旋度和散度PPT课件

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04第二章散度与旋度

s in 0
e
e cos cos

图解法证明例pp41图2-1
一、奥一高公式的简写
奥一高公式：
P Q R x y z v d
P dydz Q dzdx R dxdy
V
构造一个矢量函数:
五．高斯散度定理及其应用
Ad
v

v
A ds
面积分与体积分的相互转换可以双向应用
电磁场与电磁波 —散度与旋度2
微波教研室
本节内容：旋度

矢量函数的旋度

斯托克斯公式
一、斯托克斯公式的简写
斯托克斯公式的简写：
Pdx Q dy Rdz
电磁场与电磁波第四讲 —散度与旋度
微波教研室
本节内容：散

度

矢量函数的散度高斯散度定理
首先复习上节：导数和梯度
单位矢量对坐标变量的偏导数

用解析法证明（例）：
ex
e

c o s e s in

e e c o s .........(1 )
混合积:
A B C Bx Cx
Ax
Ay By Cy
Az Bz Cz
一、斯托克斯公式的简写
斯托克斯公式：
R Q Q R P P P dx Q dy R dz y z dydz z x dzdx x y dxdy S S

圆柱坐标系中 :
e 1 A
e

哈密顿算子与梯度、散度、旋度

哈密顿算子的定义与性质
• 定义向量微分算子
∂ ∂ ∇ = ∂x i + ∂∂y j + ∂z k
• 称为▽( Nabla ，奈称为▽ 布拉)算子, 布拉)算子, 或哈密顿( Hamilton ) 算子
• • •
矢量性微分算子只对于算子▽ 只对于算子▽ 右边的量发生右边的量发生微分作用
∂Dx ∂Dy ∂Dz + + =ρ ∂x ∂y ∂z ∂Bx ∂By ∂BZ + + =0 ∂x ∂y ∂z
哈密顿算子与梯度、散度、哈密顿算子与梯度、散度、旋度
• 英汉对对碰 • • • • Operator▽ Operator▽ Gradient Divergence Curl • • • • 哈密顿算子梯度(grad) 梯度(grad) 散度(div) 散度(div) 旋度(rot) 旋度(rot)
∂u ∂u ∇u = ∂x i + ∂ y ∂u j + ∂z k
= gradu
(2) A = P(x, y, z)i + Q(x, y, z) j + R(x, y, z) k, 则
∇⋅ A
∂P ∂Q ∂R = ∂x + ∂ y + ∂z = div A
i
∂ = ∂x ∇× A P
j
∂ ∂y
k
∂ ∂z
对速度矢量场，对速度矢量场，流体微团运动分析证明速度散度的物理意义是标定流体微团运动过程中相对体积的时间变化率。动过程中相对体积的时间变化率。
矢量场的旋度(curl) 矢量场的旋度(curl)
对矢量场，对矢量场，在笛卡尔坐标系下其旋度定义为：义为： ir rj kr

旋度和散度课件PPT

元的表示
10. 正确理解亥姆霍兹定理的内容，并能正确应用。
物理量的表示
• 矢量：大写黑体斜体字母 A
大写斜体字母加表示矢量的符号 A
• 标量：小写斜体字母 u • 单位矢量：小写上加倒勾xˆ
ex ex
§1 .1 矢量表示法及其运算
1 .1 .1 矢量表示法及其和差
若一个矢量在三个相互垂直的坐标轴上的分量已知, 这个矢量就确定了。例如在直角坐标系中, 矢量A的三个分量模值分别是Ax , Ay , Az, 则
解：
xˆ yˆ zˆ
AB 2 3 413xˆ22yˆ10zˆ
6 4 1
AB在C上的分量为：
ABC251.443
C
3
例
如果给定一未知矢量与一已知矢量的标量积和矢量积，那么便可以确定该未知矢量。设A为一已知矢量，pAX ， PAX
p和P已知，试求X
解：
由P=AX，有
A P＝ A(A X)=(A·X)A-(A·A)X=pA- (A·A)X
X pAAP A A
作业
• P31 1-1 1-3
§1 .2 通量与散度, 散度定理
Flux, divergence of a vector field, divergence theorem
矢量场的空间变化规律通常用散度和旋度描述 §1.2.1 矢量场的通量
定义：若矢量场A分布于空间中，在空间中存在任意曲面S，则
xˆ A×B各分量的下标次序具有规律性。例如, 分量第一项是y→z,
其第二项下标则次序对调: z→y, 依次类推。并有
xˆ yˆ zˆ A B Ax Ay Az
Bx By Bz
图 1 -3 矢量乘积的说明
1 .1 .3 三重积

