(r, 0, 0) P0Fs
r
3.1.2 矩形波源辐射的纵波声场
在YOZ平面内指向性系数:
Dr
P(r, 0,)
P(r, 0, 0)
sin(Kb sin) Kb sin
在YOZ平面内的半扩散角为:
0
arcsin
2b
57
2b
(o )
同样,在XOZ平面内的半扩散角为:
0
arcsin
P0 Fs
2 x
2 ax
e 8.68
空心圆柱体外圆入射:PB
P0 Fs
2 x
2 ax
d e 8.68 D
空心圆柱体内圆入射:PB
P0 Fs
2 x
2 ax
D e 8.68 d
3.5 AVG曲线
3.5.1 纵波平底孔AVG曲线 3.5.2 横波平底孔AVG曲线
3.5.1纵波平底孔AVG曲线—通用曲线
L)
c1 c2
( Ds2 L) c1
4 1
c2
3.1.4 实际声场与理想声场比较
理想声场:连续波均匀激励、理想液体介质; 实际声场:脉冲波非均匀激励、固体介质。
特点: 相同:远场; 不同:近场:实际声场近场的声压分布较均匀, 幅度变化较小,极大值点的数量也少,极小值 远大于0。
3.1.4 实际声场与理想声场比较
x Ds2 2 (2n 1)2 4(2n 1)
式中:n——正整数,取n 0,即声压的最后极大值出现的声程:
N Ds2 2 Ds2 Rs2 Fs 4 4
3.1.1 圆盘波源辐射的纵波声场
当 (
Rs2 x2 x)=n时,声压有极小值:
x Ds2 (2n)2 8n
n 1、2、3、4...时对应的声程约为N/2、N/4、N/8...
理想声场针对液体,声压线形叠加; 实际声场针对固体,声压方向在连接线上,
叠加干涉少。
3.2 横波发射声场
3.2.1 假想横波波源
3.2.2 横波声场的结构
3.2.1 假想横波波源
假想:把第一介质中的纵波声场转换为轴 线与横波波束一致的横波声场。
假想横波声源为椭圆, 长轴为Ds,短轴为:
Ds'
arcsin
s 2
2a
57 s2
2a
3.3 聚焦声源发射声场
3.3.1 聚焦声场的形成 3.3.2 聚焦声场的特点与应用
3.3.1 聚焦声场的形成
分类:水浸、接触
3.3.2 聚焦声场的特点与应用
声压分布
可见,焦距F越小,B=N/F越大,聚焦效果越好。 若焦距F≥N,B≤1,几乎失去聚焦意义。
2a
57
2a
(o )
短边平面 长边平面
3.1.2 矩形波源辐射的纵波声场
近场区长度 N Fs
特点:与圆盘波源相同。
3.1.3 纵波声场近场区在两种介质中的分布
钢中剩余近场区长度N’
在水浸法检测中, 如水层距离小于 水中近场长度, 则在钢中的剩余 近场区长度基于 水中近场区计算:
N
'
(
N1
3.1.1 圆盘波源辐射的纵波声场
1.波源轴线上声压分布
声轴线上的声压幅值为:
P 2P0 sin (
Rs2 x2 x)
式中:Rs ——声源半径;
x——声程。
当x 2Rs时:
P
2P0
sin(
2
Rs2
x
)
当x 3Rs2 / (足够远)时:
P P0 Rs2 P0Fs x x
3.1.1 圆盘波源辐射的纵波声场
Ds
cos cos
3.2.1 假想横波波源
在足够远处声轴线上的声压:
P KFs'
s2 x
式中:Fs'
cos cos
Fs ——等效声源面积
规律:与纵波相似。
3.2.2 横波声场的结构
假想横波声源的近场区长度:
N Fs cos s2 cos
横波声场中第二介质中的近场区长度:
N
'
N
L2
制作:x>3N 计算; x<3N 实测
大平底回波声压:PB
P0
Ds2 8 x
平底孔回波声压:P f
P0
Ds2 4 x
Df 2 4 x
归一化声程:A x , N
归一化缺陷当量:G Df Ds
大平底相对波高:VB
20 lg
PB P0
20 lg
2A
20 lg
2
20 lg
A
平底孔相对波高:V f
规则反射体的回波声压
若考虑介质衰减,回波声压应为:
平底孔:Pf 长横孔:Pf
P0 Fs Ff 2 x2
2 ax
e 8.68
P0 Fs
2 x
2 ax
D e f
8.68
2x
短横孔:Pf
P0 Fs
x
lf 2x
2 ax
D e f
8.68
球孔:Pf
P0 Fs
x
2 ax
D e f
8.68
4x
大平底与实心圆柱体:PB
应用:底波法调整灵敏度、缺陷当量计算。
长横孔
长横孔回波声压:P1
P0 Fs
2 x
Df 2x
两长横孔回波声压(高度)差:
V12
20 lg
Pf 1 Pf 2
10l g
Df 1x23 Df 2 x13
规律:长横孔回波声压与直径的平方根成正比、
与声程的3/2次方成反比、与频率成正比。
孔径相同,声程差一倍,回波差9dB
规律:
回波声压与平底孔直径的
平方成正比、与声程的平方成反比、
与频率的平方成正比。
平底孔——两平底孔回波比较
声程和孔径不同的两平底孔回波声压:
Pf1
P0
Fs F1
2 x12
Pf2
P0
Fs F2
2 x22
二者的回波声压(高度)差:
2
dB
20 lg
Pf1 Pf2
20lg
