高二物理选修3-1知识点--资料

电容带电粒子在电场中的运动知识要点:
电荷
I电闵
力的性质能的性质
1电荷电荷守恒定律点电荷
⑴自然界中只存在正、负打算打算两中电荷，电荷在它的同围空间形成电场，电荷间的相互作用力就是通过电场发生的。

电荷的多少叫电量。

基本电荷
e=i.6 io%。

带电体电荷量等于元电荷的整数倍（Q=ne）⑵使物体带电也叫起电。

使物体带电的方法有三种：①摩擦起电②接触带电③感应起电。

⑶电荷既不能创造，也不能被消灭，它只能从一个物体转移到另一个物体，或从的体的这一部分转移到另一个部分，这叫做电荷守恒定律。

带电体的形状、大小及电荷分布状况对它们之间相互作用力的影响可以忽略不计时，这样的带电体就可以看做带电的点，叫做点电荷。

2•库仑定律
（1）公式卩邛浮（真空中静止的两个点电荷）
r
在真空中两个点电荷间的作用力跟它们的电量的乘积成正比，跟它们间的距离的平方成反比，作用力的方向在它们的连线上，数学表达式为F = ，其中
r
比例常数K叫静电力常量，K=9.0 109N • m2 C2。

（F：点电荷间的作用力（N），Q i、Q2:两点电荷的电量（C），r:两点电荷间的距离（m），方向在它们的连线上，作用力与反作用力，同种电荷互相排斥，异种电荷互相吸引）（2）库仑定律的适用条件是（1）真空，⑵点电荷。

点电荷是物理中的理想模型。

当带电体间的距离远远大于带电体的线度时，可以使用库仑定律，否则不能使用。

3•静电场电场线
为了直观形象地描述电场中各点的强弱及方向，在电场中画出一系列曲线，曲线上各点的切线方向表示该点的场强方向，曲线的疏密表示电场的弱度。

电场线的特点：（1）
始于正电荷（或无穷远），终止负电荷（或无穷远）；（2）任意两条电场线都不相交。

电场线只能描述电场的方向及定性地描述电场的强弱，并不是带电粒子在电场中的运动轨迹。

带电粒子的运动轨迹是由带电粒子受到的合外力情况和初速度共同决定。

4.电场强度点电荷的电场
⑴电场的最基本的性质之一，是对放入其中的电荷有电场力的作用。

电场的这种性质用电场强度来描述。

在电场中放入一个检验电荷q，它所受到的电场力F跟它所带电量的比值％叫做这个位置上的电场强度，定义式是E= -，E是矢量，规定正电荷受电场q
力的方向为该点的场强方向，负电荷受电场力的方向与该点的场强方向相反。

（E:电场强度（N/C），是矢量, q：检验电荷的电量（C））
电场强度E的大小，方向是由电场本身决定的，是客观存在的，与检验电荷无关。

与放入检验电荷的正、负，及带电量的多少均无关，不能认为E与F成正比，也不能认为E与q成反比。

点电荷场强的计算式E二竽（r:源电荷到该位
r
置的距离（m），Q:源电荷的电量（C））
要区别场强的定义式E =F与点电荷场强的计算式
q
E二竽，前者适用于任何电场，后者只适用于真空（或r
空气）中点电荷形成的电场。

5.电势能电势等势面
电势能由电荷在电场中的相对位置决定的能量叫电势能。

电势能具有相对性，通常取无穷远处或大地为电势能和零点。

由于电势能具有相对性，所以实际的应用意义并不大。

而经常应用的是电势能的变化。

电场力对电荷做功，电荷的电势能减速少，电荷克服电场力做功，电荷的电势能增加，电势能变化的数值等于电场力对电荷做功的数值，这常是判断电荷电势能如何变化的依据。

电场力对电荷做功的计算公式：W=qU，此公式适用于任何电场。

电场力做功与路径无关，由起始和终了位置的电势差决定。

电势是描述电场的能的性质的物理量
在电场中某位置放一个检验电荷q，若它具有的电势能
为；，则比值；q叫做该位置的电势。

电势也具有相对性，通常取离电场无穷远处或大地的电势为零电势（对同一电场，电势能及电势的零点选取是一致的）这样选取零电势点之后，可以得出正电荷形成的电场中各点的电势均为正值，负电荷形成的电场中各点的电势均为负值。

