大连理工大学大学物理课后答案
大连理工大学大学物理作业及答案详解1-22

[解] 取半径为 r 、 厚度为 dr 的球壳。 认为球壳内电荷分 布是均匀的
dQ 4 r 2 dr (r ) 4A r 3 dr
R Q0 4r 2 (r )dr
A 4r 3 dr R 4 A
0
R
6.如图所示,一质量 m 1.6 10 kg 的小球,带电量 q 2 10
作业 2
1. 如图所示, 把点电荷 q 从高斯面外 P 移到 R 处 OP OR , ] O 为 S 上一点,则[ A. 穿过 S 的电通量 e 发生改变, O 处 E 变
B. e 不变, E 变。 C. e 变, E 不变。 D. e 不变, E 不变。
答案: 【B】 [解]闭合面外的电荷对穿过闭合面的电通量无贡献,或者说, 闭合面外的电荷产生的电场,穿过闭合面的电通量的代数和为零;移动点电荷,会使电荷重 新分布,或者说改变电荷的分布,因此改变了 O 点的场强。 2.半径为 R 的均匀带电球面上,电荷面密度为 ,在球面上取小面元 S ,则 S 上的电 荷受到的电场力为[ ]。
y a/ 2
y a / 2 处电场最强。
4. 如图所示, 在一无限长的均匀带点细棒旁垂直放置一均匀带电的细棒 MN 。 且二棒共面, 若二棒的电荷线密度均为 ,细棒 MN 长为 l ,且 M 端距长直细棒也为 l ,那么细棒 MN 受到的电场力为 。
答案:
[解] 坐标系建立如图: MN 上长为 dx 的元电荷 dq dx 受力 dF Edq 。 无限长带电直线场强 E
2 2 dx ln 2 ;方向沿 x 轴正向。 2 0 x 2 0
根据叠加原理, 圆心处场强可以看成是半径为 R ,电荷线密度为 的均匀带电园环 (带 电量为 Q1 2R ) 在圆心处产生的场强 E1 与放在空隙处长为 l , 电荷线密度为 的均 匀带电棒(可以看成是点电荷 q l )在圆心产生的场强 E 2 的叠加。即:
大连理工大学大学物理课后答案40-44

l (l + 1)
= 2 × (2 + 1)
= 6
(2)主量子数为
n=3
7. (1)轨道角动量为
L = l (l + 1) = 6 ≈ 2.449
(2)轨道角动量在磁场中的分量为
Lz = 0, ± , ±2
(3)由此,可以画出轨道角动量 L 在磁场空间量子化的示意图
ψ 8 解: (1)
1 3, 1, −1, 2
(2)在 − 4.(1) P =
1 3 + 3 2π
(2)则在 0 < x < a 内,在 x =
a 3a 和x = 处概率密度最大。 4 4
5. (1)轨道角动量的可能值为 L =
l (l + 1)
= 0,
2 ,
6 , 2 3
(2)角动量在外磁场方向的投影可能值为 Lz = ml = 0, ± , ±2 , ±3 6. (1) L =
ψ (2)
1 1, 0, 0, 2
ψ (3)
1 3, 1, 1, 2
ψ (4)
1 1, 0, 0, 2
作业四十三 量子力学基础二
1. λmax = 1.333 × 10−7 m 最小波长满足ν max = 2.可见光谱线有两条。 3. 光子的能量只有刚好等于氢原子某两个能级之差时, 光子才能被吸收
c
6. 什么是康普顿效应?写出康普顿效应散射光的主要特点。 答:X 射线照射在物质上,在散射光中除了有与入射相同的波长成分,还有比入射光波长长 的成分,这种散射光波长改变的现象,称为康普顿效应。 康普顿效应的主要特点是: 散射光中既有比入射光的波长长的成分,也有与入射光的波长相同的成分; 波长与散射物的性质无关,只与散射角有关。
大连理工大学大学物理作业3(静电场三)及答案详解

作业3(静电场三)1.电场中某区域内电场线如图所示,将一点电荷从M 移到N 点则必有[ ]。
.A 电场力的功0M N A >.B 电势能M N W W >.C 电势M N U U >.D 电势M N U U <答案:【C 】解:由于静电场的无旋性,电场强度的线积分与路径无关,由M 点到N 点的线积分(即M 点与N 点之间的电势差),可以取任意路径。
现取积分路径为:由M 点到O 点,处处与电场线(电场强度方向)垂直;由O 点到N 点,处处沿着电场线。
则0=⋅=-⎰O M O M l d E U U,0>=⋅=-⎰⎰NONON O Edl l d E U U因此,M 点与N 点的电势差为0)()(>=⋅+⋅=-+-=⋅=-⎰⎰⎰⎰NONOOMN O O M N MN M Edl l d E l d E U U U U l d E U U所以,C 正确,D 错误。
由M 点到O 点,电场力所作的功为(设移动电荷量为q )⎰⋅=-=N MN M N M l d E q U U q A)( 尽管0>⋅⎰N Ml d E,但不知q 的正负,无法判断NMA 的正负。
当0>q ,即移动正电荷时,电场力作功为正,0>NM A ;如果移动的是负电荷,电场力作功为负,0<NMA 。
电势能是静电场中的带电粒子与电场共同拥有的能量。
定义为,点电荷q 在静电场中M 点时,系统拥有的电势能为:从M 点移动电荷q 到电势零点的过程中,电场力所作的功,MM M M qUl d E q A W =⋅==⎰→0,静电势能等于电荷量与电荷所在点电势的乘积。
电场力所作的功等于静电势能的减少,静电场中M 点与N 点系统的电势能之差,等于移动点电荷q 由M 点到N 点的过程中电场力所作的功)(NM NM N M N M UU q l d E q A W W -=⋅==-⎰→尽管0>-N M U U ,但电势能之差还与电荷q 有关,不能判断N M W W -的正负。
大连理工大学大学物理作业5(静电场五)及答案详解