D1 D2
x2 x1
40
粗晶材料检测——声束细,散射概率小,信噪 比高,灵敏度高;
缺陷尺寸测量——更准确;
裂纹高度测量——用TOFD检测技术测量准确;
缺点:声束细、检测效率低; 固定焦距探头仅适用于一定深度范
围。
3.4 规则反射体的回波声压
大平底 Flat Bottom 平底孔 Bottom-Drilled Hole 长横孔 Long Side-Drilled Hole 短横孔 Short Side-Drilled Hole 球孔 Sphere 大直径圆柱体 Huge Diameter Cylinder
3.1.4 实际声场与理想声场比较
理想声场是连续波,在某点完全干涉; 实际声场是脉冲波,部分干涉或不干涉;
激励脉冲包含了许多频率成分,每个频率 的信号激励晶片所产生的声场相互叠加, 使总声压分布趋于均匀;
3.1.4 实际声场与理想声场比较
实际声场声源的激励非均匀,中间幅度大, 边缘幅度小,而干涉主要受边缘的影响大, 所以产生的干涉比均匀激励时的小的多;
结论: 探头频率f越高,晶片尺寸Ds越大,半扩 散角θ0越小,波束的指向性越好,方向 性越好,定位误差越小。
3.1.1 圆盘波源辐射的纵波声场
4.波束未扩散区与扩散区 未扩散区长度b≈1.64N
3.1.2 矩形波源辐射的纵波声场
远场任意点处的声压:
P(r, ,) P0Fs • sin(Ka sin cos) • sin(Kbsin) r Ka sin cos Kbsin
圆柱体回波声压:
`
`
P
P0
Fs
2 D
D
可见:与厚度与直径相同的大平底相同。
大直径圆柱体——空心
从外圆周径向入射时回波声压:
PB
P0 Fs
2s
d D
从内圆周径向入射时回波声压:
PB
P0 Fs
2 x
D d
可见,从外圆周面入射时比大平底回波低,因为内壁凸面发散。
从内圆周径入射时比大平底回波高,因为外壁凹面聚焦。
20 lg Pf P0
40 lg G
A
40 lg
40 lg G 40 lg A
3.5.1纵波平底孔AVG曲线—通用曲线
半扩散角θ0 (指向角、第一零值发散角)
当y=kRs sin 3.83, 7.02,10.17...时,Dc=0,即有声压为0点。
当y=kRs sin 3.83,即第一零点发散角——半扩散角:
0
arc sin1.22
Ds
70
Ds
()
0 2
r θ
r
1
θ0
3.1.1 圆盘波源辐射的纵波声场
计算的前提
所有规则反射体回波声压计算的前提:
1、反射体在声场的足够远处: x>3N 声轴线上声压随声场的变化规律近似球面波:
Px
P0
Fs
x
2、反射体表面光滑、声束垂直入射、声压全反射。
大平底
大平底回波声压:PB
P0
Fs
2 x
规律:
声压与声程成反比、
与频率成正比。
两厚度分别为X1,X
的大平底的回波声压分别为:
Fs
s 2
cos cos
L1
tan tan
讨论:增大K值,对近场区长度的影响?
3.2.2 横波声场的结构
在钢中的剩余近场长度简便算法:
式中:
N'
N1
L1
tg tg
N1
Fs
l1
——声源在斜楔中的纵波声场近场长度;
L1 ——入射点到声源的距离。
3.2.2 横波声场的结构
纵波折射的横波声场,声束不对称,存在上下
P0 Fs
x
Df 4x
两球孔的回波声压(高度)差:
V12 20l g
Pf 1 Pf 2
20lg
Df 1x22 Df 2 x12
规律: 球孔声压直径成正比、与声程的平方成 反比、与频率成正比。
直径一定,声程相差一倍,声压差12dB 声程一定,直径相差一倍,声压差 6dB
大直径圆柱体——实心
3.1.1 圆盘波源辐射的纵波声场
理论计算
仿真
3.1.1 圆盘波源辐射的纵波声场
近场区(菲涅尔区):在声源附近由于波的干涉 而出现一系列声压极大值和极小值的区域。
在近场区内,声束不扩散。
近场区长度N:波源轴线上最后一个声压极大值到 波源的距离
当 (
Rs2 x2 x)=(2n+1)2 时,声压有极大值:
2
PB1
P0
Fs
2 x1
PB2
P0
FsLeabharlann Baidu
2 x2
dB 20 lg PB2 20 lg x1
PB1
x2
所以,距离相差一倍,其回波声压相差6dB.
平底孔——平底孔回波声压
平底孔处的声压:Px
P0
Fs
x
探头接收到的平底孔回波声压:
Pf
P0
Fs Ff
2x2
式中:Fs ——声源面积;
Ff ——平底孔面积。
声程相同,孔径差一倍,回波差3dB.
短横孔
短横孔回波声压:Pf
P0 Fs
x
lf 2x
Df
两短横孔回波声压(高度)差:
V12
20l
g
Pf Pf
1 2
10
lg
l
f
2 1
l
f
2 2
x24 x14
Df1 Df 2
规律:短横孔回波声压与长度、直径平方根成 正比、与声程的平方成反比、与频率成正比。
球孔
球孔的回波声压:Pf
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