电势相等的点组成的面叫等势面。

等势面的特点：
（1）等势面上各点的电势相等，在等势面上移动电荷电场力不做功。

（2）等势面一定跟电场线垂直，而且电场线总是由电势较高的等势面指向电势较低的等势面。

（3）规定：画等势面（或线）时，相邻的两等势面（或线）间的电势差相等。

这样，在等势面（线）密
处场强较大，等势面（线）疏处场强小。

6•电势差H
电场中两点的电势之差叫电势差，依教材要求，电势差都取绝对值，知道了电势差的绝对值，要比较哪个点的电势高，需根据电场力对电荷做功的正负判断，或者是由这两点在电场线上的位置判断。

7.匀强电场中电势差和电场强度的关系场强方向处处相同，场强大小处处相等的区域称为匀强电场，匀强电场中的电场线是等距的平行线，平行正对的两金属板带等量异种电荷后，在两极之间除边缘外就是匀强电场。

在匀强电场中电势差与场强之间的关系是U = Ed，公式中的d是沿场强方向上的距离(m)。

在匀强电场中平行线段上的电势差与线段长度成正
比
8带电粒子在匀强电场中的运动
(1)带电粒子在电场中的运动，综合了静电场和力学的知识，分析方法和力学的分析方法基本相同：先分析受力情况，再分析运动状态和运动过程，然后选用恰当的规律解题。

(2)在对带电粒子进行受力分析时，要注意两点：
A1要掌握电场力的特点。

如电场力的大小和方向不仅跟场强的大小和方向有关，还与带电粒子的电量和电性有关；在匀强电场中，带电粒子所受电场力处处是恒力；在非匀强电场中，同一带电粒子在不同位置所受电场力的大小和方向都可能不同。

A2是否考虑重力要依据具体情况而定：基本粒子：如电子、质子、「粒子、离子等除有要说明或明确的暗示以外，一般都不考虑重力（但并不忽略质量）。

带电颗粒：如液滴、油滴、尘埃、小球等，除有说明或明确的暗示以外，一般都不能忽略重力。

⑶带电粒子的加速（含偏转过程中速度大小的变化）过程是其他形式的能和功能之间的转化过程。

解决这类问题，可以用动能定理，也可以用能量守恒定律。

如选用动能定理，则要分清哪些力做功？做正功还是负功？是恒力功还是变力功？若电场力是变力，则电场力的功必须表达成W ab=qU ab，还要确定初态动能和末态动能（或初、末态间的动能增量）
如选用能量守恒定律，则要分清有哪些形式的能
在变化？怎样变化（是增加还是减少）？能量守恒的 表达形式有：
a 初态和末态的总能量（代数和）相等，即E 初=E 末
； b 某种形式的能量减少一定等于其它形式能量的 增加，即.汨减一汨增
c 各种形式的能量的增量的代数和
LEE 二 2 =0 ；
（4）、带电粒子在匀强电场中类平抛的偏转问题。

如果带电粒子以初速度 V 0垂直于场强方向射入匀 强电场，不计重力，电场力使带电粒子产生加速度， 作类平抛运动，分析时，仍采用力学中分析平抛运动 的方法：把运
动分解为垂直于电场方向上的一个分运
于场强方向上的分运动 匀加速运动，v^at,^qU ，
md 7
经一定加速电压（U i ）加速后的带电粒子，垂直
于场强方向射入确定的平行板偏转电场中， 粒子对入 匀速直线运动: V x = V 。

， ；另一个是平行
厂2弓宀2， 2 md v 0 ' 粒子的偏转角为tg-也
V 0 qU x mv j d
2 2
射方向的偏移y =1qU当=Uz^，它只跟加在偏转电极上
2 mdv0 4dU1
的电压U2有关。