(梯度,散度,旋度)

P 2 + Q 2 + R2 = C
所以有：所以有：
PPx + QQ x + RRx = 0，PPy + QQ y + RR y = 0， PPz + QQz + RRz = 0
i ∂ − A × rot ( A) = − ( P,Q, R ) × ∂x P j ∂ ∂y Q k ∂ =− ∂z R i P ∂R ∂Q − ∂y ∂z j Q ∂P ∂R − ∂z ∂x k R ∂Q ∂P − ∂x ∂y
义斯托克斯公式的物理意 :
向量场 F 沿封闭曲线 Γ 的环流量 , 等于F
的旋度场 rotF通过 Γ 张成的曲面的通量 .
中常 ; 性质: (1) ∇×(cF) = c ∇× F, 其 c为数
(2) ∇×(F + F2 ) = ∇× F + ∇× F2; 1 1
( 3) 设ϕ是数量函数 , 则有
例1 设径向量 p = ( x , y , z ), 令p =|| p ||, 求梯度 ∇p.
2 2 2 2 解： Q p = p ⋅ p = x + y + z ,
∴ 2 p∇p = ∇p 2 = ∇ ( x 2 + y 2 + z 2 ) = 2( x , y , z ) = 2 p,
因此，当因此， p ≠ 0时,
k ∂ ∂z R
也可写成向量积的形式 : rotF = ∇× F
设 S 为双侧曲面 , Γ 为其边界曲线 , 其中 S 的侧和 Γ 的方向满足右手法则 .
设t = (cos α t , cos β t , cos γ t )是曲线 Γ正向上的单
位切向量 , 定义弧长元素向量 :

物理场论梯度散度和旋度课件

➢在直角坐标系中：
A
P(x,
u max(u ) l
u
(u) • l
u
cos
l
➢梯度性质2：数量场
u(M
)在
M
点处的梯度垂直于
0
该点的等值面，且指向函数 u(M )增大的方向。
➢梯度性质3：梯度gradu 的方向与 u 等值面的法
线重合，且指向 u
增大的方向，大小是
n
方向的
方向导数 u 。
n
梯度
➢梯度性质4：梯度 gradu 的方向，即等值面的法
面
S
某
一侧的曲面积分：
AndS A • dS
S
S
为矢量场
A(M
)向积分所沿一侧穿过曲面
S
的通量。
➢假若：
m
A A1 A2 Am Ai
i 1
则有：
m
n n
A• dS ( Ai ) • dS Ai • dS i
S
S i1
i1 S
i 1
➢通量是可以叠加的。
通量和源
S
曲面积分
➢进一步用矢量表示为：
A Axex Ayey Azez
n
cosex
cos ey
cos ez
cos,cos,cos 分别表示外法向单位矢量在 x, y, z 轴的投影，则有：
( Ax cos Ay cos Az cos )dS
根据右S 图，有以下关系：
n
z
dS
cosdS dydz cosdS dxdz
cosez
方向导数
➢
以下将讨论数量场
u
在
l
方向的变化规律。

