电位测井视电阻率变化分形理论的分析研究
《电法测井》普通电阻率测井
普通电阻率测井使用电极系进行测量，电极系包括供电电极 、测量电极和回路电极等。电极排列方式有多种，如梯度电 极系、聚焦电极系等，不同的电极排列方式适用于不同的测 量需求和地层条件。
测量方法与测量系统
总结词
普通电阻率测井的测量方法与测量系统密切相关，测量系统的性能直接影响测量结果的准确性和可靠 性。
评估油气储量
通过分析地层电阻率的变 化，可以估算出油气储量， 为资源评估和开发计划提 供数据支持。
指导钻探和开发
通过电阻率测井数据，可 以确定最佳的钻井位置和 开发方案，提高油气开采 效率和效益。
煤田勘探
识别煤层
通过测量煤层电阻率，可以确定煤层的厚度、深度和位置，为后 续的采煤和矿区规划提供依据。
案例二
某煤田利用普通电阻率测井技术发现煤层中 存在异常区域，经进一步勘探证实存在煤层 气富集区。
工程地质案例分析
案例一
某工程利用普通电阻率测井技术探测地下岩 土层的电阻率，为工程设计和施工提供了地 质依据。
案例二
某工程利用普通电阻率测井技术监测地下水 位变化，及时发现渗漏和塌陷等安全隐患。
环境地质案例分析
普通电阻率测井的历史与发展
历史
普通电阻率测井技术自20世纪初诞生以来，经历了漫长的发展历程，技术不断 改进和完善。
发展
随着科技的不断进步，普通电阻率测井技术也在不断创新和发展，测量精度和 稳定性不断提高，应用范围也不断扩大。未来，普通电阻率测井技术将继续向 着高精度、高效率、自动化和智能化方向发展。
油气田案例分析
案例一
某油田在开发过程中，通过普通电阻 率测井技术探测到油层电阻率变化， 成功发现潜在的油藏。
案例二
某油田利用普通电阻率测井技术对油 层进行监测，发现油层电阻率异常， 及时调整开发方案，提高了采收率。
地球物理测井侧向及微电阻率测井(1)
一三侧向 • 三电极侧向测井简称为三侧向. 为了测准确渗透层井段侵入带 和原状地层电阻率设计深/浅三 侧向,两种电极系探测深度不同 但测量原理相同. • 1 电极系:(如图) • (1)深三侧向 • 主电极:A0; • 屏蔽电极:A1 A2 • (2)浅三侧向 • 主电极:A0; • 屏蔽电极:A1 A2 • 回路电极:B1 B2
M1'
,
M
' 2
屏蔽电极:A1 A2
(2)浅七侧向
主电极:A0;
监督电极: M1, M2
M1'
,
M
' 2
屏蔽电极:A1 A2
回路电极:B1 B2
2测量原理
主电极A0发出主电流I0 (恒定），
屏蔽电极发出屏蔽电流I
，
s
使U m1
U
m1'，测量电极M
电位
1
记录Ra
K
U M1 I0
（U N 0）
三双侧向测井
一微电极测井
1测量原理
电极系如图: (1)电极A M1 M2嵌在绝缘极 板上使电极系贴井壁测量 (2)供电电极A和测量电极M1 M2组成两种不同类型的微电 极系: (A0.025 M1 0.025 M2) 为微梯度电极系电极距为 0.0375米; A0.05 M2为微电位电极系电极 距为0.05米 两种电极系探测深度不同因此 前者(40mm)反映泥饼电阻率 后者(100mm)反映冲洗带电阻 率
三侧向测井探测深度浅而七 侧向 探测深度虽然有所改进但深浅七侧向 电极距不同,所测两条视电阻率曲线受 围岩影响不同给解释工作带来一定的 困难因此提出双侧向(8侧向)测井.
测井解释 电阻率测井
三、普通电阻率测井影响因素
1、电极系的影响
电极矩不同时，探测范围不同，测量结果不同 （L小时，主要测量Rm和Ri；L太大时，受围岩影 响）
2、井眼的影响
井眼的大小、泥浆电阻率决定了探测范围内各 种介质对测量结果的贡献的大小
三、普通电阻率测井影响因素
3、层厚与围岩的影响
地层厚度h、围岩电阻率与Rt的差异的大小、层 厚变薄，低阻围岩对测量结果贡献增大
4、侵入的影响
低侵（一般在油层）、高侵（一般在水层）与 di、Ri有关
5、高阻邻层的屏蔽影响
高阻邻层的屏蔽改变了电流的分布及地流密度
四、视电阻率曲线的应用
1、划分岩性剖面
不同岩性地层的Rt不同，反映Rt的视电阻率Ra 也不同，所以Ra曲线可用来划分岩性，以地区经 验为基础。
二、七电极侧向测井
1、测量原理
• 测量过程中：A1、A0、A2的极性 相同;主电流强度Ｉ0不变，通过自 动调节电路调整Is的大小使 Um1=Um1’,Um2=Um2’,即使主电 流Io侧向流入地层之中.
