试井曲线分析应用

径向流动阶段的特种识别曲线就是压降曲线和压力恢复曲线。在这 −3 一阶段，它们呈现一条直线，其斜率为 m = 2.121×10 qµB ，量出斜 Kh 率后，则可计算地层参数。
三 外边界反映阶段
（一）恒压边界
很大的气顶，非常活跃的边水或充分的边缘注水，都可能形成恒 压边界。在恒压边界情形，到了后期，流动将达到稳定。也就是 说压力这时只与距离有关，而与时间无关。对于某一固定点而言， 压力则是个常数。因此在双对数曲线或半对数曲线上，都出现一 条水平直线。
（一）井筒储集
在纯井筒储集阶段，由于
∆ p = qB 24 C t
故，
lg ∆ p = lg t + lg
qB 24 C
lg lg lg 如右图所示， ∆p 与lg t 成线关系，在直角坐标系中 ，∆p 与 t 成直 线，且其斜率为一。因此在纯井筒存储阶段，双对数曲线呈斜率为一的直线。 早期资料斜率为一的双对数曲线，就是井筒存储的诊断曲线。
二 基岩向裂缝的流动为拟稳定流动的模型
这一模型的基本假定是每个基质岩块内部的压力处处相同。其解释图 CDe2 s 版由两组的双对数曲线构成，其中一组是均质油藏的样板曲线，即均质油藏 的解释图版，我们已经知道，这图版中每一条曲线对应一个 λ e 值，另一 组是两种介质之间拟稳定流动的样板曲线，每一条曲线对应一个 值。 把这两组曲线迭合为一，就是双重孔隙介质油藏、介质间的流动为拟稳定流 动模型的解释图版。实际解释时可用《现代试井解释图版》一书中图2。 在进行图版拟合时，前一段(即第一阶段)实测曲线与某一条均质油藏样 板曲线相拟合，中间一段(即第二阶段，或过渡段)实测曲线与一条两种介质 之间拟稳定流动样板曲线相拟合，后一段{第三阶段)与另外一条均质油藏样 板曲线相拟合。
试井解释模型
试井解释模型有以下三部分组成：基本模型、内边界条件和外边界条件。 1 基本模型 基本模型可分为两大类： （1）均质油藏：具有一种孔隙介质；（2）非均质油藏：具有多种孔隙介质。 ）均质油藏：具有一种孔隙介质；（2 一般情况下，这些油藏可做以下假设： （1）油藏在平面上是无限大的； （2）油藏上下均具有不渗透隔层； （3）开井生产前油藏具有相同的压力。 2 内边界条件 （1）井筒存储效应；（2）表皮效应；（3）水力压裂裂缝； ）井筒存储效应；（2）表皮效应；（3 （4）水平井 3 外边界条件 （1）无限大地层（无外边界）；（2）不渗透边界（断层、尖灭等）；（3） ）无限大地层（无外边界）；（2）不渗透边界（断层、尖灭等）；（3 恒压外边界；（4）封闭边界 恒压外边界；（4
流动阶段的识别
在双对数曲线 lg ∆ p − lg t 上，各种不同类型的油（气） 藏，它们在各个不同的流动阶段均有各不相同的形状。因 此我们可以通过双对数曲线分析来判断某些油（气）藏类 型，并且区分各个不同的流动阶段。 另外，每一个不同的情形或不同的流动阶段，都有其独 特的特性，因此具有其独特的曲线图。这种某一情形或某 一流动阶段在某种坐标系下的独特的曲线，称为“ 一流动阶段在某种坐标系下的独特的曲线，称为“特种识 别曲线” 别曲线”。靠诊断曲线和特种识别曲线，可以比较准确地 识别不同的情形和不同的流动阶段。
试井曲线分析 应用
第二章 现代试井解释方法
现代试井解析方法克服了常规试井分析方法存在的问 题，物理模型建立在更接近于测试实际的基础上，重新建 立考虑各种边界条件的数学模型，用解析方法或数值方法 求出数学模型的解，并绘制出分析用理论图板获得到理论 压力曲线。 现代试井分析方法采用系统分析的方法，将实测压力 曲线与理论压力曲线进行图板拟合或自动拟合反求井和油 藏参数，且在整个分析过程中要反复与常规试井解释结果 进行对比，直到两种解释方法的结果一致，最后在进行解 释结果的可靠性检验。
pD t DA
