机械能守恒定律及其应用

合集下载

机械能守恒定律及其应用

机械能守恒定律及其应用

机械能守恒定律的意义
揭示了能量守恒的实质
机械能守恒定律是能量守恒定律在力 学系统中的具体表现,它表明在满足 一定条件下,系统中的机械能可以自 发的相互转化,但总能量保持不变。
提供了解决问题的方法
在解决力学问题时,如果满足机械能 守恒定律的条件,可以将问题简化为 求解初末状态的机械能,从而大大简 化计算过程。
VS
详细描述
火箭升空过程中,燃料燃烧产生大量气体 ,向下喷射产生推力,使火箭加速上升。 在这个过程中,火箭的重力势能和动能之 间相互转化,机械能总量保持不变,也是 机械能守恒定律的应用。
水利发电站工作过程中的机械能守恒
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ总结词
水轮机在水的冲力作用下旋转,将水的重力 势能转化为水轮机的动能,再通过发电机转 化为电能,整个过程中机械能总量保持不变 。
之间的关系。
数学表达式的理解
机械能守恒
机械能守恒定律表明,在没有外 力做功的情况下,质点的机械能 (动能和势能之和)保持不变。
适用范围
机械能守恒定律适用于没有外力 做功的系统,如自由落体运动、 弹性碰撞等。
守恒原因
机械能守恒的原因是重力做功与 路径无关,只与初末位置的高度 差有关。
数学表达式的应用
单摆在摆角小于5°的理想情况下,只受重力和摆线的拉力,不涉及其他外力。因此,其 机械能守恒。
详细描述
单摆是一种简单的机械系统,由一根悬挂的细线和下面的小球组成。当单摆在垂直平面 内摆动时,其动能和势能之间相互转换。在摆角小于5°的理想情况下,由于空气阻力和 摩擦力可以忽略不计,因此只有重力和摆线的拉力作用在单摆上。根据机械能守恒定律
,单摆的动能和势能之和保持不变,即机械能守恒。
弹簧振子的机械能守恒

机械能守恒定律及其应用

机械能守恒定律及其应用

机械能守恒定律及其应用机械能守恒定律及其应用机械能守恒定律是物理学中的重要定律之一,它指出在一个自由体系中,机械能守恒不变。

这个定律是基于能量守恒定律发展出来的,而机械能,则包括系统的动能和势能。

机械能守恒定律的应用非常广泛,可以用来解释或预测各种物理现象,例如弹性碰撞、滑动摩擦等。

机械能和动能在物理学中,机械能被定义为系统的动能和势能之和。

动能表示系统内物体的运动能量,而势能则表示系统中物体由于它们的位置而具有的能量。

这两种能量可以通过下面的公式来计算:机械能= 动能+ 势能动能= 0.5mv^2,其中m为物体的质量,v为物体的速度势能= mgh,其中m为物体的质量,g为重力加速度,h为物体的高度机械能守恒定律机械能守恒定律表述如下:一个系统中,如果所有作用力都是保守力,那么机械能守恒不变。

在这个定律中,所谓的保守力是指只与位置有关的力。

在这样的力作用下,系统的总机械能将保持不变,即机械能的初始值等于机械能的最终值。

如果存在非保守力,如滑动摩擦、空气阻力等,那么系统的机械能将不再是恒定的。

应用弹性碰撞在物理学中,弹性碰撞是指两个物体相撞后不会失去动能的碰撞。

这个现象可以用机械能守恒定律来解释。

考虑两个质量分别为m1和m2的小球以速度v1和v2相向运动,它们碰撞后弹性分离,速度分别变为v1'和v2'。

在弹性碰撞过程中,小球之间的作用力可以看做保守力,因此可以使用机械能守恒定律:1/2 m1v1^2 + 1/2 m2v2^2 = 1/2 m1v1'^2 + 1/2 m2v2'^2通过解这个方程组,可以求出小球在弹性碰撞后的速度。

滑动摩擦滑动摩擦是指物体之间相对滑动时产生的阻力。

摩擦力常常会导致机械能的损失,因此在实际物理问题中,必须考虑摩擦力对机械能守恒定律的影响。

考虑一个物体运动在一个光滑的水平面上,它的速度为v0,然后被一个恒定的摩擦力Ff反向作用,作用距离为d,使物体在最终速度为v的情况下停下来。

§3 机械能守恒定律及其应用

§3  机械能守恒定律及其应用

二、机械能守恒定律的应用 应用机械能守恒定律的基本思路: 应用机械能守恒定律的基本思路: 物体系或物体。 (1)选取研究对象 )选取研究对象——物体系或物体。 物体系或物体 (2)进行受力分析,做功分析,判断机械 )进行受力分析,做功分析, 能是否守恒。 能是否守恒。 (3)恰当地选好参考平面,确定研究对象 )恰当地选好参考平面, 在过程的初末状态时的机械能。 在过程的初末状态时的机械能。 (4)根据机械能守恒定律列方程,进行求 )根据机械能守恒定律列方程, 解。
2.表达式: EK2 + EP2= EK1 + EP1 .表达式: 即 E2= E1 应用机械能守恒定律解题时,需要规 应用机械能守恒定律解题时, 定重力势能的参考平面。 定重力势能的参考平面。 3.机械能守恒的条件:只有重力或弹 .机械能守恒的条件: 力做功,包括以下三种情况: 力做功,包括以下三种情况:只有重 力和弹力作用,没有其他力作用; 力和弹力作用,没有其他力作用;有 重力、弹力以外的力作用, 重力、弹力以外的力作用,但这些力 不做功;有重力、弹力以外的力做功, 不做功;有重力、弹力以外的力做功, 但这些力做功的代数和为零。 但这些力做功的代数和为零。
例1.如图所示,木块 与水平桌面间的接触是 .如图所示,木块B与水平桌面间的接触是 光滑的,子弹A沿水平方向射入木块后留在木块 光滑的,子弹 沿水平方向射入木块后留在木块 将弹簧压缩到最短。先将子弹、 内,将弹簧压缩到最短。先将子弹、木块和弹簧 合在一起作为研究对象(系统 系统), 合在一起作为研究对象 系统 ,则此系统从子弹 开始射入木块到弹簧压缩到最短的整个过程中 A.动量守恒 机械能守恒 .动量守恒,机械能守恒 B.动量不守恒 机械能不守恒 .动量不守恒,机械能不守恒 C.动量守恒 机械能不守恒 .动量守恒,机械能不守恒 D.动量不守恒 机械能守恒 .动量不守恒,机械能守恒 答案:B 答案:

机械能守恒定律的理解及应用

机械能守恒定律的理解及应用

机械能守恒定律的理解及应用介绍机械能守恒定律是物理学中一个重要的基本原理,它简要地表达了能量守恒的概念。

本文将深入探讨机械能守恒定律的理解和应用,包括定义、表达式、假设条件以及一些重要的应用实例。

机械能守恒定律的定义在物理学中,机械能是指由物体的位置和运动状态所具有的能量。

机械能由两部分组成:动能和势能。

动能是由物体的运动所带来的能量,而势能是由物体的位置所带来的能量。

机械能守恒定律指的是,在没有外力做功和没有能量转换的情况下,一个系统的机械能保持不变。

这意味着,系统中的动能和势能之和在任意时间点都是一个常量。

机械能守恒定律的表达式根据机械能守恒定律的定义,可以得到它的数学表达式:E = K + U其中,E表示机械能,K表示动能,U表示势能。

根据动能和势能的具体定义,可以将它们进行展开:K = (1/2)mv^2U = mgh其中,m表示物体的质量,v表示物体的速度,g表示重力加速度,h表示物体的高度。

将动能和势能代入机械能的表达式,可以得到简化后的机械能守恒定律的表达式:E = (1/2)mv^2 + mgh机械能守恒定律的假设条件在应用机械能守恒定律时,需要满足一些假设条件。

