燃烧理论第四讲火焰传播理论
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正常燃烧属于稳定态燃烧，可视为等压过程；而爆振和爆 炸属不稳定态燃烧，是靠气体的膨胀来局部压缩未燃气体 而形成的冲击波。在民用燃具和燃气工业炉中，燃气的燃 烧均属于正常燃烧。
燃烧理论第四讲火焰传播理论
若可燃混合气在一管内流动，其速度是均匀分布的，形
成一平整的火焰锋面。如Sn=u，则气流速度与火焰传播
(2)湍流脉动增加了热量和 活化中心的传递速度，反 应速率加快，从而增大了 垂直火焰表面的实际燃烧 速度。
(3)湍流脉动加快了已燃气 和未燃气的混合，缩短混 合时间，提高燃烧速度。
湍流火焰模型
(a)小尺度湍流；(b)、(c)大尺度湍流； (d)容积湍流燃烧
燃烧理论第四讲火焰传1—播理燃论烧产物；2—新鲜混气；3—部分燃尽气体
燃烧理论第四讲火焰传播理论
火焰层结构及温度、浓度分布
燃烧理论第四讲火焰传播理论
在火焰锋面上取一单位微元，对于一维带化学反应的稳定层
流流动，其基本方程为：
连续方程
u0 u 00 S n m p u p
动量方程
p≈常数
能量方程（微元体本身热焓的变化等于传导的热量加上化学反应生成的 热量）
0u0CpddT xddxddT xwQ
第四章
火焰传播理论
燃烧理论第四讲火焰传播理论
一、层流火焰传播机理
在工程应用中，可燃混合物着火的方法是先引入外部热源， 使局部先行着火，然后点燃部分向未燃部分输送热量及生 成活性中心，使其相继着火燃烧。
在可燃混合物中放入点火源点火时，产生局部燃烧反应而 形成点源火焰。由于反应释放的热量和生成的自由基等活 性中心向四周扩散传输，使紧挨着的一层未燃气体着火、 燃烧，形成一层新的火焰。反应依次往外扩张，形成瞬时 的球形火焰面。此火焰面的移动速度称为层流火焰传播速
dT dx
ddxddTx
其边界条件是
x,TT0,ddTx 0
假定Ti是预热区和反应区交界处(温度曲线曲率变化点)的温度， 从T0到Ti进行积分，
(下标“I”表示预热区)
0SnCpTi T0ddT xI
燃烧理论第四讲火焰传播理论
反应区的能量方程为
d2 y dx2
wQ
0
其边界条件是
x 0,T Ti;
x
,T
Tm
,
dT dx
0
乘式
2
d d
T x
d dx
dT dx
2
2
dT dx
d 2T dx2
后积分（下标“Ⅱ”表示反应区）
dT
dx
2
Tm wQdT
Ti
燃烧理论第四讲火焰传播理论
dT dx
I
dT dx
Sn
2 Tm wQdT Ti
02Cp2 Ti T0 2
Baidu Nhomakorabea
Ti为未知，进一步变换可得
度大于层流火焰传播速度(u′>Sl)时，为大尺度强紊动火
焰，反之为大尺度弱紊动火焰。 关于大尺度强紊动的火焰传播机理，不同学者有不同的解
释，因而形成了湍流火焰的表面理论和容积理论。
燃烧理论第四讲火焰传播理论
湍流火焰的传播速度比层 流时要大得多，其理由为
(1)湍流脉动使火焰变形，从 而使火焰表面积增加，但 是曲面上的传播速度仍保 持为层流火焰速度。
Sn
2 Tm wQdT T0
02Cp2 Tm T0 2
Sn2Q w0 2C p 2T mT 0
w 表示在Tm～T0之间反应速率的平均值
燃烧理论第四讲火焰传播理论
层流火焰传播速度可看作是可燃混合物的主要特性，从 中可以得出如下定性结论：
1. 层流火焰传播速度与平均热导率的平方根成正比，与热 容的平方根成反比，因此层流火焰传播速度与气体混合 物的物理常数有关。
速度相平衡，火焰面便驻定不动。这是流动可燃混合气 稳定燃烧的必要条件。 层流火焰传播理论 第一是热理论，它认为控制火焰传播 的主要是从反应区向未燃气体的热传导。第二是扩散理 论，认为来自反应区的链载体的逆向扩散是控制层流火 焰传播的主要因素。第三是综合理论，即认为热传导和 活性中心的扩散对火焰的传播可能同等重要。大多数火 焰中，由于存在温度梯度和浓度梯度，因此传热和传质 现象交错地存在着，很难分清主次。下面介绍由泽尔多 维奇等人提出的热理论。
