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清华大学热能工程教学课件-第7章 对流受热面传热计算(2)

清华大学热能工程教学课件-第7章 对流受热面传热计算(2)
(2)横向冲刷错列光管管束的对流放热系数
d Cs Cn

d
Re 0.6 Pr 0.33
f (、、CP、、w、ddl )
适用条件:Re=1.5×103-1.5×105
7.3.1 横向冲刷光管管束的对流放热系数

节距修正系数
C s ─—节距修正系数,根据 1 和

1 1 2 1 确定:
表7-3 水的系数B值( t为平均温度)
温度范围 B 0℃≤t≤80℃ 5.9(1+0.014t)×10-3 80℃≤t≤190℃ 8.29(1+0.0063t)×10-3 190℃≤t≤310℃ 12.79(1+0.0022t)×10-3
表7-4 过热蒸汽的系数B值 ( t为平均温度) 参数范围 B

管子排数修正系数线算图
7.3.1 横向冲刷光管管束的对流放热系数

横向冲刷错列光管管束的对流放热系数的线算 为了计算方便,横向冲刷错列光管管束的对流放热系 数也可制成了线算图。

d Cs Cn Cw 0
7.3.1 横向冲刷光管管束的对流放热系数

横向冲刷光管管束的对流放热系数计算公式的简化

横向冲刷顺列管束的计算式
为了简化计算,将Re,Pr数代入公式,经整理后得到 顺列管束的计算式为:
W 0.65 d A1CsCn 0.35 d
其中A1仅与流体的物理性质有关:
0.67 0.65CP 0.33 A1 0.32
7.3.1 横向冲刷光管管束的对流放热系数

横向冲刷错列管束的计算式
顺列管束A1 错列管束A2
平均成分烟气 (300℃≤t≤1000℃)
28.96(1-1.25×10-4t)×10-3

第四章 对流受热面的传热计算

第四章   对流受热面的传热计算

分析与说明: 分析与说明:
(1) K ≠ K
'
即理论上传热系数的数值与计算面积有关。于是传热
量的数值也计算面积有关。所以在传热计算时必须搞清二者的关系。
(2) 由于一般锅炉的工质经过严格水处理及运行的煮炉情况, 水垢较少或无水垢,即
δ ⇒ 0 , d 3 = d 4 = d n (管内径)
δm (3)由于金属的导热系数较大,金属的热阻可忽略不计,即 ⇒0。 λm
q f = a yσ 0T a gs − a gsσ T a y = a y a gsσ 0 T − T
4 y 4 0 hb 4 y
(
4 hb
)

q
f

f
(T
y
− T hb
)
N e w to n 冷 却 公 式
αf =
σ y a gsσ 0 (T − T
4 y
4 hb
)
T y − Thb
Thb 1− y 3 = a y a gsσ 0T y Thb T y
同样可得到按垢层内表面为计算基础的传热系数
K'
K =
'
1 1 d4 δ h + α 1 d 0 λh d4 δ m + d λ m 1 d4 δ g + d λ g 2 d4 1 + d α 2 3
4
当燃用气体和液体燃料时,烟气为不含灰气流, 当燃用气体和液体燃料时 , 烟气为不含灰气流 , 有效辐射成分仅是三原子气体,此时, 有效辐射成分仅是三原子气体,此时,烟气的吸 收率不等于黑度,即烟气不能作为灰体来处理。 收率不等于黑度,即烟气不能作为灰体来处理。

