《电磁场与电磁波》第三版电子课件006.
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图6-1 平面电磁波
第6章 平面电磁波
于是，式(5-7-5)的电场矢量波动方程简化为一个标量方程
d2Ex dz 2
k 2Ex
0
(6-1-2)
k
(6-1-3)
这是一个齐次二阶常微分方程，其通解为
Ex=Emfe-jkz+Embej)
Ex(z,t)=|Emf|cos(ωt-kz+φmf)+|Emb|cos(ωt+kz+φmb) (6-1-5) 式中，右边第一项代表沿+z轴方向传播的均匀平面波，第二项
相速还可以表示为
式中，
c vp n
n rr
(6-1-9) (6-1-10)
n称为媒质的折射率(Index of Refraction)。显然，相速取决于媒 质的介电常数和磁导率。如果相速与频率无关，此时的媒质称 之为非色散(Nondispersive)媒质，否则称之为色散(Dispersive)媒 质。上述均匀、线性、各向同性的无耗媒质一定是非色散媒质。
Sav
1 2
Re
E
H
Em 2
2
az
(60π) 240π
az
15πaz
第6章 平面电磁波
6.2 导电媒质中的均匀平面波
6.2.1复介电常数
在导电媒质中，麦克斯韦第一方程的复数形式可写成如下
形式:
H E jE j (1－j )E j~E
(6-2-1)
式中，~ (1－j ) 是个复数，称为导电媒质的复介电常数
度和磁场强度均与波的传播方向垂直，或者说在传播方向上既
没有电场分量又没有磁场分量，故又称均匀平面波为横电磁波
(TEM 波，Transverse Electromagnetic Ｗave)。
综合以上讨论，可以归纳出无耗媒质中传播的均匀电磁波
(如图6-6所示)具有以下特征：
(1) 电磁波的电场E与磁场H都与传播方向垂直，即沿传播
第6章 平面电磁波
3. 波长与相位常数 由于平面波在任意给定的时刻(t=t0)，其波形随距离z按正 弦波变化，如图6-5 所示。因此，任意给定时刻, 相位相差2π的 两平面间的距离λ称为波长(Wavelength)，kλ=2π，写作
2π
k
(6-1-11)
由于k=2π/λ，它表示电磁波单位距离上的相位变化，因此称k为
ωt-kz+φ0=常数
将上式两边对时间t微分，整理可得行波的相速为
dz 1 vp dt k
(6-1-8)
在自由空间中, 其介电常数和磁导率与真空中的几乎相同，即
0
1 109 F/m 36π
，μ=μ0=4π×10-7H/m
第6章 平面电磁波
得其传播相速为vp=3×108 m/s=c(真空中的光速)。因此，电磁 波在自由空间中传播的速度等于光速。
相位常数(Phase Constant)，它又表示2π距离上波的个数， 所以
k也称为波数。
第6章 平面电磁波
图6 -5 电磁波的波长
第6章 平面电磁波
4. 波阻抗与功率流密度 由麦克斯韦第二方程得
H 1 E
j
将平面波的电场E=axE0e-jkz代入上式，相应的磁场为
H
1
az
E
ay
E0
e jkz
第6章 平面电磁波
图6 – 2 电场与时间的关系曲线
第6章 平面电磁波
图6 – 3 电场与距离z的关系曲线
第6章 平面电磁波
图6 – 4 相位与距离的关系曲线
第6章 平面电磁波
行波既然是一个行进的波，那么，必然可以找到一个物理
量来表示其行进的速度。我们定义平面波的等相位面移动的速
度为相速(Phase Velocity)，所谓等相位面，即满足下列关系的 平面：
(2) 波长；
(3) 波的频率；
(4) 磁场强度的瞬时表达式；
(5) 平均坡印廷矢量。
解 (1) 自由空间中，波以光速传播，所以
(2) 波长为
vp=3×108 m/s
2π 2π 1 m
k 6π 3
第6章 平面电磁波
(3) 波的频率为
f c 3108 9 108 900MHz
1/ 3
第6章 平面电磁波
6.1 无耗媒质中的均匀平面波
