8第四章多普勒天气雷达4-1.ppt
合集下载
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
①径向速度总是小于或等于实际目标速度；
②由WSR-88D测量的速度只是目标向着或离开雷达的运动；
③当目标运动垂直于雷达径向或静止时径向速度为零。
多普勒雷达是通过直接测量多普勒 频率来得到径向速度的吗?
4.2 多普勒雷达径向速度探测方法
Pulse-Pair Method 脉冲对方法
取两个连续的脉冲然 后测量接收脉冲的相位， 这种脉冲对位相变化可以 比较容易并且比较准确地 测量
于是，相继返回的两个脉冲之间的位相差为：
最终得到的目标物沿雷达波束径向速度的表达式：
事实上，雷达最终给出的径向速度是从多个脉冲对得到的径向速度的平 均值，称为平均径向速度，而相应的标准差称为谱宽。通常采用几十对脉冲 的平均得到平均径向速度。
相干的几个概念
相干波————两束振幅、频率和相位完全相同的电磁波称为相干波。 它们相交时，将产生干涉现象。 相干发射————发射出振幅、频率和相位完全一样的脉冲波，所以 各个脉冲之间是相干的。 相干接收机————具有能测量频率变化的接收机。频率变化的测量是 通过接收到返回信号与原信号（即参考信号）比较而取得。 全相干多普勒天气雷达————它的发射部分采用完全放大链，保证发 射的高频相干。它的发射部分采用速调管或行波管。它相关性能好，地 物消除能力强。 脉间相干（也称为半相干或伪相干）多普勒天气雷达————它是通过 对发射信号采样，与本振混频以及锁相技术，以保证中频相干，达到测 量频率变化。它的发射部分采用同轴磁控管。它的相干性能差，消除地 物的能力也差些。
以前，用常规天气雷达进行的天气预 报仅仅使用反射率因子资料。多普勒天气雷 达将提供两种附加的基本资料，径向速度和 速度谱宽，它们将增强对强风暴的探测能力， 也能改进对中尺度和天气尺度系统的预报。
目
录
4.1多普勒效应与多普勒频移 4.2 多普勒雷达径向速度探测方法 4.3 影响速度谱宽的气象因子 4.4 距离折叠和速度折叠 4.5 多普勒雷达的取样技术 4.6 多普勒天气雷达的应用 4.7 雷达数据质量控制
若位于300nm？ 距离折叠回波的特点： 方位角是正确的 强度较弱 有时具有奇怪的多普勒速度 怎样排除距离折叠回波？ 改变雷达机的PRF Use a different PRF every 2-3 pulses, if the echo moves, i t is bogus!
Range Folding
Result of multiple trip echoes For velocity data, high PRFs needed to minimize velocity folding
Doppler Dilemma: high PRFs mean short Rmax
Purple typically used to denote velocity data unavailable due to range folding
） 最大直径 2cm 3cm 有效照射体内存在落速差别较大的粒子，例如包含
雨滴和冰雹时，则测得的粒子下落末速度谱方差就较 大。 实际观测说明，若指向天顶的雷达实测谱方差大于 4m2/s2，则可能存在冰雹，或者存在强烈的湍流，或 两者兼有之。
4.4 距离折叠和速度折叠
最大不模糊距离
指一个发射脉冲在下一个发射脉冲发出前能向前 走并返回雷达的最长距离
DΦ/dt 实际上就是 角速度 = w = 2πfd
假定当第一个脉冲遇到目标物时，该目标物距雷达的距离为r，则该目标 物产生的回波到达雷达时的位相为：
一个脉冲重复周期PRT之后，第二个脉冲发出，当第二个脉冲遇到上述目 标物时，该目标物距雷达的距离为r+Δr，则该目标物对于第二个脉冲的回波 到达雷达时的位相为：
横向风分里为
波宽对径向速度谱宽的影响
当风速为300m／s，波束宽度20为时，则由此造成 的谱宽最大也只有0.4m／s，因此这一项的贡献较小。