由此可知，封闭系统拟稳定流动阶段的样板曲线，是双对数坐标系中 与 的斜率为1的直线；在双对数坐标系中，P 和 t曲线趋于一条斜率为1的直线， ∆ 这就是拟稳定流动阶段的诊断曲线。
综上所述，双对数曲线(诊断曲线) 综上所述，双对数曲线(诊断曲线)的各个部分分别表征各个不同流动阶段的 特性;各个不同的流动阶段各自有不同的特种识别曲线; 特性;各个不同的流动阶段各自有不同的特种识别曲线;从各个不同的流动阶 段可以求出部分特性参数。把诊断曲线各个阶段的特征、对应的特种识别曲 线及可求得的参数在一张图上标出，得示意图。
现代试井解释方法的特点
1
2
3
4 5
运用了系统分析的概念和数值模拟方法，使试井解释从理论上大大 前进了一步。 建立了双对数分析方法，确立了早期（第一、二阶段）资料的解释， 从过去认为无用的数据中得到了许多很有用的信息；通过图版拟合 分析和数值模拟（即压力史拟合），从试井资料的总体上进行分析 研究。 包括了并进一步完善了常规试井解释方法，可以判断是否出现了半 对数直线段，并且给出了半对数直线段开始的大致时间，提高了半 对数曲线分析的可靠性。 不仅适用于油、水井，也适用于气井；可以解释各种不稳定试井的 资料，如中途测试、生产测试、压降测试、压力恢复测试的资料等。 整个解释过程是一个“边解释边检验” 整个解释过程是一个“边解释边检验”的过程。几乎每一个流动阶 段的识别，每个参数的计算，都要从两种不同的分析方法分别进行， 再对比结果。在用两种不同方法进行解释得到一致的结果之后，还 要经过无因次霍纳曲线拟合检验和压力史拟合检验。
9
无限作用径向流动阶段
这个阶段时半对数曲线呈直线的阶段。压降实验中，在这一阶段，压降漏斗 径向地向外扩大，边界的影响还非常小，可以忽略，流动形态与无限大地层 径向流动毫无两样，所以称为无限作用径向流动阶段。在这一阶段如果油藏 是均质的，双对数曲线呈下图中左图所示；如果油藏是非均质的，则呈现下 图中右图所示。
∆ p = L
故， lg ∆ p =
t
1 lg t + lg L 2
其中L为一正常数，早期双对数曲线呈现斜率为1/2的直线。而在直角坐标 系中， ∆ p 与 t 成一条通过原点的直线。下图中的左图与右图就分别 是这一情形的诊断曲线和特种识别曲线。
（三）有限导流性垂直裂缝切割井筒的情 形 有限导流性垂直裂缝制的是具有一条垂直裂缝的模型，这条裂缝有一定宽
度，沿着裂缝有一定压力损失。在这一情形，在早期，压差与实践的四次 方根成正比。
∆ p
=
L ′4
t
lg ∆ p =
1 lg t + lg L ′ 4
式中 L′ 是一常数。因此如下图左右图所示，这一情形的诊断曲线是斜率 4 为1/4的双对数直线，特种识别曲线是直角坐标系中∆P 与 t 的过原点的 直线。
图三
很请楚，在不渗透边界的影响到达井筒后，井底压降加快，因此，压降和时 间的双对数曲线和半对数曲线都变陡，即出现“上翘”现象(下图)。半对数 曲线呈现两个直线段，它们的斜率之比为1:2，由两条直线段的交点所对应的 时间 ，可以计算测试井到直线断层的距离d tx
(三)封闭系统
由不渗透边界所围成的油藏称为封闭系统。在测压降曲线过程中，当所有的 不渗透边界的影响都到达ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ筒以后，油藏中的压力(或压差)随时间的变化率 将固定不变，即 也就是说，此时压降(或压力)与时间成线性关系，即所谓达到了“拟稳定流 动状态”。此时可得 或
第四章 双重孔隙介质油藏的试井解释
一 压力动态
