(精选)大气条件对气隙击穿特性的影响及校正
气隙击穿特性
气体种类：空气和高介电强度气体（SF6气体） 电压种类：持续作用电压（直流、交流）；冲击电 压（雷电冲击、操作冲击） 电场分布：电极形状、间隙距离、电压极性；当间 隙距离相同时，电场越均匀击穿电压越高 气体状态：一般要折算到标准大气状态
第三节 空气间隙在各种 电压下的击穿特性
b、当d >D/4时，电场不 均匀度增大，击穿电场 的分散性增大
3、极不均匀电场的击穿电压
按电极的对称程度，主要有两种典型Байду номын сангаас极不均匀 电场气隙：
a、“棒 — 棒”气隙（“尖 — 尖”气隙） b、“棒 — 板”气隙（“尖 — 板”气隙）
不同电压波形作用下，差异明显，分散性大； 在直流电压下，极性效应明显，而在工频交流电 压下“饱和”现象明显。
2、除起始部分外，击穿电压与 距离近似成直线关系，但大间隙 下击穿电压有饱和趋势
3、平均击穿场强
棒-棒间隙：3.8kV(有效值)/cm
棒-板间隙：3.35kV(有效值)/cm
显著特征：“饱和”特性
二、冲击电压作用下气隙的击穿特性
1、冲击电压波形
a、雷电冲击电压波
OC为视在波前
OF为视在波前时间 T1
对气隙施加冲击电压使气隙击穿，需要有两个条件： （1）需要足够幅值的电压，引起电子崩并导致流注和 主放电的有效电子； （2）需要电压作用一定的时间，使放电得以发展以致 击穿。
2、放电时延 tL tS t f
统起计到时气延隙出t s现：第从一电个压有达效到电子U s止的瞬时
放电发展时间 t f ：从形成第一个有效 Us
电子的瞬时起到到气息完全击穿止
升压时间 t0 ：电压从零升到静态击穿
电压 Us 的时间
高电压技术(赵智大)1-2章总结讲诉
绪论高电压技术是一门重要的专业技术基础课；随着电力行业的发展，高压输电问题越来越得到人们的重视；高电压、高场强下存在着一些特殊的物理现象；高电压试验在高电压工程中起着重要的作用。
气体的绝缘特性与介质的电气强度研究气体放电的目的：了解气体在高电压（强电场）作用下逐步由电介质演变成导体的物理过程掌握气体介质的电气强度及其提高方法高压电气设备中的绝缘介质有气体、液体、固体以及其它复合介质。
气体放电是对气体中流通电流的各种形式统称。
由于空气中存在来自空间的辐射，气体会发生微弱的电离而产生少量的带电质点。
正常状态下气体的电导很小，空气还是性能优良的绝缘体；在出现大量带电质点的情况下，气体才会丧失绝缘性能。
自由行程长度单位行程中的碰撞次数Z的倒数λ即为该粒子的平均自由行程长度。
()λ-=xexP令x=λ，可见粒子实际自由行程长度大于或等于平均自由行程长度的概率是36.8%。
带电粒子的迁移率k=v/E它表示该带电粒子单位场强（1V/m）下沿电场方向的漂移速度。
电子的质量比离子小得多，电子的平均自由行程长度比离子大得多热运动中，粒子从浓度较大的区域运动到浓度较小的区域，从而使分布均匀化，这种过程称为扩散。
电子的热运动速度大、自由行程长度大，所以其扩散速度比离子快得多。
产生带电粒子的物理过程称为电离，是气体放电的首要前提。
光电离i W h ≥νc λν=气体中发生电离的分子数与总分子数的比值m 称为该气体的电离度。
碰撞电离附着：当电子与气体分子碰撞时，不但有可能引起碰撞电离而产生出正离子和新电子，而且也可能会发生电子与中性分子相结合形成负离子的情况。
电子亲合能：使基态的气体原子获得一个电子形成负离子时所放出的能量，其值越大则越易形成负离子。
电负性：一个无量纲的数，其值越大表明原子在分子中吸引电子的能力越大带电粒子的消失1到达电极时，消失于电极上而形成外电路中的电流2带电粒子因扩散而逸出气体放电空间3带电粒子的复合复合可能发生在电子和正离子之间，称为电子复合，其结果是产生一个中性分子；复合也可能发生在正离子和负离子之间，称为离子复合，其结果是产生两个中性分子。
5大气条件对气隙击穿特性的影响及校正
前面介绍的不同气隙在各种电压下的击穿特性 均对应于标准大气条件和正常海拔高度。
由于大气的压力、温度、湿度等条件都会影响 空气的密度、电子自由行程长度、碰撞电离及附着 过程，所以也必然会影响气隙的击穿电压。
海拔高度的影响亦与此类似，因为随着海拔高 度的增加，空气的压力和密度均下降。