这些条件包括:1.忽略空气阻力:在实际情况下,空气阻力会导致能量的损失,但在应用机械能守恒定律时,通常忽略空气阻力的影响。

2.无能量转换:假设在系统中没有能量的转换,即没有能量从一个形式转变为另一个形式。

这些假设条件在一些具体情况下可能不适用,但通常情况下可以作为近似使用,从而简化问题的分析。

机械能守恒定律的应用实例机械能守恒定律在物理学中有广泛的应用。

以下是一些重要的应用实例:1.自由落体问题:当一个物体从一定高度自由落下时,可以使用机械能守恒定律来求解物体的速度和位置随时间的变化。

根据机械能守恒定律,物体的势能转化为动能,从而可以得到物体的速度和位置随时间的关系。

2.弹性碰撞问题:在弹性碰撞中,机械能守恒定律可以用来求解物体的速度和动量变化。

机械能守恒定律及应用

机械能守恒定律及应用

机械能守恒定律及应用引言机械能守恒定律是物理学中的一个重要定律,它描述了封闭系统内机械能的守恒性质。

对于大部分的力学问题,机械能守恒定律都能够提供有效的解题方法和理解依据。

本文将介绍机械能守恒定律的基本概念和公式,并探讨其在日常生活和工程实践中的应用。

机械能守恒定律的概念和公式机械能守恒定律是指在一个封闭的系统中,系统的机械能的总量不会发生变化。

机械能是由系统的动能和势能所组成的,可以表示为E = K + U,其中E代表机械能,K代表动能,U代表势能。

动能是物体由于运动而具有的能量,可以表示为K = (1/2)mv^2,其中m代表物体的质量,v代表物体的速度。

势能是物体由于位置而具有的能量,常见的势能包括重力势能、弹性势能等等。

重力势能可以表示为U = mgh,其中g代表重力加速度,h代表物体的高度。

根据机械能守恒定律,一个封闭系统中的机械能在任何时刻都保持不变。

这意味着,当系统内发生能量转换时,从一个形式的能量转化为另一个形式的能量,但总的机械能保持不变。

机械能守恒定律在日常生活中的应用机械能守恒定律在日常生活中有很多实际的应用。

下面将介绍几个常见的例子。

滑动摩擦的能量转化当一个物体在水平面上以一定速度滑动时,会受到摩擦力的作用,摩擦力将物体的动能转化为热能。

根据机械能守恒定律,物体的动能减少,热能增加,但总的机械能保持不变。

机械钟的运行机械钟是利用重力势能和弹簧势能的转换来驱动的。

当弹簧松开时,弹簧势能转化为振动动能,然后通过齿轮传递给指针和钟面,使钟表运行。

根据机械能守恒定律,弹簧势能的减少等于钟表运动过程中动能的增加,保持总的机械能不变。

瀑布的能量转化瀑布是一个常见的能量转化的例子。

当水从高处流下时,它具有较大的重力势能,同时也具有动能。

当水流经瀑布的过程中,重力势能逐渐转化为动能,形成壮观的水流。

根据机械能守恒定律,水的重力势能减少,动能增加,总的机械能保持不变。

机械能守恒定律在工程实践中的应用机械能守恒定律在工程实践中有着广泛的应用。

机械能守恒定律及应用

机械能守恒定律及应用

机械能守恒定律及应用机械能守恒定律是自然界中一条重要的物理规律,它描述了一个封闭系统中机械能总量不会发生变化的现象。

机械能的守恒定律在很多场合中都有着广泛的应用,尤其在动力学中,它是最常用的方法之一。

机械能守恒定律的概念可以简单地理解为,机械能不会从一个系统中消失,也不会在其中出现。

机械能由两部分组成,一部分是动能,即物体由于它的运动而拥有的能量;另一部分是势能,即一个物体在重力场中的位置所具有的能量。

在一个封闭的系统中,机械能的总量是不会改变的,只会发生转化。

例如,当一个物体从高处自由落体时,它的势能被转化为动能,最终被摩擦力转化为热能或声能。

机械能守恒定律在物理学中有着广泛的应用。

例如,在机械振动中,机械能守恒定律可以用于描述振动过程中能量的转化。

在单摆运动中,当单摆摆动时,机械能随着摆的运动而不断变化,但总体上保持不变,这就是机械能守恒定律的应用之一。

另一个例子是弹簧振子中的机械能守恒定律。

当弹簧振子在弹性势能和动能之间振动时,机械能总量保持恒定。

这使得我们可以通过测量弹簧振子的振幅和周期来计算它的动能和势能量。

这对于研究弹簧振子的运动规律非常重要。

机械能守恒定律还可以用于解释物体在斜面上滚动时的运动规律。

当物体在斜面上滚动时,它的动能和势能会随着位置和速度的变化而不断转化,但机械能的总和始终保持不变。

这使得我们可以通过测量物体的动能和势能来计算它的运动轨迹和速度。

除了在物理学中的应用,机械能守恒定律还有着其他的应用领域。

在工程领域,机械能守恒定律被广泛应用于机器的设计和优化,例如机器的动力学建模和运动控制等方面。

在能源领域,机械能守恒定律可以用于研究发电机和发动机的工作原理,从而提高能源利用率和效率。

在运动医学方面,机械能守恒定律可以用于研究人体运动的能量消耗和运动效率等问题。

总之,机械能守恒定律作为自然界中的一条基本规律,在物理学、工程学、医学和能源等领域中都有着广泛的应用。

理解和应用机械能守恒定律对于科学研究和技术发展都是至关重要的。

机械能守恒定律及应用

机械能守恒定律及应用
0 4
例、人和雪橇的总质量为75kg,沿倾角θ=37°且足 够长的斜坡向下运动,已知雪橇所受的空气阻力与速 度成正比,比例系数k未知,从某时刻开始计时,测 得雪橇运动的v-t图象如图中的曲线AD所示,图中AB 是曲线在A点的切线,切线上一点B的坐标为(4, 15),CD是曲线AD的渐近线,g取10m/s2,试回答 和求解: ⑴雪橇在下滑过程中,开始做什么运动,最后做什么 V/ms-1 运动? B 15 ⑵当雪橇的速度为5m/s时,雪橇 D 10 C 的加速度为多大? ⑶雪橇与斜坡间的动摩擦因数μ多大? 5 A t/s
5.如图所示,倾角为θ的直角斜面体固定在水平地面上,其 顶端固定有一轻质定滑轮,轻质弹簧和轻质细绳相连,一端 接质量为m2的物块B,物块B放在地面上且使滑轮和物块间 的细绳竖直,一端连接质量为m1的物块A,物块A放在光滑 斜面上的P点保持静止,弹簧和斜面平行,此时弹簧具有的 弹性势能为Ep.不计定滑轮、细绳、弹簧的质量,不计斜面、 滑轮的摩擦,已知弹簧劲度系数为k,P点到斜面底端的距离 为L.现将物块A缓慢斜向上移动,直到弹簧刚恢复原长时的 位置,并由静止释放物块A,当物块B刚要离开地面时,物 块A的速度即变为零,求: (1)当物块B刚要离开地面时,物块A的加速度; (2)在以后的运动过程中物块A最大速度的大小.
2 3
3.如图为一固定在地面上的楔形木块,质量 分别为m和M两个物体, 用轻质细绳相连跨过 固定在斜面顶端的定滑轮, 已知斜面的倾角为 α, 且M>m sinα。用手托住物体M, 使之距地 面高为h时,物体m恰停在斜面的底端,细绳 恰好绷直,并且与斜面的斜边平行,如果突 然释放物M,不计一切摩擦,物体m能沿斜 面滑行的最大距离是多少? 设斜面足够长。
机械能守恒定律及其应用

