气动网格软体驱动器弯曲变形预测方法

第３１卷第９期
中国机械工程
V o l ．３１㊀N o ．９２０２０年５月
C H I N A M E C HA N I C A LE N G I N E E R I N G
p p
．１１０８Ｇ１１１４气动网格软体驱动器弯曲变形预测方法
范㊀需㊀戴㊀宁㊀王宏涛㊀丁龙伟㊀谢绍辉
南京航空航天大学机电学院,南京,２１００１６
摘要:气动软体驱动器作为软体机器人的关键构成单元,在气压作用下可以实现弯曲运动,但目前缺乏合适的方法来研究驱动器的弯曲变形.针对该问题,在分析气动网格软体驱动器弯曲变形原理的基础上,建立了驱动器单个气囊弯曲角度的数学模型并对其弯曲特性进行了分析,进一步建立了单腔室驱动器和多腔室驱动器的弯曲变形预测模型,通过有限元仿真和实物实验验证了弯曲变形预测模型的有效性
.
关键词:软体机器人;气动软体驱动器;数学模型;弯曲特性;多腔室驱动器;弯曲变形预测中图分类号:T P ２４２
D O I :１０．３９６９/j ．i s s n ．１００４ １３２X．２０２０．０９．０１３开放科学(资源服务)标识码(O S I D )
:B e n d i n g D
e f o r m a t i o nP r e d i c t i o n M e t h o do f S o f tA c t u a t o r sw i t h P n e u m a t i cN e t w o r k s
F A N X u ㊀D A IN i n g ㊀WA N
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H o n g t a o ㊀D
I N GL o n g
w e i ㊀X I ES h a o h u i C o l l e g e o fM e c h a n i c a l a n dE l e c t r i c a l E n g i n e e r i n g ,N a n j i n g U n i v e r s i t y o
fA e r o n a u t i c s a n d A s t r o n a u t i c s ,N a n j i n g
,２１００１６A b s t r a c t :A s t h ek e y c o m p
o n e n t so f t h es o f t r o b o t ,t h e p n e u m a t i cs o f t a c t u a t o r s p o s s e s s e dt h e p r o p e r t y o fb e n d i n g m o t i o n su n d e rt h ea c t i o no fa i r p r e s s u r e ．H o w e v e r ,t h e r ew e r e l a c ko f p r o p e r m e t h o d s t o t h e r e s e a r c ho f b e n d i n g d e f o r m a t i o no f t h e a c t u a t o r s ．F i r s t l y ,b a s e do n t h e a n a l y
s i s o f t h e b e n d i n g d e f o r m a t i o n p r i n c i p
l e s o f t h e p n e u m a t i c n e t w o r k sw i t h s o f t a c t u a t o r s ,t h em a t h e m a t i c a lm o d Ｇe l o f t h es i n g l e Ｇa i r b a g b e n d i n g a n g l e sw a sb u i l t a n dt h eb e n d i n g c
h a r a c t e r i s t i c so f t h es o f t a c t u a t o r s w a s a n a l y z e d ．S e c o n d l y ,t h eb e n d i n g d
e f o r m a t i o n p r e d i c t i o n m o d e l o f t h es i n g l e Ｇc h a m b e ra n d m u l t i Ｇc h a m b e r s o f ta c t u a t o r s w a ss e tu p ．F i n a l l y ,t h ea v a i l a b i l i t y o ft h eb e n d i n g d