验电压U应为平原地区外绝缘的试验电压Up乘以海 拔校正因数足Ka即：
U KaU p
而：
Ka
1.1
1 H 104
式中H 为安装点的海拔高度，单位是m。
➢ 更长的空气间隙：击穿电压与大气条件变化的 关系，并不是一种简单的线性关系，而是随电极形 状、电压类型和气隙长度而变化的复杂关系。
除了在气隙长度不大、电场也比较均匀或长度虽 大、但击穿电压仍随气隙长度呈线性增大(如雷电冲击 电压)的情况下，上式仍可适用外，其他情况下的空气 密度校正因数应按下式求取：
1、极间距离相同的正、负极性“棒—板”气隙在自持放 电前、后气体放电的差异
自持放电前的阶段（电晕放电阶段）
➢ 正极性“棒—板”：因棒极带正电位，电子崩中的电 子迅速进入棒极，正离子暂留在棒极附近，这些空间电荷 消弱了棒极附近的电场而加强了外部空间的电场，阻止了 棒极附近流注的形成，使得电晕起始电压有所提高
Kd
p p0
m
273 t0 273 t
n
式中指数m，n与电极形状、气隙长度、电压类型 及其极性有关，其值在0.4～1.0的范围内变化,具体取 值国家标准中有规定。
二、对湿度的校正
大气中所含的水气分子能俘获自由电子而形 成负离子，这对气体中的放电过程显然起着抑制 作用，可见大气的湿度越大，气隙的击穿电压也 会增高。
气体介质的电气强度知识
2.2 极不均匀电场气隙的击穿特性
常见的极不均匀电场气隙
工程上的极不均匀电场气隙，均可以用两类极端 的模型表示，实际的工程应用可依据这两类电场类 型的测量值进行推算：
b).棒-板电极（完全不对称结构）
2.2 极不均匀电场气隙的击穿特性
1. 直流电压
稍短间隙
显著特征：极性效应
平均击穿场强：
正极性棒-板间隙： 7.5kV/cm
气体介质的电气强度
气体放电的物理过程：气体中带电质点的产生、汤逊放 电、流注放电、电晕放电、沿面放电（微观特性） 工程上，要用击穿特性表示（击穿场强，击穿电压） （宏观特性）
气体介质的电气强度
2.1 均匀和稍不均匀电场气隙的击穿特性 2.2 极不均匀电场气隙的击穿特性 2.3 大气条件对气隙击穿特性的影响及其校正 2.4 提高气体介质电气强度的方法 2.5 六氟化硫和气体绝缘电气设备
3、饱和特性
4、分散性更大（可以理解为伏秒特性带宽更宽）。
2.3 大气条件对气隙击穿特性的影响及其校正
为何要对不同大气条件下的击穿特性进行校正
高海拔地区的 高纬度地区 沿海地区
2.3 大气条件对气隙击穿特性的影响及其校正
我国国标规定的标准大气条件
压力：101.3 kPa 温度：293 K 绝对湿度：11 g/m³
2.4 提高气体介质电气强度的方法
1、改进电极形状以改善电场分布 2、利用空间电荷改善电场分布 3、采用介质阻挡方法 4、采用高气压的方法 5、采用高电气强度气体 6、采用高真空
2.4 提高气体介质电气强度的方法
1、改进电极形状以改善电场分布
电场均匀——击穿场强高——通过改善电极形状均匀电场
大气条件改变，如在高海 拔地区，气压、气体密度、 温度、湿度等条件均改变。 在此条件下测量的气隙击 穿数据与在标准大气条件 下所测数据不具有可比性。
高电压考点答案
1-1、电介质基本电气特性为极化特性、电导特性、损耗特性和击穿特性。
相对介电常数Er，电导率y，介质损耗因数tgδ和击穿电场强度E。
1-2、电介质的极化可分为无损极化和有损极化。
无损极化包括电子式极化和离子式极化，有损极化包括偶极子式极化、空间电荷极化和夹层极化。
无损极化包括电子式极化和离子式极化。
夹层极化是空间电荷极化的一种特殊形式，多层介质相串联的绝缘结构，在加上直流电压的初瞬，各层介质中的电场分布与介质的相对介电常数成反比；稳态时的电场分布则与介质的电导率成反比，在此过程中存在吸收现象。
1-3、电介质的电导与金属的电导有着本质的区别，电介质电导属离子式电导磨碎温度的升高按指数规律增大；金属电导属电子式电导，随温度的升高而减小。
1-4、电介质在电场作用下存在损耗，其中气体电介质的损耗可以忽略不计。
在直流电压作用下电介质的损耗仅为由电导引起的电导损耗，而交流电压作用下电介质的损耗既有损耗，又有极化损耗。
因此，电介质在交流电压下的损耗远大于其直流电压下的损耗。
2-1绝缘介质通常由气体、液体和固体三种形态，其中气体和液体电介质属于自恢复绝缘，固体电介质属于非自恢复绝缘。
