刚体的平动和定轴转动课件PPT
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物理课件2.91刚体的定轴转动力矩转动定律转动惯量
物理ppt课件2.91 刚体的定轴转动力 矩转动定律转动惯 量
目录
• 刚体的定轴转动 • 力矩 • 转动定律 • 转动惯量
01
刚体的定轴转动
刚体的定义
刚体
在任何力的作用下,其形状和大 小都不会发生变化的物体。刚体 是一个理想化的物理模型,用于 简化对物理现象的研究。
刚体的特点
刚体在力的作用下,只发生平动 或定轴转动,不会发生形变。在 刚体的定轴转动中,其上任意两 点之间的距离保持不变。
刚体的定轴转动
定轴转动
刚体绕某一固定轴作转动。
定轴转动的特点
刚体在定轴转动中,其上任意一点都绕同一固定轴作圆周运动,且各点的角速 度相同。
刚体的定轴转动定律
刚体的定轴转动定律
转动惯量
刚体绕固定轴转动的角动量守恒。即 刚体在不受外力矩作用时,其角动量 保持不变。
描述刚体转动惯性的物理量,等于刚 体质量与质心到转轴距离平方的乘积 。
转动惯量
描述刚体绕定轴转动的惯性大小的物理量。
转动惯量的定义公式
I = Σ (m * r^2),其中I是转动惯量,m是质量, r是质点到转轴。
转动惯量的计算
对于细杆,若其质量分布均匀,则其 转动惯量等于质量与质心到转轴距离 平方的乘积。
对于质量分布不均匀的刚体,需要将 刚体分割成若干微元,然后对每个微 元应用转动惯量的定义公式进行计算 。
对于质量分布均匀的圆盘,其转动惯 量等于圆盘质量与半径平方的乘积。
转动惯量的应用
在动力学问题中,转动惯量是描 述刚体转动状态的重要物理量, 可以用于计算刚体的角速度、角
加速度等物理量。
在振动问题中,转动惯量可以影 响刚体的振动频率和振幅。
在陀螺仪和电机控制等领域,转 动惯量也是重要的参数之一。
目录
• 刚体的定轴转动 • 力矩 • 转动定律 • 转动惯量
01
刚体的定轴转动
刚体的定义
刚体
在任何力的作用下,其形状和大 小都不会发生变化的物体。刚体 是一个理想化的物理模型,用于 简化对物理现象的研究。
刚体的特点
刚体在力的作用下,只发生平动 或定轴转动,不会发生形变。在 刚体的定轴转动中,其上任意两 点之间的距离保持不变。
刚体的定轴转动
定轴转动
刚体绕某一固定轴作转动。
定轴转动的特点
刚体在定轴转动中,其上任意一点都绕同一固定轴作圆周运动,且各点的角速 度相同。
刚体的定轴转动定律
刚体的定轴转动定律
转动惯量
刚体绕固定轴转动的角动量守恒。即 刚体在不受外力矩作用时,其角动量 保持不变。
描述刚体转动惯性的物理量,等于刚 体质量与质心到转轴距离平方的乘积 。
转动惯量
描述刚体绕定轴转动的惯性大小的物理量。
转动惯量的定义公式
I = Σ (m * r^2),其中I是转动惯量,m是质量, r是质点到转轴。
转动惯量的计算
对于细杆,若其质量分布均匀,则其 转动惯量等于质量与质心到转轴距离 平方的乘积。
对于质量分布不均匀的刚体,需要将 刚体分割成若干微元,然后对每个微 元应用转动惯量的定义公式进行计算 。
对于质量分布均匀的圆盘,其转动惯 量等于圆盘质量与半径平方的乘积。
转动惯量的应用
在动力学问题中,转动惯量是描 述刚体转动状态的重要物理量, 可以用于计算刚体的角速度、角
加速度等物理量。
在振动问题中,转动惯量可以影 响刚体的振动频率和振幅。
在陀螺仪和电机控制等领域,转 动惯量也是重要的参数之一。
平动与转动
J z I zz z I zz
dJ z I zz I zz Mz dt ( M z 为诸外力对z 轴的主矩)
1 2 I zz V E 2
( F 为保守力时)
P.188: e.g.1
三. 轴上的附加压力
A ,B 两点受约束不动. 研究约束反力 如图: P.189
外力为保守力时: 辅助方程
1 1 2 E mv c I zz 2 V 2 2
1. 四个方程只有三个是独立的, Izz 是一个标量; 2. Fx Fy Mz 中的力包括约束反力的作用, 故需加约束方程才能求解.
P.201: 例2
方法1: 机械能守恒定律
方法2: 质心的运动定律 + 对质心的动量矩定律 补充例题: 3.2、3.3, P.228~229
另一种推导方法
0
讨 论
1. 轴上附加压力(动压力)为零的条件: ! 转轴(z)为中心惯量主轴 (xc=0, xy=0 , Izx= 0 , Iyz= 0 ). 2. 如果 动反力 = 静反力, 则转轴必为中心惯量主轴, 同时刚 体也必为动平衡,即使去掉约束,也会一直转下去.此时,转轴 称为自由转动轴. 3. 附加压力是由于刚体转动时所产生的惯性力引起的, 2 主要部分 . 所以高速运转的机器,制造与安装质量非常重要! P.192: e.g.2 静力学复习
( r r0 ) ( x x0 ) j ( y y0 )i
与基点的选取无关,是一个滑移矢量
.