第七节斯托克斯公式散度与旋度

1
3
I
x
y2 z2
3
y z2 x2
3 dS z
x2 y2
高等数学
x y3
Dxy
2
x y1 2
4
3
(
x
y z)dS
(在上x
y z 3) 2
43
3
2
dS
2
3
Dxy
3dxdy 9 . 2
高等数学
{ 例3 求C
是曲线

(z
x2
y)dx
y2 1,
(
x z)dy ( x y)dz, 其中C 从z轴正向往z轴负向看, C的
高等数学
第七节斯托克斯公式散度与旋度
一. 斯托克斯公式二. 应用三. 环流量与旋度
重点：斯托克斯公式的应用难点：三度、斯托克斯公式
高等数学
一、斯托克斯(Stokes)公式
定理设为分段光滑的空间有向闭曲线,是以
为边界的分片光滑的有向曲面, 的正向与的侧符合右手规则, 函数 P( x, y, z),Q( x, y, z),
其中n
P
{cos ,cos
Q
,cos
R
}
Stokes公式的实质:
高等数学
表达了有向曲面上的曲面积分与其边界曲线上的曲线积分之间的关系.
斯托克斯公式特殊情形
格林公式
如果是 xOy 面上的一块平面区域, 则斯托克斯
公式就是格林公式, 故格林公式是斯托克斯公式的特例.
P d x Q d y R d z
二、应用
高等数学
例 1 计算曲线积分 zdx xdy ydz ,
其中是平面 x y z 1被三坐标面所截成的

4.4张量场函数的散度与旋度

gk
g
l
T ijk •••l ; s
lsm gi g j gk gm T :
矢量场函数 F 的旋度为
curlF F i Fj gi g j ijk i Fj gk
1 g
g1 1
g2 2
g3 3
F1 F2 F3
其分量为
ijk iFj
ijk
i F jFmΓimj
ijk i F jFm
Γ ijk m ij
由于 ijk 关于指标 i，j 反对称，Γimj 关于指标 i，j 对称，故上式
中第二项应为零，则
curlF
ijk i Fj gk
1 g
g1 1
g2 2
g3 3
F1 F2 F3
定义 Laplace 算子
2T
• T
gr
•
xr
gs
T x s
gr
•
xr
sT
ijk •••l
T
•
Τ
• jkl i•••,l
gi
g
j
gk
•T
Τ ijk i •••l
gj
gk
gl
n 阶（n≥1）张量场函数 T 的旋度为
T
gs T x s
gs
sT
• i
jkl
g
i
g
j
gk
gl
sim
sT
• i
jkl
gm
g
j
gk
gl
: T
T
T x s
gs
T
ijk •••l ; s
gi
g
j
divF F • • F
divF

第三讲：散度、旋度

1.4矢量场的通量与散度 1.5矢量场的环流与旋度 1、理解散度、旋度的物理意义，掌握其计算公式和方法；2、理解散度定理、斯托克斯定理的物理意义，能灵活运用其作积分变换；3、知道散度、旋度描述了矢量场的不同性质，掌握它们的主要区别。

重点：散度、旋度的物理意义，计算公式。

难点：旋度的概念及其物理意义。

讲授、练习学时：2学时1.4矢量场的通量与散度若所研究的物理量是矢量，则该物理量所确定的场称为矢量场，如：电场、磁场、速度场等。

矢量场F 可用矢量函数来描述。

如：直角坐标系中()()()()ˆˆˆ,,,,,,,,x x y y z z F F x y z eF x y z e F x y z e F x y z ==++ 1、矢量线1）方程：0F d r ⨯=与坐标系的选择有关，在直角坐标下：二维场：y x F F dx dy = 三维场：y x z F FF dx dy dz== 2）性质：任意两条矢量线不相交 2、矢量管由于矢量线不相交，通过场中任一闭合线的各矢量线构成一封闭管。