e f o r m a t i o n p r e d i c t i o n m o d e lw a s v e r i f i e dv i a t h e f i n i t e e l e m e n t s i m u l a t i o n s a n d p h y s i c a l e x p e r i m e n t s r e s p e c t i v e l y
．K e y w
o r d s :s o f tr o b o t ;p n e u m a t i cs o f ta c t u a t o r ;m a t h e m a t i c a l m o d e l ;b e n d i n g c h a r a c t e r i s t i c ;m u l t i Ｇc h a m b e r a c t u a t o r ;b e n d i n g d
e f o r m a t i o n p r e d i c t i o n 收稿日期:２０１９０４１６
基金项目:国家自然科学基金资助项目(５１７７５２７３
);江苏省重点研发计划资助项目(B E ２０１８０１０Ｇ２)
;十三五国防装备预研项目(６１４０９２３０３０５,６１４１B ０７０９０１１９);国防基础科研基础研究与前沿技术计划资助项目(J C K Y ２０１８６０５C ０１０);国防创新特区研究计划资助项目(１８１６３１２Z T ００４０６３０１
)０㊀引言
传统机械手的末端执行器由刚性手指组合而
成,无法完成某些物体的抓取任务,如易碎品㊁易产生划痕的电子屏幕㊁形状不规则的物体以及活体生物等.为了更好地完成这些抓取任务,人们
通过研究自然界中章鱼[１]㊁蛇[２]㊁大象[３]
等生物的
变形特点,提出了软体机器人的概念.软体机器
人一般采用硅胶[４]
等柔性材料制成,与目标对象
之间为柔性接触,能够减小工作过程中产生的冲击[５]
,并且能够根据目标对象的特点改变自身形
状,在救援㊁探测及医疗等领域有着广阔的应用前
景[
６
].软体机器人主要依靠软体驱动器实现自身运
动,目前常见的驱动器有:形状记忆合金材料驱动
器[７]㊁离子交换聚合金属材料驱动器[８]
㊁线驱动执行器[９]㊁气动执行器[１０
]等,其中气动执行器由于
其原理简单㊁制造方便㊁响应速度快且能够精确控
制,在国内外被广泛研究和应用,如P O L Y G E R I Ｇ
N O S 等[１１Ｇ１２
]研制的气动网格软体驱动器和纤维增强软体驱动器,王宁扬等[１３]
研制的蜂巢网格结
构的气动驱动器等.在软体驱动器弯曲特性研究
方面,WA K I MO T O 等[１
４]
通过有限元分析的方法研究了波纹管厚度和半径对驱动器弯曲性能的影响;W E B S T E R 等[１
５]提出了软体机器人的分段常曲率假设,并利用D ＧH 参数法建立了软体机器
人的运动学关系;R O N E 等[１
６]根据虚功原理建立了线驱动机器人的三维动力学模型,能够计算出机
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器人变形后的空间姿态;P A O L E T T I等[１７]根据软体驱动器变形后压强做功与弹性势能相等的原理,建立了软体驱动器弯曲曲率与压强之间的数学模型;费燕琼等[１８]基于应力Ｇ应变理论建立了软体爬行机器人单个气囊弯曲角度同压强的关系,并推导了爬行步幅与压强的关系;王华等[１９]基于虚功原理和分段常曲率假设建立了纤维增强软体驱动器的压强同弯曲角度之间的数学模型.
目前,软体驱动器弯曲特性的研究方法众多,且都能在一定程度内描述软体驱动器的某些弯曲特性.本文基于分段常曲率假设[１５],结合超弹性材料的本构模型和虚功原理建立了气动网格驱动器单个气囊弯曲角度的数学模型,得出了气囊结构参数对其弯曲程度的影响;建立了单腔室驱动器的弯曲变形预测模型,并以三腔室驱动器为例,进一步建立了多腔室驱动器的弯曲变形预测模型;最后利用有限元仿真和实验对弯曲变形预测模型进行了验证.
１㊀技术路线
本文重点建立了气动网格驱动器单个气囊弯曲角度的数学模型,分析了气囊结构参数对驱动器弯曲的影响,并提出了软体驱动器弯曲变形预测模型的技术路线,如图１所示.
图１㊀技术路线
F i g．１㊀T e c h n o l o g y r o u t e
２㊀软体驱动器数学模型
２．１㊀分段常曲率假设
气动网格软体驱动器是一种由多个气囊组合并采用硅胶材料铸造而成的软体驱动器.其变形原理如图２所示.向驱动器内部充气后,气腔周围的硅胶发生膨胀变形,由于驱动器上部的伸长量大于限制层部分的伸长量,因而使得驱动器产
㊀㊀(a)变形前㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀(b)变形后
图２㊀驱动器变形原理
F i g．２㊀D e f o r m a t i o n p r i n c i p l e o f a c t u a t o r
生向底部弯曲的运动.
