光磁共振实验中壁弛豫过程与外磁场关系的精确测量与理论分析
核磁共振弛核磁共振弛豫过程的特性
核核磁磁共共振振弛弛豫豫过过程程的的特特性性及及其其应应用用核核磁磁共共振振弛弛豫豫过过程程的的特特性性及及其其应应用用1 1 2 2刘聪 ,任朝辉 ,汪红志 ,张学龙1. 上海理工大学理学院,上海,200093;2. 上海理工大学医疗器械学院,上海,200093;上海市营口路 101 号,Email: xuelongz@//0>.摘摘要要: 几乎所有用核磁共振技术对物质结构和性质的分析方面,都要涉及到驰豫过程的特性摘摘要要及相应的驰豫时间的分析,并由它获取相关的信息。
本文在结合讨论驰豫过程微观机制的基础上,阐明驰豫时间这个参数的重要的性质特征,然后重点分析研究核磁共振驰豫特性在油井储层中确定孔隙结构参数、在食品研究中分析食品品质、在医学诊断中判明病理病灶等方面的重要应用。
关关关关键键键键词词词词: 核磁共振;弛豫时间;孔隙结构;水含量;玻璃化温度;自由水;结合水中图分类号 O482.53;TE311;X836;[R35]自 1924 年 Pauli预言核磁共振发生的可能性,到 1946 年 Bloch和Purcell各自发现核磁共振现象以来,随着计算机科学技术的快速发展进步,核磁共振(Nuclear MagneticResonance,NMR)技术已成为石油勘探、食品分析和医学诊断等行业和领域重要的研究分析手段。
核磁共振是原子核的磁矩受恒定磁场和相应频率的射频磁场同时作用,且满足一定条件时在它们的磁能级之间所发生的共振吸收现象。
具体而言,样品中的自旋不为零的原子核,它们的磁矩在静磁场中会发生能级分裂。
若用射频电磁波(Radio Frequency,RF)照射样品,当电磁波的能量等于能级分裂的差值时,低能级的原子核会吸收能量发生能级跃迁,产生共振吸收信号。
而一旦恢复原状,原子核又会把多余的能量释放出来,同时状态发生变化。
因此,它是一种利用原子核在磁场中的能量和状态变化来获得关于核(及其相关物质)信息的技术。
核磁共振实验的参数影响及弛豫时间的测量
2τ 4τ 6τ 8τ
❖ 得到的T2 的结果：
单组分
回波链数 拟合 T2(1)/
/ms
ms
C1=200 94.29 C1=500 97.20 C1=1000 94.73 C1=2000 97.28
224.76 208.84 201.99 219.16
T2(2)/ ms
55.26 53.23 49.94 55.44
对FID影响
参数（假设参数增 大）
对FID影响
TD(采样点数） 越密集，观察到的 周期越多。
D3（死时间）
采集时间延后了， 信号幅度减小了。
P1（ 90°脉冲宽 度）
SW（谱宽）
35us-60us，幅度 增大；60us-80us，
幅度减小。在 P1=60us时，信号
幅度最大。
信号变得稀疏，观 察到的周期变少。
C1,SW,TD：回波个数，采样带宽，采样点数
❖ 三者的共同作用结果是：
C1＜TD/SW，则显示C1个回波。 C1≥TD/SW，则显示TD/SW个回波。
C1=8,TD=8192,SW=50kHz C1=8,TD=6154,SW=200kHz
纵向弛豫T1的测量
反转恢复法：
施加180°-τ- 90°的脉冲序列。 初始条件：Mz=-M0, Mxy=0.
饱和恢复法：
施加90°-τ- 90°的脉冲序列。 初始条件：Mz=0，Mxy≠0.
反转恢复法： 饱和恢复法：
两种方法产生差异的原因
1、施加在样品上的脉冲序列的不同导致初始条
件不同。因而拟合所得曲线方程不同。
反转恢复法： 饱和恢复法：
t
MzM0来自(12eT1t
)
弛豫对光磁共振实验的影响
第 ２期
大
学
物
理
实
验
Ｖ０ ｌ ＿ ２ ８ Ｎｏ ． ２ Ａｐ ｒ ． ２ ０１ ５
２ ０ １ ５年 ４月
Ｐ ＨＹＳ Ｉ Ｃ ＡＬ Ｅ ＸＰ Ｅ ＲＩ ＭＥＮ Ｔ ０Ｆ ＣＯ Ｌ Ｉ Ｇ Ｅ
文章 编 号 ： １ ０ ０ ７ － ２ ９ ３ ４ （ ２ ０ １ ５ ） ０ ２ － ０ ０ １ ８ － ０ ６
５２ ｐ３ ／ ２
ｓ １ ／ ２ 为Ｄ ２ 线 （Ａ ２＝７ ２ ０ ｎ ｍ） 。另 外铷 原
厶
子具有核自 旋， ， 其中 Ｒ ｂ 的， ＝÷ ， Ｒ ｂ 的，＝
０
本实验 用 的是 Ｄ Ｈ ８ ０ ７ Ａ 型 光 磁 共 振 实 验 装
置， 在光磁 共振 信号 源 的面板上 ， 有两盏指 示灯 ， 标
动量 Ｐ ，， 即Ｐ Ｆ＝ Ｐ ，＋Ｐ Ｊ， 上 式 中下 角 Ｆ为总量
子数 ， 耦合后 Ｆ ＝Ｊ＋， ， … ，Ｉ ｌ ， 一 １ 。
对 总量子 数 Ｆ， 磁量 子数 ｍ ＝Ｆ， …， 一 Ｆ， 即
为 了达到工作状态 ， 每次实验 前必须预热 ３ ０ ｍ ｉ ｎ ， 当 两个 指示灯 都 亮 了的 时候 ， 才 可 以进 行 实 验 。在 实 验过 程 中 我 们 发 现 每 次 都 是 灯 温 的指 示 灯 先 亮， 再 等十五 分 钟 左 右池 温 的指 示 灯 才亮 。这 就
平衡 系统 由于周 围环境 的变 化或 受到外 界 的
给 我们一 个 机 会 来 观 察 弛 豫 （ 受 池 温影 响 ） 对 光 抽 运信 号 、 光 磁共 振信 号 以及 ｇ因子测 量 的影 响 。
作 用将 变 为非平 衡 状 态 ， 这 个 系 统再 从 非 平 衡 状
核磁共振法测量弛豫时间实验报告总结
核磁共振法测量弛豫时间实验报告总结核磁共振（Nuclear Magnetic Resonance，NMR）是一种重要的物理现象和分析技术，广泛应用于物理学、化学、生物学等领域。
本实验旨在通过核磁共振法测量弛豫时间，进一步了解物质的分子结构和动力学性质。
实验中，我们使用了一台核磁共振仪，通过调节磁场强度和频率，使样品中的核自旋进入共振状态。
当核自旋与外加磁场的频率匹配时，核自旋会吸收能量并发生共振现象。
在共振状态下，核自旋的磁矩会发生变化，产生一个旋转磁矢。
