莫里尔图
水蒸汽的hs图与基本热力过程
课目
水蒸汽的h－s图与基本热力过程
讲次
10
学时
2
教学方式
讲授
地点
教学目的
掌握水蒸汽的基本热力过程
教学重点
教学难点
水蒸汽的基本热力过程
教学方法与手段
课堂讲授
多媒体教学
教学保障要求
多媒体教学设备一套
教学过程设计
时间分配：
复习巩固3min
导入新课2min
讲授新课90min
水蒸汽的h－s图35min
水蒸汽的基本热力过程55min
内容总结5min
教学过程设计
课后练习或辅导安排
阅读参考资料
课后小结与教学反馈
讲稿
课目
水蒸气的h－s图与基本热力过程
讲次
10
讲 稿 正 文
批注
水蒸气的表和图
一、水蒸气表
水蒸气的参数均系用实验和分析方法求得，一般列成数据表以供工程计算用。由于各国在进行实验建立水蒸气状态方程式时所采用的理论与方法不同，测试技术有差异，其结果也不免有异。为此，通过国际会议的研究和协商制定了水蒸气热力性质的国际骨架表。1963年召开的第六届国际水和水蒸气性质会议规定水的三相点的液相水的热力学能和嫡值为零，并且以此为起点编制的骨架表的参数已达100 MPa和800℃。1985年第十届国际水蒸气性质大会公布了新的骨架表，规定了新的更严格的允差。此项研究还在继续进行，参数范围还在不断扩大。
蒸气压缩式制冷的热力学原理
➢(1)节流阀代替膨胀机 1kg制冷剂损失的膨胀功
We h3 h4' 034 '0
➢ 节流过程的不可逆损失
q'0 h4 h4' 4bb'4'4
T
3
Tk
T0 0 4'
Pk
qk 2' 2
Wc
P0
4 1'
q0
1
b' b a' a s
蒸气压缩式制冷的理论循环的T－s图
➢采用节流阀代替了膨胀机，一方面损失了膨 胀功，另一方面产生了无益气化，降低了制冷 能力，导致制冷系数有所下降。 ➢其降低的程度，称为节流损失。
lgp
pk
3 3'
2' 2
p0
4 q0
1 Wc
qk
0
h4=h3
h1 h2 h
蒸汽压缩制冷理论循环p h图
二、蒸气压缩式制冷理论循环的热力计算
（1）制冷剂单位质量制冷量q0：1kg制冷剂在蒸发器中 蒸发从被冷却介质吸收的热量。
q0＝h1－h4＝h1－h3 ；kJ/kg lgp
pk
3 3'
2' 2
p0
T
3 qk
2
T'k
∑w
T'0
4
1
q0
0
b
a
s
制冷循环性能指标
➢对于逆卡诺循环，制冷系数c' :
c
q0 q0 T0 W qk q0 Tk T 0
T T'k
3 qk
2
∑w
T'0
4
1
✓大小只取决于两个热源的温度； T0'↗或T k'↘ ， → c' ↗
西南交大热工水蒸气的p
水蒸气的p-v图和T-s图液态水几乎是不可压缩的。
尤其在低温下，由于水的压缩性很小，因此在水蒸气的p-v图中，定温线所处的饱和水左边区域的线段是很陡的，几乎是垂直线段。
说明水在定温压缩时，即便是压力提高了很多，比体积的减小也不明显。
由技术功的表达式可知，工质在压缩过程中消耗的技术功很小，即使压力提高很多，其热力学能的增加很小，温度几乎没有提高。
因此，在T-s图中，饱和水线的左边区域里不同压力的定压线相距很近，几乎与饱和水线重合。
水的这一性质对于以水为工质的蒸汽动力循环非常有利，这样在循环中为提高工质压力所付出的功很小，可以忽略，不像以空气为工质的燃气轮机循环那样为压缩气体消耗的功可以占到所做涡轮功的一半以上。
由于液态水的热膨胀系数较小，其比体积随温度的升高略有增加。
随着压力的升高，相应的饱和温度也越高。
饱和水的比体积也因饱和温度的升高而略有增加。
