第3节-大地电磁测深法PPT课件
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大地电磁法
第一节大地电磁测深法大地电磁测深法（MagnetotelluricSounding）,简称MT，是苏联学者Tikhonov(1950)和法国学者Cagniard(1953)50年代初提出来的利用天然交变电磁场研究地球电性结构的一种地球物理勘探方法。
由于它不用人工供电，成本低，工作方便，不受高阻层的屏蔽，对低阻层分辨率高，而且勘探深度随电磁场的频率而异，浅可以几十米，深可达数百公里，因此，近年来在许多领域都得到了成功的应用，引起了地球物理学家的广泛兴趣和极大的重视。
据报道，MT在苏联、美国、加拿大、澳大利亚、东欧、日本、冰岛等国的地球物理勘探工作中都占有重要地位。
近十年来，在我国也取得了突飞猛进的发展。
特别是在引进一批先进的仪器设备后，其勘探效果已逐渐被地球物理学家所公认。
现在已成为深部地球物理探测的一种重要方法和必不可少的手段；在石油和天然气的普查与勘探中，该方法是其它地球物理方法，特别是地震法的一种重要的补充；此外，在地热田的调查、天然地震的预测预报等方面，MT都发挥了或者正在发挥着重要的作用。
和任何新生事物一样，大地电磁的发展也不是一帆风顺的。
质自由50年代初问世以来，由于仪器测量精度不够，加之理论也不完善，它曾一度被打入冷宫，只是在此60年代引入模拟记录，在数字处理和解释中采用张量分析后，大地电磁才开始进入实际应用阶段。
随着数字技术的发展和数字化仪的推广，大地电磁法的地质效果才最终被地球物理学家所乘认。
在我国，虽然60年代初就引进了大地电磁法并开始了仪器的研制和方法的实验，然而，由于同样的原因，直至80年代初，在实际应用方面还没有取得任何突破性的进展。
大地电磁法（即大地电磁测深法）不仅给石油和天然气的普查与勘探增添了一种新的手段和方法，而且也给那些地震勘探难以进行（如火成岩和碳酸盐岩覆盖地区）和难以到达地区的石油勘探展示了新的前景。
大地电磁法也有它的不足。
首先，野外施工期限和每个测点上数据采集时间都受大地电磁场变异的强弱制约，记录的质量也取决于场源的性质和尺寸，这种“靠天吃饭”的被动源工作方式，无疑会大大影响工作效率，增加工作成本；其次，体积勘探的性质决定了MT的分辨率不高而且电阻率越高、频率越低，分辨能力越低；第三，观测误差，特别是低频的观测误差较大，而且观测误差的大小不仅受场源性质，构造的复杂程度和干扰的大小所制约，而且也有赖于观测时间的长短和叠加次数的多少；第四，在复杂地质条件下的资料处理和解释方法还很不成熟，有待进一步研究和发展。
大地电磁测深(地球物理)
环境监测
用于监测地下水、地热等 资源，评估地质灾害风险 和环境变化。
02 大地电磁测深技术
采集系统
电磁信号源
使用人工或天然的电磁场 作为信号源，通过发射和 接收装置进行测量。
接收装置
包括磁场和电场测量仪器， 用于采集不同频率的电磁 响应数据。
测量方式
根据不同的地质目标和工 作需求，可采用不同的测 量方式，如单分量、双分 量、三分量等。
大地电磁测深技术将与地质学、 地球化学、地球物理学等领域进 行更紧密的合作与融合，推动多
学科交叉研究。
深地探测需求增长
随着人类对地球深部资源的不断开 发利用，深地探测需求将不断增加， 大地电磁测深技术将发挥重要作用。
国际化发展
大地电磁测深技术将逐渐走向国际 化，加强国际合作与交流，共同推 动地球科学研究的发展。
数据处理方法
1 2
数据预处理
包括数据筛选、去噪、滤波等，以提高数据质量。
频率域和时间域分析
对采集的数据进行频谱分析和时域波形分析，提 取有用信息。
3
数据反演
将实测数据转换为地层电导率等地球物理参数。
反演解释技术
反演方法
成果表达
采用数值反演方法，将实测数据转换 为地层电导率分布。
将解释结果以图件、表格等形式表达， 为地质勘探、资源评价等领域提供依 据。
解释技术
根据反演结果，结合地质、地球化学 等信息，对地下地质结构进行解释和 分析。
03 大地电磁测深案例分析
案例一：某地区矿产资源调查
总结词
利用大地电磁测深技术，对某地区进行矿产资源调查，发现并圈定了多个具有开采价值 的矿体。
详细描述
通过大地电磁测深技术，对某地区进行全面的地球物理勘探，获取了该地区地下介质的 电性参数，包括电阻率、电导率等。通过对这些参数的分析，发现了多个具有高电阻率 的异常区域，这些区域可能蕴藏着有价值的矿产资源。经过进一步的钻探验证，证实了
音频大地电磁测深法ppt
席振铢作为大地电磁测深的场源——大地电磁场大地电磁场（（又称天然场然场），），），具有很宽的频率范围具有很宽的频率范围具有很宽的频率范围，，它主要由太阳风与地球磁层地球磁层、、电离层之间复杂的相互作用电离层之间复杂的相互作用，，以及雷电活动等这些地球外层空间场源引起的区域性活动等这些地球外层空间场源引起的区域性，，乃至全球性的天然交变电磁场全球性的天然交变电磁场，，不同频率的电磁场相互迭加在一起迭加在一起，，是一个非常复杂的电磁振荡是一个非常复杂的电磁振荡。
大地电磁场入射到地下时磁场入射到地下时，，一部分被介质吸收衰减一部分被介质吸收衰减；；一部分反射到地面分反射到地面。