2.一平行板电容器中充满相对介电常数为r ε的各向同性均匀电介质。
已知介质表面极化电荷面密度为σ'±,则极化电荷在电容器中产生的电场强度的大小为[ ]。
.A0σε' .B 02σε' .C 0r σεε' .D rσε' 答案:【A 】解:极化电荷也是一种电荷分布,除不能自由移动和依赖于外电场而存在外,与自由电荷没有区别。
在产生静电场方面,它们的性质是一样的。
在电容器中,正是极化电荷的存在,产生的静电场与自由电荷产生的静电场方向相反,使得电容器中总的电场强度减弱,提高了电容器储存自由电荷的能力,电容器的电容增大。
或者说,储存等量的自由电荷,添加电介质后,电场强度减弱,电容器两极的电势差减小,电容器的电容增大。
正负极化电荷产生的电场强度的大小都是0/2εσ,方向相同,所以,极化电荷产生的电场的电场强度为0/εσ。
3.在一点电荷产生的静电场中,一块电介质如图5-1放置,以点电荷q 所在处为球心作一球形闭合面,则对此球形闭合面[ ]。
.A 高斯定理成立,且可用它求出闭合面上各点的场强 .B 高斯定理成立,但不能用它求出闭合面上各点的场强 .C 由于电介质不对称分布,高斯定理不成立 .D 即使电介质对称分布,高斯定理也不成立答案:【B 】解:静电场的高斯定理,是静电场的基本规律。
无论电场分布(电荷分布)如何,无论有无电介质,也无论电介质的分布如何,都成立。
但是,只有在电场分布(电荷分布和电介质分布),在高斯面上(内)具有高度对称时,才能应用高斯定理计算高斯面上的电场强度。
否则,只能计算出穿过高斯面的电通量。
图示的高斯面上,电场强度分布不具有高度对称性,不能应用高斯定理计算高斯面上的电场强度。
4.半径为1R 和2R 的两个同轴金属圆筒,其间充满着相对介电常数为r ε的均匀介质。
设两圆筒上单位长度带电量分别为λ+和λ-,则介质中的电位移矢量的大小D = ,电场强度的大小E = 。
院大学物理作业题答案及详解1-22

大连理工大学软件学院大学物理作业及答案作业11.关于电场强度定义式,下列说法中哪个是正确的?[ ] A .场强E 的大小与试探电荷0q 的大小成反比。
B .对场中某点,试探电荷受力F 与0q 的比值不因0q 而变。
C .试探电荷受力F 的方向就是场强E 的方向。
D .若场中某点不放试探电荷0q ,则0F =,从而0E =。
答案: 【B 】[解]定义。
场强的大小只与产生电场的电荷以及场点有关,与试验电荷无关,A 错;如果试验电荷是负电荷,则试验电荷受的库仑力的方向与电场强度方向相反,C 错;电荷产生的电场强度是一种客观存在的物质,不因试验电荷的有无而改变,D 错;试验电荷所受的库仑力与试验电荷的比值就是电场强度,与试验电荷无关,B 正确。
2.一个质子,在电场力作用下从A 点经C 点运动到B 点,其运动轨迹如图所示,已知质点运动的速率是递增的,下面关于C 点场强方向的四个图示哪个正确?[ ]答案: 【D 】[解]a m E q=,质子带正电且沿曲线作加速运动,有向心加速度和切线加速度。
存在向心加速度,即有向心力,指向运动曲线弯屈的方向,因此质子受到的库仑力有指向曲线弯屈方向的分量,而库仑力与电场强度方向平行(相同或相反),因此A 和B 错;质子沿曲线ACB 运动,而且是加速运动,所以质子受到的库仑力还有一个沿ACB 方向的分量(在C 点是沿右上方),而质子带正电荷,库仑力与电场强度方向相同,所以,C 错,D 正确。
3.带电量均为q +的两个点电荷分别位于X 轴上的a +和a -位置,如图所示,则Y 轴上各点电场强度的表示式为E = ,场强最大值的位置在y = 。
答案:y a qy23220)(2+=πε,2/a y ±= [解]21E E += )(422021y a qE E +==πε关于y 轴对称:θcos 2,01E E E y x ==j y a qyj E E y 23220)(2+==∴πε沿y 轴正向的场强最大处0=dydEy y a y y a dy dE 2)(23)(25222322⨯+-+∝-- 2/a y = 2/a y ±=处电场最强。
大连理工大学大学物理作业10(稳恒磁场四)及答案详解

作业 10 稳恒磁场四1.载流长直螺线管内充满相对磁导率为r μ的均匀抗磁质,则螺线管内中部的磁感应强度B 和磁场强度H 的关系是[ ]。
A. 0B H μ>B. r B H μ=C. 0B H μ=D. 0B H μ< 答案:【D 】解:对于非铁磁质,电磁感应强度与磁场强度成正比关系H B r μμ0=抗磁质:1≤r μ,所以,0B H μ<2.在稳恒磁场中,关于磁场强度H →的下列几种说法中正确的是[ ]。
A. H →仅与传导电流有关。
B.若闭合曲线内没有包围传导电流,则曲线上各点的H →必为零。
C.若闭合曲线上各点H →均为零,则该曲线所包围传导电流的代数和为零。
D.以闭合曲线L 为边界的任意曲面的H →通量相等。
答案:【C 】解:安培环路定理∑⎰=⋅0I l d H L ρρ,是说:磁场强度H ρ的闭合回路的线积分只与传导电流有关,并不是说:磁场强度H ρ本身只与传导电流有关。
A 错。
闭合曲线内没有包围传导电流,只能得到:磁场强度H ρ的闭合回路的线积分为零。
并不能说:磁场强度H ρ本身在曲线上各点必为零。
B 错。
高斯定理0=⋅⎰⎰SS d B ρρ,是说:穿过闭合曲面,场感应强度B ρ的通量为零,或者说,.以闭合曲线L 为边界的任意曲面的B ρ通量相等。
对于磁场强度H ρ,没有这样的高斯定理。
不能说,穿过闭合曲面,场感应强度H ρ的通量为零。
D 错。
安培环路定理∑⎰=⋅0I l d H L ρρ,是说:磁场强度H ρ的闭合回路的线积分等于闭合回路包围的电流的代数和。
C 正确。
3.图11-1种三条曲线分别为顺磁质、抗磁质和铁磁质的B H -曲线,则Oa 表示 ;Ob 表示 ;Oc 表示 。
答案:铁磁质;顺磁质; 抗磁质。
图中Ob (或4.某铁磁质的磁滞回线如图11-2 所示,则'Ob )表示 ;Oc (或'Oc )表示 。
答案:剩磁;矫顽力。
5.螺线环中心周长10l cm =,环上线圈匝数300N =,线圈中通有电流100I mA =。
大连理工大学大学物理上课后题详解答案