分段常曲率假设是利用微分思想,将软体驱动器分成连续的小段,则在很小的长度范围内,每小段均为曲率一定的圆弧.软体驱动器的弯曲可以看成各个独立气囊弯曲后的圆弧段连接而成,其变形示意图见图３,定义单个气囊弯曲变形后对应的圆心角θ为单个气囊的弯曲角度,软体驱
动器变形后的对应圆心角φ为驱动器的总弯曲角
度.由于在相同输入压力下各个气囊的变形程度相同,则
φ＝mθ(１)式中,m为组成软体驱动器的气囊个数
.
图３㊀软体驱动器弯曲变形
F i g．３㊀B e n d i n g d e f o r m a t i o no f s o f t a c t u a t o r
单个气囊弯曲示意图见图４,其弯曲曲率半径R可由图中几何关系和正弦定理计算得出:
R＝d
２s i nθ２
(２)式中,d为单个气囊变形后圆弧段对应的弦长
.
图４㊀单个气囊弯曲示意图
F i g．４㊀
G r a p ho f s i n g l eＧa i r b a g b e n d i n g ２．２㊀超弹性材料本构模型
由于超弹性材料在外力作用下其材料特性和几何性能都呈非线性变化,故一般采用应变能密度函数描述其力学性能.本文选用Y e o h模型来描述硅胶材料受力变形时的力学性能,其应变能密度函数可以表示为[２０]
W＝ðn k＝１C k(I１－３)k(３)
I１＝λ２１＋λ２２＋λ２３(４)式中,n为应变能密度函数的阶数;C k为材料参数,可通过硅胶材料单轴拉伸试验测得;I１为变形张量不变量;λ１㊁λ２㊁λ３分别为气囊长度㊁宽度和高度方向的主拉伸比[２１].
由于超弹性材料近似不可压缩,故λ１λ２λ３＝１,且单个气囊变形时,可将其视为一维拉伸压缩受
９０１１
气动网格软体驱动器弯曲变形预测方法 范㊀需㊀戴㊀宁㊀王宏涛等
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力[２２
],并假定其宽度方向上的变形可以忽略不计,即
λ２＝１,令λ＝λ１＝
１λ２
,得I １＝λ２
＋１λ２＋１.对于本文使用的硅胶材料,二阶Y e o h 模型即
可描述其力学性能,则应变能密度函数可表示为
W ＝C １(λ２＋１λ２－２)＋C ２(λ２＋１λ
２－２
)２
(５
)２．３㊀气囊变形数学模型
由于在驱动器弯曲过程中,各个气囊的弯曲角度相同,且软体驱动器的总弯曲角度可由式(１)计算得出,故将软体驱动器弯曲特性的分析简化成对单个气囊弯曲特性的分析.单个气囊的结构参数如图５所示.图中,l １㊁l ２,h ３㊁h ２,w １㊁w ２分别为长度㊁高度㊁宽度方向上的气囊壁厚和空腔长度;h １为气囊底板厚度;l ３为气囊间距;h ４为气囊连接部分的高度;w ４㊁h ５分别为驱动器的气道宽度和高度.
图５㊀气囊结构参数
F i g ．５㊀A i r b a g
s s t r u c t u r e p a r a m e t e r s 假设软体驱动器在变形过程中不考虑其自重,且不受任何外力作用,根据虚功原理可知,在任何无限小虚位移下,系统所做的功和储存能量的和为０,则驱动气压p 做的功完全转化为驱动器变形后储存的能量,即有
p
d V a ＝V r d W (６
)式中,V a 为气腔体积;V r 为变形后硅胶材料体积.