它带有反映地下介质电性特征的电磁场信息磁场信息，，人们通过观测地表的电人们通过观测地表的电、、磁场分量磁场分量，，来研究地下地质结构及其分布特征。
磁场电场(mv/km)频率(Hz)随着频率的降低，勘探深度在增加，这就是频率测深的原理。
埋深埋深、、产状布置测网尽量规整、、②尽量包含所有的测区地质信息尽量包含所有的测区地质信息。
网度越小越好网度越小越好。
、测深工作频率范围和电偶极距长度帮助后期资料处理与分析帮助后期资料处理与分析；；③选择工作参数电磁噪声比较平静电磁噪声比较平静，，各种人文干扰不严重各种人文干扰不严重；；选择测区内典型地质剖面；；④有一定规模的目标体存在有一定规模的目标体存在；；⑤尽量选择地形开阔尽量选择地形开阔、、起伏平野外工作方法技术1、电偶极子方向相互垂直电偶极子方向相互垂直，，要用罗盘仪定向要用罗盘仪定向。
2、电偶极子的长度用测绳测量电偶极子的长度用测绳测量，，误差误差<0.5<0.5<0.5米米。
3、磁传感器磁传感器（（磁棒磁棒））应距前置放大器大于应距前置放大器大于55米，干扰两个磁棒要埋在地下干扰两个磁棒要埋在地下，，保证其平稳保证其平稳，，用罗盘仪定向使用罗盘仪定向使Hx 磁棒相互垂直磁棒相互垂直，，误差控制在误差控制在11度，且水平且水平。
大地电磁测深(地球物理)
b) H等值性——高阻薄层
3.2.5 大地电磁测深野外工作方法技术
现代大地电磁系统．一般由接收系统，采集系统，记录系统、电源系统 等组成。
大地电磁测野外 工作方法示意图
大地电磁仪是用来在野外测点上记录电场水平分量Ex, Ey 和磁场水平分量Hx, Hy及垂直分量Hz等五个分量。
3.2.6 大地电磁测深的资料解释
m H y ( z)
km [ Am ( )e k m z Bm ( )e k m z ] i 0
—— 第m层之复波数。
式中：m代表层序
km i m
Am， Bm
—— 第m层积分常数。
在水平均匀层状介质的第m层中波阻抗
m Ex ( z ) i Am e km z Bm e km z Z m ( z) m H y ( z) k m Am e km z Bm e km z
④雷电产生的地磁变异
⑤大地电磁场的频谱
图1 大地电磁场的频谱
2）天然电磁场的特点 在某一瞬间，大地电磁场在几百平方公 里或更大的范围内，振幅与频率保持一 定。
3.2.2 均匀大地介质中平面电磁波的传播
1）、平面电磁波的波阻抗
E Z H
地表X、Y轴上：
V /m A/ m
Z xy
Ex E cos E H y H cos H
1 2 2 Z 0.2T Z 5f
—— 卡尼亚电阻率
3.2.3 水平均匀层状介质中的大地电磁场
1）波阻抗递推公式
水平均匀层状介质情况下，设：n层，电阻率只与z有关
k n i n — —第n层复波数
图3-2-5 水平层状介质
赫姆霍茨方程的通解为
E xm ( z ) Am ( )e k m z Bm ( )e k m z
节大地电磁测深法PPT课件
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3、可比性
在某一瞬间，大地电磁场在几百平方公里或更 大的范围内，振幅、频率均保持一定，且能够同 时相互对比。
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二、MT正演基本理论
1、均匀介质中的大地电磁场 引入笛卡尔坐标系，令z轴垂直向下，X—Y轴位于
地表水平面上。把麦克斯韦旋度方程展成分量形式：
Hy
1
i
Ex z
km
i
(Cm e km z
Dmekmz )
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Z xy
Ex Hy
i
km
Cm e km z Cm e km z
Dmekmz Dmekmz
19
记
i
km
Zom
为第m层的特征阻抗。
Z (z) Zom
E偏振(Ey-Hx) Ex）
（TM模式）
H偏振（Hy-
（TE模式）
1 2019ρ/1yx2=/14ωμ
Z yx
2
=
1 ωμ
Ey Hx
2
2
=
ρxy
=1 ωμ
Z xy
2
=
1 ωμ
Ex Hy
15
考虑到在国际单位制中，实测的磁场是B而不是H，而 H=B/µ；又除了铁磁介质外，一般岩石 µr=1，取 µ=µ0=4π×10-7H／m，ω=2π/T，并将E(mV／km) 和B(nT)用实际测量的单位代入，经过单位换算，得便
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由于平面电磁波垂直入射于均匀各向同性大地介质中， 其电磁场沿水平方向上是均匀的，即
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Ey z
第3节-大地电磁测深法PPT课件
• 60年代以前，由于技术难度大，该方法的研究进展 缓慢。
• 但它具有探测深度大、不受高阻层屏蔽的影响、对 低阻层反应灵敏等吸引人的优点，因而对该方法的 研究始终为人们所关注。
.