A A12 A22 2A1A2 cos(2 1)
tg A1 cos1 A2 cos2 A1 sin1 A2 sin2
x Acos(t ) 6.48102 cos(2 t 1.12) (SI)
7.
Tx 6 3 Ty 4 2,Ax 3cm,Ay 2 cm
8.
x1
4 6
2
o
t
5
3
9. 测试总时间是相同的,所以有
6. (1) z( y,t) 5cos[8 (t y 1) 3 ] 5cos[8 t 2 y 3 ] (SI)
u8
8
(2) z( 23 ,t) 5cos[8 t ] (SI)
16
2
(3) z( y, 1 ) 5cos[2 y 7 ] (SI)
16
8
7. 由已知条件可知,波向 x 轴负向传播。
此系统的机械能守恒: mg 2R = 1 mv2 → v = 4gR 。 2
7.因为整个系统的轴向方向的外力矩为零,系统沿该方向的角动量守恒。系统的总角动量 为零,轮子产生角动量,必然有一个大小相等方向相反的角动量产生。这样车轮沿一个方 向转动,人(转盘)会沿相反方向转动。
8.系统动量守恒,系统受合外力为零;系统角动量守恒,系统受合外力矩为零。
动量,所以系统的角动量守恒。
当小球在
B
位置时 J0ω0
=
J 0ωB
+ mR2ωB
→ ωB
=
J 0ω0 J0 + mR2
当小球在 C 位置时 J0ω0 = J0ωc → ωc = ω0
(2) 以地球、圆环、小球为系统,系统不受外力,做功为 0. 内力有重力和小球与环壁 之间的压力,重力为保守内力;而小球和环壁的压力为非保守内力,但是小球受的压力(与 环壁垂直)与小球相对于环的速度方向(与环壁相切)始终垂直,所以这对力做功为 0. 因
大连理工大物2作业答案_40-44

2、 粒 子 在 一 维 无 限 深 势 方 阱 中 运 动 , 图42-1 为 粒 子 处 于 某 一 能 态 的 波 函 数ψ (x)的 曲 线 ,(1)写出 粒 子 的 波 函 数;(2)用数学的方法求出粒子出现概率最大的位置。 解:(1)粒子的波函数: ψ (x) = 0,
(x)| = 0给出,即 (2)粒子出现最大的位置由 d|ψdx
∞
1=
−∞
|ψ (x)| dx = |A|
2
2 0
∞
e−2ax dx =
1 |A|2 2a
解之得 A= √ 2a 0
2 a
4、在宽度为a的一维无限深方势阱中运动的粒子定态波函数为ψ (x) =
2a 求:(1)基态粒子出现在 a 3 < x < 3 范围内的概率; (2)主量子数n = 2的粒子出现概率最大的位置。 解:可知定态波函数已归一化 2a (1)基态粒子出现在 a 3 < x < 3 范围内的概率
8、若一个电子和一个质子具有同样的动能,哪个粒子的德布罗意波长较大? 解:考虑到相对论效应,有 λ= 因为mp me ,所以λe > λp . hc Ek (Ek + 2m0 c2 )
3πx √ cos (−a ≤ x ≤ a) 2a a (1)求粒子在x = a 2 处出现的概率密度; a (2)在− a < x < 5 5 范围内,粒子出现的概率。 解:由波函数的形式可知波函数已经归一化 (1)粒子在x = a 2 处出现的概率密度: p(x = a/2) = |ψ (x = a/2)| =
3、如图41-1所示一束动量为p的电子,通过缝宽为a的狭缝,在距离狭缝为R处放置一荧光屏,求屏上衍射图样中 央明条纹的宽度d. 解:由德布罗意关系知 λ = h/p 单缝衍射暗条纹的条件为 a sin θk = ±kλ 由于R 于是 d,所以sin θ1 ≈ d/2R. d = 2R sin θ1 = 2Rλ/a = 2Rh/pa
大连理工大学大学物理作业4(静电场四)及答案详解

作业4 静电场四导线穿过外球壳上的绝缘小孔与地连接,外球壳上带有正电荷,则内球壳上[ ]。
.A 不带电荷.B 带正电 .C 带负电荷.D 外表面带负电荷,内表面带等量正电荷答案:【C 】解:如图,由高斯定理可知,内球壳内表面不带电。
否则内球壳内的静电场不为零。
如果内球壳外表面不带电(已经知道内球壳内表面不带电),则两壳之间没有电场,外球壳内表面也不带电;由于外球壳带正电,外球壳外表面带正电;外球壳外存在静电场。
电场强度由内球壳向外的线积分到无限远,不会为零。
即内球壳电势不为零。
这与内球壳接地(电势为零)矛盾。
因此,内球壳外表面一定带电。
设内球壳外表面带电量为q (这也就是内球壳带电量),外球壳带电为Q ,则由高斯定理可知,外球壳内表面带电为q -,外球壳外表面带电为Q q +。
这样,空间电场强度分布r r qr E ˆ4)(201πε=,(两球壳之间:32R r R <<)r r Qq r E ˆ4)(202πε+= ,(外球壳外:r R <4)其他区域(20R r <<,43R r R <<),电场强度为零。
内球壳电势为041)11(4ˆ4ˆ4)()(403202020214324322=++-=⋅++⋅=⋅+⋅=⋅=⎰⎰⎰⎰⎰∞∞∞R Q q R R q r d r rQq r d r r q r d r E r d r E l d E U R R R R R R R πεπεπεπε则04432=++-R QR q R q R q ,4324111R R R R Q q +--=由于432R R R <<,0>Q ,所以0<q即内球壳外表面带负电,因此内球壳负电。
2.真空中有一组带电导体,其中某一导体表面某处电荷面密度为σ,该处表面附近的场强大小为E ,则0E σ=。
那么,E 是[ ]。
.A 该处无穷小面元上电荷产生的场 .B 导体上全部电荷在该处产生的场 .C 所有的导体表面的电荷在该处产生的场 .D 以上说法都不对答案:【C 】解:处于静电平衡的导体,导体表面附近的电场强度为0E σ=,指的是:空间全部电荷分布,在该处产生的电场,而且垂直于该处导体表面。
大学物理—相对论、电磁学_大连理工大学中国大学mooc课后章节答案期末考试题库2023年

