《固体表面特性》PPT课件
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《固体表面特性》课件
表面化学基础知识
1 表面张力与界面张力
探究液体和固体界面表面 张力的影响因素以及对材 料相互作用的影响。
2 静电作用力
3 化学键
了解表面电荷产生的机制, 以及电荷对固体表面特性 的影响。
深入研究化学键在固体表 面特性中的重要性,包括 离子键、共价键和金属键。
表面测量技术
1
原子力显微镜
利用原子力和尖端扫描来观测和测量微
表面等离子共振
2
小的表面形貌和力学性质。
通过表面等离子共振技术,准确测量固
Hale Waihona Puke 体表面的光学性质和电荷传递过程。
3
表面敏感光谱
使用光学谱学技术,分析固体表面的化 学成分和反应动力学。
表面改性技术
离子注入
运用离子注入技术,调控和改变 固体表面的化学成分和性能。
等离子体刻蚀
利用等离子体刻蚀技术,精确处 理固体表面的形貌和结构。
未来发展趋势
1 表面物理化学研究进展
展望固体表面物理化学领域的最新研究成果和技术进展。
2 表面修饰新技术
介绍表面修饰领域涌现出的新技术和创新方法。
3 应用前景和展望
探讨固体表面特性研究的发展前景,以及其在未来科学和工程中的广泛应用。
总结
1 固体表面特性的重要
性
总结固体表面特性在材料 科学和工程中的重要作用 和价值。
化学改性
通过化学反应改变固体表面的化 学键和性质,实现特定的功能化 表面。
应用场景
固体材料表面处理
探索对材料表面进行表面改性的各种应用,如陶瓷涂层和导电材料制备。
电子器件
研究固体表面特性在半导体器件、显示屏和太阳能电池等领域的关键应用。
固体表面特征PPT课件
固体中表面力分为哪几类?
.
6
表面力的分类: (1) 化学力(长程力)
(2) 范得华力(分子引力)
定向作用力FK(静电力) :发生于极性分子之间 诱导作用力FD :发生于极性与非极性分子之间。 分散作用力FL(色散力) :发生于非极性分子之间。
F范=FK+FD+FL 1/r7
.
7
二、清洁表面
是指不存在任何污染的化学纯表面,即不存在吸附、 催化反应或杂质扩散等一系列物理、化学效应的表面。
密排六方晶格:镁(Mg)、镉(Cd)、铍(Be)、锌(Zn) 等。
.
11
2.晶体结构变化
晶体结构的变化可以改变金属表面的摩擦特性。如元素 钴在加热时,晶体结构从常温的密排六方晶格转变为面心 立方晶格,摩擦系数增大,而当温度降到室温时,摩擦系 数将减小到原来的数字。而四氯化物在温度升高到 222.5K时,摩擦系数大大降低。
在表面的位置 配位数 表面所处晶面
角上原子
3
原子在(111)上
边缘原子
5
原子在(100)上
.
配位数
9 8
13
表面上方原子的空缺,必然导致晶体表面电荷分布的变化, 从而使表面原子排列或多或少发生变化。不过,实验分析 表明,很多晶体材料的表面有着近乎理想的原子排列。当 然,也有很多例外。
金属表面出现“断键”,原子的能量会升高,为了达到一 个较稳定的状态,电子也要重新分布,也就是说电子与离 子、电子与电子之间的交互作用都会发生变化,使表面与 体内的电子分布不同,一般要在表面形成一电偶层,可降 低十分之几电子伏特的表面能。
质不是无限的,在晶体中原子或分子的周期性排列发
生大面积突然终止的地方就出现了界面,如固体-液
.
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表面力的分类: (1) 化学力(长程力)
(2) 范得华力(分子引力)
定向作用力FK(静电力) :发生于极性分子之间 诱导作用力FD :发生于极性与非极性分子之间。 分散作用力FL(色散力) :发生于非极性分子之间。
F范=FK+FD+FL 1/r7
.
