脉冲磁场处理非晶合金产生的纳米晶化相的磁伸性质

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脉 冲 磁 场 处 理 非 晶 合 金 产 生 的 纳 米 晶 化 相 的磁 伸 性 质
崔 玉 广
( 宁 石 油 化 工 大学 理学 院 , 宁抚 顺 1 3 0 ) 辽 辽 1 0 1
摘 要 : 低 频 脉 冲磁 场 处 理 工 艺 , 非 晶 薄 带 F s9 1产 生 纳 米 晶 化 , 出 口 F S) 米 相 , 成 口 使 e8 i 3 B 析 一 e( i纳 形 一F e ( i纳 米 晶 与 剩 余 非 晶的 双 相 纳米 合 金 。穆 斯堡 尔谱 分 析 , 着 脉 冲磁 场 的 强度 提 高 , 相 纳 米 晶 合 金 的 晶化 相 体 s) 随 双
o a p s n0 r t li loy, be ftn t e i p ov m e d l f du l ha e na c ys alne a l ne ii g h m r e ntof ua
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( o lge f ce cs C le S in e ,Lio ig S i u ie st o a n n h h a Un v riy,Fuh nLi o i g 1 3 0 ,P. Ch n ) s u a nn 1 0 1 R. ia
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1 2 7× 1 一 t 一 1 3 5× 1 一 . n r l n r sa l a i n p a e v l me r t a .8 0 O .4 0 Co to l g c y t l z to h s o u a i c n i i o
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积 分 数 增 加 。 纳 米 晶 化相 — F S) 磁 致 伸 缩 系数 为 一 l 2 7× 1 ~ 一 1 3 5× 1 一 。 控 制 晶 化 相 体 积 分 e( i 的 _8 0 .4 0
数 , 以使 双 相 纳 米 晶合 金 的有 效磁 致伸 缩 系数 A 小 , 利 于提 高 双相 纳 米 晶合 金 的软 磁 性 能 。 可 。 最 有
Pu s d M a e i r a m e t t o c n m e e m o ph s Alo le gn tc T e t n o Pr du e Na o t rA r ou l y
Cr s a lz to y t lia i n Pha ePr p r iso a e o t ito e fce t s o e te fM gn t s rc in Co fiin
Re eve 1 c m b r 2 1;r v s d 26 Fe r c i d 3 De e e 01 e ie b uar 01 y 2 2;a c ptd 5 M ar h 2 2 c e e 1 c 01 Abta t sr c : T he lw r que y p s a e i il e ds t m or o f e nc ule m gn tc fe d la he a pho hi t i T 9 O r du e na r s alz to us t n s rp Fe s 3 p o c no c y t lia in, SiB1 t
第3 卷第 2 2 期
21 0 2年 6月






源自文库大



VO1 .32
NO.2
J OuRNAI 0F II A0NI NG HI S HUA UNI VERS TY I
Jn 02 u .2 l
文 章 编 号 : 6 2 6 5 ( 0 2 0 —0 9 —0 1 7 — 9 2 2 I 2 0 1 4 J
p e i i tn 一 Fe ( i n n p a e a d t e o m i g 口一 Fe ( i n n c y t l n n e i u l a r h u u l h s r cp t i g a S ) a o hs , n h n fr n S ) a o r s a l e a d r sd a mo p o s d a p a e i n n c y t l n l y M o s a e p c r la ay i ,wi h te g h o h u s g e i fed,c y t l z t n p a ev l m e a o r s a l ea l . i o s b u r s e ta n l ss t t e s r n t ft e p l e ma n t i l h c r s al a i h s o u i o
关 键 词 : 非 晶 Fes iB 。 金 ; 脉 冲 磁 场 ; 纳 米 晶 化 ; 纳 米 晶化 磁 致 伸 缩 系数 S。 合
中 图分 类 号 :T 1 ; G1 9 8 Q0 2 T 3 .
文献标识 码 : A
d i1 . 66 jis. 6 2 92 2 1. 2 0 4 o:0 3 9 /.sn 1 7 —6 5 . 0 2 0 . 2
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