08 混凝土的弹塑性本构模型2013

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混凝土的一种标量损伤弹塑性本构模型

混凝土的一种标量损伤弹塑性本构模型
可见由于没有考虑软化阶段的影响混凝土梁跨中荷载达到275kn承载力比试验结果稍大计算结果如图由于没有考虑下缘钢筋的局部作用当跨中荷载达到130kn以上凝土损伤的迅速发展导致混凝土梁截面部分退出工作承载力有所降低加载继续进行到275kn损伤的急剧发展使得整个构件承载力迅速下降损伤发展引1dn1dn1dn130考虑材料的随动强化效应时应力更新为n1dn1n131等效应力张量表示为ijij切线模量为dn15n15n133n124相应的修正n1进行otaln1n1n112求解假设损伤一致性参数而演化方程是损伤变量为此损伤变量的线性化方程为混凝土梁加载示意图filoadingsketchsimple2supportedconcretdn1n136dn1dn1n1混凝土简支梁的试验模拟根据上述算法编制了基于商业软件ab通过自定义变量输出得到结构的损伤变量演化曲线考察混凝土简支梁在跨中集中荷载作用下的变形和损伤状况跨中作用力与挠度关系曲线fideflect2loadingcurvehepointmidspan1邵长江作用力与跨中下缘损伤变量曲线fidamagevariable2loadingcurvehelowermamidsp作用力与跨中下缘损伤变量演化关系曲线filoading2damagevariablecurvehelowermahemidsp导致整个构件发生破坏
σ εe ij ij
=
5Ψ 5εeij
=
1-
d
ε C : 0
e
ij kl kl
(6)
第 2 期
邵长江 ,等 : 混凝土的一种标量损伤弹塑性本构模型
299
及耗散不等式 :
Ψ0 εij ,εipj
·
d
≥0
(7)
可见
,
·

