同济大学 汽车空气动力学 - 2012 复习课

-5Pa·s
m2·s−1
= v
：汽车空气动力学问题分析，经常采用哪些基本的简化假设？
2
思考题：1) 按图写出伯努利方程；2) 写出其适用条件；3) 计算实例。

02
-1.0
-0.8
-0.6
-0.4
-0.20.0
0.213579111315171921232527293133353739
4) 气动阻力的形成？
压差阻力：
摩擦阻力：
交替脱落，尾流区的流动脉动具有固定频率。

此流动现象有von Karman发，
现，故称之为“Karman涡街(vortex street)”。

卡门涡街的频率用无量纲化参数“斯特罗哈数(St)”表示。

圆柱Strouhal数，St = f D / U ~ 0.2
卡门涡街的气动力：周期性的“气动升力”
卡门涡街的后果：振动和噪声
（相差两个数量级）
流动分离的后果：a) 压力恢复丢失Î压差阻力; b) 涡流损失能量•a);b)
19. 弯曲管内的流动，最容易发生流动分离的位置？
•弯管进口的外侧
•弯管出口的内侧
为什么？
Î离心力形成的逆压梯度
in terms of aerodynamics, it is absolutely ineffective
JARAY Car (The streamlined car, a new shape for an automobile body):
* Together with W. Klemperer, JARAY carried out measurements in the wind tunnel of Count Zeppelin at Friedrichshafen, Germany
•
汽车尾流的三维马蹄涡：
1) 从汽车背部的倾斜角对后部流动分离特性的影响出发，解释如下图中气动阻力和倾角φ的关系。

2) 模型1和2的不同何在?
1)
在10度以内，阻力随着角度增大而减小
10度以外，阻力迅速增大，直到某个临界角度
越过临街角度后，阻力突然下降
原因：在10度以内，倾角减弱了背部的尾流区
10度后，出现三维纵向涡，且随着角度增大而加强，
使阻力增大
临街角度后，这种三维涡突然破碎，接近于方背车，
尾流区以相对较弱的二维分离为主
2)模型1侧面没有倾斜，三维涡破碎的临街状态非常明显，而模
型而侧面有倾斜，临界角度增大，且不像模型1明显
-Kamm-back (in abbreviation “K-back”)
=
P
F
⋅
T
–车越长，阻力越小
–目标CD值对应最小车长+ 减阻措施
•CD与车宽
–车越宽，阻力系数越小
–目标CD值对应最小车宽
•CD与车高
–车越高，阻力系数越大
–目标CD值对应最大车宽
2) 名称和符号。