2-2气体放电的根本原因在于气体中发生了电离的过程，在气体中产生了带电粒子；而气体具有自恢复绝缘特性的根本原因在于气体中存在去电离的过程，它使气体中的带电粒子消失。
电离和去电离这对矛盾的存在与发展状况决定着气体介质的电气特性。
2-3在气体电离的四种基本特性中，碰撞电离是最基本的一种电离形式。
而在碰撞电离中电子最活跃的因素。
2-4电子崩的概念是汤逊气体放电理论的基础。
汤逊理论是建立在均匀电场、短间隙、低气压的实验条件下，因此它不适合解释高气压、长间隙、不均匀电场中的气体放电现象，对于后者只能用流注放电理论予以解释。
2-5流注放电理论与汤逊放电理论的根本不同点在于流注理论认为电子的碰撞电离和空间光电离是形成自持放电的主要因素，并强调电荷畸变电场的作用。
高电压技术(赵智大)1-2章总结讲诉
绪论高电压技术是一门重要的专业技术基础课；随着电力行业的发展，高压输电问题越来越得到人们的重视；高电压、高场强下存在着一些特殊的物理现象；高电压试验在高电压工程中起着重要的作用。
气体的绝缘特性与介质的电气强度研究气体放电的目的：了解气体在高电压（强电场）作用下逐步由电介质演变成导体的物理过程掌握气体介质的电气强度及其提高方法高压电气设备中的绝缘介质有气体、液体、固体以及其它复合介质。
气体放电是对气体中流通电流的各种形式统称。
由于空气中存在来自空间的辐射，气体会发生微弱的电离而产生少量的带电质点。
正常状态下气体的电导很小，空气还是性能优良的绝缘体；在出现大量带电质点的情况下，气体才会丧失绝缘性能。
自由行程长度单位行程中的碰撞次数Z的倒数λ即为该粒子的平均自由行程长度。
()λ-=xexP令x=λ，可见粒子实际自由行程长度大于或等于平均自由行程长度的概率是36.8%。
带电粒子的迁移率k=v/E它表示该带电粒子单位场强（1V/m）下沿电场方向的漂移速度。
电子的质量比离子小得多，电子的平均自由行程长度比离子大得多热运动中，粒子从浓度较大的区域运动到浓度较小的区域，从而使分布均匀化，这种过程称为扩散。
电子的热运动速度大、自由行程长度大，所以其扩散速度比离子快得多。
产生带电粒子的物理过程称为电离，是气体放电的首要前提。
光电离i W h ≥νc λν=气体中发生电离的分子数与总分子数的比值m 称为该气体的电离度。
碰撞电离附着：当电子与气体分子碰撞时，不但有可能引起碰撞电离而产生出正离子和新电子，而且也可能会发生电子与中性分子相结合形成负离子的情况。
电子亲合能：使基态的气体原子获得一个电子形成负离子时所放出的能量，其值越大则越易形成负离子。
电负性：一个无量纲的数，其值越大表明原子在分子中吸引电子的能力越大带电粒子的消失1到达电极时，消失于电极上而形成外电路中的电流2带电粒子因扩散而逸出气体放电空间3带电粒子的复合复合可能发生在电子和正离子之间，称为电子复合，其结果是产生一个中性分子；复合也可能发生在正离子和负离子之间，称为离子复合，其结果是产生两个中性分子。
高电压技术第三章
高电压技术第三章
(3)极不均匀电场长气隙的操作冲击击穿特性 具有显著的“饱和特征”，而其雷电冲击击穿特性 却是线性的。电气强度最差的正极性“棒—板”气隙 的饱和现象最为严重，尤其是在气隙长度大于5m 以后，这对特高压输电技术来说，是一个极其不 利的制约因素。
高电压技术第三章
正由于此，在不同大气条件和海拔高度下所 得出的击穿电压实测数据都必须换算到某种标准 条件下才能互相进行比较。
国标规定的大气条件：
压力：p0=101.3kPa(760mmHg)； 温度：t0=20摄氏度或T0=293K； 绝对湿度：hc=11g/m3。
高电压技术第三章
实验条件下的气隙击穿电压U与标准大气条
高电压技术第三章
二、稍不均匀电场气隙的击穿特性 与均匀电场相似，冲击系数接近1，冲击击穿电
压与工频击穿电压及直流击穿电压相等。
1、球间隙 若球间距离d，球极直径为D d<D/4时，与均匀电场相似 d>D/4时，不均匀度增大，大地影响加大
一般取d ≤ D/2范围内工作
高电压技术第三章
2、同轴圆筒
外筒内半径 R=10cm，改变内筒 外半径r之值，气 隙起始电晕电压Uc 和击穿电压随内筒 外直径r变化规律 如图2-3所示。
高电压技术第三章
三、对海拔的校正