静系:
相对于原点
动系:
相对于瞬心
v x v Ax ( y y0 ) 基点法 v y v Ay ( x x0 ) v x v Ax y V’A 为动系中基点 (相对于瞬心)的速度! v y v Ay x
平行轴定理ppt课件
四、刚体的重力势能
EPi mi ghi
EP mi ghi mghc i
可看作是将质量集中在质心的质点所 具有的重力势能。
§4-3 刚体的定轴转动定律
一、力矩
1、力在转动 平面内:
Mr
d
F
φ
M rF
大小:
M rF sin
F
方向: M
Mr
d
φ
F
r
2、力不在转动平面内:
F1 F
dt
1
3
0
d
tk
0
2
0
I
dt
t 2I
k0
与一维质点动力学方法一致
§4-4 力矩的功 刚体定轴转动 的动能定理
一 力矩的功
F
由功的定义式:
dAi Fi dri
Fi cosrid
0 0
d
dr
r
M rF
Fi sin rid
M rF sin
外力矩的元功 dAi Mid
Ai
T2 m2 g m2a2 T1R1 T2R2 I
m2 g
a1 R1 a2 R2
m1 T2 '
m1g
T1 '
解得
I
m1R1 m2R2 m1R12 m2R22
g
T1
I m2R22 m2R1R2 I m1R12 m2R22
m1g
T2
I m1R12 m1R1R2 I m1R12 m2R22
解
ml
dm
o x dx
dm dx m
x
l
I0
r 2dm
l 2
x 2dx
1
ml2
l2
刚体转动及角动量守恒ppt
匀直细杆对端垂轴旳
平行移轴定理
对质心轴旳转动惯量 对新轴旳转动惯量
质心
例如:
时
新轴对心轴旳平移量
新轴 质心轴
代入可得 端
匀质薄圆盘对圆心垂盘轴算旳 例
取半径为 微宽为 旳窄环带旳质量为质元
球体算例 匀质实心球对心轴旳 可看成是许多半径不同旳共轴 薄圆盘旳转动惯量 旳迭加 距 为 、半径为 、微厚为 旳薄圆盘旳转动惯量为
a = Rb
T2 – m2 g = m2a ( T1 – T2 ) R = Ib
及
I
=
1 2
mR2
得
b=
(m1-m2)g
R(m1+ m2+ m
2)
常量
故
由
m2
a
G2
m1
a
G1
(m1-m2)g
R(m1+ m2+ m 2)
t (m1-m2)g
g 2 (rad)
R(m1+ m2+ m 2)
两匀直细杆
q
转动定两律者瞬例时题角加五速度之比
与 时刻相应,何时
则何时
,
何时 恒定 则何时 恒定。
匀直 细杆一 端为轴 水平静 止释放
转动定律例转题动 二( T2 – T1 ) R = Ib
I=mR2 2
R
m
T2
T1
a
m2
m1
b
平动 m2 g – T2 = m2a
T2
T1
T1 – m1 g = m1a
线-角 a = Rb
T2
T1
联立解得
a
G2
力矩旳功算例 拨动圆盘转一周,摩擦阻力矩旳功旳大小
《刚体的平面运动》课件
刚体平动的实例分析
总结词
刚体平动的实例分析主要介绍了刚体在平面内沿某一方向做直线运动的情况,包 括匀速平动和加速平动。
详细描述
刚体平动的实例分析中,我们可以通过观察汽车在路面上行驶、火车在铁轨上飞 驰等实际现象,理解刚体平动的概念和特点。同时,通过分析匀速平动和加速平 动的动力学特征,可以深入了解刚体的平动运动规律。
03
刚体的平面运动的动力学
刚体的平动的动力学方程
平动的动力学方程:$F = ma$
描述刚体在平面内平动时的加速度和力之 间的关系。 适用于刚体在平面内直线运动或曲线运动 的情况。 考虑了刚体的质量对运动的影响。
刚体的定轴转动的动力学方程
定轴转动的动力学方程:$T = Ialpha$
描述刚体绕固定轴转动时的角加速度和力 矩之间的关系。 适用于分析刚体在平面内定轴转动的情况 。 考虑了刚体的转动惯量对运动的影响。
特点
刚体上任意一点的速度方 向都与该固定轴线平行, 且各点的速度大小相等。
应用
许多机械的运动可以简化 为刚体的定轴转动,如车
轮、电机转子等。
刚体的平面运动
定义
刚体在平面内既有平动又有定轴转动的运 动。
特点
刚体的运动轨迹是一个平面曲线,同时具 有平动和定轴转动的特征。
应用
许多复杂的机械运动可以简化为刚体的平 面运动,如曲柄连杆机构、凸轮机构等。
刚体的平面运动的运动学方程
平面运动定义
刚体在平面内既有平动又有定轴转动 。
运动学方程
解释
该方程描述了刚体在平面内既有平动 又有定轴转动的复杂运动,需要综合 考虑平动和定轴转动的运动学方程来 描述其运动轨迹。
