流体力学课件

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《流体力学入门》课件

《流体力学入门》课件

03
气体压力计利用弹性元 件的变形来测量压力, 适用于测量较低的压力 。
04
流体静压力的计算需要 考虑流体的密度、重力 加速度和作用面积等因 素。
03
流体动力学基础
流体动力学基本概念
01
流体
流体是气体和液体的总称,具有流 动性和不可压缩性。
流线
流线是表示流体运动方向的几何线 条。
03
02
流场
流场是流体运动所占据的空间区域 。
伯努利方程
伯努利方程描述了流体在 封闭管道中流动时,流体 的压力、速度和高度之间 的关系。
连续性方程
连续性方程描述了流体在 流动过程中质量守恒的规 律。
流体流动的阻力与损失
摩擦阻力
摩擦阻力是由于流体与管 壁之间的摩擦而产生的阻 力,通常用达西-韦伯定律 来描述。
局部损失
局部损失是由于流体在管 道中流动时,由于管道形 状、方向变化等原因而产 生的能量损失。
《流体力学入门》 ppt课件
xx年xx月xx日
• 流体力学简介 • 流体静力学基础 • 流体动力学基础 • 流体流动现象与规律 • 流体力学在工程中的应用
目录
01
流体力学简介
流体的定义与特性
总结词
流体的定义与特性是流体力学研究的基础。
详细描述
流体是指在任何微小剪切力作用下都能发生连续变形的物体,具有粘性、压缩性和流动性等特性。
流体动力学还用于解决一些工程问题,例如管 道流动的阻力和传热问题,以及流体动力学的 振动和稳定性问题等。
流体动力学在航空航天、交通运输、能源等领 域也有着重要的应用,例如飞机和汽车的设计 、发动机的工作原理等。
流体流动现象与规律在工程中的应用

流体力学课件(全)

流体力学课件(全)
X 1 p 0 x
Y 1 p 0 y
欧拉平衡方程
Z 1 p 0 z
p p( , T )
t
1 V V T p
1 V V p T
p p(V , T )
1 t T p
p
p
1 p T
V
p y = pn pz = pn
px = p y = pz = pn = p
28/34
第二章
流体静力学
§1 静压强及其特性 §2 流体静力学平衡方程 §3 压力测量 §4 作用在平面上的静压力 §5 作用在曲面上的静压力 §6 物体在流体中的潜浮原理
29/34
§2流体静力学平衡方程
通过分析静止流体中流体微团的受力,可以建立 起平衡微分方程式,然后通过积分便可得到各种不同 情况下流体静压力的分布规律。 why 因此,首先要建立起流体平衡微分方程式。 现在讨论在平衡状态下作用在流体上的力应满足 的关系,建立平衡条件下的流体平衡微分方程式。
《流体力学》
汪志明教授
5/24
第一章 流体的流动性质
§1 流体力学的基本概念
§2 流体的连续介质假设 §3 状态方程 §4 传导系数 §5 表面张力与毛细现象
《流体力学》
汪志明教授
6/24
§2 流体的连续介质假设
虽然流体的真实结构是由分子构成,分子间有一定的孔隙,但流 体力学研究的并不是个别分子微观的运动,而是研究大量分子组成的 宏观流体在外力的作用下所引起的机械运动。 因此在流体力学中引入连续介质假设:即认为流体质点是微观上 充分大,宏观上充分小的流体微团,它完全充满所占空间,没有孔隙 存在。这就摆脱了复杂的分子运动,而着眼于宏观机械运动。

流体力学课件PPT课件

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注意:恒定流中流线与迹线重合
第27页/共90页
四、流管、流束、元流、总流、过流断面
1.流管
在流场中通过任意不与流线重合的封闭曲线上各 点作流线而构成的管状面。
第28页/共90页
2.流束
流管内所有流线的总和。流束可大可小,视流管 封闭曲线而定。
•元流:流管封闭曲线无限小,故元流又称微元流束。 •总流:流管封闭曲线取在流场边界上,总流即为许
x
y方向:
my
(uy ) dxdydz
y
z方向:
mz
(uz ) dxdydz
z
据质量守恒定律:
第39页/共90页
单位时间内流进、流出控制体的流体质量差之总和
等于控制体内流体因密度发生变化所引起的质量增
量 即
mx
my
mz
t
dxdydz
将 mx、my、mz 代入上式,化简得:
(ux ) (u y ) (uz ) 0
第54页/共90页
1.伯努利方程的物理意义
• z mgz : 单位重量流体所具有的位能。 mg