我国幅员辽阔，有不少电力设施(特别是输电 线路)位于高海拔地区。随着海拔高度的增大，空 气变得逐渐稀薄，大气压力和相对密度减小，因 而空气的电气强度也将降低。
海拔高度对气隙的击穿电压和外绝缘的闪络 电压的影响可利用一些经验公式求得。
高电压技术第三章
第3节 大气条件对气隙击穿特性的影响及其校正
对空气密度的校正
对湿度的校正 对海拔的校正
由于大气的压力、温度、湿度等条件都会影响空 气的密度、电子自由行程长度、碰撞电离及附着过 程，从而影响气隙的击穿电压。
随着海拔高度的增加，空气的压力和密度均下降。
在不同大气条件和海拔高度下所得出的击穿
电压实测数据都必须换算到某种标准条件下才能
在均匀和稍不均匀电场中，放电开始时，整个气 隙的电场强度都较大，电子的运动速度较快，不易 被水气分子所俘获，因而湿度的影响就不太明显， 可以忽略不计。 例如用球隙测量高电压时，只需要按空气相 对密度校正其击穿电压就可以了，而不必考虑湿度 的影响。
在极不均匀电场中，湿度的影响就很明显了，这
时可以用下面的湿度校正因数来加以修正：
h
上式不仅适用于气隙的击穿电压，也适用于外 绝缘的沿面闪络电压。
在进行高压试验时，也往往要根据实际试验时
的大气条件，将试验标准中规定的标准大气条件下
的试验电压值换算得出实际应加的试验电压值。
下面分别讨论各个校正因数的取值：
一、对空气密度的校正
空气密度与压力和温度有关。由教材第13页式
(1-19)可知，空气的相对密度：
p T
2 .9
式中：p ：气压,kPa
T
：温度,K.
在大气条件下，气隙的击穿电压随 的增大而提高。 实验表明，当 处于0.95～1.05的范围内时，气 隙的击穿电压几乎与 成正比，即此时的空气密
度校正因数 K d
，因而：
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U U
0
气隙不很长(例如不超过1m)时：上式能足够准确 地适用于各种电场型式和各种电压类型下作近似的
高电压技术4、气隙的击穿特性
真空间隙的击穿电压和电极材料、电极表面的光洁度 及清洁度(包括吸附气体的多少及种类)等多种因素有 关，分散性很大，因而也可利用上述击穿处理法来提 高间欧的击穿电压。 在电力设备中目前还很少采用高真空。因为在电力设 备的绝缘结构中，总还得采用各种固态、液态绝缘材 料，在真空中这些绝缘材料会逐渐释出气体，使真空 无法保持。所以只是在一些特殊场合(如真空断路器— 一真空不只是绝缘性能好，而且还具有很好的灭弧能 力)才采用高真空作绝缘。
b、均匀电场中空气的电气强度大致为 30kV(峰值)/cm 经验公式为：
U b 24.22d 6.08 d kV (峰值)
d：间隙距离；
：空气相对密度
2、稍不均匀电场中的击穿电压
a、与均匀电场相似，分散性很小 不同电压波形作用下，击穿电压（峰值、 U击50% ） 基本相同 b、不同于极不均匀电场，直到击穿为止不发生电晕 C、稍不均匀电场不对称时，虽有极性效应，但不明显
５、高强度气体的采用
气体 氮 二氧化碳 六氟化硫 氟利昂 四氯化碳 化学组成 N2 CO2 SF6 CCl2F2 CCl4 分子量 28 44 146 121 153.8 相对电气强 度 1.0 0.9 2.32.5 2.42.6 6.3 液化温度/ 0C -195.8 -78.5 -63.8 -28 -76
显著特征：饱和特性
二、冲击电压作用下气隙的击穿特性
1、冲击电压波形 a、雷电冲击电压波 OC为视在播前 OF为视在播前时间 Tf
Tf 1.67(t 2 t 1 )
OG为视在半峰值时间 Tt （也称为波尾时间）
国标规定： Tf
1.2s 30%
Tt 50s 20%
b、操作冲击电压波 国标规定：
高电压复习题
1、电介质在电气设备中是作为绝缘材料使用的，按其物质形态，可分为 气体介质 、 液体介质 和 固体介质 。
2、带点粒子的产生产生带点粒子的物理过程称为电离，它是气体放电的首要前提。
（如有图所示）3、当电子与气体分子碰撞时，不但有可能引起碰撞电离而产生出正离子和新电子，而且也可能会发生 电子 与 中性分子 相结合而形成负离子的情况，这种过程称为 附着 。