我们将波的传播方向称为纵向(Longitudinal Direction)，与 传播方向垂直的平面称为横向平面(Transverse Plane), 如图6-1 所示。若在任意固定时间观察平面波，电磁波在其横向平面中
场分量的大小和方向都不变，则我们称这种平面波为均匀平面
化部分；-kz表示随空间距离变化部分；φ0表示场在z=0, t=0时的 状态，称为初相位。
第6章 平面电磁波
2. 行波与相速 平面波在空间某点z=z0处的Ex与t的关系曲线，如图6-2所示。 由图可以看出，均匀平面波在空间任意观察点处，其场强是以 角频率ω随时间按正弦规律变化的。当t增加一个周期T， ωT=2π，场强恢复其初始的大小和相位。 场强也随z变化。图6-3给出的是不同时刻t1和t2(t2>t1)的电场 对距离z的关系曲线。由图可见，在任一固定时刻，场强随距离 z同样按正弦规律变化，且随着时间的推移，函数的各点沿+z方 向向前移动，因此称之为行波(Traveling Wave)。 现把平面波的相位记为φ=(ωt-kz+φ0)，令t=t0，并作出φ与z 的关系曲线如图6-4所示。由图可见，在传播方向上，行波的相 位随距离z的增大而连续滞后。这是行波的一个基本特点。
方向的电场和磁场分量等于零，因此称为横电磁波(TEM波)；
E、H与S三者互相垂直，且成右手螺旋关系。
第6章 平面电磁波
(2) 电场与磁场的振幅之比为一常数η，故只要求得电场就 可由式(6-1-16)求得磁场，即电场和磁场不仅有相同的波形，且 在空间同一点具有同样的相位。
(3) 在无耗媒质中电磁波传播的速度仅取决于媒质参数本身，
波(Uniform Plane Wave)。例如，沿z轴方向传播的均匀平面波， 电场E和磁场H都不是x和y的函数，而只是z的函数。
现在来讨论波动方程在均匀平面波情况下的解。设均匀平
面波沿z轴传播，其电场沿x轴取向，也就是沿y轴和z轴的电场 分量为零。因此，有
E=axEx(z)
(6-1-1)
第6章 平面电磁波
(4) 电场的复矢量表达式为
根据式(6-1-12)得
E=ax60πe-j6πz
H
1
0
az
E
1 120π
az
ax 60πe j6πz
a y 0.5e j6πz
因此， 磁场强度的瞬时表达式为
H(z, t)=ay0.5 cos(18π×108 t -6πz) A/m
第6章 平面电磁波
(5) 平均坡印廷矢量
等相位面为平面的电磁波称为平面电磁波，如果在等相位 面内电场强度与磁场强度的大小和方向均不变，则称为均匀平 面波。对于均匀平面波，各场分量仅与传播方向的坐标有关。 或者说均匀平面波的电磁场分量与传播方向相垂直的坐标无关。
第6章 平面电磁波
本章主要研究平面电磁波在几种典型媒质中的传播规律和 不同媒质分界面的反射、透射; 介绍诸如行波、驻波和行驻波, TEM波、TE波和TM波, 趋肤效应和趋肤深度, 极化、色散和群 速, 全反射和全透射等基本概念。
如前所述，时变电磁场以波的形式向前传播，波动的规律 由波动方程、边界条件及初始条件来确定。按电磁波的等相位 面形状的不同，可以将其分为平面电磁波、柱面电磁波和球面 电磁波。一个点源激励球面波，一个圆柱源激励柱面波，一个 无限大平面源激励平面波，因此，理想的平面电磁波是不存在 的。但当我们研究的区域远离波源时，呈球面的波阵面上的一 小部分就可以近似为平面，在此平面内的波可以当作平面波来 分析。
而可能是沿任意方向。若均匀平面波沿任意单位矢量a的方向
传播，则空间任一点r=axx+ayy+azz处的电场矢量可表示为
E=E0e-jka·r
(6-1-15)
在无源区域内， 由于
第6章 平面电磁波
•
E
•
(
E e－jka•r 0
)
E0
• (e－jka•r
)
0
式中，
因此有
(e－jka•r ) －jkae－jka•r
说明材料的损耗特性。例如，在微波频率下，作为电介质， 其
tanδ一般不应大于10-3数量级。δ称为损耗正切角。
第6章 平面电磁波
第6章 平面电磁波
第6章 平面电磁波
