储油(气)岩石的相(有效)渗透率与相对渗透率(相渗)
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§1 基本概念
一、相〔有效〕渗透率
相〔有效〕渗透率：当储油〔气〕岩中存在两种或两种以上互不相 溶流体共同渗流时,岩石对其中某一相的渗透能力量度就称为该相的 相渗透率〔有效渗透率〕.
这时达西定律〔微分公式〕应有如下形式：
vo K ooddpoLogddZ L
vwK w wddpw LwgddZ L
vg
因相渗透率不是岩石本身的固有性质,它受 岩石孔隙结构、流体性质、流体饱和度等诸多 因素的影响,因此它不是一个定值.在不同的条件 下,相渗透率是千变万化的.为了找到它们的规律, 也便于与绝对渗透率相比较,因此引入相对渗透 率的概念.
二、相对渗透率
所谓相对渗透率是指某一流体的相〔有效〕渗透率与 岩石绝对渗透率的比值.
孔隙结构越复杂,曲线 整体向右偏移且向下凹.这 说明：润湿相的起始饱和度 越大,流动初期相对渗透率 上升慢,后期上升迅猛.
高渗大孔隙连通性好的岩心,二相渗流区范围大,共存水饱和度低,端 点〔共存水饱和度点及残余油饱和度点〕相对渗透率高.而低渗小孔隙岩 心及大孔隙连通性不好的岩心正好与此相反.这是因为连通性好的大孔隙 比小孔隙或连通性不好的大孔隙具有更多的渗流通道,油水都不能流动的 小孔道都比较少.
非润湿相
krokrw1
润湿相最低 饱和度
润湿相
非润湿相最 低饱和度
Swc
Sor
采收率原 ＝始含油饱和度油 －饱 残和 余度 原始含油饱和度
这些基本特征可以用流体饱和度变化和流体在孔隙介质的分布 特征来阐明：
第一阶段,当润湿相饱和度很低时,孔 隙介质中的润湿相滞留于颗粒的间隙内,呈 不连续的"悬坏"状；或粘附在颗粒表面上 呈薄膜状；或滞留在极微细的孔隙中.这些 流体没有足够压差是不能流动的.即使润湿 相饱和度增加,不连续的"悬环"开始接触, 但仍处于非连续相,不能流动,故相渗透率 为零.此时,非润湿相因润湿相以一定饱和 度占据孔隙介质某些空间〔如死孔隙、固 体表面〕,使非润湿相饱和度未达到100％, 但非润湿相流动空间与非润湿相单相存在 时一样.因而其相渗透率等于绝对渗透率. 但从曲线上可看出,该阶段非润湿相的相渗 透率也有一定下降,这是因为随着润湿相饱 和度进一步增加,润湿相虽未发生流动,但 由于润湿相增加,影响到非润湿相的流动空 间,因此非润湿相渗透率稍有下降.
第二阶段,当润湿相达到某一饱和 度后,润湿相开始呈连续状态,并呈"纤 维网状".在外加压力作用下开始流动, 这一点的饱和度就是润湿相的最低饱 和度.随着润湿相饱和度的增加,非润 湿相饱和度减少,相渗透率下降.但此 时非润湿相相渗透率仍大于润湿相.其 原因在于非润湿相居于大孔道中央,流 动阻力小；而润湿相占据小孔道和大 孔道的四壁,遇到阻力大和流经路程长 的缘故.
粘度比的影晌随孔隙半径的增 大而减少,当岩石渗透率大于1D时, 粘度比影响可以忽略不计.
粘度比的影晌随水饱和度的增 大而减少〔随着含水饱和度的增加 油相的相对渗透率曲线逐渐靠拢〕, 只有当含油饱和度超过一定值〔即 交点处〕以后,粘度比的影响才显现 出来.这是由于油饱和度高时,它所 占据并流经的孔道数目也越多,粘度 比对相对渗透率影响也就越大；而 水饱和度高时,相应油所占据并流经 的孔道数目减少,使非润湿相的油在 较大孔道中流动,故粘度比的影响就 小了.