机械能守恒定律的理解及应用

机械能守恒定律的理解及应用

机械能守恒定律的理解与应用一、机械能守恒定律:1.机械能守恒定律内容表述:①表述一: 在只有重力做功的情形下,物体的动能和重力势能发生相互转化,但总的机械能保持不变.这个结论叫做机械能守恒定律.不但动能和重力势能的相互转化中机械能保持不变,在弹性势能和动能的转化过程中,如果只有弹簧的弹力做功,机械能也是保持不变的.②表述二: 在只有重力或弹力做功的物体系统内,动能与势能可以相互转化,但总的机械能不变.这个结论叫做机械能守恒定律.机械能守恒定律是力学中的一条重要定律,又是更普遍的能的转化和守恒定律的一种特殊情况.2.怎样理解机械能守恒定律:①只有重力做功的情形:重力势能是相对的,表达式为Ep = mgh ,式中的h 是物体的重心到参考平面(零重力势能面)的高度.假设物体在参考平面以上,那么重力势能为正;假设物体在参考平面以下,那么重力势能为负.通常,选择地面作为零重力势能参考平面.重力势能的变化量与零重力势能的选取无关.重力对物体做多少正功,物体的重力势能就减少多少;重力对物体做多少负功,物体的重力势能就增加多少.即W 重= -ΔE 重.②只有弹力做功的情形:一个物体由于外力的作用发生形变,如果撤去外力后形变会消失,这种形变就叫做弹性形变.物体因发生弹性形变而具有的势能叫做弹性势能. 和重力势能一样,弹性势能也是相对的.对于弹簧的弹性势能一般取其为原长时弹性势能为零. 弹力对物体做了多少负功,物体的弹性势能就增加多少.即W 弹= -ΔE 弹.重力做功和弹力做功均和途径无关.重力势能的大小与哪些因素有关,学生容易理解.以下就弹性势能的大小与哪些因素有关做出说明:一个物体在A 位置时,弹簧处于原长,如图1所示.我们对物体从A →B →C →B →A 的过程进展分析.当物体到B 位置时,弹簧的弹力做了负功,弹簧具有了弹性势能.再将物体推到C 处,弹力又做了负功,弹簧的弹性势能进一步增加.当物体从C 回到B,弹力做正功,弹簧的弹性势能减少.再将物体从B 回到A ,弹力继续做正功,弹簧的弹性势能继续减少.从这个例子,我们注意到:(Ⅰ)和重力势能一样,物体的弹性势能和弹力做功密切相关.弹力做多少负功(外力克制弹力做功),物体的弹性势能就增加多少;弹力做多少正功(弹力克制外力做功),物体的弹性势能就减少多少. (Ⅱ)和重力一样,弹力做功也和途径无关.物体从B 到C 弹力做的负功和C 到B 弹力做的正功相互抵消,因此物体从A 直接到B 跟物体从A 到C 再回到B 做的功是一样多的. 这个问题可以这样理解,由于物体在同一个位置的弹力一样,在B 、C 间靠着很近的两个点之间,向左移动和向右移动经过这两个点做的功,大小一样,符号相反如图1所示.而力在一段位移对物体做功的总量是力对每一小段位移做功的累加.所以,物体从B 到C 弹力做的负功和C 到B 弹力做的正功相互抵消〔图1中,为了清楚的表示物理量的关系,把B 、C 间靠着很近的两个点的间距放大了〕. 不难想象,在压缩弹簧中的过程,弹力做的功和两个因素有关:一个是弹簧的劲度系数;另一个是压缩的距离.因此对同一根弹簧,形变越大弹性势能越大,两根弹簧发生同样的形变,劲度系数大的弹簧弹性势能大.由于弹簧从平衡位置拉伸和压缩一样的长度时的力一样,所1F 2F 2F 1F 位移方向2图1图以同一根弹簧,从平衡位置拉伸和压缩一样的长度时,弹簧的弹性势能一样.所以,弹簧的弹性势能与弹簧的劲度系数和形变量两个因素有关.③机械能守恒定律动能和势能之和称为机械能.一种形式的机械能可以和另一种形式的机械能相互转化.下面我们看一些例子.物体自由下落或沿光滑斜面滑下的时候,重力对物体做功,物体的重力势能减少;而物体速度越来越大,表示物体的动能增加了.这时重力势能转变为动能.原来具有一定速度的物体,在竖直上升或沿光滑斜面上升的过程中,物体克制重力做功,速度越来越小,物体动能减少了;而随着高度增加,重力势能却增加了.这时动能转化成重力势能.弹性势能也可以和动能相互转化.放开一个被压缩的弹簧,它可以把一个与它接触的小球弹出去.这时弹力做功,弹簧的弹性势能就减少;同时小球得到一定的速度,动能增加.放开被拉开的弓把箭射出去,这时弓的弹性势能减少,箭的动能增加.从这些例子我们可以看出,机械能的相互转化是通过重力或弹力做功来实现的.重力或弹力做功的过程,也就是机械能从一种形式转化为另一种形式的过程.那么在各种机械能相互转化的过程中有什么规律呢?我们用一个最简单的例子来看一下.一个做自由落体运动的小球从1位置下落到2位置,设小球在位置1和2的速度分别为v 1和v 2,1位置和2位置离地的高度分别为h 1和h 2(如图3).根据落体运动的规律可知:)(2212122h h g v v -=-等式两边都乘以0.5m,得22211211m v m v mg h mg h 22⋅-⋅=⋅-⋅ 由此可知,在小球从1位置落到2位置的过程中,它重力势能的减少量等于它动能的增加量,也就是说它在下落过程中机械能总量保持不变.机械能守恒定律关系式的推导,我们还可以通过以下方法来建立:我们还是用图3给出的情形研究.小球从1位置下落到2位置的过程中,重力做功W G =mg (h 1-h 2);运用动能定理,21222121mv mv W G -=,得:2122212121mv mv mgh mgh -=-,即:2222112121mv mgh mv mgh +=+. 3.机械能守恒定律的应用X 例:【例1】以10m/s 的速度将质量m 的物体从地面竖直向上抛出,忽略空气阻力,求(1)物体上升的最大高度(2)上升过程中何处重力势能和动能相等解:(1)以地面为参考面,设物体上升的最大高度为h ,由机械能守恒得E 1=E 2,即mgh mv +=+002120, 所以m m g v h 5102102220=⨯== 〔2〕在地面有E 1=2021mv 3图在高h 1处有E k =E p ,即12112221mgh mv mgh E =+= 由机械能守恒定律得21E E =,即120221mgh mv = 解得m m g v h 5.21041004201=⨯== 【例2】把一个小球用细线悬挂起来,就成为一个摆〔见图4〕,摆长为L ,最大偏角为θ.小球从A 处释放运动到最低位置O 时的速度是多大?解:在小球运动的过程中,小球共受到重力和绳对小球的拉力共2个力的作用.由于绳子对小球的拉力方向始终与速度方向垂直,绳子对小球的拉力不做功,只有重力对小球做功,小球的机械能守恒.小球重力势能的减小量为cos 1(-mgL θ〕,动能的增加量为0212-mv ,根据机械能守恒得:221)cos 1(mv mgL =-θ,即)cos 1(2θ-=gL v . 【例3】如图5所示,质量均为m 的A 、B 两个小球, 用长为2L 的轻杆相连接,在竖直平面内,绕固定轴O 沿顺时针方向自由转动〔转轴在杆的中点〕,不计一切摩擦. 〔1〕某时刻A 、B 球恰好在如下图的位置,A 、B 球的线速度大小均为v .试判断A 、B 球以后的运动是否为匀速圆周运动,请说明理由!〔2〕假设gL v =,在如下图的位置时, B 球从杆上脱落,求B 球落地时的速度大小.解:〔1〕在图示位置转动一个较小的角度,由几何关系可得,A 球下降的高度和B 球上升的高度一样,A 、B 球系统的重力势能不变,由于系统的机械能守恒,所以A 、B 球的动能不变,所以A 、B 球以后的运动是为匀速圆周运动.〔2〕 B 球速度大小与A 球一样,做平抛运动,满足机械能守恒条件设球落地时速度大小是v ',取地面为重力势能零点,运用机械能守恒定律:22212121mv L mg v m +=' 得: 小球落地的速度大小为gL v 2='.对于一个物体系来说,如果没有外力做功,又没有耗散力做功,而只有保守力做功,那么系内物体的动能和势能可以相互转换,但总机械能保持不变.【例2】给出的情景就是系统机械能守恒的实例.这里要指出的是,由于杆对A 球和B 球都做功,A 球和B 球的机械能均不守恒,但在A 球向下转动的过程中,杆对A 球做正功,杆对B 球做负功,杆对A 、B 球做功的总量为零,所以系统的机械能守恒.vv O A B L L L 5.2地面5图6图4图。