《对流室传热计算》课件

《对流室传热计算》课件

适用范围
适用于复杂几何形状、非稳态和 非线性对流换热问题的求解。
注意事项
数值计算方法需要借助计算机进 行,计算过程较为复杂,需要选 择合适的数值方法和计算软件, 同时需要注意数值计算的精度和 稳定性问题。
实验测量方法
实验测量方法
通过实验手段直接测量对流室内的温度分布和换热系数等参数。
适用范围
适用于对实际流动和传热过程的深入了解和验证理论模型。
新型换热器的设计
紧凑型换热器
通过优化设计,减小换热器的体积和重量,便 于安装和维护。
高效换热器
采用新型的换热器结构,提高换热效率,降低 能耗。
智能化换热器
结合现代控制技术,实现对换热器的智能控制,提高运行效率。
05
CATALOGUE
对流室传热的未来展望
传热效率的提高
高效换热器的研究与开发
利用新型材料和先进技术,提高换热器的传 热效率,降低能耗。
《对流室传热计 算》ppt课件
contents
目录
• 对流室传热的基本概念 • 对流室传热的计算方法 • 对流室传热的实际应用 • 对流室传热的新技术发展 • 对流室传热的未来展望
01
CATALOGUE
对流室传热的基本概念
对流室传热的定义
总结词
对流室传热是指热量通过物质的对流传递过程,涉及流体内部粒子之间的相对 运动和热能传递。
通过计算对流换热系数和热阻,工程师可以 确定空调系统中冷凝器、蒸发器和散热器的 尺寸和位置,优化系统的能效比和制冷效果 。
对流室传热计算还有助于评估空调 系统的能效等级,为节能减排和绿 色建筑的发展提供技术支持。
热力发电厂的传热计算
热力发电厂是通过燃烧燃料将热能转化为电能 的重要设施。对流室传热计算在热力发电厂的 设计和运行中具有关键作用。

传热学对流传热的理论基础课件

传热学对流传热的理论基础课件

特征数方程中的 几位人物
传热学对流传热的理论基础课件
(4) 与 t 之间的关系及 Pr
对于外掠平板的层流流动: uco,n st
动量方u程 u x: v u y y 2u 2
d d
p 0 x
此时动量方程与能量方程的形式完全一致:
u
t x
v
t y
a
2t y2
表明:此情况下动量传递与热量传递规律相似
上述理论解与实验值吻合。
普朗特边界层理论在流体力学发展史上具有划时代的意义!
传热学对流传热的理论基础课件
5.3 流体外掠等温平板传热的理论分析
当壁面与流体间有温差时,会产生温度梯度很大的温度 边界层(热边界层, thermal boundary layer )
厚度t 范围 — 热边界层或温度边界层
预期解的形式
传热学对流传热的理论基础课件
4. 如何指导实验
• 同名的已定特征数相等 • 单值性条件相似:初始条件、边界条件、几何条件、
物理条件
实验中只需测量各特征数所包含的物理量,避免了测量的盲 目性——解决了实验中测量哪些物理量的问题 按特征数之间的函数关系整理实验数据,得到实用关联式 ——解决了实验中实验数据如何整理的问题 可以在相似原理的指导下采用模化试验 —— 解决了实物 试验很困难或太昂贵的情况下,如何进行试验的问题
Nu — 待定特征数 (含有待求的 h)
Re,Pr,Gr — 已定特征数
特征关联式的具体函数形式、定性温度、特征长度等的确 定需要通过理论分析,同时又具有一定的经验性。
传热学对流传热的理论基础课件
关联式中的待定参数需由实验数据确定,通常由图解法 和最小二乘法确定。如通过相似原理或理论分析,预期

化工原理第四章对流传热41页PPT

化工原理第四章对流传热41页PPT

Re
lu
普兰德数 (Prandtl number)
Pr c p
表示惯性力与粘性力之比, 是表征流动状态的准数
表示速度边界层和热边界层 相对厚度的一个参数,反映
与传热有关的流体物性
影响 较大的物性常数有:,, Cp ,。 (1)的影响 ; (2)的影响 Re ;
(3)Cp的影响 Cp 则单位体积流体的热容量大,
则较大; (4)的影响 Re 。
2020/3/29
3、流动型态 【层流】主要依靠热传导的方式传热。由于流体的
导热系数比金属的导热系数小得多,所以热阻大。
【湍流】由于质点充分混合且层流底层变薄,较大
2020/3/29
2、有效膜模型
(1)流体与固体壁面之间存在一个厚度为bt的虚拟 膜(流体层),称之为有效膜; (2)有效膜集中了传热过程的全部传热温差的以及 全部热阻,在有效膜之外无温差也无热阻存在(所 有的热量传递均产生在有效膜内); (3)在有效膜内,传热以热传导的方式进行。
2020/3/29
2020/3/29
二、对流传热速率方程 1、什么是模型法
【定义】把复杂问题简单化、摒弃次要的条件,抓 住主要的因素,对实际问题进行理想化处理,构建 理想化的物理模型,获得某一过程的有关规律。具 体方法为: (1)对过程进行合理的简化; (2)获得物理模型(构象); (3)对物理模型进行数学描述,获得有关规律。
过程的因素都归结到了当中。
2020/3/29
三、影响对流传热系数的因素
1、引起流动的原因 【自然对流】由于流体内部存在温差引起密度差形
成的液体内部环流,一般u较小,也较小。
【强制对流】在外力作用下引起的流动运动,一般u
较大,故较大。因此:

锅炉原理课件第十篇章对流受热面传热计算(二)

锅炉原理课件第十篇章对流受热面传热计算(二)
表示锅炉的热量利用率,即锅炉 输出的有效热量与输入的总热量
的比值。
温度差
传热过程中,传热面两侧的温度 差越大,传热量越大,传热效率
越高。
传热效率的影响因素
传热面积
传热面积越大,传热量越大,传热效率越高。
传热介质
不同传热介质的导热性能不同,对传热效率有直 接影响。
传热温差
传热过程中,传热面两侧的温差越大,传热量越 大,传热效率越高。
对流受热面传热计算的主要目的是确定受热面的传热量,从而确定受热面的设计和 选型。
传热过程的数学描述
对流受热面传热的数学描述通常使用 传热学的基本方程,如能量守恒方程、 动量守恒方程和传热方程。
求解这些方程组需要使用数值计算方 法,如有限差分法、有限元法和有限 体积法等。
这些方程组描述了流体流动、传热和 化学反应等物理和化学过程,通过求 解这些方程组可以得到受热面的温度 分布、传热量等参数。
核反应堆的热工水力学分析
根据反应堆运行工况和安全要求,进行反应堆的热工水力学分析和 安全评价。
建筑物的采暖和通风设计
根据建筑物的功能和气候条件,进行采暖和通风系统的设计和优化。
04
对流受热面的传热效率与 优化
传热效率的评估指标
传热系数
表示单位时间内单位面积的传热 量,是评估传热效率的重要参数。
热效率
传热过程的物理模型
对流受热面传热的物理模型包括流动模型和传热模型。流动模型描述流 体在受热面上的流动特性,如层流和湍流;传热模型描述热量在受热面 上的传递特性,如导热和对流。
根据不同的实际情况,可以选择不同的流动模型和传热模型进行组合, 以更好地描述实际的传热过程。
在进行对流受热面传热计算时,需要综合考虑流动和传热的相互影响, 以获得更准确的计算结果。

(精品)传热学课件:对流传热精选全文

(精品)传热学课件:对流传热精选全文

( u
u
u x
v
u ) y
F x
p x
(
2u x2
2u y2 )
( v
u
v x
v
v ) y
F y
p y
(
2v x2
2v y2
)
(1)
(2) (3)
(4)
对于稳态流动: 只有重力场时:
u 0; v 0
Fx gx ; Fy gy
§5-2 对流传热问题的数学描写
3)能量微分方程导出 ——描述流体温度场
体积力: 重力、离心力、电磁力 表面力:静压力和粘性应力
动量守恒方程推导中的微元体
压力 p 和法向粘性应力 ii的区别:
a)无论流体流动与否, p 都存在;而 ii只存在于流动时
b) 同一点处各方向的 p 都相同;而 ii与表面方向有关
§5-2 对流传热问题的数学描写
动量微分方程 — Navier-Stokes方程(N-S方程)
能量微分方程推导中的微元体
W=0
2 流体不可压缩
3 粘性耗散产生的耗散热可以忽略不计
(4)无化学反应等内热源
Q内热源=0
§5-2 对流传热问题的数学描写
Q导热 + Q对流 = U热力学能
由导热微分方程可得:
能量微分方程推导中的微元体
2t
2t
Q导热 x2 dxdy+ y2 dxdy ,W
§5-2 对流传热问题的数学描写
影响h因素:流速、流体物性、壁面形状大小等
复习
(5)对流传热的分类 ★ 按流体运动的起因分为:强迫对流和自然对流。
干燥箱中的强迫对流
暖气片中的自然对流
复习
对流传热系数 W (m2 K)