6.1 无耗媒质中的均匀平面波 6.2 导电媒质中的均匀平面波 6.3 良导体中的均匀平面波、 趋肤效应 6.4 电磁波的极化 6.5 电磁波的色散与群速 6.6 均匀平面电磁波对平面边界的垂直入射 6.7 均匀平面电磁波对平面边界的斜入射 习题
第6章 平面电磁波
Ex(z, t)=|E0|cos(ωt-kz+φ0)
(6-1-7)
下面，我们对平面波即式(6-1-7)进行较为详细的分析，从
而建立起电磁波的一些重要概念。
1. 电磁波的相位
式(6-1-7)中的(ωt-kz+φ0)代表了场的波动状态，称为电 磁波的相位(Phase)。它由三部分构成。其中，ωt表示随时间变
第6章 平面电磁波
位移电流随着频率的升高而不断增大，使 比值不断变小的
缘故。
另外，导电媒质的复介电常数 ~ 可表示为
~ (1－j ) ~ e－j
式中，幅角δ由下式给定：
tan
(6-2-2)
tanδ称为损耗正切(Loss Tangent)，是在工程中很有用的一个物
理量，它反映了引起能量损耗的传导电流的相对大小，并用来
质)；若
之值介于两者之间，称为半导体(Semiconductor)。
可见，媒质分类没有绝对的界线。通常， ＞100时，可认为
是导体；
＜0.01时，可认为是电介质； 如果0.01 ≤
≤100，
则称为半导体，或半导电媒质。
因此，在时变电磁场中，对材料性质的划分，不仅要考虑 材料本身的电导率σ，还要考虑材料的介电常数ε以及工作频率 f 。例如,某种具有一定电导率的材料，在低频时为“导体”， 在高频时为“半导体”，而在极高频时则为“电介质”，这是 因为
(Complex Permittivity)。其实部代表位移电流的贡献，它不引
起功率损耗； 而其虚部代表传导电流的贡献， 将引起能量的 损耗。因此，我们可以根据传导电流与位移电流的比值
的大小对媒质进行分类。
第6章 平面电磁波
若 >>1，即传导电流占优势，称为导体(Conductor)；若
<<1，则位移电流占优势，称为绝缘体(Insulator)(亦称电介
0 120π 377Ω 0
无耗媒质中，任意点的平均功率流密度为
Sav
1 2
Re
E
H
E0 2
2
ax
(6-1-14)
第6章 平面电磁波
5. 沿任意方向传播的平面波表达式
在表达式(6-1-6)中，电磁波的传播方向为+z轴，波的等相
位面是垂直于z轴的平面，或者说是z=常数的平面，如图6-1所
示。该等相位面上任一点P(x, y, z)的位置矢量为r=axx+ayy+azz， 由于r·az=(axx+ayy+azz)·az=z。因此等相位面也可用r·az=常 数来表示。在实际中，电磁波的传播方向不一定是沿某坐标轴，
(4) 均匀平面电磁波在无耗媒质中以恒定的速度无衰减地传播， 在自由空间中其行进的速度等于光速。
第6章 平面电磁波
图6 – 6 无耗媒质中传播的均匀电磁波及电 场E、 磁场H与S的关系
第6章 平面电磁波
【例6-1】设自由空间中均匀平面波的电场强度为
E(z, t)=ax60πcos(ωt-6πz)，求： (1) 传播速度；
－jk(E0 • a)e－jka•r 0
要使上式成立，必须有E0·a=0，即电场与传播方向垂直，可 见，式(6-1-15)隐含了平面波电场垂直于传播方向这一条件。
相应的磁场矢量为
H
1
a
E
1
a
E e－jka•r 0
(6-1-16)
第6章 平面电磁波
并且有
E·a=0, H·a=0
(6-1-17)
式(6-1-17)表明，在无耗媒质中，均匀平面电磁波的电场强
其中，az为平面波的传播方向，而
(6-1-12)
Ex
Hy
(6-1-13)
第6章 平面电磁波
由于E的单位是V/m，H的单位是A/m，η的单位是Ω。因此， η 称为本征阻抗(或波阻抗)(Intrinsic or Wave Impedance)，它也等 于电场与磁场的振幅之比。
在自由空间(或真空)中，0
代表沿-z轴方向传播的均匀平面波，Emf和Emb是由边界条件决 定的常数。这两种波除传播方向相反外，其他性质均相同。
第6章 平面电磁波
如果电介质区是无限延伸的，则只有一个沿+z轴方向传播
的均匀平面波。此时，电场矢量一般表示为