p
mg
p
/
mg
:
单位重量流体所具有的压能。
•z p :
单位重量流体所具有的势能。

u2 2g
1 2
mu
2
/
mg
:
单位重量流体所具有的动能。
第55页/共90页
• z p u2 : 单位重量流体所具有的机械能。
第8页/共90页
§3-1 描述流体运动的方法
一、拉格朗日方法
1.方法概要
着眼于流体各质点的运动情况,研究各质点 的运动历程,并通过综合所有被研究流体质点的 运动情况来获得整个流体运动的规律。

流体力学基础讲解PPT课件

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措施。
05
流体流动的湍流与噪声
湍流的定义与特性
湍流定义
湍流是一种高度复杂的三维非稳态、带旋转的不规则流动。 在湍流中,流体的各种物理参数,如速度、压力、温度等都 随时间与空间发生随机的变化。
湍流特性
湍流具有随机性、不规则性、非线性和非稳定性等特性。在 湍流中,流体的速度、方向和压力等都随时间和空间发生变 化,形成复杂的涡旋结构。
环境流体流动与环境保护
要点一
环境流体流动
环境中的流体流动对环境保护具有重要影响。例如,大气 中的气流会影响污染物的扩散和迁移,水流会影响水体中 的污染物迁移和沉积等。
要点二
环境保护
通过对环境中的流体流动进行研究和模拟,可以更好地了 解污染物扩散和迁移规律,为环境保护提供科学依据。同 时,通过合理规划和设计流体流动系统,可以有效降低污 染物对环境的影响,保护生态环境。
04
流体流动的能量转换
能量的定义与分类
总结词
能量是物体做功的能力,可以分为机械能、热能、电能等。在流体力学中,主要关注的是机械能中的 动能和势能。
详细描述
能量是物体做功的能力,它有多种表现形式,如机械能、热能、电能等。在流体力学中,我们主要关 注的是机械能,它包括动能和势能两种形式。动能是流体运动所具有的能量,与流体的速度和质量有 关;势能则是由于流体所处位置而具有的能量。
流体流动噪声
流体流动过程中产生的噪声主要包括 机械噪声和流体动力噪声。机械噪声 主要由机械振动和摩擦引起,而流体 动力噪声主要由湍流和流体动力振动 引起。
噪声控制
为了减小流体流动产生的噪声,研究 者们提出了各种噪声控制方法,如改 变管道结构、添加消音器和改变流体 动力特性等。这些方法可以有效降低 流体流动产生的噪声。

流体力学ppt课件-流体动力学

流体力学ppt课件-流体动力学

g
g
2g
水头

z
p
g
v2
2g
总水头, hw 水头损失
第二节 热力学第一定律——能量方程
水头线的绘制
总水头线
hw
对于理想流体,总水
1
v12 2g
2
v22 2g
头线是沿程不变的,
测压管水头线
p2
为一水平直线,对于
g
实际流体,总水头沿 程降低,但测压管水
p1 g
头线沿程有可能降低、
z2
不变或者升高。
z1
v2 A2 e2
u22 2
gz2
p2
v1A1 e1
u12 2
gz1
p1
微元流管即为流线,如果不 可压缩理想流体与外界无热 交换,热力学能为常数,则
u2 gz p 常数
2
这个方程是伯努利于1738年首先提出来的,命名为伯努利 方程。伯努利方程的物理意义是沿流线机械能守恒。
第二节 热力学第一定律——能量方程
皮托在1773年用一根弯成直角的玻璃管,测量了法国塞纳河 的流速。原理如图所示,在液体管道某截面装一个测压管和 一个两端开口弯成直角的玻璃管(皮托管),皮托管一端正 对来流,一端垂直向上,此时皮托管内液柱比测压管内液柱 高h,这是因为流体流到皮托管入口A点受到阻滞,速度降为 零,流体的动能变化为压强势能,形成驻点A,A处的压强称 为总压,与A位于同一流线且在A上游的B点未受测压管的影 响,其压强与A点测压管测得的压强相等,称为静压。
第四章 流体动力学
基本内容
• 雷诺输运公式 • 能量方程 • 动量方程 • 流体力学方程应用
第一节 雷诺输运方程
• 前面解决了流体运动的表示方法,但要在流 体上应用物理定律还有困难.