4、 带电粒子的消失可分为一下几种情况：① 带电粒子在电场的驱动下作定向运动，在到达电机时，消失于电机上而形成外电路中的电流； ② 带电粒子因扩散现象而逸出气体放电空间； ③ 带电粒子的复合5、设外界电离因子在阴极附近产生了一个初始电子，如果空间的电场强度足够大，该电子在向阳极运动时就会引起碰撞电离，产生出一个新电子，初始电子和新电子继续向阳极运动，又会引起新的碰撞电离，产生出更多的电子。
依次类推，电子数将按几何数不断增多，就像雪崩类似地发展，因而这种急剧增大的空间电子流被称为 电子崩 。
6、自持放电： 如果电压（电场强度）足够大，初始电子崩中的正离子能在阴极上产生出来的新电子数等于或大于0n ，那么即使除去外界电离因子的作用（0 0n 00==I ，），放电也不会停止，即：放电仅仅依靠已经产生出来的电子和正离子就能维持下去，这就是自持放电。
7、电离强度和发展速度远大于初始电子崩的新放电区以及它们不断汇入初崩通道的过程称为 流注 。
流注理论认为： 在初期阶段，气体放电以碰撞电离和电子崩的形式出现，但当电子崩发展到一定程度后，某一初始电子崩的头部积累到足够数量的空间电荷，就会引起新的强电离和二次电子崩，这种强烈的电离和二次电子崩是由于空间电荷使局部电场大大增强以及发生空间光电离的结果，这时放电即转入新的流注阶段。
流注的特点是电离强度很大和传播速度很快，出现流注后，放电便获得独立继续发展的能力，而不在依赖外界电离因子的作用，可见这时出现流注的条件也就是自持放电条件。
气体击穿理论分析和气体间隙绝缘讲课文档
xi
Wi ge E
Ui E
式中：Ui为气体的电离电位，在数值上与以eV为单位的Wi相等。
xi 的大小取决与场强 E ，增大气体中的场强将使 xi 值减小， 可见提高外加电场将使碰撞电离的概率和强度增大。
注意
碰撞电离是气体中产生带电粒子的最重要的方式。
主要的碰撞电离均有电子完成，离子碰撞中性分子并使之电 离的概率要比电子小得多，所以在分析气体放电发展过程时， 往往只考虑电子所引起的碰撞电离。
注意
激励状态存在的时间很短（ 10-7 —10-8 s），电子将自动返 回到常态轨道上去。
原子的激励过程不会产生带电粒子。
14
现在十四页，总共一百九十一页。
⒊ 原子的电离
电离——在外界因素作用下，其一个或几个电子脱离原子核 的束缚而形成自由电子和正离子的过程。
电离能（Wi）——使稳态原子或分子中结合最松弛的那个 电子电离出来所需要的最小能量。（电子伏 eV）
光子能量W＝hν
Wi—气体的电离能，eV； c—光速=3×108m/s；
λ—光的波长，m。
现在十九页，总共一百九十一页。
注意
可见光都不可能使气体直接 发生光电离，只有波长短的高
能辐射线 （ 例如X 射线、γ射 线等）才能使气体发生光 电离。
19
⒉ 碰撞电离
碰撞电离——由于质点碰撞所引起的电离过程。（主要是电 子碰撞电离）
现在三十页，总共一百九十一页。
由气体动力学可知，电子的平均自由行程长度
式中：r—气体分子半径；
e
1 r2N
N—气体分子密度。
又由 Nkp TekrT 2pe∝ T P
式中：p—气压，Pa； T—气温，K； k—波尔茨曼常数， （k =1.38×10-23J/K）。
气体击穿理论分析和气体间隙绝缘
注意 激励状态存在的时间很短（ 10-7 —10-8 s），电子将自动返
回到常态轨道上去。
原子的激励过程不会产生带电粒子。
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高电压技术
第一章 气体击穿理论分析和气体间隙绝缘
第二节 带电粒子的产生和消失
⒊ 原子的电离
注意
碰撞电离是气体中产生带电粒子的最重要的方式。
主要的碰撞电离均有电子完成，离子碰撞中性分子并使之电 离的概率要比电子小得多，所以在分析气体放电发展过程时 ，往往只考虑电子所引起的碰撞电离。
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高电压技术
第一章 气体击穿理论分析和气体间隙绝缘
第二节 带电粒子的产生和消失
⒊ 热电离
热电离——因气体热状态引起的电离过程。
第七节 操作冲击电压下气体的击穿特性
第八节 第九节
SF6和气体绝缘电气设备 大气条件对气隙击穿特性的影响及其校正
第十节 提高气体介质电气强度的方法
第十一节 沿面放电和污闪事故
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高电压技术