储油〔气〕岩石的相〔有效〕 渗透率与相对渗透率
多相流体在储油〔气〕岩中的渗流机制就是有关相〔有效〕与相 对渗透率问题.由于多相流体是在高度分散的孔隙介质中渗流,因而相 〔有效〕渗透率、相对渗透率与多孔介质的表面现象有着极密切的关 系.显然许多问题必须依靠表面现象知识才能阐明.
本章主要介绍相〔有效〕渗透率与相对渗透率基本概念、二相和 三相〔有效〕渗透率与相对渗透率、有关相〔有效〕渗透率与相对渗 透率测定方法及其在石油勘探和油气田开发中的应用.
因此在实用中只需有油-水两相、油-气两相的相对渗透 率曲线就够用了.
但当油层中出现油、气、水三相共存时,这三相是否都参 与流动,,则必须用三相的相对渗透率与饱和度关系曲线图 来判断.
润湿相的相对渗透率只与润湿相饱和度有关,与其它 两相饱和度的变化无关.这是由于润湿相占据了主要孔隙 空间和微细孔道,所以在润湿相饱和度一定时,其相对渗 透率与其它两相饱和度无关.
其数学表达式为：
K ro
Ko K
K rw
Kw K
K rg
Kg K
K ro 、K rw 、K rg ——分别为油、气、水的相对渗透率； K ——为绝对渗透率.
相对渗透率虽然也受诸多因素的影响,但在岩石孔隙结构、流体性 质一定时,它主要表现为流体饱和度的函数.因此通常用相对渗透率 曲线来表示它.
§2 相对渗透率曲线的基本特征
非润湿相
润湿相
随后人们做了大量的实验,在胶结和未胶结砂 上测试油-水、气-水、油-气系统的相渗透率,并 绘制了相对渗透率曲线.油-水、气-水及油-气的 相对渗透率曲线,虽然不完全一致,但总的特征还 是相似的.
实际应用中作为相对渗透率比值的分母,常用 饱和地层水时的水测渗透率K,此类相对渗透率曲 线称为一般相对渗透率曲线,而当分母为束缚水饱 和度下的油相渗透率时称为归一化相对渗透率曲 线.
二、 流体性质
主要取决于流体粘度和流体中的表面 活性物质.
〔1〕流体粘度：在50年代以前,一般 认为相对渗透率与两相的粘度比无关.后 来发现,非润湿相粘度很高时,非润湿相相 对渗透率随粘度比增加而增加,并且可以 超过100％；而润湿相相对渗透率与粘度 比无关.
为什么非润湿相相对渗透率与两相的 粘度比有关呢？可用柯屯〔Coton〕的水 膜理论解释.从水膜理论出发,由于润湿相 在固体表面吸附的那部分液体可视作一层 润湿膜,当非润湿相粘度很大时在其上流 动,实际上可看成某种程度的滑动,润湿膜 起着润湿剂的作用.当非润湿相粘度越大 时,就越处于滑动状态,因而非润湿相的渗 透率就增高.
二条曲线,三个区域,四个特征点
非润湿相
润湿相
润湿相最 低饱和度
非润湿相最 低饱和度
3〕当非润湿相饱和度未达到100 ％时,其相对渗透率就已达到1,而 润湿相饱和度必须达到100％时, 润湿相相对渗透率才能达到1. 〔4〕当两相同时渗滤时,其5〕SWC为平衡饱和度或近似表 示油藏的束缚水饱和度；SOR油藏 的〔残余油饱和度.由此可以计算油 藏的水驱采收率
Kg
g
ddpgLggddZL
代表流动方向上的位能项 水平流动时该项为0
下标 o、w、g——分别表示油、水、气；
v ——流速矢量〔单位面积的体积流量〕；
k ——渗透率；
——粘度；
p ——压力；
——密度；
Z ——垂直方向上的高差〔向上为正〕；
L ——在流体流动方向的距离.
v f( p 1 、 p 2 、 p c 、 r 、 L 、 L 1 、 1 、 2 、 t )
此外,由于润湿相流体存在于死孔隙、极微细孔隙以及滞留在岩石颗粒表面,比 起处于孔隙中央而被分散切割的非润湿相流体要多,所以润湿相最低饱和度大于非 润湿相最低饱和度.而当两相同时渗流时,由于毛细管压力产生的贾敏效应,使两相 流休的渗滤能力都降低了,故两相流体的相对渗透率之和小于1.