当偏转电压的大小极-
性发生变化时，粒子的偏移
也随之变化。

如果偏转电压
的变化周期远远大于粒子穿
越电场的时间（T ），则在粒子穿越电场的过程中，仍
V o
可当作匀强电场处理。

应注意的问题：
1、电场强度E和电势U仅仅由场本身决定，与是否在场中放入电荷，以及放入什么样的检验电荷无关。

而电场力F和电势能；两个量，不仅与电场有关，还与放入场中的检验电荷有关。

所以E和U属于电场，而F电和；属于场和场中的电荷。

2、一般情况下，带电粒子在电场中的运动轨迹和电场线并不重合，运动轨迹上的一点的切线方向表示速度方向，电场线上一点的切线方向反映正电荷的受力方向。

物体的受力方向和运动方向是有区别的。

只有在电场线为直线的电场中，且电荷由静止开始或 初速度方向和电场方向一致并只受电场力作用下运 动，在这种特殊情况下粒子的运动轨迹才是沿电力线 的。

如图所示：
9 •电容器 电容
(1) 两个彼此绝缘，而又互相靠近的导体，就组 成了一个电容器。

(2) 电容：表示电容器容纳电荷的本领。

a 定义式：c 』(二山),即电容C 等于Q 与U 的比
U U
值，不能理解为电容C 与Q 成正比，与U 成反比。

一个电容器电容的大小是由电容器本身的因素决定 的，与电容器是否带电及带电多少无关。

b 决定因素式：如平行板电容器 ^4SS d (不要求
4兀kd 应用此式计算)
(3) 对于平行板电容器有关的 Q 、E 、U 、C 的讨 论时要注意两种情况：
a 保持两板与电源相连，则电容器两极板间的电 压U 不变
A3根据c
=汁誥)和
c = 85
4kd
导出c =
b充电后断开电源，则带电量Q不变
(4)电容的定义式：c=Q (定义式)
(5)C由电容器本身决定。

对平行板电容器来说
C取决于：c=旦(决定式)
4兀Kd
(6)电容器所带电量和两极板上电压的变化常见的有两种基本情况：
第一种情况：若电容器充电后再将电源断开，贝V 表示电容器的电量Q为一定，此时电容器两极的电势差将随电容的变化而变化。

第二种情况：若电容器始终和电源接通，则表示电容器两极板的电压V为一定，此时电容器的电量将随电容的变化而变化。

10•电流电动势I
(1)形成电流的条件：一是要有自由电荷，二是导体内部存在电场，即导体两端存在电压。

(2)电流强度：通过导体横截面的电量q跟通过这些电量所用时间t的比值，叫电流强度：|专。

(3)电动势：电动势是描述电源把其他形式的能转
化为电能本领的物理量。

定义式为：」。

要注意理
q
解：0；是由电源本身所决定的，跟外电路的情况无关。

0；
的物理意义：电动势在数值上等于电路中通过1库仑电量时电源所提供的电能或理解为在把1
库仑正电荷从负极(经电源内部)搬送到正极的过程中，非静电力所做的功。

0注意区别电动势和电压的概念。

电动势是描述其他形式的能转化成电能的物理量，是反映非静电力做功的特性。

电压是描述电能转化为其他形式的能的物理量，是反映电场力做功的特性。

11 •欧姆定律闭合电路欧姆定律U 1、欧姆定律：通过导体的电流强度，跟导体两端的电压成正比，跟导体的电阻成反比，即，U，要注意:
R
a：公式中的I、U、R三个量必须是属于同一段电路的具有瞬时对应关系。

b：适用范围：适用于金属导体和电解质的溶液，
不适用于气体。

在电动机中，导电的物质虽然也是金属，但由于电动机转动时产生了电磁感应现象，这时
通过电动机的电流，也不能简单地由加在电动机两端的电压和电动机电枢的电阻来决定。

2、闭合电路的欧姆定律：
（1）意义：描述了包括电源在内的全电路中，电流强度与电动势及电路总电阻之间的关系。

（2 ）公式：i ；常用表达式还有：
R + r
；=IR lr 二U U ；U -; - Ir。

3、路端电压U，内电压U随外电阻R变化的讨论:
外电阻R总电流
I =
R+r 内电压U f=lr路端电压
U = IR = E_u *
增大减小减小增大-（断路）O O等于3减小增大增大减小
一-O （短路）
—-（短路r
电流）
-------- ? g——* O
变，因此，I、U、U的变化总是由外电路的电阻变化引起
的。

根据U =亠，画出U――R图像，能清楚看出
1 +-
R
路端电压随外电阻变化的情形。

还可将路端电压表达为u = ；—|r，以；，r为参量，画出U——I图像。

这是一条直线，纵坐标上的截距对应于电源电动
势，横坐标上的截距为电源短路时的短路电流，直线的斜率大小等于电源的内电阻，即tg r
I mac —
4、在电源负载为纯电阻时，电源的输出
功率与外电路电阻的关系是：P=IU=I2R 2 R 2R。

