光致发光材料性能测量方法

光致发光材料主要特性测量

吸收光谱


反射光谱
发射光谱 激发光谱 荧光寿命 色品坐标 发光效率
吸收光谱

当光照射到发光材料上时，一部分被反射、散射， 一部分透射，剩下的被吸收。只有被吸收的这部分 光才对发光起作用。但是也不是所有被吸收的光的 各个波长都能起激发作用。研究哪些波长被吸收， 吸收多少，显然是重要的。 吸收系数kλ随波长（或频率）的变化，叫吸收光谱。 发光材料的吸收光谱，首先决定于基质，而激活剂 和其他杂质也起一定的作用，它们可以产生吸收带 或吸收线。 多数实用得发光材料都是粉末状，是由微小的晶粒 组成的。这对精确测量吸收光谱造成很大的困难。
光致发光材料性能测量方法
所谓位形坐标图，就是用纵坐标表示晶 体中发光中心的势能，其中包括电子和离子的 势能以及相互作用在内的整个体系的能量；横 坐标则表示中心离子和周围离子的位形 （Configration），其中包括离子之间相对位 置等因素在内的一个笼统的位置概念。一般的 也可代用粒子间核间距作横坐标。图1 是发光 中心基态的位形坐标示意图。图中连续的曲线 表示势能作为发光中心离子核间距函数的定量 变化关系，它在平衡距离re处有一个极小值， 水平线ν 0、ν 1、ν 2„„表示粒子在基态具有 的不同量子振动态。
一般认为长余辉材料的发光应该经历以下几个过程
i) 基质晶格激活剂离子吸收能量，此能量可以是可见光， 也可以是同位素离子辐照的射线。 ii）被吸收的能量以别的形式被存储。 iii) 能量被传递给激活剂离子，将激活剂离子的外层电 子从基态激发至激发态。 iv) 电子从激发态跃迁至基态从而产生激活剂离子的特 征发射。


激光晶体激活和发光过程：激活过程是将活 化中心注入到激发态，称作激励。这样的活 化中心具有合理的寿命。换句话说，这些活 化中心受激后并不立即发射能量回到基态， 而是待激励遍及“全域”。因而激发态比基 态具有更多的活化中心。发光时，从一个活 化中心发出的光刺激其他活化中心，以致辐 射在整个相中进行，于是就构成了相干辐射 的强烈光束或脉冲。
能量（103cm-1）
4F
1 2
20
4F
非辐射跃迁 10 激活
2E
激光 693.3nm 0
4A 2
基态
红宝石晶体中Cr3+的能 级和激光发射
用强可见光照射到红宝石晶体上， Cr3+ 铬离子的 d 电子从基态 4A2 激发到 较高的激发态 4F1 、 4F2 能级。这些能 级上的电子通过非辐射过程很快回到 稍低一些的能级2E。2E激发态能级的 寿命非常长，约为5×10-3秒。这意味 着有足够的时间可以将这种激发状况 普遍化。从能级2E回到基态就产生激 光。在这一转变过程，晶体相中许多 离子互相激励、衰变，便产生了强的 波长为693nm的相干红光脉冲。
图1 发光中心基态的势能图
应用之一:解释斯托克位移
图2给出了基态和激发态的位形示意 图，由此可以解释发光的许多特性。 激活过程包括电子从基态能级A跃迁 到激发态的较高能级B产生一个活性 中心。依照弗兰克-康登原理，这个 过程体系能量从A垂直上升到B，而 离子的位形基本不变。但在激发态， 由于离子松弛（即位形改变），电 子以热能形式散射一部分能量返到 新激发态能级C形成新的活性中心。 那么，发光过程就是电子从活化中 心C回到原来基态A或D。显然，激活 过程能量Δ EAB>Δ ECA或Δ ECD。这就 解释了斯托克位移。 图2 发光中心基态和激发态的势能图

色品坐标

实验发现，人眼的视觉响应应取决于红、绿、蓝三分 量的代数和，即它们的比例决定了彩色视觉，而其亮 度在数量上等于三基色的总和。
颜色可由红(R)、绿(G)、蓝(B)三基色相加而得。



在颜色方程中﹐因有C=R+G+B﹐将配色方程变形为 (C)= R/C (R)+ G/C (G)+ B/C (B)﹐由此可以看出三原 色的刺激值在总颜色的刺激值(R+G+B)中所占的比例 ﹐取决于三刺激值的相对量。 令r=R/(R+G+B)﹑g=G/(R+G+B)﹑b=B/(R+G+B)﹐称为 色品坐标(相对三色系数)。


