(整理)电磁场理论习题及答案8
习题
7.1[]1
将下面用复数形式表示的场矢量变换为瞬时值,或做相反的变换。
()1 0x E e E = ()2 0jkz x E e jE e -=
()3
()()00cos 2sin x y E e E t kz e E t kz ωω=-+-
解:()1 ()()00,,,Re cos x j j t
x x x E x y z t e E e e e E t ϕωωϕ⎡⎤=⋅=+⎣⎦
()2 ()200,,,Re cos 2j kz j t x x E x y z t e E e
e e E t kz πωπω⎛⎫
- ⎪⎝⎭
⎡⎤⎛⎫=⋅=-+⎢⎥ ⎪⎝⎭⎢⎥⎣⎦
()3 ()()200,,,Re 2j t kz j t kz x y E x y z t e E e
e E e πωω⎛
⎫-+ ⎪-⎝⎭
⎡⎤=-⎢⎥⎢⎥⎣⎦
()()0,,,2jkz x y E x y z t e e j E e -=-
7.2
[]
1 将下列场矢量的复数形式写成瞬时值形式
()1 ()()0sin sin z jk z z x y E e E k x k y e -=⋅⋅
()2
()sin 02sin cos cos z jk x x E e j E k e θθθ-=⋅⋅
解:()1 由式()7.1.2,可得瞬时值形式为
()()0Re sin sin z jk z j t
z x y E e E k x k y e e ω-⎡⎤=⋅⋅⋅⎣⎦
()()()0sin sin cos z x y z e E k x k y t k z ω=⋅⋅-
()2 瞬时值形式为
()sin 20Re 2sin cos cos z j jk j t x x E e E k e e e πθ
ωθθ-⎡⎤=⋅⋅⋅⋅⎢⎥⎣⎦
()02sin cos cos cos sin 2x x z e E k t k πθθωθ⎛⎫=⋅⋅⋅+- ⎪⎝⎭
()()02sin cos cos sin sin x x z e E k t k θθωθ=-⋅⋅⋅-
7.3[]2
一根半径为a ,出长度为L 的实心金属材料,载有均匀分布沿z 方向流动
的恒定电流I 。
试证明:流入金属导体的总功率为2I R ,这里的R 为金属导体的电阻。 解:恒定电流要产生恒定磁场。对于静态电磁场,坡印廷矢量为
S
V
S dS J EdV -⋅=⋅⎰⎰
即经过闭合面S 流入体积V 内的功率损耗。
由题中所给的条件知
2z
I J e a π= 故 ()2
2
21
J
I J E J a σ
σπ⋅=⋅
=
则 ()
2
22
21
S
V
I S dS J EdV a L a πσπ-⋅=⋅=
⎰⎰ ()
2
2
L
I a σπ= 2I R =
式中,()
2L
R a σπ=
,是金属导体的电阻。
7.4
[]
3 已知无界理想媒质()009,,0εεμμσ===中,正弦均匀平面电磁波的频率
8
10f Hz =,电场强度为3
43/jkz j
jkz
x y E e e
e e
V m π
-+-=+
试求:()1均匀平面电磁波的相速度p v 、波长λ、相移常数k 和波阻抗η; ()
2电场强度和磁场强度的瞬时表达式;
()3
与电磁波传播方向垂直的单位面积上通过的平均功率。
解:()1 8
810/p v m
s ====
1p v m f
λ=
=
2/p
k rad m v ω
π==
=
12040ηηπ=
===Ω
()2 3
143/jkz j jkz y x
j
H E e e e e A m π
ωμη-+-⎛⎫=∇⨯=- ⎪⎝⎭
电场强度和磁场强度的瞬时值为
()Re j t
E t Ee ω⎡⎤=⎣⎦
()884cos 21023cos 2102/3x y e t z e t z V m πππππ⎛
⎫=⨯-+⨯-+ ⎪⎝
⎭
()Re j t
H t He ω⎡⎤=⎣⎦
()8831cos 2102cos 2102/40310x
y e t z e t z V m πππππππ⎛
⎫=-⨯-++⨯- ⎪⎝
⎭ ()3 复坡印廷矢量为
33
113143224010jkz j jkz j jkz jkz x y x y
S E H e e e e e e e e ππ
ππ-+-*-⎡⎤⎡⎤=⨯=+⨯-+⎢⎥⎢⎥⎣⎦⎣⎦
25
/16z
e W m π
= 坡印廷矢量的时间平均值为
25
Re /16av z
S S e W m π
⎡⎤==⎣⎦ 与电磁波传播方向垂直的单位面积上通过的平均功率为
5
16av av S P S dS W π
=⋅=⎰
5.7[]4
已知真空中的均匀平面波电场强度瞬时值为
()()()m V a z t z E x /106sin 220,8
βπ-⨯=
求:()1频率f 、波长λ、相速p v 及相位常数β;()2电场强度复数表达式,磁场强度复数及瞬时值表达式;()3能流密度矢量瞬时值及平均值。
解:题设的均匀平面波是沿正z 轴方向传播的,根据已知条件可得:
s rad /1068⨯=πω,有效值m V E x /20=
,因此
()1
()Hz f 81032⨯==
π
ω
()s m C v p /1031
80
0⨯===
εμ
()m rad v p /210
31068
8
ππω
β=⨯⨯== ()m 1222==
=
π
π
β
π
λ ()2 取()()[]
x t j x a e z E t z E ω2Im ,=,即以对时间t 正弦变化为基准,则按E 、H 、z a
三者符合右手定则关系,有
()()y z j y z j x z y a e a e z E a z H πππ
πη22061120201--==⨯= 和