机械能守恒定律及其应用

机械能守恒定律及其应用

§3 机械能守恒定律及其应用一、机械能守恒定律1.机械能守恒定律的两种表述(1)在只有重力做功的情形下,物体的动能和重力势能发生相互转化,但机械能的总量保持不变。

(2)如果没有摩擦和介质阻力,物体只发生动能和重力势能的相互转化时,机械能的总量保持不变。

2.对机械能守恒定律的理解:(1)机械能守恒定律的研究对象一定是系统,至少包括地球在内。

通常我们说“小球的机械能守恒”其实一定也就包括地球在内,因为重力势能就是小球和地球所共有的。

另外小球的动能中所用的v,也是相对于地面的速度。

(2)当研究对象(除地球以外)只有一个物体时,往往根据是否“只有重力做功”来判定机械能是否守恒;当研究对象(除地球以外)由多个物体组成时,往往根据是否“没有摩擦和介质阻力”来判定机械能是否守恒。

(3)“只有重力做功”不等于“只受重力作用”。

在该过程中,物体可以受其它力的作用,只要这些力不做功,或所做功的代数和为零,就可以认为是“只有重力做功”。

【例1】如图物块和斜面都是光滑的,物块从静止沿斜面下滑过程中,物块机械能是否守恒?系统机械能是否守恒?3.解题步骤⑴确定研究对象和研究过程。

⑵判断机械能是否守恒。

⑶选定一种表达式,列式求解。

4.应用举例【例2】 如图所示,半径为R 的光滑半圆上有两个小球B A 、,质量分别为M m 和,由细线挂着,今由静止开始无初速度自由释放,求小球A 升至最高点C 时B A 、两球的速度?【例3】如图所示,均匀铁链长为L ,平放在距离地面高为L2的光滑水平面上,其长度的51悬垂于桌面下,从静止开始释放铁链,求铁链下端刚要着地时的速度?二、机械能守恒定律的综合应用【例4】 质量为0.02 kg 的小球,用细线拴着吊在沿直线行驶着的汽车顶棚上,在汽车 距车站15 m 处开始刹车,在刹车过程中,拴球的细线与竖直方向夹角θ=37°保持不变,如图所示,汽车到车站恰好停住.求:(1)开始刹车时汽车的速度;(2)汽车在到站停住以后,拴小球细线的最大拉力。

机械能守恒定律及应用

机械能守恒定律及应用

1.关于机械能是否守恒,下列说法正 确的是( ) A. 做匀速直线运动的物体机械能一定 守恒 B. 做圆周运动的物体机械能一定守恒 C. 做变速运动的物体机械能可能守恒 D. 合外力对物体做功不为零,机械能 一定不守恒
C
2.(2011·全国高考)一蹦极运动员身系弹性 蹦极绳从水面上方的高台下落,到最低点时距 水面还有数米距离。假定空气阻力可忽略,运 动员可视为质点,下列说法正确的是( ) A. 运动员到达最低点前重力势能始终减小 B. 蹦极绳张紧后的下落过程中,弹性力做 负功,弹性势能增加 C. 蹦极过程中,运动员、地球和蹦极绳所 组成的系统机械能守恒 D. 蹦极过程中,重力势能的改变与重力势 能零点的选取有关
2.机械能守恒定律表达式
Ek1+Ep1= Ek= EA= Ek2+Ep2 △Ep △EB
观 点
表达式
守恒观点
转化观点
转移观点
对机械能守恒定律三种表达式的理解 守恒观点. 意义:系统初状态的机械能等于末状态的机械能. 注意问题:要先选取零势能参考平面,并且在整个过程中必须选取同一个零势能参考平面. 表达式:mgh1+1/2mv12=mgh2+1/2mv22或
湖南长郡卫星远程学校
制作 06
2012年下学期
制作 06
湖南长郡卫星远程学校
(3)选取零势能面,确定研究对象在 初、末状态的机械能。 (4)根据机械能守恒定律列出方程。 (5)解方程求出结果,并对结果进行 必要的讨论和说明。
质量为m的小球从高H处由静止开始自由下落,以地面作为零势能面.当小球的动能和重力势能相等时,重力的瞬时功率为( )
[名师点睛]
2012年下学期
制作 06

机械能守恒定律及其应用

机械能守恒定律及其应用

机械能守恒定律及其应用一、机械能守恒定律1.机械能守恒定律的各种表达形式(1)222121v m h mg mv mgh '+'=+,即k p k p E E E E '+'=+; (2)0=∆+∆k P E E ;021=∆+∆E E ;K P E E ∆=∆-点评:用(1)时,需要规定重力势能的参考平面。

用(2)时则不必规定重力势能的参考平面,因为重力势能的改变量与参考平面的选取没有关系。

尤其是用K P E E ∆=∆-,只要把增加的机械能和减少的机械能都写出来,方程自然就列出来了。

2.应用举例【例1】如图所示,质量分别为2 m 和3m 的两个小球固定在一根直角尺的两端A 、B ,直角尺的顶点O 处有光滑的固定转动轴。

AO 、BO 的长分别为2L和L 。

开始时直角尺的AO 部分处于水平位置而B 在O 的正下方。

让该系统由静止开始自由转动,求:⑴当A 到达最低点时,A 小球的速度大小v ;⑵ B 球能上升的最大高度h ;【例2】 如图所示,半径为R 的光滑半圆上有两个小球B A 、,质量分别为M m 和,由细线挂着,今由静止开始无初速度自由释放,求小球A 升至最高点C 时B A 、两球的速度?【例3】如图所示,游乐列车由许多节车厢组成。

列车全长为L ,圆形轨道半径为R ,(R 远大于一节车厢的高度h 和长度l ,但L >2πR ).已知列车的车轮是卡在导轨上的光滑槽中只能使列车沿着圆周运动,在轨道的任何地方都不能脱轨。

试问:在没有任何动力的情况下,列车在水平轨道上应具有多大初速度v 0,才能使列车通过圆形轨道而运动到右边的水平轨道上?AB O【例4】如图所示,均匀铁链长为L ,平放在距离地面高为L 2的光滑水平面上,其长度的51悬垂于桌面下,从静止开始释放铁链,求铁链下端刚要着地时的速度?【例5】 如图所示,一根长为m 1,可绕O 轴在竖直平面内无摩擦转动的细杆AB ,已知m OB m OA 4.0;6.0==,质量相等的两个球分别固定在杆的B A 、端,由水平位置自由释放,求轻杆转到竖直位置时两球的速度?【例6】 小球在外力作用下,由静止开始从A 点出发做匀加速直线运动,到B 点时消除外力。