一开井，裂缝系统中的原油流入井筒，但基质岩块系统仍保持原来的状态， 尚没有流动发生。这时井底压力所反映的是裂缝系统的特性，并且恰与均质: 尚没有流动发生。这时井底压力所反映的是裂缝系统的特性，并且恰与均质: 油藏相同，因此可以拟合均质油藏模型的某一条样板曲线。这是裂缝系统流 动阶段，称为第一阶段。 现在，基质岩块系统和裂缝系统之问存在着压差，使基质岩块系统中的原 油流入裂缝系统，压力因此逐渐降低。这是两种孔隙介质之间的流动( 油流入裂缝系统，压力因此逐渐降低。这是两种孔隙介质之间的流动(由基岩 系统流向裂缝系统) 系统流向裂缝系统)阶段，称为第二阶段或过渡阶段。这一阶段的压力变化不 能与均质油藏的解释图版相拟合。 在上述第一、第二两个阶段，存在着两个压力分布剖面，即裂缝系统的压 力分布剖面和基质岩块系统压力分布剖面。当基质岩块系统的压力降到裂缝 系统的压力后，既有原油从基质岩块系统流到裂缝系统，又有原油从裂缝系 统流入井筒，两者同时进行。两种介质中的压力和同时下降。这时井底压力 的变化又与均质油藏相同，可以拟合均质油藏模型的另一条样板曲线，所反 映的特性则是整个系统即基质岩块系统和裂缝系统两者的 总和，这是第三阶 段。 从基岩系统流向裂缝系统的流动，即上: 从基岩系统流向裂缝系统的流动，即上:述第二阶段的流动，有两种不同 的类型，据此建立起两类模型，即拟稳定流动模型和不稳定流动模型。它们 的压力变化不相同，因此解释图版也不同。下面我们将分别加以讨论。
2s
由压力拟合值得
由时间拟合值得
由它们可计算
1
第一阶段达到了径向流动阶段。此时半对数曲线呈现两条互相平行的直 线段，如图所示。
2
第一阶段未达到径向流动阶段，而第三阶段达到了径向流动阶段。此 时半对数曲线只出现一条直线段，如图所示。
3
连第三阶段也未达到径向流动阶段。此时半对数曲线不出现直线段， 如图所示。
有时，记录的开（关）井时间有误差，使得用早期资料画成的特种识 别曲线不通过原点，或双对数曲线的斜率不为一。
这时可以利用下图加以纠正。办法是将直线平移到通过原点，即较 正每一个点的时间值。如下图所示。
（二）无限导流性垂直裂缝切割井筒的情形
无限导流性垂直裂缝是指具有一条垂直裂缝的模型，这条裂缝的宽度为0， 沿着裂缝没有任何压力损失。在这一情形，在早期，压差与时间的平方根 成正比。
（二）不渗透边界
用镜像原理处理不渗透边界问题，现设测试井附近有一条不渗透边界， 譬如说封闭的直线断层，则由镜象原理可知，在测压降曲线过程中， 压力分布剖面的变化将如下图所示。图1中的曲线以及之2、之3中上 方的曲线代表没有不渗透边界时的压力分布剖面，虚线代表由于不渗 透边界的影响而产生的压降，位于下图之2,3中下方的曲线则是在不 渗透边界影响下的压力分布剖面。 图一 图二
计算流动系数(或地层系数或渗透率)时，必须用第二直线段的斜率
由于
，用第一直线段的斜率计算
例子
该井压力双对数及导数曲线如图所示，压力曲线拟合计算该井的 表皮系数为47.1，存在严重的污染。
对该井进行酸化增注后，其双对数及导数曲线如下图所示。双对 数曲线和导数曲线驼峰减小，曲线趋于平缓。根据压力曲线拟和 计算，表皮系数为-2.48，表明酸化效果良好。
如果半对数曲线出现了直线段(即上述情形I或2)，由直线段的斜率 的绝对值m可以算出
进而算出
（三）基岩向裂缝的流动为不稳定流动的模型
这一模型的基本假定与前一模型相反，即基质岩块内部的压力井不是 处处相同。也就是说在每一瞬间，基岩内部都存在着压差。各无因次 量的定义与上节相同。这一模型的解释图版与前一模型类似，也是由 两组样板曲线构成。其中一组是均质油藏的样板曲线，每一条曲线对 应一个 C e 值；另一组是两种介质之间不稳定流动样板曲线，每一 条曲线对应一个β ′ 值，而
2s D
式中
曲线拟合方法几个各地层参数值与前一模型一样。
介质间不稳定流动的模型，一般看不到第、一阶段—裂缝系统中流动的阶段。在这种 情形，其双对数曲线一开始就沿着一条曲线，然后转到一条曲线，如下图左所示。其 半对数曲线，不再是两条彼此平行的直线段，而是两条相交的直线段，其中第一直线 段为过渡段，即介质间不稳定流动的径向流动段，第二直线段则反映整个系统〔裂缝 系统十基岩系统)的特性。第二直线段的斜率为第一直线段的斜率的两倍，如下图右图 所示。