34传热对流计算-55页PPT精品文档

34传热对流计算-55页PPT精品文档
定性温度 :壁温tw和流体进出口平均温度的算术平均值,膜温。
2019/11/13
4、提高给热系数的途径
1)流体作湍流流动时的传热系数远大于层流时的传热系
数,并且Re↑,α↑,应力求使流体在换热器内达到湍流流
动。
2)湍流时,圆形直管中的给热系数
0.02d3i diu0.8Prn
将影响给热的因素无因次化,通过实验决定无因次准数之间的 关系。
3.实验法: 对少数复杂的对流传热过程适用
2019/11/13
二、因次分析法在给热中的应用
1、流体无相变时的强制给热过程
•列出影响该过程的物理量,并用一般函数关系表示:
f(l, , , cp , , u )
•确定无因次准数π的数目
2019/11/13
管子呈正方形排列时:
de
4t20.78d502
d0
管子呈三角形排列时:
de 4
2 3
t2


4
d02

d0
管外流速可以根据流体流过的最大截面积A计算
AhD1d0
t

2019/11/13
管内给热系数:
圆形直管 湍流
Nu 0.02Re30.8Prn
体情况选择最佳的流速。 5)除增加流速外,可在管内装置如麻花铁或选用螺纹管 的方法,增加流体的湍动程度,给热系数增大,但此 时能耗增加。
2019/11/13
四、流体有相变时的给热系数
1、蒸汽冷凝时的给热系数
冷凝给热:蒸汽与低于饱和温度的冷壁接触,释放出潜热后
冷凝为液体,这一过程称为冷凝给热。
1)蒸汽冷凝的方式
通道处的速度。
注意:当管排数较多时前两排的影响可忽略,

对流传热给热.ppt

对流传热给热.ppt
f (,,,c,v,l)
影响因素之多,以致要建立一个普遍适用的α 计算式是十分困难的。目前常用因次分析的方 法。因次分析大意:1、通过实验测得数据,2、 将有关影响因素综合为数群, 3、再将某些数群 关联成准数方程。
对于流体在圆形直管内无相变,强制对 流时的α的关联式为
Nu 0.023 Re 0.8 Pr m (4)
由上所述,对流传热是层流内层的导热和层流内 层以外的对流传热的总称。
对流传热
受热传导的控制 受流动规律的支配
所以对流传热为一复杂的过程。
为了便于处理起见,我们把对流传热看作为 相当于通过厚度为δ的传热边界层的导热 过程(将温度梯度有显著变化的区域称为传 热边界层)。而在传热边界层中包括了真实 的层流内层的厚度δb和与层流内层外的热 阻相当的虚拟厚度δf 。 即δ=δb+δf 即把层流内层之外的热阻折合成的厚度δf 。
实际上传热边界层的厚度δ不能测定, ∵δ包括虚拟的厚度δf 。
令α=λ/δ为给热系数(也叫传热分系数), 则(1)变为
A(tw t)
(2)
2、热流体对壁面传热时
A(T tw )
(3)
(2)、(3)为对 w
A(tw t) m2k
d Nu Re dv

称为努塞尔特准数,或给热准数 雷诺准数,或流体运动准数
Pr c 普兰特准数,或物性准数

当流体被加热时:m = 0.4 当流体被冷却 时: m = 0.3
(4)式可变为 0.023 Re0.8 Prm (5)
d
(5)的应用范围: ① Re≥104,若 Re≤104,则需校正。
α的物理意义:单位时间内,单位传热面积上, 温差为1k时,所能传递的热量。所以α是对流 给热强度的标志。(α↑,传热效果好)

第九章对流传热ppt课件

第九章对流传热ppt课件

算或测出靠近固相壁附近的温度场 T(y),基于下式计算出对流换
热系数 h:
q
T y
|y0
q = h (Tf - Ts)
hTy|y0 (TTs)
式中:λ-流体导热系数,
Ty-固体壁附近的的流体温度分布 。 上式是根据粘性流动流体在固相表面上的状态导出的 。
.
17
由于流体的粘性η≠0,在固相表面总存在一薄层流 体相对固体静止,这样流体与固相壁之间的传热热 流量q,毕竟要通过这层相对静止的流体,而且是通 过导热方式进行。由傅立叶定律
2Vy y 2
2Vy z 2
p y
gy
V t
Vx
Vz x
Vy
Vz y
Vz
Vz z
2Vz x2
2Vz y 2
2Vz z 2
p z
gz
Vx Vy Vz 0 x y z
.
30
(9-5)方程可写成:
TVT2T
t
书上191页给出柱面坐标系的对流传热方程的形式。即 (9-7)式:
.
24
同除x y z t
qxx qx qyy qy qzz qz
x
y
z
(VxH)xx (VxH)x (VyH)yy (VyH)y
x
y
(VzH)zz (VzH)z Htt Ht
z
t
.
25
qx qy qz (VxH)(VyH)(VzH)(H)
x y z x
y
z
t
将dHCpdT
qx
-T
x
代入
2xT2 y2T2 2zT2 HVxx
y ·z ·t qx 2). x 方向的热量输出:

对流受热面换热计算资料共60页PPT

对流受热面换热计算资料共60页PPT

26、要使整个人生都过得舒适、愉快,这是不可能的,因为人类必须具备一种能应付逆境的态度。——卢梭

27、只有把抱怨环境的心情,化为上进的力量,才是成功的保证。——罗曼·罗兰

28、知之者不如好之者,好之者不如乐之者。——孔子

29、勇猛、大胆和坚定的决心能够抵得上武器的精良。——达·芬奇

30、意志是一个强壮的盲人,倚靠在明眼的跛子肩上。——资料

46、寓形宇内复几时,曷不委心任去 留。

47、采菊东篱下,悠然见南山。

48、啸傲东轩下,聊复得此生。

49、勤学如春起之苗,不见其增,日 有所长 。

50、环堵萧然,不蔽风日;短褐穿结 ,箪瓢 屡空, 晏如也 。

传热操作技术—对流传热(化工原理课件)

传热操作技术—对流传热(化工原理课件)

气泡的生 成条件2
汽化核心
汽化核心与加热面的粗糙程度、氧化情况、材料的性质及其不均 匀性等多种因素有关。
➢ 在无相变的对流传热时,热阻主要集中在层流底层 ➢ 但在沸腾给热时,气泡的生成和脱离对该薄层液体
产生强烈的扰动,使热阻大为降低。 ➢ 所以沸腾给热的强度要高于无相变化的对流给热。
层流底层 过渡层 湍流主体
湍流主体:流体质点的剧烈混合,热量传递主要依
TW
靠对流传热,热传导所起作用很小,这部分热阻很
小,传热速度极快,流体的温度差极小。
层流底层 过渡层 湍流主体
➢ 在对流传热时,热阻主要集中在层流底层 ➢ 减薄层流底层的厚度是强化对流传热的重要途径
T

Tw



tw
流 体
t
δ1
δ2
流体通过间壁的热交换
液体在加 热面上的
沸腾
管内 沸腾
在一定压差作用下,以一定流 速流经加热管时所发生的沸腾 现象,又称为强制对流沸腾
强制对流沸腾
管壁上所产生的气泡不能自由上浮,而是 被管内液体所挟与其一起流动,从而造成 复杂的两相流动。因此,其机理要比池内 沸腾复杂。
过冷 沸腾
管内沸腾
流体主体温度低于饱和温度, 而加热面上有气泡生成
自然对流 核状沸腾 膜状沸腾
α
C

稳稳
定 膜
定 区
F
临界点 状 D E
B
ห้องสมุดไป่ตู้
A
0.1
1.0
10
10
10
Δt = (tw-ts)/℃
2
3
温度差和沸腾传热系数关系
当△t继继续增加,加热表面上形成一层稳定的气膜,把液体和加热表面完全隔开。但此 时壁温较高,辐射传热的作用变得更加重要,故α再度随△t的增加而迅速增加。

对流传热原理PPT课件

对流传热原理PPT课件

y
0,u
y ,u
0,v 0,t u,t
热边界层厚度:
tw t
t
Pr1/3
第12页/共27页
§5-4 流体外掠平板传热层流分析解及比拟理论
局部表面传热系数: Nux 0.332 Re1x/2 Pr1/3
(1) 努塞尔数Nux
Nux
hx x
(2) 雷诺数
Rex
u x
(3) 层流流动的判别条件:Re<Rec=5×105
(4)对于长度为l 的平板,其平均努塞尔数:
Nul 0.664 Re1l/2 Pr1/3
第13页/共27页
Rel
ul
Nul
hml
例2:来流温度为20℃、速度为4m/s空气沿着平板
流动,在距离前沿点为2m处的局部切应力为多大?
如果平板温度为60℃,该处的对流传热表面传热
系数是多少?
定性温度
t
m
=
20
h
0.664
Num
m
l
Re1lm/2
hl
m Prm1/3
0.664
Re
1/ 2 lm
Prm1/ 3
0.664 2.96 102 (4 104 )1/2 0.6941/3 17.4W / (m K ) 0.2
hAt 17.4 0.2第240页./共127页(100 40) 20.88W
=0.008kg
/
(m
s2)
Nux
hx x
0.332 Re1x/2
Pr1/3
hx
0.332
x
Re1x/2
Pr1/3
0.332 2.76 102 4.7 105 0.5 0.6991/3 2