3
• 70年代以来，由于张量阻抗分析方法的提出，方法 理论研究出现突破性进展，并随着电子、计算机、 信号处理技术突飞猛进的发展,大地电磁测深无论在 仪器研制，或是数据采集、处理技术与反演、解释 方法等方面的研究，都融合了当代先进的科学理论 和高新技术，这使大地电磁测深有了长足的进步。
物要理解释：由于良导薄层对地面电磁场的影响取决于其中的电
流密度，而薄层中电磁场近似均匀，根据直流电路的概念，其
中电流密度只与岩层的纵向电导有关，只要保持良导薄层的纵
向电导不变，厚度和电阻率的变化并不影响其中的电流密度分
布，相应的视电阻率曲线也无多大变化。但是，如果是良导厚
层，由于趋肤效应使厚层中电磁场分布不均匀，厚度或电阻率
ZmZomk Zm om hm Zkom mh mZ Zm m 1 1i1h hm m Zm Zm 11 m
hm m
S
m
为薄层的纵向电导。Zm
ihmZm1
1SmZm1
.
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(1)S等值性
当薄岩层厚度趋近于零，但纵向电导不等于零，则
上式变为
Zm
Zm1 1 SmZm1
只 Smhm/m常 量 ， Z m 就不变。
Dmekmz )
Zxy
Ex Hy
i
km
Cmekmz C e.kmz
m
Dmekmz Dmekmz
19
i
记
km
Z om
为第m层的特征阻抗。
Z(z)ZomC Cm mee kkm mzz
• 但它具有探测深度大、不受高阻层屏蔽的影响、对 低阻层反应灵敏等吸引人的优点，因而对该方法的 研究始终为人们所关注。
.
3
• 70年代以来，由于张量阻抗分析方法的提出，方法 理论研究出现突破性进展，并随着电子、计算机、 信号处理技术突飞猛进的发展,大地电磁测深无论在 仪器研制，或是数据采集、处理技术与反演、解释 方法等方面的研究，都融合了当代先进的科学理论 和高新技术，这使大地电磁测深有了长足的进步。
物要理解释：由于良导薄层对地面电磁场的影响取决于其中的电
流密度，而薄层中电磁场近似均匀，根据直流电路的概念，其
中电流密度只与岩层的纵向电导有关，只要保持良导薄层的纵
向电导不变，厚度和电阻率的变化并不影响其中的电流密度分
布，相应的视电阻率曲线也无多大变化。但是，如果是良导厚
层，由于趋肤效应使厚层中电磁场分布不均匀，厚度或电阻率
ZmZomk Zm om hm Zkom mh mZ Zm m 1 1i1h hm m Zm Zm 11 m
hm m
S
m
为薄层的纵向电导。Zm
ihmZm1
1SmZm1
.
