干式空心电抗器匝数的最优化
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干式空心电抗器匝数的最优化
朱明林朱子述
摘要:针对干式空心电抗器运行时存在环流损耗而导致故障的现象,利用“等电流+等匝数密度”法优化匝数,使电流分布均匀.其中借助Barty变换可以快速准确地计算自感、互感系数矩阵,并且考虑包封厚度和电阻的影响,使结果更加真实.结合具体实例进行优化,其结果通过EMTP电磁暂态程序进行仿真验证,表明环流非常小.该方法收敛速度快,设计方便.
关键词:电力系统;空心电抗器;匝数;环流损耗
随着电压等级的升高,以及城市和农村电网的改造,并联电抗器得到了越来越广泛的应用.低压并联电抗器主要分为干式空心电抗器和油浸式铁心电抗器.干式空心电抗器结构简单、维护方便、线性好、损耗低,得到迅速发展和大量应用[1,2].但由于干式空心电抗器的结构特点,易引起磁场分布不均匀,从而使其内部存在环流,导致电抗器运行温度升高,再加上日照、散热、水分渗入、绝缘材料老化等原因,使干式空心电抗器容易发生故障,甚至起火烧毁.因此,在干式空心电抗器设计过程中,要对其各包封的匝数进行优化,以尽可能减少环流,避免电抗器发热现象的产生.本文提出了一种“等电流+等匝数密度”法,以使干式空心电抗器的匝数得到优化.
1 优化过程和方法
所谓“等电流+等匝数密度”法,就是首先计算干式空心电抗器包封之间的自感、互感系数矩阵;接着以电抗器各包封电流相等为目标,联立电压电流方程确定各包封的匝数;再改变各包封的高度,使得各包封单位高度上匝数相等,以修正匝数,并将上面三个步骤反复迭代,直到收敛.
1.1 Barty变换求解自感和互感系数矩阵[3]
假设一干式空心电抗器共有m层包封,首先忽略每层包封厚度的影响,将各包封看作无限薄螺管,如图1所示.根据Neumann公式,其中第i、j两个包封之间的互感可写成
(1)
式中:n
i 、n
j
为两包封单位高度的匝数,即匝数密度;R
i
、R
j
为两包封的平均半径;s为两包封间的
距离;φ为水平转角.
图1 无限薄螺管绕组
对z′、z″分别积分,得
(2) 式中:
(3)
z 1=l
i
+l
j
+s,z
2
=l
i
-l
j
+s
z 3=-l
i
-l
j
+s,z
4
=-l
i
+l
j
+s
式(3)是一个椭圆积分,可通过Barty变换将其迭代积出[4]:
(4) 式中:
对式(4)求解C
i (R
i
,R
j
,z)的迭代过程,令
则
一直按上式进行迭代,直到当j=l且满足|1-β
l /α
l
|≤10-d时,
(5) 式(5)即为所求,其中d是计算中的有效位数,O(10-d)为计算的误差.
当计算每层包封的自感时,令R
i =R
j
=R,2l
i
=2l
j
=h,则式(2)变为
(6)
然后再考虑厚度的影响,并假设第i个和第j个包封的厚度分别是t
i 和t
j
,计算两个有限厚包封
的互感时,其厚度的影响为
(7)
式中,M(r
1,r
2
)为半径是r
1
、r
2
的两个同轴螺管绕组间的互感.最终得到的自感、互感为
L′
ii
=L
ii
+ΔM
ii
, M′
ij
=M
ij
+ΔM
ij
(8)
并引入自感和互感系数矩阵P,其中:
P ij =M′
ij
/n
i
n
j
, P
ii
=L′
ii
/n2
i
(9)
图2 电抗器等效电路
1.2 等电流法定匝数
为了提高计算的真实性和可信性,干式空心电抗器各包封中,同时考虑了电感与电阻的影响,则电抗器可以等效为如图2所示的等效电路.根据该等效电路,可以列出每层包封的电压电流方程:
/=jω(M
i1+M
i2
+…+L
ii
+…+M
im
)+
2πR
i ρn
i
*h
i
/S
截
(10)
式中:ρ为电抗中导线的电阻率;h
i 为包封的高度;S
截
为导线的截面积.
已知和,并且若要求不存在环流,需
1=
2
=…=
m
,则联立式(10)共m个方程,借助Matlab
程序可以方便、快速地优化出n
1,n
2
,…,n
m
共m个未知数.
1.3 等匝数密度法修正匝数
在设计中,电抗器各包封可选取等高或不等高方案.对负载电流较小的电抗器,两种方案差别比较小;反之,电抗器包封数相应增加,内外层匝数相差较大,外层包封总匝数少,若采用等高方案外层包封必须由几个相互离散的短小绕组串联组成,造成安匝不平衡.所以,需要采用不等高方案来改变各层的高度,使得各层包封的高度与匝数相匹配,即各层包封单位高度的匝数相同,也就是等匝数密度.通常由于最里面一层高度最高,就以其为基准,并结合每次迭代的平均匝数密度来改变各层高度,以修正匝数,实现等匝数密度.
1.4 优化流程图
整个优化过程的流程图如图3所示.
图3 优化流程图