混凝土cdp本构

混凝土cdp本构

混凝土cdp本构混凝土是一种常见的建筑材料,具有良好的强度和耐久性。

在设计和分析混凝土结构时,混凝土的本构模型是非常重要的。

本文将介绍混凝土的本构模型之一——混凝土弹塑性本构模型(Concrete Damaged Plasticity Model,简称CDP)。

一、混凝土弹塑性本构模型的基本原理混凝土弹塑性本构模型是基于弹塑性力学理论开发的一种模型,用于描述混凝土在受力过程中的弹性和塑性行为。

该模型考虑了混凝土的弹性、损伤和塑性三个阶段,并能够准确地模拟混凝土在不同受力状态下的力学行为。

混凝土的弹性本构行为可以通过胡克定律来描述,即应力与应变之间的线性关系。

而混凝土的塑性本构行为则需要引入一些额外的参数来描述,如损伤变量、塑性应变等。

二、混凝土弹塑性本构模型的特点1. 考虑非线性行为:混凝土在受力过程中会出现非线性行为,如应力-应变曲线的非线性、弹塑性转变等。

CDP模型能够准确地描述这些非线性行为。

2. 考虑损伤效应:混凝土在受力过程中会发生损伤,即出现裂缝或破坏。

CDP模型通过引入损伤变量来描述混凝土的损伤过程,并能够准确地模拟混凝土的裂缝扩展和破坏。

3. 考虑三轴应力状态:混凝土在实际工程中往往会受到多向应力的作用,如拉压、剪切等。

CDP模型考虑了三轴应力状态下混凝土的力学行为,能够准确地模拟混凝土在不同应力状态下的响应。

4. 考虑温度效应:混凝土在受力过程中的温度变化也会对其力学性能产生影响。

CDP模型可以考虑温度效应,并通过引入温度参数来描述混凝土的热力学行为。

三、混凝土弹塑性本构模型的应用混凝土弹塑性本构模型在工程实践中应用广泛,特别是在大型混凝土结构的设计和分析中起到了重要的作用。

例如,在水坝工程中,为了准确地评估混凝土坝体的稳定性和安全性,需要使用CDP模型来模拟混凝土在洪水冲击和地震作用下的力学行为。

在桥梁、隧道、建筑物等混凝土结构的设计中,CDP模型也可以用于预测混凝土的变形和破坏,从而指导结构的设计和施工。

混凝土材料的弹粘塑性损伤本构模型研究

混凝土材料的弹粘塑性损伤本构模型研究

混凝土材料的弹粘塑性损伤本构模型研究近二十年来,混凝土材料已经成为建筑行业中常用的建筑材料之一。

然而,混凝土材料在实际应用中性能的下降是一个普遍存在的问题。

这种性能的下降的主要原因是混凝土材料本身在不断变形和破坏的过程中,其内部材料损伤程度的增加。

凭借巨大的发展速度,有必要建立一种能够有效反映混凝土材料状态的本构模型,以便更准确地预测混凝土材料行为。

本构模型应具有良好的抗损伤性能和准确的预测能力,以此来确保混凝土材料性能的可靠性和稳定性。

因此,对混凝土材料的弹粘塑性损伤本构模型的研究具有重要意义。

首先,混凝土材料的弹粘塑性损伤本构模型的研究需要探讨和研究其本构模型的基本结构和性能参数。

其中,确定本构模型的微观机制是构建和验证混凝土材料的弹粘塑性损伤本构模型的基础和关键
步骤。

此外,研究中还需要研究参数模型中损伤参数的建立与确定。

损伤参数的建立和确定是为了更准确地模拟和反映混凝土材料的损伤
过程,这是本构模型研究成功的关键。

此外,弹粘塑性损伤本构模型的研究还应考虑不同类型的损伤,以便更好地模拟混凝土材料的损伤过程。

目前,研究者通常将混凝土的损伤分为破裂损伤和有形性能损伤。

最后,在实验中,研究者可以通过有限元分析和实验测量,建立混凝土损伤本构模型,用于进一步验证混凝土损伤本构模型的准确性
和可靠性。

综上所述,对混凝土材料的弹粘塑性损伤本构模型的研究具有重要的意义。

研究中,不仅需要确定本构模型的微观机制,还要考虑损伤参数的建立。

同时,还要充分考虑不同类型的损伤,并通过实验测量和有限元分析验证损伤本构模型的准确性和可靠性,以确保混凝土材料的应用可靠性和稳定性。

强冲击荷载作用下混凝土材料动态本构模型

强冲击荷载作用下混凝土材料动态本构模型

第29卷第3期2008年9月固体力学学报C H IN ESE J OU RNAL O F SOL ID M EC HAN ICSVol.29No.3September2008强冲击荷载作用下混凝土材料动态本构模型3刘海峰1,233 宁建国1(1北京理工大学爆炸科学与技术国家重点实验室,北京,100081)(2宁夏大学土木与水利工程学院,银川,750021)摘 要 基于混凝土强冲击荷载作用下的实验研究,以修正Ottosen四参数破坏准则为流动法则,引入损伤,构造了一个塑性与损伤相耦合的动态本构模型用于描述混凝土材料的冲击特性.在该模型中,考虑了引起混凝土材料弱化的两种不同的损伤机制:拉伸损伤和压缩损伤.其中,拉伸损伤是由微裂纹的张开和扩展引起的,通过拉伸应变来控制;压缩损伤相关于微空洞体积分数比的演化,并通过微空洞塌陷引起的压缩应变来控制,由此压缩损伤和拉伸损伤就完全耦合了.通过模型计算模拟结果与实验结果比较发现,随着冲击速度的提高,混凝土的峰值应力显著增加,即混凝土材料的承载能力增大,同时混凝土内部产生显著的塑性变形.模拟曲线与实验曲线拟合良好,因而可以用该模型模拟混凝土材料在强冲击荷载下的动态特性.关键词 混凝土,轻气炮,冲击特性,动态本构模型0 引言混凝土是目前工业与民用建筑中最常用的结构工程材料,已经被广泛地应用于高层建筑物,长跨桥,大坝,水电站,隧道和码头等.这些混凝土结构在其工作过程中除了承受正常的设计载荷外,往往还要承受诸如爆炸,冲击和撞击等动载荷.为了更好地设计和分析这些混凝土结构,必须对混凝土材料在冲击载荷作用下的力学性能及其本构特性进行研究.目前,人们对混凝土材料的动态力学性能已经有了比较深刻的认识和研究,对其动态本构特性也做了许多研究工作.Wat stein[1]利用落锤装置进行了混凝土材料的动态力学性能实验,由于落锤本身的惯性,所测得的实验结果很难确保是材料动态性能的真实反应;Bischoff[2]和胡时胜等[3]利用SHPB 压杆对混凝土的动态力学性能进行了实验研究;商霖等[4,5]利用SH PB压杆和轻气炮动力实验装置分别对混凝土材料和钢筋混凝土材料在冲击荷载作用下的力学性能进行了系统深入的研究.混凝土材料动态本构模型是研究其在爆炸或冲击荷载作用下损伤破坏机理,应力波的传播规律和衰减规律,结构破坏效应等的理论基础.基于对混凝土材料变形机理的分析,混凝土材料动态本构模型分为粘塑性本构模型[6,7]和损伤型本构模型[8,9],但由于缺乏对混凝土材料在冲击荷载作用下破坏机理的全面认识,因此至今仍未有一种大家普遍接受的本构模型.为了更好地描述冲击荷载作用下混凝土材料的动态响应特性,商霖等[4,5]在理想各向同性的粘弹性本构关系的基础上,引入损伤,分别建立混凝土材料和钢筋混凝土材料的动态本构模型,但没有将定义的损伤与材料的微观损伤机制联系起来;宁建国等[10]提出了一个塑性与损伤相耦合的动态本构模型,在该模型中,认为拉伸损伤是由微裂纹的张开和扩展引起的;压缩损伤由微孔洞的塌陷引起,通过混凝土材料的塑性体应变控制,但并没有将这两种损伤有效的耦合起来.本文基于损伤与塑性耦合理论,以修正的Otto sen四参数破坏准则为屈服法则,引入损伤,构造了一个动态本构模型用于描述混凝土材料的冲击特性,利用该模型对混凝土材料在强冲击荷载作用下的冲击特性进行数值模拟,并将该模型的预测曲线与宁建国等[10]提出的本构模型的预测曲线及实验结果进行比较,结果表明:模型预示结果无论在变形趋势上,还是数值精度上都与实验结果符合得很好.3 33国家自然科学基金项目(10625208,10572024)资助.2007209225收到第1稿,2008204204收到修改稿.通信作者. Tel:010*********, E2mail:liuhaifeng1557@.1 本构模型建立1.1 本构关系在小应变的前提下,遵循应变分解假定,将应变的增量可以分解为弹性部分和塑性部分,即εij = εe ij + εpij (1)弹性变形与应力之间满足弹性关系εe ij =M ij kl σkl (2)式中,M ij kl 为柔度张量,假设弹性和塑性之间不存在耦合,则M ij kl 为常张量.M ij kl =12G I ij kl +19Kδijδkl σkl (3)其中,G 和K 为材料的剪切模量和体积模量,与材料的杨氏模量E ,泊松比ν满足下列关系G =E/2(1+ν), K =E/3(1-2ν) I ij kl 为特殊等同张量I ij kl =I ij kl -δij δkl /3, I ij kl =(δik δjl +δjkδil )/2将上述表达式代入式(3)得到以ν,E 表示的柔度张量 M ij kl =1E 12(1+ν)(δik δjl +δil δjk )-νδijδkl (4)将式(4)代入式(2),并两边对时间求导得 εeij =1E 12(1+ν)(δik δjl +δil δjk )-νδij δkl σkl(5)将式(5)代入式(1)得 εij =1E 12(1+ν)(δik δjl +δil δjk )-νδij δkl σkl + εpij (6)塑性应变率由下式控制εpij =γ〈<(F )〉5F σij(7)式中,γ为流变系数,F 为屈服函数,采用修正后Ottosen 屈服准则;函数<(F )=(e F -1)m 1,其中m 1为常数;函数〈x 〉定义如下〈x 〉=0,x ≤0x ,x >0将式(7)代入式(6)得 εij =1E 12(1+ν)(δik δjl +δil δjk )-νδij δkl σkl + γ〈<(F )〉5Fσij(8)1.2 Otto sen 屈服法则及其修正Ottosen [11]于1977年研究混凝土材料时提出了如下的四参数破坏准则F (σij )=AJ 2f 2c+λJ 2f c +B I 1f c -1=0(9)其中,f c 为在准静态情况下混凝土的单轴抗压强度;A 和B 为常数;λ=λcos (3θ)>0,其中θ为应力角θ=13arccos 33J 32J 3/22I 1,J 2和J 3分别为应力张量第一不变量,应力偏量第二不变量和第三不变量 I 1=σkk , J 2=12s ij s ij J 3=13s ij s jk s ki , s ij =σij -13σkkδij 函数δij 由下式定义δij =0,i ≠j 1,i =j根据等边三角形的薄膜比拟法则,可以得到偏平面λ的表达式为λ=1γ=k 1cos arccos k 2cos (3θ)/3, co s (3θ)≥0k 1cos π/3-arcco s -k 2co s (3θ), co s (3θ)<0其中,k 1为尺寸因子,k 2为形状因子,其数值由λt (θ=0)和λc (θ=π/3)来确定.Otto sen 模型中的四个参数k 1,k 2,A 和B 由混凝土的单轴抗拉强度,单轴抗压强度,双轴等压强度和三轴等压强度的数据确定.取双轴等压强度f b c =1.16f c (Kupfer 等)[12];三轴强度ξ/f c =-5和r/f c =4(Balmer 和Richart [13,14]).当f 0=f t /f c 取不同数值时,各参数的变化如表1所示.表1 Ottosen 模型参数表Table 1 Parameter table of Ottosen modelf 0=f t /f cABk 1k 2λt λc λc /λt 0.081.80764.096214.48630.991414.47257.78340.53780.101.27593.196211.73650.980111.71096.53150.55770.120.92182.59699.91100.96479.87205.69790.5772在Ottosen 法则中:当A =0,λ为常数时,Otto 2sen 准则退化为经典Drucker 2Prager 准则;当A =B =0,λ为常数时,Ottosen 准则退化为von Mises 准则;λ为常数时,和Hsieh 2Chen 混凝土弹塑性硬化模型非常相似.同时由于该模型与他人实验数据拟合很好,因此得到广泛应用.・232・固 体 力 学 学 报 2008年借鉴Lemaitre 等[15]提出的三轴等效应力概念,用等效屈服应力Y d 替代式(9)中的f c ,得到如下修正后的Otto sen 屈服法则F (σij )=AJ 2Y 2d+λJ 2Y d +B I 1Y d -1=0(10)等效屈服应力Y d 定义如下Y d =σeq R 1/2ν(11)其中,σeq 为等效应力,σeq =3/2s ij s ij ;R ν为三轴函数,用于揭示静水压力对塑性变形的影响,可以表示如下R ν=23(1+ν)+3(1-2ν)P σeq2(12)冲击荷载作用下,在一维应力条件下σeq 等于动态应力强度σd ,由大量实验研究可知[16218],混凝土材料在高应变率下单轴抗压强度σd 和准静态情况下的单轴抗压强度f c 具有如下关系σd =f c f ( ε)(13)其中,f (ε)为应变率相关函数,目前常见的有幂数型和对数型[16218],本文采用如下形式f ( ε)=H 1(log ε)2+H 2log ε+H 3其中,H 1,H 2和H 3为常数,由实验数据拟合得到.将式(13)代入式(11)得到Y d =23(1+ν)σ2d +3(1-2ν)P 2(14)其中,P 为相应于动态应力强度σd 时的静水压力.2 损伤的引入混凝土各组成部分之间力学性能相差很大,而且内部存在大量的微裂纹和微空洞缺陷.在外荷载的作用下,由于微裂纹和微空洞缺陷的存在,使混凝土的力学性能产生弱化效应,为了表征这种弱化效应,把材料某种程度的弱化定义为损伤D.Lemait re [19,20]应变等价性原理:损伤材料(D ≠0)在有效应力作用下产生的应变与同种材料无损(D =0)时发生的应变等价.根据这一原理,受损材料(D ≠0)应力2应变本构关系可以从无损材料(D =0)的本构方程来导出,只要用损伤后的有效应力来取代无损材料本构关系中的名义应力.即通常所谓的Cauchy 应力σij =σij1-D(15)其中, σij 为有效应力,σij 为名义应力,D 为损伤因子,0≤D ≤1,当D =0时,表示材料无损伤,D =1时,表示材料完全丧失承载能力.用式(15)中 σij 替代式(8)中σij ,得到包含损伤的混凝土本构关系εij1E 12(1+ν)(δik δjl +δil δjk )-νδij δkl ・ σkl (1-D )+σkl D(1-D )2+γ〈<(F 1)〉5F 15σij (16)其中F 1(σij )=AJ 2(1-D )2Y 2d +λJ 2(1-D )Y d +BI 1(1-D )Y d-1由于混凝土内部存在大量的微裂纹和微空洞缺陷,因此损伤D 由两部分引起.一部分是由于混凝土内部微裂纹的张开和扩展引起的,通过拉伸应变来控制,设由于微裂纹引起的损伤部分为D t ;另一部分是由于混凝土内部的微空洞引起的,通过压缩应变来控制,设由于微空洞引起的损伤部分为D c .因此损伤D 为这两部分耦合,为简单计算,设损伤D 为D t 和D c 的线性组合,即D =αD t +(1-α)D c ,α为权重系数,0≤α≤1,α=0表示损伤D 完全由微空洞缺陷引起,α=1,表示损伤D 全部是由微裂纹的张开和扩展引起的.2.1 微裂纹损伤变量的描述2.1.1 微裂纹损伤的定义混凝土内部存在大量随机分布的微裂纹,其大小和尺寸各不相同,在动态和冲击载荷作用下,这些微裂纹被激活,形成应力释放区,并产生累积损伤,导致材料强度和刚度的劣化,并最终开裂破坏.假设这些微裂纹符合理想微裂纹体系统条件,定义宏观损伤D t 为含裂纹材料中单位体积内微裂纹所占的比例,且损伤是不可逆,则D t =V d V=V -V sV, D t ≥0(17)其中,V 是含损伤材料的体积,V s 是体积V 内无损伤部分的体积,V d 是体积V 中微裂纹所占体积.设含微裂纹代表性体积单元内单位体积微裂纹密度分布函数为n,则n d v 表示t 时刻体积在v 2v +d v 范围内的微裂纹数.因此损伤D t 可以表示如下D t =∫∞nv d v (18)其中,v 为单个微裂纹的特征体积,n (a,t )是理想微裂纹体系统中的数密度分布函数,满足下列演化方程5n 5t +5(n a )5t=n N(19)・332・第3期 刘海峰等: 强冲击荷载作用下混凝土材料动态本构模型其中,n N为微裂纹的成核率密度, a为微裂纹的扩展速率,对于理想微裂纹系统n N=n N(a,σ(t)), a= a(a,σ(t))对式(18)求导得D t=( D t)g+( D t)n(D t)g=∫∞0n v d v (D t)n=∫∞0n N v d v (20)式(20)表明,损伤变量D t的变化是由裂纹线性尺度的长大和成核两个部分引起的.2.1.2 微裂纹的扩展微裂纹的成核过程是一个随机过程,并用成核率密度n N来描述,其大小与应力状态及微裂纹的尺寸有关,借鉴白以龙[21]给出的如下成核密度表达式 n N=K th σtσth-1aa thm-1exp-aa thm(21)其中,K th,m和a th为材料常数,与材料的性质有关, a为微裂纹的尺寸,σth是微裂纹成核的阈值应力,只有应力σt>σth微裂纹成核,并且扩展,否则保持不变,上述参数均可以通过实验来确定.σt是混凝土内部引起微裂纹损伤演化的拉伸应力,与混凝土外部作用荷载σ不相同,但具有某种函数关系.为简单计算,采用σt=k|σ|,其中k为应力转化因子,表征材料内部微损伤对其内部场的影响.对于压缩情况,k <1;对于拉伸情况k>1,具体取值参见Ortiz 等[22,23]的工作.根据文献[24]裂纹失稳脆性断裂临界条件,可以得到微裂纹损伤演化发展的阈值应力σth=K IC/Yπa th,Y是形状系数,与试件几何形状,载荷条件和裂纹大小,位置等有关系,本文取Y=1;K IC 是材料的断裂韧度,表示材料抵抗裂纹失稳扩展能力的物理量,可以由实验确定.假设混凝土材料内微裂纹是钱币状,则单个微裂纹的特征体积可以表示如下[25]v=βa3(22)其中,β是几何因子,依赖于微裂纹的形状和尺寸.将式(22),(21)代入式(20)第三式得到由于微裂纹成核引起损伤的增加为 (D t)n=3K th σtσth-1・∫∞0a a th m-1exp-a a th mβ2a5d a 当m=1时,上式简化为(D t)n=360K thβ2a6thσtσth-1由于a th为10-3m量级,因此可以忽略微裂纹成核引起的损伤增加,只考虑混凝土原有微裂纹长大引起的损伤增加.王道荣[26]在I型裂纹扩展研究的基础上,提出了如下微裂纹扩展速率的计算公式aa=1-ν22λ1Eπ(σ2t-σ2th)C R(23)其中,λ1为材料单位表面能;C R为瑞利波波速,由下式确定C R=0.862+1.14ν1+νE2(1+ν)ρ其中,ρ为材料密度.其它参数同前.将式(23)代入式(20)第二式得(D t)g=∫∞03nβa3 a a d v= 3(1-ν2)2λ1Eπ(σ2t-σ2th)C R D t(24)代入式(20)第一式得D t=3(1-ν2)2λ1Eπ(σ2t-σ2th)C R D t(25)积分得 D t=D t0exp3(1-ν2)2λ1Eπ(σ2t-σ2th)C R(t-t0)(26)其中,D t0是混凝土材料初始损伤值,t0是裂纹扩展的初始时间.2.2 微空洞损伤变量的描述2.2.1 微空洞损伤变量的定义混凝土内部随机分布了大量的微空洞.在爆炸或冲击荷载作用下,随着微空洞的塌陷,混凝土材料压缩密实,体积模量也相应增大,由此出现了损伤为负值的情况,把这种损伤为负值的损伤称为负损伤D c.假设这些微空洞的分布是均匀的,并以其体积百分比f3(表示为材料孔隙度δ与密度ρ的乘积)作为表征材料内部损伤的度量D c=f3=δρ2.2.2 微空洞损伤演化方程G r jeu等[27]根据质量守恒定律推出了微空洞的演化方程,认为微空洞的演化由材料的体积应变控制.微空洞的扩展方程表示为f3=(1-f3) εkk(27)利用以上演化方程,可得到微空洞体积百分比f3的・432・固 体 力 学 学 报 2008年表示形式f3=1-(1-f30)e-εkk(28)其中,f30(=δ0ρ0)是初始微空洞体积百分比,δ0是混凝土材料的初始孔隙度,ρ0是混凝土材料的初始密度.3 模型参数的确定选用一级轻气炮动力实验装置在200m/s2500 m/s速度范围内冲击混凝土圆柱形靶板,靶板试件应变率响应范围达到了104s-12105s-1,横向约束围压应力范围在1GPa21.5GPa之间.研究中,共做了7发弹体冲击靶板的实验,其中3发实验取到了比较满意的实验信号.飞片和靶板采用同质材料,其原料配比和物理参数见表2和表3.飞片直径为75 mm,厚度为5mm,靶板由5块相同的圆盘形试件组成,试件直径为70mm,厚度为5mm,在圆盘形试件之间安装双螺旋形锰铜压阻传感器(共3个,分别对应于测试点No1,No2,No3),用于记录冲击信号.为了分析方便,取其加载段应变率平均值为实验响应应变率,实验可近似看作是恒应变率的.图12图3为不同冲击速度下混凝土材料应力应变曲线,并与本文提出的本构模型进行了比较,模型参数见表4.表2 混凝土试件组份材料配合比Table2 Composition of concrete specimens组份水泥粉煤灰硅灰砂子水HSG A E 配比/g3005020540100 2.5 2.5表3 混凝土物理参数表Table3 Parameter table of concrete杨氏模量E/GPa 泊松比ν材料密度ρ/kg・m23孔隙度δ0/cm3・g-1410.223500.041表4中,参数k1,k2,A和B由混凝土的单轴拉伸、单轴压缩实验,结合表1确定;参数H1,H2和H3通过对实验数据拟合得到;断裂韧度K IC和λ1取自断裂力学手册;针对不同的加载情况,裂纹成核尺度a th的量级约取为1mm;由于没有相应的微观测试方法,参考文献[28]中岩石材料,混凝土材料初始损伤值D t0的具体取值见表4;参数k可以通过在裂纹・532・第3期 刘海峰等: 强冲击荷载作用下混凝土材料动态本构模型扩展阈值应力σth与混凝土材料弹性极限σs之间建立关系,将其粗略求得;屈服参数m1,γ和α通过利用试凑法不断拟合逼近已有实验结果得到.表4 模型参数表Table4 Table of model parameter for concrete屈服参数材料参数m1γλ1/MJ・m-210.010.08状态参数A B k1k21.27593.196211.73650.9801损伤参数K IC/MPa・m k D t0a th/m0.90.40.070.001拟合参数H1H2H3α0.1340.1351.2960.8图12图3为不同冲击速度下混凝土靶板内部在不同的测试点(测试点分别为No1,No2,No3)位置处的模型预测曲线与实验测试曲线的比较,从图中可以看出,模型预示结果无论在变形趋势上,还是数值精度上都与实验结果符合得很好.同时将本文提出的本构模型预测曲线与宁建国等[10]提出的本构模型预测曲线进行了比较,发现本文提出的本构模型预测曲线与实验结果拟合较好.通过对图12图3不同靶板内同一测点处(如测点No1或No2或No3)在不同冲击速度下应力应变曲线的比较发现,随着冲击速度的提高,混凝土的承载能力显著增加,即图中峰值应力增大,相应的峰值应变亦显著增加,即混凝土材料的塑性变形增大.这主要是两方面的原因,一方面由于混凝土材料是率相关材料,受到应变率效应的影响,另一方面由于静水压力相关性的影响,横向的约束压力限制了混凝土材料裂纹的发展.4 结论混凝土材料在冲击荷载作用下的响应是一个非常复杂的过程,不仅涉及了材料内部微结构损伤缺陷的演化发展,而且还涉及了材料应变率敏感效应影响.进行混凝土材料特性研究的时候,不可能将所有的因素都考虑进去,因此必须根据混凝土材料在冲击荷载作用下的宏观现象作了一些假设,以此简化计算.本文基于损伤与塑性耦合理论,以修正Otto sen 四参数破坏准则为屈服法则,引入损伤,发展了一个动态本构模型用于描述混凝土材料的冲击特性,在该模型中,考虑了引起混凝土材料弱化的两种不同的损伤机制:拉伸损伤和压缩损伤.其中,拉伸损伤是由微裂纹的张开和扩展引起的,通过拉伸应变来控制;压缩损伤相关于微空洞体积分数比的演化,并通过微空洞塌陷引起的压缩应变来控制,将总的损伤看成是这两种损伤的线性组合,由此压缩损伤和拉伸损伤就完全耦合了.宏观上,假设混凝土材料是一个均匀连续体;而从细观角度来看,混凝土材料内部则存在了大量随机分布的微裂纹和微空洞等损伤缺陷.假设微裂纹是均匀分布,且符合理想微裂纹体系统条件,定义含裂纹材料中单位体积内微裂纹所占的比例来表征微裂纹损伤所引起的混凝土材料宏观力学性能的劣化.基于裂纹扩展模型,微裂纹被激活、成核并扩展.当累积裂纹达到某一阈值时,混凝土材料发生粉碎性破坏.同时需要考虑微空洞的演化发展,且随着微空洞的塌陷,混凝土材料压缩密实.利用该模型对混凝土材料在强冲击荷载作用下的冲击特性进行数值模拟,并将该模型的预测曲线与宁建国等[10]提出的本构模型的预测曲线及实验结果进行比较,结果表明:该模型预示结果无论在变形趋势上,还是数值精度上都与实验结果符合得更好.因此,可以用该模型模拟混凝土材料在强冲击荷载下的动态特性.参考文献[1] Watstein D.Effect of strain rate on the compressivestrength and elastic properties of concrete[J].Journalof American Concrete Institute,1953,49(8):7292744.[2] Bischoff P pressive behavior of concrete athigh strain rates[J].Material and Structure,1991,144(24):4252450.[3] 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2008宁建国-强冲击荷载作用下混凝土材料动态力学特性及本构模型