二、三相体系相对渗透率曲线特征
§3 相对渗透率曲线的影响因素
在一定条件下相对渗透率曲线是饱和度的函数.而且还是岩石孔隙结构、流体性质、 流体润湿性、流体饱和顺序、准数或毛细管准数以及温度等因素的函数.
一、岩石孔隙结构
由于流体饱和度受控 于岩石的孔隙结构,因此岩 石孔隙的大小、几何形态 及其组合特征就直接影响 岩石的相对渗透率曲线.
随着润湿饱和度的增加,润湿相占据 了主要流动孔道,故其相渗透率迅速 增加〔从曲线陡缓可看出〕,而非润 湿相渗透率迅速减少.
第三阶段,当非润湿相饱和度小 于非润湿相最低饱和度时,非润湿相 失去了连续性.一部分分散成液滴分 布于润湿相中；一部分由于毛细管 力作用被分割成一簇一簇的非润湿 相流体块而滞留于孔隙空间,从而失 去了流动性,使相渗透率为零.由于 润湿相占据了几乎所有的主要通道, 故相对渗透率急剧增加.
两相体系相对渗透率曲线基本特征可归纳为如下四点：
〔1〕无论润湿相还是非润湿相发 生流动时都有一个最低的饱和度 〔也叫平衡饱和度〕, 当流体饱 和度小于最低饱和度时,不发生流 动,只有流体饱和度大于最低饱和 度时才发生流动.而且发现润湿相 最低饱和度大于非润湿相最低饱 和度.
〔2〕无论润湿相还是非润湿相, 随着饱和度增加相对渗透率增加, 但润湿相相对渗透率随饱和度增 加比非润湿相要快.
如果以各相相对渗透率为1％作 为每相流动的起点,并将各相相 对渗透率为1％的曲线画在同一 三角图上〔图11-12〕.从图可以 看出：在三相共存时,由于各相 饱和度不同,可以产生单相流动、 两相流动和三相流动.其中主要 是单相与二相流动,而能发生三 相流动的区域是很小的.因此,在 大多数情况下,有相应的两相相 对渗透率曲线图就够用了.这时 可把非流动相饱和度计入润湿相 或非润湿相饱和度中,而不必作 三相三角图.
三、岩石和流体的润湿性
一般岩石润湿性从 亲水向亲油转化时,油的 相对渗透率趋于降低,水 的相对渗透率增高.
润湿相与油相有效渗透率的关系
润湿角 0
47 90 138 180
K0 561 472 459 380 357
据Owens〔1971〕
机理解释
当亲水岩石的含水饱和度接近或等于束缚水饱和度时, 水分布于细小孔隙、死孔隙,或以薄膜状态分布于岩石颗粒 表面,水的这种分布不妨碍油的渗流,当亲油岩石处在相同 的含水饱和度时,水是以水滴的形式分布于空隙中间,在一 定程度上阻碍油的渗流〔因为毛细管附加阻力〕.使油的相 对渗透率降低.
实际储油〔气〕岩中不仅同时存在两相,也可能三相 共存.在三相共存时,可以把三相划分为润湿相和非润湿 相两相,原则上可以用上面的两相相对渗透率与饱和度关 系来表示.简化的基础是各相饱和度的大小及它们对岩石 的润湿程度.
例如当岩石亲水时,若出现三相,而且假如气相饱和 度比较低,不参与流动,可把气相归入到油相饱和度中去, 视为油水两相.如果水相饱和度低,成束缚状态不参与流 动,则可将水相看成是岩石的固体一部分,即相当于孔隙 度变小,这时可视为油-气两相,其中油为润湿相,气为非 润湿相.