反射光谱

反射光谱，是反射率Rλ随波长（或频率）的 变化。而所谓反射率，是指反射光的总量 （因为既然是粉末，漫反射就很强，这里指 的是漫反射）和入射光的总量之比。 通过材料的反射光谱来估计由微小的晶粒组 成的粉末状发光材料对光的吸收。

激发光谱

激发光谱是指发光的某一谱线或谱带的强度 随激发光波长（或频率）的变化。 由此可知，激发光谱反映不同波长的光激发 材料的效果。激发光谱的横轴代表所用的激 发光波长，纵轴代表发光的强弱，可以用能 量或发光强度表示。
能量传递
非辐射能量散射 hν 敏活过程 hν ’ 发光过程
敏活剂基态
激活剂基态
图3
应用之四：解释“毒物”作用
某些杂质对发光材料有“毒物”作用，激发光因材料含有 毒物而淬灭。毒物效应往往是以非辐射能传递方式起作用 的：能量或从敏活剂或激活剂传递到毒物上，而后者将能 量以振动能散射到基质晶格中，以致活性中心不能发光。 具有非辐射跃迁的离子有 Fe3+ 、 Co2+ 、 Ni2+ 等，因而在制备 磷光材料中应当杜绝这些杂质的存在。
太阳能电池


太阳能作为可以解决化石燃料枯竭和地球环 境问题的绿色能源越来越备受瞩目。利用光 伏效应将太阳能转换成电能的太阳能电池是 当前合理利用太阳能的重要装臵之一。然而， 目前所广泛使用的硅基太阳能电池其光电转 换效率理论最大值仅30%，实际转换效率约 15%。 利用掺稀土光功能材料如能实现吸收一个可 见光子，而发射两个或多个红外光子，则红 外量子剪裁材料有望大力提高硅基太阳能电 池光电转换效率。
固体激光器
激光器是受激发射光放大器。激光器发射的光就 是激光。 激光束可用于加工高熔点材料，也可用于医疗、 精密计量、测距、全息检测、农作物育种、同位 素分离、催化、信息处理、引发核聚变、大气污 染监测以及基本科学研究各方面，有力地促进了 物理、化学、生物、信息等诸多学科的发展。激 光器按其工作物质可以还分为固体激光器、气体 激光器和液体染料激光器。可见，激光工作物质 对激光器的发展起着决定性的作用。而固体激光 晶体的研究和发展是固体化学的一个重要领域。
发射光谱

发光材料的发射光谱，指的是发光的能量按波长或频 率的分布，许多发光材料的发射光谱是连续的谱带， 分布在很广的范围。

发光中心的结构决定发射光谱的形成。因此，不同的 发光谱带，是来源于不同的发光中心，因此又具有不 同的性能。
荧光寿命

处在发射荧光的高能级的粒子，经过一段时间就会 向低能级跃迁而发射荧光，这段时间是随机的，它 的平均值称为荧光寿命。它表现为激发停止后，荧 光衰减到起始发光强度的1/e所经历的时间。 激发停止后；发光强度随时间而降低的现象叫发光 的衰减。这时的发光叫余辉。
生物荧光标记

荧光探针技术是一种利用探针化合物的光物 理和光化学特征，在分子水平上研究某些体 系的物理、化学过程和检测某种特殊环境材 料的结构及物理性质的方法。由于大多数生 物分子本身无荧光或荧光较弱，检测灵敏度 较低，人们用强荧光的标记试剂或荧光生成 试剂与待测物进行标记或衍生，即利用某些 试剂与非荧光或弱荧光化合物以共价键或其 它形式结合形成发荧光的络合物或聚集体进 行测定，其基本特点是具备高度灵敏性和极 宽的动态响应时间。
光致发光材料的常见应用
荧光灯 LED 激光 夜明设施 生物荧光标记 太阳能电池
荧光灯（日光灯、节能灯）
荧光灯（fluorescent lamp）是一种充有氩气的低气压汞蒸气的气体 放电灯，在低压汞蒸气放电过程中会产生大量的波长为253.7mm的紫 外线，以及少量波长为185nm的紫外线和可见光。在灯管表面涂有荧 光粉，可以将波长为253.7nm的紫外线转化为可见光。 荧光灯按外形结构可以分为两大类：直管型荧光灯和异型荧光灯。按 所涂荧光粉的不同又有日光色、冷色和暖色荧光灯之分。
发光效率