• 深浅七侧向的电极系分布比S不同， 聚丝能力不同。深七侧向的主电流 能流入到地层的深部，而浅七侧向 的主电流进入地层后不久就开始发 散。
三、双侧向测井
1、测量原理
• 电极的极性： 深侧向： A2与A1的极性相同； 浅侧向： A2与A1的极性相反。 因此，深侧向的探测深 度较深七侧向的还大。而 浅侧向的探测深度与浅七 侧向的差不多。
三、双侧向测井
1、测量原理
• 深、浅侧向的电极的大小、 形状、位置完全相同。所 以主电流层的厚度完全相 同 ，有利于对比。
一、三电极侧向测井
3、影响因素
测井曲线基本原理及其应用测井曲线基本原理及其应用
测井曲线基本原理及其应用测井曲线基本原理及其应用一．国产测井系列1、标准测井曲线2．5m底部梯度视电阻率曲线。
地层对比，划分储集层，基本反映地层真电组率。
恢复地层剖面。
自然电位（SP）曲线。
地层对比，了解地层的物性，了解储集层的泥质含量。
2、组合测井曲线（横向测井）含油气层（目的层）井段的详细测井项目。
双侧向测井（三侧向测井）曲线。
深双侧向测井曲线，测量地层的真电组率（RT），试双侧向测井曲线，测量地层的侵入带电阻率（RS）。
0．5m电位曲线。
测量地层的侵入带电阻率。
0.45m底部梯率曲线，测量地层的侵入带电阻率，主要做为井壁取蕊的深度跟踪曲线。
补偿声波测井曲线。
测量声波在地层中的传输速度。
测时是声波时差曲线（AC）自然电位（SP）曲线。
井径曲线（CALP）。
测量实际井眼的井径值。
微电极测井曲线。
微梯度（RML），微电位（RMN），了解地层的渗透性。
感应测井曲线。
由深双侧向曲线计算平滑画出。
[L/RD]*1000=COND。
地层对比用。
3、套管井测井曲线自然伽玛测井曲线（GR）。
划分储集层，了解泥质含量，划分岩性。
中子伽玛测井曲线（NGR）划分储集层，了解岩性粗细，确定气层。
校正套管节箍的深度。
套管节箍曲线。
确定射孔的深度。
固井质量检查（声波幅度测井曲线）二、3700测井系列1、组合测井双侧向测井曲线。
深双侧向测井曲线，反映地层的真电阻率（RD）。
浅双侧向测井曲线，反映侵入带电阻率（RS）。
微侧向测井曲线。
反映冲洗带电阻率（RX0）。
补偿声波测井曲线（AC），测量地层的声波传播速度，单位长度地层价质声波传播所需的时间（MS/M）。
反映地层的致密程度。
补偿密度测井曲线（DEN），测量地层的体积密度（g/cm3），反映地层的总孔隙度。
补偿中子测井曲线（CN）。
测量地层的含氢量，反映地层的含氢指数（地层的孔隙度%）自然电位曲线（SP）自然伽玛测蟛曲线（GR），测量地层的天然放射性总量。
划分岩性，反映泥质含量多少。
七章二节电阻率测井
2. 梯度电极系视电阻率理论曲线特征
设R1=R3=Rs=1 m ，R2=5 m ，且不考虑井的影响， 可以得到理想梯度电极系是电阻率曲线。可以看到，顶部 和底部梯度电极系Ra曲线形状刚好相反
定性说明梯度电极系在厚、中、薄地层Ra变化规律的方法： 由于忽略了井的影响，并使用理想梯度电极系，则Ra为
电极系：放置在井中的三个电极形成的一个相对位置不变的体系。 测井时 ，把电极系放入井中，而另一个电极（B或N）留在地 面。当电极系由井底向 井口移动时，有供电电 极A，B供给电流I，有 测量电极M，N测量电
位差 U ，电位差
的变化就反映了井内 不同地层电阻率井眼所穿过的地层是均匀各向同性的无限大 介质，即岩性相同，且电阻率都是R。以点电源A（电 流强度为I）为球心,空间任取一点P，它到A的距离为r， 以r为半径作一球，求球面上任一点P的电位。 球面上的电流密度为：
综上所述，根据梯度或电位、正装或倒装、单极供电 或双极供电，可以把电极系分为8种不同的电极系，见下表
