光磁共振

光磁共振

物理041班04180132 吕永平

摘要:

掌握观测光抽运效应的条件和方法，观察和测量共振信号的扫场法，超精细结构的理解，

掌握以光抽运为基础的光检测磁共振方法，进而测定铷原子超精细结构塞曼能级的朗德

因子。

引言:

光磁共振由法国物理学家Kastler在1950年首创的。它的基本思想是利用光的抽运效应造成原子基态Zeeman能级上粒子布居的偏极化，即偏离热平衡时所遵循的Boltzmann分布。

然后利用磁共振效应对这种偏极化布局进行扰动，使光的抽运速率变化。通过对抽运速率变化的探测来研究原子塞曼能级超精细结构。

把光频跃迁和射频磁共振跃迁结合起来，由于气体原子塞曼子能级间的磁共振信号非常弱，用磁共振的方法难于观察。本实验中应用了光探测的方法，既保持了磁共振分辨率高的优点，同时将探测灵敏度提高了几个以至十几个数量级。此方法可用于基础物理研究，在量子频标、精确测定磁场等问题上也都有很大的实际应用价值。由于光磁共振的应用价值，Kastler获得了1966年的诺贝尔奖。

实验方案:

实验仪器：

本实验总体系统由光泵磁共振实验仪主体单元、辅助源、射频信号发生器及示波器四部分组成。

下此图为实验装置示意图：

实验原理：

光抽运（光泵）：利用光照射打破原子在所研究能级间的热平衡态，造成期望集居数差，它基于光和原子间的相互作用。

采用光探测，探测原子对光量子的吸收而不是采用一般的磁共振的探测方法（直接探测原子对射频量子的吸收），因光量子能量比射频量子能量高几个数量级，因而大大提高探测灵敏度。

光磁共振：是将光抽运、磁共振、光探测技术结合起来研究气态原子精细和超精细结构的一种实验技术，加深了人们对原子磁矩、 因子、能级寿命、能级精细结构、超精细结构及原子间相互作用的认识。

铷原子的能级分裂（精细结构的形成）

由电子的自旋与轨道运动相互作用（L-S 耦合）发生能级分裂,用J 表示电子总角动量量子数，对于基态，L=0，S=1/2，得J=1/2，标记为

；对于最低激发态，L=1，S=1/2，得J=3/2,1/2，标记为

，如右图所示，形成两条谱线。 电子轨道角动量L

P 和自旋角动量S P 的合成角动量 J L S P P P =+ ，电子总磁矩J u ，两者关系为2J J J e u g P m

=，其 中(1)(1)(1)12(1)

J J J L L S S g J J +-+++=++ 原子超精细结构由核磁矩与电子磁矩的相互作用形成。核的

自旋量子数表示为I ，铷原子的两种同位素的自旋量子数分别

为：8785(27.85%),3/2

(72.15%),5/2Rb I Rb I ==，核的自旋角动量表示为I P

，得原子总角动量：F I J P P P =+ ，其中F 用来表示

原子总角动量量子数，F=I+J,…,|I-J|。 87851/2,2,1 ,3/2,3/2,3,2,1,01/2,2,1 ,5/2,3/2,......

J F Rb I J F J F Rb I J ==⎧=⎨==⎩==⎧=⎨=⎩基态基态 2F F F e u g P m

=,其中 (1)(1)(1)2(1)

F I F F J J I I g g F F +++-+=+ 塞曼子能级的形成：原子处于弱磁场中，由于原子总磁矩与磁场的相互作用使能级进一步分裂，形成塞曼子能级。这些能级用磁量子数来表示，,1,...,F M F F F =--，能级间距相同。F u 和B 相互作用能表示如下： F F F B E u B g M B

μ=-⋅= 能级间距为：F B E g B μ∆=,其中B μ为玻尔磁子。

将角动量为+ 的左旋圆偏振光照射到气态原子87Rb 后，根据光跃迁选择定则，基态中

2F M =+能级上的粒子数会越来越多，形成粒子数偏极化。高度的粒子数偏极化是进行磁共振实验的有利条件。

本实验中，在样品泡中加入少量分子磁矩较小的缓冲气体（如氮、氖等）避免铷原子与容器壁碰撞而使粒子失去偏极化。另外将温度保持在50到60摄氏度之间，

尽量减

小铷原子与容器壁的碰撞。

在垂直于产生塞曼分裂的磁场方向上加一频率为υ的射频磁场，当满足B h g B υμ= 时发生磁共振，如此，粒子的偏极化程度降低，再次发生光抽运，最终形成光抽运与磁共振的动态平衡。

照射到样品上的偏振光，起到了两个作用。一是产生光抽运效应；二可以通过测量透射光强得到磁共振信号。当各能级上的粒子数相同时，样品对偏振光吸收最强，透射光最弱；当粒子数偏极化强度最强时，透射光最强。这里通过透射光强的变化来得到磁共振信号，提高了测量灵敏度。

铷原子基态和最低激发态的能级

的分裂情况。87Rb 的核自旋2/3=I ，

85Rb 的核自璇2/5=I ，因此，两种原

子的超精细分裂将不同。我们以87Rb

为例，介绍超精细分裂的情况，可以对

照理解85Rb 的分裂（如图1所示）。

实验中，我们要对铷光源进行滤光

和变换，只让D 1σ+(左旋圆偏振光)光通

过并照射到铷原子蒸气上，观察铷蒸气

D 1σ+对光的吸收情况。

图

处于磁场环境中的铷原子对D 1σ+

光

的吸收遵守如下的选择定则

1±=∆L 0,1±=∆F 1+=∆F M

根据这一选择定则可以画出吸收跃迁图，如图2所示。

图2 87Rb 原子对D 1σ+光的吸收和退激跃迁 在没有D 1σ+光照射时，5S 态上的8个子能级几乎均匀分布着原子，而当D 1σ+光持续照着时，较低的7个子能级上的原子逐步被“抽运”到M F =+2的子能级上，出现了“粒子数反转”的现象。在“粒子数反转”后，如果在垂直于静磁场B 和垂直于光传播方向上加一射频振荡的磁场，并且调整射频频率ν，使之满足B g h B F μν= 这时将出现“射频受激辐射”，处于静磁场中的铷原子对偏振光D 1σ+

的吸收过程能够受到一个射频信号的控制，当没有射频信号时，铷原子对D 1σ+光的吸收很快趋于零，而当加上一个能量等于相邻子能级的能量差的射频信号时又引起强烈吸收。根据这一事实，如果能让公式B g h B F μν=周期性成立，则可以观察到铷原子对D 1σ+光的周期性吸收的现象。实验中是固定频率ν而采用周期性的磁场B 来实现这一要求的，称为“扫场法”。