材料性能学第十二章 材料的压电性能与铁电性能

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为什么用实验方法很难发现具有自发极化的晶 体所带电荷
因为自发极化建立的电场吸引了晶体内部和外 部空间的异号自由电荷,在晶体表面形成一个 表面电荷层,结果自发极化建立的表面束缚电 荷被吸引来的表面自由电荷所屏蔽.但是,改 变温度或者施加应力产生变形时,由于离子间 距和键角发生变化,自发极化强度Ps也将发生 变化。这时被自发极化束缚在表面的自由电荷 层就有一部分可以恢复自由而释放出来,使晶 体呈现出带电状态或在闭合电路中产生电流。 这就是热释电效应和压电效应.
铁电体的特性
✓电滞回线
✓居里点
✓具有临界特性
电滞回线
✓ 铁电体的电滞回线是铁电畴在外电场作 用下运动的宏观描述
✓ 反铁电体一般宏观无剩余极化强度,但 在很强的外电场作用下,可以诱导成铁 电相,其P-E呈双电滞回线。
居里温度
由热力学定律可知,压电晶体的Gibbs自由能可 表达为
G=U-TS-TiSi-EiPi 式中:G为Gibbs自由能;U为内能;T为绝对温 度;S为熵;Ti为应力;Si为应变;Ei为电场强度;Pi 为极化强度.若不施加应力时,则有
压电效应机理示意图
压电性能的主要参数(自学)
介电常数 介质损耗 弹性系数 压电常数 机械品质因素 机电耦合系数
压电材料及其应用
上世纪自40年代中期出现了BaTiO3陶瓷以 后,压电陶瓷的发展较快。两个分支:一是 晶体和陶瓷材料;另一是柔性材料(高分子 聚合物)。 有钛酸钡 、钛酸铅 、锆酸铅 、锆钛酸铅 、 其它压电陶瓷材料
2.热释电性能表征 热释电效应的强弱可用热释电系数
来表示.
P pT
P为热释电系数,单位 为C·cm-2·K-1
热释电系数的种类
当晶体处于夹持状态时,由于晶体受热其尺寸和形 状不变,所以,称这种状态下的热释电系数为恒应变 热释电系数或一级热释电系数pS.
当晶体处于自由状态时,由于晶体可以自由膨胀和 收缩,所以,这种状态下的热释电系数称为恒应力热 释电系数pT.
应用
用于电声器件中的扬声器、送话器、拾声器等; 用于水下通讯和探测的水声换能器和鱼群探测器等; 用于雷达中的陶瓷表面波器件; 用于导航中的压电加速度计和压电陀螺等; 用于通讯设备中的陶瓷滤波器、陶瓷鉴频器等;
应用
用于精密测量中的陶瓷压力计、压电流 量计、压电厚度计等; 用于红外技术中的陶瓷红外热电探测器; 用于超声探伤、超声清洗、超声显像中 的陶瓷超声换能器; 用于高压电源的陶瓷变压器。
热释电材料的应用
红外成像传感器、来客报知器、火灾报警器等. 在工业上,可用于非接触测量旋转体和高温体的温 度,以及进行非破坏性检测,还可装备在卫星上监 测环境污染和进行资源调查.
三、晶体的铁电性 1.铁电体的特性
在热释电晶体中,有若干种点群的晶体不但在某温度 范围内具有自发极化,且自发极化有两个或多个可能 的取向,在不超过晶体击穿电场强度的电场作用下, 其取向可以随电场改变,这种特性称为铁电性,具有 这种性质的晶体称为铁电体。
当晶体处于恒应力状态时.由温度所引起的形变通 过正压电效应使晶体产生附加的极化改变.一般将这 种由于正压电效应对热释电系数的贡献称为二级热释 电系数p′
恒应力热释电系数等于一级热释电系数和 二级热释电系数之和,即
piT piS pi'
利用热释电效应可制成性能良好的红外敏感元件.其对 热释电材料的要求是: ①能充分吸收入射的红外线;
▪ 反之,在一定方向的电场作用下,则会产生外形 尺寸的变化,在一定范围内,其形变与电场强度 成正比,称为逆压电效应
压电效应
晶体压电效应的本质:
Байду номын сангаас
因为机械作用(应力与应变)引起了 晶体介质的极化,从而导致介质两端 表面内出现符号相反的束缚电荷。
-
-
(a)
-
-
+
-+ -
-
-
+
(b)
+-
-
+
+-
-
-
-
(c)
材料性能学
第十二章
材料的压电性能与铁电性能
第一节 压电性能
压电效应 压电振子与压电方程 压电性能的主要参数 压电材料及其应用
压电效应
压电性的定义: 压电性是指某些晶体材料按所施
加的机械应力成比例地产生电荷的能 力。
压电效应
压电效应:
▪ 对压电晶体在一定方向上施加机械应力时,在其 两端表面上会出现数量相等、符号相反的束缚电 荷;作用力相反时,表面荷电性质亦反号,而且 在一定范围内电荷密度与作用力成正比,称为正 压电效应
G=U-TS-PE 而熵S与配位数ω间的关系为
S=K1nω
温度达到某一温度以上时,由于热运动的结果, 偶极子从电场的束缚中解放出来,使自由能G 下降.这个临界温度就是居里温度Tc.在温度 高于居里点时,自发极化为零,晶体不具有铁
电性,称为非铁电相或顺电相.在居里点以下,
由于存在自发极化,晶体呈现铁电性,为铁电
相.当晶体存在两个或多个铁电相时,只有顺 电—铁电相变温度才称为居里点.晶体从一个 铁电相到另一个铁电相的转变温度称为相变温 度或过渡温度.
②为了使吸收的单位热能对应大的温度上升幅度,热释电 材料体比热应小,且方便加工成微型或薄膜化元件; ③跟温度对应的表面电荷变化大,即热释电系数p大,室 温下的Ps值大,Tc(居里温度)适当高时,热释电系数p变 大(Tc低使工作温度受到限制,且热释电系数p的温度变化 也大); ④与表面电荷变化相应的电容小,即材料的介电量小; ⑤构成噪声源之一的介电损耗角正切tanδ小.
二、晶体的热释电效应 1.热释电效应及其产生条件
晶体因温度均匀变化而发生极化强度改变的现象 称为晶体的热释电效应
对热释电晶体绝热施加电场时,其温度将发生变 化,这种效应称为逆热释电效应或电生热效应.
产生条件:
具有自发极化(固有极化)的晶体
晶体结构的极轴与结晶学的单向重合
具有对 称中心 的具有 压电性 的晶体 不可能 有热释 电效应。
第二节 热释电与铁电性能
一、自发极化及其微观机制
在晶体中,如果晶胞中正负电荷中心 不相重合,即每一个晶胞具有一定的固有 偶极矩,由于晶体构造的周期性和重复 性.晶胞的固有偶极矩便会沿同一方向排 列整齐,使晶体处于高度极化状态下。这 种极化状态是在外电场为零时自发产生的, 因而称为自发极化。具有自发极化的晶体 必然是个带电体,其电场强度取决于自发 极化强度。
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