第三章流体力学ppt课件

第三章流体力学ppt课件

式中z——A点单位重量液体的位能。 又称为位置水头、静力头。
结论:静止液体有压力能和位能,总和不变! ——(能量守恒)
School of Mechanical Engineering
北华大学机械工程学院
ห้องสมุดไป่ตู้ 液压传动
第三章 流体力学
三、压力的表示方法
●绝对压力:包含大气压力。
以绝对零压力作为基准所表示的压力,称为绝对压力。
School of Mechanical Engineering
北华大学机械工程学院
液压传动
第三章 流体力学
2、静压力基本方程式的物理意义
如图所示,液面压力为p0。选择 一基准水平面(OX),距液面深度为 h处A点的压力p, 即 p=p0+ρ gh=p0+ρ g(z0-z) 整理得 P/ρg+z=p0/ρg+z0=常数
北华大学机械工程学院
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液压传动
第三章 流体力学
帕斯卡原理应用实例——推力和负载间关系 液压缸截面积为A1、A2;活塞上负载为F1、F2。两缸互相连 通,构成一个密闭容器,按帕斯卡原理,缸内压力到处相等, p1=p2,于是F2=F1 . A2/A1,如果垂直液缸活塞上没负载, 则在略去活塞重量及其它阻力时,不论怎样推动水平液压缸 活塞,不能在液体中形成压力。
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北华大学机械工程学院
液压传动
第三章 流体力学
四、帕斯卡原理
由方程式 p=p0+ρ gh
可知:液体中任何一点的压力都包含有液面压力p0, 或者说液体表面的压力p0等值的传递到液体内所有 的地方。这称为帕斯卡原理或静压传递原理。 通常在液压系统的中,由外力所产生的压力p0要比 液体自重所产生的压力大许多倍。即对于液压传动来 说,一般不考虑液体位置高度对于压力的影响——

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§8 - 1 §8 - 2 粘性流体运动微分方程式 二元平板间粘性流体流动
第九章: 第九章:相似理论
§9 - 1 §9 - 2 §9 - 3 §9 - 4 相似概念 相似理论 方程分析法 因次分析法与定理
第十章:粘性流体一元流动 第十章:
§10-1 1010§10-2 10§10-3 10§10-4 10§10-5 10§10-6 管路计算基本方程式 流体的两种流动状态几判别方法 圆管中的层流运动 湍流流动及其特征 直圆管中的湍流运动 沿程阻力系数
当微矩形面积的数目趋于无限多, 当微矩形面积的数目趋于无限多,相应微 分面积趋向于零时, 分面积趋向于零时,其外边界趋向于这条封闭 曲线C。可以得到: 曲线C。可以得到: C。可以得到 Γ C = 2 ∫∫ ω n d σ = 2 J
在曲面σ上任取微分面积dσ, 在曲面σ上任取微分面积dσ, 法线分量 dσ ω 为ωn, J=ω 则 dJ=ωndσ 为dσ上的旋涡强度 dσ上的旋涡强度 上的 若将d 若将dJ沿σ面积分,则得 面积分, 穿过σ面的旋涡强度: 穿过σ面的旋涡强度:
J =
r
(5(5-2)
∫∫ σ
ω
n

(5 -3 )
Γc =

V s d s (5 -9 ) c
速度环量的计算: 速度环量的计算: 1.若已知速度场,求沿一条开曲线的速度环量 若已知速度场, 若已知速度场 ★ 对于无旋场 ∂ϕ ∂ϕ ∂ϕ Γ AB = ∫ Vx dx + Vy dy + Vz dz = ∫ dx + dy + dz ∂x ∂y ∂z AB AB
@
旋涡运动理论广泛地应用于工程实际, 机翼、 旋涡运动理论广泛地应用于工程实际 机翼、 螺旋桨理论就是以旋涡理论为基础的。 螺旋桨理论就是以旋涡理论为基础的。旋涡与 船体的阻力、振动、噪声等问题密切相关。 船体的阻力、振动、噪声等问题密切相关。 旋涡的产生: 与压力差、 旋涡的产生: 与压力差、质量力和粘性力等 因素有关。 因素有关。 流体流过固体壁面时, 流体流过固体壁面时,除壁面附近粘性影响严 重的一薄层外, 重的一薄层外,其余区域的流动可视为理想流体 的无旋运动。 的无旋运动。