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(1)S等值性
当薄岩层厚度趋近于零，但纵向电导不等于零，则
上式变为
Zm
Zm1 1 SmZm1
只 Smhm/m常 量 ， Z m 就不变。
Dmekmz )
Zxy
Ex Hy
i
km
Cmekmz C e.kmz
m
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Z om
为第m层的特征阻抗。
Z(z)ZomC Cm mee kkm mzz
大地电磁测深法基本原理和应用专题培训课件
数字化阶段：70～今天。数字信号，张量阻抗，计算机自动正反演技 术；新的观测方式：远参考道、EMAP等；新的资料处理方式：Robust 方法、张量分解方法等；
可视化阶段：正在兴起。国外：Geotools、WinGLink；国内有多家， 目前渐渐成规模化推广。
从理论研究对象的复杂性程度，也可分为三个发展阶段：一维，五十年 代～八十年代；二维，九十年代～今天；三维，正在兴起
11 、 2 1 2、 2 1 3、 、 n 1 n，
相对厚度为 v11、 v2h h1 2、 、 vn1hhn1 1. 与于周是期，n有层关地的电波参长数也的用视h1电来阻度率量关系h11式本1来0h1有T 2n个量：
T f(1 , ,n ,h 1 , ,h n 1 ,T )
缺点
1、体积效应，反演的非唯一性较强 2、纵向分辨能力随着深度的增加而迅速减弱 3、信号不稳定 、不规则，容易受到工业噪声干扰
大地电磁法的发展阶段
吉洪诺夫（苏联，1950），卡尼亚（法国人，1953） 从仪器采集系统和资料处理和管理方式，可将MT分为三个发展阶段：
手工量板阶段：五六十年代，起步阶段。模拟信号、标量阻抗 、手工 对量板法 ；
1x103
1x102
1x102
Apparent Resistivity / m
1x101
1x101
1x100
Phase / Degree
0.001
0.01
0.1
80
60
40
20
0
1
10
Period / S
100
1000
10000
A形曲线
Phase / Degree
0.001
可视化阶段：正在兴起。国外：Geotools、WinGLink；国内有多家， 目前渐渐成规模化推广。
从理论研究对象的复杂性程度，也可分为三个发展阶段：一维，五十年 代～八十年代；二维，九十年代～今天；三维，正在兴起
11 、 2 1 2、 2 1 3、 、 n 1 n，
相对厚度为 v11、 v2h h1 2、 、 vn1hhn1 1. 与于周是期，n有层关地的电波参长数也的用视h1电来阻度率量关系h11式本1来0h1有T 2n个量：
T f(1 , ,n ,h 1 , ,h n 1 ,T )
缺点
1、体积效应，反演的非唯一性较强 2、纵向分辨能力随着深度的增加而迅速减弱 3、信号不稳定 、不规则，容易受到工业噪声干扰
大地电磁法的发展阶段
吉洪诺夫（苏联，1950），卡尼亚（法国人，1953） 从仪器采集系统和资料处理和管理方式，可将MT分为三个发展阶段：
手工量板阶段：五六十年代，起步阶段。模拟信号、标量阻抗 、手工 对量板法 ；
1x103
1x102
1x102
Apparent Resistivity / m
1x101
1x101
1x100
Phase / Degree
0.001
0.01
0.1
80
60
40
20
0
1
10
Period / S
100
1000
10000
A形曲线
Phase / Degree
0.001
大地电磁测深法
Zom Zom
e 2 km hm
Zm1 Zom
从上式可看出，只要知道m+1层顶面波阻抗，就能 算出第m层的顶面波阻抗，以此类推，只要知道最 底层的顶面波阻抗，就能算出地球表面的波阻抗。
而对于底层的顶面波阻抗，由
于 z ,
Ex Cneknz Dneknz 0
所以 Dn 0,
Zn
Z on
i
kn
大地的视电阻率：
T
1 ωμ0
Z1 2
3、非各向同性（各向异性）介质中的大地电磁场 (1)非各向同性介质的张量电导率
同一点沿不同方向具有不同电导性的介质称为非各向
同介质，为了研究方便，假设介质中任一点都存在彼
此正交的两个电性主轴，两电性主轴上的电导率分别
为σ1和σ2，并且σ1 ≠ σ2。这种典型化的介质称为 对称非各向同性介质。
➢为适应大地电磁方法技术发展的需要，当今大 地电磁仪器发展的另一趋势是集成化、轻便化、多 道化和遥测遥控化。现在已经不是单纯的大地电磁 仪，而应该称为大地电磁系统； ➢70年代以来，我国也研制了几种型号的大地电磁 仪，为我国大地电磁的发展做出了重大贡献； ➢但目前用于生产的主要是国外MT仪器设备：加拿 大凤凰地球物理公司生产的V5-2000、V8多功能电 法仪；美国Zonge公司生产的GDP-32多功能电法仪； Metronix公司最新推出的GMS-07频率域综合电磁法 仪。