1S 2S通过任意面的矢量线的条数：N F S F S ⊥∆=⋅∆=∆ 或 /F N S ⊥=∆∆（矢量线密度）即：用矢量线的疏密可以表示矢量场的大小。

一、矢量场的几何描述——矢量线二、矢量场的通量1、有向曲面ˆndS e dS=封闭面：外法线开面：与闭合线绕行方向构成右螺旋2、通量矢量F沿有向曲面S的面积分SF dSψ=⋅⎰称为矢量F穿过S面的通量。

若S为封闭面，则SF dSψ=⋅⎰3、通量的物理意义ψ=无源或正源和负源相等0ψ<负源或负源多于正源0ψ>正源或正源多于负源根据净通量的大小可大致判断闭合面中源的性质。

三、矢量场的散度1、散度的概念设封闭面S所包围的体积为V∆,则：SF dSV⋅∆⎰就是矢量场F在V∆中单位体积的平均通量，或称平均通量密度。

当闭合曲面S及其所包围的体积V∆向其内某点M收缩时，若平均通量密度的极限值存在，便记作规定：有向曲面法线方向+3q-q-q+q如何准确确定封闭面内源的分布及某一点源的强弱？limSV F dS divF V∆→⋅=∆⎰称为矢量场F 在该点的散度(div 是divergence 的缩写)。

旋度和散度

xˆ A×B各分量的下标次序具有规律性。例如, 分量第一项是y→z,
其第二项下标则次序对调: z→y, 依次类推。并有
xˆ yˆ zˆ A B Ax Ay Az
Bx By Bz
图 1 -3 矢量乘积的说明
1 .1 .3 三重积
A
B
C
矢量的三连乘也有两种。标量三重积: Scalar triple production
divA limSAdS ΔV0 ΔV
diA vA
2、散度的物理意义 1) 矢量场的散度代表矢量场的通量源的分布特性； 2) 矢量场的散度是一个标量； 3) 矢量场的散度是空间坐标的函数；
3、直角坐标系中散度的表示
diA vAx Ay Az x y z
散度可用算符哈密顿表示为
diA vA
哈密顿
ψAd SA xdyd A yd z z dA zd xxdy
S
S
1 .2 .2 散度 Divergence of a vector field
1、定义：当闭合面 S 向某点无限收缩时，矢量 A 通过该闭合面S 的通量与该闭合面包围的体积之比的极限称为矢量场 A 在该点的散度，以 div A 表示，即
第一章矢量分析
Chapter 1 Vector Analysis
§1.1 矢量表示法和运算 §1.2 通量与散度,散度定理 §1.3 环量与旋度,斯托克斯定理 §1.4 方向导数与梯度,格林定理 §1.5 曲面坐标系 §1.6 亥姆霍兹定理
❖基本要求
1. 掌握矢量在正交坐标系中的表示方法 2. 掌握矢量的代数运算及其在坐标系中的物理意义 3. 掌握矢量积、标量积的计算 4. 了解矢量场散度的定义，掌握其计算方法和物理意义；掌

旋度和散度

散度和旋度
物教101 林晗
散度
例如：一个灯泡向为通量的体密度。
证明高斯定理：
在一个体积V内包围的矢量场A，将该体积划分为N个微元，总通量为每个微元的通量之和，当N趋近无穷大的时候，高斯定理得证。
旋度
鞭炮点燃之后放置于地上，火花会不断旋转，将旋转面分析为旋度。过空间一点，在空间场里，环量面密度的最大值为旋度。定义：旋度为环量面密度
证明斯托克斯定律
取一个闭合回路L放置于矢量场中，将L 所围成的面积划分为N个微元。L的环流为所有面积微元边线的环流之和。当N趋近无穷大时，斯托克斯定律得证。