机械能守恒定律与应用

机械能守恒定律与应用

机械能守恒定律与应用机械能守恒定律是力学中的基本定律之一,它对于理解和分析物体的运动具有重要的意义。

本文将介绍机械能守恒定律的概念、公式以及应用。

一、机械能守恒定律的概念机械能守恒定律是指在一个孤立系统中,当没有外界力做功时,系统的机械能保持不变。

机械能是指物体的动能和势能之和,可以表示为:E = K + U其中,E表示机械能,K表示动能,U表示势能。

二、机械能守恒定律的公式机械能守恒定律可以用数学公式来表示。

在一个孤立系统中,物体在两个不同位置1和2分别具有动能和势能,根据机械能守恒定律可以得到:K1 + U1 = K2 + U2该公式表明了物体在不同位置的机械能之和保持不变。

三、机械能守恒定律的应用1. 自由落体运动在自由落体运动中,只有重力做功,没有其他外界力做功。

根据机械能守恒定律,可以得到:K1 + U1 = K2 + U2因为在高处物体的动能为零,势能较高,所以可以简化为:U1 = K2 + U2这个式子表明,一个物体从高处自由下落的过程中,势能的减少等于动能的增加。

2. 弹性碰撞在弹性碰撞中,物体之间发生了相互作用,但是没有外界的合力做功。

根据机械能守恒定律,可以得到:K1 + U1 = K2 + U2因为在碰撞前物体的势能和动能都存在,碰撞后只有动能存在,所以可以简化为:K1 + U1 = K2这个式子表明,碰撞前的总机械能等于碰撞后的动能。

