高二物理三相交变电流2(PPT)3-2
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5.1 三相交流电的产生
5.1.1 三相交流电产生
三相交流电由三相交流发电机产生，其过程与单相交流电基本相似。图5-1-1（） 是一台最简单的三相交流发电机的示意图。和单相交流发电机一样，它由定子 （磁极）和转子（电枢）组成。发电机的转子绕组有U1—U2，V1—V2，W1— W2三个，每一个绕组称为一相，各相绕组匝数相等、结构相同，它们的始端 （U1、V1、W1）在空间位置上彼此相差120°。当转子以角速度逆时针方向旋 转时，就会在三相绕组中输出对称的三相电动势。 。
5.1.2 对称三相正弦交流电的相序
对称三相正弦量到达正的或负的最 大值（或零值）的先后次序，称为 三相交流电的相序，习惯上，选用 U相正弦量作参考，V相滞后U相 120°，W相又滞后V相120°，它 们的相序为U—V—W，称为正序；
反之则为负序。
如M足够大时便产生一个附体的圆锥形的激波面(图c )。气流通过圆锥激波的变化与平面斜激波是一样的。所不同的是气流经过圆锥激波的突变之后还要继续 改变指向，速度继续减小，最后才渐近地趋于与物面的斜角一致。也就是说，气流在激波上指向折转不够，所以当半顶角相同时，圆锥所产生的圆锥激波较 之二维翼型的激波； 炒股配资 为弱。 利用气流通过激波时密度突变的特性，可借助光学仪器将激波形状显示出来或拍摄成 像。飞行器在飞行中，激波的产生和它的形状，对飞行器空气动力有很大影响，一些国家对高速飞行的飞行器作了大量的试验和研究，以便采用合适外形， 推迟激波产生或减小波阻。激波可使气体压强和温度突然升高，因此，在气体物理学中常利用激波来产生高温和高压，以研究气体在高温和高压下的性质。 利用固体中的激波，可使固体压强达到几百万大气压（大气压等于帕），用以研究固体在超高压下的状态。这对解决地球物理学、天体物理学和其他科学领 域内的问题有重要意义。 旋转磁场是一种大小不变，而以一定转速在空间旋转的磁场。在对称三相绕组中流过对称三相电流时会产生一种旋转磁场，该磁场 随电流交变而在空间不断地旋转着 [] 。 交流电机气隙中的磁场。因其沿定、转子铁心圆柱面不断旋转而得名。旋转磁场是电能和转动机械能之间互相转换 的基本条件。 通常三相交流电机的定子都有对称的三相绕组（见电枢绕组）。任意一相绕组通以交流电流时产生的是脉振磁场。但若以平衡三相电流通入三 相对称绕组，就会产生一个在空间旋转的磁场。磁场的对称轴线φ随时间而转动，其转速ns由电流频率f和磁极对数P决定 ns称为同步转速或同步速（以转每 分表示）。中国应用的工业电源的频率f为赫,于是两极电机(P=)的ns=转/分；四极电机(P=)的ns=转/分；余类推。 在一般情况下，电流变化一个周期，磁场 轴线在空间就转过一对极。若近似地认为磁场沿圆周作正弦形分布，并用磁场轴线处的空间矢量Ø 来代表，用矢量长度表示磁场振幅，则理论分析证明，三 相对称绕组通以平衡的三相电流时，产生的是一个振幅不变的旋转磁场。这时矢量Ø 在旋转过程中它的末端轨迹为一圆形，故名圆形旋转磁场。这个结论可 以推广到一般的多相（包括两相）系统。即多相电机对称绕组通以平衡多相交流电流，则产生圆形旋转磁场。 一般说来，旋转磁场的转向总是从电流超前的 相移向电流滞后的相。如果将三相的 个引出线任意两个对调再接向电源，即通入三相绕组的电流相序相反，则旋转磁场的转向也跟着相反。 如果三相电
公共点N称为中点或零点，从N 点引出的导线称为中线或零线。若N点接地， 则中线又叫地线。由U1、V1、W1端引出的三根输ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ线L1、L2、L3称为相线， 俗称火线。这种由三根火线和一根中线组成的三相供电系统称为三相四线制， 在低压电中常采用。有时为简化线路图，常省略三相电源不画，只标相线和 中线符号，如图5-2-1（b）所示。若无中线引出，则称为三相三线制。
5.2 三相电源的联接
5.2.1三相电源的星形（Y）联接
1. 电路图
把三相电源的三个绕组的末端U2、 V2、W2联接成一个公共点N，由 三个始端U1、V1、W1分别引出三 根导线L1、L2、L3向负载供电的联 接方式称为星形（Y）联接，如图 5-2-1（a）所示。在供电系统中， 如无特别说明，一般所说的电压 都是指线电压的有效值。