《流体力学》课件

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流体力学是在人类同自然界作斗争和在生产实践中逐步发展起来的。

古时中国有大禹治水疏通江河的传说;秦朝李冰父子带领劳动人民修建的都江堰,至今还在发挥着作用;大约与此同时,古罗马人建成了大规模的供水管道系统等等。

流体力学的萌芽:距今约2200年前,希腊学者阿基米德写的“论浮体”一文,他对静止时的液体力学性质作了第一次科学总结。

建立了包括物理浮力定律和浮体稳定性在内的液体平衡理论,奠定了流体静力学的基础。

此后千余年间,流体力学没有重大发展。

15世纪,意大利达·芬奇的著作才谈到水波、管流、水力机械、鸟的飞翔原理等问题;17世纪,帕斯卡阐明了静止流体中压力的概念。

但流体力学尤其是流体动力学作为一门严密的科学,却是随着经典力学建立了速度、加速度,力、流场等概念,以及质量、动量、能量三个守恒定律的奠定之后才逐步形成的。

流体力学的主要发展:17世纪,力学奠基人牛顿(英)在名著《自然哲学的数学原理》(1687年)中讨论了在流体中运动的物体所受到的阻力,得到阻力与流体密度、物体迎流截面积以及运动速度的平方成正比的关系。

他针对粘性流体运动时的内摩擦力也提出了牛顿粘性定律。

使流体力学开始成为力学中的一个独立分支。

但是,牛顿还没有建立起流体动力学的理论基础,他提出的许多力学模型和结论同实际情形还有较大的差别。

之后,皮托(法)发明了测量流速的皮托管;达朗贝尔(法)对运动中船只的阻力进行了许多实验工作,证实了阻力同物体运动速度之间的平方关系;瑞士的欧拉采用了连续介质的概念,把静力学中压力的概念推广到运动流体中,建立了欧拉方程,正确地用微分方程组描述了无粘流体的运动;伯努利(瑞士)从经典力学的能量守恒出发,研究供水管道中水的流动,精心地安排了实验并加以分析,得到了流体定常运动下的流速、压力、管道高程之间的关系——伯努利方程。

欧拉方程和伯努利方程的建立,是流体动力学作为一个分支学科建立的标志,从此开始了用微分方程和实验测量进行流体运动定量研究的阶段。

流体力学课件 ppt

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流体阻力计算
利用流体动力学方程,可以计算 流体在管道中流动时的阻力,为 管道设计提供依据。
管道优化设计
通过分析流体动力学方程,可以 对管道设计进行优化,提高流体 输送效率,减少能量损失。
流体动力学方程在流体机械中的应用
泵和压缩机性能分析
流体动力学方程用于分析泵和压缩机的性能 ,预测其流量、扬程、功率等参数,为机械 设计和优化提供依据。
适用于不可压缩的流体。
方程意义
描述了流体压强与密度、重力加速度和深度之间的 关系。
Part
03
流体动力学基础
流体运动的基本概念
01
02
03
流体
流体是气体和液体的总称 ,具有流动性和不可压缩 性。
流场
流场是指流体在其中运动 的区域,可以用空间坐标 和时间描述。
流线
流线是表示流体运动方向 的曲线,在同一时间内, 流线上各点的速度矢量相 等。
能量损失的形式
流体流动的能量损失可以分为沿程损失和局部损失两种形式。沿程损失是指流体在流动过程中克服摩擦阻力而损 失的能量,局部损失是指流体在通过管道或槽道的局部障碍物时损失的能量。
Part
05
流体动力学方程的应用
流体动力学方程在管道流动中的应用
稳态流动和非稳态
流动
流体动力学方程在管道流动中可 用于描述稳态流动和非稳态流动 ,包括流速、压力、密度等参数 的变化规律。
变化的流动。
流体动力学基本方程
1 2
质量守恒方程
表示流体质量随时间变化的规律,即质量守恒原 理。
动量守恒方程
表示流体动量随时间变化的规律,即牛顿第二定 律。
3
能量守恒方程
表示流体能量随时间变化的规律,即热力学第一 定律。

第一章 流体力学基础ppt课件(共105张PPT)

第一章 流体力学基础ppt课件(共105张PPT)