7
二、清洁表面
是指不存在任何污染的化学纯表面,即不存在吸附、 催化反应或杂质扩散等一系列物理、化学效应的表面。
密排六方晶格:镁(Mg)、镉(Cd)、铍(Be)、锌(Zn) 等。
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11
2.晶体结构变化
晶体结构的变化可以改变金属表面的摩擦特性。如元素 钴在加热时,晶体结构从常温的密排六方晶格转变为面心 立方晶格,摩擦系数增大,而当温度降到室温时,摩擦系 数将减小到原来的数字。而四氯化物在温度升高到 222.5K时,摩擦系数大大降低。
在表面的位置 配位数 表面所处晶面
角上原子
3
原子在(111)上
边缘原子
5
原子在(100)上
.
配位数
9 8
13
表面上方原子的空缺,必然导致晶体表面电荷分布的变化, 从而使表面原子排列或多或少发生变化。不过,实验分析 表明,很多晶体材料的表面有着近乎理想的原子排列。当 然,也有很多例外。
金属表面出现“断键”,原子的能量会升高,为了达到一 个较稳定的状态,电子也要重新分布,也就是说电子与离 子、电子与电子之间的交互作用都会发生变化,使表面与 体内的电子分布不同,一般要在表面形成一电偶层,可降 低十分之几电子伏特的表面能。
质不是无限的,在晶体中原子或分子的周期性排列发
生大面积突然终止的地方就出现了界面,如固体-液
固体表面PPT课件
从图1.12所示的“光滑”半 球体 赫兹接触下真实情况的照 片, 证实了赫兹压力中心处 的接触斑点比较密集,而在赫 兹压力边远处接触分布比较稀 疏。说明固体表面接触只在传 力的微凸体顶端发生塑性变形, 离开这小小的塑性变形区变形 在弹性范围中。
N 塑性流动压力分布
赫兹分布
图1.12 赫兹接触和实际接触
• 通常,这个表面层的状态是复杂的。宏观上具有一定的几 何形状,微观上存在各种
• 典型的固体表面: 1.理想表面 2.清洁表面 3.机械加 工过的表面 4.一般表面
固体表面的几何性质
一、表面粗糙度 表面的凹凸不平程度与表面积之比称为表面粗糙度,是表面的亚微观 状况。它直接影响摩擦系数和磨损。 描述表面粗糙度,不是用其最大的波峰波谷之差。国标规定了两种表 面粗糙度的表示方法:中线平均值(CLA)和平均平方根值 (RMS)。
• 接触表面的面积可分为:
• a.名义接触面积:即表面宏观 面积——An
• b.真实接触面积:在表观接触 面积中,实际传递力的微小面 积的总和称真实接触面积Ar。
n
Ar Ari i 1
N
Ari
图1.11 表面的真实接触状况
一般材料在塑性变形范围内的真实接 触面积与载荷成正比,与表面的大小 和形状无关。假设接触材料的压缩屈 服极限(塑性流动极限)为σb,在法 向载荷N作用下相互压紧时,真实接 触面积可表示为:N塑性流动压力分 布赫兹分布图1.12 赫兹接触和实际 接触 Ar=N/σb
正态分布曲线
高度Zi 图1.5 微凸体的高度分布曲线
固体表面的原子排列和结构缺陷
• 经过不同加工过程形成的表面,因 机械作用,往往导致材料的晶格扭 歪、晶界开裂;由于温升导致金属 发生相变而再结晶,使晶粒长大; 或因为表层材料变形导致表层密度 和体积发生变化,从而在表层的塑 性变形层中产生残余应力,甚至产 生微裂纹。金属表层内种种微观性 状的改变,均对其摩擦磨损有密切 的关系。
N 塑性流动压力分布
赫兹分布
图1.12 赫兹接触和实际接触
• 通常,这个表面层的状态是复杂的。宏观上具有一定的几 何形状,微观上存在各种
• 典型的固体表面: 1.理想表面 2.清洁表面 3.机械加 工过的表面 4.一般表面
固体表面的几何性质
一、表面粗糙度 表面的凹凸不平程度与表面积之比称为表面粗糙度,是表面的亚微观 状况。它直接影响摩擦系数和磨损。 描述表面粗糙度,不是用其最大的波峰波谷之差。国标规定了两种表 面粗糙度的表示方法:中线平均值(CLA)和平均平方根值 (RMS)。
• 接触表面的面积可分为:
• a.名义接触面积:即表面宏观 面积——An
• b.真实接触面积:在表观接触 面积中,实际传递力的微小面 积的总和称真实接触面积Ar。
n
Ar Ari i 1