大学物理—相对论、电磁学_大连理工大学中国大学mooc课后章节答案期末考试题库2023年1.振荡偶极子辐射的能量与其频率无关。
答案:错误2.位移电流的磁效应不服从安培环路定理。
答案:错误3.产生电动势的非静电力是作用在带电粒子上的洛伦兹力.(动生/感生)答案:动生4.当长直螺线管中由真空状态改为填充铁磁质时,其自感系数将.(增大/不变/减小)答案:增大5.涡旋电场是由激发的。
(电荷/变化的磁场)答案:变化的磁场6.当穿过一个导体回路中的发生变化时,该回路中就一定产生感应电流。
答案:磁通量7.在导线切割磁感应线产生动生电动势的过程中洛仑兹力并不做功,而只是起到能量转换的作用.答案:正确8.匀速运动的电荷周围空间,电场和磁场均存在.答案:正确9.一长直螺线管中通的电流I的值越大,其自感系数L越大答案:错误10.一交变磁场被限制在一半径为R的圆柱形空间,在柱外有个静止的点电荷Q,则该电荷Q不受电场力作用。
答案:错误11.在下列那种情况下,涡电流是有害的?答案:变压器12.振荡偶极子辐射的平均能流密度具有很强的方向性. 在垂直于偶极子轴线的方向上辐射最。
(强/弱)答案:强13.带有铁芯(相对磁导率为80)的细螺线环,总匝数400、平均半径为6cm,载有电流0.25A。
芯内的磁感应强度等于 T。
(保留三位有效数字,真空磁导率【图片】)答案:(0.0260,0.0270)14.如图所示,均匀磁场B中放置一通有电流I、半径为R的半圆形导线,导线两端连线与磁感强度方向的夹角为30°,该段半圆弧导线受到的磁力等于。
【图片】答案:IRB##%_YZPRLFH_%##IBR##%_YZPRLFH_%##RIB##%_YZPRLFH_%# #RBI##%_YZPRLFH_%##BRI##%_YZPRLFH_%##BIR15.一个电子和一个质子分别以速度【图片】和【图片】沿互相垂直的路径运动。
某瞬时二者的位置如图,则此时运动的电子作用在质子上的磁力大小等于。
大连理工大学大学物理作业5(静电场五)及答案详解

作业5 静电场五2.一平行板电容器中充满相对介电常数为r ε的各向同性均匀电介质。
已知介质表面极化电荷面密度为σ'±,则极化电荷在电容器中产生的电场强度的大小为[ ]。
.A0σε' .B 02σε' .C 0r σεε' .D rσε' 答案:【A 】解:极化电荷也是一种电荷分布,除不能自由移动和依赖于外电场而存在外,与自由电荷没有区别。
在产生静电场方面,它们的性质是一样的。
在电容器中,正是极化电荷的存在,产生的静电场与自由电荷产生的静电场方向相反,使得电容器中总的电场强度减弱,提高了电容器储存自由电荷的能力,电容器的电容增大。
或者说,储存等量的自由电荷,添加电介质后,电场强度减弱,电容器两极的电势差减小,电容器的电容增大。
正负极化电荷产生的电场强度的大小都是0/2εσ,方向相同,所以,极化电荷产生的电场的电场强度为0/εσ。
3.在一点电荷产生的静电场中,一块电介质如图5-1放置,以点电荷q 所在处为球心作一球形闭合面,则对此球形闭合面[ ]。
.A 高斯定理成立,且可用它求出闭合面上各点的场强 .B 高斯定理成立,但不能用它求出闭合面上各点的场强 .C 由于电介质不对称分布,高斯定理不成立 .D 即使电介质对称分布,高斯定理也不成立答案:【B 】解:静电场的高斯定理,是静电场的基本规律。
无论电场分布(电荷分布)如何,无论有无电介质,也无论电介质的分布如何,都成立。
但是,只有在电场分布(电荷分布和电介质分布),在高斯面上(内)具有高度对称时,才能应用高斯定理计算高斯面上的电场强度。
否则,只能计算出穿过高斯面的电通量。
图示的高斯面上,电场强度分布不具有高度对称性,不能应用高斯定理计算高斯面上的电场强度。
4.半径为1R 和2R 的两个同轴金属圆筒,其间充满着相对介电常数为r ε的均匀介质。
设两圆筒上单位长度带电量分别为λ+和λ-,则介质中的电位移矢量的大小D = ,电场强度的大小E = 。
大连理工大学大学物理下答案详解