电极系的表示方法：通常按照电极在井中的次序，由 上到下写出代表电极的字母，字母间写出相应电极间的距 离，（以米为单位）表示电极系的类。如：A0.4M0.1N表 示电极距为0.45m的底部梯度电极系，电极A、M之间的距 离为0.4m，M、N之间的距离为0.1m。 （4）电极系互换原理 把电极系中的电极和地面电极功能互换（原供电电 极改为测量电极，原测量电极改为供电电极），而各电极 间的相对位置不变，则所得到的视电阻率值不变，这称为 电极系互换原理。根据互换原理，表7-4中的梯度电极系 实质上只有两种类型，电位电极系只有一种类型。 （5）电极系探测深度通常以探测半径r来表示，在均匀介质 中，以供电电极为中心，以某一半径划一假想球面，若假 想球面内包含的介质对电极系测量结果的贡献占整个测量 结果的50%，则此半径r就是该电极系的探测深度或探测半 径。一般梯度电极系的探测范围是1.4倍电极距L，而电位 电极系的r=2L。由此可知，L越大探测深度也越大。
普通电阻率测井
地球物理测井第一章 电法测井资源与环境学院桑 琴2007年7月地球物理测井——普通电阻率测井普通电阻率测井，是把一根普通的电极系放入井内，测量井筒周围地层电阻率随井深变化的曲线，用以研究井所穿过的地质剖面和油气水层的测井方法。
梯度电极系电位电极系地球物理测井——普通电阻率测井一、基本原理R pr A(I)1、均匀无限介质电场中电位与介质电阻率的关系假设：均匀无限介质电阻率为R点电极A并供以强度为I的电流电流将以A点为中心呈辐射状向各方向均匀流出，电流线以A为中心指向四周地球物理测井——岩石的导电特性由电流密度的定义可知，离点电源A为r距离的任意一点P的电流密度为：/4πr2 （1－6） j＝Ir电流密度j是一个向量，r是单位矢量，数值为1，其方向是射线r的方向。
根据微分形式的欧姆定律，p点的电场强度E为：E＝Rj＝RIr/4πr2 （1－7）对于恒定的电流场，电场强度等于电位梯度的负值，即E ＝－gradV（1－8）gradV＝（dV/dr）*r称为电位梯度，表示电位在变化最大的方向上每单位长度的增量地球物理测井——岩石的导电特性E＝－（dV/dr）*r（1－10）将（1－10））式代入（1－7），可得－dV/dr＝RI/4πr2V＝RI/4πr+C由于r ∞时，电位V=0，故积分常数c＝0，因此V＝RI/4πr （1－13）上式表明，在均匀无限介质中，任意一点的电位V与介质的电阻率R及供电电流I成正比，与该点至电源点之间的距离r 成反比。
地球物理测井——岩石的导电特性2、均匀无限介质电阻率的测量由（1－13）式可知，要测量均匀无限介质的电阻率，只须在介质中放入点电源，测出场中一点的电位V，在已知供电电流I和测点与电源点的距离r的情况下，就可以计算出介质的电阻率R。
假定被测定的地层很厚，没有泥浆侵入，井筒中的泥浆电阻率等于地层的电阻率，则井下介质就其导电性，可视为无限均匀介质。
地球物理测井——岩石的导电特性电源检流计oMN A 电极矩井下介质电阻率的测定B A——供电电极B——供电回路电极M、N——测量电极供电回路测量电路地球物理测井——岩石的导电特性由 V＝RI/4πr 可知，在点电源A所形成的电场中，M、N点的电位为：V M=RI/4π·AM V N=RI/4π·ANM、N两个测量电极之间的电位差为：ΔVMN ＝VM－VN＝ＲＩ／4π（１／ＡＭ－１／ＡＮ） ＝ＲＩ／4π（ＭＮ／ＡＭ·ＡＮ）Ｒ＝（4π·ＡＭ·ＡＮ／ＭＮ）· ΔVMN／Ｉ地球物理测井——岩石的导电特性令Ｋ＝4π·ＡＭ·ＡＮ／ＭＮK是与各电极之间距离有关的系数，称为电极系系数。
自然电位测井曲线的分析解释
自然电位测井曲线的分析解释自然电位测井是石油工程领域中一种常用的电测方法，用于获取地下储层的电性信息。
这种测井方法利用了地球本身的电场分布特点，通过测量井眼与地面之间的电位差来获得有关储层性质的信息。
本文将对自然电位测井曲线的分析解释进行阐述和探讨。
自然电位测井曲线能够提供有关地下储层的电性差异以及程度的信息。
测井仪器测量的是井眼电位与地面电位之间的变化情况，通过电导率的计算可以推导得到该井段的电阻率。
电阻率是地下储层的重要参数之一，能够反映储层的含油/气性质、孔隙度、渗透率等重要信息。