N
Ari
图1.11 表面的真实接触状况
一般材料在塑性变形范围内的真实接 触面积与载荷成正比,与表面的大小 和形状无关。假设接触材料的压缩屈 服极限(塑性流动极限)为σb,在法 向载荷N作用下相互压紧时,真实接 触面积可表示为:N塑性流动压力分 布赫兹分布图1.12 赫兹接触和实际 接触 Ar=N/σb
正态分布曲线
高度Zi 图1.5 微凸体的高度分布曲线
固体表面的原子排列和结构缺陷
• 经过不同加工过程形成的表面,因 机械作用,往往导致材料的晶格扭 歪、晶界开裂;由于温升导致金属 发生相变而再结晶,使晶粒长大; 或因为表层材料变形导致表层密度 和体积发生变化,从而在表层的塑 性变形层中产生残余应力,甚至产 生微裂纹。金属表层内种种微观性 状的改变,均对其摩擦磨损有密切 的关系。
第2章 固体表面的特征
第二章 固体表面的特征
• 固体的表面特性 • 表层的结构 • 金属材料的内部结构特征 • 固体的表面几何形貌 • 原子力显微镜
2.1、 固体的表面特性
固体表面是指固体气或固液体界面,具有很复 杂的结构和特性。影响实际接触面积、摩擦、 磨损和润滑性能,也影响光学、导电、传热、 着色和外观。 三个基本特征:
(3) 表面粗糙度的评定参数
(3.1)表面粗糙度标准有:
《产品几何技术规范 表面结构 轮廓法 表面结构的术 语、定义及参数》(GB/T 3505-2000)
《表面粗糙度 参数及其数值》(GB/T1031-1995) 《机械制图 表面粗糙度符号、代号及其注法》(GB/T 131-1993)
表面粗糙度的评定参数
宏观几何形状 λ>10mm
几何形状误差
表面波度 1mm< λ<10mm
表面粗糙度 λ<1mm
(2)表面粗糙度对互换性的影响
表面粗糙度直接影响产品的质量,对零件表面许多功 能都有影响。其主要表现 :
1. 配合性质 2. 耐磨性 3. 耐腐蚀性 4. 抗疲劳强度 为保证零件的使用性能和互换性,在零件几何精度设 计时必须提出合理的表面粗糙度要求。
1)轮廓算术平均偏差Ra 轮廓算术平均偏差是指在一个取样长度内,轮廓偏距
z(x)绝对值的算术平均值。
参数
Ra
幅值参数 - Ra
参数
Ra Ra Ra
Ra
幅值参数 – Ra的限制
表面粗糙度的评定参数
2)均方根粗糙度Rq(rms) 均方根粗糙度为测量区域高度的各点偏离
该区域平均高度位置的均方根值。
Rq 1 L z2dx
驱动箱 60/120/200mm行程(X)
• 固体的表面特性 • 表层的结构 • 金属材料的内部结构特征 • 固体的表面几何形貌 • 原子力显微镜
2.1、 固体的表面特性
固体表面是指固体气或固液体界面,具有很复 杂的结构和特性。影响实际接触面积、摩擦、 磨损和润滑性能,也影响光学、导电、传热、 着色和外观。 三个基本特征:
(3) 表面粗糙度的评定参数
(3.1)表面粗糙度标准有:
《产品几何技术规范 表面结构 轮廓法 表面结构的术 语、定义及参数》(GB/T 3505-2000)
《表面粗糙度 参数及其数值》(GB/T1031-1995) 《机械制图 表面粗糙度符号、代号及其注法》(GB/T 131-1993)
表面粗糙度的评定参数
宏观几何形状 λ>10mm
几何形状误差
表面波度 1mm< λ<10mm
表面粗糙度 λ<1mm
(2)表面粗糙度对互换性的影响
表面粗糙度直接影响产品的质量,对零件表面许多功 能都有影响。其主要表现 :
1. 配合性质 2. 耐磨性 3. 耐腐蚀性 4. 抗疲劳强度 为保证零件的使用性能和互换性,在零件几何精度设 计时必须提出合理的表面粗糙度要求。
1)轮廓算术平均偏差Ra 轮廓算术平均偏差是指在一个取样长度内,轮廓偏距
z(x)绝对值的算术平均值。
参数
Ra
幅值参数 - Ra
参数
Ra Ra Ra
Ra
幅值参数 – Ra的限制
表面粗糙度的评定参数
2)均方根粗糙度Rq(rms) 均方根粗糙度为测量区域高度的各点偏离
该区域平均高度位置的均方根值。
Rq 1 L z2dx
驱动箱 60/120/200mm行程(X)
固体表面特征ppt课件
;
自然界中的外表景象
;
外表景象研讨开展史