()()[]
()
()m A a z t e z H t z H y t j y
y /2106sin 622Im ,8
πππ
ω-⨯== ()3 ()()()t z H t z E t z S ,,,
⨯=
()
z a z t
πππ
2106sin 622
2082-⨯=
()
z a z t πππ2106sin 32082
-⨯=
()()
z z T T av a dt a z t T dt t z S T S ππππ3102106sin 3201,18200=-⨯==⎰⎰
或用 ()()[]
z z z j z j y x av a a e e z H z E S π
πππ3106120Re Re 22=⎥⎦⎤⎢⎣⎡=⨯=-* 显然,后者比较简便。
6
.7[]
5 根据以下电场表示式说明它们所表征的波的极化形式。
()1 ()jkz
m
y jkz m x e jE e e jE e z E += ()2 ()()()kz t E e kz t E e t z E m y m x -+-=ωωcos sin , ()3 ()jkz m y jkz m x e
jE e e E e z E ---= ()4 ()()()
40cos sin ,+-+-=kz t E e kz t E e t z E m
y m x ωω 解:()1 x E 分量和y E 分量的初相位都是
90,即x E 和y E 同相。故()z E
表征一个
线极化波,传播方向为z -轴方向。
()2
x E 和y E 的振幅相等,相位差为 90,故()t z E ,
表征一个圆极化波。因
()⎪⎭⎫ ⎝⎛
--=-=2cos sin πωωkz t E kz t E E m m x ,可见x E 的相位滞后于y E 90,而波的
传播方向为z +轴方向,故()t z E ,
表征一个左旋圆极化波。
()3
x E 和y E 的振幅相等,x E 的相位超前于y E 90,而波的传播方向为z +轴方
向,故()t z E , 表征一个右旋圆极化波。
()4
x E 和y E 的振幅相等,但x E 的初相位是 90-,y E 的初相位是 40,且传播
方向为z +轴方向,故()t z E ,
表征一个左旋椭圆极化波。
7
.7[]
5 在某种无界导电媒质中传播的均匀平面波的电场表示式为
()2/2.02.02.02.044πj z j z y z j z x e e e e e e e z E --+=
试说明波的极化状态。
解:由给定的电场强度表示式看出,这是在良导体中沿z -轴方向传播的均匀平面波。两个电场分量的振幅相等,即m V E E y x /400==;而x E 的初相位0=x ϕ,
y E 的初相位2
πϕ=
y ,即x E 的相位滞后于y E 90。由于波的传播方向是z -轴方
向,故题给的()z E
表征一个右旋圆极化波。
下面将此结果用图形表示出来,先写出电场瞬时表示式为
()()[][]
t j z j z t j x x e e e e z E t z E ωω2.02.04Re Re ,-==
()z t e z 2.0cos 42.0+=-ω
()()[]
⎥⎦
⎤⎢⎣⎡==-t j j z j z t j y y e e e e e z E t z E ωπω22.02.04Re Re ,
()2/2.0cos 42.0πω++=-z t e z
在0=z 平面上,有
()t t E x ωcos 4,0=
()t t t E y ωπωsin 42cos 4,0-=⎪⎭⎫ ⎝
⎛
+=
据此可知,合成电场矢量()()()t E e t E e t E y y x x ,0,0,0
+=端点随时间以角频率ω顺时针旋转变化,如图1所示。注意到波的传播方向是z -轴方向(垂直于纸面向
里),因此失端旋转方向与波的传播方向两者正好构成右手螺旋关系,故()z E
表征一个右旋圆极化波。
图1 沿z -方向传播的右旋圆极化波
7.8[]6
铜的电导率75.810/S m σ=⨯,其电容率0εε=,磁导率0μμ=。分别计算
频率61012350,10,10f Hz f Hz f Hz ===的情况下,电磁波在铜中的穿透深度。 解:由良导体的条件
100σ
ωε
≥推知:铜作为良导体的频率范围是 160
10200f Hz σ
πε≤
≈
可见对任何波段的无线电波,铜都是良导体。三种频率下的穿透深度分别为
()1当
150f Hz =时:
10.009359.35m mm δ=
≈
== 这表明在工频()50Hz 下,铜的趋肤效应尚不明显。
()2当6210f Hz =时:
20.000066166.1m m δμ=
≈
== ()3当10310f Hz =时:
30.0000006610.661m m δμ=
≈
== 这表明在cm 波段,铜的趋肤效应极为严重。
7.9
[]
3 微波炉利用磁控管输出的2.45GHz 的微波炉加热食品。在该频率上,牛排
的等效复介电常数040,tan 0.3e εεδ'==
()1求微波传入牛排的趋肤深度δ,在牛排内8mm 处的微波场强是表面处的百分
之几;
()2微波炉中盛牛排的盘子是用发泡聚苯乙烯制成的,其等效复介电常数和损耗
角正切分别为401.03,tan 0.310e εεδ-'==⨯。说明为何用微波加热时牛排被烧熟而盘子并没有被烧毁。
解:()1根据牛排的损耗角正切知,牛排为不良导体,得
1/2
1
1δα
-⎤⎥
=
⎥⎦
0.020820.8m mm == /8/20.80
68%z E
e e E δ--=== 可见,微波加热与其他加热方法相比的一个优点是,微波能直接对食品的内部进行加热。同时,微波场分布在三维空间中,所以加热得均匀而且快。