在分析自然电位测井曲线时，首先需要注意的是曲线的特征和变化趋势。
一般来说，自然电位测井曲线呈现出较为平缓的趋势，波动性较小。
这是因为地球的电场分布会受到地下储层的影响，而储层电阻率与周围地层相比较高，使得曲线整体上呈现比较平缓的趋势。
根据曲线的特征，我们可以将自然电位测井曲线分为几个主要的部分。
首先是浅层地层部分，这一部分曲线呈现近似平直的趋势，说明浅层地层的电阻率相对较低。
接下来是渗透性较好的油气层，曲线出现波动并开始下降。
这是因为储层电阻率较高，电场在储层中的分布较为均匀，使得测井曲线出现了波动。
曲线下降的幅度和波动的频率可以提供更加详细的信息。
波动的频率越高，说明储层的渗透性越好，油气分布越均匀。
而下降的幅度越大，通常表示储层的电阻率越高，可能是由于含油/气性质较好的区域。
此外，自然电位测井曲线还可以用于判断地下水位的位置。
根据曲线的变化趋势，我们可以推测地下水位的高低。
当地下水位较高时，曲线会出现明显的波动并下降；而地下水位较低时，曲线则比较平缓。
在进行自然电位测井曲线的分析和解释时，我们还需要考虑其他地质因素的影响。
例如，地层的含盐性和含水量等都会对测井曲线产生一定的影响。
因此，在分析测井曲线时，必须将这些地质因素考虑在内，以获得更准确的解释和分析结果。
总结起来，自然电位测井曲线是一种常用的方法，用于获取地下储层的电性差异信息。
常规测井培训4-电阻率曲线
l 地层倾斜影响
随着地层倾角的增加极大值向地层中心移动使曲线变得较匀称；曲线的极 大值随地层倾角的增加而降低，曲线变得平缓，极小值模糊不清；倾角小 于60度时，曲线还保持原曲线的基本特征，只是定出的岩层厚度偏高。
l 高阻邻层的屏蔽影响 当记录点在成对电极一方高阻层附近时，由于另一个高阻层的屏蔽作用：
叫冲洗带；在冲洗带的外部是
一个孔隙中部分充满了泥浆滤
液的过渡带，冲洗带和过渡带
总称侵入带；再向外是未被侵
入的原状地层。
原状地层 渗透层附近介质分布图
泥浆侵入带
泥浆
泥 饼
冲 洗 带
过 渡 带
地 层
Rmf Rmc Rxo Ri
Rt
泥浆侵入对视电阻率曲线影响
d 侵入带 水层
冲洗带
泥饼
h
泥岩 d
R di
电极系由三个柱状金属电极组成。测
井时，主电极和屏蔽电极通以极性相同
A1
的电流I0和Is，并保持I0为常数。
A0
采取自动控制Is的方法，使得三个电
极A0 、A1、 A2的电位相等。沿纵向的
A2
电位梯度为零，这样就保证从主电极流
出的电流不会沿井轴方向流动。
深三侧向电极系
A0 --------- 主电极 A1 、A2 ---屏蔽电极
通过供电电极A供给电流I，通过电极 B供给电流-I，在井内建立电场。然后 用测量电极M、N进行测量。
由于井内存在的自然电位视直流电位， 视电阻率测井供电线路供给低频 （〈15周）矩形波交流电。同时测量 电阻率曲线和自然电位曲线。
7.3梯度电极系视电阻率理论曲线分析
Ra与介质电阻率成正比；
与记录点电流密度成正比。
地球物理测井-第3章-聚流电极系电阻率法测井
深侧向时：最外侧两个电极作为屏蔽电极，通以和主电极 相同极性的电流。
浅侧向时：最外侧两个电极作为回路电极，通以和主电极 相反极性的电流。
下面是一种实际应用的深浅三侧向电极系（单位：m)。电 极上面的数值表示该电极的长度，两个电极之间的数值表示 电极之间相隔的距离。
Kd=0.24m，Ks=0.38m 仪器全长3.6m，仪器直径为0.089m，Kd、Ks分别表示深、浅三侧向电极系系数。
08:29
2、主电极长度L0的影响 主电极长度决定电流片的厚度： 1）厚地层（h>L），L0变化对视电阻率Ra影响不大； 2）薄地层，L0增大Ra将减小。L0越小，Ra极大值约接近
实际值Rt。 3、电极系直径对视电阻率的影响
电极系直径越小，则泥浆厚度相对越大，泥浆影响越大。 但是，相对于探测的深度，泥浆厚度的影响较小，或者说：电 极系直径对视电阻率的影响不大。