E=axE0e-jkz
(6-1-6)
式中E0为一常数。电场在时域中的表达式为
第6章 平面电磁波
于是，式(5-7-5)的电场矢量波动方程简化为一个标量方程
d2Ex dz 2
k 2Ex
0
(6-1-2)
k
(6-1-3)
这是一个齐次二阶常微分方程，其通解为
Ex=Emfe-jkz+Embej)
Ex(z,t)=|Emf|cos(ωt-kz+φmf)+|Emb|cos(ωt+kz+φmb) (6-1-5) 式中，右边第一项代表沿+z轴方向传播的均匀平面波，第二项
相速还可以表示为
式中，
c vp n
n rr
(6-1-9) (6-1-10)
n称为媒质的折射率(Index of Refraction)。显然，相速取决于媒 质的介电常数和磁导率。如果相速与频率无关，此时的媒质称 之为非色散(Nondispersive)媒质，否则称之为色散(Dispersive)媒 质。上述均匀、线性、各向同性的无耗媒质一定是非色散媒质。
Sav
1 2
Re
E
H
Em 2
2
az
(60π) 240π
az
15πaz
第6章 平面电磁波
6.2 导电媒质中的均匀平面波
6.2.1复介电常数
在导电媒质中，麦克斯韦第一方程的复数形式可写成如下
形式:
H E jE j (1－j )E j~E
(6-2-1)
式中，~ (1－j ) 是个复数，称为导电媒质的复介电常数
度和磁场强度均与波的传播方向垂直，或者说在传播方向上既
没有电场分量又没有磁场分量，故又称均匀平面波为横电磁波
(TEM 波，Transverse Electromagnetic Ｗave)。
综合以上讨论，可以归纳出无耗媒质中传播的均匀电磁波
(如图6-6所示)具有以下特征：
(1) 电磁波的电场E与磁场H都与传播方向垂直，即沿传播
第6章 平面电磁波
3. 波长与相位常数 由于平面波在任意给定的时刻(t=t0)，其波形随距离z按正 弦波变化，如图6-5 所示。因此，任意给定时刻, 相位相差2π的 两平面间的距离λ称为波长(Wavelength)，kλ=2π，写作
2π
k
(6-1-11)
由于k=2π/λ，它表示电磁波单位距离上的相位变化，因此称k为
ωt-kz+φ0=常数
将上式两边对时间t微分，整理可得行波的相速为
dz 1 vp dt k
(6-1-8)
在自由空间中, 其介电常数和磁导率与真空中的几乎相同，即
0
1 109 F/m 36π
，μ=μ0=4π×10-7H/m
第6章 平面电磁波
得其传播相速为vp=3×108 m/s=c(真空中的光速)。因此，电磁 波在自由空间中传播的速度等于光速。
相位常数(Phase Constant)，它又表示2π距离上波的个数， 所以
k也称为波数。
第6章 平面电磁波
图6 -5 电磁波的波长
第6章 平面电磁波
4. 波阻抗与功率流密度 由麦克斯韦第二方程得
H 1 E
j
将平面波的电场E=axE0e-jkz代入上式，相应的磁场为
H
1
az
E
ay
E0
e jkz
第6章 平面电磁波
图6 – 2 电场与时间的关系曲线
第6章 平面电磁波
图6 – 3 电场与距离z的关系曲线
第6章 平面电磁波
图6 – 4 相位与距离的关系曲线
第6章 平面电磁波
行波既然是一个行进的波，那么，必然可以找到一个物理
量来表示其行进的速度。我们定义平面波的等相位面移动的速
度为相速(Phase Velocity)，所谓等相位面，即满足下列关系的 平面：
(2) 波长；
(3) 波的频率；
(4) 磁场强度的瞬时表达式；
(5) 平均坡印廷矢量。
解 (1) 自由空间中，波以光速传播，所以
(2) 波长为
vp=3×108 m/s
2π 2π 1 m
k 6π 3
第6章 平面电磁波
(3) 波的频率为
f c 3108 9 108 900MHz
1/ 3
第6章 平面电磁波
6.1 无耗媒质中的均匀平面波
我们将波的传播方向称为纵向(Longitudinal Direction)，与 传播方向垂直的平面称为横向平面(Transverse Plane), 如图6-1 所示。若在任意固定时间观察平面波，电磁波在其横向平面中