度Sn(或称层流火焰传播速度Sl，或正常火焰传播速度)，简
称火焰传播速度。未燃气体与已燃气体之间的分界面即为 火焰锋面，或称火焰面。
燃烧理论第四讲火焰传播理论
静止均匀混合气体 中的火焰传播
流管中的火焰锋面
燃烧理论第四讲火焰传播理论
取一根水平管子，一端封住，另一端敞开，管内充满可燃 混合气。点火后，火焰面以一定的速度向未燃方面移动， 由于管壁的摩擦和向外的热量损失、气体的粘性、热气体 产生的浮力，使其成为倾斜的弯曲焰面。
2. 层流火焰传播速度随着差值（Ti-T0）的减小而增加，若 将气体预热到Ti，则层流火焰传播速度就会趋向于无穷 大。
3. 可燃混合物的热效应及化学反应速率显著地影响着层流 火焰传播速度。
4. 可燃混合物的过剩空气系数亦将影响其层流火焰传播速
度，当α>1或α<1时都会降低层流火焰传播速度。
燃烧理论第四讲火焰传播理论
对于绝热条件，火焰的边界条件为
x ,T
T0; y
y0
;
dT dx
0
x
燃烧理,T论第四讲T火焰m传;播y理论
0;
dT dx
0
为求定Sn(u0)，提出了一种分区近似解法，把火焰分成预热区
和反应区。在预热区中忽略化学反应的影响，在反应区中略 去能量方程中温度的一阶导数项。
预热区中的能量方程为
0SnCp
如果管子相当长，那么火焰锋面在移动了大约5～10倍管 径的距离之后，便明显开始加速，最后形成速度很高的 (达每秒几千米)高速波，这就是爆振波。
如果将可燃混合物置于一个封闭的容器内，氧化反应释放 出的热量会导致容器内压力上升，反应速率越大，则压力 上升越快，压力上升又会进一步加快反应速率，导致压力 不断升高，如果容器不能承受其压力就会爆裂开来，这种 伴随着压力不断上升的燃烧现象称之为爆炸。
二、湍流火焰传播
在湍流流动时，火焰面变得混乱和曲折，形成火焰的湍流 传播。在研究湍流火焰传播时，把焰面视为一束燃气与已 燃气之间的宏观整体分界面，也称为火焰锋面。湍流火焰
传播速度也是对这个几何面来定义的，用St表示。
在湍流火焰中有许多大小不同的微团作不规则运动。如果 微团的平均尺寸小于层流火焰锋面的厚度，称为小尺度湍 流火焰；反之，则称为大尺度湍流火焰。当微团的脉动速
燃烧理论第四讲火焰传播理论
若可燃混合气在一管内流动，其速度是均匀分布的，形
成一平整的火焰锋面。如Sn=u，则气流速度与火焰传播
(2)湍流脉动增加了热量和 活化中心的传递速度，反 应速率加快，从而增大了 垂直火焰表面的实际燃烧 速度。
(3)湍流脉动加快了已燃气 和未燃气的混合，缩短混 合时间，提高燃烧速度。
湍流火焰模型
(a)小尺度湍流；(b)、(c)大尺度湍流； (d)容积湍流燃烧
燃烧理论第四讲火焰传1—播理燃论烧产物；2—新鲜混气；3—部分燃尽气体
燃烧理论第四讲火焰传播理论
火焰层结构及温度、浓度分布
燃烧理论第四讲火焰传播理论
在火焰锋面上取一单位微元，对于一维带化学反应的稳定层
流流动，其基本方程为：
连续方程
u0 u 00 S n m p u p
动量方程
p≈常数
能量方程（微元体本身热焓的变化等于传导的热量加上化学反应生成的 热量）
0u0CpddT xddxddT xwQ
第四章
火焰传播理论
燃烧理论第四讲火焰传播理论
一、层流火焰传播机理
在工程应用中，可燃混合物着火的方法是先引入外部热源， 使局部先行着火，然后点燃部分向未燃部分输送热量及生 成活性中心，使其相继着火燃烧。
在可燃混合物中放入点火源点火时，产生局部燃烧反应而 形成点源火焰。由于反应释放的热量和生成的自由基等活 性中心向四周扩散传输，使紧挨着的一层未燃气体着火、 燃烧，形成一层新的火焰。反应依次往外扩张，形成瞬时 的球形火焰面。此火焰面的移动速度称为层流火焰传播速
dT dx
ddxddTx
其边界条件是
x,TT0,ddTx 0
假定Ti是预热区和反应区交界处(温度曲线曲率变化点)的温度， 从T0到Ti进行积分，
(下标“I”表示预热区)
0SnCpTi T0ddT xI
燃烧理论第四讲火焰传播理论
反应区的能量方程为
d2 y dx2
wQ