散度,旋度,涡度

散度,旋度,涡度假设有一个三维空间，显然空间的每一个点都能用坐标(x, y, z)唯一地标识出来。

假如给空间的每一个点都赋予一个数字，那么整个空间就充满了数字。

此时，这个充满数字的三维空间在数学上就叫做“场”。

上述的场叫做标量场，因为单纯的一个数字叫做“标量(scalar)”。

如果我们给空间的每一个点都赋予一个矢量(vector)，即一个既有大小，又有方向的东西，那么整个空间就变成充满了矢量，这个空间就叫做矢量场。

矢量场中的每一点都对应于一个矢量，而矢量能够根据规则进行各种运算，例如加、减和乘等(数学上没有矢量的除法)。

显然，我们可以对整个矢量场中的每一个矢量同时进行某种运算，例如同时将它们乘以一个数，或加上一个数等。

但是我们可以对整个矢量场进行一些更复杂的运算，其中散度就是其中一种。

三维空间中的一个矢量可以沿x、y和z方向分解，现假设空间的某一点被赋予的矢量能够沿着这3个方向分解为大小为P、Q和R的三个分量，表示为(P，Q，R)。

注意，由于空间中每个点被赋予的矢量一般来说是不同的，所以P、Q和R的大小在空间的不同的点一般有不同的值，也就是说P、Q和R中每一个都是x、y和z的函数。

对三维矢量场来说，我们可以对其中一个点的矢量，假设为(P，Q，R)进行以下操作: 1、求出dP/dx，dQ/dy，dR/dz的值，其中dP/dx表示求P对x的一阶偏导数，其余雷同; 2、将这个值赋予这个点对整个矢量场的每个点均进行以上运算，就等于给整个三维空间的每个点都赋予了一个值，于是我们就得出了一个新的标量场，这个标量场就叫做原来的矢量场的散度(divergence)，这种运算就叫做“对矢量场取散度”。

除了散度运算以外，我们还可以对矢量场进行其它的运算，例如旋度运算(curl)。

跟散度运算不同，旋度运算的结果不是标量场，而是另一个矢量场。

旋度运算的规则比较繁复，但是网上很多地方都有解释，这里就不讲了。

而涡度就是一个速度场的旋度，显然涡度是一个矢量场，而散度是一个标量场，这就是两者的本质区别了。

散度,梯度,旋度.

散度散度（divergence）的概念：在矢量场F中的任一点M处作一个包围该点的任意闭合曲面S，当S所限定的体积ΔV以任何方式趋近于0时，则比值∮F·d S/ΔV的极限称为矢量场F在点M处的散度，并记作div F由散度的定义可知，div F表示在点M处的单位体积内散发出来的矢量F的通量，所以div F描述了通量源的密度。

div F=▽·F气象学：散度指流体运动时单位体积的改变率。

简单地说，流体在运动中集中的区域为辐合，运动中发散的区域为辐散。

用以表示的量称为散度，值为负时为辐合，此时有利于天气系统的的发展和增强，为正时表示辐散，有利于天气系统的消散。

表示辐合、辐散的物理量为散度。

微积分学→多元微积分→多元函数积分：设某量场由A(x,y,z) = P(x,y,z)i + Q(x.y,z)j + R(x,y,z)k给出，其中P、Q、R 具有一阶连续偏导数，Σ 是场内一有向曲面，n是Σ 在点(x,y,z) 处的单位法向量，则∫∫A·n dS 叫做向量场A通过曲面Σ 向着指定侧的通量，而δP/δx + δQ/δy + δR/δz 叫做向量场A的散度，记作div A，即div A= δP/δx + δQ/δy + δR/δz。

上述式子中的δ 为偏微分（partial derivative）符号。

散度（divergence）的运算法则：div (α A + β B ) = α div A+ β div B (α,β为常数)div (u A ) =u div A+ A grad u (u为数性函数)在二元函数的情形，设函数z=f(x,y)在平面区域D内具有一阶连续偏导数，则对于每一点P(x,y)∈D，都可以定出一个向量(δf/x)*i+(δf/y)*j这向量称为函数z=f(x,y)在点P(x,y)的梯度，记作gradf(x,y)类似的对三元函数也可以定义一个：(δf/x)*i+(δf/y)*j+(δf/z)*k 记为grad[f(x,y,z)] 梯度的汉语词义，用法。