• 60年代以前，由于技术难度大，该方法的研究进展 缓慢。
• 但它具有探测深度大、不受高阻层屏蔽的影响、对 低阻层反应灵敏等吸引人的优点，因而对该方法的 研究始终为人们所关注。
• 70年代以来，由于张量阻抗分析方法的提出，方法 理论研究出现突破性进展，并随着电子、计算机、 信号处理技术突飞猛进的发展,大地电磁测深无论在 仪器研制，或是数据采集、处理技术与反演、解释 方法等方面的研究，都融合了当代先进的科学理论 和高新技术，这使大地电磁测深有了长足的进步。
应用地电学B课件：EM7-大地电磁测深法-3
探测范围地下几十米
采集时间几分钟
AMT（Audio MT）：1Hz – 10kHz
音频大地电磁（AMT
探测范围上地壳几公里 ）
采集时间几分钟-几小时
BBMT（Broad Band MT）：1000Hz – 2000s
探测地壳范围几十公里
采集时间1-2天 大地电磁（MT
LMT（Long period MT）：1 – 10000s
20
了解工作区域基本情况，明确目标任务；
根据目标任务确定： 二维剖面/三维面积性测量？ 工作量、点位、点距、线距…… 研究目标深度（数据采集频段） 使用的仪器 具体采集参数
还需考虑预算、甲方要求等等……
21
22
根据不同的任务性质，可将MT方法进一步细分为以下四个频段：
RMT（Radio MT）：10kHz – 300kHz
近年来,随着各向异性反演、三维反演及多站点畸变校正技术的发展， 大地电磁测深方法不断得到完善,已经由传统的一维、二维工作方法逐 渐向三维区域性研究发展，其应用效果得到明显改善,成绩斐然,取得 了许多引人瞩目的研究成果。
18
优点 1、 不受高阻层屏蔽、对高导层分辨能力强； 2、 横向分辨能力较强； 3、 资料处理与解释技术成熟； 4、 频谱丰富（10-4-105s）、勘探深度大（近地表至
）
探测岩石圈范围上百公里
采集时间一周以上 23
测量互相正交的电场两分量，以及磁场三分量。
24
常用数据采集装置 若工区地形条件较差，
可采用L或T型观测
25
电道：测量电场分量 金属电极：采集50Hz以上信号，AMT适用； 不极化电极：采集50Hz以下信号，宽频及长周期适用（与
自然电场法中类似）； 天然电场变化一般只有几个mV；
第3节 大地电磁测深法
二、MT正演基本理论
1、均匀介质中的大地电磁场 引入笛卡尔坐标系，令z轴垂直向下，X—Y轴位于 地表水平面上。把麦克斯韦旋度方程展成分量形式：
由于平面电磁波垂直入射于均匀各向同性大地介质中， 其电磁场沿水平方向上是均匀的，即
E y z E x i H y z Hz 0 H y z H x 1 Ey z Ez 0 1 i H x
考虑到在国际单位制中，实测的磁场是B而不是H，而 H=B/µ；又除了铁磁介质外，一般岩石 µr=1，取 µ=µ0=4π×10-7H／m，ω=2π/T，并将E(mV／km)和 B(nT)用实际测量的单位代入，经过单位换算，得便于 计算的数值方程
以上是在均匀各向同性大地介质的条件下，地面电磁 场的振幅测量值和介质电阻率之间的关系式，也是大 地电磁测深法中最基本的关系式，在以后讨论非均匀 介质时还将用到，但那时必须赋以新的概念。
k2 i 2
ZTE = Ex = -iωμρ1 Hy Ey Hx = - -iωμρ2
k1 i 1
ZTM = -
Ex 0 E y ZTM
ZTE H x 0 H y
当测量轴和电性主轴方向不一致时，设两者之间的 夹角为
第三节 大地电磁测深法(MT)
大地电磁测深法概述
1、什么是大地电磁测深法？ 利用高空垂直入射的的天然交变电磁波(10-3~ 103Hz) 为激励场源，通过在地表观测相互正交的电场和磁 场来研究地下介质电性结构的一种地球物理勘探方 法。
2、MT发展历史 • 大地电磁测深是20世纪50年代初由A.N. Tikhonov和 L. Cagnird分别提出的天然电磁场方法。 • 60年代以前，由于技术难度大，该方法的研究进展 缓慢。 • 但它具有探测深度大、不受高阻层屏蔽的影响、对 低阻层反应灵敏等吸引人的优点，因而对该方法的 研究始终为人们所关注。
大地电磁测深法基本原理及应用
Maxwell方程组及意义
以麦克斯韦方程组为核心的电磁理论，是经典物理学最 引以自豪的成就之一。它所揭示出的电磁相互作用的完 美统一，为物理学家树立了这样一种信念：物质的各种 相互作用在更高层次上应该是统一的。
➢（1）描述了电场的性质
➢（2）描述了磁场的性质 ➢（3）描述了变化的磁场
激发电场的规律。 ➢（4）描述了变化的电场
得：
lg1
lg
，不同1的0T
Tlg
也只能使1和 曲h线1 发生平移。
h1
h1
层状一维理论曲线的计算与图示
因此，用双对数坐标系来描述二层介质视电阻率理论曲线