力〔垂直于作用面,记为 ii〕和两个切向 应力〔又称为剪应力,平行于作用面,记为

ij,i j),例如图中与z轴垂直的面上受
到的应力为 zz〔法向)、 zx和 zy〔切
电 向),它们的矢量和为:


件 τ zzix zjy zkz
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主题
西
1.1 概述

交 • 3 作用在流体上的力
大 化
子 课 件
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主题
西
1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量上的应用


大 思索:若U形压差计安装在倾斜管路中,此时读数 R反
化 映了什么?
工 原
理 p1p2
p2
p1 z2
电 子
(0)gR(z2z1)g z1

R

A A’
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主题
西 1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量上的应用

交 大

2.压差计
化 • (2〕双液柱压差计
p1
p2
工•
原•

电•
子•


又称微差压差计适用于压差较小的场合。
z1
1
z1
密度接近但不互溶的两种指示
液1和2 , 1略小于 2 ;
R
扩p 大1 室p 内2 径与2 U 管1 内g 径之R 比应大于10 。 2
图 1-8 双 液 柱 压 差 计
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交 大

1.压力计
化 • (2〕U形压力计
pa
工 • 设U形管中指示液液面高度差为RA,1 指• 示液

流体力学基本知识PPT课件

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可编辑课件
6
一、流体静压强及其特性
表面压强为: p=△p/△ω (1-6)
点压强为: lim p=dp/dω ( Pa) 点压强就是静压强
可编辑课件
7
流体静压强的两个特征:
(1)流体静压强的方向必定沿着作用面的 内法线方向。
(2)任意点的流体静压强只有一个值,它 不因作用面方位的改变而改变。
(1)渐变流:流体运动中流线接近于平行线 的流动称为渐变流。
(2)急变流:流体运动中流线不能视为平行 直线的流动称为急变流。
可编辑课件
15
(五)元流、总流、过流断面、流量与断面 平均流速;
1.元流:流体运动时,在流体中取一微小面
积dω,并在dω面积上各点引出流线并形成
了一股流束称为元流。在元流内的流体不 会流到元流外面;在元流外面的流体亦不
热胀性:流体温度升高体积膨胀的性质。
液体的热胀性很小,在计算中可不考虑(热水循环系 统除外);
气体的热胀性不能忽略。
建筑设备工程中的水、气流体,可以认为是易于流动、
具有粘滞性、不可压缩的流体。
可编辑课件
5
第二节 流体静压强及其分布规律
流体静止是运动中的一种特殊状态。 由于流体静止时不显示其黏滞性,不存在 切向应力,同时认为流体也不能承受拉力, 不存在由于粘滞性所产生运动的力学性质。 因此,流体静力学的中心问题是研究流体 静压强的分布规律。
直(图中未绘出),在轴向投影为零。此铅直圆柱 体处于静止状态,故其轴向力平衡为:
pΔ Δ γh Δ p0Δ ω ω 0
化简后得:
p=p0 +γh
(1-8)
式中 p——静止液体中任意点的压强,kN/m2或kPa;
p0——表面压强,kN/m2或kPa;

《流体力学》PPT课件

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h
3
流体力学的基础理论由三部分组成: 一是流体处于平衡状态时,各种作用在流体上的力之间关系
的理论,称为流体静力学; 二是流体处于流动状态时,作用在流体上的力和流动之间关
系的理论,称为流体动力学; 三是气体处于高速流动状态时,气体的运动规律的理论,称
为气体动力学。 工程流体力学的研究范畴是将流体流动作为宏观机械运动进
温度 t (℃)
20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 -257 -195 20
密度
( kg/m3) 998
1026 1149
789 895 1588 1335 1258 678 808 850-958 918
72 1206 13555
相对密度 d
1.00 1.03 1.15 0.79 0.90 1.59 1.34 1.26 0.68 0.81 0.85-0.93 0.92 0.072 1.21 13.58
动 力 黏 度 104
( P a·s) 10.1 10.6 — 11.6 6.5 9.7 —
14900 2.9
19.2 72 —
0.21 2.8
15.6
2021/1/10
h
14
表1-2
在标准大气压和20℃常用气体性质
气体


二氧化碳
一氧化碳


密度
( kg/m3) 1.205 1.84 1.16
h
1
第一节 流体力学的研究对象和任务

第二节 流体的主要物理性质

第三节 流体的静压强及其分布规律
第四节 流体运动的基本知识
第五节 流动阻力和水头损失
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《流体力学》课件