第一章 气体击穿理论分析和气体间隙绝缘
第一节 气体放电的主要形式简介
一．气体放电的概念
气体放电——气体中流通电流的各种形式。 1. 正常状态：优良的绝缘体。
发生碰撞电离的条件
qeEx≥Wi
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高电压技术
第一章 气体击穿理论分析和气体间隙绝缘
第二节 带电粒子的产生和消失
电子为造成碰撞电离而必须飞越的最小距离：
xi
Wi ge E
Ui E
式中：Ui为气体的电离电位，在数值上与以eV为单位的Wi相等。
xi 的大小取决与场强 E ，增大气体中的场强将使 xi 值减小， 可见提高外加电场将使碰撞电离的概率和强度增大。
气体间隙击穿理论
非持续作用电压雷电冲击过电压、操作冲击过电压持续时间极短（以微秒计），放电发展速度不能忽略不计。
间隙的击穿电压与作用电压的波形（即作用时间）有很大关系用伏秒特性来表达气隙的击穿特性伏秒特性以斜角波电压为例说明考虑放电时延的必要性在间隙上缓慢地施加电压，达到静态击穿电压U 0后，间隙中开始发展起击穿过程。
但击穿需一定时间∆τ= t l ，在此时间内电压上升击穿完成时间隙上的电压应为U 0+∆Utu U ∆∆⋅∆=∆/τ例如某间隙的静态击穿电压为50kV ，放电时延为如果电压上升的平均陡度为，与50kV 相比，可以忽略电压上升的平均陡度：，与50kV 相比，不能忽略V/S 10s )105/(V 1050733=××−V/S 10s )105/(V 10501063=××−S 106−=∆τV 10107=∆×=∆τU KV 101010=∆×=∆τU伏秒特性的制订方法工程上用间隙上出现的电压最大值和放电时间的关系来表征间隙在冲击电压下的击穿特性伏秒特性用实验方法求取放电时间具有分散性，实际上伏秒特性是以上、下包线为界的一个带状区域伏秒特性的应用Ｓ２对Ｓ1起保护作用在高幅值冲击电压作用下，Ｓ２不起保护作用气隙击穿电压的概率分布无论何种作用电压，气隙的击穿电压都有分散性，但分散程度不同接近正态分布：用50%击穿电压U和相对标50准偏差σ来表示，表3-2-1耐受电压：工程中将对应于（99%以上）的电压最为耐受电压U50(1-3σ)——击穿几率99.86%球—球间隙极性效应：当d＞D/4，大地对电场的畸变作用使间隙电场分布不对称：电场最强的电极为负极性时的击穿电压略低于正极性时的数值电场均匀程度影响：同一间隙距离下，球电极直径越大，击穿电压也越高照射效应：增大气隙中出现有效电子的概率，减小击穿电压的分散性直流电压下的击穿电压¾极性效应：棒—棒电极间的击穿电压介于极性不同的棒—板电极之间¾击穿电压与间隙距离接近正比，平均击穿场强：正棒—负板：4.5kV/cm负棒—正板：l0kV/cm棒—棒：4.8~5.0kV/cm工频电压下的击穿电压¾击穿在棒的极性为正、电压达到幅值时发生¾间隙距离小于2.5cm，击穿电压和距离近似直线关系¾平均击穿场强(幅值)：棒—棒间隙为5.36kV/cm，棒—板间隙为4.8kV/cm¾“饱和现象”：距离加大，平均击穿场强明显降低，棒—板间隙尤为严重d＝1m， 5 kV/cmd＝l０m，2 kV/cm¾在图所示范围内击穿电压和间隙距离呈直线关系¾棒—板间隙有明显的极性效应，棒—棒间隙也有不大的极性效应操作冲击电压下空气的击穿电压极不均匀电场中的操作冲击50％击穿有许多特点¾极性效应正极性下50％击穿电压比负极性下低，所以也更危险¾电场分布的影响“邻近效应”：接地物体靠近放电间隙会显著降低其正极性击穿电压，但能多少提高一些负极性击穿电压¾“饱和”现象：和工频电压下类似，棒—板间隙更严重¾分散性大：波前时间在数十到数百微秒之间，U50的标准偏差约为5％；波前时间超过1000µs以后，可达8％¾波形的影响在一定的波前时间范围内，U50 甚至会比工频击穿电压低，呈现出“Ｕ形曲线”放电时延和空间电荷(形成及迁移)这两类不同因素的影响所造成的对应极小值的波前时间随着间隙距离加大而增加，对7m以下的间隙，在50∼200µs之间1、改进电极形状以改善电场分布 增大电极曲率半径减小表面场强。
3提高气隙击穿场强的措施,沿面放电1
1、会说明影响气体介质击穿的主要因素 2、能说明提高气体击穿场强的措施 3、了解SF6气体的特点 4、能说明“沿面放电”“沿面闪络”的定义及区别 5、能说明均匀电场沿面放电特点