时，只要参数 2
相 2等，其曲线形态是一致的。
1
对n层地电断面的视电阻率曲线也有类似的结论。
可视化阶段：正在兴起。国外：Geotools、WinGLink；国内有多家， 目前渐渐成规模化推广。
从理论研究对象的复杂性程度，也可分为三个发展阶段：一维，五十年代 ～八十年代；二维，九十年代～今天；三维，正在兴起
大地电磁场源
大地电磁测深是在地面上观测具有区域性乃至全球性分布 特征的天然交变电磁场来研究地下岩层的电学性质及其分 布特征的一种勘探方法。地球磁场是不断变化的，这种变 化按周期长短分为两种类型，即长周变化和瞬时变化。
cothcothcothcoth0cothnnnnnnnnnnnnnzhkkzhiktzhkkzhiktzhkkzhiktzhkzikk??????????????????????????????????????????????????????????????????11111cothnktzh????????????阻抗的递推公式精品资料000100101110100100010000periods1x1011x1021x103apparentresistivity?m020406080phasedegree1000欧米10欧米1000欧米10欧米000100101110100100010000periods1x1011x1021x103apparentresistivity?m020406080phasedegreek形曲线h形曲线精品资料000100101110100100010000periods1x1001x1011x1021x103apparentresistivity?m020406080phasedegree1000欧米10欧米1000欧米10欧米000100101110100100010000periods1x1011x1021x1031x104apparentresistivity?m020406080phasedegreea形曲线q形曲线精品资料层状一维理论曲线的计算与图示理论曲线的图示为了尽量减少理论曲线的数目通常用相对单位表示地电断面的参数值并将曲线绘制在双对数坐标系上所谓相对坐标系是指以第一层地电参数电阻率来度量有关的量这时各层相对电阻率为相对厚度为与周期有关的波长也用h1来度量于是n层地电参数的视电阻率关系式本来有2n个量
普通物探_第3-3节_电法勘探之电磁测深法
该方程为拉普拉斯方程，是均匀介质中的稳定电场 或稳定磁场满足的方程。
（华东）
电流源问题的求解
• 求解电磁场边值问题时，直接求解一对矢量H，E 很不方便，可引入矢量位，使未知数减少。
• 对电流源引起的矢量位，从 H 0 出发，利用恒 等式 A 0 ，可令：
H A B • 代入公式 E ，得到： t E i A (E i A) 0
2
该方程与描述热传导规律的扩散方程形式相同。即 似稳模型介质中的电磁场可用扩散方程来描述。 • 在导电的吸收介质中，电磁扰动是按照扩散规律传 播的。
（华东）
电磁场的波动模型
• 在高频信号和高阻介质情况下，位移电流可能远大 于传导电流，特别是在绝缘介质中，电导率为零， 传导电流为零，电报方程简化为：
（华东）
复介电常/系数与能量损耗
• 在谐变场情况下，E E0eit • 如果引入复介电常/系数：
i
*
1 j jD j i E i i E E
1
• 在导电介质和介电体中满足相同形式的方程，并且 复介电常数的虚部与实部的比值等于电磁系数，给 出了介质导电性引起的能量损耗特性，等于损耗角 的正切，即：
2 A 2 * A k 2 A
H A
1 E i ( A 2 A) k
（华东）
磁源问题的求解
• 如果采用时变的磁性激发源（如磁偶极子、不接地 回线等），在地下介质中激发产生蜗旋电流。其特 点是：
E0
• 此时可引入磁性源的矢量位计算电场矢量，即：
E A*
• 该式为谐变电磁场的基本微分方程，称为亥姆霍兹 1/ 2 2 方程，其中 k i 为波数（或称传播系 数），右端第一项表示位移电流的作用，第二项表 示传导电流的作用。
可控源音频大地电磁测深法(CSAMT)ppt课件
– 由于测点靠近场源而产生的非平面波效应。 – 由于场源下的地质情况而产生的场源附加效应（或 叫混叠效应）。 – 场源与测点之间地质体的影响被投射开来，产生的 阴影效应。
• 对场源效应所作的改正统称为场源效应校正。
场源效应校正
• 非平面波效应的校正 • 场源附加效应及校正 • 场源阴影效应及校正
– 参考书目 – 何继善等编 可控源声频大地电磁法 中南工大出版社 1990
Controlled Source Audio Magneto Telluric (CSAMT)
A B
Transmitting Source
Offset
Hy Ex
Hy
R x Receiving Station
Ex