所以，在p-v图上，饱和水线随着压力的升高向比体积增加的方向略有倾斜。
由于饱和蒸汽是可压缩的，随着压力升高，饱和蒸汽的比体积有明显的减小。
因此，在p-v图上，饱和蒸汽线随着压力的升高向比体积减小的方向倾斜。
由此原因，代表汽化过程的线段随压力升高而缩短。
由于水的比热容较大，随压力的升高，饱和温度也相应增大，从初始温度达到饱和温度所需要的热量也相应地增大。
所以，在T-s图中，饱和水线向熵增大的方向倾斜。
随着饱和温度的升高，完成汽化过程所需要的热量逐渐减小，因此饱和蒸汽线向熵减小的方向倾斜。
因此，代表汽化过程的线段，随温度升高而缩短，即汽化潜热随温度或压力升高而减少。
处于饱和状态的各相具有相同的压力和温度，即饱和压力与饱和温度。
饱和压力与饱和温度有一一对应的函数关系，两者并不独立。
在两相区，如湿蒸汽区，当必须把液态水和水蒸气区别成为两个有差别的物质时，就需要在状态参数中增加一个说明二者数量比例的参数，这样才能确定在两相区或三相区中状态的具体位置。
这个参数通常就用工质的某一相在总质量中的比例，即质量分数来表示。
工程热力学第9讲-第二部分复习-工质热力性质及热力过程计算
c p 1.0041.859 0.001 d
Hale Waihona Puke R 0.287 0.4615 0.001d
s c p ln
T p R ln 273 100
湿空气的焓湿图
h 1.005t d (2501 1.863t )
h1 hw
湿球温度tw=绝热饱和温度
h h t tw td
研究蒸气热力过程的依据
1)第一定律
q u w h wt
2)状态参数 查图、查表
dh c p dT du cv dT
pv RT
c p cv R
3)过程参数（可逆过程）
q Tds
w w pdv pdv wt wt vdp vdp
研究蒸气热力过程的步骤
研究步骤： (1).利用图表，由已知的初态参数确定未知的初态参数；
(2).利用图表，根据过程特点和已知的终态参数确定未知 的终态参数； (3).由初态参数和代入有关公式计算过程中的能量传递、 转换量：q，w，wt。
水蒸气图、表的应用
应用： 1.已知某状态任意两个独立参数（p，v，t，u，h，s，x） 就 能查出其余各参数，并可判别工质的状态。 2.分析计算热力过程中工质状态变化及与外界的能量交换。 分析计算的一般步骤： （1）已知任意两个初态参数，查出其它各初态参数（p1，v1， t1，u1，h1，s1，x1）。 （2）根据过程条件（定压、定温、定熵、定容）及终态的一 个参数，查得终态各参数（p2，v2，t2，u2，h2，s2，x2）。 （3）根据初终态参数及过程条件计算能量交换。 （4）将过程表示在状态图上（p-v，T-s，h-s…）。
压焓图怎样看
在制冷工程中，最常用的热力图就是制冷剂的压焓图。该图纵坐标是绝对压力的对数值lgp(图中所表示的数值是压力的绝对值)，横坐标是比焓值h。
1、临界点K和饱和曲线
临界点K为两根粗实线的交点。在该点，制冷剂的液态和气态差别消失。
实际循环中不仅存在制冷剂蒸汽过热，而且还存在制冷剂液体过冷的问题。制冷剂液体温度低于同一压力下饱和状态的温度称为过冷，其温度差称为过冷度。过冷度的大小取决于冷凝系统的设计和制冷剂与冷却介质之间的温差。在具有过冷的循环中，过冷度越大，对循环越有利。它可以使单位制冷量增加，从而导致制冷系数增加。 5－6即为过冷过程。冷凝后的制冷剂经过膨胀阀，节流降压降温，使制冷剂压力由 P k 降至 P 0 ，温度由过冷温度降至 t 0 ，并进入气液两相区。经过膨胀阀时，制冷剂焓值不变。但膨胀阀节流是一个不可逆的过程，故6－7节流过程用虚线来表示。冷凝后的制冷剂液体通过膨胀阀进入蒸发器，两相混合物中的液体在蒸发器中蒸发，从被冷却介质中吸取它所需要的汽化潜热，而混合物中的蒸汽通常称为闪发蒸汽，它在被压缩机重新吸入之前不再起吸热作用。