解:(1)图(A)中所示部分产生的磁场相当于无限长载流直导线在O点产生的磁场减去有限长直导线ab在O点产
生的磁场:
√
B1
=
µ0I
2π
R 2
−
µ0I
4π
R 2
(cos
π 6
− cos
5π )
6
=
µ0I πR
−
3µ0I
=
µ0I
√ (2 − 3)
2πR 2πR
方向:垂直于纸面向里 (2)图(B)中的磁场相当于(1)中的磁场加上弧ab在O点产生的磁场:
1
I. 作业25答案
1、在坐标原点有一电流元Idl = 3 × 10−3kA · mfi分别求出点(3,0,4)、(3,4,0)的磁感应强度。 解:由毕奥-萨伐尔定律知
其中
B
=
µ0 4π
Idl × r r3
=
10−7
I
dl × r3
r
Idl = 3 × 10−3k
所以
B1
=
10−7
×
3×
10−3k × (3i + 4k) T
3
解:取宽度为dl的无限长载流细直导线为电流元,则
I
I
I
dI = dl = Rdθ = dθ
πR πR
π
此电流元在轴线上产生的磁感应强度:
B
=
µ0dI 2πR
=
µ0I 2π2R
dθ
由于对称性,平行于电流方向的磁场互相抵消,只有垂直于电流方向的磁场存在
B⊥
=
B
sin θ
=
µ0I 2π2R
π 0
sin θdθ
2
大连理工物理答案12

作业12 电磁感应二1.用导线围成的回路(两个以O 点为圆心, 半径不同的同心圆, 在一处用导线沿半径方向相连), 放在轴线通过O 点的圆柱形均匀磁场中, 回路平面垂直于柱轴, 如图13-1所示。
如磁场方向垂直图面向里, 其大小随时间减小, 则(A ),(B) ,(C) ,(D) ,中正确表示涡旋电电场方向及感应电流的流向的是[ ]。
答: D解: 由楞次定律判断感应电流的方向。
由于磁场垂直于纸面向里, 并且减小, 所以, 感生电流产生的磁场垂直于纸面向里, 由此可以判断出: 回路中感生电流的方向是顺时针的。
注意:由于两环之间的导线上没有电动势, 所以不同环之间没有电流。
2.均匀磁场限制在圆柱形空间(如图13-2) 。
磁场中A,B 两点用直导线AB 连接, 或用弧导线AB 连接, 则[ ]。
A.直导线中电动势较大B.只有直导线中有电动势C.两导线中的电动势相等D.弧导线中电动势较大答: A解:连接 和 , 则由于感生电场是同心圆。
在 上, 线元 与感生的涡旋电场 垂直;在 上, 线元 与感生的涡旋电场 垂直。
因此, 和 上的电动势为零 0=⋅==⎰⎰OA iOA OAOA l d E d εε 0=⋅==⎰⎰OB iOB OB OB l d E d εε由法拉第电磁感应定律, 回路 上的感应电动势为OACBO OACBO ACBOB ACB OA BO ACB OA OACBO S t d dB t d d -=Φ-==-+=++=εεεεεεεε则弧线ACB 上的电动势为,弧线AB 上的电动势为22||ABO AB S dtdB =ε 回路OADBO 上的感应电动势为OADBO OADBO ADB OB ADB OA BO ADB OA OADBO S t d dB t d d -=Φ-==-+=++=εεεεεεεε则直线ADB 上的电动势为,由于 , 所以3.如图13-3所示,闭合线圈共50匝,半径r=4cm,线圈法线正向与磁感应强度之间的夹角 ,磁感应强度 。
大连理工大学大学物理作业4(静电场四)及答案详解

作业4 静电场四它们离地球很远,内球壳用细导线穿过外球壳上得绝缘小孔与地连接,外球壳上带有正电荷,则内球壳上[ ]。
不带电荷 带正电 带负电荷外表面带负电荷,内表面带等量正电荷答案:【C 】解:如图,由高斯定理可知,内球壳内表面不带电。
否则内球壳内得静电场不为零。
如果内球壳外表面不带电(已经知道内球壳内表面不带电),则两壳之间没有电场,外球壳内表面也不带电;由于外球壳带正电,外球壳外表面带正电;外球壳外存在静电场。
电场强度由内球壳向外得线积分到无限远,不会为零。
即内球壳电势不为零。
这与内球壳接地(电势为零)矛盾。
因此,内球壳外表面一定带电。
设内球壳外表面带电量为(这也就就是内球壳带电量),外球壳带电为,则由高斯定理可知,外球壳内表面带电为,外球壳外表面带电为。
这样,空间电场强度分布,(两球壳之间:) ,(外球壳外:)其她区域(,),电场强度为零。
内球壳电势为041)11(4ˆ4ˆ4)()(403202020214324322=++-=⋅++⋅=⋅+⋅=⋅=⎰⎰⎰⎰⎰∞∞∞R Qq R R q r d r rQq r d rr q r d r E r d r E l d E U R R R R R R R πεπεπεπε则,由于,,所以即内球壳外表面带负电,因此内球壳负电。
2.真空中有一组带电导体,其中某一导体表面某处电荷面密度为,该处表面附近得场强大小为,则。
那么,就是[ ]。
该处无穷小面元上电荷产生得场 导体上全部电荷在该处产生得场 所有得导体表面得电荷在该处产生得场 以上说法都不对 答案:【C 】解:处于静电平衡得导体,导体表面附近得电场强度为,指得就是:空间全部电荷分布,在该处产生得电场,而且垂直于该处导体表面。
注意:由高斯定理可以算得,无穷小面元上电荷在表面附近产生得电场为;无限大带电平面产生得电场强度也为,但不就是空间全部电荷分布在该处产生得电场。
3.一不带电得导体球壳半径为,在球心处放一点电荷。
大连理工大物2作业答案_33-39