〔2〕流体中表面活性物质的影响：
在孔隙介质中共同渗流的油、水相态,根据巴巴良的研究可能有三种：油为 分散相,水为分散介质；油是分散介质,水是分散相；油、水为乳化状态.这三种 状态在渗流过程中互相转化.
油为分散相 水为分散介质
油是分散介质 水是分散相
油、水为乳化状态
分散体系的渗流与许多物理化学因素有关,而这些物理化学因素与油 水中的极性化合物的多少有关,与油水中的表面活性物质及其含量有关, 因为这些物质的多少使油水界面张力、流体在岩石表面上的吸附作用发 生变化.当渗流条件一定时,使油从分散介质转变为分散相是由油滴聚合 和油滴在固体表面上粘附时间所决定的.
水为分散介质、油为分散相和水为分散相、油为分散介质的油水相对 渗透率曲线.对比二曲线可知,分散介质的渗透能力大于分散相.
分散介质 分散相
分散介质 分散相
当由于表面活性物质的作用使油水处于乳化状态时〔即两种液体 互相分散,都处于分散状态时〕,无论是水包油型还是油包水型,两相渗 透率都急剧下降.
对于高粘度原油,这种乳化状况更容易出现.因此在稠油的开采中 需要对原油进行破乳,其目的就是为了提高流体的相对渗透率.
而另两种非润湿相的相对渗透率与所有三相的饱和 度相关.对于亲水介质,油气两相为非润湿相,但油比气体 能更好地润湿固体表面并且油-水界面张力小于气-水表 面张力,所以油占据了与水相近似的孔隙空间,水饱和度 较低时,油占据了大部分小孔隙.当油饱和度固定、水饱 和度变化时,由于油所占据孔隙的改变而使其相对渗透率 发生了变化.
一、两相体系相对渗透率曲线特征
运用达西公式首先研究相渗 透率的是和〔1936〕,他们以水作 为润湿相,以二氧化碳作为非润湿 相在未固结的砂层中实验的〔曲 线1〕.随后〔1940〕同样以水作 润湿相,二氧化碳作非润湿相在固 结的砂岩上所作的试验如曲线2. 这两条曲线由于孔隙介质不同稍 有差异,但总的特征是一致的.
一、相〔有效〕渗透率
相〔有效〕渗透率：当储油〔气〕岩中存在两种或两种以上互不相 溶流体共同渗流时,岩石对其中某一相的渗透能力量度就称为该相的 相渗透率〔有效渗透率〕.
这时达西定律〔微分公式〕应有如下形式：
vo K ooddpoLogddZ L
vwK w wddpw LwgddZ L
vg
因相渗透率不是岩石本身的固有性质,它受 岩石孔隙结构、流体性质、流体饱和度等诸多 因素的影响,因此它不是一个定值.在不同的条件 下,相渗透率是千变万化的.为了找到它们的规律, 也便于与绝对渗透率相比较,因此引入相对渗透 率的概念.
二、相对渗透率
所谓相对渗透率是指某一流体的相〔有效〕渗透率与 岩石绝对渗透率的比值.
孔隙结构越复杂,曲线 整体向右偏移且向下凹.这 说明：润湿相的起始饱和度 越大,流动初期相对渗透率 上升慢,后期上升迅猛.
高渗大孔隙连通性好的岩心,二相渗流区范围大,共存水饱和度低,端 点〔共存水饱和度点及残余油饱和度点〕相对渗透率高.而低渗小孔隙岩 心及大孔隙连通性不好的岩心正好与此相反.这是因为连通性好的大孔隙 比小孔隙或连通性不好的大孔隙具有更多的渗流通道,油水都不能流动的 小孔道都比较少.