()2发泡聚苯乙烯是低耗介质,所以其趋肤深度为
1
δα
=
=
=
8
=
31.2810m =⨯
可见其趋肤深度很大,意味着微波在其中传播的热损耗很小,因此称这种材料对微波是“透明”的。它所消耗的热极小,因而盘子不会被烧掉。
7.10
[]
3 海水的电磁参数为80,1,4/r r S m εμσ===,频率为3kHz 和30MHz 的电
磁波在海平面处()刚好在海平面下侧的海水中的电场强度为1/V m 。求:
()1电场强度衰减为1/V m μ处的深度,应选择哪个频率进行潜水艇的水下通信; ()2频率3kHz 的电磁波从海平面下侧向海水中传播的平均功率流密度。
解:()13f kHz =时,因为9
3
436101231080σπωεπ⨯⨯=>>⨯⨯⨯,所以海水对依此频率传播的电磁波呈显为良导体,故
0.218α=
==
061
113.8ln
ln1063.3E l m E α
αα
==== 30f MHz =时,
因为974361030231080σπωεπ⨯⨯==⨯⨯⨯,所以海水对依此频率传播的电磁波呈显为不良导体,故
231021.4απ==⨯⨯=
13.8
0.645l m α
=
=
显然,选高频30MHz 的电磁波衰减较大,应采用低频3kHz 的电磁波。在具体的
工程应用中,具体低频电磁波频率的选择还要全面考虑其它因素。
()2平均功率流密度为
220014
4.6/2440.218
av S P E E W m σσα==
==≈⨯ 7.11[]7
在自由空间,一均匀平面波垂直入射到半无限大的无耗介质平面上,已
知自由空间中,合成波的驻波比为3,介质内传输波的波长是自由空间波长的
1,且分界面上为驻波电场的最小点。求介质的相对磁导率和相对介电常数。
解:因为驻波比
131S +Γ
=
=-Γ 由此解出
12
Γ=
由于界面上是驻波电场的最小点,故1
2
Γ=-。而反射系数
21
21
ηηηη-Γ=
+ 式中10120ηηπ==,于是
2ηη=
==因1
2
Γ=-,得
21
3
η=0η
即
19
r r με= 又因为2区的波长
026
λ
λ=
= 得 36r r με= 联立求解式
1
9
r r με=,36r r με=得 2
18
r r με== 7.12
[]
8 均匀平面波从空气中垂直投射到导电媒质界面上,由测量知,距界面
max 7.5l cm =处电场最大,max 5/E V m =,距界面min 20l cm =处为相邻的电场最小
点,min 1/E V m =。求电磁波的频率,导电媒质的c Z ,以及反射系数R 。 解:因为电场波节点距波腹点为/4λ,因此
()()min max 44207.550l l cm cm cm λ=-=⨯-=
8310/600/0.5p
v c
m s
f m sMHz m
λλ⨯====
电场驻波比为 m a x
m i n
5E E ρ=
= 1
0.671
R ρρ-=
=+ max 24n z α
λλπ
=±-
所示反射系数的相位
max 42n z παλλ⎛⎫=
±- ⎪⎝⎭
由于()max max 2
z l λ
-=<
,所以0n =,得
max 47.5
410850
l π
απλ
=
=⨯
= 1080.67ja j R R e e ==
由 21
21
c c Z Z R Z Z -=
+ 得
()67211901j c R
Z Z e R
π+=
=Ω- 7.13[]8 圆极化平面波()()
1sin cos 00cos sin i i jk x z i x
i z i y E E e e jE e e θθθθ-+⎡⎤=-+⎣⎦
)()
22j x z x z y e e je e π-+⎤
=-+⎥⎣⎦
由空气中入射到2,1r r εμ
==介质的界面上,如图2所示,求反射波及折射波。 解:由 ()()1s i n c o s 2i i k x z x z θθ+=+
可求得
12k π=,
2k k k ====
sin cos 2
i i θθ==
4
i π
θ=
将入射波分解为平行极化与垂直极化
00//0i i i E E E ⊥=+
0//
022,22i i x z
y E
e e E
je ⊥⎛⎫=
-= ⎪ ⎪⎝⎭
sin
0.5,302
t i t θθθ=
=== cos 0.8662
t θ
===
//tan150.268
0.072tan 75 3.73
R =
== ()()//2sin cos 20.758sin cos 0.9660.966
t i i t i t T θθθθθθ===+-⨯ ()()sin 0.259
0.268sin 0.966
i t i t R θθθθ⊥-=-
=-=-+
()2cos sin 0.732sin i t i t T θθθθ⊥=
==+
反射波与折射波电场为
()()
1sin cos ////cos sin i i
jk x z r x i z i E R e e e
θθθθ--=--
)()
20.072j
x z x y e e e π--=-+
()()
2sin cos ////cos sin t
t jk x z t x t z t E T e e
e
θθθθ
-+=-
12210.7582j
x x z e e
π⎛- ⎝⎫=--⎪⎪⎝⎭
()
()
232
sin cos 0.732t t j x z
jk x z t y y E e jT e
e je
πθθ-+-+⊥⊥==由上式可见,反射波与折射波都是椭圆极化波。磁场为
()()
211121202j x z i
i i
k x z y H e E j e e e e Z ππ--⎡⎤=⨯=-++⎢⎥⎣⎦