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流体力学的应用领域
总结词
流体力学的应用领域与实例
详细描述
流体力学在日常生活、工程技术和科学研究中有广学、石油和天然气工业中的流体输送等。
流体力学的发展历程
总结词
流体力学的发展历程与重要事件
详细描述
流体力学的发展经历了多个阶段,从 早期的水力学研究到近代的流体动力 学和计算流体力学的兴起。历史上, 牛顿、伯努利等科学家对流体力学的 发展做出了重要贡献。
损失计算
根据流体流动的阻力和能量损失,计算流体流动的总损失。
流体流动阻力和能量损失的减小措施
优化管道设计
采用流线型设计,减少流体与 管壁的摩擦。
合理配置局部障碍物
减少不必要的弯头、阀门等, 或优化其设计以减小局部阻力 。
选择合适的管材
选用内壁光滑、摩擦系数小的 管材。
提高流体流速
适当提高流体的流速,可以减 小沿程损失和局部损失。
流体动力学基本方程
连续性方程
表示质量守恒的方程,即单位时间内流出的质量等于单位 时间内流入的质量。
01
动量方程
表示动量守恒的方程,即单位时间内流 出的动量等于单位时间内流入的动量。
02
03
能量方程
表示能量守恒的方程,即单位时间内 流出的能量等于单位时间内流入的能 量。
流体动力学应用实例
航空航天
飞机、火箭、卫星等的设计与制造需要应用 流体动力学知识。
流动方程
描述非牛顿流体的流动规律,包括连续性方程 、动量方程等。
热力学方程
描述非牛顿流体在流动过程中的热力学状态变化。
非牛顿流体的应用实例
食品工业
01
非牛顿流体在食品工业中广泛应用于番茄酱、巧克力、奶昔等
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膨胀性的大小用膨胀性系数βt 表示。 膨胀性的大小用膨胀性系数 表示。 的大小用膨胀性系数 在一定压强下温度增高1Cº时体积的相对变化 时体积的相对变化 在一定压强下温度增高
dV V = 1 dV βt = dt V dt
(1/Cº)
式中, 受压前的体积, 式中,V-----受压前的体积,m3; 受压前的体积 dt------温度的变化值,Cº; 温度的变化值, ; 温度的变化值 dV-----压强增大为 时体积的变化值 3。 压强增大为dt时体积的变化值 压强增大为 时体积的变化值;m
注: (a)严格地说,不存在完全不可压缩的流体。 严格地说,不存在完全不可压缩的流体。 严格地说 (b)一般情况下的液体都可视为不可压缩流体。 一般情况下的液体都可视为不可压缩流体。 一般情况下的液体都可视为不可压缩流体 (c)对于气体,当所受压强变化相对较小时,可视为不可压缩 对于气体,当所受压强变化相对较小时, 对于气体 流体。 流体。 (d)管路中压强变化极大时(如水击),应作为可压缩流体。 管路中压强变化极大时(如水击) 应作为可压缩流体。 管路中压强变化极大时
第二章 流体的特征及主要物理性质
2.1 流体的基本特征 2.2 流体的主要物理性质 2.3 液体的表面张力和毛细现象
第一节
1. 物质的三态
流体的基本特征
流体和固体的区别: 流体和固体的区别
1) 其特征是由分子结构决定的。 其特征是由分子结构决定的。 流体分子之间的空隙大,分子运动范围大 流体分子之间的空隙大,分子运动范围大, 因而分子间的 结构松散,易变形。 结构松散,易变形。
比重: (Specific Gravity):是指液体密度与标准 比重: )
ρ γ (2-6) ) s= = ρw γ w
标准纯水: 物理学上 物理学上——4℃水为标准, ρ=1000 kg / m3; 标准纯水:a.物理学上 ℃水为标准, b.工程上 工程上——20℃的蒸馏水为标准, ρ=1000 kg / m3; 工程上 ℃的蒸馏水为标准,
等温过程: 等温过程:p/ρ=常数 常数
绝热过程: 绝热过程:p/ρk=常数 常数
等压过程:p=常数 等压过程: 常数
