矩形波导中电磁波截止波长的计算(1)(1)

矩形波导中电磁波截止波长的计算(1)(1)

矩形波导中电磁波截止波长的计算

周和伟

物理与电子信息工程学院 07物理学 07234030

[摘要]:本文从麦克斯韦方程组出发，从理论上推导了电磁场遵循的波动方程和时谐电磁波遵循的波动方程；根据边值关系从理论上求出了时谐电磁波在矩形波导中的解，并对矩形波导管中传播的电磁波波解进行了讨论；计算了不同尺寸的矩形波导管的截止波长，截止波长大多属于厘米量级，说明波导管只适用于传播微波。

[关键词]:矩形波导电磁波截止波长

1 绪言

波导是一种用来约束或引导电磁波传输的装置，矩形波导是指横截面是矩形的波导，一般是中空的金属管。也有其他形式的波导装置，如介质棒或由导电材料和介质材料组成的混合构件[1]。因此，在广义的定义下，波导不仅是指矩形中空金属管，同时也包括其他波导形式如矩形介质波导等，还包括双导线、同轴线、带状线、微带和镜像线、单根表面波传输线等。根据波导横截面的形状不同还有其他形状波导，如圆波导等。尽管已存在很多不同波导形式，且新的形式还不断出现，但直到目前，在实际应用中矩形波导是一种最主要的波导形式。由于无线信号传输媒介，具有传输频带宽、传输损耗小、可靠性高、抗干扰能力强等特点，因此波导技术在电子技术领域运用非常广泛，主要用于铁氧体结环形器，窄壁缝隙天线阵[2]，速调管矩形波导窗，高精度矩形弯铜波导管加工研究【3】等器件设备的制造生产，以及在地铁信号系统中的应用都很广泛。为了加深对波导传输特性的理解，本文从麦克斯韦方程组出发，推导了电磁场遵循的波动方程和时谐电磁波遵循的波动方程；根据边值关系从理论上求出了时谐电磁波在矩形波导中的解，并对矩形波导管中传播的电磁波波解进行了讨论；计算了不同尺寸的矩形波导管的截止波长，发现其截止波长都在厘米量级，说明波导管只适用于传播微波。

2 电磁波基本原理

2.1建立麦克斯韦方程组的历史背景

⎰=-

=Edl dl

d E m

l φ (2.1) 应当指出：法拉第建立的电磁感应定律，只适用于由导体构成的回路，而根据麦克斯韦关于感生电场的假设，电磁感应定律有更深刻的意义，即不管有无导体构成闭合回路，也不管回路是在真空中还是在介质中，式(2.1)都是适用的。如果有闭合的导体回路放人该感生电场中，感生电场就迫使导体中自由电荷作宏观运动，从而显示出感生电流；如果导体回路不存在，只不过没有感生电流而已，但感生电场还是存在的。从式(2.1)还可看出：感生电场E 的环流一般不为零，所以感生电场是涡旋场。

位移电流概念是麦克斯韦在建立电磁场理论过程巾提出的重要假设。它表明，磁砀不仅可以由电流产生，变化的电场也可以产生磁场。位移电流和有旋电场的概念从两个方面深刻而完整地揭示了电场和磁场之间的内在联系和相互依存，即电磁场是统一的不可分割的整体。

传导电流和位移电流都能产生磁场，两种磁场都能对其中的电流或运动电荷施加磁力，两种磁场的性质也相同，即都是有旋无源的。但是，两种磁场也有区别，除了产生原因不同外，由于位移电流并不表示电荷在空间的运动，所以它与传导电流不同，没有热效应和化学效应，只有磁效应。空间的总磁场是传导电流和位移电流产生的磁场之和，是无源有旋的矢量场，其磁力线闭合。

位移电流假设的提出，消除了把安培环路定理从恒定情形推广到变化情形时遇到的矛盾和困难，使麦克斯韦得以建立完备的电磁场方程组。麦克斯韦方程组关于电磁波等理论预言实验的证实，不仅具有深刻的理论意义和巨大的应用价值，也证明了位移电流假设的正确性。

2.2.2 麦克斯韦方程组的简易推导 (1)麦克斯韦方程组的积分形式[5]

在电磁学中我们知道，一个电荷q 发出的电通量总是正比于q ，与附近有没有其他电荷存在无关。由库仑定律可以推出关于电通量的高斯定理：

εq

s d E s =

⋅⎰

ϖρ

(2.2)

因静电场的电场线分布没有旋涡状结构，因而可推导静电场是无旋的。1831年法拉第发

现当磁场发生变化时，附近闭合线圈中的感应电动势与通过该线圈内部的磁通量变化率成正比，可表示为：

S

d B dt

d

s ϖϖ⋅-=⎰ε

(2.3)

感应电动势是电场强度沿闭合回路的线积分，因此电磁应定律可写为：

S d B dt d

l d E s ϖϖϖϖ⋅-=⋅⎰⎰

(2.4)

若回路L 是空间中的一条固定回路，则(2.4)式中对t 的全微分可代为偏微分：

S

d t B l d E s ϖϖ

ρϖ⋅∂∂-=⋅⎰⎰

(2.5)

下面研究电流和磁场的相互作用。

实验指出，一个电流元历在磁场中所受的力可以表为：

B

l Id F d ϖϖϖ

⨯=

(2.6)

恒定电流激发磁场的规律由毕奥一萨伐尔定律给出。设()

'

x J ϖ为源点'x 上的电流密度，'

r 为由'x 到场点x 的距离，则场点上的磁感应强度为：

()()

'3'0

4dr

r r x J u

x B ⎰⨯=ϖϖϖπ

(2.7)

试（2.7）中的0u 为真空磁导率，积分遍及电流分布区域。细导线上恒定电流激发磁场的毕奥一萨伐尔定律写为：

()⎰=3

4r l Id u x B o

ϖϖπ

(2.8)

根据安培环路定律，对于连续电流分布j ，在计算磁场沿回路l 的环量时，只需考虑通过以l 为边界的曲面的电流，在s 以外流过的电流没有贡献。因此，环路定律表为：

s d j u l d B s o l

ϖϖϖϖ⋅=⋅⎰⎰

(2.9)

上面研究了变化磁场激发电场，由麦克斯韦位移电流假设的结论变化电场激发磁场可推广得：

s

d t E j u l d B o s o ρϖϖϖϖ⋅⎪⎪⎭

⎫ ⎝⎛∂∂+=⋅⎰⎰ε

(2.10)

由电磁学的知识，我们知道由电流激发的磁感应线总是闭和曲线，因此，磁感应强度雪

是无源场，表示B ρ

无源性的积分形式是雪对任何闭和曲面的总通量为零，即利用磁场高

斯定理得：

o

s d B s =⋅⎰ϖϖ

(2.11)

由上得出麦克斯韦方程组的积分形式：

εq s d E s

=⋅⎰

ϖρ S d t B l d E s l ϖϖρϖ⋅∂∂-=⋅⎰⎰

o s d B s =⋅⎰ϖϖ

s d t E j u l d B o s o l ρ

ϖ

ϖϖϖ⋅⎪⎪⎭

⎫ ⎝⎛∂∂+=⋅⎰⎰ε (2.12)

（2）麦克斯韦方程组的微分形式【7】

由麦克斯韦方程组的积分形式和数学公式：

()

V d A S d A v s ϖρϖ

ϖ⋅∇=⋅⎰⎰

()S d A l d A s

l ϖ

ϖϖϖ⨯∇=⋅⎰⎰

(2.13)

推导出微分形式如下：