High signal-to-noise ratio and high precision within 3000m depth. 电磁法勘探技术
• 产生的影响：静态位移会使测深曲线的 定量解释结果，无论电阻率还是层厚度 都会产生误差；而在对视电阻率拟断面 图作定性解释时，会使粗心的解释者误 将静态位移推断为陡立的深大断裂或垂 向大延伸的异常体。因此，对静态位移 作校正，消除或减小其影响，是CSAMT资 料处理的一项不可缺少的重要任务
• 校正方法：静态位移不可避免，我们必 须对那些与水平电场E有关的测量值进行 校正。基本方法有三个： • 空间滤波法； • 相位积分法； • 使用独立的、无静态效应的测量结果进 行辅助校正
可控源音频大地电磁测深法 (CSAMT)
汇报内容
• • • • • 野外施工方法 理论模拟 资料处理 实例 资料归档
可控源音频大地电磁法(CSAMT)，采用人
工场源供电，其频率范围为0.25～8192Hz。由 于CSAMT法所观测电磁场的频率范围、场强和 方向可由人工控制，其观测方式又与MT方法相 同，所以称为“可控源音频大地电磁法”。
• 对场源效应所作的改正统称为场源效应校正。
场源效应校正
• 非平面波效应的校正 • 场源附加效应及校正 • 场源阴影效应及校正
– 参考书目 – 何继善等编 可控源声频大地电磁法 中南工大出版社 1990
Controlled Source Audio Magneto Telluric (CSAMT)
A B
Transmitting Source
Offset
Hy Ex
Hy
R x Receiving Station
Ex
High signal-to-noise ratio and high precision within 3000m depth. 电磁法勘探技术
• 产生的影响：静态位移会使测深曲线的 定量解释结果，无论电阻率还是层厚度 都会产生误差；而在对视电阻率拟断面 图作定性解释时，会使粗心的解释者误 将静态位移推断为陡立的深大断裂或垂 向大延伸的异常体。因此，对静态位移 作校正，消除或减小其影响，是CSAMT资 料处理的一项不可缺少的重要任务
• 校正方法：静态位移不可避免，我们必 须对那些与水平电场E有关的测量值进行 校正。基本方法有三个： • 空间滤波法； • 相位积分法； • 使用独立的、无静态效应的测量结果进 行辅助校正
可控源音频大地电磁测深法 (CSAMT)
汇报内容
• • • • • 野外施工方法 理论模拟 资料处理 实例 资料归档
可控源音频大地电磁法(CSAMT)，采用人
工场源供电，其频率范围为0.25～8192Hz。由 于CSAMT法所观测电磁场的频率范围、场强和 方向可由人工控制，其观测方式又与MT方法相 同，所以称为“可控源音频大地电磁法”。
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E y i z
Hx
E x i z
Hy
H z 0
H y z
1
Ex
H x z
1
Ey
E z .0
(1－2－19a) (1－2－20a) (2－2－21a) (1－2－22a) (1－2－23a) (1—2—24a)
14
E偏振(Ey-Hx) （TM模式）
H偏振（Hy-Ex） （TE模式）
.
5
一、地球天然电磁场特点
1、大地电磁场的形成
在很大地区范围内观测到的地球天然交变电磁场称 为大地电磁场。电场部分与称为大地电流的地球区 域电流的存在有关，而磁场部分与地磁变化或大地 电流的变化特点有关。 一次场源是由太阳微粒辐射作用下形成的地球磁层 和电离层的变化形成的．这种平面电磁波在铅直方 向上穿透地层过程中，在导电地层内激发出旋涡电 流，其传播深度主要依赖于振动频率或者场的变化 周期．
计算的数值方程
以上是在均匀各向同性大地介质的条件下，地面电磁
场的振幅测量值和介质电阻率之间的关系式，也是大
地电磁测深法中最基本的关系式，在以后讨论非均匀
介质时还将用到，但那时必须赋以新的概念。
.
16
2、水平层状介质中的大地电磁场
设大地由n层水平层状介质所组成(图1—2-9)。 各层的电阻率为ρ1，ρ2，ρm，…，ρn，厚度为h1， h2，hm，…hn→∞。
• 我国的大地电磁测深工作始于20世纪60年代初期. 至今，经历了60 年代的引进、探索期，70 —80 年 代的研究、试验时期和90年代的迅速发展、推广应 用时期。
.
4
3、MT优点
• 仪器比较轻便（省去供电设备）； • 有丰富的频谱； • 勘探深度大； • 能穿透高阻层； • 等值作用范围小； • 场源为平面波，理论相对简单。
.
6
地磁层结构示意图
除与宇宙现象有关的低频场外，在地球上还有相对
高频（3-1000）的电磁场．其源可能是由工业漏电、超
长波无线电电台、大气电现象及地磁场的变化形成的。
高频主要分
.