5.1.1 三相交流电产生
三相交流电由三相交流发电机产生，其过程与单相交流电基本相似。图5-1-1（） 是一台最简单的三相交流发电机的示意图。和单相交流发电机一样，它由定子 （磁极）和转子（电枢）组成。发电机的转子绕组有U1—U2，V1—V2，W1— W2三个，每一个绕组称为一相，各相绕组匝数相等、结构相同，它们的始端 （U1、V1、W1）在空间位置上彼此相差120°。当转子以角速度逆时针方向旋 转时，就会在三相绕组中输出对称的三相电动势。 。
5.1.2 对称三相正弦交流电的相序
对称三相正弦量到达正的或负的最 大值（或零值）的先后次序，称为 三相交流电的相序，习惯上，选用 U相正弦量作参考，V相滞后U相 120°，W相又滞后V相120°，它 们的相序为U—V—W，称为正序；
反之则为负序。
如M足够大时便产生一个附体的圆锥形的激波面(图c )。气流通过圆锥激波的变化与平面斜激波是一样的。所不同的是气流经过圆锥激波的突变之后还要继续 改变指向，速度继续减小，最后才渐近地趋于与物面的斜角一致。也就是说，气流在激波上指向折转不够，所以当半顶角相同时，圆锥所产生的圆锥激波较 之二维翼型的激波； 炒股配资 为弱。 利用气流通过激波时密度突变的特性，可借助光学仪器将激波形状显示出来或拍摄成 像。飞行器在飞行中，激波的产生和它的形状，对飞行器空气动力有很大影响，一些国家对高速飞行的飞行器作了大量的试验和研究，以便采用合适外形， 推迟激波产生或减小波阻。激波可使气体压强和温度突然升高，因此，在气体物理学中常利用激波来产生高温和高压，以研究气体在高温和高压下的性质。 利用固体中的激波，可使固体压强达到几百万大气压（大气压等于帕），用以研究固体在超高压下的状态。这对解决地球物理学、天体物理学和其他科学领 域内的问题有重要意义。 旋转磁场是一种大小不变，而以一定转速在空间旋转的磁场。在对称三相绕组中流过对称三相电流时会产生一种旋转磁场，该磁场 随电流交变而在空间不断地旋转着 [] 。 交流电机气隙中的磁场。因其沿定、转子铁心圆柱面不断旋转而得名。旋转磁场是电能和转动机械能之间互相转换 的基本条件。 通常三相交流电机的定子都有对称的三相绕组（见电枢绕组）。任意一相绕组通以交流电流时产生的是脉振磁场。但若以平衡三相电流通入三 相对称绕组，就会产生一个在空间旋转的磁场。磁场的对称轴线φ随时间而转动，其转速ns由电流频率f和磁极对数P决定 ns称为同步转速或同步速（以转每 分表示）。中国应用的工业电源的频率f为赫,于是两极电机(P=)的ns=转/分；四极电机(P=)的ns=转/分；余类推。 在一般情况下，电流变化一个周期，磁场 轴线在空间就转过一对极。若近似地认为磁场沿圆周作正弦形分布，并用磁场轴线处的空间矢量Ø 来代表，用矢量长度表示磁场振幅，则理论分析证明，三 相对称绕组通以平衡的三相电流时，产生的是一个振幅不变的旋转磁场。这时矢量Ø 在旋转过程中它的末端轨迹为一圆形，故名圆形旋转磁场。这个结论可 以推广到一般的多相（包括两相）系统。即多相电机对称绕组通以平衡多相交流电流，则产生圆形旋转磁场。 一般说来，旋转磁场的转向总是从电流超前的 相移向电流滞后的相。如果将三相的 个引出线任意两个对调再接向电源，即通入三相绕组的电流相序相反，则旋转磁场的转向也跟着相反。 如果三相电
公共点N称为中点或零点，从N 点引出的导线称为中线或零线。若N点接地， 则中线又叫地线。由U1、V1、W1端引出的三根输ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ线L1、L2、L3称为相线， 俗称火线。这种由三根火线和一根中线组成的三相供电系统称为三相四线制， 在低压电中常采用。有时为简化线路图，常省略三相电源不画，只标相线和 中线符号，如图5-2-1（b）所示。若无中线引出，则称为三相三线制。
5.2 三相电源的联接
5.2.1三相电源的星形（Y）联接
1. 电路图
把三相电源的三个绕组的末端U2、 V2、W2联接成一个公共点N，由 三个始端U1、V1、W1分别引出三 根导线L1、L2、L3向负载供电的联 接方式称为星形（Y）联接，如图 5-2-1（a）所示。在供电系统中， 如无特别说明，一般所说的电压 都是指线电压的有效值。