I.作业33答案1、什么叫波动光学?什么叫几何光学?什么情况下可以用几何的方法研究光学问题?答:波动光学是以波动理论来研究光的干涉、衍射等现象的光学分支;几何光学是以光线为基础,研究光的传播和成像规律的光学分支。
在光学中,可以忽略波长,即相当于λ→0极限情况的这一分支,通常称为几何光学,因为在这种近似处理下,光学定律可以用几何学的语言来表述。
2、费马原理的数学表达式为 Nnd l <Mnd l ,请说明“<”两边积分式的物理意义。
答:左边是光程,右边是光学长度,光线沿光学长度最短的路径传播。
3、光在折射率为n (x )的空间沿直线从P 1(x 1)传播到P 2(x 2),写出这段光程的数学表示式。
答:δ= x 2x 1n (x )dx4、图33-1中的P 是物P 经薄透镜L 所成的像。
(1)请用作图法画出入射平行光经透镜后的像;(2)简单写出步骤和理由。
解:(1)(2)先利用两条特殊光线a ,b 确定焦点位置,再作出焦平面;这束平行光中过透镜中心的光线与焦平面交点P ,则该平行光汇聚在P 点。
5、如图33-2所示,F 、F 分别是薄透镜L 的物空间和像空间的焦点。
请用作图法分别求物P 的像(用P 表示)。
6、杨氏双缝实验,己知d=0.3mm,D=1.2m ,测得两个第7级暗条纹中心的间距为22.78mm ,求入射单色光的波长,并说明其颜色。
解:单色光杨氏双缝干涉实验中,暗条纹的位置为x k =(2k −1)Dλ2d ∆x =x 7−x −7=13Dλd所以λ=∆xd 13D =22.78×10−3×0.3×10−313×1.2m =438nm光的颜色为紫色7、如图33-4所示,洛埃镜长2cm ,观察屏与镜边相距l 1=1.6cm ;线光源S 离镜面的高度为h=0.5mm ,到镜另一边的水平距离l 2=2cm ,实验用准单色光波长为600nm ,(1)求屏上干涉条纹的间距;(2)标出屏幕上的相干区域;(3)计算最多能出现的明条纹数目。
中国大学mooc《大学物理A1(2020秋季李雪春)(大连理工大学) 》满分章节测试答案

title大学物理A1(2020秋季李雪春)(大连理工大学) 中国大学mooc答案100分最新版content第一周质点运动学质点运动学单元测验题1、单选题:质点的运动函数为. 则该质点在t 时刻的位置矢量为 [ ] (SI)答案:2、单选题:质点由A点运动到B点,以下说法正确的是[ ].答案: 位移是唯一的3、单选题:一质点沿x轴运动的规律是, 则前3s内它的位移和路程分别为[ ]m答案: -3, 54、单选题:质点t1=0时从静止出发,沿半径为R=3m的圆周作匀变速率运动,切向加速度at=3m/s2, 则该质点的总加速度恰好与半径成45°角的时刻为t = [ ]s答案: 15、单选题:答案:6、单选题:答案: pR ;2R7、单选题:质点的运动函数为x = 4t, y=15- 3t^2(SI). 则该质点在t 时刻的速度矢量为 [ ] (SI)答案:8、单选题:一质点的运动函数为 x = 3t +5t^3+7 , 则该质点作[ ]答案: 变加速直线运动,加速度沿x轴正方向9、单选题:一质点在平面上运动,已知质点位置矢量的表示式为(其中a、b为正的常量), 则该质点作[ ]。
答案: 变速直线运动10、单选题:小明骑车以速率V向正东方行驶,遇到由北向南刮的风(设风速大小也为V),则他感到风是从[ ]方向吹来。
答案: 东北11、单选题:A、B二船相对地面都以2m/s的速率匀速行使, A船向东行驶,B船向北行驶。
则在A船上测量,B船的速度大小为[ ] m/s.答案:12、判断题:加速度恒定不变时,物体的运动方向可能改变答案: 正确13、判断题:平均速率等于平均速度的大小。
答案: 错误14、判断题:当物体的速度为零时,加速度必定为零。
答案: 错误15、判断题:答案: 错误16、判断题:质点作圆周运动时,加速度方向一定与速度方向垂直。
答案: 错误17、判断题:质点作曲线运动时,速度方向为运动轨迹的切线方向,因此其法向加速度必定为零。
大连理工物理答案15

5光年,宇航员欲将此距离缩为3光年,他乘的飞船相对地球的速度应是[ ]A. c 21 B. c 53 C. c 54 D. c 109答:[C ]解:这里,在地面参考系测得一星球离地球5光年,是原长:5=∆l ;宇航员欲将此距离缩为3光年,是测长:3/=∆l 。
因此由22/1c ul l -∆=∆,得到22153cu-⨯=,c u 54=。
2.火箭的固有长度为L ,其相对地面以1ν作匀速直线运动。
若火箭上尾部一射击口向火箭首部靶子以2ν速度发射一子弹,则在火箭上测得子弹从出射到击中靶的时间间隔为[ ]。
A.21νν+LB.2νLC.2121⎪⎭⎫⎝⎛-c LννD.21211⎪⎭⎫ ⎝⎛-+c Lννν答:[B ]解:事件发生在火箭上,与地面无关。
当然,地面上测量这一时间间隔是不同的。
3.在K 惯性系中x 轴上相距x ∆处有两只同步钟A 和B ,在相对K 系沿x 轴以u 速运动的惯性系/K 中也有一只同样的钟/A 。
若/xx 轴平行,当/AA 相遇时,恰好两钟读数都为零, 则当/A 与B 相遇时K 系中B 钟的读数为 ,/K 系中/A 钟的读数为 。
答:ux ∆,221cu ux -∆解:如图,在K 系测量,A 和B 的距离为x ∆,钟/A 正在以速度u 从A 向B 运动,钟/A 从A 到达B 所用的时间为ux t ∆=∆这也就是B 钟的读数。
由于A 和B 在K 系中是静止的,所以,K 系中测量,A 和B 的距离x ∆是原长;在系/K 看来,A 和B 以速度u -运动,A 和B 的距离/x ∆是测量长度,因此2222/1)(1cu x cu x x -∆=--∆=∆由于在系/K 看来,B 以速度u-运动,B 运动距离/x ∆-所用时间/t ∆为22//1cu ux ux t-∆=-∆-=∆这就是/A 钟的读数。
可见,/A 钟与B 钟相遇时,确实是:/A 钟读数小、B 钟读数大,即似乎确实能分辨出来“/A 钟慢、B 钟快”。
大连理工大学大学物理练习题答案