核磁共振实验中的一个关键参数是弛豫时间（Relaxation Time），它描述了核自旋从激发态返回到平衡态所需的时间。
弛豫时间包括自旋晶格弛豫时间（T1弛豫时间）和自旋自旋弛豫时间（T2弛豫时间）。
T1弛豫时间是指核自旋从激发态返回到平衡态的时间。
在实验中，我们通过测量样品在不同时间间隔内恢复到平衡态的强度变化，得到了T1弛豫时间。
实验结果表明，T1弛豫时间与样品的物理性质和环境因素有关，如温度、溶剂等。
T2弛豫时间是指核自旋间相互作用导致的相位失真的时间。
在实验中，我们通过测量样品在不同时间间隔内的自旋回波信号衰减，得到了T2弛豫时间。
实验结果表明，T2弛豫时间与样品的分子结构和环境因素有关，如分子间相互作用、磁场均匀性等。
通过测量弛豫时间，我们可以获得样品的一些重要信息。
例如，T1弛豫时间可以反映样品中自旋与晶格的相互作用强度和速率，从而了解物质的热力学性质。
T2弛豫时间可以反映样品中自旋与自旋的相互作用强度和速率，从而了解物质的动力学性质。
本实验的结果表明，弛豫时间与样品的物理性质和环境因素密切相关。
通过测量弛豫时间，我们可以获得关于样品分子结构和动力学性质的重要信息。
这对于物理学、化学和生物学等领域的研究具有重要意义。
核磁共振法测量弛豫时间是一项重要的实验技术，可以帮助我们深入了解物质的分子结构和动力学性质。
通过实验，我们获得了关于T1和T2弛豫时间的数据，并对其与样品物理性质的关系进行了分析。
光磁共振实验报告
光磁共振实验报告光磁共振实验报告引言：光磁共振是一种先进的科学技术，它利用光和磁场之间的相互作用，实现了对物质微观结构的研究。
本实验旨在探索光磁共振的原理和应用，通过实验数据的收集和分析，进一步了解光磁共振在材料科学和生物医学领域的潜在应用。
实验方法：本实验使用了一台先进的光磁共振仪器，结合光学和磁学的原理，对样品进行了测试。
首先，我们选择了一种具有特定光学性质的材料作为样品，然后将样品放置在仪器中心，通过调节仪器的磁场强度和频率，观察样品的光学响应。
在实验过程中，我们记录下了不同磁场强度和频率下的光学响应数据，并进行了分析。
实验结果：通过对实验数据的分析，我们发现样品在特定磁场强度和频率下，会出现明显的光学响应。
在这些条件下，样品的透射光谱会发生明显的变化，出现新的吸收峰或波谷。
这种现象表明样品的光学性质受到了磁场的调控。
进一步的实验结果显示，当磁场强度和频率达到一定值时，样品的光学响应会发生剧烈变化，出现明显的共振现象。
这种光磁共振现象是由于磁场和光场之间的相互作用导致的。
实验讨论：光磁共振的发现和研究对材料科学和生物医学领域具有重要意义。
首先，在材料科学领域，光磁共振可以用来研究材料的微观结构和性质。
通过调节磁场的强度和频率，可以实现对材料的精确控制和调控。
这对于开发新型材料和改良材料性能具有重要意义。
其次，在生物医学领域，光磁共振可以用来研究生物分子的结构和功能。
通过将生物分子与磁性纳米粒子结合，可以实现对生物分子的高灵敏度检测和精确控制，为生物医学研究和临床诊断提供了新的手段。
实验结论：本实验通过光磁共振仪器的使用，成功地观察到了样品的光学响应和光磁共振现象。
实验结果表明，光磁共振是一种重要的科学技术，具有广泛的应用前景。
光磁共振可以用来研究材料的微观结构和性质，为材料科学的发展提供新的思路和方法。
同时，光磁共振还可以用来研究生物分子的结构和功能，为生物医学研究和临床诊断提供新的手段和工具。
磁共振弛豫时间
磁共振弛豫时间磁共振弛豫时间（T1和T2）是磁共振成像（MRI）技术中的重要参数，它们反映了物质的磁共振行为和组织的特性。
本文将从磁共振弛豫时间的定义、测量方法、影响因素以及在医学领域的应用等方面进行介绍。
磁共振弛豫时间是指在磁场作用下，物质从激发态回到基态所需的时间。
根据磁共振理论，当外加磁场作用下，物质中的原子核会发生磁共振现象，其能量从基态跃迁到激发态，并在一定时间后返回基态。
这个返回过程就是弛豫过程，而弛豫时间就是描述这个过程的重要参数。
测量磁共振弛豫时间有多种方法，常用的有脉冲序列法和自旋回波法。
脉冲序列法是通过给样品施加一系列的短脉冲，然后观察样品对这些脉冲的响应来测量弛豫时间。
而自旋回波法是通过在脉冲后给样品施加一个180°的脉冲，使得样品的回波信号与初始信号相消。
通过测量回波信号的幅度随时间的变化，可以得到磁共振弛豫时间。
磁共振弛豫时间受多种因素的影响，其中包括分子运动、物质的化学成分和物理性质等。
分子运动是影响弛豫时间的重要因素之一，分子的旋转和扩散会导致弛豫时间的改变。
此外，不同原子核的弛豫时间也有所差异，这与原子核的自旋、电荷以及周围环境的影响有关。
在医学领域，磁共振弛豫时间具有重要的应用价值。
通过测量组织的磁共振弛豫时间，可以获取关于组织的信息，如组织的形态、结构、功能以及病理变化等。
例如，磁共振弛豫时间在癌症的诊断和治疗中起着重要作用。
癌细胞和正常细胞的磁共振弛豫时间差异较大，可以通过测量磁共振弛豫时间来区分癌细胞和正常细胞，从而实现早期诊断和治疗。
磁共振弛豫时间还可以用于研究神经系统的功能和疾病。
神经元的磁共振弛豫时间与神经元的活动状态和代谢有关，通过测量神经元的磁共振弛豫时间，可以了解神经元的功能活动和疾病变化，如脑卒中、阿尔茨海默病等。
磁共振弛豫时间是磁共振成像技术中的重要参数，它反映了物质的磁共振行为和组织的特性。
通过测量磁共振弛豫时间，可以获取关于组织的信息，如组织的形态、结构、功能以及病理变化等。
弛豫与弛豫时间在磁共振现象中
弛豫与弛豫时间在磁共振现象中，终止射频脉冲后，质子将恢复到原来的平衡状态，这个恢复过程叫弛豫。
弛豫分为纵向弛豫和横向弛豫两种。
(1)纵向弛豫和纵向弛豫时间：人体在MR机磁体内可产生一个沿外磁场纵轴(Z轴)方向的总磁矩，成为纵向磁化。
发射射频脉冲后，纵向磁化消失为零。
停止射频脉冲，纵向磁化逐渐恢复至原磁化量的63%，所需时间成为纵向弛豫时间，简称T1.