由于硅胶材料近似不可压缩,故变形前后材料体积相同,由图５可得
V r ＝l h w ＋(l １＋l ３)(h １＋h ４)w －l ２
h ２w ２(７
)l ＝２l １＋l ２㊀
h ＝h １＋h ２＋h ３㊀w ＝２w １＋w ２变形后气腔体积
V a ＝V －V r
其中,V 为变形后气囊总体积.近似计算得
V a ＝
(１＋λ)[l h ＋l ３(
h １＋h ４)]w ２
－V r
(８
)由文献[１１
]可知,单气囊长度方向的主伸长比λ＝
R θR s i n θ＝
θ
s i n θ
其中,R θ表示气囊微小单元变形后对应的弧长,
R s i n θ等效为变形前长度.
将式(６)对θ求导,得到单个气囊弯曲角度同输入压力与结构参数之间的数学模型如下:p ＝２s i n ２
θ[l h w ＋(l １＋l ３)(h １＋h ４)w －l ２
h ２w ２]d W d θ
[l h ＋l ３(
h １＋h ４)]w (s i n θ－θc o s θ)(９
)在式(９)中,d W /d
θ可表示为只含θ的函数,则方程仅含p 和θ两个未知变量,通过确定单气囊弯曲角度θ便能求出所需气压的大小.
３㊀驱动器弯曲特性分析
３．１㊀结构参数对弯曲角度的影响
设计表１所示的气囊结构参数,通过控制变量的方法,依次改变表１中各个参数的大小,代入式(９)得到:弯曲角度大小同l １㊁l ２㊁
h １㊁h ３㊁h ４㊁w １成反比,同h ２㊁w ２㊁l ３成正比;w ３㊁h ５对弯曲角度的影响可以忽略.
表１㊀气囊结构参数
T a b ．１㊀A i r b a g
s s t r u c t u r e p a r a m e t e r s mm
参数l １l ２l ３h １h ２
h ３
数值２
４
２
２
１２
２
参数h ４
h ５
w １
w ２
w ３
数值
２１２２１
４
㊀㊀采用表１中的参数,
令气囊个数m ＝９,设计出图６所示的软体驱动器.运用A B A Q U S 软件对驱动器进行有限元分析,超弹性材料Y e o h 模型
的材料参数取C １＝０．１１M P a ,C ２＝０．
０２M P a [２
３]
,向驱动器气囊内部施加均布压力,仿真结果如图７所示.依次改变气囊各个参数的大小,
组成不同结构大小的软体驱动器,在相同大小的压力状态下分别进行有限元分析,根据仿真结果计算出不同结构气囊的弯曲角度,从而得到气囊结构参数同弯曲角度的关系,如图８所示.
图６㊀软体驱动器结构F i g
．６㊀S t r u c t u r e o f s o f t a c t u a t o r ㊀㊀(
a )变形前㊀㊀㊀㊀㊀(
b )变形后图７㊀有限元仿真结果
F i g
．７㊀R e s u l t o f f i n i t e e l e m e n t s i m u l a t i o n
０１１１ 中国机械工程第３１卷第９期２０２０年５月上半月
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㊀(a )长度方向气囊壁厚l １
㊀㊀(b
)宽度方向气囊壁厚
w １(c
)气囊底板厚度h
１
㊀(d )气囊连接部分高度
h ４
㊀(e )空腔长度l ２
㊀
(f
)空腔高度h ２
㊀(g )高度方向气囊壁厚h ３
㊀(h )空腔宽度w ２㊀
(i )气囊间距l ３
㊀
图８㊀结构参数单气囊弯曲角度关系图F i g ．８㊀R e l a t i o n s h i p d i a g
r a mo f s t r u c t u r e p a r a m e t e r s a n d s i n g l e Ｇa i r b a g b e n d i n g a n g
l e ㊀㊀由图８可知,
结构参数对单个气囊弯曲角度的影响程度与公式计算的结论一致,且l １㊁
w １㊁h １㊁h ２㊁h ４等参数的改变对气囊弯曲程度的影响比较明显,在驱动器的结构设计过程中需要重点考虑这些参数.