(3) 流体的分类 根据流体受压体积缩小的性质,流体可分为: 流体受压体积缩小的性质 根据流体受压体积缩小的性质,流体可分为: 可压缩流体( flow) 可压缩流体(compressible flow):流体密度随压强 变化不能忽略的流体(r≠ 变化不能忽略的流体 ≠const)。 。 不可压缩流体( 不可压缩流体(incompressible flow):流体密度随 ) 压强变化很小, 压强变化很小 , 流体的密度可视为常数的流体 (r =const)。 。
表2-1中给出几种常用流体的密度与重度。 中给出几种常用流体的密度与重度。
3 压缩性和膨胀性
流体受压,体积缩小,密度增大的性质,称为流体的压缩性。 流体受压,体积缩小,密度增大的性质,称为流体的压缩性。 流体的压缩性
流体受热,体积膨胀,密度减小的性质,称为流体的热胀性。 流体受热,体积膨胀,密度减小的性质,称为流体的热胀性。 流体的热胀性
特征: 特征:
1)容易变形,没有固定的形状; )容易变形,没有固定的形状; 2)静止时不能承受切向力即剪力(流动性 ; )静止时不能承受切向力即剪力 流动性); 流动性 3)从宏观上看,流体质点之间没有间隙, )从宏观上看,流体质点之间没有间隙, 是连续的,质量均匀分布于整个体积之中。 是连续的,质量均匀分布于整个体积之中。
1 = − dp = dp E = βp dV /V dρ / ρ
(N/m2 )
说明: 越大 越不易被压缩, 越大, →∞时 说明:a.E越大,越不易被压缩,当E →∞时,表示该流体绝对不 可压缩 。 b.流体的种类不同,其β和E值不同。 流体的种类不同, 值不同。 流体的种类不同 值不同 c.同一种流体的β和E值随温度、压强的变化而变化,但变化甚微。 同一种流体的β 值随温度、 同一种流体的 值随温度 压强的变化而变化,但变化甚微。 d.在一定温度和中等压强下,水的弹性模量变化不大。 在一定温度和中等压强下,水的弹性模量变化不大。 在一定温度和中等压强下
(2)优点 ) 排除了分子运动的复杂性。 排除了分子运动的复杂性。
选择题: 选择题: 按照连续介质的概念,流体是指: 按照连续介质的概念,流体是指: A.流体的分子; 流体的分子; 流体的分子 B.流体内部的固体颗粒; 流体内部的固体颗粒; 流体内部的固体颗粒 C.几何的点; 几何的点; 几何的点 D.几何尺寸同流动空间相比是极小量,又含有大量 几何尺寸同流动空间相比是极小量, 几何尺寸同流动空间相比是极小量 分子的微元体。 分子的微元体。
对于均质流体,设其体积为 ,质量m 对于均质流体,设其体积为V,质量 ,则密度为 均质流体 ρ= m / V (2-1) 对于非均质流体,任一点的密度为: 对于非均质流体,任一点的密度为: 非均质流体 ∆M (2-2)
ρ = lim ∆V ∆V →0
2 重力特性
流体受地球引力的特性称为重力特性,常用重度表示, 重度表示 流体受地球引力的特性称为重力特性,常用重度表示,即单位 体积流体所具有的重量称为重度, 表示 单位N/ 表示, 体积流体所具有的重量称为重度,用γ表示, 单位 m3 称为重度 对于均质流体,设其体积为 ,重量为G 对于均质流体,设其体积为V,重量为 ,则该流体的重度为: 均质流体
例 2 使 水 的 体 积 减 小 0.1% 及 1% 时 , 应 增 大 压 强 各 为 多 少 ? (E=2000MPa) )
4 粘性
流体流动时,其内部质点沿接触面相对运动, 流体流动时,其内部质点沿接触面相对运动,产生内 部摩擦力以抵抗流体的相对运动的性质称为流体的粘性 流体的粘性. 部摩擦力以抵抗流体的相对运动的性质称为流体的粘性 根据流体是否具有粘性,可分为: 根据流体是否具有粘性,可分为: a.实际流体:指具有粘度的流体,在运动时具有抵抗 实际流体: 实际流体 指具有粘度的流体, 剪切变形的能力,即存在摩擦力,粘性系数µ≠ µ≠0。 剪切变形的能力,即存在摩擦力,粘性系数µ≠ 。 b.理想流体:是指无粘性(µ=0)的一种假想流体,在 理想流体:是指无粘性( 理想流体 )的一种假想流体, 运动时也不能抵抗剪切变形。 运动时也不能抵抗剪切变形。
∵ 流体被压缩前后其质量不变 即,d(ρ V) = ρdV + V d ρ= 0