2008宁建国-强冲击荷载作用下混凝土材料动态力学特性及本构模型

中国科学 G 辑: 物理学 力学 天文学 2008年 第38卷 第6期: 759 ~ 772 759《中国科学》杂志社SCIENCE IN CHINA PRESS强冲击荷载作用下混凝土材料动态力学特性及本构模型宁建国①*, 刘海峰①②, 商霖①① 北京理工大学爆炸科学与技术国家重点实验室, 北京 100081;② 宁夏大学土木与水利工程学院, 宁夏 750021* E-mail: jgning@收稿日期: 2007-12-11; 接受日期: 2008-03-26国家自然科学基金资助项目(批准号: 10625208)摘要 基于连续损伤力学理论、统计细观理论和Perzyna 黏塑性本构方程,构造了一个塑性与损伤相耦合的本构模型来描述混凝土材料在强冲击载荷作用下的应力-应变响应特性. 在该模型中假设: 1) 宏观上混凝土材料是一个均匀连续体, 而从细观分析其内部则包含了大量随机分布的微裂纹和微空洞等损伤缺陷; 2) 混凝土材料的损伤演化是由其内部拉伸应力作用下微裂纹扩展的累积而引起的, 导致了材料强度和刚度的弱化; 3) 随着微空洞的塌陷,混凝土材料内部产生了不可恢复的塑性变形, 体积模量也相应增加, 将这一过程看作是微空洞损伤的演化发展; 4) 微裂纹和微空洞损伤之间不发生相互作用; 5) 当裂纹扩展累积到一定程度时, 混凝土材料发生粉碎性破坏. 利用实验结果确定模型所需参数, 并将利用该模型得到的模拟曲线与实验测试曲线进行比较, 结果表明两者较一致.关键词 混凝土材料 冲击特性 损伤演化 本构模型混凝土是目前工业与民用建筑中最常用的结构工程材料, 已经被广泛地应用于高层建筑物、长跨桥、大坝、水电站、隧道、码头等. 这些混凝土结构在其工作过程中除了承受正常的设计载荷外, 往往还要承受诸如爆炸、冲击和撞击等动载荷. 为了更好地设计和分析这些混凝土结构, 必须对混凝土材料在冲击载荷作用下的力学性能及其本构特性进行研究.目前, 人们对混凝土材料的动态力学性能已经有了比较深刻的认识和研究, 对其动态本构特性也做了许多研究工作. Watstein [1]利用落锤装置进行了混凝土材料的动态力学性能实验,由于落锤本身的惯性, 所测得的实验结果很难确保是材料动态性能的真实反应; Bischoff 等人[2]和胡时胜等人[3]利用SHPB 压杆对混凝土的动态力学性能进行了实验研究; Ning 等人[4~7]利用SHPB 压杆分别对混凝土材料和钢筋混凝土材料在冲击荷载作用下的力学性能进行了系统、深宁建国等: 强冲击荷载作用下混凝土材料动态力学特性及本构模型入的研究. 混凝土材料动态本构模型是研究其在爆炸或冲击荷载作用下损伤破坏机理、应力波的传播规律和衰减规律、结构破坏效应等的理论基础. 目前, 混凝土动态载荷下本构特性的研究已有一定的基础, 主要包括下面3个方面的研究: (ⅰ) 基于实验结果回归分析建立强度、弹性模量等力学参量与加载速率之间的关系[1~3], 但具体定量结论尚不一致, 数据较为分散; (ⅱ) 在已有本构模型的基础上, 经过修改, 得到新的本构模型[4~6]; (ⅲ) 基于材料变形机理的本构模型的建立, 大体上分为两类, 一类是建立在黏弹塑性力学基础上的本构模型[7,8], 一类是建立在损伤力学基础上的本构模型[9,10]. 然而, 它们都不能很好地描述冲击荷载作用下混凝土材料的动态响应特性. 为了更好地描述冲击荷载作用下混凝土材料的动态响应特性, 李兆霞[11]和宁建国等人[12]提出了含有损伤的黏塑性本构模型; 宁建国等人[4~6]在理想的各向同性黏弹性本构方程和损伤耦合的基础上建立了混凝土和钢筋混凝土材料的动态本构关系; Burlion等人[13]提出一个基于损伤与塑性相耦合的本构模型. 在该模型中, 考虑了引起混凝土材料弹性模量弱化的两种不同的损伤机制: 拉伸损伤和压缩损伤, 其中拉伸损伤是由微裂纹的张开和扩展引起的, 通过正的弹性应变来控制; 压缩损伤相关于微空洞的塌陷, 由塑性应变来控制, 由此压缩损伤和塑性应变就完全耦合了. 这两种类型的损伤都通过标量形式的损伤变量来描述, 且对弹性模量的影响是双重的, 同时假设材料损伤是各向同性的. 随后, Ragueneau等人[14]也提出了一个相似的混凝土材料本构模型. 但由于缺乏对混凝土材料在冲击荷载作用下破坏机理的全面认识, 因此至今仍未有一种大家普遍接受的本构模型.本文基于损伤与塑性耦合的理论, 发展了一个本构模型用于描述混凝土材料在强冲击荷载作用下的力学特性. 宏观上, 假设混凝土材料是一个均匀连续体; 而从细观角度来看, 混凝土材料内部存在大量随机分布的微裂纹损伤和微空洞缺陷. 假设微裂纹是均匀分布, 且符合理想微裂纹体系统条件, 由此基于统计细观的理论定义了一无量纲化的损伤变量——裂纹密度来表征微裂纹损伤所引起的混凝土材料宏观力学性能的劣化. 随着微空洞的塌陷, 混凝土材料被压缩密实, 体积模量也相应增大. 同时, 在混凝土材料内部还产生了不可恢复的塑性变形. 通过微空洞体积百分比的定义, 就可将损伤和塑性完全耦合. 基于裂纹扩展模型, 微裂纹被激活、成核并扩展. 当累积裂纹密度达到某一阈值时, 混凝土材料发生粉碎性破坏. 利用该模型对平板冲击下混凝土的冲击特性进行数值模拟, 结果表明: 模型预示结果无论在变形趋势上, 还是数值精度上都与实验结果符合得很好.1塑性与损伤相耦合的本构模型爆炸或冲击载荷作用下, 混凝土材料本身承受着很大的压力载荷, 其内部微空洞必然塌陷, 由此引起了不可恢复的塑性应变, 体积模量也相应地有所增加. 同时, 伴随着微空洞缺陷的塌陷, 混凝土材料内部微裂纹损伤也不断演化发展, 并最终导致材料的破坏. 因此, 在本文中采用一种基于损伤与塑性相耦合的本构模型来描述混凝土材料冲击特性的响应. 混凝土材料冲击特性通过球量和偏量特性的分解来描述, 其中偏量特性可以用修正型的、与静水压力相关的Perzyna黏塑性方程来描述. 球量特性通过状态方程来描述.在小应变的前提下, 遵循应变分解假定, 将应变的增量可以分解为弹性部分和非弹性部分, 即760中国科学 G 辑: 物理学 力学 天文学 2008年 第38卷 第6期761.e in ij ij ij εεε=+ (1)在非弹性应变中, 如果只是考虑其不可逆的部分, 则上式可以写成:,e vp ij ij ij εεε=+ (2)式中弹性应变e ij ε包含了无损基体材料的弹性应变m ij ε和由裂纹张开/滑移所引起的弹性应变c ijε两部分, 即.e m c ij ij ij εεε=+ (3) 它们都是正比例于有效应力场; 黏塑性应变是卸载后材料中残留的不可逆变形, 主要是由于微空洞的塌陷所引起的, 可由黏塑性流动方程求得.1.1 本构关系混凝土材料内部存在大量的微裂纹和微空洞缺陷, 在冲击荷载作用下, 这些微裂纹和微空洞缺陷对混凝土材料的破坏有着很大影响. 因此, 假设混凝土材料是由实体和微空洞组合而成, 其中实体包含了无损基体材料和微裂纹, 那么实体的应力张量和弹性应变张量之间的关系可表示为,e ij ijkl kl M σε= (4) 式中ijkl M 为实体的有效刚度张量, 当弹性和塑性之间不发生耦合时ijkl M 为常张量.假设应力偏量和应力球量之间不发生相互作用, 引入应力加法分解, 将总的应力张量分解为偏应力张量和球应力张量两部分之和:.ij ij ij S P σδ=− (5)根据弹塑性力学知识可知, 偏应力张量和偏应变张量之间满足如下弹性应力-应变关系:2(),vp ij ij ij S G e e =− (6)其中G 为有效剪切模量, 13ij ij kk ij e εεδ⎛⎞=−⎜⎟⎝⎠和vp ij e 分别是应变张量和黏塑性应变张量的偏量部分; kk ε为体积应变, ij δ为克罗内克符号.关于球应力-应变关系, 也即状态方程, 可通过经验拟合实验曲线而得到. 为此, 将Mie-Gruneisen 方程进行如下修正: H 01(),12P P I I γργµ⎛⎞=+−−⎜⎟⎝⎠(7) 其中0(/1)µρρ=−为弹性体积压缩比; 00(/)γγρρ=为Mie-Gruneisen 参数; ρ和0ρ分别为材料的当前密度和初始密度; I 和0I 分别为材料的当前比内能和初始比内能, 并且满足能量守恒方程: ij ij I ρσε= ; H P为材料密度为ρ时的Hugoniot 压力, 其方程形式如下: 23H 123(),P K βµβµβµ=++ (8) 式中K 是有效体积模量, 1β, 2β和3β为材料参数, 可由实验数据拟合而得到; 对0µ<的情况,宁建国等: 强冲击荷载作用下混凝土材料动态力学特性及本构模型7622β和3β取为0值.Budiansky 和O’Connel [15]将含微裂纹体看成是无损基体和微裂纹组成的复合材料, 假设无损基体是弹性的、各向同性的; 微裂纹是随机分布的, 但复合材料仍然看成是均匀的、各向同性材料, 利用自洽方法得出了含微裂纹体的等效模量与无损基体模量之间的关系, 其结果在岩石、混凝土等脆性材料中得到了广泛的应用. 在本文中将混凝土材料看成是由实体和微空洞组合而成, 其中实体包含了无损基体和微裂纹. 借鉴Budiansky 和O’Connel [15]的研究结果,得到了混凝土材料中实体部分的等效模量与无损基体模量之间的如下关系:(1),e mK K D =− (9) (1),e mG G D =− (10) 其中e K 和e G 分别为混凝土材料中实体部分的体积模量和剪切模量; m K 和mG 分别为无损基体的体积模量和剪切模量; D 为损伤因子, 由下式确定: 2d 161,912v D C v−=− (11) 式中d C 为裂纹密度, 裂纹密度的定义有多种形式[15], 本文假设微裂纹满足理想的微裂纹系统条件, 定义了新的裂纹密度, 具体定义见2.1节; v 为混凝土材料的泊松比, 与无损基体材料的泊松比v满足如下关系 d 16.19v v C ⎛⎞=−⎜⎟⎝⎠(12) 在此基础上, Mackenzie [16]将含有微空洞材料看成是无损基体与微空洞组成的复合材料,假设无损基体是各向同性, 微空洞是球形, 且随机分布, 考虑了材料内部微空洞的影响, 得出了含有微空洞材料的等效模量与无损基体模量的关系. 本文将混凝土材料看成是实体与微空洞组成的复合材料, 如前面所述, 实体为均匀的、各向同性的, 由(9)和(10)式得到了混凝土材料中实体部分的等效模量, 然后利用Mackenzie 的结论, 就可以得到如下混凝土材料有效模量计算公式: **4(1),43e e e e K G f K G K f −=+ (13) **6121(1),98ee e e e K Gf G G f K G +⎛⎞−=−⎜⎟+⎝⎠(14) 式中*f 为材料中微空洞所占的体积百分比; 当微空洞体积百分比*f 和裂纹密度d C 取为0值时, (7)式化为无损伤、无缺陷材料的Mie-Gruneisen 方程.1.2 流动方程和屈服法则在Perzyna 模型[17]中, 黏塑性应变由下式确定: ,vp ij ijF ελσ∂=∂ (15)中国科学 G 辑: 物理学 力学 天文学 2008年 第38卷 第6期763式中F 为修正Gurson 屈服函数; λ称为黏塑性流动因子, 是一个非负比例因子. Colantonio 和Stainier [18]曾提出一个塑性流动因子的定义式, 用于解释材料中孔隙率的变化. 这里, 我们采用同样的方法定义黏塑性流动因子: **,1vp vpn F f m f λ=− (16) 式中vp m 和vp n 为材料参数, 可通过实验数据拟合得到, 其中函数x 的定义如下: 0,00.x x x x >⎧=⎨⎩≤ (17) 为了考虑微空洞之间的相互作用, Needleman 和Tvergaard [19]将Gurson 屈服函数修正为 1***222d 132d d 3(,,)2cosh (1)0,2ij I J q F Y f q f q f Y Y σ⎛⎞=+−+=⎜⎟⎝⎠(18) 其中1I 和2J 分别为应力张量的第一不变量和偏应力张量的第二不变量, 并且定义如下: 1211,,.23kk ij ij ij ij kk ij I J s s s σσσδ===− (19) (18)式中, 1q , 2q 和3q 可通过数值模拟来确定. Burlion 等人[13]和Ragueneau 等人[14]将d Y 看作材料的屈服应力, 并认为其与塑性应变和塑性应变率有关. 然而, 他们都假设塑性应变是由于微空洞的塌陷所引起的. 因而, 定义d Y 为混凝土材料的屈服应力. 在爆炸或强冲击载荷作用下, 它近乎是率无关的, 其增强很大程度上应归于静水压力的影响[2,20,21].借鉴Lemaitre 等人[22]提出的三轴等效应力概念, 等效屈服应力d Y 定义如下:1/2d ,eq v Y R σ= (20) 式中v R 为三轴函数, 用于揭示静水压力对塑性变形的影响, 可表示为 22(1)3(12).3v eq P R v v σ⎛⎞=++−⎜⎟⎜⎟⎝⎠(21) 同样地, 一维应力条件下的动态应力强度 **2d 01p 2p log (log ),s C C C σσεε⎡⎤=++⎣⎦(22) 其中s σ为准静态下的应力强度, *p p 0(/)εεε= 为无量纲化的等效塑性应变率且0 1.0/,s ε= C 0, C 1和C 2为应变率敏感系数, 替换(20)和(21)式中的等效应力eq σ, 由此则可得三轴等效屈服应力d Y = (23) 式中P 为相应于动态应力强度d σ时的静水压力.宁建国等: 强冲击荷载作用下混凝土材料动态力学特性及本构模型7642 损伤变量的描述混凝土材料内部存在大量随机分布的微裂纹和微空洞, 这些微裂纹和微空洞的大小和形状各不相同, 其取向和空间位置也具有一定的分布. 在本文中, 我们将基于不同的微观力学机理来研究混凝土材料内部微裂纹损伤和微空洞缺陷的演化发展规律.2.1 微裂纹损伤变量的描述2.1.1 损伤变量的定义爆炸或冲击载荷作用下, 微裂纹损伤被激活, 形成应力释放区, 并产生累积损伤, 从而导致材料力学性能的劣化和最终的开裂破坏. 