清华大学热能工程教学课件-第7章 对流受热面传热计算(1)

清华大学热能工程教学课件-第7章 对流受热面传热计算(1)

对于后屏 x p 按下式计算:
b 2 b x p ( ) 1 s1 s1

对于大屏
xp
按相互垂直具有一公共边的矩形平面间
的角系数,由图 11-1 确定。在上式和图中,b 为屏宽度; s1 为屏间距离;h 为屏高度。
7.1 基本方程
7.1 基本方程

屏进口截面对出口截面的角系数 xp
对于中低压锅炉取为33~63 KJ/Kg 对于高压锅炉取为42~84 KJ/Kg 如果不设减温器取为0 KJ/Kg

省煤器入口烟气焓
I
' sm
I gr Ilk
' gr
0
D '' ' 1 xnz (igr igr i jw ) Bj
Qch
7.1 基本方程
Bj
a ─屏间烟气黑度;
'' Ap ─屏后热面烟窗截面积,
m2
;
T pj
p
─屏间烟气平均温度,K; x ─屏进口截面对出口截面的角系数; r ─考虑燃料影响的修正系数,对煤及重油
r =0.5;对天燃气 r =0.7;对页岩 r =0.2。
7.1 基本方程

屏进口截面对出口截面的角系数 xp
D Qd (i i ) Bj
ky 2 )( I rk o I lk o ) ( I rk o I lk o )
Qky ( ky "
7.1 基本方程

屏式过热器所吸收来自炉膛的辐射热计算 (KJ/Kg)
Qf Q'f Q''f

屏入口截面(炉膛出口截面)所吸收的炉膛辐射热量:
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N u C R0.8 eP0.4 r C取决于蓄热板的型式。
(1 0 4)9
第十章 对流受热面传热计算
四、辐射放热系数
烟气和灰污壁面之间的热交换qR,应为多次吸收和反射的结 果。为简化 起见,仅考虑一次吸收的能量,但用加大壁面黑度的办法来对多次吸收
进行补偿。把壁面黑度取为实测灰污壁面黑度2与绝对黑体的黑度之间的 平均值即,(2 +1)/20.9,这样,
(1028 )
– 回转式空气预热器
K 1 1
x11 x22
(1 02 9)
x1、x2分别为烟气、空气流通截面积份额。
结合ξ,π:(灰层热阻、冲刷不均,不稳定换热),与转速有关
第十章 对流受热面传热计算
第四节 放热系数
• 放热系数计算涉及:烟气对管壁的放热系数1和管壁对受热介质的放 热系数2。
• 烟气对管壁的放热系数1,一般包括烟气的对流放热系数c和管间烟气 容积的辐射放热系数r 。
1 ( c r) (1 3 0)0
– 影响对流放热系数的因素
•性参数
第十章 对流受热面传热计算
由于影响因素很多,工程上是应用相似理论来进行分析得出放热系数公式, 对于锅炉各受热面,烟气、空气、蒸汽、水等介质的流动均为强迫流动。 在不考虑自然对流影响的情况下,稳定对流放热具有下列关系:
烟气黑度 11ekaS
(1 05)3
介质的吸收减弱系数
k a k g r k asa hsh m 1 (1 0 5)4
第十章 对流受热面传热计算
• 对流传热的基本方程式
一、烟气对流放热量
Q c r e I I I l 0k / k J ( 1 g 2 ) 0
二、工质对流吸热量
Q c ab B D ca(ili) k/Jkg(1 04)
三、对流传热量
热平衡:
Q ctrK Bc H atl kJ /kg (1 01)
其灰层热阻用灰污系数考虑
K 1 ;
1112
a assh h
(10 1)9
– 其余情况下采用热有效系数(, 管子污染状况下的传热系数与清洁
状况下的传热系数的比值)法计算受热面的传热系数
KK0
1
1
1 2
(1022)
清洁(管 0)的传热系数 K0
1
1
1
1 2
(1020)