()()
211120.0720.268120j
x z r r r k y x z H e E e j e e e Z ππ--⎡⎤=
⨯=--+⎢⎥⎣⎦
()
23212310.7580.73212022j x z
t
t t
k y x z H e E e j e e e Z ππ-+⎡⎤⎛⎫=⨯=+-+⎢⎥ ⎪ ⎪⎢⎥⎝⎭⎣⎦
图2 圆极化平面波
7.14
[]
7 一角频率为ω的均匀平面波由空气向理想导体斜入射,入射角为i θ,电
场矢量和入射面垂直,求:
()1边界面上的感应电流密度; ()2波在空气中的平均坡印廷矢量。
解:()1 在0z =的理想导体边界面上,其感应电流密度为
s J n H =⨯
设此时
z n a =-
()
1
ix iz jk x jk z i x ix z iz E H a k a k e ωμ--=-+
()
1
rx rz jk x jk z r x rz z rx E H a k a k e ωμ-+=--
空气中合成波的磁场为
1i r H H H =+
在0z =处,
()
010
1
2ix jk x iz
i r
x
z E k H H H a e ωμ-==+=-
i θ
i
E
r E
sin sin 001
1
2cos 2cos i i i i jk x jk x i i
i
x
x
E k E a e a e θθθθωμη--=-=-
式中,0E
为入射波幅值,i k =,为入射波的波数,所以
()()()
sin sin 001
2cos cos 060i i i i
jk x jk x i
i S z x y
E E J z a a e a e θθθθηπ
--==-⨯-= ()2()
111
Re 2
av S E H *=
⨯ 得 ()2201
2sin sin cos i
av x
i i E S a k z θθη=
可见对理想导体的斜入射,在z 方向为驻波分布,没有能量传播,因此此处平均坡印廷矢量是沿x 方向,即沿x 方向为行波。
7.15[]9
求证在无界理想介质内沿任意方向n a ()n a 为单位矢量传播的平面波可写
成()n j a r t m E E e βω⋅-=。
图3 题7.15图
证明:如图3所示,m E 为一常矢量。所给平面波的等相位面方程为
cos n a r nt ⋅=
在直角坐标系中
()()000cos cos cos n x y z x y z a r e e e e x e y e z αβγ⋅=++⋅++
r
n a
000cos cos cos x y z αβγ=++
故
()
()000cos cos cos n j x y z t j a r t m m E E e
E e
βαβγωβω⎡⎤++-⋅-⎣⎦
==
则
()
22n j a r t m E E e
βω⋅-∇=∇
()()0002
cos cos cos j x y z t m E j e
βαβγωβ⎡⎤++-⎣⎦
=
()2
E j β=
而
()()000222cos cos cos 222j x y z t m E E e E j E t t βαβγωμεμεωμεβ⎡⎤++-⎣⎦∂∂⎡⎤==-=⎣
⎦∂∂
式中
v
ω
β=
=
可见,()n j a r t m E E e βω⋅-=满足波动方程
2
E ∇220E
t
με∂-=∂
所以它可表示沿任意方向n a 传播的均匀平面波。
7.16
[]
9 一个在空气中沿y e +方向传播的均匀平面波,其磁场强度的瞬时值表示
为:
67410cos 10/4x H e t y A m ππβ-⎛
⎫=⨯-+ ⎪⎝
⎭
()1求β和在3t ms =时,0z H =的位置; ()2写出E 的瞬时表达式。
解:()178100.105/31030
rad m v ω
ππ
β===
==⨯ 在33310t ms s -==⨯时,欲使0z H =,则要求
731031030
4
2
y π
π
π
π-⨯⨯-
+
=
解得899992.5y =以及899992.52
y n λ
=±,60c
m f
λ=
=。 令29999n =,代入上式,得
22.5y m =
或 22.5,0,1,2,
2
y n n λ
=±
=
()2()3
70 1.50810cos 10/304y x E H e e t y V m ππηπ-⎛⎫=⨯=-⨯⨯-+ ⎪⎝
⎭
7.17[]10
均匀平面波的磁场强度H 的振幅为
1
/3A m π
,以相位常数30/rad m β=在空气中沿z e -方向传播,当0t =和0z =时,若H 取向为y e -,试写出,H E 的表达式,并求出频率和波长。 解:以余弦为基准,直接写出
()()1
cos /3y
H e t z A m ωβπ
=-+ ()()1
120cos /3x E e t z V m πωβπ=⨯⨯+
因30/rad m β=,故
()220.2130
m π
π
λβ
==
= ()88931045
10 1.431015c
f Hz λππ
⨯===⨯=⨯
则
()()()811cos 2cos 901030/33y
y H e ft z e t z A m πβππ
=-+=-⨯+ ()()840cos 901030/x E e t z V m =⨯⨯+
7.18[]10
在自由空间中,
某均匀平面波的波长为12cm ,当该波进入到某无损耗媒质时,其波长变为8cm ,且已知此时的50/,0.1/E V m H A m ==,求平面波的频率及无损耗媒质的,r r με。
解: ()8
8
2
0310********
c
f H z λ-⨯===⨯⨯ 在无损耗的媒质中的波长为