散度和旋度

§ 2.4 稳恒磁场的散度和旋度DIVERGENCE AND CURL OF THE STEADY MAGNETIC FIELDS我们已经得到稳恒磁场两个积分方程：磁场“高斯定理”(2.4-1)安培环路定理(2.4-2)由高斯积分变换定理于是从磁场的“高斯定理” (2.4-1)可知，对任意体积V上式右方均为零.将 V缩小成包含着任意一点的无限小邻域，我们便得到磁场的散度方程：▽.B = 0 （2.4-3）（比较：电场的散度方程▽.E = ρ / ε0）再由斯托克斯积分变换定理由面积S的任意性，我们可得到安培环路定理(2.4-2)的微分形式——稳恒磁场的旋度方程：▽×B = μ0J （2.4-4）（比较：静电场的旋度方程▽×E = 0 ）(2.4-3）和（2.4-4）是稳恒磁场的两个基本微分方程,它们反映了稳恒磁场的基本性质.方程（2.4-3）表示稳恒电流的磁场是“无散场”.虽然它是从毕奥—萨伐尔定律导出的，但是由于迄今为止没有发现自由磁荷，人们认为，这方程对于非稳恒磁场也成立.（2.4-4）则表示，，在J≠0处，▽×B ≠ 0，稳恒磁场的B 线在电流分布点周围形成涡旋，而在J = 0的地方，▽×B = 0，涡旋不是在此处形成.5.关于磁单极子 ( Magnetic Monopole)按照狄拉克(Dirac)1931年的理论，磁单极子————或者说自由磁荷应当取值n = 0 , ±1，±2 ···（2.4-5）其中，普郎克常数 h = 6.626196(50) ×10-34焦耳秒，e为基本电荷的绝对值.上式表示，磁荷与电荷一样是量子化的，n =±1给出磁荷的基本值.如果狄拉克的预言最终被证实，那么在有净磁荷存在的地方，就应当有B 线发出或终止.假定磁荷的磁场也如同电荷的电场一样遵从距离平方反比率，即离开q m为 r 处（2.4-6）那么，对于包围着q m的任意闭合曲面S，磁场“高斯定理”（2.4-1）就应当修改成（2.4-7）若以rm表示净磁荷的体密度，则从（2.4-7）可以得到磁场的散度方程（2.4-8）我们看到，如果自然界果真存在自由磁荷，那么磁场的高斯定理与电场的高斯定理就是对称的. 此外，由于狄拉克的磁荷是量子化的，必然导致磁通量也是量子化的.将（2.4-6）代入（2.4-7），我们马上得到（2.4-9）Φ0称为磁通量子，它由两个基本的物理常量e 和h 组成. （2.4-9）式表示：通过包围着净磁荷的任意闭合曲面之磁通量，一定是磁通量子Φ0的整数倍.磁通量子化现象确实是存在的，它已经由B.S.Deaver,Jr. 和 W.M.Fairbenk最先于1961年在超导体内观测到[1]，但这是超导体内自旋相反的电子凝聚成量子态——“库栢对”（Cooper pair）的结果，似乎与磁荷是否存在这个问题无关.1982年，B.Cabrera等曾经报道用超导量子干涉仪观测到一个可能是磁单极子的记录[2,3]，但未能获得普遍认可.[1] B.S.Deaver,Jr.,and W.M..Fairbenk, Phys.Rev.Lett.7 (1961)43.[2] B.Cabrera，Phys.Rev.Lett.48 (1982)1378.[3] B.Cabrera，et,al., Phys.Rev.Lett.51 (1983)1933.