假设这些微裂纹是均匀分布的, 且符合理想微裂纹体系统条件. 由此, 基于统计细观的理论我们定义了一无量纲化的损伤变量——裂纹密度为 3d c 0(,)() d ,C n a t a a β∞=∫ (24)来表征微裂纹损伤所引起的混凝土材料宏观力学性能的劣化. (24)式中, (,)n a t 为理想微裂纹体系统中微裂纹的数密度分布函数, 且满足如下方程[23]: N (),n na n t a∂∂+=∂∂ (25) 上两式中a 为微裂纹的尺度, a为裂纹扩展速度; N n 为微裂纹成核密度; c β为几何因子, 依赖于微裂纹的形状与尺度.假设从时刻t 到d t t +裂纹密度发生变化, 即d /0,C t ∂∂> 那么可以得到 33d N d d d d c c 00, 3d , d ,g n g nC n a C C C C n a a n a a t a n t t t t ββ∞∞∂∂∂∂∂⎛⎞⎛⎞⎛⎞⎛⎞=+=⋅=⋅⎜⎟⎜⎟⎜⎟⎜⎟∂∂∂∂∂⎝⎠⎝⎠⎝⎠⎝⎠∫∫ (26) 式中表明裂纹密度的变化是由裂纹线性尺度的长大和成核两个部分引起的.2.1.2 微裂纹的成核混凝土材料内部含有大量的微裂纹和微空洞缺陷, 在冲击荷载作用下, 这些微裂纹和微空洞要发生扩展和长大, 同时材料内部还不断有新的微裂纹和微空洞成核和扩展, 这些均造成材料宏观力学性能的劣化, 最终导致材料的破坏. 目前还没有切实可行的实验手段将混凝土材料中微裂纹引起的损伤和微空洞引起的损伤区分开来, 更不用说给出材料微损伤的成核和扩展模型. 为了对混凝土材料在冲击荷载作用下的力学性能进行研究, 必须借鉴其他材料微损伤的成核和扩展模型.微裂纹的成核过程是一个随机过程, 并用成核率密度N n 来描述, 其大小与应力状态及微裂纹的尺寸有关. 由于白以龙[23] 在实验基础上给出的微裂纹成核模型反应了微裂纹的成核与微裂纹成核的阈值应力、微裂纹的大小及当前应力状态之间的关系, 而且具有较广泛的应用.因此本文采用白以龙提出的如下微裂纹成核密度表达式: N th th th th 1exp ,m t a a n K a a σσ⎡⎤⎛⎞⎛⎞⎛⎞−=⎢⎥−⎜⎟⎜⎟⎜⎟⎝⎠⎝⎠⎢⎥⎝⎠⎣⎦ (27)中国科学 G 辑: 物理学 力学 天文学 2008年 第38卷 第6期765式中K th , m , a th 为材料常数, 与材料的性质有关, σ th 为微裂纹成核的阈值应力, 只有当应力σ t>σ th 时微裂纹成核, 并且扩展, 否则保持不变, 上述参数均可以通过实验来确定. σ t 是混凝土内部引起微裂纹损伤演化的拉伸应力, 与混凝土外部作用荷载σij 不相同, 但具有某种函数关系. 此处, 我们采用如下简单数学形式t σ= (28) 来建立两者之间的函数关系. (28)式中β 为材料参数, 表征了材料内部微损伤对其内部应力场的影响程度.将(27)式代入(26)式第三式得到由于微裂纹成核引起裂纹密度的增加:1t 3d th c 0th th th 1exp d .m m n a C a K a a a a t σβσ−∞⎡⎤⎛⎞⎛⎞∂⎛⎞⎛⎞=−⎢⎥−⎜⎟⎜⎟⎜⎟⎜⎟∂⎝⎠⎝⎠⎢⎥⎝⎠⎝⎠⎣⎦∫ 当1m =时, 上式简化为4t d th c th th 61.n C K a t σβσ⎛⎞∂⎛⎞=−⎜⎟⎜⎟∂⎝⎠⎝⎠由于a th 为10−3 m 量级, 因此可以忽略微裂纹成核引起的裂纹密度的增加, 只考虑混凝土中原有微裂纹长大引起的裂纹密度的增加.2.1.3 裂纹扩展模型材料和结构的破坏是从材料中的孤立的微空洞成核开始, 形成微裂纹, 发展为宏观裂纹,直至整个材料和结构破坏[24].Seaman 等人[25]和Stenvens 等人[26]通过材料的平板冲击实验发现, 材料内部微空洞的扩展与当前的应力状态及微空洞的尺寸有关. 假设微空洞是球形, 在各个方向上均匀变形, 在实验研究的基础上提出一个考虑黏性效应的微空洞增长模型. 其适用于高应变率加载情况, 具体方程形式如下: 0,4g P P R Rη−= (29) 式中R 为球形微空洞的半径, (/3)kk P σ=是平均体积应力, 0g P 为相关于静态屈服应力的空洞增长阈值, η 为具有黏性量纲的常数, 与材料性质有关.Curran 等人[27]认为, 在很高应力作用下, 微裂纹开始成核、扩展, 并且发生相互作用, 不同方向、大小的微裂纹相互结合, 导致材料破坏成大小不一的碎块. 通过材料的平板冲击实验发现微裂纹的扩展与微空洞的增长遵从同样的黏性增长规律, 故可采用(29)式来表示裂纹的扩展速率方程.引入内部拉伸应力σ t 和裂纹扩展阈值应力σ th 代替(29)式中的平均体积应力P 和微空洞增长阈值应力0g P , 用微裂纹尺度a 代替(29)式中微孔洞半径R , 由此修正S 型裂纹扩展模型为如下表示形式:宁建国等: 强冲击荷载作用下混凝土材料动态力学特性及本构模型766 t th ,4a a σση−= (30) 基于Irwin 裂纹失稳扩展的临界条件, 可以得到裂纹扩展的阈值应力[28]:IC th ,K a f W σ=⎛⎜⎝ (31) 其中a f W ⎛⎞⎜⎟⎝⎠是依赖于试件几何形状的几何因子, 其表示形式为 233245671 1.12140.0294 2.1907 3.55111, 6.245921.185320.0463 6.4967a a a a f a W W W W W a a a a W W W W ⎡⎤⎡⎢⎥⎛⎞⎛⎞⎛⎞=+−+⎜⎟⎢⎢⎥⎜⎟⎜⎟⎛⎞⎝⎠⎝⎠⎝⎠−⎣⎜⎟⎢⎥⎝⎠⎣⎦⎤⎛⎞⎛⎞⎛⎞⎛⎞−−+−⎥⎜⎟⎜⎟⎜⎟⎜⎟⎝⎠⎝⎠⎝⎠⎝⎠⎦ (32)式中W 为试件横向尺度. 由于a f W ⎛⎞⎜⎟⎝⎠的计算值都在1.0附近, 为了计算分析方便, 在本文中取为1; IC K 为材料的断裂韧性, 表示材料抵抗裂纹失稳扩展能力的一个物理量, 可由实验确定.在动态冲击条件下, 一般认为IC K 是依赖于加载速率的函数, 然而结论尚不一致[29~31]. Lame-bert 等人[30]的研究结果表明, 断裂韧性随着应变率的增加而近乎线性的增加. 而Tandon 等人[31]却发现, 断裂韧性随应变率的增加反而减小. 由于研究所限, 当前仍把其看作是一个不变的材料参数, 并取为准静态下的相应值.忽略成核率(将单位时间、单位体积内微裂纹生成的个数称为成核率)效应, 可得微裂纹密度演化方程 th d d d 3,4t g C C C t t σση−∂∂⎛⎞⎛⎞≈=⎜⎟⎜⎟∂∂⎝⎠⎝⎠ (33) 式中假定了在积分过程中t σ都和单个微裂纹尺寸a 无关, 而只相关于所有微裂纹损伤累积的整体效果.2.1.4 损伤演化方程通过(11), (12)和(33)式, 建立了裂纹密度d C 与损伤变量因子D 之间的关系式. 借助微裂纹损伤的演化方程, 将损伤变量因子D 写成率形式, 即: d 12d 1616,()()99D C f v vf v C ⎡⎤=−⎢⎥⎣⎦(34) 其中 2212212(1)(), (),12(12)v v v f v f v v v −−+==−− (35)中国科学 G 辑: 物理学 力学 天文学 2008年 第38卷 第6期767微裂纹密度可通过对(33)式积分而得到 t th 0d d03()exp ,4t t C C σση−⎡⎤−=⎢⎥⎣⎦(36) 式中d0C 为混凝土材料的初始裂纹密度, 0t 为裂纹扩展的初始时间.2.2 微空洞损伤变量的描述2.2.1 损伤变量的定义混凝土是一种多孔隙材料, 其内部随机分布了大量的微空洞. 在爆炸或冲击载荷作用下,这些微空洞塌陷, 材料被压缩密实, 从而引起体积模量的增大.假设这些微空洞的分布是均匀的, 并以其体积百分比*f (表示为材料孔隙度δ与密度ρ的乘积), 作为一种表征材料内部损伤的度量为*.f δρ=⋅ (37)2.2.2 损伤演化方程Burlion 等人[13]假设微空洞的演化是由混凝土材料黏塑性体应变率vp kk ε 所控制的, 给出了如下微空洞损伤演化方程:***(1).vp kk f k f f ε=− (38)由此可将微空洞引起的损伤与黏塑性应变相完全耦合. (38)式中k 为模型参数, 用于控制微空洞体积百分比随黏塑性流动的变化率.利用以上演化方程, 我们可得到微空洞体积百分比*f 的表示形式为 **0*0exp(),1exp()vp kk vp kk k f f k f εε=−+ (39) 式中*000()f δρ=⋅为初始微空洞体积百分比, 0δ为混凝土材料的初始孔隙度, 0ρ为混凝土材料的初始密度. 随着黏塑性压应变逐渐减小, 微空洞体积百分比按曲线规律缓慢减小; 当黏塑性压应变趋于无穷小值的时候, 微空洞体积百分比则趋于零, 这很明显是合乎常理的.3 模型参数确定利用混凝土的平板冲击实验, 确定了上述本构模型的参数, 并对混凝土的冲击特性进行了数值模拟.3.1 平板冲击实验选用一级轻气炮动力实验装置在200~500 m/s 速度范围内冲击混凝土圆柱形靶板. 靶板试件应变率响应量级达到了104/s, 横向约束压力范围在1~1.5 GPa 之间. 研究中, 共做了5发弹体冲击靶板的实验, 其中3发实验取到了比较满意的实验信号. 飞片和靶板采用同质材料, 其宁建国等: 强冲击荷载作用下混凝土材料动态力学特性及本构模型768 原料配比和物理参数见表1. 飞片直径为75 mm, 厚度为5 mm. 靶板由5块相同的圆盘形试件组成, 其内依次放入3个压阻计, 分别标记为No.1, No.2和No.3. 试件直径为70 mm, 厚度为5 mm. 飞片放置于射弹前端.表1 混凝土试件的配料比和基本物理参数名称水泥 粉煤灰 硅灰 砂 水 减水剂HSG 减水剂AE 配比/g300 50 20 540 100 2.5 1.5 参量杨氏模量 E 0/GPa 泊松比 v 0 抗压强度 σ s /MPa 孔隙度 δ 0 /cm 3·g −1 数值41 0.2 72 0.041 参量体积模量 K 0/GPa 剪切模量 G 0/GPa 抗折强度 σ sw /MPa 密度 ρ 0 /g·cm −3 数值22.8 17.1 12.8 2.35实验时将飞片黏贴于射弹上, 高压气体的突然释放推动射弹沿抽空的炮管运动. 当高速运行的射弹碰撞到靶板时, 产生一个较高的压力脉冲, 由压阻计记录一组(共3个, 分别对应于测试点No.1, No.2和No.3)电压信号.通过已标定的换算公式2/(),g P R R k =∆⋅ (40) 其中1210.026 GPa , 3 GPa,0.028 GPa , 3 GPa,P k P −−⎧⎪=⎨⎪⎩≤≥ (41) 式中R g 为螺旋型锰铜压阻传感器的电阻, 利用(40)式, 将电压信号转换为压力信号, 如图1所示. 根据这一系列压力信号, 由拉氏分析方法处理得到了其他力学参量, 如应变、应变率、比容和比内能. 图2给出了200 m/s 冲击速度下混凝土靶板内部测试得到的应力-应变曲线.图1 混凝土靶板内部的压力时间历程曲线 图2 混凝土靶板内部的应力-应变全曲线3.2 模型参数本文的损伤与塑性耦合本构模型的参数确定来自3个方面: (ⅰ) 对混凝土试件进行基本中国科学 G 辑: 物理学 力学 天文学 2008年 第38卷 第6期769的物理和力学实验, 测试得到其基本的物理和力学性能参数, 见表1; (ⅱ) 参考其他混凝土类材料的实验参数; (ⅲ) 利用试凑法不断拟合逼近已有冲击实验结果, 最终评估得到一组最优的模型参数值, 见表2.表2中, 初始体积模量和剪切模量可以通过弹性力学知识得到如下: 000000.3(12)2(1)E E K G v v ==−+ (42) Grote 等人[20]应用下列直线型关系拟合准静态实验和SHPB 实验应变率范围内的强度数据:0.0235log 1.07,R ε=+ (43) 其中R 为动态强度与准静态强度的比值, 且10log log ≡. 这里, 我们拓宽(43)式的应用范围到强冲击加载的情况.表2 模型参数列表率敏感系数 力学参数体积模量 K 0/GPa 剪切模量 G 0/GPa 黏性系数 η /GPa ·s C 1 C 2 数值22.8 17.1 0.00018 1.07 0.0235 压力系数 压力参数β 1 β 2 β 3 Mie-Gruneisen 状态参数 γ 0 数值1.0 −2.012 2.447 1.0 经验系数 材料参数 屈服参数q 1 q 2 q 3 m vp n vp 数值1.5 1.02.25 0.0018 2.55 材料参数 损伤参数裂纹密度 C d0 断裂韧性 1/2IC /MPa m K ⋅ 裂纹长度 a th /m β k 数值 0.07 0.8 0.001 0.2 1.0压力参数(1,2,3)i i β=的取值来自混凝土材料的平板撞击实验, 如前所述, 通过将试件中的应力分为球应力部分(即静水压力部分)和偏应力部分, 得到压力与体积的关系曲线, 对实验数据进行拟合, 就可以确定(1,2,3)i i β=的值, 采用该组压力系数计算得到的压力值与实验结果非常接近[32]; Needleman 和Tvergaard [19]假设均匀的多孔介质服从(18)式表示的屈服条件, 计算材料中含有周期分布的空洞情况, 并将计算结果与平面应变的数值分析结果进行了比较, 确定系数(1,2,3)i q i =的取值为1 1.5,q = 21,q = 3 2.25q =; 断裂韧度IC K 取自断裂力学手册; 初始裂纹密度为0~0.56之间的某一个值, 由于没有相应的微观测试方法, 参考文献[33]中岩石材料裂纹密度的取值, 混凝土材料初始裂纹密度的具体取值见表2. 针对不同的加载情况, 裂纹成核尺度a th 的量级约取为1 mm.其他模型参数利用试凑法不断拟合逼近已有实验结果得到, 其中黏性系数η 用于控制裂纹扩张的累计损伤, 影响系数m vp 和n vp 分别用于控制塑性流动改变的大小和速率. 材料参数β可以通过在裂纹扩展阈值应力σ th 与混凝土材料弹性极限σ s 之间建立关系, 将其粗略求得. Gruneisen 参数γ 0和微空洞演化影响系数k 对数值拟合结果的影响不是很明显, 都可取为1.0.。