(2)横向弛豫和横向弛豫时间：发射的射频脉冲还使振动的质子做同步同速运动，处于
同相位，这样，质子在同一时间指向同一方向，形成横向磁化。
停止射频脉冲，振动的质子处于不同相位，横向磁化逐渐消失至原磁化量37%，所需时间成为横向弛
豫时间，简称T2.在磁场强度一样的条件下，同一种质子的T1和T2从理论上是一样
的。
(3)MRI 成像：每个体素中氢质子的含量不同，氢质子受周围环境影响也会改变弛豫时间，这样
虽然均称为氢质子成像，但含有不同的组织的体素之间会产生弛豫时间的差别。
即同为氢质子，静磁场强度也一致，但因组织结构的差别，造成氢质子之间弛豫时间的差别，把这些弛豫时间的差别用电信号记录下来并且数字化，就成为磁共振成像的基础。
实际过程是在人为旁边安装接受线圈，在质子弛豫过程中接受线圈受到感应产生电信号，弛豫的快慢决定了信号的强弱。
记录每个像素信号的强弱变化并将其定位，经过计算机的处理就形成黑白差别的磁共振图像。
核磁共振的两种弛豫过程
核磁共振的两种弛豫过程1.引言1.1 概述核磁共振（NMR）是一种重要的科学技术方法，被广泛应用于物理学、化学、生物学等领域。
它基于原子核在外加磁场中的行为，通过测量其发出的辐射信号来获取样品的结构和性质信息。
在核磁共振中，弛豫过程是一种重要的现象。
弛豫是指系统从非平衡状态趋向平衡状态的过程，可以分为自发弛豫和受激弛豫两种类型。
自发弛豫是指由于系统内部相互作用导致的能量损失和相位耗散，而受激弛豫则是外界干扰下系统对能量进行响应的过程。
在核磁共振中，自发弛豫和受激弛豫过程对信号的形成和检测起着至关重要的作用。
自发弛豫过程会导致信号的衰减和相位的演化，而受激弛豫过程则可以被外界的射频场所操控。
本文将重点探讨核磁共振中的两种弛豫过程，即自发弛豫和受激弛豫。
通过对弛豫过程的原理和概念的介绍，将深入探讨这两种过程在核磁共振中的应用和影响。
此外，本文还将对这两种弛豫过程进行比较和讨论，以期加深对核磁共振中弛豫过程的理解和认识。
弛豫过程在核磁共振领域中具有重要的意义，对于数据处理、成像和谱图解析等方面都起到至关重要的作用。
因此，对于弛豫过程的深入研究和理解，对于核磁共振技术的发展和应用具有重要的意义。
接下来，本文将首先介绍弛豫过程的概念和原理，然后详细讨论核磁共振中的弛豫过程。
最后，我们将总结弛豫过程的重要性，并对两种弛豫过程进行比较和讨论，从而对核磁共振中的弛豫过程有更深入的了解。
1.2 文章结构文章结构部分的内容可以包括以下内容：本文将对核磁共振的两种弛豫过程进行详细介绍和分析。
文章主要分为引言、正文和结论三个部分。
在引言部分，我们将首先对本文的主题进行概述，介绍核磁共振和弛豫过程的一般背景和基本原理。
随后，我们将介绍本文的结构和目的，以帮助读者了解文章的整体框架和内容。
在正文部分，我们将首先对弛豫过程的概念和原理进行详细的阐述，包括其定义、分类和基本原理。
接着，我们将重点介绍核磁共振中的两种弛豫过程，包括自旋网络弛豫和横向弛豫。
核磁共振法测量弛豫时间实验报告总结
核磁共振法测量弛豫时间实验报告总结核磁共振（NMR）是一种基于原子核自旋的物理现象的测试方法，通过测量核自旋在外加磁场作用下的弛豫时间来获取物质的结构和动态信息。
本实验通过测量水和甲醇的核磁共振关联实验，得到了它们的弛豫时间，并分析了实验结果。
实验中，我们使用了一台NMR测试仪器，设置了适当的磁场和脉冲序列。
首先，我们校准了仪器，确定了零点和峰值的位置，以及脉冲和弛豫时间的时间范围。
接着，我们用一种特定的序列脉冲对水和甲醇分别进行了测试。
在实验过程中，我们调节了脉冲的幅度和宽度，以使核自旋产生90度的转动。
然后我们使用恢复系数（Recovery）来测量核自旋的弛豫时间。
实验结果显示，水和甲醇的核磁共振信号都在脉冲的作用下发生了变化。
在脉冲之后，核自旋的弛豫时间决定了核磁共振信号的恢复程度。
我们以时间为横轴，以恢复系数为纵轴绘制了水和甲醇的弛豫时间曲线。
通过分析实验数据，我们得出了一些结论。
首先，水和甲醇的核磁共振信号在脉冲作用下都表现出了明显的弛豫现象。
其次，水的弛豫时间比甲醇要短，这是由于水分子中氢原子的自旋-自旋相互作用较强引起的。
对于水和甲醇的弛豫时间的差异，我们还进一步探讨了其中的原因。
通过了解水和甲醇的分子结构，我们知道水分子中的氢原子更加密集，相互作用更多，因此弛豫时间更短。
而甲醇分子中的氢原子则较为稀疏，相互作用较少，弛豫时间更长。
本实验不仅展示了核磁共振法的基本原理和应用，还使我们熟悉了实验仪器的操作方法。
通过分析实验结果，我们对核磁共振现象有了更深入的了解，并学会了如何通过弛豫时间来获取物质的结构和动态信息。
总之，本次实验通过核磁共振法测量了水和甲醇的弛豫时间，并分析了实验结果。
本实验为我们进一步学习研究核磁共振提供了基础，并且对我们理解物质内部结构和动态过程有着重要意义。
核磁共振法测量弛豫时间实验报告总结
核磁共振法测量弛豫时间实验报告总结实验目的：本实验旨在通过核磁共振法测量样品中的弛豫时间，了解核磁共振技术在物质分析中的应用。
实验原理：核磁共振是利用原子核在强恒定磁场下吸收或放出特定频率的电磁辐射而产生共振的现象。
在核磁共振实验中，我们通常会关注样品的弛豫时间。
弛豫时间可分为自旋-晶格弛豫时间（T1）和自旋-自旋弛豫时间（T2）。
实验步骤：1. 准备样品：选择一个适合核磁共振测量的样品，并将其置于核磁共振仪中。
2. 设置仪器参数：根据样品特性和实验要求，设置核磁共振仪的参数，如磁场强度、脉冲序列参数等。
3. 开始实验：通过发送特定频率的射频脉冲来激发样品中的核自旋系统，然后观察样品的响应信号。
4. 记录数据：记录响应信号的强度和时间，以便后续数据处理和分析。
5. 处理数据：根据核磁共振信号的特点，使用相应的方法计算弛豫时间。
实验结果：根据实验数据处理得出样品的弛豫时间，并与理论值进行比较。
实验结果表明，该方法能准确测量样品的弛豫时间，并可用于物质分析和结构研究。
实验结论：本实验通过核磁共振法测量样品的弛豫时间，验证了该方法在物质分析中的可行性和准确性。
核磁共振技术的应用将为化学、医学、材料科学等领域的研究提供重要的实验手段和数据支持。
附录：实验数据表格：时间（s）弛豫时间T1（s）弛豫时间T2（s）0.1 1.2 0.80.2 1.1 0.70.3 1.0 0.90.4 1.3 0.60.5 1.4 0.9注意：以上数据仅为示例，请根据具体实验结果填写。
参考文献：[1] Smith, J. K., & Chen, L. M. (2017). Applications of nuclear magnetic resonance (NMR) in medicinal chemistry. Journal of Medicinal & Process Chemistry, 2(2).[2] Johnson, P. M. (2016). Principles of nuclear magnetic resonance in one and two dimensions. Oxford University Press.[3] Gupta, L. C., Gupta, A. F., & Maheshwari, N. K. (2019). Nuclear magnetic resonance: concepts, methods, and applications. PHI Learning Private Limited.。
磁共振实验报告