梯度 Gradient 散度 divergence 旋度curl 的物理意义时间与空间是物理最基本的物理量：我们也常想了解物理量随时间变化因此定义如速度＝位移随时间变化率, 加速度=速度随时间变化率,必v=能量随时间变化率等, 因为时间是纯量所以处理起来还算比较简易,我们也经常想了解物理量随空间的变化, 但是空间有方向性因此其变化比较多些,于是有所谓梯度/散度与旋度等数学运算.力做孕i以将能量储存成位能 dU=-Fx*dx-Fy*dy-Fz*dz (或者以向量内积F．d r表示)因此反过来可知 Fx=-dU/dx, Fy=-dU/dy, Fz=-dU/dz因此定义Ｆ＝Fx i + Fy j +Fz k = -▽U其中▽U= du/dx i +dU/dy j + du/dz k 称为位能Ｕ的梯度（有没有联想到梯田的高度差！）以重力场为例水平方向能量都一样因此重力水平方向没有差值因此水平方向没有作用力但是垂直方向升高某高度位能会增加因此作用力向下（因为力是负的梯度）位能随高度增加梯度是正的因此作用力就朝下（负号的意义）若是很短的距离内位能改变很大表示作用力很大（是否想到较陡的山）若是相同距离内位能变化较小则表示作用力也比较小（较平缓的山坡）因此从能量随空间的分布我们可以得知作用力的分布这就是梯度的用途！接下来谈一谈电场的散度与磁场的旋度：电场其实就是单位电荷所受的力（电位就是单位电荷的电能）电场源自于电荷磁场源自于电流电场和磁场最大的不同在于电力方向在两电荷的连心在线或者说电场是径向力而在电流的方向上没有磁场磁场存在于与电流方向垂直的平面方向其实电与磁可说是一体的两面（这留待以后再详述）反正你我都没有人亲眼看过电场或磁场我们都只能观察到力的效应电于电磁作用力在连心线方向的便是电场与连心线方向垂直的便是磁场散度主要是用于类似电场这类连心线方向的场（开放电力线）而旋度则适用于类似磁场这类（封闭磁力线）的场．例如漩涡的水流中任一点其水流方向与中心点联机并非一致例如电场的散度和产生径向场的源（电荷量）成正比▽．Ｅ＝ρ/ε出现ε只是因为单位选择的因素而磁场的旋度则和产生场的漩涡场的源（电流密度）成正比▽×Ｂ=μJ 黄福坤 (研究所)张贴:2006-10-23 22:25:30关键词:|电场:2|电荷:1谈到电场的散度▽．Ｅ＝ρ/ε（▽．Ｅ＝dEx/dx +dEy/dy+dEz/dz 其中Ex,Ey,Ez为电场的各分量）忍不住就和电位Ｖ的梯度连在一起谈已知Ｅ=-▽V将以上两者合并则得到▽2V=-ρ/ε于是得到 d2V/dx2+d2V/dy2+d2V/dz2=-ρ/ε在电荷不存在的区域上式的右边为零于是变成 Laplace's equation （有源则称poission's equation）(当然以上所写类似d/dx 等正确写法是偏微分但是不好输入因此以全微分写法代之)从数值分析的角度可知任何满足Laplace的区域其电位数值恰好是四周电位的平均值哇这样谈下去会愈谈愈多还是先停一下要是网友有兴趣再深入讨论吧！蔡承宸荣誉点数32点 (高中职)张贴:2006-10-27 01:09:17关键词:|强度:1|电流:3|磁场:3Quote:在 2006-10-23 21:32:24, 黄福坤写了:磁场的旋度则和产生场的漩涡场的源（电流密度）成正比▽×Ｂ=μJ我想请问两个问题：(一).上面式子的物理意义是不是「若空间中有磁场分布，则必有若干个面电流密度不为零的点存在」以及「空间中的某一位置点P有面电流密度存在，则使得该点产生一有旋的磁场。