弹塑性本构模型理论课件

弹塑性本构模型理论课件


材料屈服强度影响规律
屈服强度定义
材料开始发生明显塑性变形的最小应力值,反映了材料抵抗塑性变 形的能力。
屈服强度对弹塑性行为的影响
屈服强度越大,材料抵抗塑性变形的能力越强,进入塑性阶段所需 的应力水平越高,材料的塑性变形能力越差。
屈服强度的影响因素
材料的晶体结构、化学成分、温度、应变速率等都会影响屈服强度 的大小。
材料弹性模量影响规律
弹性模量定义
01
材料在弹性阶段内,应力与应变之比,反映了材料抵抗弹性变
形的能力。
弹性模量对弹塑性行为的影响
02
弹性模量越大,材料的刚度越大,相同应力作用下产生的弹性
变形越小,进入塑性阶段所需的应力水平越高。
弹性模量的影响因素
03
材料的晶体结构、化学成分、温度等都会影响弹性模量的大小
弹性阶段
材料在受力初期表现出弹性行为,应 力与应变呈线性关系,卸载后无残余 变形。
屈服阶段
当应力达到屈服强度时,材料进入塑 性阶段,应力不再增加但应变继续增 加,卸载后有残余变形。
强化阶段
材料在塑性阶段表现出应变硬化特性 ,随着塑性应变的增加,屈服强度逐 渐提高。
理想弹塑性模型
无强化阶段的弹塑性模型,屈服后应 力保持恒定,应变无限增加。
通过实验测定金属材料的弹性模量、屈服强度、硬化模量等参 数,为模拟提供准确数据。
利用有限元软件建立金属材料的弹塑性行为模型,进行加载、 卸载等模拟过程。
将模拟结果与实验结果进行对比,验证弹塑性本构模型在金属 材料行为模拟中的准确性和可靠性。
实例二:混凝土结构弹塑性损伤评估
损伤模型选择
针对混凝土结构的损伤特点,选择合适 的弹塑性损伤本构模型,如塑性损伤模

混凝土中的塑性本构模型

混凝土中的塑性本构模型

混凝土中的塑性本构模型摘要:混凝土由于其都特的性能,现今已成为土木建筑工程中应用最广泛的建筑材料之一。

由于其自身具有不匀质性,研究其力学性能时需建立特殊的本构关系。

本文阐述了混凝土在压应力下的应力应变关系,引用现有塑性本构模型理论,本分析了其不足。

关键词:应力-应变;塑性本构关系1 引言混凝土是现代建筑中使用量最大的建筑材料,在隧道、桥梁、工业与民用建筑等各类工程中发挥着重要作用。

混凝土内部结构中含有砂石骨料、水泥石、游离水分和气泡,而水泥石中又含有凝胶、警惕和未水化的水泥颗粒。

作为一种胶凝材料,不同组分的固有性质、配合比及固液气三相之间物理化学反应,使得混凝土材料类型多样。

混凝土内部含有大量的微裂缝和微空洞,使其具有非线性、随机性等力学行为特点[1],与可作为均质体假定的金属材料物理力学性质有较大不同。

本构关系的研究一直是混凝土材料基础理论科学的研究重点。

传统的混凝土结构分析中,由于受到计算能力的限制,以及对材料本身性能了解不足,对构件与结构分析一般在线弹性范围内进行,而早期的混凝土构件与结构相对比较简单,因此这种分析方法在当时起到了一定的作用。

但是随着混凝土在复杂结构中的广泛应用,需要对结构进行比较精确的分析。

这时简单但比较粗糙的线弹性本构模型的局限性显露了出来。

随着计算机技术和计算理论的快速发展,60年代以来,有限元技术及其发展成为复杂结构分析的一种有力工具。

早期对混凝土结构进行有限元分析的实践表明:误差的主要来源是所选用的混凝土本构模型不能很好地描述材料的本构行为。

因此对混凝土本构关系进行更深入更精确的研究愈显必要。

现已发展形成了多种理论本构模型,如弹性力学本构模型、塑性力学本构模型、断裂力学本构模型、损伤力学本构模型,以及针对高温、低温等特定关系下的本构模型。

由于混凝土材料在卸载后存在残余变形,适合采用塑性理论来描述,这样就形成以塑性理论为基础的混凝土弹塑性本构模型。

金属材料的塑性理论目前已经比较成熟,混凝土的塑性模型也具有较完备的理论基础,可以描述混凝土的循环响应待性、卸载非弹性响应等非线性弹性模型无法描述的本构现象,其适用范围较非线性弹性模型大,能够较好地反映混凝土的主要性能,如:受拉脆性破坏、受压延性破坏、卸载再加载、非比例加载、混凝土硬化、体积膨胀等,所以在工程中弹塑性本构模型的应用也是很广泛的。

混凝土弹塑性损伤本构模型参数及其工程应用

混凝土弹塑性损伤本构模型参数及其工程应用
齐 虎 , 李 云 贵 , 吕西林
( 1 . 中 国建 筑 股份 有 限 公 司 技 术 中心 , 北京 1 0 1 3 2 0 ; 2 . 同济 大 学 结 构 工 程 与 防 灾 研 究 所 , 上海 2 0 0 0 9 2 )

要 :为 提 高 弹 塑 性 损 伤 本 构 模 型 的工 程 实用 性 , 研 究 各 参 数 取 值 对 模 型损 伤 发 展 、 塑 性 发 展 及 材 料 应 力 应 变 关
Ab s t r a c t :The v a r i a bl e s o f e l a s t i c p l a s t i c d a ma ge mo de l wa s s t ud i e d i n o r d e r t o i mpr o ve t he mod e l ’ S pr a c t i — c a bi l i t y s pe c i f i c a l l y .The e f f e c t o f d i f f e r e nt va r i a bl e s v a l ue s o n mo de l da ma g e d e v e l o pme n t ,pl a s t i c d e v e l o p— me nt a n d ma t e r i a 1 s t r e s s - s t r a i n r e l a t i o ns wa s s t u di e d. Th e f u nc t i on r e l a t i on s hi p wa s f i t t e d by c o nn e c t i ng t he pa r a me t e r s wi t h c o nc r e t e ma t e r i a l c ommon i n di c a t or s,i n c l ud i ng e l a s t i c mod ul u s。u ni a x i a l c ompr e s s i v e

(完整word版)混凝土本构关系模型

(完整word版)混凝土本构关系模型

一、混凝土本构关系模型1。

混凝土单轴受压应力-应变关系 (1)Saenz 等人的表达式Saenz 等人(1964年)所提出的应力-应变关系为:])()()(/[30200εεεεεεεσd c b a E +++= (2)Hognestad 的表达式Hognestad 建议模型,其上升段为二次抛物线,下降段为斜直线.所提出的应力—应变关系为:cucu εεεσσεεσσεεεεεεεε≤≤-=≤-=--00002,)](15.01[,])(2[000(3)我国《混凝土结构设计规范》(GB50010—2010)中的混凝土受压应力-应变曲线,其表达式为:1,)1(1,)1(2>+-=≤+-=x x x xy x x n nxy c n αrc x ,εε=,r c f y ,σ=,r c r c c r c c f E E n ,,,-=εε c α是混凝土单轴受压时的应力应变曲线在下降段的参数值,r c f ,是混凝土单轴抗压的强度代表值,r c ,ε是与单轴抗压强度r c f ,相对应的混凝土峰值压应变。

2.混凝土单轴受拉应力-应变关系清华大学过镇海等根据实验结果得出混凝土轴心受拉应力-应变曲线:1],)1(/[)/(1,])(2.0)(2.1[7.16≥+-⨯=≤-=ttttttt t t t εεεεεεεεεεεεασεεσσσ3.混凝土线弹性应力—应变关系张量表达式,对于未开裂混凝土,其线弹性应力应变关系可用不同材料常数表达,其中用材料弹性模量E 和泊松比v 表达的应力应变关系为:ijkk E ij E ij ijkk E ij Eij δσσεδεεσνννννν-=+=+-++1)21)(1(1用材料体积模量K 和剪变模量G 表达的应力应变关系为:ijK ij Gij ij kk ij ij kks K Ge δεδεσσ9212+=+= 4.混凝土非线弹性全量型本构模型5.混凝土非线弹性增量型本构模型各向同性增量本构模型: (1)在式2220])()2(1[])(1[0000εεεεεεεσ+-+-==SE E E d d E中,假定泊松比ν为不随应力状态变化的常数,而用随应力状态变化的变切线模量t E 取代弹性常数E ,并采用应力和和应变增量,则可得含一个可变模量Et 的各向同性模型,增量应力应变模型关系为:ijkk E ij E ij d d d t t δεεσνννν)21)(1(1-+++= (2)在式νεεσσνK K Ge e Es kk kk m ij ij ij ====+=3121 中,如用随应力状态变化的变切线体积模量Kt 和切线剪变模量Gt 取代K 和G,并采用偏应力和偏应变增量,则可得含两个可变模量Kt 和Gt 的各向同性模型,采用偏应力和偏应变增量,则可得以下应力应变关系:kkt m ij t ij d K d de G ds εσ==2 双轴正交各向异性增量本构模型:混凝土在开裂,尤其是接近破坏时,不再表现出各向同性性质,而呈现出明显的各向异性性质。

混凝土材料的弹粘塑性损伤本构模型研究

混凝土材料的弹粘塑性损伤本构模型研究

混凝土材料的弹粘塑性损伤本构模型研究
本文研究了混凝土材料的弹粘塑性损伤本构模型,以下是本文的主要内容:
一、损伤概念及损伤本构模型
1、什么是损伤?
损伤是指材料由于受力产生的本征变化,使材料的力学性能出现不可逆的变化从而造成的本性问题。

2、损伤本构模型是什么?
损伤本构模型是指通过根据材料受力的变形情况,以及数学方法,把材料的损伤进行建模,以及计算材料的力学性能随着损伤而变化的过程。

二、混凝土材料的弹粘塑性损伤本构模型
1、弹粘塑性损伤本构模型基本原理
弹粘塑性损伤本构模型是损伤本构模型的一种,它建立在指数型损伤守恒定律的基础上,指数型损伤守恒定律表明,材料受到的拉伸或压缩应力在非稳态加载或复杂荷载下是不断变化的,在一定的应力范围内材料的延性一定,超出这个应力范围材料的延性随着应力的增加而逐渐减少,当应力达到一定值时材料的损伤不可逆,且其开始脱粘,从而形成断裂。

2、混凝土材料的弹粘塑性损伤本构模型
混凝土材料是一种具有较高粘度的凝固体,其刚度和弹性属中等,也
是结构材料中应用最广泛的材料,其特有的弹粘塑性对它的损伤本构
模型来说非常重要。

通常混凝土损伤本构模型采用的是弹粘塑性模型,它把混凝土的损伤行为分成三个阶段:弹性阶段,粘性阶段和损伤阶段。

在弹性阶段,当受力大于某一阈值时,混凝土开始失去它的原始
弹性,进入粘性阶段。

在这个阶段,应力逐渐增长,但变形率保持不变,直到进入损伤阶段,受力过大,导致材料发生断裂。

三、结论
混凝土材料的弹粘塑性损伤本构模型是混凝土材料从数理模型的角度
去深入分析混凝土的损伤行为,计算得出材料的损伤模量,从而研究
材料的力学行为,为了让混凝土结构物更加安全可靠。

基于理想无损状态的混凝土弹塑性损伤本构模型研究及应用共3篇

基于理想无损状态的混凝土弹塑性损伤本构模型研究及应用共3篇

基于理想无损状态的混凝土弹塑性损伤本构模型研究及应用共3篇基于理想无损状态的混凝土弹塑性损伤本构模型研究及应用1混凝土作为一种广泛应用于工程中的重要材料,在承受外力和环境作用下容易发生损伤。