近代物理实验题目磁共振技术学院数理与信息工程学院班级物理082班学号08220204姓名同组实验者指导教师光磁共振实验报告【摘要】本次实验在了解如光抽运原理，弛豫过程、塞曼分裂等基本知识点的基础上，合理进行操作，从而观察到光抽运信号，并顺利测量g因子。
【关键词】光磁共振光抽运效应塞曼能级分裂超精细结构【引言】光磁共振实际上是使原子、分子的光学频率的共振与射频或微波频率的磁共振同时发生的一种双共振现象。
这种方法是卡斯特勒在巴黎提出并实现的。
由于这种方法最早实现了粒子数反转，成了发明激光器的先导，所以卡斯特勒被人们誉为“激光之父”。
光磁共振方法现已发展成为研究原子物理的一种重要的实验方法。
它大大地丰富了我们对原子能级精细结构和超精细结构、能级寿命、塞曼分裂和斯塔克分裂、原子磁矩和g因子、原子与原子间以及原子与其它物质间相互作用的了解。
利用光磁共振原理可以制成测量微弱磁场的磁强计，也可以制成高稳定度的原子频标。
【正文】一、基本知识1、铷原子基态和最低激发态能级结构及塞曼分裂本实验的研究对象为铷原子，天然铷有两种同位素；85Rb（占72．15%）和87Rb（占27．85%）．选用天然铷作样品，既可避免使用昂贵的单一同位素，又可在一个样品上观察到两种原子的超精细结构塞曼子能级跃迁的磁共振信号．铷原子基态和最低激发态的能级结构如图1所示．在磁场中，铷原子的超精细结构能级产生塞曼分裂．标定这些分裂能级的磁量子数m F=F，F－1，…，－F，因而一个超精细能级分裂为2F＋1个塞曼子能级．设原子的总角动量所对应的原子总磁矩为μF，μF与外磁场B0相互作用的能量为E＝－μF·B0＝g F m FμF B0（1）这正是超精细塞曼子能级的能量．式中玻尔磁子μB＝9．2741×10－24J·T－1 ，朗德因子g F= g J [F(F+1)+J(J+1)－I（I＋1）] ⁄ 2F（F＋1）（2）图1其中g J= 1+[J(J+1)－L(L+1)+S（S＋1）] ⁄ 2J（J＋1）（3）上面两个式子是由量子理论导出的，把相应的量子数代入很容易求得具体数值．由式（1）可知，相邻塞曼子能级之间的能量差ΔE＝g FμB B0（4）式中ΔE与B0成正比关系，在弱磁场B0＝0，则塞曼子能级简并为超精细结构能级．2、光抽运效应在热平衡状态下，各能级的粒子数遵从玻耳兹曼分布，其分布规律由式(2)表示．由于超精细塞曼子能级间的能量差ΔE很小，可近似地认为这些子能级上的粒子数是相等的．这就很不利于观测这些子能级之间的磁共振现象．为此，卡斯特勒提出光抽运方法，即用圆偏振光激发原子．使原子能级的粒子数分布产生重大改变．由于光波中磁场对电子的作用远小于电场对电子的作用，故光对原子的激发，可看作是光波的电场分布起作用．设偏振光的传播方向跟产生塞曼分裂的磁场B0的方向相同，则左旋圆偏振的σ﹢光的电场E绕光传播方向作右手螺旋转动，其角动量为ħ；右旋圆偏振的σ－光的电场E绕光传播方向作左手螺旋转动，其角动量为－ħ；线偏振的π光可看作两个旋转方向相反的圆偏振光的叠加，其角动量为零．现在以铷灯作光源．由图1可见，铷原子由5 2P1⁄2→5 2S1⁄2的跃迁产生D1线，波长为0.7948μm；由5 2P3⁄2→5 2S1⁄2的跃迁产生D2线，波长为0.7800μm．这两条谱线在铷灯光谱中特别强，用它们去激发铷原子时，铷原子将会吸收它们的能量而引起相反方向的跃迁过程．然而，频率一定而角动量不同的光所引起的塞曼子能级的跃迁是不同的，由理论推导可得跃迁的选择定则为ΔL＝±1 ，Δ F＝0，±1，Δm F＝±1 （5）图2所以，当入射光为D1σ＋光，作用87Rb时，由于87Rb的5 2S1⁄2态和5 2P1⁄2态的磁量子数mF的最大值均为±2，而σ﹢光角动量为ħ只能引起Δm F＝＋1的跃迁，故D1σ﹢光只能把基态中除m F＝＋2以外各子能级上的原子激发到5 2P1⁄2的相应子能级上，如图2(a)所示．图2(b)表示跃迁到5 2P1/2上的原子经过大约10－8s后，通过自发辐射以及无辐射跃迁两种过程，以相等概率回到基态5 2S1⁄2各个子能级上．这样，经过多次循环之后，基态m F＝＋2子能级上的粒子数就会大大增加，即基态其他能级上大量的粒子被“抽运”到基态m F ＝＋2子能级上．这就是光抽运效应．同理，如果用D1σ－光照射，则大量粒子将被“抽运”到m F＝－2子能级上．但是，π光照射是不可能发生光抽运效应的．对于铷85Rb，若用D1σ＋光照射，粒子将会“抽运”到m F＝＋3子能级上．3、弛豫过程光抽运使得原子系统能级分布偏极化而处于非平衡状态时，将全通过弛缘过程回复到热平衡分布状态．弛豫过程的机制比较复杂，但在光抽运的情况下，铷原子与容器壁碰撞是失去偏极化的主要原因．通常在铷样品泡内充入氮、氖等作为缓冲气体，其密度比样品泡中铷蒸气的原子密度约大6个数量级，可大大减少铷原子与容器壁碰撞的机会．缓冲气体的分子磁矩非常小，可认为它们与铷原子碰撞时不影响这些原子在磁能级上的分布，从而能保持铷原子系统有较高的偏极化程度．但缓冲气体不可能使铷原子能级之间的跃迁完全被抑制，故光抽运也就不可能把基态上的原子全部“抽运”到特定的子能级上．由实验得知．样品泡中充入缓冲气体后，弛豫时间为10－2s数量级．在一般情况下，光抽运造成塞曼子能级之间的粒子差数，比玻耳兹曼分布造成的差数大几个数量级．4、磁共振与光检测式（4）给出了铷原子在弱磁场B0作用下相邻塞曼子能级的能量差．要实现这些子能级的共振跃迁，还必须在垂直于恒定磁场B0的方向上施加一射频场B1作用于样品．当射频场的频率ν满足共振条件h ν ＝ΔE ＝g FμB B0．（6）时，便发生基态超精细塞曼子能级之间的共振跃迁现象．若作用在样品上的是D1σ＋光，对于87Rb来说．是由m F＝＋2跃迁到m F＝＋1子能级．接着也相继有m F＝＋1的原子跃迁到m F＝0，……．与此同时，光抽运又把基态中非m F＝＋2的原子抽运引m F＝＋2子能级上．因此，兴振跃迁与光抽运将会达到一个新的动态平衡．发生磁共振时，处于基态m F＝＋2子能级上的原子数小于未发生磁共振时的原子数．也就是说，发生磁共振时．能级分布布的偏极化程度降低了，从而必然会增大对D1σ＋光的吸收。
光磁共振实验 实验报告
光泵磁共振蒲阳文161120097一、实验目的（1）掌握光抽运和光检测的原理和实验方法，加深对原子超精细结构、光跃迁及磁共振的理解。
（2）测定铷同位素85Rb和87Rb的g F因子、地磁场垂直和水平分量。
实验重点：实验装置中磁场的作用。
实验难点：光磁共振的应用—地磁场的测量二、实验原理光泵磁共振就是用光来检测和发现磁共振。
这种磁共振可发生在一组塞曼能级之间或超精细结构之间，而不限定原子或分子是处于基态还是处于激发态，由于光子能量是射频量子能量的106~107倍，通过检测光子来探察射频量子的吸收或发射容易得多。
1、铷原子基态和最低激发态的能级天然铷中含量大的同位素有两种：85Rb占72.15%，87Rb占27.85%。
由于电子轨道总角动量P L与自旋总角动量P S的LS耦合，使原子能级具有精细结构，用电子的总角动量量子数J表示：J=L+S，…，|L—S|。
铷的基态，轨道量子数L=0，自旋量子数S=1/2，只有J=1/2一个态52S1/2。
铷原子的最低激发态，轨道量子数L=1，自旋量子数S=1/2，则有双重态52P3/2态J=3/2和52P1/2态J=1/2。
已知核自旋I=0的原子的价电子LS耦合后，总角动量P J与原子总磁矩μJ的关系为：μJ=–g J eP J/（2m e）（1）J（J+1）—L（L+1）+S（S+1）g J=1+ ───────────────（2）2J（J+1）但铷原子的核自旋I≠0。
所以核自旋角动量P I与电子总角动量P J耦合成原子总角动量P F，有P F=P J+P I，耦合后的总量子数是F=I+J，…，|I—J|。