(3)大气湍流运动
在湍流大气中，有效照射体内一定直径的粒子除了具有环境风 场的平均速度和它本身重力引起的下落速度外，还随周围大气的湍 流脉动而运动。大一些的粒子，由于其惯性作用，对大气脉动的响 应不如小粒子那样灵敏。在脉动速度为高斯分布的大气中，直径为D 的粒子的速度概率分布为
多普勒频移（Doppler Shift）是多普勒效 应在无线电领域的一种体现。其定义为：由于发 射机和接收机间的相对运动，接收机接收到的信 号频率将与发射机发出的信号频率之间产生一个 差值，该差值就是Doppler Shift。
一个例子是：当一辆紧急的火车（汽车）鸣着喇 叭以相当高的速度向着你驶来时，声音的音调（频率） 由于波的压缩（较短波长）而增加。当火车（汽车） 远离你而去时，这声音的音调（频率）由于波的膨胀 （较长波长）而减低。
(1)垂直方向上的风切变
半功率波束宽度下界：
半功率波束宽度上界：
径向风速分量之差
风切变造成的径向速度差
仰角较小、波束宽度较窄 如果用窄波束雷达，以较高仰角探测不很远的距离 时，则由风切变产生的多普勒速度谱宽可以忽略不计 。
(2)波束宽度引起的横向风效应
由横向风分量贡献的径 向风速分量之差为
当天线具有高斯型方向 图时，可以导出波束宽 横向风分量 度产生的谱宽为
当目标物向着离开雷达方向运动时，Δr为正数，对应的位相差
正数；如果相继返回的两个脉冲的位相差超过π弧度则对于向着雷达运 动的目标物说， ，其中δ是一个小于π的正数。而 我们知道雷达探测位相的元件不能分辨相差2π整 倍数的位相之间的差别（由于三角函数是以2π为周期的）。也就是说对 于雷达的位相检测元件来说， 和 是一回事，无法分辨
速度模糊
如果一个目标在两个脉冲的时间间隔期间移动得太远了， 它的真实相移超过1800，则将赋给它一个小于1800的相移值， 那么速度的第一猜值是不正确的，或者说速度是模糊的，速度 的可能值 V-2nVmax或V+2nVmax。
速度模糊是如何发生的？
相继返回的两个脉冲间的位相差为：
当目标物向着雷达运动时，Δr为负数，对应的位相 也为负数； 也为
(1)垂直方向上的风切变； (2)波束宽度引起的横向风效应； (3)大气湍流运动； (4)不同直径降水粒子产生下落末速度的不均匀分布
若每项因子对速度谱宽的贡献近似看作相互独立，则速度 谱方差为各因子造成的方差之和，即：
2 v 2 s 2 b 2 T
2 w
分别为上述第(1)、(2)、(3)和(4)项因子造成的方差。
各类降水粒子在静止大气中下落时的多普勒速度谱方差 降水类型 速度方差 附注
雪 融雪 雨 冰雹（ =3cm 0.004~0.25m2/s2 0.5m m2/s2 0.7~1.0 m2/s2 干 湿 8 m2/s219 m2/s2 24 m2/s219 m2/s2 海平面附近的值 同上 同上 同上。当最大直径 超过后，速度方差 随波长有显著差异
Range Folding
Warning Forecaster’s Nightmare
Range Folding
Warning Forecaster’s Nightmare
最大不模糊速度与速度模糊
最大不模糊速度
多普勒天气雷达能够测量的一个脉冲到下一个脉冲的最大 相移的上限是1800（π），与1800脉冲对相移所对应的目标物径 向速度值称为最大不模糊速度（最大径向速度）。
位相的时间变化率
由于目标物的径向运动引 起的雷达回波信号的频率变化， 它就是多普勒频移或多普勒频率。
径向速度
对于一个运动的目标，向着雷达运动或远离雷达 运动所产生的频移量是相同的，但符号不同：
移向雷达为正，远离雷达为负 移向雷达为负，远离雷达为正 径向速度简单地定义为目标运动平行于雷达径 向的分量。它是目标运动沿雷达径向的分量，既可以 向着雷达，也可以离开雷达。需要记住的是：
距离折叠是如何发生的？
目标位于Rmax之内，没有距离折叠
nm=1.852km nautical mile
距离折叠是如何发生的？
目标位于Rmax之外，有距离折叠
距离折叠是如何发生的？
目标位于Rmax之外，有距离折叠