dV /V = dρ / ρ βp = − dp dp
(m2 /N )
弹性模量E 弹性模量 流体的压缩性在工程上往往用弹性模量来表示。 流体的压缩性在工程上往往用弹性模量来表示。 弹性模量来表示 弹性模量E 弹性模量 ( Modulus of Elasticity)是压缩系数的倒数, )是压缩系数的倒数, 即当流体相对体积减小一个单位时 压强的增大值。 流体相对体积减小一个单位时, 即当流体相对体积减小一个单位时,压强通常用压缩系数βp来量度 压缩性的大小通常用压缩系数 来量度。当压强增加一个单 的大小通常用压缩系数 来量度。 位时液体体积的相对减小值。 位时液体体积的相对减小值。
dV V = − 1 dV ( m2/N ) (2-7) βp = − dp V dp
式中, 受压前的体积,m 式中, V-----受压前的体积 3; 受压前的体积 dp-------压强的变化值 ; 压强的变化值,Pa; 压强的变化值 dV-----压强增大为 时体积的变化值 3。 压强增大为dp时体积的变化值 压强增大为 时体积的变化值,m
2. 流体的连续介质模型 微观上: 微观上:流体是由大量做无规则运动的分子组成 分子之间存在空隙, 在标准状况下, 的 , 分子之间存在空隙 , 在标准状况下 , 1cm3 液 体中含有3.3× 个左右的分子, 体中含有 ×1022个左右的分子,相邻分子间的距 cm 。 气体中含有2.7× 离约为3.1× 离约为 3.1×10-8cm。 1cm3 气体中含有 2.7×1019 个 左右的分子, 3.2×10左右的分子 , 相邻分子间的距离约为 × 7cm。 。
第二节 流体的主要物理性质
物理性质与变形和力学性质有关。 物理性质与变形和力学性质有关。 1 惯性
惯性是物体维持原有运动状态的性质。 惯性是物体维持原有运动状态的性质。 表征惯性的物理量是质量。 表征惯性的物理量是质量。 质量越大,惯性越大,运动状态越难改变。 质量越大,惯性越大,运动状态越难改变。 流体的质量常以密度来反应。 流体的质量常以密度来反应。 单位体积流体的质量称为密度( 表示, 单位体积流体的质量称为密度(density),以 ρ表示, ) 以 表示 单位: 单位:kg/m3。
(2)对于气体 质量不变, 和 同时变化时 同时变化时, 质量不变,P和t同时变化时,可由理想气体的状态方 程确定其参数的变化。 程确定其参数的变化。
P = RT
ρ
式中, 为气的绝对压强,N/㎡ 式中,P-----为气的绝对压强 ㎡; 为气的绝对压强 ρ------为气体的密度,Kg/ m3; 为气体的密度, 为气体的密度 T-------为气体的绝对温度 ; 为气体的绝对温度,K; 为气体的绝对温度 R------为气体常数 为气体常数,J/kg·K。在标准状态下, 为气体常数 。在标准状态下, R=8314/m (m为气体的分子量)。 为气体的分子量)。 为气体的分子量
2)
从力学分析的意义上看, 从力学分析的意义上看,在于它们对外力抵抗的能力 不同。 不同。
固体:既能承受压力, 与抵抗拉伸变形。 固体:既能承受压力,也能承受拉力 与抵抗拉伸变形。 流体:只能承受压力, 流体:只能承受压力,一般不能承受拉力与抵抗拉伸变 形。
液体和气体的区别: 液体和气体的区别: (1)气体易于压缩;而液体难于压缩; 气体易于压缩;而液体难于压缩; 气体易于压缩 (2)液体有一定的体积,存在一个自由液面;气体 液体有一定的体积,存在一个自由液面; 液体有一定的体积 能充满任意形状的容器,无一定的体积, 能充满任意形状的容器,无一定的体积,不存在 自由面。 自由面。 液体和气体的共同点: 液体和气体的共同点: 两者均具有易流动性, 两者均具有易流动性,即在任何微小切应力作 用下都会发生变形或流动,故二者统称为流体。 用下都会发生变形或流动,故二者统称为流体。
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