非润湿相
krokrw1
润湿相最低 饱和度
润湿相
非润湿相最 低饱和度
Swc
Sor
采收率原 ＝始含油饱和度油 －饱 残和 余度 原始含油饱和度
这些基本特征可以用流体饱和度变化和流体在孔隙介质的分布 特征来阐明：
第一阶段,当润湿相饱和度很低时,孔 隙介质中的润湿相滞留于颗粒的间隙内,呈 不连续的"悬坏"状；或粘附在颗粒表面上 呈薄膜状；或滞留在极微细的孔隙中.这些 流体没有足够压差是不能流动的.即使润湿 相饱和度增加,不连续的"悬环"开始接触, 但仍处于非连续相,不能流动,故相渗透率 为零.此时,非润湿相因润湿相以一定饱和 度占据孔隙介质某些空间〔如死孔隙、固 体表面〕,使非润湿相饱和度未达到100％, 但非润湿相流动空间与非润湿相单相存在 时一样.因而其相渗透率等于绝对渗透率. 但从曲线上可看出,该阶段非润湿相的相渗 透率也有一定下降,这是因为随着润湿相饱 和度进一步增加,润湿相虽未发生流动,但 由于润湿相增加,影响到非润湿相的流动空 间,因此非润湿相渗透率稍有下降.
第二阶段,当润湿相达到某一饱和 度后,润湿相开始呈连续状态,并呈"纤 维网状".在外加压力作用下开始流动, 这一点的饱和度就是润湿相的最低饱 和度.随着润湿相饱和度的增加,非润 湿相饱和度减少,相渗透率下降.但此 时非润湿相相渗透率仍大于润湿相.其 原因在于非润湿相居于大孔道中央,流 动阻力小；而润湿相占据小孔道和大 孔道的四壁,遇到阻力大和流经路程长 的缘故.
粘度比的影晌随孔隙半径的增 大而减少,当岩石渗透率大于1D时, 粘度比影响可以忽略不计.
粘度比的影晌随水饱和度的增 大而减少〔随着含水饱和度的增加 油相的相对渗透率曲线逐渐靠拢〕, 只有当含油饱和度超过一定值〔即 交点处〕以后,粘度比的影响才显现 出来.这是由于油饱和度高时,它所 占据并流经的孔道数目也越多,粘度 比对相对渗透率影响也就越大；而 水饱和度高时,相应油所占据并流经 的孔道数目减少,使非润湿相的油在 较大孔道中流动,故粘度比的影响就 小了.
储油〔气〕岩石的相〔有效〕 渗透率与相对渗透率
多相流体在储油〔气〕岩中的渗流机制就是有关相〔有效〕与相 对渗透率问题.由于多相流体是在高度分散的孔隙介质中渗流,因而相 〔有效〕渗透率、相对渗透率与多孔介质的表面现象有着极密切的关 系.显然许多问题必须依靠表面现象知识才能阐明.
本章主要介绍相〔有效〕渗透率与相对渗透率基本概念、二相和 三相〔有效〕渗透率与相对渗透率、有关相〔有效〕渗透率与相对渗 透率测定方法及其在石油勘探和油气田开发中的应用.
因此在实用中只需有油-水两相、油-气两相的相对渗透 率曲线就够用了.
但当油层中出现油、气、水三相共存时,这三相是否都参 与流动,,则必须用三相的相对渗透率与饱和度关系曲线图 来判断.
润湿相的相对渗透率只与润湿相饱和度有关,与其它 两相饱和度的变化无关.这是由于润湿相占据了主要孔隙 空间和微细孔道,所以在润湿相饱和度一定时,其相对渗 透率与其它两相饱和度无关.
其数学表达式为：
K ro
Ko K
K rw
Kw K
K rg
Kg K
K ro 、K rw 、K rg ——分别为油、气、水的相对渗透率； K ——为绝对渗透率.
相对渗透率虽然也受诸多因素的影响,但在岩石孔隙结构、流体性 质一定时,它主要表现为流体饱和度的函数.因此通常用相对渗透率 曲线来表示它.
§2 相对渗透率曲线的基本特征
非润湿相
润湿相
随后人们做了大量的实验,在胶结和未胶结砂 上测试油-水、气-水、油-气系统的相渗透率,并 绘制了相对渗透率曲线.油-水、气-水及油-气的 相对渗透率曲线,虽然不完全一致,但总的特征还 是相似的.
实际应用中作为相对渗透率比值的分母,常用 饱和地层水时的水测渗透率K,此类相对渗透率曲 线称为一般相对渗透率曲线,而当分母为束缚水饱 和度下的油相渗透率时称为归一化相对渗透率曲 线.