➢历史上对外表景象的研讨是从力学开场的,早在十九世 纪初就构成了外表张力的概念。
➢1805年,托马斯·杨〔T.Young〕最早提出外表张力概念, 并将外表张力概念推行运用于有固体的体系,导出了联 络气-液、固-液、固-气外表张力与接触角关系的杨氏方 程。
会比较明显,这是由于固体之间粘附力的作用范 围仅局限于分子间距,而固体间接触的方式仅为 点接触〔粗糙接触〕,虽然单位面积上的粘附力 很大,但作用于两固体间的总力却很小。
;
1.2.4 固体外表化学反响
• 外表化学反响 • 指外表吸附物质与固体相互作用构成了一种新的
化合物,最典型的的为氧化反响; • 大多数金属都覆盖着一层约20个分子层厚的氧化
a 空位
b 间隙原子 点缺陷
;
c 置换原子
〔2〕线缺陷
• 晶体中的线缺陷通常指位错,分为刃型和螺型; • 位错线是一条直径为几个原子间距,但长度为几
千至几万个原子间距的原子畸变构造。
刃型位错表示图
;
〔3〕面缺陷
• 晶体的面缺陷指沿二维方向伸展,而在另一维方 向上尺寸相对较小;
• 晶界或界面就是一种二维的面缺陷,为一个至几 个原子层厚。
• 1878年,外表热力学的奠基人吉布斯〔Gibbs〕提出了外表相厚度 为零的吉布斯界面模型,他还导出了著名的吉布斯吸附等温式。
• 1893年,范德华开场运用统计力学研讨外表化学,开启了用统计力 学研讨界面景象的前奏。
• 1913-1942年期间,美国科学家郎格缪〔Langmuir〕对蒸发、凝聚、 吸附、单分子膜等外表景象的研讨尤为突出。为此他于1932年荣获 诺贝尔奖,并被誉为外表化学的先驱者、新领域的开辟者。
自然界中的外表景象
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外表景象研讨开展史
➢历史上对外表景象的研讨是从力学开场的,早在十九世 纪初就构成了外表张力的概念。
➢1805年,托马斯·杨〔T.Young〕最早提出外表张力概念, 并将外表张力概念推行运用于有固体的体系,导出了联 络气-液、固-液、固-气外表张力与接触角关系的杨氏方 程。
会比较明显,这是由于固体之间粘附力的作用范 围仅局限于分子间距,而固体间接触的方式仅为 点接触〔粗糙接触〕,虽然单位面积上的粘附力 很大,但作用于两固体间的总力却很小。
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1.2.4 固体外表化学反响
• 外表化学反响 • 指外表吸附物质与固体相互作用构成了一种新的
化合物,最典型的的为氧化反响; • 大多数金属都覆盖着一层约20个分子层厚的氧化
a 空位
b 间隙原子 点缺陷
;
c 置换原子
〔2〕线缺陷
• 晶体中的线缺陷通常指位错,分为刃型和螺型; • 位错线是一条直径为几个原子间距,但长度为几
千至几万个原子间距的原子畸变构造。
刃型位错表示图
;
〔3〕面缺陷
• 晶体的面缺陷指沿二维方向伸展,而在另一维方 向上尺寸相对较小;
• 晶界或界面就是一种二维的面缺陷,为一个至几 个原子层厚。
• 1878年,外表热力学的奠基人吉布斯〔Gibbs〕提出了外表相厚度 为零的吉布斯界面模型,他还导出了著名的吉布斯吸附等温式。
• 1893年,范德华开场运用统计力学研讨外表化学,开启了用统计力 学研讨界面景象的前奏。
• 1913-1942年期间,美国科学家郎格缪〔Langmuir〕对蒸发、凝聚、 吸附、单分子膜等外表景象的研讨尤为突出。为此他于1932年荣获 诺贝尔奖,并被誉为外表化学的先驱者、新领域的开辟者。
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• 这层非晶态称为贝尔比层。
• 其成分为金属和它的氧化物,而性质与体内 明显不同。
• 贝尔比层具有高的耐磨性和耐蚀性。
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23
残余应力
• 材料经各种加工、处理后普遍存在残余应 力。
• 残余应力按其作用范围分为两类: 宏观内应力 微观内应力
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24