管内为水、汽水混合物或超临界压力以上的过热蒸汽,可简化为
• 混合流(图10-4)和交叉流(图10-5,管式空气预热器):按逆流传热
温压乘修正系数
t tcou (1 0 1)4
• 任何复杂的流动方式,当顺流温压和逆流温压之间满足tpar 0.92tcou
t tpar tcou 2
(1 01)7
第十章 对流受热面传热计算
第三节 传热系数
一、管式承压受热面传热系数
K 1 11 (1 0 2)3 or K 1 (1 0 1)9
第十章 对流受热面传热计算
二、扩展表面式承压受热面传热系数
外表面扩展式受热面较多地采用鳍片式和肋片式(一般用于省煤器以
强化烟气侧的传热),对省煤器,按烟气侧全部表面积计算传热系
数。
K (
H
f
H
f
Ht H
)1
h
s1
(10 25)
2. 纵向冲刷(蒸汽和管式空气预热器中的介质)
N 0 u .0R 2 0 .8 P 3 e 0 .4 C rL C t ( 1 3 0 )7 • 超临界水和蒸汽的放热系数[公式10-39,10-40]
二、扩张受热面的对流放热系数(用于省煤器) 三、回转式空气预热器的对流放热系数
定性尺寸:蓄热板的当量直径(表10-7);定性温度:进出口流体均温。

K
1
( 1 )
1
h
s
1 1 1
1 hs
hs
H
f
H
f
Ht H
(10 27)
(10 26)
f为鳍片或肋片效率;hs为鳍片管或肋片管的受热面效率。
第十章 对流受热面传热计算
三、空气预热器传热系数
采用受热面的利用系数来综合考虑灰分的污染、气流对受热面冲刷
的不完善等的影响。
– 管式空气预热器
K 12 1112 12
N uC Rm e Pnr (1 03)1
一、光管对流受热面的对流放热系数
1. (烟气)横向冲刷 • 顺列管束
N 0 u .2R 10 .6 1 e5 P0 1 .3 r4 • 错列管束
(1 0 3)5
N 0 u .3R 40 .6 5 e P0 .3 r6 (1 0 3)6
第十章 对流受热面传热计算
q R 0 .910 (T 1 4 T 2 4 ) ( 1 5 0)0
• 烟气辐射放热系数(适合于含灰气流)
r T 1 q R T 2 0 .9 10 T 1 3 1 1 ( ( T T 2 2 // T T 1 1 ) ) 3 k/W m ( 2 C ) ( 1 5 0 )1
第十章 对流受热面传热计算
关于对流受热面传 热计算
本章内容:
1、传热计算的3个基本方程(传热方程、烟气和 工质的热平衡方程);
2、传热方程中各项变量的计算(温差、传热系
数、污染系数、传热面积)。
第十章 对流受热面传热计算
第一节 对流传热计算的基本公式
对流传热的特点
1、就对流传热本身而言 考虑温度的影响 考虑气流速度的影响
QcreQcabQctr
第十章 对流受热面传热计算
第二节 传热温压
• 顺流或逆流(或五次以上交叉流按顺流计算):对数平均温差
t tlartsma lntlar tsma
(1012)
– 端差之比tlar/tsma1.7,则可采用算术平均温差
t tla 2 r tsm a a vtav (1 0 1)3
K 1 1 a as s h h 1 m m s sc c 1 2 kW /m (2C )
忽略金属管壁的热阻和不计管内结垢
(1 0 1)8
K 1 ;
1 112
污染 系 a as sh h 数 (1 01)9
第十章 对流受热面传热计算
– 燃用固体燃料时,错列布置的横向冲刷光管管束(可用于省煤器),
2、同时需考虑管间烟气的辐射影响 3、靠近炉膛出口的受热面,需考虑直接接受炉内辐射传热 的影响(下一章:半辐射式受热面)
第十章 对流受热面传热计算
第一节 对流传热计算的基本公式
对流传热计算的基本任务
设计计算:已知对流受热面的吸热量,求该受热面的 结构尺寸。
校核计算:已知受热面的结构尺寸,校核该受热面的 进出口参数。
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