压焓图说明
1、临界点K和饱和曲线临界点K为两根粗实线的交点。
在该点，制冷剂的液态和气态差别消失。
K点左边的粗实线Ka为饱和液体线，在Ka线上任意一点的状态，均是相应压力的饱和液体；K点的右边粗实线Kb为饱和蒸气线，在Kb线上任意一点的状态均为饱和蒸气状态，或称干蒸气。
2、三个状态区Ka左侧——过冷液体区，该区域内的制冷剂温度低于同压力下的饱和温度； Kb右侧——过热蒸气区，该区域内的蒸气温度高于同压力下的饱和温度；Ka和Kb之间——湿蒸气区，即气液共存区。
该区内制冷剂处于饱和状态，压力和温度为一一对应关系。
在制冷机中，蒸发与冷凝过程主要在湿蒸气区进行，压缩过程则是在过热蒸气区内进行。
3、六组等参数线（1）等压线：图上与横座标轴相平行的水平细实线均是等压线，同一水平线的压力均相等。
（2）等焓线：图上与横坐标轴垂直的细实线为等焓线，凡处在同一条等焓线上的工质，不论其状态如何焓值均相同。
（3）等温线：图上用点划线表示的为等温线。
等温线在不同的区域变化形状不同，在过冷区等温线几乎与横坐标轴垂直；在湿蒸气区却是与横坐标轴平行的水平线；在过热蒸气区为向右下方急剧弯曲的倾斜线。
（4）等熵线：图上自左向右上方弯曲的细实线为等熵线。
制冷剂的压缩过程沿等熵线进行，因此过热蒸气区的等熵线用得较多，在lgp-h图上等熵线以饱和蒸气线作为起点。
（5）等容线：图上自左向右稍向上弯曲的虚线为等比容线。
与等熵线比较，等比容线要平坦些。
制冷机中常用等比容线查取制冷压缩机吸气点的比容值。
（6）等干度线：从临界点K出发，把湿蒸气区各相同的干度点连接而成的线为等干度线。
它只存在与湿蒸气区。
上述六个状态参数（p、t、v、x、h、s）中，只要知道其中任意两个状态参数值，就可确定制冷剂的热力状态。
在lgp-h图上确定其状态点，可查取该点的其余四个状态参数在制冷工程中，最常用的热力图就是制冷剂的压焓图。
该图纵坐标是绝对压力的对数值lgp(图中所表示的数值是压力的绝对值)，横坐标是比焓值h。
制冷技术-3
等压线 — 水平线 等焓线 — 垂直线 等干度线 — 湿蒸气区域内 等熵线 — 向右上方倾斜 等容线 — 向右上方倾斜 等温线 — 垂直线 （过冷区）→水平线（湿蒸汽区）
→向右下方弯曲（过热蒸气区）
2013-7-13 13
R717的压焓图
2013-7-13
14
R134a的压焓图
2013-7-13 3
一、蒸气压缩式制冷的理论循环
1、逆卡诺循环的局限
（2）膨胀机的经济性
液态制冷剂的比容变化很小，因而可以利用的膨胀功
十分有限。 膨胀机的尺寸小，因而摩擦损失相对较大。
2013-7-13
4
一、蒸气压缩式制冷的理论循环
2、蒸气压缩式制冷的工作过程
干压缩代替了湿压缩 压缩机吸气状态为干饱和或过热蒸汽。 节流阀代替了膨胀机 简化了设备，但损失了膨胀功，并造成节流损失。
1kg的制冷剂损失的膨胀功
Pk 2' 2 P0 1
We h3 h4' 034'0
T0 0 4'
q0
a' a
节流过程的不可逆损失
b' b
s
q'0 h4 h4' 4bb'4'4
蒸气压缩式制冷的理论循环的T－s图
2013-7-13 7
一、蒸气压缩式制冷的理论循环