第3章 聚流电极系电阻率法测井
电阻率测井
普通电极系电 阻率测井
微电极系测井
侧向测井
感应测井
梯度电极 电位电极
梯度电极 电位电极
普通电阻率 测井
……
08:29
侧向测井手段的提出
a) 存在问题：为了评价含油性，必须较准确的求出地层
的电阻率，在地层厚度较大、地层电阻率和泥浆电阻率相 差不太悬殊的情况下，可以采用普通电极系测井来求地层 电阻率；但在地层较薄、电阻率很高，或者在盐水泥浆的 情况下，由于泥浆和围岩电阻率很低，使得电极流出的电 流大部分都在井和围岩中流过，
r0 接地电阻
Ra与接地电阻成正比，r0主要取决于电极附近介质的电阻率。
08:29
地层等效电路
由于主电极电流呈水平状， 因此，接地电阻相当于泥浆电 阻rm、侵入带电阻ri和原状地层 电阻rt在水平方向上的串联：
测井解释 电阻率测井2
微梯度探测深度浅，反映泥饼 微梯度探测深度浅，反映泥饼Rmc电阻率 泥饼 电阻率 微电位探测深度略深，反映冲洗带 微电位探测深度略深，反映冲洗带Rxo电阻率 冲洗带 电阻率 为保证测量条件相同，微梯度和微电位必须同时进行测量。 为保证测量条件相同，微梯度和微电位必须同时进行测量。 必须同时进行测量 两种微电极曲线在渗透层通常有幅度差。 两种微电极曲线在渗透层通常有幅度差。 正幅度差：微电位> 正幅度差：微电位>微梯度 负幅度差：微电位< 负幅度差：微电位<微梯度 油气层一般正幅度差，高矿化度水层可能负幅度差。 油气层一般正幅度差，高矿化度水层可能负幅度差。
三、感应测井曲线影响因素
1、井眼 2、泥浆侵入 3、围岩 4、趋肤效应
趋夫效应就是单元环之间的相互作用， 趋夫效应就是单元环之间的相互作用，当地 层的σ 很大时，单元环中的涡流较大， 层的 t很大时，单元环中的涡流较大，单元环 之间的相互作用的影响就不可忽略， 之间的相互作用的影响就不可忽略，即对测量 结果有影响。 结果有影响。
hmc<1cm (di-dh)/2>10cm
三、微球聚焦测井
1、原理
• 电极系及电流分布 • 主电流 分为两部分： 主电流I分为两部分 分为两部分： • I0—主要分布在冲冼 主要分布在冲冼 带。 辅助电流， • Ia——辅助电流，经 辅助电流 泥饼回到辅助电极 A1 • I=I0+Ia
三、微球聚焦测井
三、微球聚焦测井
2、应用的有利条件； 应用的有利条件； hmc<1.9cm (di(di-dh)/2>10cm
1、原理
测量过程中： 测量过程中： △UM1M2=0，即I0主 ， 要分布在冲冼带 △UM0M1=C
电阻率测井
电阻率值既不可能等于某一岩层的真电阻率，也不是电极周围各部分介质电阻率的平均值，而是在离电极装置一定距离范围内各介质电阻率综合影响的结果。
我们称之为视电阻率，记作Ra 。
所以通常把普通电阻率测井叫普通视电阻率测井。
其电阻率计算式为为便于对电极系进行研究，还进一步把其中处在同一个回路中的两个电极叫做成对电极，另一个与地面电极组成回路的电极叫做不成对电极。
成对电极之间的距离小于不成对电极到与它相邻那个成对电极之间的距离，叫梯度电极系成对电极间的距离大于不成对电极到与它相邻那个成对电极之间的距离时，叫电位电极系⑵电极系互换原理在一个电极系中，保持电极之间的相对位置不变，只把电极的功能改变(即原供电电极改为测量电极；原测量电极改为供电电极)，测量条件不变时，用变化前和变化后的两个电极系对同一剖面进行视电阻率测井，所测曲线完全相同，这叫电极系互换原理。
梯度电极系的记录点规定在成对电极的中点。
电位电极系的记录点规定在相距最近的两个电极的中点。
电极系的电极距是人们用来说明这种探测装置长短的，通常用L表示。
电极距的大小，实际上反映了能影响视电阻率测值的空间介质范围⑷电极系探测深度探测深度，是指在垂直于井轴的方向上所能探测到的介质的横向范围。
均匀介质中梯度电极系的探测深度约为1.4电极距，电位电极系的探测深度约为2倍电极距。