目标位于Rmax之外，有距离折叠
一个目标物位于nRmax之后 若干海里的话（这里n是任意一 个正整数），它将错误地出现在 距雷达同一海里远的位置上。 例如：一个实际位于550nm（超 过2Rmax）处的目标物，被Rmax= 250nm雷达显示位置是50nm。
4.1 多普勒效应与多普勒频移
多普勒效应( Doppler effect/Doppler shift),
1842年奥地利物理学家 Christian Doppler 首先发现并加 以研究而得名的，内容为：由于波 源和接收者之间存在着相互运动而 造成接收者接收到的频率与波源发 出的频率之间发生变化。
发射频率Vs多普勒频移
发射频率
多普勒频移
对于一个采用10.5cm波长的多普勒天气雷 达，传播频率是2,85×109H z(2.85GHz)。一个 以50kn速度运动的目标将产生487Hz的多普勒频 移，是原始传播频率的2×10-5％。
多普勒频率与径向速度的关系
假设多普勒雷达发射脉冲的工作频率为f0，目标与雷达的 距离为r，则雷达波发往目标到返回天线所经过的距离为2r。 这个距离用波长来度量，相当 个波长；用弧度来衡量相 当于 个弧度。若所发射的电磁波在天线处的位相为 ， 那么电磁波被散射回到天线时的相位应是
式中为
直径为D的粒子的平均运动速度,
为它的瞬时速度，
是该粒子的速度方差。由于粒子的惯性，同一有效照射体内不 同大小粒子具有不同的速度方差。因此，由湍流效应产生的多普勒谱 宽，既依赖于湍流强度本身，也依赖于粒子对大气湍流运动响应的灵 敏程度。
(4)不同直径降水粒子产生下落末速度的不均匀分布
由于重力和大气的阻力作用，不同大小的粒子具有不同 的下落末速度，在雷达以一定仰角探测时，由它们造成的雷达波 束轴线上的径向分量也就不同，因而产生了多普勒速度谱宽。显 然，雷达有效照射体中粒子直径的差别越大，由此造成的多普勒 速度谱越宽。因此速度的谱宽实际上也取决于降水粒子的谱分布。 水平探测时，粒子下落末速度在波束轴向上径向分量为零， 对谱宽没有任何影响。 垂直指向探测时，粒子下落末速度即为径向速度，由此造成 的谱增宽作用最大。 粒子下落末速度分布造成的多普勒速度谱宽与sinα成正比。
其中，Rmax为最大不模糊距离，c为光速，PRF为脉冲重复频率
距离折叠（模糊） 指雷达确定的目标物方位是正确的,但距离是错误 (模糊)的。当目标物位于雷达的最大不模糊距离 （Rmax）之外时，雷达却把目标物显示在Rmax以内 的某个位置，我们形象地称之为‘距离折叠’。
距离折叠是如何发生的？
雷达测距公式 R=0.5ct，t为脉冲发出到返回的时间。雷达测 距按照最新发出的脉冲从发出到返回的时间来计算。
2、平均多普勒频移及频谱宽度
3、平均多普勒速度和速度谱宽度
注意：脉冲对方法并没有从回波信号中提取频谱或功率谱，从 而不能按以上公式计算和，而是直接对回波信号作简便计算求得。
(8.43)
影响速度谱宽的气象因子
谱宽表征着有效照射体内不同大小的多普勒速度偏离 其平均值的程度。谱宽可以用做速度估计质量控制的工具：当 谱宽增加，速度估计的可靠性就减小。对气象目标物而言，影 响谱宽的主要因子有四个：
电子版（第二版）
雷达物位计
第四章 多普勒天气雷达
多普勒天气雷达除此之外，还可利用 降水回波频率与发射频率之间变化的信 息来测定降水粒子的径向速度，并通过 此推断风速分布，垂直气流速度，大气 湍流，降水粒子谱分布，降水中特别是 强对流降水中风场结构特征。
脉间相干 Vs 全相干 脉间相干：第一个脉冲与第二个脉冲 的振幅、频率、初位相和偏振方向在允许 的误差范围内，而第一个脉冲与第三个脉 冲的差异己大于允许范围。 全相干：第一个脉冲与第二个脉冲、 与第三个脉冲到第n个脉冲的差异都在允许 误差范围内。
4.3 影响速度谱宽的气象因子
1、回波功率谱
f＝2V／λ
②由WSR-88D测量的速度只是目标向着或离开雷达的运动；
③当目标运动垂直于雷达径向或静止时径向速度为零。
多普勒雷达是通过直接测量多普勒 频率来得到径向速度的吗?