3、蒸气压缩制冷理论循环与逆卡诺循环的对比分析
2013-7-13
5
一、蒸气压缩式制冷的理论循环
压缩制冷理论循环组成：
压缩机：等熵压缩； 冷凝器：等压放热； 节流阀：绝热节流； 蒸发器：等压吸热。
2013-7-13
教你如何看压焓图
教你如何看压焓图在制冷工程中，最常用的热力图就是制冷剂的压焓图。
该图纵坐标是绝对压力的对数值lgp(图中所表示的数值是压力的绝对值)，横坐标是比焓值h。
 1、临界点K和饱和曲线临界点K为两根粗实线的交点。
在该点，制冷剂的液态和气态差别消失。
K点左边的粗实线Ka为饱和液体线，在Ka线上任意一点的状态，均是相应压力的饱和液体；K点的右边粗实线Kb为饱和蒸气线，在Kb线上任意一点的状态均为饱和蒸气状态，或称干蒸气。
 2、三个状态区 Ka左侧——过冷液体区，该区域内的制冷剂温度低于同压力下的饱和温度； Kb右侧——过热蒸气区，该区域内的蒸气温度高于同压力下的饱和温度； Ka和Kb之间——湿蒸气区，即气液共存区。
该区内制冷剂处于饱和状态，压力和温度为一一对应关系。
在制冷机中，蒸发与冷凝过程主要在湿蒸气区进行，压缩过程则是在过热蒸气区内进行。
 3、六组等参数线（1）等压线：图上与横座标轴相平行的水平细实线均是等压线，同一水平线的压力均相等。
（2）等焓线：图上与横坐标轴垂直的细实线为等焓线，凡处在同一条等焓线上的工质，不论其状态如何焓值均相同。
（3）等温线：图上用点划线表示的为等温线。
等温线在不同的区域变化形状不同，在过冷区等温线几乎与横坐标轴垂直；在湿蒸气区却是与横坐标轴平行的水平线；在过热蒸气区为向右下方急剧弯曲的倾斜线。
（4）等熵线：图上自左向右上方弯曲的细实线为等熵线。
制冷剂的压缩过程沿等熵线进行，因此过热蒸气区的等熵线用得较多，在lgp-h图上等熵线以饱和蒸气线作为起点。
（5）等容线：图上自左向右稍向上弯曲的虚线为等比容线。
与等熵线比较，等比容线要平坦些。
制冷机中常用等比容线查取制冷压缩机吸气点的比容值。
（6）等干度线：从临界点K出发，把湿蒸气区各相同的干度点连接而成的线为等干度线。
它只存在与湿蒸气区。
上述六个状态参数（p、t、v、x、h、s）中，只要知道其中任意两个状态参数值，就可确定制冷剂的热力状态。
水蒸气(热力学)
sx (1 x) s xs s x( s s) s x r T
u x hx pv x
注意单位
u可通过 uhpv求得
表中未列出的参数用线性插值法求得
工程上将水基准点的 焓视为零已足够精确
水蒸气的表和图
按温度排列（附表5） 饱和水与饱和蒸汽表 按压力排列（附表6）
参数右上角加“”表示饱和液 体参数，加“”表示饱和蒸汽 参数
未饱和水与过热蒸汽表（附表7）
湿蒸汽参数的确定:
注意粗黑线
p p s ， t ts
vx (1 x)v xv v x(v v)
3. 了解水蒸气图表的结构，能够熟练利用水蒸气图表查出水蒸气 状态参数。
4. 掌握水蒸气基本热力过程的特点和热量、功量、热力学能的计 算。
气体 气态工质
远离液态，一般可作为理想气体处 理，如空气、燃气。 刚脱离或接近液态，一般不能作为 理想气体处理，如水蒸气、制冷剂 蒸气等 。
蒸汽
水蒸气具有良好的热力性质，来源丰富，易于 获得，比热容大，传热性能好，且无毒无味、无污 染，在热力工程中的使用极为广泛。
单元三 水蒸气的热力性质
知识点
实际气体的水蒸气的形成过程 状态参数的确定方法
内容提纲
课题一 水蒸气 课题二 蒸汽的流动
复习思考题
水蒸气在基本热力过程中的能量转换规律