S dt | 9t 6t 2 | dt 2 y(1.5) y(1) y( 2) 2.25( m)
1 6. 燃料匀速燃烧的太空火箭,其运动函数可表示为x ut u t ln(1 bt ) b 式中常量 u是喷出气流相对火箭的速度,常量b与燃烧速率成正比。求:
3 1 3 1 (1)火箭的速度函数和加速度函数; (2)设u 3.0 10 m s , b 7.5 10 s
燃料在120秒内燃烧完,求t=0s和 t=120s 时的速度; (3) t=0s 和 t=120s时的
加速度。 (1): v dx u ln( 1 bt ) x dt (2): vx (0) 0,
a a , v 的夹角 满足 cos t a
夹角变大
作业02 (质点运动学2)
1. 一质点作半径为 R 的变速圆周运动,写出速率、加速度和半径之间的 关系
dv v2 at , an dt R
a at an n, n
2 a at2 an
7.一质点在 xy 平面上运动,运动函数为 x 2t , y 4t 2 8 (SI) ,求: (1)质点运动的轨迹方程并画出轨道曲线; (2)t1=1s 时和 t2=2s 时质点的位置、速度和加速度。 (1) 轨道方程 y x 2 8 (2) 位置 r (1) ( 2i 12 j ) m r ( 2) (4i 24 j )m 2 速度 v (1) ( 2i 8 j ) m/s v ( 2) ( 2i 16 j ) m/s 2
t 0
v( t ) v(0) at dt 3t ( m / s)
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作业二十五 稳恒磁场(一)11225-1. 7.210(T)B j −=×GG129.6107.21120(T)B j i −−=×−×G G G25-2.00I 2B Lπ=,方向与水平线成45度角,指向右上方。
25-3.(1)04I 2112(R R R R B μ−=,方向垂直纸面向外。
(2)2221()R 2Im R π=−,方向垂直纸面向内。
25-4.(1)02IB R(2μπ=2−,方向垂直纸面向内。
(2)0062I IB R R(2μμπ=2+2A m )×610(T)−,方向垂直纸面向内。
25-6.2412.55(T )9.3410(B m −==25-7. ,方向垂直纸面向外。
6.37B =×作业二十六 稳恒磁场(二)26-1. I02μB x π=,Φ=0。
26-2. 222m v e B πΦ=26-3. I l 0μ=B d ⋅∫KK 。
26-4.6()Wb −2.1910Φ=×26-5. 2202200(()2()2I r a )()()r a B a r b a I r μπμπ⎧⎪⎪−⎪=≤⎨−⎪⎪≥⎪⎩r b r b ≤≤ 26-6.解:(1)2211)())r D 00(20(NI B D r r μπ⎧⎪⎪=<⎨⎪>⎪⎩D r D << ;2(2)d d Bh r Φ=B 01d ln 2NIh D ND μπΦΦ=∫Φ= 226-7. 用安培环路定理,可以证明图中B 1=B 2;用高斯定理,可以证明图中 B ′1=B ′2。
B 命题得证作业二十七 稳恒磁场(三)27-1. 2R IB M = 方向竖直向上27-2. 02afe Iv πμ=4(/d v m − 27-3.(1)ab 两点间的电势差,b 点电势高。
(2) 1.0710)s ∴=×2835.8410(m )−=×。
(3)n 27-4. (1) M m B =×KKK,12M Il l B =,方向向上。
(2 ) 122A IBl lB v q =27-5.做负功相等,因电流同向,三条导线间是吸引力,当将b 处导线移动到c 处时,o 处导线不做功等,但该导线相对于a 处导线,距离增加,克服吸引力做负功。
27-6.不能,因为: f GG G ×H r = 带电粒子所受的磁场力始终与运动速度垂直,所以它只改变速度的方向,不能改变速度的大小,因而不能改变粒子的动能。
随时间变化的磁场会产生感应电动势,它有可能增大粒子的动能。
作业二十八 稳恒磁场(四)28-1.B μμ0=28-2.(C) H G的环流只与传导电流有关。
28-3.铁磁质;顺磁质; 抗磁质。
28-4.剩磁;矫顽力。
28-5.不能。
介质中的安培环路定理说明定理的左端,即H G的环流只与传导电流有关,与分子电流无关;并不可以说H G 只与传导电流有关,与分子电流无关。
这里H G 的环流和H G是两个不同的概念。
28-6.(1), . (2 ) H 300 (A =B 3.771=×H 300 (A /m)-40T /m)=,B 1.508T =. (3 ) ,.-40B 3.7710T =× 1.508T B ′≈328-7.(1)01()212IrB r R R μπ=<;02r I 12()B R r rR μμπ=<<;02()2I μB r R rπ=>.(2) 1()R =≤212Ir H r R π;1()2I H r R rπ=≥.331.几何光学:用几何的方法研究光的传播规律。
当研究所涉及的物和光学元件中的限度远远大于光波长时,光波可视为直线, 可以应用几何光学。
波动光学:用波动理论研究光的传播规律。
2.前者为光程后者是光学长度,光线沿光学长度最短的路径传播。
3.dxxnd)(=δ,所以∫=21) (x xdx xnδ4. 先利用两条特殊光线a,b 确定焦点位置,再作出焦平面;这束 平行光中过透镜中心的光线与焦平面交点P,则该平行光汇聚在P 点。
5.6. 438 nm 紫光7. 33.6 μm 21条9. 4615 nm341. A2. A3. 上 凸 150nm 4. λ=485nm, 679nm 5. 94.2nm 6. L2λθ=Δ7. - 0.133, 负号表示减小8. 中央为明条纹,边缘为暗条纹中心,可见4条暗环351. 惠更斯——菲涅耳原理:波阵面上任一点可作为子波的波源;前方任一点的光振动为所有子波源在该点光振动的相干叠加。