3. 摩擦力的影响在考虑摩擦力的情况下,机械能守恒定律也可以应用。

由于摩擦力做的功是负的,所以机械能守恒定律可以写作:K1 + U1 = K2 + U2 + W其中,W表示摩擦力做的功。

根据这个公式,可以比较容易地分析物体沿斜面下滑的情况。

四、结论机械能守恒定律是一个非常重要的物理定律,可以帮助我们分析和理解物体的运动。

通过本文的介绍,我们了解了机械能守恒定律的概念、公式以及应用。

只有在没有外界力做功的情况下,机械能才能保持不变。

在实际应用中,我们可以根据机械能守恒定律来解决物体运动中的问题,例如自由落体运动、弹性碰撞以及考虑了摩擦力的情况等。

机械能守恒机械能守恒定律和应用

机械能守恒机械能守恒定律和应用

机械能守恒机械能守恒定律和应用机械能守恒——机械能守恒定律和应用机械能守恒是动力学中的一个基本定律,表明在没有外力做功和无能量损失的情况下,机械能将保持不变。

本文将详细介绍机械能守恒定律的原理和应用。

一、机械能守恒的原理机械能守恒是基于动力学中的能量守恒定律。

在理想条件下,一个物体的机械能等于其动能和势能之和。

动能由物体的质量和速度决定,而势能则由物体的质量、重力加速度和高度决定。

根据机械能守恒定律,一个系统的机械能在任何时刻都保持不变。

二、机械能守恒定律的应用1. 自由落体运动自由落体是指只有重力作用的物体运动,根据机械能守恒定律,自由落体运动中物体的势能转化为动能,其总量保持不变。

例如,一个物体从高处自由落下,其势能逐渐减小,而动能逐渐增加,最终达到最大值。

2. 弹簧振子弹簧振子是一种涉及机械能转化的系统。

当弹簧振子偏离平衡位置时,它具有势能;当它通过振动重新回到平衡位置时,势能转化为动能。

根据机械能守恒定律,弹簧振子在振动过程中机械能保持不变。

3. 动能转化机械能守恒定律也适用于动能在不同形式之间的转化。

例如,当一个物体由静止开始沿斜面滑下时,其势能减少,而动能增加,保持总机械能不变。

同样地,当一个物体沿反方向上升时,动能减少,势能增加,机械能仍然保持不变。

4. 能量利用和设计机械能守恒定律在工程设计和能量利用中有着广泛的应用。

例如,水力发电利用水的下落产生的机械能,转化为电能。

再如,机械能守恒定律可以帮助工程师设计高效的机械系统,以最大限度地利用能量,减少能量浪费。

总结:机械能守恒定律是动力学中的重要定律,描述了一个系统中机械能保持不变的原理。

通过对机械能守恒定律的应用,可以解释自由落体运动、弹簧振子等物理现象,并在工程设计和能量利用中发挥重要作用。

理解和应用机械能守恒定律有助于我们深入理解能量转化和守恒的基本原理。

机械能守恒定律的理解与应用

机械能守恒定律的理解与应用

机械能守恒定律的理解及应用一、机械能守恒定律:1.机械能守恒定律容表述:①表述一: 在只有重力做功的情形下,物体的动能和重力势能发生相互转化,但总的机械能保持不变.这个结论叫做机械能守恒定律.不但动能和重力势能的相互转化中机械能保持不变,在弹性势能和动能的转化过程中,如果只有弹簧的弹力做功,机械能也是保持不变的.②表述二: 在只有重力或弹力做功的物体系统,动能与势能可以相互转化,但总的机械能不变.这个结论叫做机械能守恒定律.机械能守恒定律是力学中的一条重要定律,又是更普遍的能的转化和守恒定律的一种特殊情况.2.怎样理解机械能守恒定律:①只有重力做功的情形:重力势能是相对的,表达式为Ep = mgh ,式中的h 是物体的重心到参考平面(零重力势能面)的高度.若物体在参考平面以上,则重力势能为正;若物体在参考平面以下,则重力势能为负.通常,选择地面作为零重力势能参考平面.重力势能的变化量与零重力势能的选取无关.重力对物体做多少正功,物体的重力势能就减少多少;重力对物体做多少负功,物体的重力势能就增加多少.即W 重= -ΔE 重.②只有弹力做功的情形:一个物体由于外力的作用发生形变,如果撤去外力后形变会消失,这种形变就叫做弹性形变.物体因发生弹性形变而具有的势能叫做弹性势能. 和重力势能一样,弹性势能也是相对的.对于弹簧的弹性势能一般取其为原长时弹性势能为零. 弹力对物体做了多少负功,物体的弹性势能就增加多少.即W 弹= -ΔE 弹.重力做功和弹力做功均和途径无关.重力势能的大小与哪些因素有关,学生容易理解.以下就弹性势能的大小与哪些因素有关做出说明:一个物体在A 位置时,弹簧处于原长,如图1所示.我们对物体从A →B →C →B→A 的过程进行分析.当物体到B 位置时,弹簧的弹力做了负功,弹簧具有了弹性势能.再将物体推到C 处,弹力又做了负功,弹簧的弹性势能进一步增加.当物体从C 回到B,弹力做正功,弹簧的弹性势能减少.再将物体从B 回到A ,弹力继续做正功,弹簧的弹性势能继续减少.从这个例子,我们注意到:(Ⅰ)和重力势能一样,物体的弹性势能和弹力做功密切相关.弹力做多少负功(外力克服弹力做功),物体的弹性势能就增加多少;弹力做多少正功(弹力克服外力做功),物体的弹性势能就减少多少. (Ⅱ)和重力一样,弹力做功也和途径无关.物体从B 到C 弹力做的负功和C 到B 弹力做的正功相互抵消,因此物体从A 直接到B 跟物体从A 到C 再回到B 做的功是一样多的. 这个问题可以这样理解,由于物体在同一个位置的弹力相同,在B 、C 间靠着很近的两个点之间,向左移动和向右移动经过这两个点做的功,大小相同,符号相反如图1所示.而力在一段位移对物体做功的总量是力对每一小段位移做功的累加.所以,物体从B 到C 弹力做的负功和C 到B 弹力做的正功相互抵消(图1中,为了清楚的表示物理量的关系,把B 、C 间靠着很近的两个点的间距放大了).不难想象,在压缩弹簧中的过程,弹力做的功和两个因素有关:一个是弹簧的劲度系数;另一个是压缩的距离.因此对同一根弹簧,形变越大弹性势能越大,两根弹簧发生同样的形变,位移方向2图1图劲度系数大的弹簧弹性势能大.由于弹簧从平衡位置拉伸和压缩相同的长度时的力相同,所以同一根弹簧,从平衡位置拉伸和压缩相同的长度时,弹簧的弹性势能相同.所以,弹簧的弹性势能与弹簧的劲度系数和形变量两个因素有关.③机械能守恒定律动能和势能之和称为机械能.一种形式的机械能可以和另一种形式的机械能相互转化.下面我们看一些例子.物体自由下落或沿光滑斜面滑下的时候,重力对物体做功,物体的重力势能减少;而物体速度越来越大,表示物体的动能增加了.这时重力势能转变为动能.原来具有一定速度的物体,在竖直上升或沿光滑斜面上升的过程中,物体克服重力做功,速度越来越小,物体动能减少了;而随着高度增加,重力势能却增加了.这时动能转化成重力势能.弹性势能也可以和动能相互转化.放开一个被压缩的弹簧,它可以把一个与它接触的小球弹出去.这时弹力做功,弹簧的弹性势能就减少;同时小球得到一定的速度,动能增加.放开被拉开的弓把箭射出去,这时弓的弹性势能减少,箭的动能增加.从这些例子我们可以看出,机械能的相互转化是通过重力或弹力做功来实现的.重力或弹力做功的过程,也就是机械能从一种形式转化为另一种形式的过程.那么在各种机械能相互转化的过程中有什么规律呢?我们用一个最简单的例子来看一下.一个做自由落体运动的小球从1位置下落到2位置,设小球在位置1和2的速度分别为v 1和v 2,1位置和2位置离地的高度分别为h 1和h 2(如图3).根据落体运动的规律可知:)(2212122h h g v v -=-等式两边都乘以0.5m,得22211211m v m v mg h mg h 22⋅-⋅=⋅-⋅ 由此可知,在小球从1位置落到2位置的过程中,它重力势能的减少量等于它动能的增加量,也就是说它在下落过程中机械能总量保持不变.机械能守恒定律关系式的推导,我们还可以通过下列方法来建立:我们还是用图3给出的情形研究.小球从1位置下落到2位置的过程中,重力做功W G =mg (h 1-h 2);运用动能定理,21222121mv mv W G -=,得: 2122212121mv mv mgh mgh -=-,即:2222112121mv mgh mv mgh +=+. 3.机械能守恒定律的应用例:【例1】 以10m/s 的速度将质量m 的物体从地面竖直向上抛出,忽略空气阻力,求(1)物体上升的最大高度(2)上升过程中何处重力势能和动能相等解:(1)以地面为参考面,设物体上升的最大高度为h ,由机械能守恒得E 1=E 2,即mgh mv +=+002120, 所以m m g v h 5102102220=⨯== 3图(2)在地面有E 1=2021mv 在高h 1处有E k =E p ,即12112221mgh mv mgh E =+= 由机械能守恒定律得21E E =,即120221mgh mv = 解得m m g v h 5.21041004201=⨯== 【例2】把一个小球用细线悬挂起来,就成为一个摆(见图4),摆长为L ,最大偏角为θ.小球从A 处释放运动到最低位置O 时的速度是多大?解:在小球运动的过程中,小球共受到重力和绳对小球的拉力共2个力的作用.由于绳子对小球的拉力方向始终与速度方向垂直,绳子对小球的拉力不做功,只有重力对小球做功,小球的机械能守恒.小球重力势能的减小量为cos 1(-mgL θ),动能的增加量为0212-mv ,根据机械能守恒得:221)cos 1(mv mgL =-θ,即)cos 1(2θ-=gL v . 【例3】如图5所示,质量均为m 的A 、B 两个小球, 用长为2L 的轻杆相连接,在竖直平面,绕固定轴O 沿顺时针方向自由转动(转轴在杆的中点),不计一切摩擦. (1)某时刻A 、B 球恰好在如图所示的位置,A 、B 球的线速度大小均为v .试判断A 、B 球以后的运动是否为匀速圆周运动,请说明理由!(2)若gL v =,在如图所示的位置时, B 球从杆上脱落,求B 球落地时的速度大小.解:(1)在图示位置转动一个较小的角度,由几何关系可得,A 球下降的高度和B 球上升的高度相同,A 、B 球系统的重力势能不变,由于系统的机械能守恒,所以A 、B 球的动能不变,所以A 、B 球以后的运动是为匀速圆周运动.(2) B 球速度大小与A 球相同,做平抛运动,满足机械能守恒条件设球落地时速度大小是v ',取地面为重力势能零点,运用机械能守恒定律:22212121mv L mg v m +=' 得: 小球落地的速度大小为gL v 2='.对于一个物体系来说,如果没有外力做功,又没有耗散力做功,而只有保守力做功,那么系物体的动能和势能可以相互转换,但总机械能保持不变.【例2】给出的情景就是系统机械能守恒的实例.这里要指出的是,由于杆对A 球和B 球都做功,A 球和B 球的机械能均不守恒,但在A 球向下转动的过程中,杆对A 球做正功,杆对B 球做负功,杆对A 、B 球做功的总量为零,所以系统的机械能守恒.vv O A B L L L 5.2地面5图6图4图。

机械能守恒定律的原理与应用

机械能守恒定律的原理与应用

机械能守恒定律的原理与应用一、机械能守恒定律的原理1.定义:机械能守恒定律是指在一个封闭的系统中,如果没有外力做功,或者外力做的功为零,那么系统的机械能(动能和势能之和)将保持不变。