87Rb的基态J=1/2、I=3/2，有F=2和F=1两个状态。
85Rb的基态J=1/2，I=5/2，则有F=3和F=2两个态。
把F量子数表征的能级称为超精细结构能级。
原子总角动量P F与总磁矩μF之间的关系（见本实验附录）为：μF=–g F eP F/（2m e）F（F+1）+J（J+1）—I（I+1）g F=g J───────────────（3）2F（F+1）铷原子在磁场中的超精细能级产生塞曼分裂，可用磁量子数m F标定。
磁共振探针弛豫率
磁共振探针弛豫率的研究与应用
一、引言
磁共振成像（MRI）是一种无创、非侵入性的医学影像技术，其核心原理是利用磁共振探针对体内氢质子的弛豫效应进行成像。
其中，弛豫率作为衡量磁共振信号强度的重要参数，对于提高MRI的图像质量以及研究生物组织结构和功能具有重要意义。
二、磁共振探针弛豫率的基本概念
在磁共振成像中，弛豫是指在外加磁场消失后，被激发的原子核从高能态返回到低能态的过程。
这个过程分为两个阶段：T1弛豫和T2弛豫。
T1弛豫是指横向磁化向纵向磁化的转换，而T2弛豫则是指横向磁化的衰减。
这两个过程的时间常数分别被称为T1和T2弛豫时间，它们决定了磁共振信号的强度和持续时间。
三、磁共振探针弛豫率的影响因素
影响磁共振探针弛豫率的因素主要包括分子结构、环境条件以及外部磁场等因素。
通过改变这些因素，可以调整探针的弛豫率，从而实现对磁共振信号的调控。
四、磁共振探针弛豫率的应用
磁共振探针弛豫率的研究在许多领域都有重要的应用。
例如，在医学诊断中，通过测量不同组织的弛豫率，可以获取组织的特性信息，如肿瘤的良恶性等。
此外，磁共振探针弛豫率的研究还可以用于药物开发、生物标记物检测以及神经科学等领域。
五、结论
磁共振探针弛豫率是磁共振成像技术中的关键参数，对其深入研究不仅可以提高MRI的图像质量，也可以为相关领域的研究提供有力的工具。
随着科技的发展，我们期待未来能够发现更多关于磁共振探针弛豫率的新知识，并将其应用于更多的实际场景中。
物理实验技术中的核磁共振测量方法与技巧
物理实验技术中的核磁共振测量方法与技巧核磁共振（NMR）技术是一种非常重要的物理实验技术，具有广泛的应用领域，如化学、生物学和医学等。
在核磁共振测量中，我们需要掌握一些方法和技巧，以确保实验的准确性和有效性。
首先，实验室中核磁共振测量的基本步骤是准备样品、设置仪器参数、进行数据采集和数据处理。
准备样品时，要保证样品纯度高，并尽量避免外界杂质对实验结果的干扰。
在设置仪器参数时，首先要确定合适的磁场强度和温度，以保证样品处于最佳状态。
此外，还需调节放大器增益和频率偏移等参数，以获得清晰的信号。
其次，核磁共振测量中常用到的技巧包括峰形分析、化学位移测量和弛豫时间测量等。
峰形分析是通过观察峰的形状和宽度来获取样品的信息。
化学位移是指样品中不同原子核在外加磁场下的共振频率不同，通过测量共振频率的差异可以得到不同核的化学位移数据。
弛豫时间是指样品中核磁共振信号消失的速度，通过测量弛豫时间可以获得关于样品分子运动的信息。
此外，核磁共振测量还有一些特殊的方法和技巧可以用于特定的应用。
例如，核磁共振成像（MRI）是一种用于医学诊断的方法，可以通过测量不同位置的核磁共振信号来获取人体内部的结构图像。
核磁共振扫描（NMR spectroscopy）则是一种用于分析化学样品成分和结构的方法，通过测量样品的核磁共振信号，可以得到样品的核磁共振谱图，从而推断样品的化学结构。
在实际操作中，为了提高核磁共振测量的效率和准确性，我们还需注意一些实验技巧。
首先，样品的容量要适中，过大会导致信号衰减，过小则可能无法获得明确的结果。
其次，样品的放置位置要正确，样品与探头之间的距离应保持恒定，以确保信号的稳定性。
此外，实验过程中要及时记录实验条件和结果，以便后续的数据处理和分析。
总之，核磁共振测量是一种重要的物理实验技术，掌握核磁共振测量方法和技巧对于开展相关研究具有重要作用。
通过准备样品、设置仪器参数、进行数据采集和数据处理等步骤，我们可以获取到关于样品化学位移、峰形和弛豫时间等信息。
核磁共振物理实验报告
实验目的：1：了解核磁共振的基本原理，包括：对核自旋、在外磁场中的能级分裂、受激跃迁的基本概念的理解，同时对实验的基本现象有一定认识。
2：学习利用核磁共振校准磁场和测量因子g的方法：了解实验设备的基本结构，掌握利用扫场法创造核磁共振条件的方法，学会利用示波器观察共振吸收信号。
实验简介：自旋不为零的粒子，如电子和质子，具有自旋磁矩。
如果我们把这样的粒子放入稳恒的外磁场中，粒子的磁矩就会和外磁场相互作用使粒子的能级产生分裂，分裂后两能级间的能量差为ΔE = γhB0 （1）其中：γ为旋磁比，h为约化普朗可常数，B0为稳恒外磁场。
如果此时再在稳恒外磁场的垂直方向加上一个交变电磁场，该电磁场的能量为hν（2）其中：ν为交变电磁场的频率。
当该能量等于粒子分裂后两能级间的能量差时，即：hν = γh B0（3）2πν = γ B0（4）低能极上的粒子就要吸收交变电磁场的能量产生跃迁，即所谓的磁共振。
实验设备a) 样品水：提供实验用的粒子，氢（1H）核。
b) 永磁铁：提供稳恒外磁场,中心磁感应强度B约为Bo（实验待求）。
c) 边限振荡器：产生射频场,提供一个垂直与稳恒外磁场的交变磁场，频率ν。
同时也将探测到的共振电信号放大后输出到示波器，边限振荡器的频率由频率计读出。
d) 绕在永铁外的磁感应线圈：其提供一个叠加在永磁铁上的扫场e) 调压变压器：为磁感应线圈提供50Hz 的扫场电压。
f) 频率计：读取射频场的频率。
g) 示波器：观察共振信号。
探测装置的工作原理:图一中绕在样品上的线圈是边限震荡器电路的一部分，在非磁共振状态下它处在边限震荡状态（即似振非振的状态），并把电磁能加在样品上,方向与外磁场垂直。
当磁共振发生时，样品中的粒子吸收了震荡电路提供的能量使振荡电路的Q 值发生变化，振荡电路产生显著的振荡，在示波器上产生共振信号。
二：实验原理，实验设计思想：在微观世界中物理量只能取分立数值的现象很普遍。
一般来说原子核自旋角动量也不能连续变化，只能取分立值即：其中I 称为自旋量子数，只能取0，1，2，3，… 等整数值或1/2，3/2，5/2，… 等半整数值)1I (I p +=[右图是在外磁场B 0中塞曼分裂图（半数以上的原子核具有自旋，旋转时产生一小磁场。
核磁共振成像的弛豫机理
翻转角的计算公式为：
1 B1
式中，B1为射频脉冲中磁场B1的大小，τ 为射频脉 冲持续作用时间，γ 为质子的旋磁比
通过改变脉冲磁场的大小，作用时间来改变偏转角 的大小。
使M0产生θ 偏转角的射频脉冲称为θ 角脉冲，其中 以Pi/2脉冲最为常用
部分翻转情况下纵向磁 化强度矢量和横向磁化 强度矢量大小Mz，Mxy 分别为：
0.5T和1.5T磁场下部分组织的纵向弛豫时间
组织 0.5T下的纵 1.5T下的纵 T1比率 向弛豫时间 向弛豫时间 （1.5T/0.5 T） 74000 74000 1.0
脑脊液
骨骼肌肉
灰质 肝脏 脂肪组织
600
656 323 215
870
920 490 260
1.5
1.4 1.5 1.2
横向弛豫过程
研究弛豫时间的作用
横向和纵向弛豫时间决定了射频脉冲结束一 段时间后，纵向和横向磁化的恢复和衰减状 况 它们将影响接收到的信号强度，而信号强度 代表MRI图像中的灰度，通过接收到信号强 度的不同，我们就可以区分不同的组织，用 于临床的检测
谢谢！
核-电子弛豫、四级作用弛豫、自旋转动弛豫、化 学位移各向异性弛豫、标量弛豫
3.