由此式
(R +r ) (；R-r) +4Rr ]
可以看出：当外电阻等于内电阻，即R = r时，电源
的输出功率最大，最大输出功率为电源输出功率与外电阻的关系可用图像表示。

P max
4r P——R
电源输出功率与电路总电流的关系是:
护C g “
—(…宀-厲盲‘三丿。

显然，
电源输出功率最大，且最大输出功率
2
为：P m「—。

P―― I图像如图所示。

4r
选择路端电压为自变量，电源输出功率与路
U 端电压的关系是：
仔一U〕芯1 2 醪仃汀
p = iu = ----------- U= —u ——u = ————u——
lr 丿r r 4rrl2 丿
2 、 , 、 ,
显然，当U =尹寸，P max 。

P --- U图像如图所示
7 2 4r
综上所述，恒定电源输出最大功率的三个等效条件是：（1）外电阻等于内电阻，即R=r。

（2）路端电压等于电源
电动势的一半，即u=2。

（3）输出电流等于短路电流的一半，即1=5 。

除去最大输出功率
2 2r
外，同一个输出功率值对应着两种负载的情况。

一种情况
是负载电阻大于内电阻，另一种情况是负载电阻小于内电阻。

显然，负载电阻小于内电阻时，电路中的能量主要消
耗在内电阻上，输出的能量小于内电阻上消耗的能量，电
源的电能利用效率低，电源因发热容易烧坏，实际应用中
应该避免。

同种电池的串联：
n个相同的电池同向串联时，设每个电池的电动势
为；，内电阻为r，则串联电池组的总电动势■■
-总
总内电阻r总=nr，这样闭合电路欧姆定律可表示为
n ；
R nr
12•电阻定律I
导体的电阻反映了导体阻碍电流的性质，定义式
R=¥;在温度不变时，导体的电阻与其长度成正比，与导体的长度成正比，与导体的横截面S成反比，跟导体的材料有关，即由导体本身的因素决定，决定式R =，L ;公式中L、S是导体的几何特征量，，叫材料
S
的电阻率，反映了材料的导电性能。

按电阻率的大小将材料分成导体和绝缘体。

对于金属导体，它们的电阻率一般都与温度有关，温度升高对电阻率增大，导体的电阻也随之增大，电阻定律是在温度不变的条件下总结出的物理规律，因此也只有在温度不变的条件下才能使用。

将公式R = ¥错误地认为R与U成正比或R与I成反比。

对这一错误推论，可以从两个方面来分析：第一，电阻是导体的自身结构特性决定的，与导体两端
u U x U A
I I
=R
X R ^ R
x
；当米用安培表外接电路（乙）
是否加电压，加多大 一
*—
-
------ 1 1 -------------
的电压，导体中是否
甲 乙
有电流通过，有多大 电流通过没有直接关系；加在导体上的电压大，通过 的电流也大，导体的温度会升高，导体的电阻会有所 变化，但这只是间接影响，而没有直接关系。

第二， 伏安法测电阻是根据电阻的定义式R 十，用伏特表测 出电阻两端的电压，用安培表测出通过电阻的电流， 从而计算出电阻值，这是测量电阻的一种方法。

13 •决定导线电阻的因素（实验、探究）U 电阻的测量：
（1）伏安法：伏安法测电阻的原理是部分电路的 欧姆定律R =¥，测量电路有安培表内接或外接两种接 法，如图甲、乙：
两种接法都有系统误差，测量值与真实值的关系 为：当采用安培表内接电路（甲）时，由于安培表内 阻的分压作用，电阻的测量值
时，由于伏特表的内阻有分流作用，电阻的测量值
R V R x 时，电阻的测量值认为是真实值，即系统误差 可以忽
略不计。

所以为了确定实验电路，一般有两种 方法：一是
比值法，若 电.曳时，通常认为待测电阻
R A R x 的阻值较大，安培表的分压作用可忽略，应采用安培 表内接电路；若 电上时，通常认为待测电阻的阻值
R A R x
较小，伏特表的分流作用可忽略，应采用安培表外接 电路。

若¥=¥时，两种电路可任意选择，这种情况
R A R O
下的电阻R O 叫临界电阻，R O 「RR V ，待测电阻R x 和R O
比 较：若R x > R O 时，则待测电阻阻值较大；若R x < R O
时， 则待测电阻的阻值较小。