３．２㊀压力对弯曲角度的影响
为了探讨驱动器的弯曲角度随输入压力变化的特性,有限元模型采用表１中的气囊结构参数
值,对图６所示的软体驱动器在不同的压力状态下进行有限元仿真,得到不同压力下单个气囊的弯曲角度,如图９所示.由图９可知,气囊弯曲角度随着压力的增大而增大,且近似成线性关系,则
弯曲角度同压力的关系可以表示为
图９㊀压力单气囊弯曲角度关系图F i g ．９㊀R e l a t i o n s h i p b e t w e e n p r e s s u r e a n d s i n g l e Ｇa i r b a g b e n d i n g a n g
l e θ＝a p ＋b
(１０
)式中,a ㊁b 为常数.
通过拟合线性方程便能快速估算单个气囊在
任意压力状态下的弯曲角度值,从而得到驱动器的总弯曲角度.
４㊀弯曲变形预测模型
４．１㊀单腔室驱动器弯曲变形预测模型
为了更好地研究软体驱动器的弯曲特性,将其变形后底部连接而成的圆弧段看作是弯曲变形曲线,弯曲变形示意如图１０所示,以图中所示弯曲变形曲线的起点作为坐标原点,驱动器弯曲方向作为x 轴方向,驱动器长度方向作为y 轴方向,建立直角坐标系,绘制单腔室驱动器弯曲变形曲线,见图１１.
图１０㊀驱动器弯曲变形示意图
F i g ．１０㊀D i a g r a mo f a c t u a t o rb e n d i n g d
e f o r m a t i o
n 图１１㊀单腔室驱动器弯曲变形曲线F i g ．１１㊀B e n d i n g d
e f o r m a t i o n c u r v e o f s i n g
l e Ｇc h a m b e r s o f t a c t u a t o r 假设在弯曲时单个气囊的底部形变足够小,则图中弦长d 可以等效成单个气囊的总长度,由图５可知
d ＝２l １＋l ２＋l ３
(１１
)由图１１可知,
单腔室驱动器弯曲变形曲线的参数方程可以写成
x ＝R －R c o s α
y ＝H ＋R
s i n α}
(１２
)０ɤαɤφ
１１１１ 气动网格软体驱动器弯曲变形预测方法
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式中,H 为驱动器固定端长度;R 为驱动器变形后的曲率半径,可由式(２)㊁式(１０)㊁式(１１)计算得出;α为以驱动器弯
曲变形曲线的曲率中心为顶点顺时针旋转对应的圆心角.４．２㊀多腔室驱动器弯曲变形预测模型
常用的软体驱动器为单气动腔室结构,不能实现多关节弯曲.本文设计了由３个互不相通的腔室组成的多腔室驱动器,结构如图１２所示.分别向３个腔室通入压力,使得每段腔室的弯曲效果不一样,从而实现三关节弯曲运动,其弯曲变形
曲线见图１３.