3. 表面氧化、吸附和沾污
• (二) 吸附表面层结构
• (1) 轮廓算术平均偏差:Ra • (2) 微观不平度+点高度:Rz • (3) 轮廓最大高度:Ry
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22
2.贝尔比层和残余应力
• 固体材料经过切削加工后,在几个微米或者 十几个微米的表层中可能发生组织结构的剧 烈变化,既造成一定程度的晶格畸变。
• 这种晶格的畸变随深度变化,而在最外的, 约5nm-10nm厚度可能会形成一种非晶态层。
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9
一、理想表面结构
• 理想表面是一种理论的结构完整的二维点 阵平面。
• 这里忽略了晶体内部周期性势场在晶体表 面中断的影响,
• 也忽略表面上原子的热运动以及出现的缺 陷和扩散现象,
• 又忽略表面外界环境的作用等,因而把晶 体的解理面认为是理想表面。
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10
• 1.二维晶格的周期性与对称性
• 一是自行调整,原子排队列情况与材料内部明显 不同;
• 二是依靠表面成分偏析和表面对外来原子或分子 的吸附以及两者的相互作用而趋向稳定态,因而 使表面组分与材料内部不同。
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12
• 晶体表面的成分和结构都不同于晶体内部, 一般大约要经过4~6个原子层之后才与体 内基本相似,所以晶体表面实际上只有几 个原层子范围。
固体材料与气体界面: (1)清洁表面 (2)实际表面 (3)理想表面(实际上不存在)
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6
清洁表面
• 清洁表面——经过诸如离子轰击、高温脱 附、超高真空中解理、蒸发薄膜、场效应 蒸发、化学反应、分子束外延等特殊处理 后,保持在10-6Pa-10-9Pa超高真空下外 来沾污少到不能用一般表面分析方法探测 的表面。
• 外来原子吸附在表面上形成覆盖层,并往往能使表面 重构。
• 吸附层原子或分子在晶体表面是有序排列还是无序排 列,与吸附的类型、吸附热、温度等因素有关。
• 二维点阵除了平移群和点移群两种基本 对称操作外,还存在镜像滑移群。
• 二维点阵中存在10种点群
• 镜像滑移群与点群结合,共得到17种二 维对移群,如表2-2所示。
• 2.晶列与晶列指数
• 3.二维倒易格子
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11
二、清洁表面结构
1.清洁表面的一般情况
依热力学的观点,表面附近的原子排列总是趋于 能量最低的稳定状态,达到这种稳定态的方式有 两种:
第二章 固体表面特性
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1
第一节 固体表面结构
• 固体材料: 固体材料是工程技术中最普遍使用的材料。 它的分类方法很多。例如按照材料特性, 可将它分为:
• 金属材料、 • 无机非金属材料 • 有机高分子材料三类。
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2
• 固体材料按所起的作用可分为: 结构材料和功能材料两大类。
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4
二、材料表面
固体材料的界面有三种:
(l)表面——固体材料与气体或液体的分界面。 (2)晶界(或亚晶界)——多晶材料内部成分、结
构相同而取向不同晶粒(或亚晶)之间的界面。 (3)相界——固体材料中成分、结构不同的两相之
间的界面。
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5
表面: • 固-固界面 • 固-液界面 • 固-气界面