因此,混凝土的损伤行为研究已经成为一个热门的研究领域。

其中,弹塑性损伤是混凝土损伤中较为复杂的一种。

为了更好地研究混凝土弹塑性损伤本构模型,本文将介绍基于理想无损状态的混凝土弹塑性损伤本构模型研究及应用。

1. 弹塑性本构模型概述弹塑性本构模型是研究材料承受外力后弹性和塑性响应的数学模型。

在混凝土中,弹性和塑性响应在不同阶段起到了不同的作用。

弹性阶段通常是指材料在外力作用下的瞬时变形,而塑性阶段则指材料在外力作用下发生的几乎恒定的变形。

因此,混凝土弹塑性损伤本构模型可以描述由于外力作用导致的混凝土弹性阶段和塑性阶段的响应,以及这些响应与混凝土发生损伤之间的关系。

2. 理想无损状态混凝土在初始时存在一个理想无损状态,即没有受到任何外力或环境作用。

在理想无损状态下,混凝土的本构特性可以被准确地描述,为进一步研究混凝土的弹塑性损伤本构模型提供了有力的基础。

3. 混凝土弹塑性损伤本构模型混凝土弹塑性损伤本构模型主要分为两类:基于连续损伤理论的本构模型和基于分离损伤理论的本构模型。

前者认为损伤是一个连续的过程,而后者则是将损伤分为不同的阶段,每个阶段具有不同的损伤特征。

本文主要介绍基于连续损伤理论的混凝土弹塑性损伤本构模型。

该模型将混凝土的本构响应视为弹性响应和塑性响应之和,并通过引入损伤变量来描述损伤发生的过程。

具体而言,混凝土的应变张量可以表示为:ε = εe + εp + εd其中,εe表示混凝土的弹性应变,εp表示混凝土的塑性应变,εd 表示混凝土的损伤应变。

根据连续损伤理论,损伤可以用损伤变量D 来描述,即:D = 1 - (1 - εd/εf)n其中,εf是混凝土的最大应变,n是连续损伤理论中的材料参数。

假设混凝土在最大应变处完全破坏,则D=1。

混凝土三维弹塑性本构模型研究

混凝土三维弹塑性本构模型研究

混凝土三维弹塑性本构模型研究陈中生【摘要】该文介绍了一种能够考虑三维约束的混凝土弹塑性本构模型.该模型能够描述普通混凝土和高强混凝土在三维应力下的强度提高和剪涨效应.该模型在Haigh-Westergaard应力空间采用三参数模型来描述混凝土的塑性加载,为了考虑混凝土的剪涨效应采用了非线性的塑性势函数,以及塑性体积应变作为混凝土的强化函数和软化函数的内变量.模型中的各参数都可归结为一个基本参数,而该参数可以通过单轴压缩试验进行标定,因而使模型具有极大的实用性和普遍性.模型计算结果和实验数据比较接近,可以很好地描述混凝土在约束应力条件下的强度提高和剪涨效应.【期刊名称】《城市道桥与防洪》【年(卷),期】2010(000)008【总页数】4页(P228-231)【关键词】混凝土;三维弹塑性;木构模型;实验;研究【作者】陈中生【作者单位】深圳市市政设计院有限公司,广东深圳,518000【正文语种】中文【中图分类】TU528.010 引言随着国民经济的飞速发展,人们对建筑结构的要求越来越高,各种高层、超高层结构不断涌现。

由于约束混凝土组合结构具有较高承载力和经济性,因而该组合结构在这些高层结构中的应用日益广泛。

对这些约束混凝土构件进行精细化的三维有限元分析要求一类新的能够反映多轴应力下强度提高和剪涨效应的混凝土本构模型。

在过去的几年里人们提出了各种混凝土的三维本构模型,例如Darwin等人[1]的较简单的非线性弹性经验模型,Bazant等人[2]提出的具有21个材料参数的复杂微平面模型等。

对工程应用而言,一个成功的混凝土本构模型应该在精确性和适用性之间取得合理的平衡。

本文介绍的模型能够较精确地描述混凝土三维应力状态下的行为且参数标定简单,适用于工程应用。

该模型是在经典增量塑性理论下建立的,模型由加载屈服函数、强化函数、软化函数以及塑性流动函数组成。

与经典塑性理论不同的是,该模型采用了塑性体积应变作为强化和软化的内变量,这样可以较好地描述混凝土的剪涨效应。

混凝土弹塑性损伤本构模型参数及其工程应用

混凝土弹塑性损伤本构模型参数及其工程应用

混凝土弹塑性损伤本构模型参数及其工程应用齐虎;李云贵;吕西林【摘要】为提高弹塑性损伤本构模型的工程实用性,研究各参数取值对模型损伤发展、塑性发展及材料应力应变关系的影响.拟合参数取值与混凝土材料常用指标弹性模量、单轴抗压强度及单轴抗拉强度联系之间的函数关系,提出实用的参数取值确定方法.对规范规定的各强度混凝土材料进行数值模拟,结果表明:模型及参数确定方法能够较准确地模拟混凝土材料的各种非线性本构行为.采用用户材料子程序UMAT进行本构模型在ABAQUS中的二次开发,对上海某酒店项目进行数值模拟:在结构设计软件PKPM中完成建模,将模型转换为ABAQUS模型进行计算,并将计算结果与振动台试验结果进行比较.结果表明:各振形计算自振频率相差在5%以内,顶层位移时程除个别极值外总体匹配较好,楼层位移差在10%以内,最大层间位移除个别楼层相差达到30%以外,一般楼层相差10%左右,验证了所提出的参数确定方法及本构模型是合理有效的;通过分析结构各关键时刻损伤分布云图,表明弹塑性损伤本构模型能够实时反映结构的破坏过程,便于分析者直观地把握结构破坏形态.【期刊名称】《浙江大学学报(工学版)》【年(卷),期】2015(049)003【总页数】9页(P547-554,563)【关键词】本构模型参数;混凝土;ABAQUS;非线性时程反应;损伤分布【作者】齐虎;李云贵;吕西林【作者单位】中国建筑股份有限公司技术中心,北京101320;中国建筑股份有限公司技术中心,北京101320;同济大学结构工程与防灾研究所,上海200092【正文语种】中文【中图分类】TU313弹塑性损伤本构模型能够准确地模拟混凝土非线性本构行为[1-4].目前,学者们提出了多个理论完备、计算准确度高的混凝土弹塑性本构模型[5-7],但是多数模型的数值处理复杂,计算过程涉及多次迭代,计算效率较低、数值稳定性不好,且模型中涉及的参数较多,参数的标定是一项繁琐的工作,因此这些模型较难应用于实际工程.齐虎等[8]提出了一个计算效率高、数值稳定性好的实用弹塑性损伤本构模型,但仍然存在参数较多,实际应用困难的问题.本文对弹塑性损伤本构模型[8]中各参数取值进行系统研究,并研究各个参数对模型计算本构曲线的影响.通过比较计算结果与试验结果,给出模型参数与混凝土材料单轴抗拉强度、抗压强度和弹性模量的函数关系.从而在使用中只须给定材料抗拉强度、抗压强度和弹性模量就能方便地确定模型的参数取值,提高模型的实用性.将齐虎等[8]开发的弹塑性损伤本构模型在ABAQUS中进行二次开发,并采用本文提出的方法确定模型参数取值,对上海浦东香格里拉酒店进行数值模拟.上海浦东香格里拉酒店是由一栋41层、总高度为152.8 m的塔楼和4层裙房组成的超高层框架——剪力墙结构,结构高度超限且平面布置不规则.同济大学土木工程防灾国家重点实验室振动台试验室对其进行了震振动台试验研究,将模型分析结果与振动台试验结果进行了比较,以验证本文提出的本构模型、参数确定方法及选用分析模型的有效性和合理性.由于ABAQUS建模工作较为复杂,本文首先在PKPM 中建模,然后借助PKPM-ABAQUS转化程序[9]将模型导入到ABAQUS中进行计算.1 弹塑性损伤本构模型参数的确定1.1 控制损伤演化参数取值的确定由文献[8]可知本构模型拉、压损伤变量计算公式如下:式中:a±和b±均为控制损伤发展参数(上标“+”表示受拉参数,“-”表示受压参数);Y±为损伤能量释放率;Y±0为损伤能量释放率阈值,可通过混凝土单轴试验确定.如果没有一个实用的方法来确定上述6个参数的取值,则模型较难应用于实际工程中.图1分别给出了函数中参数a、b对损伤变量d的影响.图1(a)为当a=30,b=0.5、1.0、2.0时,d与Z的函数曲线;图1(b)为当b=1,a=30、300、10 000时,d与Z的函数曲线.从图1可以看出,变量d为Z的单调增函数参数,且d的增长速度随着a、b的增加而加快,可见式(1)中损伤变量d±的演化速度随着a±和b±的增加而加快.图1 a和b对损伤的影响Fig.1 Effect of a and b图2给出了参数和的变化对混凝土单轴受压应力-应变骨架曲线的影响.从图2可以看出,参数对模型极限受压应力影响较大,越小模型计算极限应力越小;参数主要影响曲线下降段的斜率,越小计算曲线下降段斜率越小.通过计算可得:当初始弹性模量一定(=31000 MPa)时,与混凝土强度存在指数关系,如图3和式(2)所示;当一定(fc=31.14 MPa)时,与(混凝土结构设计规范(GB50010-2010)(后文简称规范)表4.5.1范围内)[10]存在线性关系如图3和式(3)所示.图2 参数、对模型应力-应变曲线的影响Fig.2 Effect of a-and b-on model behavior图3 a-与f c、E 0 关系Fig.3 Relationship of,fc and E0综合式(2)、(3),得出a- 与混凝土抗压强度fc和初始弹性模量E0之间的关系如下:通过以上研究可知,已知fc和E0就可以由式(4)确定a- 值.采用式(4)确定a- 值,对规范中各强度混凝土材料进行模拟,计算结果与混凝土强度设计值比较如表1.表1 模型计算强度与规范设计值比较Tab.1 Comparison of calculation results and code___强度等级E0/fc/fcc(104 MPa)__MPa___________________________a-fcc/MPafc_____C15 2.20 7.2 301 7.2 1.00 C20 2.55 9.6 191 9.6 1.00 C25 2.80 11.9 134 11.8 0.99 C30 3.00 14.3 100 14.2 0.99 C35 3.15 16.7 78 16.5 0.99 C40 3.25 19.1 62 18.7 0.98 C45 3.35 21.1 53 20.5 0.97 C50 3.45 23.1 45 22.5 0.97 C55 3.55 25.3 39 24.7 0.98 C60 3.60 27.5 33 27.1 0.99 C65 3.65 29.7 28 29.5 0.99 C70 3.70 31.8 24 31.8 1.00 C75 3.75 33.8 21 34.1 1.01 C80___ 3.80________35.9____19___________________36.4_1.01从表1可以看出,对于规范规定各强度等级混凝土材料给定材料强度设计值和弹性模量,通过式(4)确定a-取值,则模型计算混凝土强度与混凝土规范值符合很好.对于b- 在单轴、双轴加载下,取=0.98[1],本文建议对于单双轴加载取为1.对于三轴受压加载,由于侧向约束作用,主轴应力-应变曲线与单、双轴加载情况下相比,曲线的下降段更平缓[3],如图4所示,由图2可知,此时的取值应小于单、双轴加载情况.在实际工程中,模型主要用来模拟混凝土材料的单轴、双轴加载情况,现阶段本文只给出单、双轴加载取值.图4 双轴、三轴加载主轴应力-应变曲线Fig.4 Principal stress-strain curves under 2D,3D loadinga+、b+控制受拉损伤演化,它们影响受拉加载曲线的下降段,如图5所示,本文参照文献[1]取a+=7 000,b+=1.1.为初始损伤阈值,当拉、压损伤能量释放率小于时材料处于受拉、受压弹性阶段,当损伤能量释放率超过后材料开始产生拉、压损伤.图5 a+和b+对模型受拉曲线的影响Fig.5 Effect of a+and b+on tensile curve of model对材料单轴受拉应力-应变曲线以及受拉损伤演化的影响如图6(a)、(b)所示.对材料单轴受压应力-应变曲线以及受压损伤演化的影响如图6(c)、(d)所示. 由图6可知,决定混凝土材料的抗拉强度,对材料受压加载应力-应变曲线存在一定的影响.可由单轴加载试验确定.对于受拉,材料在加载到极限抗拉强度前为弹性,应将取为材料单轴受拉加载到抗拉强度时的损伤能量释放率;对于受压,材料在加载到0.25倍抗压强度前为弹性,应将取为材料单轴受压加载到0.25倍抗压强度时的损伤能量释放率.和的计算公式如下:图6 和对模型的影响Fig.6 Effect of and on model式中:dε表示对ε取微分;E表示材料弹性模量;为单位有效应力张量;参数βp 为控制塑性应变大小的参数,如图7所示,对于βp各学者给出了不同的取值[3,11],本文通过研究发现βp与加载状态有关:双轴、三轴受压加载材料塑性变形比单轴受压加载大.本文建议对于单轴受压加载本文建议取βp=0.1,对于双轴受压加载βp计算如下:1.2 控制塑性应变参数βp取值确定文献[8]给出的塑性应变计算公式为式中:分别表示应力的第2、第3主应力(在双轴受压加载时第一主应力=0).当>0时,βp 与之间的关系如图8所示.图7 βp对塑性应变的影响Fig.7 Relationship ofβp on plastic strain图8 βp 与ˆσ2/ˆσ3之间的关系Fig.8 Relationship betweenβp andˆσ2/ˆσ32 试验数值分析2.1 单、双轴加载试验数值模拟分别采用本文提出的模型对Kupfer等[12-13]所做的试验进行模拟,并将计算结果与文献中的试验结果进行比较(如图9~11所示,其中图10表示在双轴加载的情况下主次方向不同比例加载时,主加载方向的应力/应变曲线).文献[12-13]中的试验模拟参数取值:E=31 000 MPa;v=0.2,fc=27.6 MPa;ft=3.5 MPa、a±、b±及的取值按照本文提出的方法确定,分别为a-=28,a+=7 000 MPa-1,b-=1,b+=1.1,βp=0.1+0.45=2.0×10-4,=7.7×10-4.Gopalaratnam试验参数取值:E=31 800 MPa,v=0.2.ft=3.4 MPa,a+=7 000 MPa-1,b+=1.1=1.8×10-4.从图9~11可以看出,本文提出的本构模型及参数取值方法能较好地描述混凝土材料的各种非线性本构行为.图9 双轴应力作用下的强度包络Fig.9 Biaxial strength envelope under action of biaxial stress图10 双轴受压加载Fig.10 2D compressive test图11 单轴受拉反复加载Fig.11 1D cyclic tensile test2.2 香格里拉酒店数值模拟上海浦东香格里拉酒店扩建工程位于上海市浦东陆家嘴经济开发区,是由一栋总高度为152.8 m的41层塔楼和一幢4层裙房组成的超高层框架——剪力墙结构.本工程设有地下室2层,地面以上37层,另加避难楼层2层(分别位于10~11层和24~25层).其中,地下一层、二层的层高分别为3.00和4.55 m;地面以上第1~6层的层高分别为6.05、5.00、5.00、6.00、5.00、5.00 m;第7~35层的层高为3.40 m;第36层的层高为5.40 m,第37层的层高为5.00 m;上下避难楼层的层高为4.50 m,工程总建筑面积为36 200 m2,结构高宽比为4.52.该工程结构的1~4层结构平面如图12(a)所示,塔楼第5层(转换层)结构平面如图12(b)所示,塔楼5层以上的楼层结构平面如图12(c)所示.本工程塔楼部分总高度为152.8 m,顶部钢桁架局部高度为180 m,结构高度超过了上海市框架——剪力墙结构体系的上限值(140 m).另外,塔楼结构下部开有宽25.6 m、高23 m的孔洞,结构平面布置不规则.图12 香格里拉酒店典型楼层平面图Fig.12 Typical floor of Shangri-La Hotel图13 单轴本构模型滞回加载曲线Fig.13 Uniaxial concrete model proposedby authors香格里拉酒店在PKPM中所建模型如图14(a)所示,然后用PKPM-ABAQUS转换程序[9]将PKPM中模型转换生成ABAQUS模型,如图14(b)所示,在ABAQUS中梁柱构件采用纤维模梁单元模拟,剪力墙构件采用4节点减缩积分壳元模拟,一维本构模型采用笔者提出的非线性弹性本构模型[14],如图13所示;二维本构模型采用作者建议的弹塑性损伤本构模型[8],参数取值按本文提出的方法确定.采用显式积分算法求解,在本构材料中考虑了刚度阻尼力,材料阻尼取其第一振型临界阻尼的3%[15],在材料中加入阻尼力的算法如下[15]:只考虑刚度阻尼,无损材料阻尼力表达式为¯σvis=βk E0∶˙ε,其中βk为刚度组合系数,˙ε为ε随时间的变化率.Cauchy黏滞阻尼应力σvis可表示为弹塑性损伤本构关系为则总应力可表示为图15给出了ABAQUS计算模型振型,表2给出了PKPM和ABAQUS的计算模型振动周期T与振动台试验结果的比较.图14 结构数值模型Fig.14 Numerical model of structure图15 香格里拉酒店振型图Fig.15 Vibration model of Shangri-La Hotel表2 结构振动周期比较Tab.2 Comparison of vibration period of structures____振型 ABAQUS_________________PKPM试验____1 3.23 3.18 3.14 2 2.78 2.68 2.82 3 2.04 2.061.95__________________40.95_______________________________0.92__0.90从表2可以看出,PKPM计算模型前4个振型周期与试验结果符合较好,说明PKPM数值模型的准确性较好;ABAQUS计算模型前4个振型周期与PKPM计算结果符合较好,证明转换程序能准确有效地将PKPM模型转换为ABAQUS模型. 为了验证本构模型在分析实际复杂工程结构时的有效性,本文对上述工程进行非线性时程反应分析.输入地震波为上海人工波SHW2,如图16所示.地震波从χ方向(见图14)输入,结构顶层位移时程计算结果与振动台试验结果比较如图17所示.图16 上海人工波SHW2时程Fig.16 Shanghai artificial wave SHW2图17 顶层x方向位移时程比较Fig.17 Comparison of roof displacement time history inχdirection从图17可以看出顶层位移时程计算结果与试验结果总体符合较好,位移峰值出现在14 s左右,且试验峰值与计算峰值十分接近,最大峰值过后试验位移迅速衰减,此后2个位移时程峰值试验结果均小于数值分析结果.图18为典型楼层位移时程曲线.图19为楼层位移包络图计算结果与试验结果的比较.从图19中可以看出,楼层最大位移包络图计算结果与试验结果符合较好,计算结果比试验值略大,结构楼层位移在第3层出现明显拐点表明结构在第3层较为薄弱.图20为最大层间位移计算结果与试验结果的比较.图18 主要楼层计算位移时程Fig.18 Displacement-time history of main floors 图19 楼层位移包络图Fig.19 Displacement envelope of floors为了研究结构的破坏形态,下面分别给出罕遇地震作用下,结构剪力墙构件在不同时刻的应力云图、受拉损伤云图及受压损伤云图.结构剪力墙构件关键时刻应力变化云图如图21所示.从图21可以看出,结构在地震波加载到12.4 s、16.0 s时顶层位移为正,结构向右偏移,结构右侧应力大于左侧应力;结构在14.0 s和35.6 s的顶层位移为负,结构向左偏移,结构左侧应力大于右侧应力.以上分析结果与结构实际受力情况一致.图20 层间位移Fig.20 Story drift图21 剪力墙结构应力分布图Fig.21 Stress distributions of shear wall图22 某剪力墙结构受拉损伤分布图Fig.22 Tnsile damage distributions of shear wall结构剪力墙构件受拉损伤云图如图22所示.从图22中可以看出,结构受拉损伤发展很快,结构在0.4 s产生明显受拉损伤,此后损伤迅速发展.受拉损伤最初集中在裙房、裙房与塔楼结合楼层以及结构右侧剪力墙构件,之后逐步蔓延至整个结构.同时受拉损伤在地震波加载前期主要在左右两侧剪力墙结构上发展,之后逐步蔓延至中间部位,在地震波作用后期,除上部少数楼层,其他部分均存在较大的受拉损伤.结构剪力墙构件受压损伤云图如图23所示.从图23可以看出,结构剪力墙构件在5.2 s时裙房和塔楼结合产生明显受压损伤,此后受压损伤迅速发展,到34.8 s结构产生较大受压损伤.同时结构在下部裙房以及裙房和塔楼结合处受压损伤较大.结构在34.8 s和44.4 s受压损伤云图比较接近,可见到34.8 s结构大部分受压损伤发展完成,此后受压损伤发展缓慢.图23 剪力墙结构受压损伤分布图Fig.23 Compressive damage distribu t ion of shear wall3 结论(1)使用本文提出的参数确定方法,实际使用中只须给定材料抗拉、抗压强度和弹性模量就能方便地确定全部参数的取值,便于在实际建筑结构的分析中使用. (2)分析结果与振动台试验结果在结构自振频率、振型形态、最大楼层位移及顶层位移时程等匹配较好,说明本文提出的本构模型及选用的构件分析模型和分析方法是有效的,适合实际复杂高层建筑结构的非线性分析.(3)在实际建筑结构的分析中,弹塑性损伤本构模型不但可以得到结构在外力作用下的应力和位移响应,而且可以同时得到不同状态下结构的损伤分布.这种损伤过程被实时地反映在结构的非线性分析过程中,便于分析者直观地把握结构的破坏形态.参考文献(References):【相关文献】[1]VOYIADJIS G Z,TAQIEDDIN Z N.Elastic plastic and damage model for concrete materials:Part I-theoretical formulation[J].International Journal of Structural Changesin Solids-Mechanics and Applications,2009,1(1):31- 59.[2]WU J Y,LIJ,FARIA R.An energy release rate-based plastic damage model for concrete[J].International Journal of Solids and Structures,2006,43(3/4):583- 612.[3]FARIA R,OLIVER J,CERVERA M.A strain-based plastic viscous-damage model for massive concrete structures[J].International Journal of Solids and Structures,1998,35(14):1533- 1558.[4]LEE,Jand FENVES,G L.A plastic-damage model for cyclic loading of concrete structures[J].Journal of Engineering Mechanics,1998,124:892- 900.[5]JU,J W.On energy-based coupled elasto-plastic damage theories:constitutive modeling and computational aspects[J].International Journal of Solids and Structures,1989,25(7):803- 833.[6]OLLER S,ONATE E,OLIVER J,et al.Finite element nonlinear analysis of concrete structures using a plastic damage model[J].Engineering Fracture Mechanics,1990,35:219- 231.[7]SHEN X,YANG L,ZHU F.A plasticity-based damage model for concrete[J],Advances in Structural Engineering,2004,7(5):461- 467.[8]齐虎,李云贵,吕西林.基于能量的弹塑性损伤实用本构模型[J].工程力学,2013,30(5):172- 180.QI Hu,LI Yun-gui,LV Xi-lin.A practical elastic plastic damage constitutive model based on energy [J].Engineering Mechanics,2013,30(5):172- 180.[9]刘慧鹏,李云贵,周新炜.PKPM与ABAQUS结构模型数据接口开发研究及应用[C]∥第二届工程建设计算机应用创新论坛论文集.上海:[s.n.],2009:487- 494.LIU Hui-peng,LIYun-gui,ZHOU Xin-wei.The development and application of PKPM and ABAQUS structure model data interface[C]∥The Second Sonstruction Engineering Computer Application Innovation Forum Proceedings.Shanghai:[s.n.],2009:487- 494.[10]GB 50010-2010混凝土结构设计规范[M].北京:中国建筑工业出版社,2010:19- 20. 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混凝土的弹塑性本构模型研究