二、 流体性质
主要取决于流体粘度和流体中的表面 活性物质.
〔1〕流体粘度：在50年代以前,一般 认为相对渗透率与两相的粘度比无关.后 来发现,非润湿相粘度很高时,非润湿相相 对渗透率随粘度比增加而增加,并且可以 超过100％；而润湿相相对渗透率与粘度 比无关.
为什么非润湿相相对渗透率与两相的 粘度比有关呢？可用柯屯〔Coton〕的水 膜理论解释.从水膜理论出发,由于润湿相 在固体表面吸附的那部分液体可视作一层 润湿膜,当非润湿相粘度很大时在其上流 动,实际上可看成某种程度的滑动,润湿膜 起着润湿剂的作用.当非润湿相粘度越大 时,就越处于滑动状态,因而非润湿相的渗 透率就增高.
二条曲线,三个区域,四个特征点
非润湿相
润湿相
润湿相最 低饱和度
非润湿相最 低饱和度
3〕当非润湿相饱和度未达到100 ％时,其相对渗透率就已达到1,而 润湿相饱和度必须达到100％时, 润湿相相对渗透率才能达到1. 〔4〕当两相同时渗滤时,其5〕SWC为平衡饱和度或近似表 示油藏的束缚水饱和度；SOR油藏 的〔残余油饱和度.由此可以计算油 藏的水驱采收率
Kg
g
ddpgLggddZL
代表流动方向上的位能项 水平流动时该项为0
下标 o、w、g——分别表示油、水、气；
v ——流速矢量〔单位面积的体积流量〕；
k ——渗透率；
——粘度；
p ——压力；
——密度；
Z ——垂直方向上的高差〔向上为正〕；
L ——在流体流动方向的距离.
v f( p 1 、 p 2 、 p c 、 r 、 L 、 L 1 、 1 、 2 、 t )
此外,由于润湿相流体存在于死孔隙、极微细孔隙以及滞留在岩石颗粒表面,比 起处于孔隙中央而被分散切割的非润湿相流体要多,所以润湿相最低饱和度大于非 润湿相最低饱和度.而当两相同时渗流时,由于毛细管压力产生的贾敏效应,使两相 流休的渗滤能力都降低了,故两相流体的相对渗透率之和小于1.
二、三相体系相对渗透率曲线特征
§3 相对渗透率曲线的影响因素
在一定条件下相对渗透率曲线是饱和度的函数.而且还是岩石孔隙结构、流体性质、 流体润湿性、流体饱和顺序、准数或毛细管准数以及温度等因素的函数.
一、岩石孔隙结构
由于流体饱和度受控 于岩石的孔隙结构,因此岩 石孔隙的大小、几何形态 及其组合特征就直接影响 岩石的相对渗透率曲线.
随着润湿饱和度的增加,润湿相占据 了主要流动孔道,故其相渗透率迅速 增加〔从曲线陡缓可看出〕,而非润 湿相渗透率迅速减少.
第三阶段,当非润湿相饱和度小 于非润湿相最低饱和度时,非润湿相 失去了连续性.一部分分散成液滴分 布于润湿相中；一部分由于毛细管 力作用被分割成一簇一簇的非润湿 相流体块而滞留于孔隙空间,从而失 去了流动性,使相渗透率为零.由于 润湿相占据了几乎所有的主要通道, 故相对渗透率急剧增加.
两相体系相对渗透率曲线基本特征可归纳为如下四点：
〔1〕无论润湿相还是非润湿相发 生流动时都有一个最低的饱和度 〔也叫平衡饱和度〕, 当流体饱 和度小于最低饱和度时,不发生流 动,只有流体饱和度大于最低饱和 度时才发生流动.而且发现润湿相 最低饱和度大于非润湿相最低饱 和度.
〔2〕无论润湿相还是非润湿相, 随着饱和度增加相对渗透率增加, 但润湿相相对渗透率随饱和度增 加比非润湿相要快.