场分量的大小和方向都不变，则我们称这种平面波为均匀平面
化部分；-kz表示随空间距离变化部分；φ0表示场在z=0, t=0时的 状态，称为初相位。
第6章 平面电磁波
2. 行波与相速 平面波在空间某点z=z0处的Ex与t的关系曲线，如图6-2所示。 由图可以看出，均匀平面波在空间任意观察点处，其场强是以 角频率ω随时间按正弦规律变化的。当t增加一个周期T， ωT=2π，场强恢复其初始的大小和相位。 场强也随z变化。图6-3给出的是不同时刻t1和t2(t2>t1)的电场 对距离z的关系曲线。由图可见，在任一固定时刻，场强随距离 z同样按正弦规律变化，且随着时间的推移，函数的各点沿+z方 向向前移动，因此称之为行波(Traveling Wave)。 现把平面波的相位记为φ=(ωt-kz+φ0)，令t=t0，并作出φ与z 的关系曲线如图6-4所示。由图可见，在传播方向上，行波的相 位随距离z的增大而连续滞后。这是行波的一个基本特点。
方向的电场和磁场分量等于零，因此称为横电磁波(TEM波)；
E、H与S三者互相垂直，且成右手螺旋关系。
第6章 平面电磁波
(2) 电场与磁场的振幅之比为一常数η，故只要求得电场就 可由式(6-1-16)求得磁场，即电场和磁场不仅有相同的波形，且 在空间同一点具有同样的相位。
(3) 在无耗媒质中电磁波传播的速度仅取决于媒质参数本身，
波(Uniform Plane Wave)。例如，沿z轴方向传播的均匀平面波， 电场E和磁场H都不是x和y的函数，而只是z的函数。
现在来讨论波动方程在均匀平面波情况下的解。设均匀平
面波沿z轴传播，其电场沿x轴取向，也就是沿y轴和z轴的电场 分量为零。因此，有
E=axEx(z)
(6-1-1)
第6章 平面电磁波
(4) 电场的复矢量表达式为
根据式(6-1-12)得
E=ax60πe-j6πz
H
1
0
az
E
1 120π
az
ax 60πe j6πz
a y 0.5e j6πz
因此， 磁场强度的瞬时表达式为
H(z, t)=ay0.5 cos(18π×108 t -6πz) A/m
第6章 平面电磁波
(5) 平均坡印廷矢量
等相位面为平面的电磁波称为平面电磁波，如果在等相位 面内电场强度与磁场强度的大小和方向均不变，则称为均匀平 面波。对于均匀平面波，各场分量仅与传播方向的坐标有关。 或者说均匀平面波的电磁场分量与传播方向相垂直的坐标无关。
第6章 平面电磁波
本章主要研究平面电磁波在几种典型媒质中的传播规律和 不同媒质分界面的反射、透射; 介绍诸如行波、驻波和行驻波, TEM波、TE波和TM波, 趋肤效应和趋肤深度, 极化、色散和群 速, 全反射和全透射等基本概念。
如前所述，时变电磁场以波的形式向前传播，波动的规律 由波动方程、边界条件及初始条件来确定。按电磁波的等相位 面形状的不同，可以将其分为平面电磁波、柱面电磁波和球面 电磁波。一个点源激励球面波，一个圆柱源激励柱面波，一个 无限大平面源激励平面波，因此，理想的平面电磁波是不存在 的。但当我们研究的区域远离波源时，呈球面的波阵面上的一 小部分就可以近似为平面，在此平面内的波可以当作平面波来 分析。
而可能是沿任意方向。若均匀平面波沿任意单位矢量a的方向
传播，则空间任一点r=axx+ayy+azz处的电场矢量可表示为
E=E0e-jka·r
(6-1-15)
在无源区域内， 由于
第6章 平面电磁波
•
E
•
(
E e－jka•r 0
)
E0
• (e－jka•r
)
0
式中，
因此有
(e－jka•r ) －jkae－jka•r
说明材料的损耗特性。例如，在微波频率下，作为电介质， 其
tanδ一般不应大于10-3数量级。δ称为损耗正切角。
第6章 平面电磁波
第6章 平面电磁波
第6章 平面电磁波
6.1 无耗媒质中的均匀平面波 6.2 导电媒质中的均匀平面波 6.3 良导体中的均匀平面波、 趋肤效应 6.4 电磁波的极化 6.5 电磁波的色散与群速 6.6 均匀平面电磁波对平面边界的垂直入射 6.7 均匀平面电磁波对平面边界的斜入射 习题