()2810v
m f
λ-=
=⨯ 故波速为
)2888102510210/v f m s λ-==⨯⨯⨯=⨯=
而无损耗媒质的本征阻抗为
()505000.1
η=
==Ω 联解以下两式
8
210500=⨯=
得 1.99
1.13
r r με==
7.19
[]
11 设边界平面两边均为理想介质,参数分别为19r ε=、24r ε=,
121r r μμ≈≈。均匀平面波从理想介质1中垂直入射到边界面,其电场振幅为()0.1/V m ,角频率为()8310/rad s ⨯。求理想介质1中的驻波比,入射波、反射波、折射波的表示式及其平均能流密度。
图4 垂直入射到两种理想介质交界面
z
O
k
k
t k
E E
E
H
H
H
理想介质1 理想介质2
n
解:取如图4所示的坐标系
传播常数:
()13/k rad m ==
,()22/k rad m == 波阻抗:
()1120125.73πη=
==Ω
,()2120188.52
π
η===Ω 反射系数: 21
21
0.2r ηηηη-=
=+
折射系数: 2
21
2 1.2t ηηη=
=+
驻波比: 1 1.5
1r
r
ρ+=
=- 入射波: ()30.1/j z i x E e e V m -=,()30.1/125.7
j z
i y H e e A m -=
()6239.810/avi z S e W m -=⨯
反射波: ()30.02/j z r x E e e V m =,()30.02/125.7
j z
r y H e e A m =-
()621.610/avr z S e W m -=-⨯
折射波: ()20.12/j z
t x E e e V m -=,()20.12/188.5
j z
t y H e e A m -=
()6238.210/avt z S e W m -=⨯
7.20
[]
9 垂直放置在球面坐标原点的某电流元所产生的远区场为:
()()100
sin cos /E e t r V m r θ
θωβ=- ()()0.265sin cos /H e t r A m r
ϕθωβ=-
试求穿过1000r m =的半球壳的平均功率。 解:用复数表示电场和磁场,则有
100sin j r E e e r βθθ-=
0.265sin j r H e e r
βϕθ-=
平均坡印廷矢量为
1Re 2av S E H *⎡⎤
=⨯⎢⎥⎣⎦
11000.265Re sin sin 2j r j r e e e e r r ββθϕθθ--⎡⎤
=⨯⎢⎥⎣⎦
2
sin 13.25r e r θ⎛⎫
= ⎪⎝⎭
穿过半球壳的平均功率为
2sin av av av S
P S dS S r d d θθϕ=⋅=⎰⎰
22
20
13.25sin sin r d d r
π
π
θθθϕ=⨯⎰
⎰
30
13.25sin d ππθθ=⎰
30
113.25cos cos 3π
πθθ⎡⎤
=-+⎢⎥⎣⎦
55.5W =
7.21[]12
对于一个在简单媒质中传播的时谐均匀平面波,其电场强度E 和磁场强
度H 分别为()()
00,jk R jk R E R E e H R H e -⋅-⋅==。试证明:均匀平面波在无源区域的
4个麦克斯韦方程可化简为下列形式:
00
k E H k H E k E k H ωμωμ⨯=⨯=-⋅=⋅=
证明:利用复数形式的麦克斯韦方程以及“∇”算子的相关规则,对所给的场量进行运算。
()
00jk R jk R E E e e E -⋅-⋅∇⨯=∇⨯=∇⨯
()
00jk R jk R e jk R E jk E e jk E
-⋅-⋅=∇-⋅⨯=-⨯=-⨯
由麦克斯韦方程
E j H ωμ∇⨯=-
得 j k E -⨯j H ωμ=-
k E ⨯H ωμ=
同理
k H E ωμ⨯=-
又
()()
00jk R jk R E E e e E -⋅-⋅∇⋅=∇⋅=∇⋅
0jk R jk E e jk E
-⋅=-⋅=-⋅
又由麦克斯韦方程
0E ∇⋅=
得 0k E ⋅= 同理 0k H ⋅=
7.22
[]
12 在真空中沿z 方向传播的均匀平面波的电场为0jkz E E e -=,式中
0R I E E jE =+,且2R I E E A ==为实常数。设矢量R E 沿x 方向,I E 的方向与x 轴的夹角为60。试求E 和H 的瞬时表达式,并讨论该平面波的极化。 解:根据题中所给条件,0E 在直角坐标系中可表示为
0R I E E jE =+
将I E 分解为x e 和y e 两个分量
则 ()0cos60sin 60cos60sin 60x R x I y I x R I y I E e E e jE e jE e E jE e jE =++=++
14.049013 1.030.434j j x y x y e A j A e j A e Ae e Ae ⎛
⎫=++=⨯+⨯ ⎪⎝
⎭
故 ()0,R e j k z j t E r t E e e ω-⎡⎤=⎣⎦
()1.03cos 14.040.43cos 2x y e A t kz e A t kz πωω⎛
⎫=⨯-++⨯-+ ⎪⎝
⎭
相伴的磁场
()()3301, 1.1510cos 2.7310cos 14.042z x y H e E r t e A t kz e A t kz πωωη--⎛
⎫=
⨯=-⨯⨯-++⨯⨯-+ ⎪⎝
⎭ 这是一个椭圆极化波。
7.23[]12
一个线极化平面波从自由空间入射到4,1r r εμ==的介质分界面上,
如果入射波的电场与入射面的夹角为45,试求:
()1入射角i θ为何值时,反射波中只有垂直极化波; ()2此时反射波的平均功率流是入射波的百分之几。