如果以各相相对渗透率为1％作 为每相流动的起点,并将各相相 对渗透率为1％的曲线画在同一 三角图上〔图11-12〕.从图可以 看出：在三相共存时,由于各相 饱和度不同,可以产生单相流动、 两相流动和三相流动.其中主要 是单相与二相流动,而能发生三 相流动的区域是很小的.因此,在 大多数情况下,有相应的两相相 对渗透率曲线图就够用了.这时 可把非流动相饱和度计入润湿相 或非润湿相饱和度中,而不必作 三相三角图.
三、岩石和流体的润湿性
一般岩石润湿性从 亲水向亲油转化时,油的 相对渗透率趋于降低,水 的相对渗透率增高.
润湿相与油相有效渗透率的关系
润湿角 0
47 90 138 180
K0 561 472 459 380 357
据Owens〔1971〕
机理解释
当亲水岩石的含水饱和度接近或等于束缚水饱和度时, 水分布于细小孔隙、死孔隙,或以薄膜状态分布于岩石颗粒 表面,水的这种分布不妨碍油的渗流,当亲油岩石处在相同 的含水饱和度时,水是以水滴的形式分布于空隙中间,在一 定程度上阻碍油的渗流〔因为毛细管附加阻力〕.使油的相 对渗透率降低.
实际储油〔气〕岩中不仅同时存在两相,也可能三相 共存.在三相共存时,可以把三相划分为润湿相和非润湿 相两相,原则上可以用上面的两相相对渗透率与饱和度关 系来表示.简化的基础是各相饱和度的大小及它们对岩石 的润湿程度.
例如当岩石亲水时,若出现三相,而且假如气相饱和 度比较低,不参与流动,可把气相归入到油相饱和度中去, 视为油水两相.如果水相饱和度低,成束缚状态不参与流 动,则可将水相看成是岩石的固体一部分,即相当于孔隙 度变小,这时可视为油-气两相,其中油为润湿相,气为非 润湿相.
〔2〕流体中表面活性物质的影响：
在孔隙介质中共同渗流的油、水相态,根据巴巴良的研究可能有三种：油为 分散相,水为分散介质；油是分散介质,水是分散相；油、水为乳化状态.这三种 状态在渗流过程中互相转化.
油为分散相 水为分散介质
油是分散介质 水是分散相
油、水为乳化状态
分散体系的渗流与许多物理化学因素有关,而这些物理化学因素与油 水中的极性化合物的多少有关,与油水中的表面活性物质及其含量有关, 因为这些物质的多少使油水界面张力、流体在岩石表面上的吸附作用发 生变化.当渗流条件一定时,使油从分散介质转变为分散相是由油滴聚合 和油滴在固体表面上粘附时间所决定的.
水为分散介质、油为分散相和水为分散相、油为分散介质的油水相对 渗透率曲线.对比二曲线可知,分散介质的渗透能力大于分散相.
分散介质 分散相
分散介质 分散相
当由于表面活性物质的作用使油水处于乳化状态时〔即两种液体 互相分散,都处于分散状态时〕,无论是水包油型还是油包水型,两相渗 透率都急剧下降.
对于高粘度原油,这种乳化状况更容易出现.因此在稠油的开采中 需要对原油进行破乳,其目的就是为了提高流体的相对渗透率.
而另两种非润湿相的相对渗透率与所有三相的饱和 度相关.对于亲水介质,油气两相为非润湿相,但油比气体 能更好地润湿固体表面并且油-水界面张力小于气-水表 面张力,所以油占据了与水相近似的孔隙空间,水饱和度 较低时,油占据了大部分小孔隙.当油饱和度固定、水饱 和度变化时,由于油所占据孔隙的改变而使其相对渗透率 发生了变化.
一、两相体系相对渗透率曲线特征
运用达西公式首先研究相渗 透率的是和〔1936〕,他们以水作 为润湿相,以二氧化碳作为非润湿 相在未固结的砂层中实验的〔曲 线1〕.随后〔1940〕同样以水作 润湿相,二氧化碳作非润湿相在固 结的砂岩上所作的试验如曲线2. 这两条曲线由于孔隙介质不同稍 有差异,但总的特征是一致的.