⑸电极系的表示方法电极系的书写方式是按照电极在井内自上而下的顺序写出电极的名称，并在字母之间写上电极间的相应距离(以米为单位)来表示这种电极系，例如A0.95M0.1N，表示电极距为1米的底部梯度电极系，其记录点为MN电极的中点。
1、梯度电极系视电阻率理论曲线对于高阻厚层模型，其理论曲线特征如下：①顶部和底部梯度电极系视电阻率曲线形状正好是相反的；②顶部梯度曲线上的视电阻率极大值、极小值分别出现在高阻层Rt的顶界面和底界面，而底部梯度曲线上的极大值和极小值分别出现在高阻层的底界面和顶界面。
③中部视电阻率测量时不受上下围岩的影响，故在地层中部，曲线出现一个直线段其幅度为Rt对于高阻中等厚度层模型，其理论曲线特征如下①曲线在高阻层界面附近特点和厚地层视电阻率曲线基本相同；②地层中部差异较大，随着地层的变薄，地层中部的平直线段部分不再存在，曲线变化陡直，幅度变低。
井中地球物理视电阻率求真的合理性问题理论探讨
问题驱动的应用数学研究——应用数学术交流报告井中地球物理视电阻率求真的合理性问题理论探讨一、关于电阻率测井中视电阻率概念的合理性在电阻率测井时, 通过供电线路为发射电极供给电流I, 然后测得测量电极上的电位U, 由下式求得视电阻率:ρ=K U 其中K 称为电极系系数, 它与地层情况及测量仪器有关.在电阻率测井中, 视电阻率常用来近似地模拟目的层的电阻率, 或进一步用来反演目的层的电阻率. 然而, 视电阻率不是简单地按各块地层所占体积的大小, 将相应电阻率作加权平均. 视电阻率与相应地层的结构具有相当复杂的联系, 实际上可视为通过求解一个拟调和方程的相应等位面边值问题, 将分块地层中各自的电阻率所作的某种平均.(,,;,,,;)j d m xo s t f r r h K ρρρρρ=二、电阻率测井求真研究思路——电阻率测井求真前沿理论探讨问题1、均匀介质K 值的确定——非线性拟合2、数学反演方法——严格数学反演、非线性优化处理3、图版数据库4、视电阻率的合理性问题讨论（复旦大学李大潜院士提出）——数学的合理性，物理测量的合理性、反演处理的合理性5、视电阻率的大、小确定——两个途径：物理测量方法，反演方法6、视电阻率的新定义探讨——非均匀介质K 值7、电阻率求真测井仪器——特殊测井新方法探讨(,,;,,,;);_j d m xo s t K g r r h ρρρρ=∂Ω∂Ω测井仪器结构三、电阻率测井数学模型三、电阻率测井数学模型三、电阻率测井讨论案例——超薄层侧向测井模拟裸眼测井仪器响应曲线超薄层侧向－有限元数值模拟响应测井曲线三、电阻率测井讨论案例——薄层阵列侧向测井三、电阻率测井讨论案例——非轴对称薄层侧向测井三、电阻率测井讨论案例——电阻抗测井三、电阻率测井讨论案例——过套管电阻率测井三、电阻率测井讨论案例——随钻侧向测井四、结束语1、上述电阻率测井案例均和K值有关，如何确定、修正K值，值得我们深入研究。
视电阻率测井理论曲线分析
视电阻率测井理论曲线分析一、梯度电极系理论曲线分析（一）、高阻厚层理想梯度电极系理论曲线分析假设条件：1)岩层水平；2)钻孔条件忽略；3)理想顶部梯度(NMA，AO>>MN)；4)岩层为厚层。
分析公式式中J0=(I/4πL2)为一个常数，表示在均匀情况下记录点O点的正常电流密度；JMN是O点的实际电流密度；RMN是O点的实际电阻率。
分析如下（图1-11）：图1-11顶部梯度电极系理论曲线ab段：此时电极系位于界面以下足够远(2～3AO)，此时界面对电极系的影响忽略不计(其原因是电极系到界面的距离超过了电极系的探测范围)，就好像电极系置于电阻率为R1的无限介质一样，因此上述关系式中：RMN=R1则bc段：此时电极系上移，直到O点到底界面为止。
随着电极系上移，J0=I/(4πL2)和RMN=R1不变，而JMN随电极系上移而减小（随电极系上移，高阻对A极的供电电流的排斥作用增大，使JMN减小）JMN↘，并且JMN<J0，RMN=R1，则Ra↘，所以当O点到达界面时，JMN达极小值，因此Ra达极小值。