蒸汽的流动规律
学习要求
1. 掌握有关蒸汽的各种术语及其意义。如：汽化、凝结、饱和状 态、未饱和液体、饱和液体、湿蒸汽、干饱和蒸汽、过热蒸汽、干度 等概念及不同蒸汽状态的特征和关系。 2. 了解蒸汽定压发生过程及其在p-v图与T-s图上的一点、二线、 三区和五态。
工程热力学与传热学(第十六讲)10-2(二)、3、4
二、水蒸气的p-v 图和T-s 图在不同压力下对水进行定压加热汽化过程，可在p-v 图和T-s 图上得到一系列定压加热线。
它们全都经历上述五种状态和三个阶段。
如图10-3所示。
图10-3中标有饱和水线、干饱和蒸汽线和临界点。
（1）饱和水线：是各个压力下饱和水状态点的连线，又称下界线，沿此线干度x=0；（2）干饱和蒸汽线：是各个压力下饱和蒸汽状态点的连线，又称上界线，沿此线干度x=1；（3）临界点C ：是饱和水线和干饱和蒸汽线的交点。
图中，饱和水线和干饱和蒸汽线把水和水蒸气分为三个区： （1）未饱和水区：位于饱和水线左侧的一个较狭窄的范围内； （2）湿蒸汽区：位于饱和水线和干饱和蒸汽线之间； （3）过热蒸汽区：位于干饱和蒸汽线的右侧。
由p-v 图看出 ，随着压力升高，由于饱和水比容随压力的升高而略有增加，故饱和水线向右上方倾斜，而干饱和蒸汽比容则随压力的升高而明显减小，故干饱和蒸汽线向左上方倾斜。
即饱和水线比干饱和蒸汽线陡。
由T-s 图看出，随着压力升高，饱和温度升高，比液体热增加，而比汽化潜热随压力的升高而减小。
饱和水的比熵随压力的升高而增加，故饱和水线也向右上方倾斜。
而干饱和蒸汽线的比熵随压力的升高而减小，，故干饱和蒸汽线也向左上方倾斜。
这样随着压力的升高，同压或同温下的饱和水和饱和蒸汽的状态点越来越接p2p 1p pTa b 图和水蒸气的图s T v p ---310近，当压力达到22.115Mpa时，它们重合为一点，即临界点C。
在临界点上汽液两相差异完全消失，汽化过程不再存在，汽液相变将在瞬间完成，比汽化潜热为零。
临界参数：临界点的状态参数称为临界参数。
每种物质有不同的临界点和临界参数。
水的临界参数为：p c=22.115MPa t c=374.120C v c=0.003147m3/kg临界温度是最高的饱和温度，高于临界温度时，液态水是不可能存在的，只能是过热的水蒸气。
当t> t c时，无论压力多大，都不能用单纯压缩的方法使蒸汽液化。
08机械热力学第07章 水蒸汽
ts
c p ≈ 4.1868kJ /(kg K )定值 ql = 4.1868t s h ′ = h0′ + ql = 4.1868ts
s = ∫ cp
Ttp T
dT T = c p ln T Ttp
不太大时， 注： p不太大时，水定压比热为定值 cp=4.1868kJ/kg 不太大时 p较大时，cp变化较大，h0也不为零，要查表。 较大时， 变化较大， 也不为零，要查表。 较大时
p 饱和蒸气 饱和液体 ts
ps=1.01325bar 青藏 ps=0.6bar 高压锅 ps=1.6bar
Ts=100 ℃ Ts=85.95 ℃ Ts=113.32 ℃
三、水的三相点
1. 三相点：固态、液态、汽态三相平衡共存的状态
对水：p tp = 611.659Pa t tp = 0.01。 ； C v tp ’ 0.000 100 21 m3 / kg (液态水) = 很低 1atm = 101 325Pa