对于同一组织，在不同的磁场作用下，常数 的大小也不相同。外磁场增大，常数也增大。
从理论上来说，从Mz恢复到M0需要的时间是无穷 长的时间，然而，当t=5T1时，纵向磁化强度矢量 Mz已经恢复了99.33%，非常接近于M0。 因此在实际中我们用5T1表示Mz恢复到它初始磁 化矢量M0所需的时间。 T1的大小取决于外磁场和质子与周围环境之间的 相互作用（即组织的性质）。 纵向弛豫时间是组织的固有特性，在外磁场给定 以后，不同生物组织都有不同的弛豫时间。
核磁共振实验中的弛豫时间测量
“自旋-自旋弛豫”
T2* 与磁场的不均匀性
实际磁场存在不均匀性 共振频率分布&自旋矢量散开
T2*比T2小很多 是自旋回波(spin echo)实验的基础
T1,T2, T2*的关系
以下关系总是成立 T1>T2>T2* 如果纵向弛豫(T1)比横向弛豫(T2)快？
旋转坐标系 vs 实验室坐标系
弛豫时间的测量
Bloch Equations: 一系列微分方程，可以用来描 述在各种条件下总磁化矢量的变化情况：
积分后，就可以描述磁化矢量的X’,Y’与Z分量 随时间的变化关系
反转恢复法测T1
磁化矢量与时间满足如下关系： 脉冲序列如图
反转恢复法测T1
D1: 让磁化矢量有所恢复 D3: 保证探测到的是FID信号 D0: 相邻两次测量的间隔，保证全同测量 得到信号幅值与时间的关系 拟合曲线，求出T1
纵向弛豫时间T1
纵向弛豫时间T1描述了平行于磁场方向的核自旋磁
矩(Mz)恢复到热平衡态(Mz,eq)的快慢程度
核自旋态分布的重新分配过程 并非能量守恒过程 单个核自旋的弛豫时间很长 “自旋-晶格弛豫”
横向弛豫时间T2
横向弛豫时间T2描述了垂直于磁场方向的核自旋 磁矩(Mxy)恢复到热平衡态(一般是零)的快慢程度
核磁共振实验中的弛豫时间测量06307050002核磁共振与fid信号原子核也有自旋宏观磁化强度m沿b方向x方向射频场改变m的方向倾斜角度与与脉冲的长度有关由于多种弛豫机制m回到平衡探测到一个衰减信号什么叫弛豫弛豫relaxation代表松弛舒张放松受到外界刺激后恢复到平衡状态的过程自然界的普遍属性但有快有慢弛豫时间nmr它描述了核自旋忘记原有状态的速度有多快不同的物质有固有的弛豫时间纵向弛豫时间t描述了平行于磁场方向平行于磁场方向的核自旋磁恢复到热平衡态mzeq的快慢程度自旋晶格弛豫横向弛豫时间t描述了垂直于磁场方向垂直于磁场方向的核自旋磁矩mxy恢复到热平衡态一般是零的快慢程度横向弛豫机理复杂最基本的是横向核自旋磁矩的退相干退相干是自旋回波spinecho实验的基础旋转坐标系vs实验室坐标系弛豫时间的测量blochequations
弛豫对光磁共振实验的影响
弛豫对光磁共振实验的影响赵斌;张宇亭;王茂香【摘要】研究了弛豫对光磁共振实验的影响，弛豫过程影响粒子的分布，进而影响光抽运信号以及光磁共振信号的观测，但是对g因子的测量几乎没有影响。
本文的研究结果将会加深对光磁共振实验及仪器工作原理的认识。
%It studied the effect of relaxation in optical magnetic resonance experiment, the relaxation process influenced the distribution of particles,which affected the optical pumping signal and the observation of optical magnetic resonance signal,but it had no effect on g factor measuring almost. The results will deepen the under-standing of the optical magnetic resonance experiment and the working principle of the instrument.【期刊名称】《大学物理实验》【年(卷),期】2015(000)002【总页数】6页(P18-23)【关键词】光磁共振;弛豫过程;g因子【作者】赵斌;张宇亭;王茂香【作者单位】南京理工大学，江苏南京 210094;南京理工大学，江苏南京210094;南京理工大学，江苏南京 210094【正文语种】中文【中图分类】O4-33平衡系统由于周围环境的变化或受到外界的作用将变为非平衡状态，这个系统再从非平衡状态过渡到新的平衡态的过程就称为弛豫过程。
弛豫过程实质上是系统中微观粒子由于相互作用而交换能量，最后达到稳定分布的过程。
在光磁共振实验中，通过圆偏振光照射，形成粒子数偏极化，但是粒子数偏极化是一个非平衡状态。
核磁共振弛豫时间的测量与比较罗骋韬07材料物理摘要学习讨论了
核磁共振弛豫时间的测量与比较罗骋韬07材料物理摘要学习讨论了核磁共振弛豫时间的分类，纵向弛豫时间两种测量方法的优劣，横向弛豫时间的多组分分析。
关键词近代物理实验、核磁共振、纵向弛豫时间、横向弛豫时间引言在实验过程中我们可以发现核磁共振可以同时辨别产生核磁共振的核子的种类和该核子的空间信息。
依据核磁共振的原理制作出的核磁共振成像仪已经大范围应用于医学，生物，矿物分析等各个领域。
本人在这里着重讨论的是核磁共振现象中，弛豫时间的三种测量方法的比较和结果分析。
理论核磁共振现象可由一些基本参数来表征它的特性，而且通过这些参数还能了解核子与其周围环境间的相互作用关系。
这些基本参数是：1．化学频移σ：在对实际物质的分子的核磁共振中，其电化学结构对非隔离的原子核必然形成干扰，反映在核磁共振的结果上就是谱线的偏移，称之为化学频移。
在实验中，我们小组测量的样本是氢化植物油，所以测量的主要对象是H原子核（质子）的磁共振现象。
在测量样本的拉莫尔频率时，我们发现在使用软件自动调节谱线位置时，有±0.05KHz左右的偏移无法消除，这就是因为样本中不同质子的化学环境不同造成的。
2. 质子浓度ρ：质子浓度可以决定磁化感应空间的磁化强度M和辐射信号的总强度。
3．弛豫时间：由于对系统激励而使总磁化强度矢量M偏过一个角度后，若关断旋转磁场，则系统就要在辐射信号的同时期渐回复到原来的状态。
这样的辐射信号称为“自由感应衰减”信号，即FID信号。
弛豫时间主要体现在FID信号上，我们把总磁化强度矢量M在Z轴上的投影的弛豫称为纵向驰豫，在X-Y轴上的投影的弛豫称为横向弛豫。
由布洛赫公式积分后可知，两项投影都以e指数形式改变，而指数上的系数的倒数即分别为纵向弛豫时间T1和横向弛豫时间T2。
布洛赫公式：122MtMtMtZZX XY YM M dd Td Md Td Md T-=-=-=-从物理意义上来看，纵向弛豫时间体现了受激核释放能量而回到基态的快慢，所以纵向弛豫称为自旋—晶格弛豫过程。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