二是试接法：在R A 、R V
未知时，若要确定实验电路, 可以采用试接法，如图所示：如先采用安培表外接电
路，然后将接头P 由a 点改接到b 点，同时观察安 培表与伏特表的变化情况。

若安培表示数 变化比较显著，表明伏特表分流作用较
R x R V
R x R V ：： Rx ， 可以看出： 当R x R A 和
U U U U
红
大，安培表分压作用较小，待测电阻阻值较大，应采 用安培表内接电路。

若伏特表示数变化比较显著，表 明安培表分压作用较大，伏特表分流作用较小，待测 电阻阻值较小，应采用安培表外接电路。

（2）欧姆表：欧姆表是根据闭合电路的欧姆定律制 成的。

a .欧姆表的三个基准点。

如图，虚线框内为欧姆表原理图。

欧姆表的总电
阻 R z =RR g
r , 待测电阻为Rx ，贝U
R
x = Rz 时寸, —指针半偏，停在R z 刻度，因此R z 又叫
欧姆表的中值电阻。

如图所示
I x
，可以看出，l x
随 R R g r R x R z R x R x 按双曲线规律变化，因此欧姆表的
刻度不均匀。

当R x = 0时， 指针满偏，停在0刻度；当 A1Z
CO
R z _ I g R x :时,
=0 指针不动，停在电阻二刻度；当
b.中值电阻R z的计算方法：当用R 1档时，R^-,
即表盘中心的刻度值，当用
1 g
C.欧姆表的刻度不均匀，在“ ”付近，刻度线太密，在“ 0附近，刻度线太稀，在Rz ”附近，刻度线疏密道中，所以为了减少读数误差，可以通过换欧姆倍率档，尽可能使指针停在中值电阻两次附近」R z-3R Z
3
范围内。

由于待测电阻虽未知，但为定值，故让指针偏转太小变到指在中值电阻两侧附近，就得调至欧姆低倍率档。

反之指针偏角由太大变到指在中值电阻两侧附近，就得调至欧姆高倍率档。

14 •电阻的串联与并联I
(1)串联电路及分压作用
a：串联电路的基本特点：电路中各处的电流都相等；电路两端的总电压等于电路各部分电压之和。

b：串联电路重要性质：总电阻等于各串联电阻之和，即R总=R i + R2 +…+ R)；串联电路中电压与电功率的分配规律：串联电路中各个电阻两端的电压与各个电阻消耗的电
功率跟各个电阻的阻值成正比，
c ：给电流表串联一个分压电阻，就可以扩大它的 电压量程，从而将电流表改装成一个伏特表。

如果电 流表的内阻为R g ，允许通过的最大电流为l g ,用这 样的电流表测量的最大电压只能是I g R g ；如果给这个 电流表串联一个分压电阻，该电阻可由 孕色J 或
R 串
R 串 =（门-1）&计算，其中为电压量程扩大的倍数。

1 g R g
（2）并联电路及分流作用
a ：并联电路的基本特点：各并联支路的电压相等， 且等于并联支路的总电压；并联电路的总电流等于各 支路的电流之和。

b :并联电路的重要性质：并联总电阻的倒数等于
各并联电阻的倒数之和，即R 并
=（丄丄……丄）-;并联 R i R 2 R n
电路各支路的电流与电功率的分配规律： 并联电路中 通过即:
U i R i R 2 匹;匕二也或旦 R 总 P 2 R 2 P 总 R i ； R
各个支路电阻的电流、各个支路电阻上消耗的电 功率跟各支路电阻的阻值成反比，即，
R 总 R R 2 ~■巳 R
总. ; — J 或 — ; R n P 2 R i P 总 R n
I 1 R 2 I 2 R 1
I n
C ：给电流表并联一个分流电阻，就可以扩大它的 电流量程，从而将电流表改装成一个安培表。

如果电 流表的内阻是R g ，允许通过的最大电流是 I g o 用这样的电流表可以测量的最大电流显 然只能是I g o 将电流表改装成安培表，需 要给电流表并联一个分流电阻，该电阻可 由I g R g =(| - l g )R 并或R 并 ^R g 计算，其中
n —1 扩大的倍数 15.测量电源的电动势和内电阻(实验、探究)U
用安培表和伏特表测定电池的电动势和内电阻。