2. 夫琅禾费衍射:入射光源到衍射屏的距离R →∞,衍射屏到观察屏的距离r →∞;而菲涅耳衍射至少有一个不满足。
3. a a 32=′ 13a a a ′−=− 负号表示减小 4. 1.12 mm 5. 0.48 μm 6. 467 nm7.505.010684.27′′=×−rad 8. 1)相反方向平移 2)相同方向平移3)相同方向平移361. A2. A C E3. (1) 2.4 mm (2) 9 条, 0 1 2 3 4 -1 -2 -3 -44. 2, 1, 0, -1, -2, -4, -5 (3,6 级缺级)5. (1) 2 (2) 12um6. 2级 7. 1)0.275nm2) 0.165nm 8. 1) 测不到2) k=3 λ=0.1296nm , k=4 λ=0.097nm 在范围内 可测作业3737.1 光的全部偏振状态:自然光,部分偏振光,偏振光,其中偏振光包括线偏振光,圆偏振光和椭圆偏振光。
37.2. 222200121322cos cos ()sin cos sin 22I I I I I I I I 22παααα===−==αα=30O 时 出射光强03332I I =α=45O 时 出射光强 038I I =37.3 设P 1和P 2的偏振化方向之间的夹角为α,则 (1)45α=D (2)若出射光强为0,则900α=D D 或若使032I I =,则,不存在。
2sin 24α=37.4. 52553M m m m Mm M m m I I I I I P I I I I −−=⇒===++偏振度m I i 37.5.bi bibi37.6 设全反射的临界角为0 , 则 ,可得10290n i n sin sin D =2012n i n sin == 由布儒斯特定律 213532b b n tgi i n .D ==⇒= 37.7 11.69° 或者 85.57°37.8 由布儒斯特定律 1335306b b n tgi i n ..D ==⇒=水空气90369b i α.D D =−=作业3838.1 光进入各向异性介质,产生双折射,其中遵守折射定律的光称为寻常光,简称o 光;不遵守折射定律的光称为非常光,简称e 光。
o 光、 e 光的振动方向一般不垂直,只有当入射面和主截面重合时,o 光、 e 光的主平面与主截面入射面三者重合, o 光、 e 光的振动方向垂直。
38.2 由=c cTn λv n λλλλ==⇒=00介质介质介质介质光在晶体中沿光轴传播时,无双折射,n o = n e ,λO =λ0/ n o , λe = λ0/ n o ; 沿垂直光轴传播时λO =λ0/ n o , λe =λ0/ n e38.3. 如下图。
c 线偏振光,振动方向沿P 1的偏振化方向;d 椭圆偏振光;e 线偏振光,振动方向沿P 2的偏振化方向。
四分之一波片绕光线旋转,e 区的光强有明暗变化,并且光强可以为0(201I I sin 24α=,α为光轴与P 1偏振化方向夹角)。
.38.4 2004515075I I I cos ().D D =−=2004515025I I I cos ().D D =+=.38.5. 光矢量与光轴的夹角为90O 时,只有O 光;光矢量与光轴的夹角为0O时,只有e 光,其余情况既有O 光,又有e 光。
38.6. , 线偏振光:光强sin 30cos30O e A A A A ==D D212I A =,22sin 301cos 303O e I I ==D D 自然光:1/138.7.若出射光为圆偏振光,则需满足1、波片对于入射光为四分之一波片2、光轴方向与入射光的光矢量夹角为45O021218724e d k k n n n λ()()()=+=+−m38.8 用偏振片绕着光线方向旋转,当光强最大时,偏振片的透光方向即为线偏振光的光矢量方向。
作业3939.1 0 39.2 028I I =39.3.D. (与波长的四次方成反比,与散射角有关)。
39.4. 介质的折射率随着波长的增大而下降。
39.5. ν+ν0、ν+ν0′、ν+ν0′′; ν-ν0、ν-ν0′、ν-ν0′′39.6 由朗伯特定律0.6153.5000.56156.1%x x II I e e e I ββ−−−×=⇒====39.7. 假设为均匀媒质,忽略由散射引起的能量衰减。
由朗伯特定律0001ln x x I II I e e x I I ββαβ−−=⇒=⇒=−透射光强是入射光强的10 %时,010.1ln 0.17.210.32I x cm I =⇒=−=50 %时,010.5ln 0.5 2.170.32I x cm I =⇒=−=39.8. 设散射造成的光强衰减也满足朗伯特定律,则含烟时气体的总吸收系数β可分解为真吸收系数βα和散射系数βs ,即β=βα+βs由题意03011061703I e m I ββ...−−==⇒= 030120920278I e m I αββ...−−==⇒= 11425s m αβββ.−=−=39.9 我们在地球上看到天空是蓝色的,原因是大气层的瑞利散射 。
没有大气层的散射,人们无法从侧面看到光,所以太空见到的天空是黑色的。
作业四十 光的粒子性1. 写出绝对黑体的定义。
答:如果某种物质能吸收照射到它上的面的所有电磁辐射,则称这种物质为绝对黑体。
物质对电磁辐射的作用有吸收、反射和辐射。
绝对黑体只吸收电磁辐射,不反射电磁辐射。
但它可以辐射电磁波,而且在不同的温度下,辐射的电磁波的波长(频率)不同。
2. 以一定频率的单色光照射在某金属上,测得其光电流的曲线如图实线所示,然后在光强不变增大照射光频率,测得光电流得曲线如图19-1中虚线所示,则满足题意的图是[ ]。
答:[A] 3.827K T ==4.(1)h A =0ν, 296nm 0==A hc λ; (2)2eV 2.0V ∵a a hv Ahv eU A U e−=−=∴==; (3)21 2.0eV 2a mv eU ==. 5.4442211120.6(0.4m m M T M T λλ⎛⎞⎛⎞===⎜⎟⎜⎟⎝⎠⎝⎠5=6. 什么是康普顿效应?写出康普顿效应散射光的主要特点。