由于所以cd段：电极系上移很小一点距离，即O点过界面很小一点距离。
即O点由介质R1进入介质R2中，在这无限小的距离内。
因为电流密度的法向分量相等：JMNc=JMNd；又Rad=JMNdRMNd/J0；Rac=JMNcRMNc/J0；将两个式子相除，其中JMNc=JMNd，便有：这就是说，O点由介质R1进入介质R2时，RMN从RMNc＝R1跳跃到RMNd＝R2，造成Ra发生跳跃，即Ra从Rac跳跃到Rad，也就是MNR突变多少倍，Ra突变多少倍。
D点的Ra值为：de段：从O点过底界面直到A极到底界面为此，此时AO横跨界面两侧，可计算得到：，，即：从O点过底界面直到A极到底界面为止，为Ra常数段，常数段的长度为1倍的AO，数值为Ra＝2R1R2/(R1+R2)。
ef段：当A极越过底界面直到电极系接近岩层中部时，随着电极系上移，J0=I/(4πL2)和RMN=R2不变，而JMN随电极系上移而增大(随电极系上移，低阻对A极的供电电流的吸引作用减小，使JMN增大)，由于JMN增大，RMN=R2，所以Ra增大，当A极接近岩层中部时，JMN≈J0 RMN=R2 有Ra ≈R2fg段：电极系处在岩层中部时，此时顶底界面对电极系的影响忽略不计(其原因是电极系到界面的距离超过了电极系的探测范围)，就好像电极系置于电阻率为R2的无限介质一样，因此：JMN=J0=I/(4πL2) RMN=R2 ，所以gh段：当电极系上移，直到O点到顶界面为止。
测井影响因素分析
测井影响因素分析一、电阻率1、岩石成分（1）岩石固体部分的性质。
作为一般规律，固体颗粒和胶结物根本不导电。
但是某些粘土还是或多或少导电的，而且还有一些导电的矿物（石墨、赤铁矿、金属、硫化物等）。
（2）孔隙中的流体性质。
烃类物质是根本不导电的，水的电阻率取决于存在的溶解盐分。
（3）孔隙度和饱和度。
2、岩石结构岩石颗粒的形状、尺寸、分选、排列方向和分布决定孔隙度及其分布、孔隙和通道尺寸，而它们又通过如下因素影响电阻率：（1）曲折度，它与地层因素关系式的F、∮中的“m”和“a”有关。
（2）渗透率，它的变化会改变原状地层和侵入带的侵入剖面和饱和度。
（3）微观各向异性，这一因素使得采用水平电流流动的仪器或在垂向的读数产生畸变。
而粘土和其它导电矿物的分布方式也是重要的（层状的和分散的）。
（4）裂纹和裂缝中如果充有导电钻井液或水，它们就代表某些仪器优先的电流路径，而且每种仪器所受的影响也不同，“a”和“m”因素也有所变化。
3、地层倾斜当地层不垂直于井轴的平面时，视电阻率可能有误差。
这也是各向异性的一种形式。
4、沉积构造、沉积环境和地层层序地层厚度及其内部的组成方式和邻层性质（也就是宏观尺度的各向异性）都与沉积历史有关。
5、温度导电介质的电阻率同温度有关。
6、孔隙压力和压实作用孔隙压力是几种因素的函数，包括构造力、上覆岩层压力和压实作用。
压实作用对岩石颗粒排列和、填充物和孔隙度有重要的影响。
7、小结简言之，岩石电阻率主要取决于岩石水饱和度和孔隙度。
综合应用电阻率测井资料和其它测井资料，能进一步推断地质情况，做出某些合理的地质假设。
二、自然电位1、岩石成分（1）岩石骨架的矿物除了煤，金属硫化物和导电矿物外，岩石骨架成分对SP没有影响（煤层常常产生与渗透层相类似的SP）。
2、泥质泥质对SP的影响不仅取决于数量的多少，而且还与它的重新分配方式有关。
（2—1）层状泥质这种情况的重要因素有：泥质和渗透层之间的相对厚度，以及电阻率Rt、Rs、Rm。
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文章 编号 ：６４ １０ （００ ０ —０ ６ ０ １７ —８ ３２ １ ）３ ０５ － ５
中 国 煤
炭
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中图 分 类号 ： ６ １ Ｐ３ ． ８ 文 献 标 识码 ： Ａ