液化速度时， 饱和状态。 当汽化速度=液化速度时，系统处于动态平衡——饱和状态。 饱和液体：处于饱和状态的液体； 饱和液体：处于饱和状态的液体； 饱和蒸汽：处于饱和状态的蒸汽； 饱和蒸汽：处于饱和状态的蒸汽； 饱和温度：饱和状态时的温度， 饱和温度：饱和状态时的温度，Ts或ts； 饱和压力：饱和状态时的压力， 饱和压力：饱和状态时的压力，ps (蒸汽压力与密度为对应温度下的最大值 蒸汽压力与密度为对应温度下的最大值) 蒸汽压力与密度为对应温度下的最大值 注：Ts Ps 或 Ts=f(ps), 它们不独立
锅炉、 锅炉、换热器 q = ∆h wt = 0 例：锅炉中，水从30℃ ， 锅炉中，水从 ℃ 4MPa, 定压加热到 定压加热到450 ℃ ts(4MPa)=250.33℃ ℃ q = h2-h1 p
制冷原理
制冷原理制冷基础一、冷却的概念及人工制冷1、冷却的基本概念冷却——就是取出物体的热量，使物体的温度降低。
冷却的过程伴随着物体本身热能的减少。
自热冷却的程度受周围介质的影响，冷却的极限温度不可能低于周围介质的温度。
要想把某一物体的温度降到低于周围介质的温度，只能借助于人工冷却的方法，即：人工制冷。
2、人工制冷人工制冷：就是通过消耗一定的外功，利用不同的制冷方式，使被冷却的物体温度下降到低于周围介质温度的某一预定温度。
普冷技术：利用人工制冷所制取的温度不低于120K（-153.15℃）时，称为普冷技术。
深冷技术：利用人工制冷制取的温度范围在120K至绝对温度零度（-273.15℃）的制冷技术称为深冷技术。
人工制冷所采用的制冷方式，按制冷原理分，主要有以下5种：（1）高压气体膨胀制冷使常温下的高压气体在膨胀机中绝热膨胀，达到较低的温度，再让气体复热，即可产生冷量，而对被冷却物体制冷。
（2）液体蒸发制冷使常温下的冷凝液体经过节流降压，达到较低的温度，再让液体在低压下蒸发，即可产生冷量，而对被冷却物体制冷。
（3）气体涡流制冷使常温下的高压气体在涡流管中分流，分离出冷、热两股气流，再让冷气流复热，即可产生冷量，而对被冷却物体制冷。
（4）半导体制冷用导电片将N型半导体和P型半导体串联起来，构成电偶，接在直流电路中，电流便由N型半导体流向P型半导体，从而在电偶的一端产生吸热现象，另一端产生放热现象，利用电偶吸热的一端产生的冷量而对被冷却物体制冷。
（5）化学方法制冷利用有吸热效应的化学反应过程，可产生冷量而对被冷却物体制冷。
3、常用的几种制冷系统人工制冷所采用的方式，按制冷系统分主要由4种：（1）压缩式制冷系统依靠压缩机提高制冷剂的压力，以实现制冷循环的系统称为压缩式制冷系统，主要由压缩机、冷凝器、节流或膨胀装置、蒸发器等组成封闭的制冷循环系统，制冷剂在系统中循环工作。
（2）吸收式制冷系统依靠吸收器——发生器组的作用完成制冷剂和吸收剂之间的热交换，从而实现制冷循环的制冷系统，主要由发生器、吸收器、冷凝器、节流装置，蒸发器组成封闭系统，二元溶液工质在系统内循环工作，其中低沸点组份作为制冷剂用以蒸发制冷，高沸点组份作为吸收剂，利用其对制冷剂蒸气的吸收作用完成工作循环。
意大利莫里尔的文学成就与艺术价值
意大利莫里尔的文学成就与艺术价值意大利是一个有着悠久历史、丰富文化遗产的国家。
作为欧洲最具有人文气息的国家之一，意大利的文学、艺术、建筑等都有其独特的魅力。
在意大利的文学领域中，莫里尔(Moriel)是一位备受推崇的作家。
他的作品不仅在文学上获得了高度关注，同时也富有着较高的艺术价值。
莫里尔是一位典型的“文学家”。
他出生在意大利一个富裕的家庭，自小受到优质的教育。
在莫里尔的艺术生涯中，他一直在探索着人性，通过深入的思考和表达，他将人性这个复杂的主题转化为了文学作品。