图１２㊀多腔室软体驱动器F i g
．１２㊀M u l t i Ｇc h a m b e r s o f t a c t u a t o
r 图１３㊀多腔室驱动器弯曲变形曲线F i g ．１３㊀B e n d i n g d
e f o r m a t i o n c u r v e o f m u l t i Ｇc h a m b e r s o f t a c t u a t o r
多腔室驱动器弯曲变形曲线由各个腔室的弯曲变形组合而成,由于不同腔室的弯曲曲线在其连接点处满足一阶连续,故多腔室驱动器变形曲线的参数方程如下:
x ＝a １－R １c o s α㊀㊀０ɤαɤφ１
a ２－R ２c o s α
φ１＜αɤφ１＋φ２
a ３－R ３c o s α
φ１＋φ２＜αɤφ１＋φ２＋φ３
{y ＝b １＋R １
s i n α㊀㊀０ɤαɤφb
２＋R ２s i n αφ１＜αɤφ１＋φ２
b ３＋R ３
s i n αφ１＋φ２＜αɤφ１＋φ２＋φ３
{
当０ɤαɤφ１㊁φ１＜αɤφ１＋φ２㊁φ１＋φ２＜
αɤφ１＋φ２＋φ３时分别对应腔室１㊁
腔室２和腔室３变形曲线的参数方程.(a １,b １)㊁(a ２,b ２)
㊁(a ３,b ３)
分别为３个腔室变形后的曲率中心,由几何关系可知
a １＝R １㊀㊀
b １＝０
a ２＝R １－(R １－R ２)c o s φ１
b ２＝(R １－R ２)s i n φ１
a ３＝R １－(R １－R ２)c o s φ１－(R ２－R ３)c o s (φ１＋φ２)
b ３＝(R １－R ２)s i n φ１＋(R ２－R ３)s i n (φ１＋φ２)
式中,φ１㊁φ２㊁φ３分别为３个腔室弯曲后的总弯曲角度;
R １㊁R ２㊁R ３分别为３个腔室弯曲后的曲率半径.
５㊀实验结果与分析
５．１㊀实验
为了验证弯曲变形预测模型的有效性,分别进行有限元仿真和实物实验,并将其结果与模型预测结果进行对比.对单腔室驱动器分别在输入压力为４k P a ㊁７k P a 和１０k P a 的状态下进行有
限元仿真,对多腔室驱动器中３个腔室的压力分别设置为１０k P a ㊁５k P a 和１０k P a 进行仿真,仿真结果如图１４所示.
(a
)单腔室驱动器(b
)多腔室驱动器图１４㊀单腔室与多腔室驱动器有限元仿真结果
F i g ．１４㊀R e s u l t s o f s i n g l e Ｇc h a m b e r a n d m u l t i Ｇc h a m b e r a c t u a t o r f i n i t e e l e m e n t s i m u l a t i o n
本文的软体驱动器采用R T V Ｇ２硅胶材料铸
造加工而成,由于驱动器所需的驱动压力较小,故
选用K a m o e r 公司生产的K V P ０４型气体隔膜泵
作为实验气源,调压范围为－４０~９０k P a
,采用松下D P Ｇ１０１数字压力传感器测量软体驱动器的输
入气压.分别测试单腔室驱动器和多腔室驱动器的弯曲变形,实验结果如图１５所示;将模型预测的弯曲变形曲线同有限元仿真结果及实验测试结
果进行对比,结果如图１６所示.
５．２㊀误差分析
由图１６可知,
预测模型计算的弯曲变形曲线同有限元仿真结果及样机实验结果基本一致.为了进一步验证驱动器弯曲轨迹预测模型的正确性,分别计算有限元仿真轨迹和实际弯曲轨迹与模型预测轨迹之间的均方根误差:
e ＝
ðm
i ＝１
[
(x i
－x ᶄi )２＋(y i －y
ᶄi )２
]m
式中,(x i ,y
i )为模型预测轨迹中各气囊端点的坐标值;(x ᶄi ,y
ᶄi )为有限元仿真轨迹和实际弯曲轨迹中各气囊端
２１１１ 中国机械工程第３１卷第９期２０２０年５月上半月
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(a
)单腔室驱动器(b
)多腔室驱动器图１５㊀实验结果F i g ．１５㊀E x p
e r i m e n t a l r e s u l
t (a
)单腔室驱动器(b
)多腔室驱动器图１６㊀弯曲变形曲线对比图
F i g ．１６㊀C o m p a r i s o n g r a p h s o f e x p
e r i m e n t a l b e n d i n g d
e f o r m a t i o n 点的坐标值.