解:()1若入射角等于布儒斯特角时,则平行分量将发生全透射,反射波中只有垂直极化波分量。
arctan 263.43i b θθ===== ()2以布儒斯特角入射时,折射角为
12arcsin sin arcsin t i b n n θθθ⎫⎛⎫
==⎪ ⎪⎪⎝⎭⎭
1arcsin sin 63.4326.562⎛⎫
== ⎪⎝⎭
这时只有入射波中的垂直极化分量发生反射,反射系数
为
s c o s 2c o s
0.6c o s 2c o s
s t b t b t θθρθθ⊥-
=
==-+ 由于入射波电场与入射面夹角为45
,则入射波中的垂直极化分量为0i E 。因为
2
2
00
11
1111
22
rav r r S E E ρηη⊥
=
= ()0022211
11110.60.1822r r E E ηη== 0
2
1112i iav S E η=
故
18%
rav iav
S S =
(完整版)电磁学题库(附答案)
电磁学》练习题(附答案) 1. 如图所示,两个点电荷+q 和-3q,相距为 d. 试求: (1) 在它们的连线上电场强度E 0 的点与电荷为+q 的点电荷相距多远? (2) 若选无穷远处电势为零,两点电荷之间电势U=0 的点与电荷为+q 的点电荷相距多远? +q - 3q d 2. 一带有电荷q=3×10-9 C 的粒子,位于均匀电场中,电场方向如图 -E 所示.当该粒子沿水平方向向右方运动 5 cm 时,外力作功6×10-5 J,粒子动能的增量为 4.5×10-5 J.求:(1) 粒子运动过程中电场力作功q 多少?(2) 该电场的场强多大? 3. 如图所示,真空中一长为L 的均匀带电细直杆,总电荷为q, 试求在直杆延长线上距杆的一端距离为 d 的P 点的电场强度. 4. 一半径为R 的带电球体,其电荷体密度分布为 =Ar (r ≤R) ,=0 (r> R) A 为一常量.试求球体内外的场强分布. 5. 若电荷以相同的面密度均匀分布在半径分别为r1=10 cm 和r2=20 cm 的两个同心球面上,设无 穷远处电势为零,已知球心电势为300 V ,试求两球面的电荷面密度的值.( 0=8.85×10-12C2 / N · m2 ) y 6. 真空中一立方体形的高斯面,边长a=0.1 m,位于图中所示位 置.已知空间的场强分布为: E x=bx , E y=0 , E z=0. 常量b=1000 N/(C ·m).试求通过该高斯面的电通量. 7. 一电偶极子由电荷q=1.0×10-6 C的两个异号点电荷组成,两电荷相距l=2.0 cm.把这电偶极子放 在场强大小为E= 1.0 × 105 N/C 的均匀电场中.试求: (1) 电场作用于电偶极子的最大力矩. (2) 电偶极子从受最大力矩的位置转到平衡位置过程中,电场力作的功. 8. 电荷为q1=8.0× 10 - 6 C 和q2=-16.0×10-6 C 的两个点电荷相距20 cm,求离它们都是20 cm 处 的电场强度.(真空介电常量0=8.85× 10- 12 C2N-1m-2 ) 9. 边长为 b 的立方盒子的六个面,分别平行于xOy、yOz 和xOz 平面.盒子的一角在坐标原点 处.在此区域有一静电场,场强为E 200i 300 j .试求穿过各面的电通量.
大学物理电磁学复习题含答案
题8-12图 8-12 两个无限大的平行平面都均匀带电,电荷的面密度分别为1σ和2 σ 解: 如题8-12图示,两带电平面均匀带电,电荷面密度分别为1σ与2σ, 两面间, n E )(21210 σσε-= 1σ面外, n E )(21210 σσε+- = 2σ面外, n E )(21210 σσε+= n :垂直于两平面由1σ面指为2σ面. 8-13 半径为R 的均匀带电球体内的电荷体密度为ρ,若在球内挖去一块半径为r <R 的小球体,如题8-13图所示.试求:两球心O 与O '点的场强,并证明小球空腔内的电场是均匀的. 解: 将此带电体看作带正电ρ的均匀球与带电ρ-的均匀小球的组合,见题8-13图(a). (1) ρ+球在O 点产生电场010=E , ρ- 球在O 点产生电场'd π4π343 03 20 OO r E ερ= ∴ O 点电场'd 33 030 r E ερ= ; (2) ρ +在O '产生电场d π4d 343 03 1E ερπ=' ρ-球在O '产生电场002='E ∴ O ' 点电场 03ερ= 'E 'OO
题8-13图(a) 题8-13图(b) (3)设空腔任一点P 相对O '的位矢为r ',相对O 点位矢为r (如题8-13(b)图) 则 3ερr E PO = , 0 3ερr E O P ' - =' , ∴ 0033)(3ερερερd r r E E E O P PO P = ='-=+=' ∴腔内场强是均匀的. 8-14 一电偶极子由q =1.0×10-6C d=0.2cm ,把这电偶极子放 在1.0×105N ·C -1 解: ∵ 电偶极子p 在外场E 中受力矩 E p M ?= ∴ qlE pE M ==max 代入数字 4536max 100.2100.1102100.1---?=?????=M m N ? 8-15 两点电荷1q =1.5×10-8C ,2q =3.0×10-8C ,相距1r =42cm ,要把它们之间的距离变为2r =25cm , 需作多少功? 解: ? ? == ?= 2 2 2 1 0212021π4π4d d r r r r q q r r q q r F A εε )11(2 1r r - 61055.6-?-=J 外力需作的功 61055.6-?-=-='A A J 题8-16图 8-16 如题8-16图所示,在A ,B 两点处放有电量分别为+q ,-q 的点电荷,AB 间距离为2R ,现将另一正试验点电荷0q 从O 点经过半圆弧移到C 解: 如题8-16图示 0π41 ε= O U 0)(=-R q R q