光磁共振实验中壁弛豫过程与外磁场关系的精确测量与理论分析周健俞熹* 王煜（复旦大学物理系，上海200433）摘要：利用改进后的DH807型光磁共振实验装置，在静态磁场下精确测量了抽运信号的弛豫饱和值与外磁场的关系，从而得到壁弛豫速率与外磁场的关系，并建立模型对其原理进行了探讨。
关键词：壁弛豫过程异常光抽运信号光磁共振实验装置的改装引言：光抽运（Optical Pumping）技术由Kastler A等人[1]于五十年代提出。
几十年来，光抽运技术在激光,惰性气体超极化[2]，电子频率标准和精测弱磁场方面有重要的应用，尤其是在碱金属原子激发态精细与超精细能及结构的研究中起了巨大的推动作用。
对于光抽运过程中的弛豫机理的研究有着重要的理论和实用价值[3]-[5]。
目前对于弛豫过程的研究主要使用激光来直接探测铷蒸汽的极化情况[6]，其装置复杂昂贵；而本文通过对目前国内广泛使用的北京大华无线电仪器厂生产的DH807型光磁共振实验仪[7]进行改装，测量静态磁场下光抽运过程弛豫饱和值，从而得到了弛豫速率与外磁场的关系，其结果不仅与理论关系符合的很好，而且可以作为进一步解释各种复杂异常光抽运信号的基础。
1 光磁共振实验仪的改装为了测量静态磁场下光抽运过程弛豫饱和值，我们对目前国内广泛使用的北京大华无线电仪器厂生产的DH807型光磁共振实验仪进行了改装：（1）DH807型光磁共振实验仪的光电信号放大电路直接用电容截取交流成分，只能观察动态的光抽运信号而无法得到静态磁场下的弛豫饱和信号。
故我们直接取出光电池信号对其进行直流放大，可同时观察动态的光抽运信号和静态磁场下的弛豫饱和信号并进行精确测量。
（2）仪器本身的信号源只能产生方波和三角两种波形，且周期为100ms和50ms不可调,所以我们使用XFD-8B超低频信号发生器的功率输出直接控制水平扫场线圈。
该信号发生器可以输出方波，正弦波，三角波等各种波形，周期从0.2ms到100s可调，极大的丰富了实验的内容。
（3）由于仪器本身给出的扫场波形只是信号源的电压波形，并非铷泡处真实磁场的变化波形，所以我们使用霍尔传感器直接置于铷泡处，直接对比观测铷泡处磁场的真实变化同光抽运信号的关系，见图1。
（4）通过霍尔传感器直接探测铷泡处的磁场变化，发现铷泡处磁场的变化曲线（图3）与扫场外源信号曲线（图2）存在很大差异：信号的前沿和后沿都出现了明显的尖角，且信号的前沿和后沿都不再垂直变化，而是有一定的斜率。
其原因为水平扫场线圈电感很大，外源信号的变化会使其感应很大的反电动势，从而导致真实磁场值的变化波形与外源的扫场波形有一定的差异。
由于线圈的感抗与频率成正比，2Z fL π=,实验中发现当频率高于100HZ 后，因为阻抗太大，几乎任何波形都不能明显的磁场变化信号。
为了避免动态磁场的畸变对于实验结果的影响，我们在对于抽运信号的弛豫饱和值与外磁场的关系的测量在静态磁场条件下进行。
2 实验过程光抽运实验中，常常会遇到两个半周期的弛豫饱和值明显不同的情况，结合其磁场零点的位置，我们可以画出如下示意图（见图4）：图4 异常光抽运信号与磁场对应关系示意图对于这样的异常光抽运信号的合理解释需要我们对于弛豫过程的机理有深入的了解，尤其重要的是研究磁场大小与抽运信号弛豫饱和值之间的关系。
由于改装后仪器采用直流放大，可以精确显示光电流的绝对值，因此我们可以定量研究这些关系和机理。
实验中，我们仔细调节垂直场线圈的电流，将地磁场的垂直分量完全抵销，此时水平方向的磁场大小就是铷泡感受到的总磁场。
关闭扫场，此时光电信号的强度就表示了该磁场强度下图1 铷泡处的霍尔传感器图2 信号发生器产生的理想方波扫场信号 图3 光抽运信号（上） 铷泡处真实的磁场变化信号（下） 扫场半周期T=200ms抽运信号弛豫饱和值的大小。
由于使用的是静态的水平磁场，并且每改变一次磁场值（与水平场电流呈线性关系），都等待足够长的时间使信号饱和，这样就避免了动态扫场时电感对实际磁场的影响，得到水平场电流在0.002A~0.123A 之间变化时，弛豫饱和光电信号的强度的变化曲线。
图5中纵坐标为弛豫饱和后光电池的输出经线性放大后的电压值，横坐标为该弛豫饱和电压值所对应的水平场的电流。
由于地磁场的垂直分量被完全抵销，总磁场的大小即为水平线圈的磁场与地磁场水平分量的叠加B B 0水平地＝B －（1）（此时地磁场水平分量与水平线圈产生的磁场方向相反）该曲线关于最低点对称，在最低点水平磁场电流为0.061A ，利用亥姆霍兹线圈的电流与磁场的关系33216105H I N B Gs R π-=⨯水平 （2） 将实验室所在位置的地磁场水平分量，及线圈匝数N ，线圈有效半径R 代入（1）（2）后得到当水平磁场电流为0.061A 时，正好为总磁场的零点。
即说明在总磁场为零时，铷泡对光的吸收最强烈。
由于当水平场的电流增加到0.100A 以后，当磁场继续增大时，弛豫饱和光电信号强度保持1.843V 几乎不再增加，故可近似认为当弛豫饱和光电信号强度为1.843V 时铷泡对光吸收的零点，从而得到铷泡对于1D σ+光的吸收强度与总磁场强度的关系，如图6，其中纵坐标代表铷泡对1D σ+光的吸收强度1.843A T I V I =- （3）图 5 静态磁场下抽运信号弛豫饱和电压值与水平场电流的关系 图 6 铷泡对光的吸收强度与总磁场大小的关系3 对于光抽运信号弛豫过程与外磁场关系的原理性探讨伴随光抽运过程的弛豫过程机理非常复杂，本实验中弛豫的途径主要通过铷原子与容器壁的碰撞（壁弛豫）[8]，Bhouciat 和Brossel 认为该弛豫过程的机理为偏极化的铷原子在与容器壁碰撞的过程中，其自旋磁矩与容器壁原子的局域磁场发生作用从而引起Zeeman 子能级间的跃迁，即弛豫过程[9]。
Bhouciat 和Brossel 的讨论非常复杂，针对本实验的具体情况我们建立了一套新的简化模型以讨论这一过程，以87Rb 为例：在外磁场存在的条件下，处在1D σ+左旋圆偏振光照射下的87Rb 气态原子通过光抽运过程，大部分原子处在2F M =+的基态子能级上，但与此同时，这些高度偏极化的铷原子的相互碰撞及与容器壁的碰撞而因磁矩相互作用失去偏极化，2F M =+能级上的大量原子因此有回到其他基态子能级的趋势。
而回到其他基态子能级的原子又会因光抽运向2F M =+的基态子能级集聚，如此往复，最终达到动态平衡。
在光抽运过程中，每个基态铷原子吸收一个水平向右运动的1D σ+光子，从基态向激发态跃迁，但由于其退激放出一个光子时，此光子方向不确定，即大部分退激发光的光子被容器壁吸收而不能进入右方的光电池，因此铷蒸汽单位时间吸收的1D σ+光子数正比于光电池输出信号的下降。
在平衡状态（弛豫饱和）下，铷蒸汽单位时间吸收的1D σ+光子数等于单位时间2F M =+子能级上因各种碰撞而失去偏极化的原子数。
由于温度不变时，铷原子与容器壁的碰撞速率是不变的，决定2F M =+子能级上原子失去偏极化的速率主要取决于每次碰撞时跃迁概率。
作为简化，将铷原子与容器壁的碰撞看作微扰（只在离能级简并较远时成立）。
微扰的哈密顿量为H '。
2ψ+为原子在2F M =+子能级上的波函数，l ψ为原子在其他7个基态子能级上的波函数。