2.表达式:机械能守恒定律可以用数学公式表示为:E_k + E_p =constant,其中E_k表示动能,E_p表示势能,constant表示常数。

3.条件:机械能守恒定律成立的条件是:系统受到的合外力为零,或者外力做的功为零。

在实际问题中,通常需要忽略摩擦力、空气阻力等因素。

二、机械能守恒定律的应用1.判断能量转化:在分析一个物体在受到外力作用下从一个位置移动到另一个位置的过程中,可以通过机械能守恒定律判断动能和势能的转化关系。

2.解决动力学问题:在解决动力学问题时,如果系统受到的合外力为零,或者外力做的功可以忽略不计,可以直接应用机械能守恒定律来求解物体的速度、位移等物理量。

3.设计机械装置:在设计和分析机械装置(如摆钟、滑轮组等)的工作原理时,可以利用机械能守恒定律来解释和预测系统的行为。

4.航天工程:在航天工程中,卫星、飞船等航天器在太空中运动时,由于受到的空气阻力很小,可以近似认为机械能守恒。

因此,机械能守恒定律在航天器的轨道计算、动力系统设计等方面有重要应用。

5.体育运动:在体育运动中,例如跳水、跳高等项目,运动员在运动过程中受到的空气阻力和摩擦力相对较小,可以忽略不计。

因此,机械能守恒定律可以用来分析运动员的速度、高度等参数。

6.生活中的例子:如滚摆运动、电梯运动等,可以通过机械能守恒定律来解释和预测物体在不同位置、不同速度下的状态。

综上所述,机械能守恒定律是物理学中的一个重要原理,在解决实际问题时具有广泛的应用价值。

在学习和应用过程中,要掌握其原理和条件,并能够灵活运用到各种场景中。

习题及方法:1.习题:一个物体从地面上方以5m/s的速度竖直下落,不计空气阻力,求物体落地时的速度和落地时的高度。

方法:根据机械能守恒定律,物体的势能转化为动能,即 mgh = 1/2 mv^2,其中m为物体质量,g为重力加速度,h为高度,v为速度。

机械能守恒定律及其应用

机械能守恒定律及其应用

机械能守恒定律及其应用机械能守恒定律是物理学中的基本原理之一,它描述了在没有外力和摩擦力的情况下,机械能在系统内部始终保持恒定的规律。

这个定律可以应用于各种实际情况,从解释物体的运动到优化工程设计都发挥着重要的作用。

一、机械能守恒定律的表达形式机械能守恒定律可以用以下公式来表示:E = K + U其中,E表示系统总机械能,K表示系统的动能,U表示系统的势能。

根据这个公式,我们可以看出系统的总机械能等于动能和势能的代数和。

当没有外力和摩擦力作用于系统时,机械能守恒定律成立。

根据机械能守恒定律,系统内部的能量可以互相转化,但总的能量保持不变。

二、机械能守恒定律的实际应用1. 自由落体运动机械能守恒定律可以帮助我们理解自由落体运动。

在没有空气阻力的情况下,一个物体在自由下落过程中,势能的减少等于动能的增加。

当物体落地时,势能完全转化为动能,这时物体的速度达到最大值。

2. 弹簧振子弹簧振子是另一个常见的应用机械能守恒定律的例子。

当一个物体通过振动来回移动时,它的动能和势能会交替转化,但它们的代数和保持不变。

当物体通过均衡位置时,动能最大,势能为零;当物体达到最大偏离位置时,势能最大,动能为零。

3. 能源利用与工程设计机械能守恒定律在能源利用和工程设计中也起着重要的作用。

通过合理地利用机械能守恒定律,可以优化机械系统的设计,提高能源利用效率。

例如,在水力发电站中,水通过水轮机转动,水的势能转化为发电机的机械能,再转化为电能,最终实现能源的转换和利用。

总结:机械能守恒定律是一个基本的物理原理,描述了在没有外力和摩擦力的情况下,机械能在系统内部保持恒定的规律。

这一定律在自由落体运动、弹簧振子、能源利用与工程设计等多个领域有着广泛的应用。

通过合理地利用机械能守恒定律,我们可以更好地理解和解释物体的运动,优化工程设计,提高能源利用效率。

机械能守恒定律的应用为我们的生活和科学研究带来了许多便利,对于物理学的发展具有重要意义。

机械能守恒定律的理解及应用

机械能守恒定律的理解及应用

机械能守恒定律的理解及应用机械能守恒定律是物理学中非常重要的定律之一,在物理学中占据着非常重要的地位。

他是一个非常简单的概念,但是它的应用却是非常的广泛。

下面将会详细的讲解机械能守恒定律的定义、特性和应用。

首先,让我们来了解一下机械能守恒定律的定义。

机械能守恒定律是指在一个封闭系统中,只要系统内部的各个物体之间没有发生粘滞、摩擦、阻力等消耗能量的现象,那么他们所具有的机械能之和将会保持不变。

机械能守恒定律包括重力势能和动能两部分。

重力势能指的是物体在某一高度处具有的潜在能量,动能则是物体运动过程中具有的能量。

机械能守恒定律的表达式为:机械能守恒定律:E1=E2 。

其次,让我们来了解一下机械能守恒定律的特性。

机械能守恒定律有一些非常重要的特性,下面来一一介绍。

1、机械能守恒定律的本质是能量守恒定律。

因为机械能守恒定律的原理就是万有引力定律,万有引力定律又可以归纳为能量守恒定律。

2、机械能守恒定律只适用于封闭系统。

因为只有在封闭系统内部,才能保证各个物体之间没有发生能量的损失现象。

3、机械能守恒定律只适用于机械能。

因为机械能指的是物体在相互作用下所具有的能量,其他种类的能量如热能等不能用机械能守恒定律来描述。

4、机械能守恒定律可以用于各种物理问题的求解,尤其是在求解动能和势能的问题中应用比较广泛。

最后,我们来谈一谈机械能守恒定律的应用。

机械能守恒定律的应用非常广泛,比如在力学中经常用来计算动能和势能的转化,动量守恒问题,牛顿反作用原理等。

另外,在能源转换、工程设计中也经常会用到机械能守恒定律。

例如,电站的水轮发电机系统、跳水运动员跳下去后得分高低的判定等。

总之,机械能守恒定律是一个相对比较简单的物理定律,在物理学的各个领域中都有着广泛的应用。

学会了它,就可以更加深入地理解万物运动的本质,并且可以更好地应用于实际问题的解决。

不过,需要注意的是机械能守恒定律虽然简单,但是限制比较严格,不是所有物理问题都可以用它来解决。

机械能守恒定律的应用与分析

机械能守恒定律的应用与分析

机械能守恒定律的应用与分析概述:机械能守恒定律是经典力学中的一个重要定律,指出在没有外力做功和系统内能量损失的情况下,机械能守恒。

本文将探讨机械能守恒定律的应用与分析。

一、应用一:弹性碰撞弹性碰撞是指碰撞物体之间能量损失很小的碰撞过程。

在弹性碰撞中,如果系统中只有重力做功,那么机械能守恒定律将得到应用。

例如,当两个弹性球体以一定的速度相向运动时发生碰撞,根据机械能守恒定律,总机械能在碰撞前后保持不变。

这个应用可以用于解释弹性球台上的撞球运动,以及保龄球等运动。

二、应用二:杠杆原理杠杆原理是机械能守恒定律的一个重要应用。

杠杆原理指出,在一个静止的平衡杠杆系统中,杠杆两边所受的扭矩相等。

这意味着,如果机械能守恒定律成立,那么杠杆两边的能量将保持不变。

例如,我们在举重过程中使用的杠杆原理,就是根据机械能守恒定律来解释的。

当我们的手臂施加一个力矩使得物体上升时,我们的手臂所做的功等于物体的重力势能增加,即机械能守恒。

三、应用三:弹性势能的利用弹性势能是一种储存在物体中的能量形式。

根据机械能守恒定律,当物体受到外力压缩时,物体的弹性势能增加。

这种弹性势能的释放可以用于各种实际应用,例如弹簧天平、弹簧振子等。

在这些应用中,弹性势能的利用可以将一部分能量转化为其他形式的能量,实现不同用途的需求。

四、分析一:能量转化与损耗虽然机械能守恒定律在理论上成立,但在实际应用中,能量转化和损耗是不可避免的。

例如,在自由落体运动中,当物体下落时,会产生空气阻力,导致机械能的损失。

在摩擦力存在的情况下,杠杆的应用也会有能量的损耗。

因此,在实际应用中,我们需要考虑这些能量转化和损耗的影响,以确保系统能够正常运行。

五、分析二:机械能守恒定律的局限性尽管机械能守恒定律在许多情况下是成立的,但在一些特殊情况下,它可能不适用。