(完整版)电磁学题库(附答案)
《电磁学》练习题(附答案) 1. 如图所示,两个点电荷+q 和-3q ,相距为d . 试求: (1) 在它们的连线上电场强度0=E ? 的点与电荷为+q 的点电荷相距多远? (2) 若选无穷远处电势为零,两点电荷之间电势U =0的点与电荷为+q 的点电荷相距多远? 2. 一带有电荷q =3×10- 9 C 的粒子,位于均匀电场中,电场方向如图所示.当该粒子沿水平方向向右方运动5 cm 时,外力作功6×10- 5 J ,粒子动能的增量为4.5×10- 5 J .求:(1) 粒子运动过程中电场力作功多少?(2) 该电场的场强多大? 3. 如图所示,真空中一长为L 的均匀带电细直杆,总电荷为q ,试求在直杆延长线上距杆的一端距离为d 的P 点的电场强度. 4. 一半径为 R 的带电球体,其电荷体密度分布为 ρ =Ar (r ≤R ) , ρ =0 (r >R ) A 为一常量.试求球体内外的场强分布. 5. 若电荷以相同的面密度σ均匀分布在半径分别为r 1=10 cm 和r 2=20 cm 的两个同心球面上,设无穷远处电势为零,已知球心电势为300 V ,试求两球面的电荷面密度σ的值. (ε0=8.85×10- 12C 2 / N ·m 2 ) 6. 真空中一立方体形的高斯面,边长a =0.1 m ,位于图中所示位 置.已知空间的场强分布为: E x =bx , E y =0 , E z =0. 常量b =1000 N/(C ·m).试求通过该高斯面的电通量. 7. 一电偶极子由电荷q =1.0×10-6 C 的两个异号点电荷组成,两电荷相距l =2.0 cm .把这电偶极子放在场强大小为E =1.0×105 N/C 的均匀电场中.试求: (1) 电场作用于电偶极子的最大力矩. (2) 电偶极子从受最大力矩的位置转到平衡位置过程中,电场力作的功. 8. 电荷为q 1=8.0×10-6 C 和q 2=-16.0×10- 6 C 的两个点电荷相距20 cm ,求离它们都是20 cm 处的电场强度. (真空介电常量ε0=8.85×10-12 C 2N -1m -2 ) 9. 边长为b 的立方盒子的六个面,分别平行于xOy 、yOz 和xOz 平面.盒子的一角在坐标原点处.在 此区域有一静电场,场强为j i E ? ??300200+= .试求穿过各面的电通量. E ? q L q P
电磁场理论习题及答案8
习题 7.1[]1 将下面用复数形式表示的场矢量变换为瞬时值, 或做相反的变换。 ()1 0x E e E = ()2 0jkz x E e jE e -= ()3 ()()00cos 2sin x y E e E t kz e E t kz ωω=-+- 解:()1 ()() 00,,,Re cos x j j t x x x E x y z t e E e e e E t ?ωω???=?=+?? ()2 ()200,,,Re cos 2j kz j t x x E x y z t e E e e e E t kz πωπω?? - ??? ????=?=-+?? ??????? ()3 ()()200,,,Re 2j t kz j t kz x y E x y z t e E e e E e πωω? ?-+ ?-?? ??=-?????? ()()0,,,2jkz x y E x y z t e e j E e -=- 7.2 [] 1 将下列场矢量的复数形式写成瞬时值形式 ()1 ()()0sin sin z jk z z x y E e E k x k y e -=?? ()2 ()sin 02sin cos cos z jk x x E e j E k e θθθ-=?? 解:()1 由式()7.1.2,可得瞬时值形式为 ()()0Re sin sin z jk z j t z x y E e E k x k y e e ω-??=????? ()()()0sin sin cos z x y z e E k x k y t k z ω=??- ()2 瞬时值形式为 ()sin 20Re 2sin cos cos z j jk j t x x E e E k e e e πθ ωθθ-??=???????? ()02sin cos cos cos sin 2x x z e E k t k πθθωθ??=???+- ??? ()()02sin cos cos sin sin x x z e E k t k θθωθ=-???- 7.3[]2 一根半径为a ,出长度为L 的实心金属材料,载有均匀分布沿z 方向流动
电磁场理论课程习题答案
电磁场理论习题集信息科学技术学院