4.2 多普勒雷达径向速度探测方法
Pulse-Pair Method 脉冲对方法
取两个连续的脉冲然 后测量接收脉冲的相位， 这种脉冲对位相变化可以 比较容易并且比较准确地 测量
于是，相继返回的两个脉冲之间的位相差为：
最终得到的目标物沿雷达波束径向速度的表达式：
事实上，雷达最终给出的径向速度是从多个脉冲对得到的径向速度的平 均值，称为平均径向速度，而相应的标准差称为谱宽。通常采用几十对脉冲 的平均得到平均径向速度。
相干的几个概念
相干波————两束振幅、频率和相位完全相同的电磁波称为相干波。 它们相交时，将产生干涉现象。 相干发射————发射出振幅、频率和相位完全一样的脉冲波，所以 各个脉冲之间是相干的。 相干接收机————具有能测量频率变化的接收机。频率变化的测量是 通过接收到返回信号与原信号（即参考信号）比较而取得。 全相干多普勒天气雷达————它的发射部分采用完全放大链，保证发 射的高频相干。它的发射部分采用速调管或行波管。它相关性能好，地 物消除能力强。 脉间相干（也称为半相干或伪相干）多普勒天气雷达————它是通过 对发射信号采样，与本振混频以及锁相技术，以保证中频相干，达到测 量频率变化。它的发射部分采用同轴磁控管。它的相干性能差，消除地 物的能力也差些。
以前，用常规天气雷达进行的天气预 报仅仅使用反射率因子资料。多普勒天气雷 达将提供两种附加的基本资料，径向速度和 速度谱宽，它们将增强对强风暴的探测能力， 也能改进对中尺度和天气尺度系统的预报。
目
录
4.1多普勒效应与多普勒频移 4.2 多普勒雷达径向速度探测方法 4.3 影响速度谱宽的气象因子 4.4 距离折叠和速度折叠 4.5 多普勒雷达的取样技术 4.6 多普勒天气雷达的应用 4.7 雷达数据质量控制
若位于300nm？ 距离折叠回波的特点： 方位角是正确的 强度较弱 有时具有奇怪的多普勒速度 怎样排除距离折叠回波？ 改变雷达机的PRF Use a different PRF every 2-3 pulses, if the echo moves, i t is bogus!
Range Folding
Result of multiple trip echoes For velocity data, high PRFs needed to minimize velocity folding
Doppler Dilemma: high PRFs mean short Rmax
Purple typically used to denote velocity data unavailable due to range folding
） 最大直径 2cm 3cm 有效照射体内存在落速差别较大的粒子，例如包含
雨滴和冰雹时，则测得的粒子下落末速度谱方差就较 大。 实际观测说明，若指向天顶的雷达实测谱方差大于 4m2/s2，则可能存在冰雹，或者存在强烈的湍流，或 两者兼有之。
4.4 距离折叠和速度折叠
最大不模糊距离
指一个发射脉冲在下一个发射脉冲发出前能向前 走并返回雷达的最长距离
DΦ/dt 实际上就是 角速度 = w = 2πfd
假定当第一个脉冲遇到目标物时，该目标物距雷达的距离为r，则该目标 物产生的回波到达雷达时的位相为：
一个脉冲重复周期PRT之后，第二个脉冲发出，当第二个脉冲遇到上述目 标物时，该目标物距雷达的距离为r+Δr，则该目标物对于第二个脉冲的回波 到达雷达时的位相为：
横向风分里为
波宽对径向速度谱宽的影响
当风速为300m／s，波束宽度20为时，则由此造成 的谱宽最大也只有0.4m／s，因此这一项的贡献较小。
(3)大气湍流运动
在湍流大气中，有效照射体内一定直径的粒子除了具有环境风 场的平均速度和它本身重力引起的下落速度外，还随周围大气的湍 流脉动而运动。大一些的粒子，由于其惯性作用，对大气脉动的响 应不如小粒子那样灵敏。在脉动速度为高斯分布的大气中，直径为D 的粒子的速度概率分布为
