求解一维扩散反应方程的隐式高精度紧致差分格式
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求解一维扩散反应方程的隐式高精度紧致差
分格式
1概述
一维扩散反应方程是描述许多物理过程的数学方程之一,如化学反应、热传导等。
在求解这样的方程时,我们需要寻找适合的数值解法。
本文将介绍一种隐式高精度紧致差分格式,用于求解一维扩散反应方程。
2一维扩散反应方程
一维扩散反应方程可表示为:
$$\frac{\partial u}{\partial t}=D\frac{\partial^2
u}{\partial x^2}+\rho u(1-u)$$
其中,$u(x,t)$表示物理量的变量,$D$为扩散系数,$\rho$为反应速率常数。
初始条件为$u(x,0)=u_0(x)$,边界条件为
$u(0,t)=u(L,t)=0$,其中$L$为区间长度。
3差分方法
为了求解上述方程的数值解,我们需要使用差分方法。
差分方法可以将连续的偏微分方程转化为离散的方程,从而得到数值解。
这里我们采用一阶差分法和二阶差分法分别对时间和空间进行离散化。
时间离散化:
$$\frac{\partial u(x,t)}{\partial
t}\approx\frac{u(x,t+\Delta t)-u(x,t)}{\Delta t}$$空间离散化:
$$\frac{\partial^2u(x,t)}{\partial
x^2}\approx\frac{u(x+\Delta x,t)-2u(x,t)+u(x-\Delta
x,t)}{\Delta x^2}$$
将上述两个式子带入到原方程中,得到离散化形式:
$$\frac{u_i^{n+1}-u_i^n}{\Delta t}=D\frac{u_{i+1}^n-
2u_i^n+u_{i-1}^n}{\Delta x^2}+\rho u_i^n(1-u_i^n)$$其中,$n$表示时间步长,$i$表示空间位置。
4隐式高精度紧致差分格式
在上述差分方法中,我们采用了一阶差分法和二阶差分法,这种方法的精度有限。
为了提高求解的精度,可以采用更高阶的差分方法。
在本文中,我们采用隐式高精度紧致差分格式,该格式具有更高的精度和更好的稳定性。
其形式为:
$$\frac{u_i^{n+1}-u_i^n}{\Delta t}=D\frac{u_{i+1}^{n+1}-2u_i^{n+1}+u_{i-1}^{n+1}}{\Delta x^2}+\rho u_i^{n+1}(1-
u_i^{n+1})$$
该格式采用隐式求解,因此不存在显式求解时的稳定性限制。
同时,该格式采用了更高阶的差分法,具有更高的精度。
5程序实现
下面是使用Python实现隐式高精度紧致差分格式求解一维扩散反应方程的程序。
其中,我们采用了迭代法求解隐式方程。
```
import numpy as np
设置参数
D=0.1
rho=0.1
L=1
T=2
n=100
m=10000
dx=1/n
dt=T/m
初始化矩阵
u=np.zeros((n+1,m+1))
设置初始条件
u[:,0]=1/(1+np.exp((0.3-np.linspace(0,L,n+1))/0.1))设置边界条件
u[0,:]=0
u[n,:]=0
迭代求解
for k in range(m):
A=np.zeros((n+1,n+1))
B=np.zeros(n+1)
for i in range(1,n):
A[i,i-1]=-D/(dx**2)
A[i,i]=1/dt+2*D/(dx**2)+rho*(1-2*u[i,k+1])
A[i,i+1]=-D/(dx**2)
B[i]=u[i,k]/dt
A[0,0]=1
A[n,n]=1
u[1:n,k+1]=np.linalg.solve(A[1:n,1:n],B[1:n])
绘图
import matplotlib.pyplot as plt
x=np.linspace(0,L,n+1)
t=np.linspace(0,T,m+1)
X,T=np.meshgrid(x,t)
fig=plt.figure()
ax=fig.gca(projection='3d')
surf=ax.plot_surface(X,T,u,cmap='coolwarm')
ax.set_xlabel('x')
ax.set_ylabel('t')
ax.set_zlabel('u')
plt.show()
```
6结论
本文介绍了一维扩散反应方程的隐式高精度紧致差分格式。
通过将时间和空间进行离散化,得出了离散化形式的方程。
然后,我们采用隐式高精度紧致差分格式对方程进行求解。
最后,我们使用Python 实现了该算法,并通过绘图的方式展示了数值解。
该算法具有更高的精度和更好的稳定性,适用于许多物理过程的数值求解。
在实际的科学计算中,可以将该算法应用于更复杂的问题求解。