发光效率是发光体把受激发时吸收的能量转换为光能 的能力。它是表征发光体功能的重要参量，可有三种 表示方法，即功率效率（或能量效率）、光度效率 （或流明效率）及量子效率。 功率效率ηP是指发光体输出的发射功率P0与输入的激 发功率Pi（光功率、电子束功率、电注入功率等）之 比:ηP=P0/Pi，是一个无量纲的小于1的百分数。 光度效率η1是发光体的发光通量Ф(以流明为单位)和激 发功率Pi之比，η1=φ/Pi，单位为流明／瓦。 量子效率ηq是指发光体发射的光子数N0与激发时吸收 的光子数Ni之比:ηq=N0/Ni，是一个无量纲的数值。
图2 发光中心以后，离子晶格有一定 弛豫，故平衡位置re只有统计平均的意义， 实际上是一个极小的区间，因此吸收光谱 PE 就包括许多频率（或波长）而形成宽带。 这就是固体中离子光谱呈带状的原因。 在上述热淬灭现象的那种情况中，激发离 子通过把振动能传递给环境——基质晶格， 而失掉了其剩余的能量，返回到较低的能 级上。这种跃迁过程不发射电磁波，即光， 因 而 称 为 非 辐 射 跃 迁 （ nonrediative transition）. 类似这种非辐射跃迁，在敏活磷光体的机 制中还包括一类非辐射能量传递 （nonrediative energy transition）。 图3说明这种情况。
光致发光材料的原理 和性能表征
专业：微电子与固体电子学

发光的相关概念 光致发光原理


光致发光材料的常见应用
光致发光材料主要特性测量
发光的相关概念

发光就是物质内部以某种方式吸收能量以后，以热辐射 以外的光辐射形式发射出多余的能量的过程。 光致发光(Photoluminescence)是用光激发发光材料引起 的发光现象。 固体吸收外界能量后很多情形是转变为热，并非在任何 情况下都能发光，只有当固体中存在发光中心时才能有 效地发光。发光中心通常是由杂质离子或晶格缺陷构成。 发光中心吸收外界能量后从基态激发到激发态，当从激 发态回到基态时就以发光形式释放出能量。
夜明设施（长余辉材料）
所谓长余辉发光是指发光材料在停止激发后，发光不会立即消失， 而是持续较长时间（从数秒到几十个小时）的发光现象。这种材 料在吸收可见光或者紫外光时能够储存能量，然后以可见光的形 式将被存储能量缓慢释放，也就成为了一种长余辉发光。 在光线较暗的场所、黑夜或者突然照明断电的时候，这种材料能 起到应急显示、安全照明的作用。没有放射性、安全可靠、结构 稳定。
光致发光原理：位形坐标模
晶体中的离子其吸收光谱与发射光谱与自由离子不同。自由 离子的吸收光谱与发射光谱的能量相同，并且都是窄带谱或锐线 谱（0.01cm-1）。而晶体中离子的发射光谱的能量均低于吸收光谱 的能量，并且是宽带谱。这是由于晶格振动对离子的影响所致。 与发光中心相联系的电子跃迁可以和基质晶体中的原子（离子） 交换能量，发光中心离子与周围晶格离子之间的相对位臵、振动 频率以及中心离子的能级受到晶体势场影响等。因此，应当把激 活剂离子及其周围晶格离子看作一个整体来考虑。相对来说，由 于原子质量比电子大得多，运动也慢得多，故在电子跃迁中，可 以认为晶体中原子间的相对位臵和运动速率是恒定不变的。这样， 就可以采用一种所谓的位形坐标来讨论发光中心的吸收和发射过 程。
LED
白光LED的制作方案

红、绿、蓝三色LED
实现白光LED生产成本最高，由于三种颜色 的LED 量子效率不同，而且随着温度和驱 动电流的变化不一致，随时间的衰减速度也 各不相同，红、绿、蓝LED 的衰减速率依 次上升。因此，为了保持颜色的稳定，需要 对三种颜色分别加反馈电路进行补偿，导致 电路复杂，而且会造成效率损失。
应用之二:解释发光“热淬灭”效应
任何发光材料，当温度升高到一定温度时，发光 强度会显著降低。这就是所谓的发光“热淬灭” 效应（Thermal quenching effect）。利用图2 可以解释这一现象。在图2中，基态和激发态的 势能曲线交叉于E点。在该点，激发态的离子在 能量不改变的情况下就可以回到基态（E也是基 态势能曲线上的一点），然后再通过一系列的改 变振动回到基态的低能级上去。因此，E点代表 一个“溢出点”（Spillorer Point）。如果处 于激发态的离子能获得足够的振动能而达到E点， 它就溢出了基态的振动能级。如果这样，全部能 量就都以振动能的形式释放出来，因而没有发光 产生。显然，E点的能量是临界的。一般说来， 温度升高，离子热能增大，依次进入较高振动能 级，就可能达到E点。