混凝土的弹塑性本构模型研究

混凝土的弹塑性本构模型研究混凝土是一种广泛应用于建筑工程中的材料,其力学性能的研究一直是结构工程领域的热点问题。

混凝土的本构模型是描述其力学性能的数学模型,对于工程设计和结构分析具有重要意义。

本文将探讨混凝土的弹塑性本构模型的研究。

1. 弹性本构模型弹性本构模型是描述材料在无限小应变范围内的力学性能的模型。

对于混凝土这种非线性材料来说,最简单的弹性本构模型是胡克定律。

胡克定律假设应力与应变之间存在线性关系,即应力等于弹性模量与应变之积。

然而,实际上混凝土在受力作用下会发生塑性变形,因此需要引入塑性本构模型。

2. 塑性本构模型塑性本构模型是描述材料在大应变范围内的力学性能的模型。

对于混凝土来说,常用的塑性本构模型有弹塑性模型和本构模型。

弹塑性模型将材料的力学性能分为弹性和塑性两个阶段,通过引入弹性模量和塑性应变来描述材料的力学性能。

本构模型则是将材料的塑性行为通过一系列的本构方程来描述。

3. 弹塑性本构模型弹塑性本构模型是将弹性本构模型和塑性本构模型结合起来的模型。

对于混凝土来说,常用的弹塑性本构模型有Drucker-Prager模型、Mohr-Coulomb模型和Cam-Clay模型等。

Drucker-Prager模型是一种常用的弹塑性本构模型,它基于摩擦理论和塑性理论,将混凝土的弹性和塑性行为进行了描述。

该模型假设混凝土的破坏是由于摩擦和塑性变形引起的,通过引入内聚力和摩擦角来描述混凝土的塑性行为。

Mohr-Coulomb模型是另一种常用的弹塑性本构模型,它基于摩擦理论和强度理论,将混凝土的弹性和塑性行为进行了描述。

该模型假设混凝土的破坏是由于剪切和压缩引起的,通过引入内摩擦角和内聚力来描述混凝土的塑性行为。

Cam-Clay模型是一种用于描述粘土的弹塑性本构模型,但也可以用于描述混凝土的力学性能。

该模型将混凝土的弹性和塑性行为进行了描述,通过引入压缩指数和膨胀指数来描述混凝土的塑性行为。

4. 本构模型的应用混凝土的本构模型在工程设计和结构分析中具有重要意义。

混凝土本构模型综述

混凝土本构模型综述

混凝土本构模型综述### 学号:#############摘要:木文综述了近年来国内外混凝土木构模型的一些讨论状况.对国内外最新的几种混凝上木构模型进行了述评.指出了各种模型的适用条件及其优缺点.最终.依据现有的讨论成果及混凝上材料的试验讨论结果,得出了建立混凝上动力本构模型中应考虑的主要因素,并且从几个方面展望混凝土本构模型的进展方向。

关键字:混凝土;本构模型;经典力学基础;新兴力学基础引言凝土是以水泥为胶凝材料的多组分多相非匀质的复合材料,对混凝土强度的形成、破损的过程与机理以及如何设计和计算强度,都是特别简单的问题。

混凝土的本构模型是指描述材料力学性质的数学表达式即对材料的应力应变性状的数学模拟.迄今为止人们对各种材料提出的各种各样的本构模型数不胜数依据这些模型对材料力学性能特征的描述可归纳为四大类:1线弹性模型2非线弹性模型3塑性理论模型4其它力学理论模型.线弹性模型和塑性理论模型以成熟的力学理论(弹性理论和塑性理论)的观点和方法为基础移植于特定材料而建立.非线弹性模型以线弹性模型为基础是弹性理论中广义虎克定律的推广主要依据材料的试验数据和规律进行总结和回归分析而得到.其它力学理论模型是指借鉴一些新兴的力学分支结合特定材料特点推导而得的相应本构模型.⑴ 1基于经典力学基础上的本构模型⑵⑶ 1.1线弹性本构模型该模型假定混凝土为抱负弹性体应力与应变成正比应变在加卸载时沿同始终线变化完全卸载后无残余变形应力与应变有确定的唯一关系弹性模量为常量.考虑混凝土材料性能的方向性差异尚可建立不同简单程度的线弹性本构模型如各向异性本构模型正交异性本构模型各向同性本构模型等⑷。

这类模型适用于:①混凝土的应力水平较低内部微裂缝和塑性变形很小②预应力结构或受约束结构开裂之前③体形简单结构的初步分析或近似计算④某些结构选用不同的本构模型对其计算结果不敏感时等状况.⑸该模型是迄今进展最成熟的材料本构模型,能较好地描述混凝土受拉和低应力受压时的性能,也适于描述混疑土其它受力状况下的初始阶段,基于这类模型运用到有限元分析中已有很多胜利的例子。