如图所示电路，用伏特表测出路端电压5，同时用 安培表测出路端电压 6时流过电流的电 流h ;改变电路中的可变电阻，测出第
二组数据U 2、I 2
；根据闭合电路欧姆定律, 列方程组: 上述通过两组实验数据求解电动势和内电阻的方法， 由于偶然误差的原因，误差往往比较大，为了减小
偶 然因素造成的偶然误差，比较好的方法是通
过调节变 阻器的阻值，测量5组〜8组对应的
nJ 为电流量程 1 g
二 U i Tir
U 2 l 2r 解之，求得1 r = I26 - hU 2
I 2 - I 1 U i -氏
I -人
U、I值并列成表格，然后根据测得的数据在U――I坐标系中标出各组数据的坐标点，作一条直线，使它通过尽可能多的坐标点，而不在直线上的坐标点能均等分布在直线两侧，如图所示：这条直线就是闭合电路的U―― I 图像，根据U = —lr，U是I的一次函数，图像与纵轴的交点即电动势，图像斜率tg U=r。

16.电功电功率焦耳定律I
电功和电功率：电流做功的实质是电场力对电荷做功,电场力对电荷做功电荷的电势能减少，电势能转化为其他形式的能，因此电功W = qU = UIt，这是计算电功普遍适用的公式。

单位时间内电流做的功叫电功率P二牛=UI，这是计算电功率普遍适用的公式。

电热和焦耳定律：电流通过电阻时产生的热叫电热。

Q = I2 R t这是普遍适用的电热的计算公式。

电热和电功的区别：
a:纯电阻用电器：电流通过用电器以发热为目的，例如电炉、电熨斗、白炽灯等。

b：非纯电阻用电器：电流通过用电器以转化为热能以外的形式的能为目的，发热是不可避免的热能损失，例如
电动机、电解槽、给蓄电池充电等。

在纯电阻电路中，电能全部转化为热能，电功等
2
于电热，即W = Ult = I 2Rt = U-t是通用的，没有区别。

R
-
同理P=UI=I-R = J也无区别。

在非纯电阻电路中，电
R
路消耗的电能，即W = Ult分为两部分：一大部分转化为热能以外的其他形式的能（例如电流通过电动机，电动机转动将电能转化为机械能）；另一小部分不可避免地转化为电热Q = I2R t。

这里W = Ult不再等于Q = I2Rt，而是W > Q，应该是W = E其他+ Q，电功只能用W = Ult，电热只能用Q = I2Rt计算。

仃•简单的逻辑电路I
与门、或门、非门三种基本逻辑电路:
符号：
真值表:
18•磁场磁感应强度磁感线磁通量I
（1）、磁场
磁场是存在于磁体、电流和运动电荷周围空间的一种特殊形态的物质。

（1 ）磁场的基本特性——磁场对处于其中的磁体、电流和运动电荷有磁场力的作用。

（2）磁现象的电本质——磁体、电流和运动电荷的磁场都产生于电荷的运动，并通过磁场而相互作用。

（3）最早揭示磁现象的电本质的假说和实验——安培分子环流假说和罗兰实验。

（2）、磁感应强度
为了定量描述磁场的大小和方向，引入磁感应强度的概念，在磁场中垂直于磁场方向的通电导线，受到磁场力F 跟电流强度I和导线长度L的乘积IL的比值，叫通电导线所在处的磁感应强度。

用公式表示是
B丄
IL
磁感应强度是矢量。

它的方向就是小磁针N极在该点所受磁场力的方向。

公式是定义式，磁场中某点的磁感应强度与产生磁场的磁极或电流有关，和该点在磁场中的位置有关。

与该点是否存在通电导线无关。

（3）、磁感线
磁感线是为了形象描绘磁场中各点磁感应强度情况而
假想出来的曲线，在磁场中画出一组有方向的曲线。

在这些曲线上每一点的切线方向，都和该点的磁场方向相同，这组曲线就叫磁感线。

磁感线的特点是：
磁感线上每点的切线方向，都表示该点磁感应强度的方向。

磁感线密的地方磁场强，疏的地方磁场弱。

在磁体外部，磁感线由N极到S极，在磁体内部磁感线从S极到N极，形成闭合曲线。

磁感线不能相交。

对于条形、蹄形磁铁、直线电流、环形电流和通电螺线管的磁感线画法必须掌握。