第1章 1-1 在直角坐标系中,试将微分形式的麦克斯韦方程写成8个标量方程。 1-2 试证明:任意矢量E 在进行旋度运算后再进行散度运算,其结果恒为零,即 ∇ ⋅ (∇ ⨯ E ) = 0 1-3 试由微分形式麦克斯韦方程组,导出电流连续性方程 t ∂∂-=∇⋅ρ J 1-4 参看1-4题图,分界面上方和下方两种媒质的介电常数分别为 ε1和 ε2,分界面两侧电场强度矢量E 与单位法向矢量n 21之间的夹角分别是 θ1和 θ2。假设两种媒质分界面上的电荷面密度 ρS = 0,试证明: 2 1 21tan tan εεθθ= 上式称为电场E 的折射定律。 1-5 参看1-4题图,分界面上方和下方两种媒质的磁导率分别为 μ1和 μ2,假设两种媒质的分界面上的表面电流密度矢量J S = 0,把图中的电场强度矢量E 换成磁感应强度矢量B 。试证明: 2 1 21tan tan μμθθ= 上式称为磁场B 的折射定律。若 μ1为铁磁媒质,μ2为非铁磁媒质,即 μ1>>μ2 ,当 θ1 ≠ 90︒ 时,试问 θ2的近似值为何?请用文字叙述这一结果。 1-6 已知电场强度矢量的表达式为 E = i sin(ω t - β z )+j 2cos(ω t - β z ) 通过微分形式的法拉第电磁感应定律t ∂∂-=⨯∇B E ,求磁感应强度矢量B (不必写出与时间t 无关的积分常数)。 1-7 一平板电容器由两块导电圆盘组成,圆盘的半径为R ,间距为d 。其间填充介质的介电常数 ε 。如果电容器接有交流电源,已知流过导线的电流为I (t ) = I 0sin(ωt )。忽略边缘效应,求电容器中的电位移矢量D 。 1-8 在空气中,交变电场E = j A sin(ω t - β z )。试求:电位移矢量D ,磁感应强度矢量B 和磁场强度
电磁场理论复习试题
1. 两导体间的电容与_A__有关 A. 导体间的位置 B. 导体上的电量 C. 导体间的电压 D. 导体间的电场强度 2. 下面关于静电场中的导体的描述不正确的是:____C__ A. 导体处于非平衡状态。 B. 导体内部电场处处为零。 C. 电荷分布在导体内部。 D. 导体表面的电场垂直于导体表面 3. 在不同介质的分界面上,电位是__B_。 A. 不连续的 B. 连续的 C. 不确定的 D. 等于零 4. 静电场的源是A A. 静止的电荷 B. 电流 C. 时变的电荷 D. 磁荷 5. 静电场的旋度等于__D_。 A. 电荷密度 B. 电荷密度与介电常数之比 C. 电位 D. 零 6. 在理想导体表面上电场强度的切向分量D A. 不连续的 B. 连续的 C. 不确定的 D. 等于零 7. 静电场中的电场储能密度为B A. B. C. D. 8. 自由空间中静电场通过任一闭合曲面的总通量,等于B A. 整个空间的总电荷量与自由空间介电常数之比 B. 该闭合曲面内所包围的总电荷量与自由空间介电常数之比。 C. 该闭合曲面内所包围的总电荷量与自由空间相对介电常数之比。 D. 该闭合曲面内所包围的总电荷量。 9. 虚位移法求解静电力的原理依据是G A. 高斯定律 B. 库仑定律 C. 能量守恒定律 D. 静电场的边界条件
10. 静电场中的介质产生极化现象,介质内电场与外加电场相比,有何变化? A. 变大 B. 变小 C. 不变 D. 不确定 11. 恒定电场中,电流密度的散度在源外区域中等于B____ A. 电荷密度 B. 零 C. 电荷密度与介电常数之比 D. 电位 12. 恒定电场中的电流连续性方程反映了___A_ A. 电荷守恒定律 B. 欧姆定律 C. 基尔霍夫电压定律 D. 焦耳定律 13. 恒定电场的源是___B_ A. 静止的电荷 B. 恒定电流 C. 时变的电荷 D. 时变电流 14. 根据恒定电场与无源区静电场的比拟关系,导体系统的电导可直接由静电场中导体系统的D A. 电量 B. 电位差 C. 电感 D. 电容 15. 恒定电场中,流入或流出闭合面的总电流等于__C___ A. 闭合面包围的总电荷量 B. 闭合面包围的总电荷量与介电常数之比 C. 零 D. 总电荷量随时间的变化率 16. 恒定电场是D A. 有旋度 B. 时变场 C. 非保守场 D. 无旋场 17. 在恒定电场中,分界面两边电流密度矢量的法向方向是B A. 不连续的 B. 连续的 C. 不确定的 D. 等于零 18. 导电媒质中的功率损耗反映了电路中的_D____ A. 电荷守恒定律 B. 欧姆定律 C. 基尔霍夫电压定 D. 焦耳定律 19. 下面关于电流密度的描述正确的是A A. 电流密度的大小为单位时间垂直穿过单位面积的电荷量,方向为正电荷运动的方向。 B. 电流密度的大小为单位时间穿过单位面积的电荷量,方向为正电荷运动的方向。 C. 电流密度的大小为单位时间垂直穿过单位面积的电荷量,方向为负电荷运动的方向。 D. 流密度的大小为单位时间通过任一横截面的电荷量。 21. 反映了电路中的_B___ A. 基尔霍夫电流定律 B. 欧姆定律 C. 基尔霍夫电压定律 D. 焦耳定律 22. 磁感应强度和矢量磁位的关系是____C A. B. C. D.
电磁场理论习题
一 1、求函数在点(1,1,2)处沿方向角,,的方向的方向导数. 解:由于 =y-= -1 =2xy-=0 =2z=3 ,, 所以 2、求函数=xyz在点(5, 1, 2)处沿着点(5, 1, 2)到点(9, 4, 19)的方向的方向导数。 解:指定方向l的方向矢量为 l=(9-5)e x+(4-1)e y+(19-2)e z =4e x+3e y+17e z 其单位矢量 所求方向导数 3、已知=x2+2y2+3z2+xy+3x-2y-6z,求在点(0,0,0)和点(1,1,1)处的梯度。解:由于(2x+y+3)e x+(4y+x-2)e y+(6z-6)e z 所以,=3e x-2e y-6e z =6e x+3e y 4、运用散度定理计算下列积分: S是z=0 和 z=(a2-x2-y2)1/2所围成的半球区域的外表面。 解:设:A=xz2e x+(x2y-z3)e y+(2xy+y2z)e z 则由散度定理 可得 5、试求▽·A和▽×A: (1) A=xy2z3e x+x3ze y+x2y2e z (2) (3 ) 解:(1)▽·A=y2z3+0+0= y2z3 ▽×A= (2) ▽·A= == ▽×A== = (3) ▽·A= = = ▽×A== = 习题二 1、总量为q的电荷均匀分布于球体中,分别求球内,外的电场强度。