多普勒频移（Doppler Shift）是多普勒效 应在无线电领域的一种体现。其定义为：由于发 射机和接收机间的相对运动，接收机接收到的信 号频率将与发射机发出的信号频率之间产生一个 差值，该差值就是Doppler Shift。
一个例子是：当一辆紧急的火车（汽车）鸣着喇 叭以相当高的速度向着你驶来时，声音的音调（频率） 由于波的压缩（较短波长）而增加。当火车（汽车） 远离你而去时，这声音的音调（频率）由于波的膨胀 （较长波长）而减低。
(1)垂直方向上的风切变
半功率波束宽度下界：
半功率波束宽度上界：
径向风速分量之差
风切变造成的径向速度差
仰角较小、波束宽度较窄 如果用窄波束雷达，以较高仰角探测不很远的距离 时，则由风切变产生的多普勒速度谱宽可以忽略不计 。
(2)波束宽度引起的横向风效应
由横向风分量贡献的径 向风速分量之差为
当天线具有高斯型方向 图时，可以导出波束宽 横向风分量 度产生的谱宽为
当目标物向着离开雷达方向运动时，Δr为正数，对应的位相差
正数；如果相继返回的两个脉冲的位相差超过π弧度则对于向着雷达运 动的目标物说， ，其中δ是一个小于π的正数。而 我们知道雷达探测位相的元件不能分辨相差2π整 倍数的位相之间的差别（由于三角函数是以2π为周期的）。也就是说对 于雷达的位相检测元件来说， 和 是一回事，无法分辨
速度模糊
如果一个目标在两个脉冲的时间间隔期间移动得太远了， 它的真实相移超过1800，则将赋给它一个小于1800的相移值， 那么速度的第一猜值是不正确的，或者说速度是模糊的，速度 的可能值 V-2nVmax或V+2nVmax。
速度模糊是如何发生的？
相继返回的两个脉冲间的位相差为：
当目标物向着雷达运动时，Δr为负数，对应的位相 也为负数； 也为
(1)垂直方向上的风切变； (2)波束宽度引起的横向风效应； (3)大气湍流运动； (4)不同直径降水粒子产生下落末速度的不均匀分布
若每项因子对速度谱宽的贡献近似看作相互独立，则速度 谱方差为各因子造成的方差之和，即：
2 v 2 s 2 b 2 T
2 w
分别为上述第(1)、(2)、(3)和(4)项因子造成的方差。
各类降水粒子在静止大气中下落时的多普勒速度谱方差 降水类型 速度方差 附注
雪 融雪 雨 冰雹（ =3cm 0.004~0.25m2/s2 0.5m m2/s2 0.7~1.0 m2/s2 干 湿 8 m2/s219 m2/s2 24 m2/s219 m2/s2 海平面附近的值 同上 同上 同上。当最大直径 超过后，速度方差 随波长有显著差异
Range Folding
Warning Forecaster’s Nightmare
Range Folding
Warning Forecaster’s Nightmare
最大不模糊速度与速度模糊
最大不模糊速度
多普勒天气雷达能够测量的一个脉冲到下一个脉冲的最大 相移的上限是1800（π），与1800脉冲对相移所对应的目标物径 向速度值称为最大不模糊速度（最大径向速度）。
位相的时间变化率
由于目标物的径向运动引 起的雷达回波信号的频率变化， 它就是多普勒频移或多普勒频率。
径向速度
对于一个运动的目标，向着雷达运动或远离雷达 运动所产生的频移量是相同的，但符号不同：
移向雷达为正，远离雷达为负 移向雷达为负，远离雷达为正 径向速度简单地定义为目标运动平行于雷达径 向的分量。它是目标运动沿雷达径向的分量，既可以 向着雷达，也可以离开雷达。需要记住的是：
距离折叠是如何发生的？
目标位于Rmax之内，没有距离折叠
nm=1.852km nautical mile
距离折叠是如何发生的？
目标位于Rmax之外，有距离折叠
距离折叠是如何发生的？
目标位于Rmax之外，有距离折叠