表示台阶的原子层高度;(h’k’l’)为台阶
侧面的晶面指数;[uvw]为平台与台阶相交
的原子列方向。
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21
三、实际表面结构
• (一)实际表面的一般情况
• 1.表面粗糙度
• 从宏观看,经过切削、研磨、抛光的固体 表面似乎很平整,然而从微观角度观察会 发现表面有明显的起伏、同时不可能有裂 缝、空洞等。
• 结构材料
是以力学性能为主的工程材料,主要用来 制造工程建筑中的构件,机械装备中的零 件以及工具、模具等。
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3
功能材料
• 功能材料是利用物质的各种物理和化学特 性及其对外界环境敏感的反应,实现各种 信息处理和能量转换的材料(有时也包括 具有特殊力学性能的材料)。
• 这类材料常用来制造各种装备中具有独特 功能的核心部件。
平行,但长度不等。
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19
通用表面晶格的矩阵表示:
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20
4. 表面台阶结构(清洁表面的台阶结构)
台阶结构表示为: • R(S)-[m(hkl)×n(h’k’l’)]-[uvw]
• 式中R表示台阶表面的组成元素;(S)为
台阶结构;m表示平台宽度为m个原子列
(晶列);(hkl)为平台的晶面指数;n
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3.表面重构
• 在平行基底的表面上,原子的平移对称性 与体内显著不同,原子位置作了较大幅度 的调整,这种表面结构称为重构(或再 构)。
• R(hkl)-p×q-D
• 式中R表示基底材料的符号;(hkl)为基底平面 的密勒指数;D是表面覆盖层或沉积物质的符号。
P、q为整数,即表面晶格基矢与基底晶格的基矢
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ห้องสมุดไป่ตู้
17
2.表面弛豫: 表面上原子相对于正常位置的位移。
• 晶体的三维周期性在表面处突然中断,表面上原 子的配位情况发生变化,并且表面原子附近的电 荷分布也有改变,使表面原子所处的力场与体内 原子不同,因此表面上的原子会发生相对于正常 位置的上下位移以降低体系的能量。
• 表面驰豫的最明显处是表面第一层原子与第二层 之间距离的变化,越深入体相,弛豫效应越弱, 并且是迅速消失。
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7
实际表面
• 实际表面——暴露在未加控制的大气环 境中的固体表面,或者经过一定加工处 理(如切割、研磨、抛光、清洗等), 保持在常温和常压(也可能在低真空或 高温)下的表面。
(也称吸附表面)
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8
第二节 表面晶体学
• 固体材料通常以晶态和非晶态形式存在于 自然界。
• 这里主要以晶态物质来介绍表面结构。
• 晶体表面的缺陷:平台、台阶、扭折、表 面吸附、表面空位、位错。
• 各种材料表面上的点缺陷类型和浓度都依 一定条件而定,最为普遍的是吸附。
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13
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14
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15
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16
TLK模型
• 单晶表面的TLK模型已被低能电子衍射 (LEED)等表面分析结果所证实