1.5 提高气体Uቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ的措施
一、影响气体介质击穿电压的主要因素
电场均匀度、外施电压种类、间隙距离、大气条件等
Ub-→|+>Ub+→|-
（二）外施电压种类及间隙距离对Ub的影响
均匀电场中 不同电压波形下Ub(峰值)相同，放电分散性小；
稍不均匀电场中 不同电压波形下Ub基本相同，放 电分散性不大，极性效应不显著；
极不均匀电场中 直流、工频及冲击电压间差别明显。
1、直流电压下的击穿特性
（1）棒—板间隙存在极性效应
但当棒为负极性时，即使屏障放在最有利 的位置，也只能略微提高气隙的击穿电压 (例如20％)，而在大多数位置上，反而使 击穿电压有不同程度的降低。
采用高气压可以减少电子的平均自由行程，削弱游离过程， 提高击穿电压。
在高气压下，电场均匀程度下降，击穿电压将剧烈降低， 因此采用高气压的电气设备应使电场尽可能均匀。
（1）雷电冲击击穿电压与距离呈正比，无饱和； （2）操作冲击电压有明显的极性效应和饱和现象。
（三）大气条件对Ub的影响
由于大气的压力、温度、湿度等条件都会影响空气的密 度、电子自由行程长度、碰撞游离及附着过程，所以也 必然会影响气隙的击穿电压。
海拔高度的影响亦与此类似，因为随着海拔高度的增加， 空气的压力和密度均下降。
SF6电气设备尺寸大大缩小，且不受气候影响，但造价高， 而且它是对臭氧层有破坏作用的温室气体。
1.6 沿面放电
定义：
第5讲 气体电介质的绝缘特性(四)
三、对海拔高度的校正
随着海拔增高，空气逐渐稀薄，气压下降，空 气密度减小，λ增大，电离能力增大，间隙的 击穿电压降低。
1 Ka 1.1 H a 104
我国的国家标准规定：1000m<Ha<4000m地区 的U与平原地区同电压等级设备外绝缘的Up的 关系为
U K aU P
1.8 提高气体间隙击穿电压的措施
棒电极为负极性时 总趋势同与正棒负板下间隙相近。 当屏障离开电极一定距离后，吸附的 负离子将加强板前电场，使击穿电 压低于无屏蔽的情况。 当屏障靠近负极棒时，强电场下电子 速度高，可穿透屏障；相反正离子 为屏障所挡而大量积聚，故屏障带 正电荷，削弱了屏障前方的电场， 提高击穿电压。
最高提高0.2倍
（三） 极不均匀电场中采用屏障－直流
直流电压作用下尖－板的击穿电压和屏障的关系
（三） 极不均匀电场中采用屏障-DC
棒极极性不同时，屏障的影响也有区别：
棒电极为正极性
当屏障里电极过近时，屏障上正电 荷的分布不均匀，屏障前方又 出现了极不均匀场，造成了电 离发展的有利条件，击穿电压 降低；
在 x/d=0.2 时击穿电压的提高 最显著，约为2－3倍。
SF6的液化特性
2) 纯净的SF6无毒，但分解物有毒，有腐蚀性
电子碰撞、热辐射、光辐射会导致SF6分解 如电弧、局放、火花放电等
3） 水分的危害
水分会与气体分解物形成氢氟酸，腐蚀材料，引起 凝露，降低表面闪络电压。 解决办法：用吸附剂吸附分解物和水分。
SF6混合气体的特性
500
/ p[1 /( mm MPa )]
（二） 采用强电负性气体 选用卤化物的原则：
1 液化温度要低，应具有良好的化学稳定性 2 该在气体中发生放电时不易分解、燃烧，不产 生有毒物质 3 经济上应当合理，价格便宜，能大量供应
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实验条件下的气隙击穿电压U与标准大气条 件下的击穿电压 之间关系：
上式不仅适用于气隙的击穿电压，也适用 于外绝缘的沿面闪络电压。
4
在进行高压试验时，也往往要根据实际试 验时的大气条件，将试验标准中规定的 标准大气条件下的试验电压值换算得出 实际应加的试验电压值。
下面分别讨论各个校正因数的取值：
式中的因数k与绝对湿度和电压类型有关， 而指数之值则取决于电极形状、气隙长 度、电压类型及其极性。
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三、对海拔的校正
我国幅员辽阔，有不少电力设施(特别是输 电线路)位于高海拔地区。随着海拔高度 的增大，空气变得逐渐稀薄，大气压力 和相对密度减小，因而空气的电气强度 也将降低。