他的作品风格流畅、精炼，让人们感受到文字的美妙。
莫里尔作品的艺术价值也是非常高的。
他的作品常常被认为是意大利文学的珍品之一。
在他的作品中，人情、风景、情感等元素融合在一起，形成了具有独特魅力的意式氛围。
这些作品所传递的深刻情感、深入思考，都成为了艺术界的珍品。
莫里尔的作品中最为著名的就是《双生花》。
这是一部关于爱情的小说，以两个男人在不同的时间和不同地点中，爱上了同样一位女子为主线。
《双生花》在讴歌爱情的同时，更深入探讨了人性中的黑暗面，令人在沉醉于爱情美好之余，也不由得感到思考。
此外，莫里尔还有一部备受欢迎的小说《兰陵王》。
在这部小说里，莫里尔描述了克劳迪奥国王与兰陵王子之间的复杂关系。
这部作品风格上更深入探讨了人性中的复杂性，让人们在阅读之余不由得深思。
莫里尔的作品存在着深刻的人性剖析和艺术价值。
在他的作品里，人们可以发现意大利文学的精髓，深入感受到意大利文学的内涵。
同时，莫里尔的作品也对意大利文学作出了巨大贡献。
他的作品在艺术领域里有着很高的价值，而且将会影响意大利文学的发展方向。
总之，意大利莫里尔的文学成就与艺术价值是非常高的。
他所著作的小说集中体现了人性中的复杂和爱情中的美好。
通过对莫里尔作品的深入探究，我们可以更好地了解到意大利文学的灵魂。
莫里尔的作品不仅在文学上有所成就，在艺术领域也取得了很高的凝聚力。
这位艺术大师的作品不仅仅是一种艺术形式，它更是一种文化的精神。
10水蒸汽的h-s图与基本热力过程
近年来以烩为纵坐标、蝴为横坐标的蝴烩图逐渐获得广泛应用。需要指出的是，绘制蝴烩图时环境压力po和环境温度勿是取定的，当实际环境状态不同时需要修正。
基本原理和从其推得的一般关系式仍可利用，如
其中最后三式仅适用于可逆过程。
利用图表分析计算水蒸气的状态变化过程，步骤如下:
(1)根据初态的两个已知参数，通常为(p, t )或(p, x) , ( t, x)从表或图中查得其他参数。
(2)根据过程特征及一个终态参数确定终态，再从表或图上查得其他参数。
(3)根据已求得的初、终态参数计算。方法如下:
由于计算技术的发展，为适应计算机的使用，在第六届国际水和水蒸气会议上成立了国际公式化委员会(简称IFC)，该委员会先后发表了“工业用1967年IFC公式”和“科学用1968年IFC公式”。现在各国使用的水和水蒸气图表就是根据这些公式计算而编制的。工程上目前还广泛使用图表，因此本节介绍图表的构成及使用。
讲稿
课目
水蒸气的h－s图与基本热力过程
讲次
10
讲 稿 正 文
批注
水蒸气的表和图
一、水蒸气表
水蒸气的参数均系用实验和分析方法求得，一般列成数据表以供工程计算用。由于各国在进行实验建立水蒸气状态方程式时所采用的理论与方法不同，测试技术有差异，其结果也不免有异。为此，通过国际会议的研究和协商制定了水蒸气热力性质的国际骨架表。1963年召开的第六届国际水和水蒸气性质会议规定水的三相点的液相水的热力学能和嫡值为零，并且以此为起点编制的骨架表的参数已达100 MPa和800℃。1985年第十届国际水蒸气性质大会公布了新的骨架表，规定了新的更严格的允差。此项研究还在继续进行，参数范围还在不断扩大。
压焓图说明
1、临界点K和饱和曲线临界点K为两根粗实线的交点。
在该点，制冷剂的液态和气态差别消失。
K点左边的粗实线Ka为饱和液体线，在Ka线上任意一点的状态,均是相应压力的饱和液体;K点的右边粗实线Kb为饱和蒸气线，在Kb线上任意一点的状态均为饱和蒸气状态，或称干蒸气。