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Ｖｏ．２ Ｎ ． １ ｏ３ ２ Ｍａ ． ２ ｌ ｒ ００
电位 测 井 视 电 阻率变 化 分 形 理 论 的分 析 研 究
曹振 武 ， 务 伦 李
（ 吉林 省煤 田地 质 ２ ３ 探 公 司 ， 林 四 平 １ ６ ０ ） ０ 勘 吉 ３０ ０
摘 要 ：ｋ 际 测 井资 料 人 手 ， 视 电阻 率 资 料 进 行 整 理 ， 现 同一 地 层 电 阻 率 ｐ存 在规 律 性 变 化 ， 变化 规 律 符 合 Ｓ实 对 发 ｊ 其
ｐ ｔ ｎ ｉｌ ｎ ｌｃｒ ｄ ｐ ｃｎ ， ｎ ｘ ｏ ｅ ｔｌｓ ａ ． ｕ ｔ ｅ ｅ ｒ ｔ ａ ｎ ｌ ｓ ｆ ｈ ａｉ ｔ ｎ ｒ ｇ ｌ ｒ ｙ ｆ ｕ ｄ ｔａ ｏ ｄ ｃｉｅ ｏｅ ｔ ｄ ｅ ｅ ｔ ｅ ｓ ａ ｉ ｇ ａ ｄ ｅ ｐ ｎ ｎ ｓｔ ｎ １ Ｆ ｒ ｒ ｈ ｏ ｅ ｃ ｌ ａ ｙ ｉ ｏ ｅ ｖ ｒ ｉ ｅ ａ ｉ ｏ ｎ ｔｃ ｎ ｕ ｔ ａａ ｏ ｅ ｈ ｈ ｔ ｉ ａ ｓ ｔ ａｏ ｕ ｔ ｈ ｖ
Ｋｅ ｗｏ ｄ ： ｌ ｌ ｇ ｉ ｇ ａ ｐ ｒ ｎ ｓ ｔ ｉ ； ｌ ｃｒ ｄ ｐ ｃｎ ； ｒ ｃＭ； ｌ ｃｒ ｅｄ ｙ ｒ ｓ ｗｅｌ ｏ ｇ ｎ ； ｐ ａ ｅ ｔｒ ｉｉ ｔ ｅ ｅ ｔｏ ｅ ｓ ａ ｉｇ ｆａ ｔ ｅｅ ｔ ｃ ｆ ｌ ｅ ｓ ｖｙ ｉ ｉ
电阻 率测井 多采用 电位测井 方法 ，而在 这一方 法 的使用 过程 中发现 ， 同一层 而言 ， 电阻率存在 对 视 规律 变化 ， 这种 变化 表现 为与极距 为指 数关 系 ， 且指 数小 于 １ 下 面从 实 际资 料人 手 ， ． 就其 深层 次原 因做
Ｃａ ｅ ｗｕ ｏ Ｚｈ ｎ ，ＬｉＷ ｕ ｕｎ ｌ
０ｌ ｒｖ ｃａ Ｃ ａ Ｇ ｏｏｉ ｌ ３Ｅ ｐｏａｉ ｏ ａ ｙ Ｓ ｉｇ Ｊｉ １６ ０ ） ｉｎＰｏｉ ｉｌ ｏｌ ｅｌｇ ａ ２ ｘ ｌ ｔ ｎＣ ｍｐｎ ， ｉ ｎ ，ｉｎ ３ ００ ｉ ｎ ｃ ０ ｒ ｏ ｐ ｌ
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现 有 的 电位 测 井 理 论 ： 电位 与 电极 距 具 有 指 数 关 系 ， 指数 小 于 １ 从理 论 上 对 该 变 化 规律 做 进 一 步 现 出 非线 性 变 化， 合 分形 规 律 。视 电 阻率 之 所 以存 在 规 律性 变化 ． 电 场 穿透 地 层 后 导 呈 符 是 致 其 非 线性 变化 而 产 生 的 。 关键词 ： 井 ； 电阻率； 测 视 电极 距 ； 分形 ； 电场
一
４ ｍＡ、ｍ 共测 量 二十五 次 。测 井方 式采 用 图 １的 ５ Ａ， 方式 ， 测井得 到 的曲线见 图 ２ 。 １２视 电 阻率的计 算 ．
Ａｂ ｔ ａ ｔ ｔ ｒ ｆｏ ｐ ａ ｔ ａ ｏ ｇｎ ａａ ｓ ｔａ ｐ ｒｎ ｅ ｉｔ ｉ ａａ ｉ ｒ ｅ ， ０ ｎ ｈ ｔｒ ｇ ｌｒｃ ａ ｇ ｓｏ ｓｓｉｉ ｓｅ ｉ ｅ ｎ ｓ ｒ ｃ ：Ｓａ ｔ ｒ ｍ ｒ ｃ ｃ ｌ ｇ ｉｇ ｄ ｔ， ｅ ｐ ａ ｅ ｔ ｓｓ ｖｔ ｄ ｔ ｏ ｄ ｒ ｆｕ ｄ ｔ ａ ｅ ｕ ａ ｈ ｎ ｅ ｆ ｅ ｉｔ ｔ ｐ ｘ ￣ ｄ ｉ ｉ ｌ ｒ ｉ ｙ ｎ ｒ ｖｙ
ａ ｓ ｍｅ ｓ ａｕ ａ ｔ ｔｍ．Ｉ ａ ａｉ ｎ ｒ ｇ ｌｒ ｙ ａ ｃ ｒ ｉ ｘｓｉ ｇ ｐ ｔｎ ｉｌ ｌｇ ｉ ｇ ｔｅ ｒ ：ｅ ｐ ｎ ｎ ｉ ｌ ｒｌ ｔ ｎ ｈ ｐ ｉ ｅ ｉｔｄ ｂ ｔ ｅ ｎ ｒ ｔ ｖ ｒ ｔ ｅ ａ ｉ ｃ ｏ ｄ ｗ ｔ ｅ ｉｔ ｏｅ ｔ ｏ ｇ ｎ ｈ ｏ ｙ ｘ ｏ ｅ ｔ ｅａｉ ｓ ｉ ｓ ｘ ｓ ｅｗ ｅ ｓ ｉ ｏ ｕ ｔ ｈ ｎ ａ ａ ｏ ｅ