海拔高度对气隙的击穿电压和外绝缘的闪 络电压的影响可利用一些经验公式求得。
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我国国家标准规定：对于安装在海拔高于 1000m、但不超过4000m处的电力设施外 绝缘，其试验电压U应为平原地区外绝缘 的试验电压Up乘以海拔校正因数足Ka即：
式中H为安装点的海拔高度，单位是m。
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小结
➢在不同大气条件和海拔高度下所得出的 击穿电压实测数据都必须换算到某种标 准条件下才能互相进行比较。
第三节 大气条件对气隙击穿特 性的影响及校正
➢对空气密度的校正 ➢对湿度的校正 ➢对海拔的校正
1
前面介绍的不同气隙在各种电压下的击穿 特性均对应于标准大气条件和正常海拔 高度。
由于大气的压力、温度、湿度等条件都会 影响空气的密度、电子自由行程长度、 碰撞电离及附着过程，所以也必然会影 响气隙的击穿电压。
➢更长的空气间隙：击穿电压与大气条件 变化的关系，并不是一种简单的线性关 系，而是随电极形状、电压类型和气隙 长度而变化的复杂关系。
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除了在气隙长度不大、电场也比较均匀或 长度虽大、但击穿电压仍随气隙长度呈 线性增大(如雷电冲击电压)的情况下 上式仍可适用外，其他情况下的空气密 度校正因数应按下式求取：
海拔高度的影响亦与此类似，因为随着海 拔高度的增加，空气的压力和密度均下 降。
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正由于此，在不同大气条件和海拔高度下 所得出的击穿电压实测数据都必须换算 到某种标准条件下才能互相进行比较。
国标规定的大气条件： 压力：p0=101.3kPa(760mmHg)； 温度：t0=20摄氏度或T0=293K； 绝对湿度：hc=11g/m3。
式中指数m，n与电极形状、气隙长度、电 压类型及其极性有关，其值在0.4～1.0 的范围内变化,具体取值国家标准中有规 定。
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二、对湿度的校正
• 正如上一章“负离子的形成”一段中所 介绍的那样，大气中所含的水气分子能 俘获自由电子而形成负离子，这对气体 中的放电过程显然起着抑制作用，可见 大气的湿度越大，气隙的击穿电压也会 增高。
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➢在均匀和稍不均匀电场中，放电开始时， 整个气隙的电场强度都较大，电子的运 动速度较快，不易被水气分子所俘获， 因而湿度的影响就不太明显，可以忽略 不计。
例如用球隙测量高电压时，只需要按空气 相对密度校正其击穿电压就可以了，而 不必考虑湿度的影响。
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➢在极不均匀电场中，湿度的影响就很明 显了，这时可以用下面的湿度校正因数 来加以修正：
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一、对空气密度的校正
空气密度与压力和温度有关。由教材第13 页式(1-19)可知，空气的相对密度：
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在大气条件下，气隙的击穿电压随 的增 大而提高。
实验表明，当 处于0.95～1.05的范围内
时，气隙的击穿电压几乎与 成正比，
即此时的空气密度校正因数
，因
而：
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➢气隙不很长(例如不超过1m)时：上式能 足够准确地适用于各种电场型式和各种 电压类型下作近似的工程估算。
➢对空气密度、湿度和海拔，分别有不同 的校正方法。
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