电磁场公式整理
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第一章
标量三重积: 矢量三重积
方向导:
梯度:
计算公式:
矢量线方程:
通量:
散度:
散度计算公式: 散度定理(高斯定理): 旋度:
斯托克斯定理: 拉普拉斯运算:
第二章
电流连续性方程微分形式: 对于恒定电流场: )()()(B A C A C B C B A
⨯⋅=⨯⋅=⨯⋅C
B A B
C A C B A )()()(⋅-⋅=⨯⨯grad n
u u e
n
∂=∂z
y x x y x
∂∂
+∂∂+∂∂=∇e e e )
,,(d ),,(d ),,(d z y x F z
z y x F y z y x F x z y x =
=00cos cos cos |lim M l u u u u u
l l x y z
αβγ∆→∂∆∂∂∂==++∂∆∂∂∂d d d n S S ψψF S F e S ==⋅=⋅⎰⎰⎰ττ∆⋅=⎰→∆S S
d F div F lim 0
F z F y F x F S
d F div z y x S
⋅∇=∂∂+∂∂+∂∂=∆⋅=⎰→∆ττ
F lim
⎰⎰⋅∇=⋅V
S V
F S F d d
max ]rot [F e F n n =⨯∇z
y x z y x F F F z y x
e e e F ∂∂∂∂∂∂
=
⨯∇=
⎰
⎰⋅⨯∇=⋅S
C
S F l F d d )
()(2
F F F ⨯∇⨯∇-⋅∇∇=∇u
u 2
)(∇=∇⋅∇0d ⎰=⋅S
S J
、
0=⋅∇J t
J ∂∂-
=⋅∇ρ
静电场散度:
高斯定理的积分形式: 静电场旋度:
毕奥萨法尔定律:任意电流回路 C 产生的磁感应强度
恒定磁场散度: 恒定磁场是无散场
恒定磁场旋度: 恒定磁场是有旋场,它在任意点的旋度与该 点的电流密度成正比,电流是磁 场的旋涡源。
极化强度: ----------电介质的电极化率
电位移矢量:
电介质中高斯定理的积分形式: 磁化强度矢量: 磁化电流体密度: 真空中安培环路定理推广到磁介质中: 磁场强度 :M B H
-=0
μ
麦克斯韦方程组的微分形式
传导电流和变化的电场都能产生涡旋磁场。 变化的磁场产生涡旋电场。
磁场是无源场,磁感线总是闭合曲线。 电荷是电场的散源。
)
(ερr E =
⋅∇⎰
⎰
=
⋅∇V
V
V
r V E d )(1d 0
ρε0
=⨯∇E ⎰⎰⨯'='
-'-⨯'=C C R R l I r r r r l I r B 3030d π4)(d π4)(
μμ0=⨯∇⋅∇=⋅∇)A (B
)()(0r J r
B
μ=⨯∇e 0P E χε
=P E D
+=0εD ρ
∇⋅=⎰⎰=⋅V
S
V
S D d d ρ
E
E E D 0r e 0)1(εεεχε==+=m m Δ0
lim ΔV p
M
np V
→==∑M J M =∇⨯0M ()
B J J μ∇⨯=+⎪⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎪⎨
⎧
=⋅∇=⋅∇∂∂-=⨯∇∂∂+
=⨯∇ρ
D B t B
E t D J H
麦克斯韦方程的积分形式: 时变磁场不仅由传导电流产生,也由位移电流产生 时变磁场产生时变电场 磁场是无散场 空间任意一点若存在正电荷体密度,则该点发出电位移线,若存在负电荷 体密度,的、则电位移线汇聚于该点
煤质的本构关系(电磁场辅助方程):
麦克斯韦方程组的限定形式: 均匀煤质中:
边界条件:
理想导体表面: 理想介质分界面:
第三章
静电场的基本方程:
积分形式: 微分形式:
⎪⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎪⎨⎧=⋅=⋅⋅∂∂-=⋅⋅∂∂+=⋅⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰S
V S C S C S ρdV S D S
B S t B l E S t D J l H
d 0d d d d )(d E
D ε=H
B μ=E
J σ=n n n n 00
S S
e D e B e E e H J ρ⎧⋅=⎪
⋅=⎪⎨
⨯=⎪⎪
⨯=⎩n 12n 12n 12n 12()0()0()0()0
e e e e ⎧⋅-=⎪
⋅-=⎪⎨
⨯-=⎪⎪
⨯-=⎩D D B B E E H H ⎪⎩⎪⎨⎧=⨯∇=⋅∇0
E D
ρ
⎪⎩⎪⎨⎧=⋅=⋅⎰⎰0d d l E S D
C S
q
本构关系:
边界条件: 或者
若分界面上不存在面电荷,即 ,则:
或者
电位函数
静电位的微分方程: 静电场的能量:
电场能量存储在电场不为零的空间,能量密度为: 恒定电场的基本方程:
积分形式:
微分形式: 恒定电场的电位函数:
边界条件: 恒定磁场的基本方程:
积分形式:
微分形式:
E
D ε=⎪⎩⎪⎨⎧=-⨯=-⋅0
)()(21n 21n E E D D
e e S
ρ⎩⎨
⎧=-=-0
2t 1t n 2n 1E E D D S ρ0=S ρ
⎪⎩⎪⎨⎧=-⨯=-⋅0
)(0
)(21n 21n E E D D
e e ⎩⎨
⎧==2t
1t n
2n 1E E D D
=⨯∇E ϕ
-∇=E
⎪⎩⎪⎨⎧=⋅=⋅⎰⎰0d 0
d l E S J C S ⎪⎩⎪⎨⎧=⨯∇=⋅∇0
E J
=⋅∇J
)(=∇⋅∇ϕσ0
2
=∇ϕ0)(21n =-⋅J J e
)(21n =-⨯E E
e ⎪⎩⎪⎨⎧=⋅⋅=⋅⎰⎰⎰0d d d S
S
C S B S J l H
H J
B ⎧∇⨯=⎪⎨∇⋅=⎪⎩