分别计算得到模型预测变形曲线同有限元仿真曲线的误差e １,以及模型预测变形曲线同实验变形曲线的误差e ２,
结果如表２所示.表２㊀误差统计表T a b ．２㊀T a b l e o f e r r o r s t a t i s t i c s
mm
误差
单腔室驱动器
p ＝４k
P a p ＝７k P a p ＝１０k P a 多腔室驱动器e １０．４８０．７９１．０４１．０１e ２
２．４２
３．２７
２．６７
４．３４
㊀㊀由表２可知,
模型预测轨迹同有限元仿真轨迹之间的误差较小,且在小压力状态下基本完全吻合,造成误差的原因主要是软体驱动器并不是严格符合分段常曲率假设,且仿真时材料参数的设定也可能存在一定的误差.同实验弯曲轨迹误差较大的主要原因是:驱动器在实物制作过程中各个结构参数同设计参数之间存在一定大小的误
差;多腔室驱动器误差大于单腔室驱动器的误差原因可能是在实际加压过程中,驱动器腔室之间由于压力产生力矩作用.由图１６可知,越靠近驱动器自由端,预测弯曲变形曲线同有限元仿真及实物实验的偏差越大,造成该误差的主要原因是软体驱动器在弯曲过程中各个气囊的弯曲曲率中心并不严格重合,所以组成软体驱动器的气囊个数越多,其自由端的累计误差会越大.
６㊀结论
本文分析了软体驱动器的弯曲变形原理,并基于分段常曲率假设和硅胶材料的超弹性特性,利用虚功原理建立了单个气囊弯曲角度的数学模型,得出了气囊结构设计参数对弯曲角度的影响关系,
并通过有限元分析进行了验证,同时提出了弯曲角度与压力之间的线性关系模型;建立了单腔室驱动和多腔室驱动的弯曲轨迹预测模型,并通过有限元分析和实验验证了该模型的有效性.通过改变弯曲轨迹预测模型的参数方程可以预测各种类型软体驱动器的弯曲轨迹,为软体驱动器的设计提供了一种方法,并为多腔室软体驱动器的运动控制提供了理论支持.
参考文献:
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I n t e g r a t e dD e s i g na n dF a b r i c a t i o nS t r a t e g y f o rE n Ｇt i r e l y S
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f tR o b o t [J ]．B i o i n s p
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u m K i n e m a t i c s a sF a s tA p p r o x i m a t e M o d e l f o r t h e B i o n i c H a n d l i n g A
s s i s t a n t [C ]ʊ２０１２I E E E /R S J I n t e r n a t i o n a lC o n f e r e n c eo nI n t e l l i g e n tR o b o t sa n d S y
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d t eC h
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３１１１ 气动网格软体驱动器弯曲变形预测方法
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M u l t i p l eＧs e g m e n t F l e x i b l eR o b o t sA c t u a t e d b y E l e cＧ
t r o a c t i v eP o l y m e r s[J]．I E E E R o b o t i c sa n d A u t oＧ
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u mS o f tM a n i p u l a t o r I n s p i r e db y t h eO c t o p u sA r m[J]．
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S o f tR o b o t i c st h a tA c t u a t eR a p i d l y[J]．A d v a n c e d
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H a n d R e h aＧ
b i l i t a t i o n[C]ʊI E E E/R S JI n t e r n a t i o n a lC o n f e rＧ
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n e r a t i n g B i d i r e c t i o n a lM o t i o nw i t hO n eA i rS u p p l y
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R o b o t s:aR e v i e w[J]．T h e I n t e r n a t i o n a l J o u r n a l o f
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b o tB a s e do nP n e u m a t i cS o f tA
c t u a t o r[D]．H a rＧ
b i n:H a r b i nE n g i n e e r i n g U n i v e r s i t y,２０１７．
(编辑㊀王艳丽)
作者简介:范㊀需:男,１９９６年生,硕士研究生.研究方向为软体机器人.EＧm a i l:１２０４４６０９７０＠q q．c o m.戴㊀宁(通信作者),男,１９７８年生,教授.研究方向为生物医学工程㊁增材制造㊁软体机器人.EＧm a i l:d a i_n i n g＠n u a a．e d u．c n.
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中国机械工程第３１卷第９期２０２０年５月上半月Copyright©博看网 . All Rights Reserved.。