混凝土弹塑性损伤本构模型研究_基本公式

混凝土弹塑性损伤本构模型研究_基本公式
受拉损伤代表材料各相组分之间的受拉分离 。试 验结果表明 , 裂缝面通常发生在垂直于最大拉应力的 方向上 , 最大拉应力 (拉应变) 准则即认为材料破环 是由于受拉损伤机制所致 。受剪损伤则表征各相组分 之间内粘接力的退化[7] 。Morh2Coulomb 模型和 Druck2 er2Prager 模型即认为材料破坏主要是由于受剪损伤机
·15 ·
应问题 , 但仍然难以给出合理 、有效的混凝土多维本 构关系 。问题的关键在于难以确立理论上合理 、与试 验吻合较好的损伤准则及相应的损伤演化法则 。
按照不可逆热力学的基本原理 , 应该采用与损伤 变量功共轭的热力学广义力 ———损伤能释放率建立损 伤准则[4~7] 。然而 , 此类损伤本构模型在多维应力状 态下的分析结果均与试验数据存在相当的差距 。为吻 合试验结果 , 部分损伤本构模型[8~12] 不得不放弃上 述热力学基础 , 而采用依据经验给定损伤准则的方 法。
不同 ; 荷载反向后受拉裂缝闭合导致材料刚度全部或 部分恢复 ; (2) 峰值应力后存在明显的刚度退化和强 度软化 ; (3) 双轴受压应力状态时材料强度和延性明 显增大 ; 双轴拉压应力下受压强度降低[1] (即所谓的 拉压软化效应[2]) ; (4) 超过一定阀值后 , 完全卸载 后存在不可恢复变形等 。
采用损伤力学的基本观点研究混凝土本构关系 , 有助于正确理解与反映混凝土材料的上述非线性特 性 。研究表明[3] , 经典的单标量损伤本构模型很难准 确地描述单边效应和混凝土多维本构关系 。采用合理 的双标量损伤变量虽可以较为有效地解决上述单边效
第 38 卷 第 9 期
李 杰等·混凝土弹塑性损伤本构模型研究
基于上述事实 , 在不考虑高静水压力导致的应变 强化的前提下 , 混凝土材料的损伤和破坏主要源于两 种不同的微观物理机制 , 即受拉损伤和受剪损伤机 制 。并可以采用受拉损伤变量 d + 和受剪损伤变量 d 来描述上述两种基本机制对材料宏观力学性能的影

混凝土损伤本构模型

混凝土损伤本构模型

混凝土损伤本构模型混凝土是一种复杂的材料,受外界力学作用时会产生各种不同的损伤状态。

为了深入了解混凝土的力学行为,需要研究混凝土损伤本构模型。

混凝土损伤本构模型是描述混凝土力学性能的数学模型。

它是基于混凝土的材料特性和损伤特性所建立的模型。

在混凝土力学行为中,应力状态通常被描述为三轴压缩状态。

混凝土在这种状态下的力学性能与单轴压缩状态下不同。

在单轴压缩状态下,混凝土的应变增加速度随应力增加而慢慢减缓,即发生了应变硬化现象。

而在三轴压缩状态下,混凝土往往表现出应变软化现象,随着应力的增加,混凝土的应变增加速度会逐渐变快。

混凝土损伤本构模型的基本假设是混凝土存在破坏史。

这种史包括由初次受力到完全破坏的一系列阶段。

实际上,混凝土在受力过程中会产生多种损伤形式,如微裂纹、毛细裂纹、宏观裂缝等。

而混凝土损伤本构模型的主要任务就是将这些损伤形式数学化,从而形成能够描述混凝土损伤状态的数学表达式。

目前,常见的混凝土损伤本构模型通常包括:微观本构模型、弹塑性本构模型和连续损伤本构模型等。

其中,连续损伤本构模型是最常用的一种。

连续损伤本构模型是一种基于力学守恒原理的损伤本构模型。

它基于连续体力学理论的基础上,将损伤分为两个部分:体积损伤和刚度损伤。

其中,体积损伤是由体积收缩引起的,而刚度损伤是由裂缝形成和扩展引起的。

在连续损伤本构模型中,混凝土受力时,当应力达到一定值时,混凝土会产生微小裂缝,这些微小裂缝会不断扩展。

当这些裂缝扩展到一定程度时,混凝土会发生刚度损失。

通过描述裂缝的扩展过程,可以建立混凝土损伤本构模型。

总之,混凝土损伤本构模型是现代建筑工程领域中不可缺少的一种力学模型。

通过对混凝土损伤的数学表达,可以更准确地描述混凝土的力学行为,提高工程设计的可靠性和安全性。

混凝土的本构关系

混凝土的本构关系
混凝土各类本构模型简介___非线 弹性本构模型
7.1.4 混凝土的本构关系
7.1.4 混凝土的本构关系
一.混凝土各类本构模型简介___弹塑性本构模型 经典塑性理论是针对理想弹塑性材料建立的,材料本构关系包含 四方面的内容:屈服条件;判别加载和卸载状态的准则;强化条 件或后续屈服面;塑性应力与应变关系的规律。
7.1.4 混凝土的本构关系
混凝土非线弹性本构模型
这类本构模型的数量很多,具体表 达式差别很大。但在CEB-FIP标准 规范(1990年版)中,明确建议 Ottosen和Darwin-Pecknold两个 本构模型用于有限元分析。下面将 这两个本构模型作一简单介绍。
§7.1.4 混凝土的本构关系
2、混凝土非线弹性本构模型____Ottosen本构模型
定义一非线性指标 ,表示当前应力状态
(包络面)的距离,也即塑性变形发展的程度。假定
力 增大至
时混 凝3 土破坏,则3 f
(1,至2,混3凝) 土破坏
保持不变,1,压2应
3 3f
混凝土的多轴应力应变关系采用Sargin的单轴受压方程,即
A
c
(D
§7.1.4 混凝土的本构关系
2、混凝土非线弹性本构模型____Ottosen本构模型
等效一维应力-应变关系
Ottosen建议采用Sargin提出的单轴受压方程式,来等效描述三轴应力状
态下的应力应变特征,并将三轴应力状态下混凝土破坏时的割线模量 代
替单轴破坏时的割线模量 。割线模量 Ottosen建议取:
§7.1.4 混凝土的本构关系
2、混凝土非线弹性本构模型____Darwin-Pecknold 本构模型
双轴峰值应变 的ip 取值
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c0 = 9
rbc
ε
ε
rbc a0 − 3 + rbc
(
(
3 − a0 + a0 − 3 / 2
) ( ) (2
σ 2
) (
)
3 − 4 a0
)
39
dσ H '= dε p
10
0 -40 -30 -20 -10 -10 0 10
ε pl 为双轴受压和单轴受压时 ε 11 的比值,一般为 1.28 rbc
启示:胡平的工作
σ σy σt
dσt1
2.
3.
3.
需要迭代求解
增量理论
1. 2. 3.
思考:如何求解?
塑性条件下应力和应变间的增量关系 需要按加载过程积分 适用于计算机分析
ε εt dεt
11 12
8.2.1 增量理论的三个基本假定
1.

8.2.2 屈服面
屈服准则
应力满足什么条件时进入屈服状态
F (σ ij ) = 0
4
问题
已知:

8.1 材料的一维弹塑性行为

加载→卸载

弹性模量200GPa,泊松比为0 von Mises屈服准则,屈服应力200MPa 起始应力{180,0,0,0,0,0},应变增量{0.002, 0.002, 0,0,0,0}
屈服应力 弹性应变 塑性应变 理想弹塑性 硬化 软化
19
20
8.2.2 屈服面
专用于混凝土的屈服准则

8.2.2 屈服面
专用于混凝土的屈服准则

WF Chen屈服准则 屈服面分区为

Nilson屈服条件 用椭球面来表示
压-压区, 压-拉区, 拉-压区, 拉-拉区
21
22
8.2.2 屈服面
专用于混凝土的屈服准则

8.2.2 屈服面
专用于混凝土的屈服准则
1 1 ∂I1 1 = ∂σ 0 0 0
Sx S y 1 Sz ∂σ e = ∂σ 2 J 2 2τ xy 2τ yz 2τ zx
J3 2 S y S z − τ yz + 3 J 2 S z S x − τ zx + 3 3 ∂J 3 = S S −τ 2 + J 3 x y xy ∂σ 3 2(τ τ − S τ ) yz zx z xy 2(τ xyτ zx − S xτ yz ) 2(τ τ − S τ ) y zx xy yz

27
28
8.2.3 强化法则

8.2.3 强化法则
加卸载准则

屈服面与后继屈服面
理想弹塑性
F (σ ij ) < 0
弹性状态
∂F dF = ∂σ dσ = 0 加载 F (σ ij ) = 0 ∂F dF = dσ < 0 卸 载 ∂σ
29
30
8.2.3 强化法则

8.2.3 强化法则
β = 3 , γ = 0 .2
2
25
26
8.2.2 屈服面

8.2.3 强化法则

帽盖模型例子 LS-DYNA Geo Cap Model
强化条件与后继屈服面

荷载进入塑性后卸载再加载,再次进入塑性状态的点称 为强化点 进入塑性,屈服面发生变化,称为后继屈服面。不但与 应力,而且与塑性变形和加载历史有关。
8
8.1 材料的一维弹塑性行为
1. 2.
8.1 材料的一维弹塑性行为
1.
计算试算应力 dσt1 =E0dεt 如果σt+dσt1< σy
则处于卸载 或者再加载状态 卸载
卸载或再加载工况 dσt1 =E0dεt 如果σt+dσt1< σy
则处于卸载 或者再加载状态 再加载
2.
σ σy σt
σ σy σt
F (σ ij , H ) = F (σ ij − α ij ) = 0
34
8.2.4 流动法则

8.2.5 弹塑性矩阵的一般表达形式
dσ = De (dε − dε p )
塑性位势 塑性应变增量与塑性位势面正交
∂F dε p = dλ ∂σ
T
g (σ ij , H ) = 0
2.
随动强化
1.
F (σ ij , H ) = F (σ ij − α ij ) = 0
α ij = Cε ijp
移动张量
3.
混合强化
F (σ ij , H ) = F (σ ij − α ij ) − K = 0 F (σ ij , K ) = F [σ ij − K (ε ijp )] = 0
33
-20
-30
-40
40
8.2.6 弹塑性通用矩阵的编制
F ( I1 , J 2 , J 3 , K ) = 0
∂σ e ∂J ∂I ∂F ∂F ∂I1 ∂F ∂σ e ∂F ∂J 3 + C3 3 = + + = C1 1 + C 2 ∂σ ∂σ ∂σ ∂σ ∂I 1 ∂σ ∂σ e ∂σ ∂J 3 ∂σ
dσt1
3.
dσt=dσt1
dσt1
3.
dσt=dσt1
ε
dεt εt
9
ε εt dεt
10
8.1 材料的一维弹塑性行为
1. 2.
8.2 空间弹塑性本构关系
1.
骨架线加载工况 dσt1 =E0dεt 如果σt+dσt1> σy
则处于加载状态 加载
形变理论
1. 2.
弹塑性小变形理论 适用于比例加载 计算简单
f (J 2 ) = J 2 − K = 0
2
17
18
8.2.2 屈服面
常用屈服面

8.2.2 屈服面
专用于混凝土的屈服准则

Drucker-Prager
Zienkiewicz-Pande屈服条件

f ( I1 , J 2 ) = αI1 + J 2 − k = 0
修正莫尔库仑准则 子午面有多种选取形式

可以表达多种屈服曲形式 便于编写计算程序
a0 = 3
23
σ 1 − rbc σ 1 − 2rbc
24
8.2.2 屈服面
专用于混凝土的屈服准则 MSC.MARC的屈服面(Buyukozuturk )
8.2.2 屈服面

帽盖模型和双屈服面准则
f = β 3σ I 1 + γI 12 + 3 J 2 − σ

α β
于丙子屈服条件
I1 I1 F ( I1 , J 2 ) = J 2 − k 1 − P − 1 − P =0 0 1
ABAQUS的屈服面
f c = q − 3a0 p − 3τ c
1 p = − trace(σ ) 3
q= 3 S:S 2
15
16
8.2.2 屈服面
常用屈服面

8.2.2 屈服面
常用屈服面

von Mises (ANSYS等)
莫尔-库仑
J2 1 π π f ( I1 , J 2 ,θ ) = I1 sin ϕ + J 2 sin(θ + ) + cos(θ + ) sin ϕ − c cos ϕ = 0 3 3 3 3
提纲
1.
一维弹塑性模型 空间弹塑性模型
1. 2. 3.
第八讲 混凝土弹塑性本构关系
陆新征
清华大学土木工程系
2013年12月
1
2.
屈服准则 流动法则 硬化法则
3. 4. 5.
弹塑性本构的计算步骤 混凝土弹塑性本构的讨论(提高内容) 在MARC中定义弹塑性本构示例
2
引言
回顾:非线性弹性本构模型 ν ν (1 −ν ) (1 + ν )(1 − 2ν ) E11 (1 +ν )(1 − 2ν ) E12 (1 + ν )(1 − 2ν ) E13 (1 −ν ) E ν E (1 +ν )(1 − 2ν ) 22 (1 +ν )(1 − 2ν ) 23 (1 −ν ) E D= (1 +ν )(1 − 2ν ) 33
p 1 2 如果有多个塑性面 dε ij = dλ1 ∂σ + dλ2 ∂σ ij
∂g
∂g
令A=−
p 如果塑性面和屈服面相同 dε ij = dλ ∂σ = dλ ∂σ ij
∂g
∂F
ij
35
1 ∂F dK dλ ∂K
36
T
8.2.5 弹塑性矩阵的一般表达形式
∂F ∂F ) − dλA = 0 De (dε − dλ ∂ σ ∂ σ
σ σy
求应力增量大小?
ε εp
5
εe
6
8.1 材料的一维弹塑性行为

8.1 材料的一维弹塑性行为
1. 2.
一维等强硬化和随动硬化
σ σy’ σy
2σy
一维弹塑性程序迭代步骤 已知骨架线函数σ=f(ε) 输入σt, εt, dεt, σy 计算dσt
σ σy σt
dσt
3.
ε
σy ε σy’
7
εt dεt
1. 2.
2.

流动法则
材料屈服后塑性变形增量的方向
材料达到屈服状态,出现塑性变形 材料屈服后屈服极限随塑性应变增大而增大,称 为硬化 随塑性应变增大而减小称为软化 屈服极限保持不变,理想弹塑性
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