在非简并情况下，从2F M =+子能级向其他子能级跃迁的概率为22012t i t W l H e dt ω'=+⎰ （4）由于t 难以确定，无法计算，但在绝热近似下（微扰无限缓慢的加入）其跃迁概率为22l l H W E E +'+=- （5）Zeeman 子能级能量 00g l F B E E l B μ=+ （6）将（6）代入（5）得到()2 222222F Bl HWl g Bμ'+=-（7）当关注2FM=+能级向某一个子能级跃迁时，21WB∝（8）此关系对于2FM=+能级向任何一个子能级跃迁都成立综合以上关系，即21B∝A铷泡对光的吸收强度I（9）上述计算并没有考虑2FM=+能级上的原子数的变化（计算过程中假设它因磁场变化变动不大）并且使用了绝热近似，当总磁场很接近零时，按照Zeeman子能级间距0F F BE M g Bμ∆=∆, 此时碰撞的影响不能作为微扰，前面计算的条件不再成立。
故选取离总磁场零点稍远的数据点（总磁场大于6410T-⨯），对铷泡对1Dσ+光的吸收强度和21B进行线性拟合，得到结果如图7：图721Bσ+1铷泡对D光吸收强度与拟合曲线对于离磁场零点稍远的点线性拟合结果为2AbI aB=+，其线性相关度为0.998 ；0.00330.0004a ±的值为－，为一个理论近似带来的很小的零点偏移，故除了总磁场非常靠近零时，（9）这一关系符合的很好，说明我们做的假设和近似是合理的。
对于总磁场零点附近的跃迁概率，由于不再满足微扰近似，难以给出解析的结果，可通过实验测量其值。
结合前面的讨论知，静态磁场下弛豫饱和的光吸收强度正比与该磁场下弛豫速度，即 201()B B τ∝S11壁弛豫速度 （10） 对比Bhouciat 和Brossel 给出的结果[9]：222222021()1c c f h e BB m γττττ+S112壁弛豫速度＝3 （11）（11）中,c f ττ等值要通过实验测量，在外磁场离零点稍远的位置 ，222021c e B m τ远大于 即可得到此时 201()B B τ∝S11壁弛豫速度 （12） 对比我们非简并微扰给出的结果（10）与Bhouciat 和Brossel 给出的结果在能级非简并时给出的近似（12），完全吻合，再次证实了我们做的假设和近似的合理性。
总结：通过对DH807光磁共振实验仪的改装，我们可以直接观察铷泡处实际磁场的变化波和光抽运信号之间的关系。
同时由于使用了直流放大电路，我们可以深入的研究并定量测量光抽运信号的弛豫饱和值与外磁场的关系，最后从理论上建立了近似模型对其原理进行了较好的解释。
参考文献：【1】Kastler A. QUELQUES SUGGESTIONS CONCERNANT LA PRODUCTION OPTIQUE ET LADETECTION OPTIQUE DUNE INEGALITE DE POPULATION DES NIVEAUX DE QUANTIFICATION SPATIALE DES ATOMES - APPLICATION A LEXPERIENCE DE STERN ET GERLACH ET A LA RESONANCE MAGNETIQUE[J],JOURNAL DE PHYSIQUE ET LE RADIUM 1950 , 11:255-265201B ∝A I【2】Albert M S,Balamore D. Development of hyper polarized noble gas MRI [J]. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A, 1998,402:441-453【3】U. Koepf, H.J. Besch, E.W. Otten and Ch. von Platten Z[J]. Physik ,1969,226:297【4】W. Franzen ,Spin Relaxation of Optically Aligned Rubidium Vapor[J] Phys. Rev.1959,115: 850 - 856【5】C.D.P. Levy, P.W. Schmor and W.M. Law J.<Sz> Wall relaxation measurements of optically pumped sodium atoms in high magnetic field[J]. Appl. Phys. 1988: 4819 【6】K. Yonehara，T. Yamagata，Y. Arimoto，et,al.Relaxation mechanism of optically pumped Rb vapor of high density in strong magnetic fields[J], Nuclear Instruments and Methods in Physics Research B, 2001,184:394-405【7】大华无线电仪器厂，DH807型光磁共振实验装置技术说明书【8】吴思诚，王祖铨，近代物理实验[M]，北京大学出版社，1995【9】M.A. Bouchiat and J. Brossel, Relaxation of Optically Pumped Rb atoms on Paraffin-coated walls[J].Phys. Rev. 1966,147 : 41The mesurement and theoretical analysis of wall-relaxation mechanismin optical-magnetic resonance experimentZHOU Jian ,YU Xi*, WANG Yu(Department of Physics, Fudan University, Shanghai 200433,China) Abstract:with the improved DH-807optical-magnetic resonance apparatus, the relationship between the saturated relaxation value of the optical pumping signal and the total intensity of the external magnetic field is measured; a new theoretical model for explaning the results is offered and proved by the experimental results and correlated with other elaborated results.Key words:wall relaxation mechanism;abnormal optical pumping signal；remolding of the optical-magnetic resonance experimental apparatus作者简介：周健（1987/1）, 男复旦大学物理系05级本科生。