7
300Hz。
2、 随机性与谐变性
(a)频谱特征：频率为１Ｈｚ的变化具有最小的 振幅，向高、低频段振幅均明显增加。
Dmekmz )
Zxy
Ex Hy
i
km
Cmekmz C e.kmz
m
Dmekmz Dmekmz
19
i
记
km
Z om
为第m层的特征阻抗。
Z(z)ZomC Cm mee kkm mzz
Dmekmz Dmekmz
Zom11 ((D Dm m//C Cm m))ee22kkm mzz
Dm/CmZ Z((zz)) Z Zoom me2kmz
.
11
3、可比性
在某一瞬间，大地电磁场在几百平方公里或 更大的范围内，振幅、频率均保持一定，且能够 同时相互对比。
.
12
二、MT正演基本理论
1、均匀介质中的大地电磁场 引入笛卡尔坐标系，令z轴垂直向下，X—Y轴位于
地表水平面上。把麦克斯韦旋度方程展成分量形式：
.
13
由于平面电磁波垂直入射于均匀各向同性大地介质中， 其电磁场沿水平方向上是均匀的，即
20
从上式可看出，只要知道m+1层顶面波阻抗，就能 算出第m层的顶面波阻抗，以此类推，只要知道最 底层的顶面波阻抗，就能算出地球表面的波阻抗。
• 60年代以前，由于技术难度大，该方法的研究进展 缓慢。
• 但它具有探测深度大、不受高阻层屏蔽的影响、对 低阻层反应灵敏等吸引人的优点，因而对该方法的 研究始终为人们所关注。
.
3
• 70年代以来，由于张量阻抗分析方法的提出，方法 理论研究出现突破性进展，并随着电子、计算机、 信号处理技术突飞猛进的发展,大地电磁测深无论在 仪器研制，或是数据采集、处理技术与反演、解释 方法等方面的研究，都融合了当代先进的科学理论 和高新技术，这使大地电磁测深有了长足的进步。
Ｐｃ－３和Ｐｉ－２亚振动类型的振幅最大，且
出现的概率也最大。此外，该类型波的振幅还与季
节、地理位置和太阳活动有. 关。
9
.
10
(c) 电磁矢量随时间的变化：大地电磁场的矢量 Ｅ和Ｈ不仅振幅随时间变化，而且方向也随时间 变化，故在有限时间里（与变化周期比较）矢量 端点描述出复杂的图形（矢端曲线），矢端曲线 的伸长线称为极化轴。
由于层状一维介质中的电性在水平方向上是均 匀的，因而垂直入射平面波的场强在水平方向上也应 该是均匀的，引入z轴向下的笛卡尔坐标系，将有
.
17
层状一维介质模型
图中Z1，Zm，…，Zn.表示各层顶面的波阻抗
18
以H偏振波为例：
EEx
Ex Cmekmz Dmekmz
Hy
1
i
Ex z
km
i
(Cmekmz
第三节 大地电磁测深法(MT)
.
1
大地电磁测深法概述
1、什么是大地电磁测深法？ 利用高空垂直入射的的天然交变电磁波(10-3~ 103Hz) 为激励场源，通过在地表观测相互正交的电场和磁 场来研究地下介质电性结构的一种地球物理勘探方 法。
.
2
2、MT发展历史
• 大地电磁测深是20世纪50年代初由A.N. Tikhonov和 L. Cagnird分别提出的天然电磁场方法。
.
8
(b)Ｐ波特征 ：在电法勘探中利用称之为地磁脉动 的短周期脉动，称为Ｐ波。它具有周期为零点几秒 到几百秒的似周期振动特性。其中：
Ｐc波—在白天以波群形式几小时内连续出现， 故称该波为连续脉动波，且主要是在早晨和下午期 间出现。
Ｐｉ波—出现在晚间，脉动具有衰减的正弦波性 质，其周期为几十到几百秒，称这种振动为不规则 脉动波．
根据波阻抗在分界面的连续性，m层底界面波阻抗
等于m+1层顶界面的波阻抗，即 Zm(zm1)Zm1
Dm
/ Cm
Z m1 Z m1
Z om Z om
e 2 km zm1
1 Z m 1 Z om e 2 km hm
Zm
Z om
1
Z m1 Z m1 Z m1
Z om
Z om
Z
. om
e 2 km hm
ρyx
=1 ωμ
Zyx
2
=1 ωμ
Ey Hx
2
2
= .
ρxy
=1 ωμ
Zxy
2
=1 ωμ
Ex Hy
15
考虑到在国际单位制中，实测的磁场是B而不是H，而 H=B/µ；又除了铁磁介质外，一般岩石 µr=1，取 µ=µ0=4π×10-7H／m，ω=2π/T，并将E(mV／km)和 B(nT)用实际测量的单位代入，经过单位换算，得便于