第6章 平面电磁波
Ex(z, t)=|E0|cos(ωt-kz+φ0)
(6-1-7)
下面，我们对平面波即式(6-1-7)进行较为详细的分析，从
而建立起电磁波的一些重要概念。
1. 电磁波的相位
式(6-1-7)中的(ωt-kz+φ0)代表了场的波动状态，称为电 磁波的相位(Phase)。它由三部分构成。其中，ωt表示随时间变
第6章 平面电磁波
位移电流随着频率的升高而不断增大，使 比值不断变小的
缘故。
另外，导电媒质的复介电常数 ~ 可表示为
~ (1－j ) ~ e－j
式中，幅角δ由下式给定：
tan
(6-2-2)
tanδ称为损耗正切(Loss Tangent)，是在工程中很有用的一个物
理量，它反映了引起能量损耗的传导电流的相对大小，并用来
质)；若
之值介于两者之间，称为半导体(Semiconductor)。
可见，媒质分类没有绝对的界线。通常， ＞100时，可认为
是导体；
＜0.01时，可认为是电介质； 如果0.01 ≤
≤100，
则称为半导体，或半导电媒质。
因此，在时变电磁场中，对材料性质的划分，不仅要考虑 材料本身的电导率σ，还要考虑材料的介电常数ε以及工作频率 f 。例如,某种具有一定电导率的材料，在低频时为“导体”， 在高频时为“半导体”，而在极高频时则为“电介质”，这是 因为
(Complex Permittivity)。其实部代表位移电流的贡献，它不引
起功率损耗； 而其虚部代表传导电流的贡献， 将引起能量的 损耗。因此，我们可以根据传导电流与位移电流的比值
的大小对媒质进行分类。
第6章 平面电磁波
若 >>1，即传导电流占优势，称为导体(Conductor)；若
<<1，则位移电流占优势，称为绝缘体(Insulator)(亦称电介
0 120π 377Ω 0
无耗媒质中，任意点的平均功率流密度为
Sav
1 2
Re
E
H
E0 2
2
ax
(6-1-14)
第6章 平面电磁波
5. 沿任意方向传播的平面波表达式
在表达式(6-1-6)中，电磁波的传播方向为+z轴，波的等相
位面是垂直于z轴的平面，或者说是z=常数的平面，如图6-1所
示。该等相位面上任一点P(x, y, z)的位置矢量为r=axx+ayy+azz， 由于r·az=(axx+ayy+azz)·az=z。因此等相位面也可用r·az=常 数来表示。在实际中，电磁波的传播方向不一定是沿某坐标轴，
(4) 均匀平面电磁波在无耗媒质中以恒定的速度无衰减地传播， 在自由空间中其行进的速度等于光速。
第6章 平面电磁波
图6 – 6 无耗媒质中传播的均匀电磁波及电 场E、 磁场H与S的关系
第6章 平面电磁波
【例6-1】设自由空间中均匀平面波的电场强度为
E(z, t)=ax60πcos(ωt-6πz)，求： (1) 传播速度；
－jk(E0 • a)e－jka•r 0
要使上式成立，必须有E0·a=0，即电场与传播方向垂直，可 见，式(6-1-15)隐含了平面波电场垂直于传播方向这一条件。
相应的磁场矢量为
H
1
a
E
1
a
E e－jka•r 0
(6-1-16)
第6章 平面电磁波
并且有
E·a=0, H·a=0
(6-1-17)
式(6-1-17)表明，在无耗媒质中，均匀平面电磁波的电场强
其中，az为平面波的传播方向，而
(6-1-12)
Ex
Hy
(6-1-13)
第6章 平面电磁波
由于E的单位是V/m，H的单位是A/m，η的单位是Ω。因此， η 称为本征阻抗(或波阻抗)(Intrinsic or Wave Impedance)，它也等 于电场与磁场的振幅之比。
在自由空间(或真空)中，0
代表沿-z轴方向传播的均匀平面波，Emf和Emb是由边界条件决 定的常数。这两种波除传播方向相反外，其他性质均相同。
第6章 平面电磁波
如果电介质区是无限延伸的，则只有一个沿+z轴方向传播
的均匀平面波。此时，电场矢量一般表示为
E=axE0e-jkz
(6-1-6)
式中E0为一常数。电场在时域中的表达式为