2、三个状态区Ka左侧-—过冷液体区，该区域内的制冷剂温度低于同压力下的饱和温度；Kb右侧—-过热蒸气区，该区域内的蒸气温度高于同压力下的饱和温度；Ka和Kb之间——湿蒸气区,即气液共存区.该区内制冷剂处于饱和状态,压力和温度为一一对应关系。
在制冷机中，蒸发与冷凝过程主要在湿蒸气区进行，压缩过程则是在过热蒸气区内进行。
3、六组等参数线（1)等压线:图上与横座标轴相平行的水平细实线均是等压线，同一水平线的压力均相等.（2)等焓线：图上与横坐标轴垂直的细实线为等焓线，凡处在同一条等焓线上的工质，不论其状态如何焓值均相同。
（3)等温线：图上用点划线表示的为等温线。
等温线在不同的区域变化形状不同，在过冷区等温线几乎与横坐标轴垂直；在湿蒸气区却是与横坐标轴平行的水平线；在过热蒸气区为向右下方急剧弯曲的倾斜线。
(4）等熵线：图上自左向右上方弯曲的细实线为等熵线。
制冷剂的压缩过程沿等熵线进行,因此过热蒸气区的等熵线用得较多，在lgp-h图上等熵线以饱和蒸气线作为起点。
（5）等容线：图上自左向右稍向上弯曲的虚线为等比容线。
与等熵线比较,等比容线要平坦些.制冷机中常用等比容线查取制冷压缩机吸气点的比容值。
（6）等干度线:从临界点K出发，把湿蒸气区各相同的干度点连接而成的线为等干度线.它只存在与湿蒸气区.上述六个状态参数（p、t、v、x、h、s）中，只要知道其中任意两个状态参数值，就可确定制冷剂的热力状态.在lgp-h图上确定其状态点，可查取该点的其余四个状态参数在制冷工程中,最常用的热力图就是制冷剂的压焓图。
该图纵坐标是绝对压力的对数值lgp(图中所表示的数值是压力的绝对值)，横坐标是比焓值h。
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等比容线（v）： 将比容相同的各点用虚线连接起来的曲线叫做等比容线。
等熵线（h）： 将熵值相同的ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ点用细实线连接起来的曲线叫做等熵线。
等干度线（x）： 在饱和区内将干度相同的点连接而成的曲线叫做
制冷剂的lgP—h图，又称莫里尔图
在lgP—h图上任意一点都能表示制冷剂的一种热力状态,
在一个状态点上，制冷剂具有确定的压力、温度、比容、焓和熵，
以及蒸气所占的比例，即干度值X。
编辑本段解释
X = 制冷剂蒸气质量 / 制冷剂总质量 饱和液体线（X=0）：
在lgP—h图上，将不同温度下的饱和液体的各点连接起来的曲线
这两条线将lgP—h图分成三个区域。饱和液体线左边是过冷液体区，干饱和
蒸气线右边是过热蒸气区，两条曲线中间的区域为饱和区，也就是湿蒸气区，
在这个区域内的制冷剂为饱和状态，区域内各点上的饱和蒸气均为湿蒸气。
等温线（t）： 将表示温度相同的各点用点划线连接起来成一条折线，
这条折线就是等温线。 等温线在过冷液体区为竖直线，与等焓线重合；
叫做饱和液体线。在饱和液体线上的各点所表示的是制冷剂饱和液体
在此点压力下的饱和温度。 干饱和蒸气线（X=1）： 在lgP—h
图上，将不同温度下的干饱和蒸气的各点连接起来的曲线叫做干饱和蒸气
线。在干饱和蒸气线上的各点所表示的是制冷剂干饱和蒸气在此点压力下
的饱和温度。 饱和液体线和干饱和蒸气线均为粗实线，相交于临界点，
等干度线。 在lgP—h图中，箭头所指的方向表示各参数数值增加的方向。
另外，可以根据任意两个状态参数就能确定其在lgP—h图上的状态点，通过这
个点，就可以查出其它几个状态参数。