二化学热力学基础

（2）等压过程：系统始态的压力与终态的压 力相同，并等于环境压力的过程称为等压过程。
（3）等容过程：系统的体积不发生变化的过 程称为等容过程。
（4）循环过程：如果系统由某一状态出发， 经过一系列变化又回到原来的状态，这种过程就 称为循环过程。
（四）热和功
1．热
由于系统与环境的温度不同，而在系统与环 境间所传递的能量称为热；用符号 Q表示。系统 吸热，Q＞0；系统向环境放热，Q＜0。
（2）强度性质：强度性质的量值与系统中物 质的量无关，不具有加和性。
（三）过程和途径
系统状态所发生的任何变化称为过程。 系统经历一个过程，由始态变化到终态，可 以采用多种不同的方式，通常把完成某一过程的 具体方式称为途径。 根据过程发生时的条件不同，可分为以下几 类：
（1）等温过程：系统的始态温度与终态温度 相同，并等于环境温度的过程称为等温过程。人 体具有温度调节系统，从而保持一定的体温，因 此在体内发生的生化反应可以认为是等温过程。
二、热力学第一定律
热力学第一定律就是能量守恒定律，它是 人类经验的总结，已为大量的实验所证实。
热力学第一定律可表述为：能量具有各种 不同的形式，它能从一种形式转化为另一种形 式，从一个物体传递给另一个物体，但在转化 和传递的过程中能量的总值不变。
（一）热力学能
热力学能也称内能，用符号U 表示，它是系统 内部能量的总和，包括系统内分子运动的动能、分 子间相互作用的势能和分子内各种粒子（原子、原 子核、电子等）及其相互作用的能量等。
一、热力学的一些基本概念
（一）系统、环境和相
当人们以观察、实验等方法进行科学研究 时，往往将某一部分的物质或空间与其余部分 分开，作为研究的对象，这部分作为研究对象 的物质或空间称为系统。
在系统以外，与系统有互相影响的其他部 分称为环境。
根据系统与环境之间的关系，把系统 分为三类：
（1）敞开系统：系统与环境之间既有 能量交换，又有物质交换。
系统状态是系统的各种物理性质和化学性质的 综合表现。在热力学中，把用于确定系统的物理 量（性质）称为状态函数。
状态函数的特点是：其量值只取决系统所处 的状态；其变化值仅取决于系统的始态和终态，而 与变化的途径无关。
系统的状态函数分为广度性质和强度性质两 类：
（1）广度性质：广度性质的量值与系统中物 质的量成正比，在系统内具有加和性。
对于有限变化，可以改写为：
（2）封闭系统：系统与环境之间只有 能量交换，没有物质交换。
（3）隔离系统：系统与环境之间既没 有能量交换，也没有物质交换。
系统中物理性质和化学性质完全相同的 均匀部分称为相，相与相之间存在明显的界 面。
通常把只含有一个相的系统称为均相系统；
含两个或两个以上相的系统称为多相系统。
（二）状态和状态函数
2．功
除热以外，在系统与环境之间传递的其他能 量都称为功，用符号W 表示。环境对系统做功， W＞0；系统对环境做功，W＜0。
功可以分为体积功和非体积功。体积功是系 统发生体积变化时与环境传递的功；非体积功是 除体积功以外的所有其他功，用符号 表示。
δW体 psu Adr psudV
功也与实现过程的途径有关，它也不是状态函数。
热力学能是状态函数，其量值取决于系统的状 态。在确定状态下，热力学能的量值一定，它的改 变量由系统的始态和终态决定，与变化所经历的途 径无关。
由于系统内部粒子的运动方式及其相互作用非 常复杂，热力学能的绝对值无法测量，但能测量出 其变化值。
当系统由状态 A 变化到状态 B 时：
U UB UA
（二
上式表明：对于不做非体积功的等压过程，系统
的焓变在数值上等于热。 由于焓是状态函数，其改变量ΔH 只取决于
系统的始态和终态，与实现变化的途径无关。所
以，Qp,W 0 必然也取决于系统的始态和终态，与 实现变化的途径无关。
第二节 热 化 学
一、反应进度 二、化学反应的摩尔热力学能变和摩尔焓变 三、热化学方程式 四、Hess 定律 五、标准摩尔生成焓和标准摩尔燃烧焓
利用热力学定律、原理和方法研究化学反应 以及伴随这些化学反应而发生的物理变化过程就 形成了化学热力学。
化学热力学主要研究和解决的问题有：
（1）化学反应及与化学反应密切相关的物理 过程中的能量变化；
（2）判断化学反应进行的方向和限度。
第一节 热力学第一定律
一、热力学的一些基本概念 二、热力学第一定律 三、焓
一、反应进度
化学反应一般可以写成如下形式：
AA BB YY ZZ
上式常写成下列简单形式：
(RR) PP
R
P
通常可写成如下更简单的形式：
0 BB B
式中：vB 是反应物或产物的化学计量数，对 反应物取负值，对产物取正值。
对任意反应：
0 vBB B
反应进度 定义为：
d def dnB vB
系统的热力学能改变是由于系统与环境之间 进行热和功传递的结果。由于能量既不能凭空产 生，也不能自行消失，系统所增加的能量一定等 于环境所失去的能量。
在任何过程中，系统热力学能的增加等于系 统从环境吸收的热与环境对系统所做的功之和。
U =Q +W
对于微小变化：
dU δQ δW
三、焓
对于不做非体积功的等压过程 (W´ 0) : δQW´0 dU psudV
对等压下发生的过程，psu＝p ，且为一常数，则：
psudV =pdV =d(pV )
δQp,W´0 dU d( pV ) d(U pV )
由于 U，p，V 都是状态函数，因此它们的
组合 U＋pV 也是状态函数。这一状态函数称为 焓，用符号 H 表示：
def
H U +pV
故：
dH =δQp,W 0
第
第 五 节
第第第第 四三二一 节节节节
二 章
应热 函化 化 热 热 用力 数学 学 化 力
学 变反 反 学 学
化 学
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一 定 律
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热力学是研究热与其他形式的能量之间转化 规律的一门科学。热力学的基础是热力学第一定 律和热力学第二定律。这两个定律都是人类的大 量经验的总结，有着广泛的、牢固的实验基础。