0
其边界条件是
x 0,T Ti;
x
,T
Tm
,
dT dx
0
乘式
2
d d
T x
d dx
dT dx
2
2
dT dx
d 2T dx2
后积分（下标“Ⅱ”表示反应区）
dT
dx
2
Tm wQdT
Ti
燃烧理论第四讲火焰传播理论
dT dx
I
dT dx
Sn
2 Tm wQdT Ti
02Cp2 Ti T0 2
Baidu Nhomakorabea
Ti为未知，进一步变换可得
度大于层流火焰传播速度(u′>Sl)时，为大尺度强紊动火
焰，反之为大尺度弱紊动火焰。 关于大尺度强紊动的火焰传播机理，不同学者有不同的解
释，因而形成了湍流火焰的表面理论和容积理论。
燃烧理论第四讲火焰传播理论
湍流火焰的传播速度比层 流时要大得多，其理由为
(1)湍流脉动使火焰变形，从 而使火焰表面积增加，但 是曲面上的传播速度仍保 持为层流火焰速度。
Sn
2 Tm wQdT T0
02Cp2 Tm T0 2
Sn2Q w0 2C p 2T mT 0
w 表示在Tm～T0之间反应速率的平均值
燃烧理论第四讲火焰传播理论
层流火焰传播速度可看作是可燃混合物的主要特性，从 中可以得出如下定性结论：
1. 层流火焰传播速度与平均热导率的平方根成正比，与热 容的平方根成反比，因此层流火焰传播速度与气体混合 物的物理常数有关。
速度相平衡，火焰面便驻定不动。这是流动可燃混合气 稳定燃烧的必要条件。 层流火焰传播理论 第一是热理论，它认为控制火焰传播 的主要是从反应区向未燃气体的热传导。第二是扩散理 论，认为来自反应区的链载体的逆向扩散是控制层流火 焰传播的主要因素。第三是综合理论，即认为热传导和 活性中心的扩散对火焰的传播可能同等重要。大多数火 焰中，由于存在温度梯度和浓度梯度，因此传热和传质 现象交错地存在着，很难分清主次。下面介绍由泽尔多 维奇等人提出的热理论。
度Sn(或称层流火焰传播速度Sl，或正常火焰传播速度)，简
称火焰传播速度。未燃气体与已燃气体之间的分界面即为 火焰锋面，或称火焰面。
燃烧理论第四讲火焰传播理论
静止均匀混合气体 中的火焰传播
流管中的火焰锋面
燃烧理论第四讲火焰传播理论
取一根水平管子，一端封住，另一端敞开，管内充满可燃 混合气。点火后，火焰面以一定的速度向未燃方面移动， 由于管壁的摩擦和向外的热量损失、气体的粘性、热气体 产生的浮力，使其成为倾斜的弯曲焰面。
2. 层流火焰传播速度随着差值（Ti-T0）的减小而增加，若 将气体预热到Ti，则层流火焰传播速度就会趋向于无穷 大。
3. 可燃混合物的热效应及化学反应速率显著地影响着层流 火焰传播速度。
4. 可燃混合物的过剩空气系数亦将影响其层流火焰传播速
度，当α>1或α<1时都会降低层流火焰传播速度。
燃烧理论第四讲火焰传播理论
对于绝热条件，火焰的边界条件为
x ,T
T0; y
y0
;
dT dx
0
x
燃烧理,T论第四讲T火焰m传;播y理论
0;
dT dx
0
为求定Sn(u0)，提出了一种分区近似解法，把火焰分成预热区
和反应区。在预热区中忽略化学反应的影响，在反应区中略 去能量方程中温度的一阶导数项。
预热区中的能量方程为
0SnCp
如果管子相当长，那么火焰锋面在移动了大约5～10倍管 径的距离之后，便明显开始加速，最后形成速度很高的 (达每秒几千米)高速波，这就是爆振波。
如果将可燃混合物置于一个封闭的容器内，氧化反应释放 出的热量会导致容器内压力上升，反应速率越大，则压力 上升越快，压力上升又会进一步加快反应速率，导致压力 不断升高，如果容器不能承受其压力就会爆裂开来，这种 伴随着压力不断上升的燃烧现象称之为爆炸。
二、湍流火焰传播
在湍流流动时，火焰面变得混乱和曲折，形成火焰的湍流 传播。在研究湍流火焰传播时，把焰面视为一束燃气与已 燃气之间的宏观整体分界面，也称为火焰锋面。湍流火焰
传播速度也是对这个几何面来定义的，用St表示。
在湍流火焰中有许多大小不同的微团作不规则运动。如果 微团的平均尺寸小于层流火焰锋面的厚度，称为小尺度湍 流火焰；反之，则称为大尺度湍流火焰。当微团的脉动速