例如,当物体与地面发生非弹性碰撞时,在碰撞过程中会有能量转化成热能的损失,导致机械能守恒定律不再适用。

此外,在相对论物理学中,由于质量与能量的关系,机械能守恒定律需要经过修正。

  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。

机械能守恒定律及其应用·典型例题精析
链,则当铁链刚挂直时速度多大?
[思路点拨] 以铁链和地球组成的系统为对象,铁链仅受两个力:重力G和光滑水平桌面的支持力N,在铁链运动过程中,N与运动速度v垂直,N 不做功,只有重力G做功,因此系统机械能守恒.铁链释放前只有重力势能,但由于平放在桌面上与悬吊着两部分位置不同,计算重力势能时要分段计算.选铁链挂直时的下端点为重力势能的零标准,应用机械能守恒定律即可求解.
[解题过程] 初始状态:平放在桌面上的部分铁链具有的重力势能
mv2,又有重力势能
根据机械能守恒定律有E1=E2.所以E p1+E p2=E k2+E p2,故
[小结] (1)应用机械能守恒定律解题的基本步骤由本题可见一斑.①根据题意,选取研究对象.②明确研究对象在运动过程中受力情况,并弄清各力做功情况,分析是否满足机械能守恒条件.③恰当地选取重力势能的零势能参考平面,确定研究对象在过程的始、末状态机械能转化情况.④应用机械能守恒定律列方程、求解.
(2)本题也可从线性变力求平均力做功的角度,应用动能定理求解,也可应用F-h图线(示功图)揭示的功能关系求解,请同学们尽可发挥练习.
[例题2] 如图8-54所示,长l的细绳一端系质量m的小球,另一端固定于O点,细绳所能承受拉力的最大值是7mg.现将小球拉至水平并由静止释放,又知图中O′点有一小钉,为使小球可绕O′点做竖直面内的圆周运动.试求OO′的长度d与θ角的关系(设绳与小钉O′相互作用中无能量损失).
[思路点拨] 本题所涉及问题层面较多.除涉及机械能守恒定律之外,还涉及圆周运动向心力公式.另外还应特别注意两个临界条件:①要保证小球能绕O′完成圆周运动,圆周半径就不得太长,即OO′不得太短;②还必须保证细绳不会被拉断,故圆周半径又不能太短,也就是OO′不能太长.本题的研究中应以两个特殊点即最高点D和最低点C入手,依上述两临界条件,按机械能守恒和圆运动向心力公式列方程求解.
[解题过程] 设小球能绕O′点完成圆周运动,如图8-54所示.其最高点为D,最低点为C.对于D点,依向心力公式有
(1)
其中v D为D点速度,v D可由机械能守恒定律求知,取O点为重力势能的零势能位置,则
(2)
将(1)式与(2)式联立,解之可得
另依题意细绳上能承受的最大拉力不能超过7mg,由于在最低点C,绳所受拉力最大,故应以C点为研究对象,并有
(3)
其中v C是C点速度,v C可由机械能守恒定律求知
(4)
将(3)式与(4)式联立,解之可得
[小结] (1)本题中小球在圆运动中,由于绳的拉力与运动方向相互垂直不会做功,只有重力做功,故机械能守恒.求解竖直面内的圆周运动问题是机械能守恒定律的重要应用之一,并由此可以推导出些有价值的结论.例如:从光滑斜面滑下的小球,进入竖直光滑的圆环(半径为R),
在细绳作用下在竖直面内做圆周运动,在最低点和最高点,绳上拉力的差,应等于6mg,等等.
(2)从本题的结论入手,我们还可以对本题进行挖掘,请考虑如果我们改变一下绳上所承受拉力的最大值,原题是否还一定有解呢?答案应是否定的.当T m=6mg时,O′点的位置将不再是范围,而是一个定点;当T m=5mg 时,本题将根本无解.
[例题3] 如图8-55所示,半径为r,质量不计的圆盘盘面与地面垂直,圆心处有一个垂直盘面的光滑水平定轴O,在盘的右边缘固定
的小球B,放开盘让其自由转动.问:
(1)当A转到最低点时,两小球的重力势能之和减少了多少?
(2)A球转到最低点时的线速度是多少?
(3)在转动过程中半径OA向左偏离竖直方向的最大角度是多少?
[思路点拨] 两小球重力势能之和的减少,可选取任意参考平面为零势能参考平面进行计算.由于圆盘转动过程中,只有两小球重力做功,根据机械能守恒定律可列式算出A球的线速度和半径OA的最大偏角.[解题过程] (1)以通过转轴O的水平面为零势能面,开始时两球重力势能之和为
当A球转至最低点时两球重力势能之和为
E p2=E pA+E pB=-mgr+0=-mgr,
故两球重力势能之和减少了
(2)由于圆盘转动过程中,只有两球重力做功,机械能守恒,因此两球重力势能之和的减少一定等于两球动能的增加,设A球转至最低点,A、B两球的线速度分别为v A,v B,则
因A、B两球固定在同一圆盘上,转动过程中的角速度ω相同.由
(3)设半径OA向左偏离竖直线的最大角度为θ,如图8-56,该位置系统的机械能与开始时的机械能分别为
由系统机械能守恒定律E1=E3,即
两边平方得 4(1-sin2θ)=1+sin2θ+2sinθ,
所以 5sin2θ+2sinθ-3=0,
[小结] 系统的始态、末态的重力势能,因参考平面的选取会有所不同,但是重力势能的变化却是绝对的,不会因参考平面的选取而异.机械能守恒的表达方式可以记为
E k1+E p1=E k2+E p2,
也可以写作:ΔE k增=ΔE p减.本题采用的就是这种形式.
[例题4] 如图8-57所示,A、B两个物体放在光滑的水平面上,中间由一根轻质弹簧连接,开始时弹簧呈自然状态,A、B的质量均为M=0.1kg,一颗质量m=25g的子弹,以v0=45m/s的速度水平射入A物体,并留在其中.求在以后的运动过程中,
(1)弹簧能够具有的最大弹性势能;
(2)B物体的最大速度.
[思路点拨] 由题意可知本题的物理过程从以下三个阶段来分析:其一,子弹击中物体A的瞬间,在极短的时间内弹簧被压缩的量很微小,且弹簧对A的作用力远远小于子弹与A之间的相互作用力,因此可认为由子弹与A物体组成的系统动量守恒,但机械能不守恒(属完全非弹性碰撞).其二,弹簧压缩阶段,子弹留在木块A内,它们以同一速度向右运动,使弹簧不断被压缩.在这一压缩过程中,A在弹力作用下做减速运动,B在弹力作用下做加速运动.A的速度逐渐减小,B的速度逐渐增大,但v A>v B.当v A=v B时,弹簧的压缩量达最大值,弹性势能也达到最大值.以后随着B的加速,A的
减速,则有v A<v B,弹簧将逐渐恢复原长.其三,弹簧恢复阶段.在此过程中v B>v A,且v B不断增大而v A不断减小,当弹簧恢复到原来长度时,弹力为零,A与B的加速度也刚好为零,此时B的速度将达到最大值,而A的速度为最小值.
根据以上三个阶段的分析,解题时可以不必去细致研究A、B的具体过程,而只要抓住几个特殊状态即可.同时由于A、B受力均为变力,所以无法应用牛顿第二定律,而只能从功能关系的角度,借助机械能转化与守恒定律求解.[解题过程] (1)子弹击中木块A,系统动量守恒.由
弹簧压缩过程.由子弹A、B组成的系统不受外力作用,故系统动量守恒且只有系统内的弹力做功,故机械能守恒.
选取子弹与A一起以v1速度运动时及弹簧压缩量最大时两个状态,设最大压缩量时弹簧的最大弹性势能为E pm,此时子弹A、B有共同速度v共,则有
代入数据可解得 v共=5m/s,Epm=2.25J.
(2)弹簧恢复原长时,v B最大,取子弹和A一起以v1速度运动时及弹簧恢复原长时两个状态,则有
=10m/s.
代入数据可解出B物体的最大速度 v
Bm
[小结] 本题综合了动量守恒与机械能守恒定律的应用.A、B运动过程中受变力作用,除不断进行动能与弹性势能的相互转化外,还始终遵循系统动量守恒.选取特殊状态,建立两守恒方程是解决本题的关键.关于这两个守恒之间的关系应加以注意,初学者常有人将两守恒的条件混淆、等同或企图用一个代替另一个.
例如有人认为:系统动量守恒,则系统的合外力为零;而合外力为零,合外力的功也为零,故系统的机械能也守恒.类似错误还可列举很多.实际上它们是完全不同的守恒问题,各自具有严格的成立条件,绝不可等同或替代,请同学们在学习中认真理解.。

相关文档
最新文档