目标位于Rmax之外，有距离折叠
一个目标物位于nRmax之后 若干海里的话（这里n是任意一 个正整数），它将错误地出现在 距雷达同一海里远的位置上。 例如：一个实际位于550nm（超 过2Rmax）处的目标物，被Rmax= 250nm雷达显示位置是50nm。
4.1 多普勒效应与多普勒频移
多普勒效应( Doppler effect/Doppler shift),
1842年奥地利物理学家 Christian Doppler 首先发现并加 以研究而得名的，内容为：由于波 源和接收者之间存在着相互运动而 造成接收者接收到的频率与波源发 出的频率之间发生变化。
发射频率Vs多普勒频移
发射频率
多普勒频移
对于一个采用10.5cm波长的多普勒天气雷 达，传播频率是2,85×109H z(2.85GHz)。一个 以50kn速度运动的目标将产生487Hz的多普勒频 移，是原始传播频率的2×10-5％。
多普勒频率与径向速度的关系
假设多普勒雷达发射脉冲的工作频率为f0，目标与雷达的 距离为r，则雷达波发往目标到返回天线所经过的距离为2r。 这个距离用波长来度量，相当 个波长；用弧度来衡量相 当于 个弧度。若所发射的电磁波在天线处的位相为 ， 那么电磁波被散射回到天线时的相位应是
式中为
直径为D的粒子的平均运动速度,
为它的瞬时速度，
是该粒子的速度方差。由于粒子的惯性，同一有效照射体内不 同大小粒子具有不同的速度方差。因此，由湍流效应产生的多普勒谱 宽，既依赖于湍流强度本身，也依赖于粒子对大气湍流运动响应的灵 敏程度。
(4)不同直径降水粒子产生下落末速度的不均匀分布
由于重力和大气的阻力作用，不同大小的粒子具有不同 的下落末速度，在雷达以一定仰角探测时，由它们造成的雷达波 束轴线上的径向分量也就不同，因而产生了多普勒速度谱宽。显 然，雷达有效照射体中粒子直径的差别越大，由此造成的多普勒 速度谱越宽。因此速度的谱宽实际上也取决于降水粒子的谱分布。 水平探测时，粒子下落末速度在波束轴向上径向分量为零， 对谱宽没有任何影响。 垂直指向探测时，粒子下落末速度即为径向速度，由此造成 的谱增宽作用最大。 粒子下落末速度分布造成的多普勒速度谱宽与sinα成正比。
其中，Rmax为最大不模糊距离，c为光速，PRF为脉冲重复频率
距离折叠（模糊） 指雷达确定的目标物方位是正确的,但距离是错误 (模糊)的。当目标物位于雷达的最大不模糊距离 （Rmax）之外时，雷达却把目标物显示在Rmax以内 的某个位置，我们形象地称之为‘距离折叠’。
距离折叠是如何发生的？
雷达测距公式 R=0.5ct，t为脉冲发出到返回的时间。雷达测 距按照最新发出的脉冲从发出到返回的时间来计算。
2、平均多普勒频移及频谱宽度
3、平均多普勒速度和速度谱宽度
注意：脉冲对方法并没有从回波信号中提取频谱或功率谱，从 而不能按以上公式计算和，而是直接对回波信号作简便计算求得。
(8.43)
影响速度谱宽的气象因子
谱宽表征着有效照射体内不同大小的多普勒速度偏离 其平均值的程度。谱宽可以用做速度估计质量控制的工具：当 谱宽增加，速度估计的可靠性就减小。对气象目标物而言，影 响谱宽的主要因子有四个：
电子版（第二版）
雷达物位计
第四章 多普勒天气雷达
多普勒天气雷达除此之外，还可利用 降水回波频率与发射频率之间变化的信 息来测定降水粒子的径向速度，并通过 此推断风速分布，垂直气流速度，大气 湍流，降水粒子谱分布，降水中特别是 强对流降水中风场结构特征。
脉间相干 Vs 全相干 脉间相干：第一个脉冲与第二个脉冲 的振幅、频率、初位相和偏振方向在允许 的误差范围内，而第一个脉冲与第三个脉 冲的差异己大于允许范围。 全相干：第一个脉冲与第二个脉冲、 与第三个脉冲到第n个脉冲的差异都在允许 误差范围内。
4.3 影响速度谱宽的气象因子
1、回波功率谱
f＝2V／λ