需要将平动和定轴转动的运动学方程 结合起来,描述刚体在平面内的运动 轨迹。
刚体力学基础 ppt课件
PPT课件
14
(2)用质量不计的细杆连接的五个质点, 如图55所示。转轴垂直于质点所在平面且通过o点, 转动 惯量为
JO=m.02 +2m(2l2) +3m(2l)2 +4ml2 +5m(2l2) =30ml2
2m
l
ml
l 3m
o
4m
l
5m
图5-5
PPT课件
15
例题5-2 质量连续分布刚体: J r 2dm
d( J )
dt
(5-3)
(Lz=J)
上式称为物体定轴转动方程。
对定轴转动的刚体, J为常量, d /dt=, 故式(6-16)
又可写成
M=J
(5-4)
这就是刚体定轴转动定理。
PPT课件
9
M=J
(5-4)
(5-4)表明, 刚体所受的合外力矩等于刚体的转动 惯量与刚体角加速度的乘积。
(5-6)
式中: r为刚体上的质元dm到转轴的距离。
PPT课件
12
三.平行轴定理
Jo=Jc+Md2
(5-7)
Jc 通过刚体质心的轴的转动 惯量;
M 刚体系统的总质量; d 两平行轴(o,c)间的距离。
Jo d Jc
o
C M
图5-3
PPT课件
13
例题5-1 质量离散分布刚体: J=Δmi ri2
fij ) 0
i
j( i j )
得
i
d ri Fi dt
i
( ri mii )
PPT课件
7
i
d ri Fi dt
i
刚体的定轴转动及转动定律(课堂PPT)
3 – 2 力矩 转动定律 转动惯量
第三章 刚体的转动
一 力矩
刚体上P点的力F 对转轴 Z 的力矩为:
M r F
M
大小:M Fsrin Fd
方向:右手定则
例
F
F
O
M zr
d
P*
F
F i 0 , M i 0
F
F F i 0 , M i 0
14
3 – 2 力矩 转动定律 转动惯量
第三章 刚体的转动
dri
j
i Fji
Fij
Mji
MijMji
16
3 – 2 力矩 转动定律 转动惯量
第三章 刚体的转动
二 转动定律
1、 单个质点 m 与转轴刚性连接( F 在转动平面内)
受力: FFt Fn
力矩:M r (F tF n)
r Ft rFtk
M F r m a r
z
M Ft F
O
rm
Fn
c 2t2 (π7)r5a s 3 d
转子的角速度
1c2tπ rad s3t2
2 150
由角速度的定义
dπ rad s3t2
dt 150
得
d
π
rad s3
tt2dt
0
150 0
有
π rads3t3
450
在 300 s 内转子转过的转数
N
π
(30 )3 0 3 140
2π 2π450
13
第三章 刚体的转动
刚体平动的特点:
(1)、刚体内所有点具有相同的位移、速度和加 速度。
(2)、刚体上任一点的运动规律即代表刚体的平动 规律。
2、转动:刚体中所有的点都绕同一直线做圆周运动.
刚体的平动与转动定轴课件
发生变化。
平动与转动定轴的应用场景
平动与转动定轴是工程力学 和机械学中常用的概念,广 泛应用于各种机械系统、车 辆工程、航空航天等领域。
在机械系统中,通过合理设 计刚体的平动与转动定轴, 可以实现精确的运动控制和
稳定的系统性能。
在车辆工程中,平动与转动 定轴的概念用于分析车辆的 运动性能和稳定性,从而提 高车辆的安全性和操控性。
平动刚体的速度和加速度都是矢量,具 有大小和方向。
平动刚体上任意两点的连线在运动过程 中始终保持平行,且长度不变。
平动刚体的转动惯量为零。
平动的实例
03
匀速直线运动的汽车
匀速圆周运动的飞轮
滑冰运动员在冰上滑行
汽车在行驶过程中,其整体可以视为一个 平动刚体,其上任意两点的连线始终保持 平行且长度不变。
夹角会发生变化。
转动的特点
转动过程中,刚体的角速度和角加速度是矢量,具有方 向性。
转动过程中,刚体上各点的线速度和线加速度与该点到 转动中心的距离成正比。
转动过程中,刚体的动能和势能之间可以相互转化,但 总机械能保持不变。
转动的实例
01
陀螺
陀螺绕其轴线高速旋转,产生 进动和自转现象。
02
车轮的旋转
飞轮在转动过程中,其整体可以视为一个 平动刚体,其上任意两点的连线始终保持 平行且长度不变。
滑冰运动员在冰上滑行时,其整体可以视 为一个平动刚体,其上任意两点的连线始 终保持平行且长度不变。
02
刚体的转动
转动的定义
转动是指刚体绕某一定点(称 为转动中心)的旋转运动。
02
01
刚体在转动过程中,其上任意两 点与转动中心形成的线段之间的
位置有关。
定轴转动的特点
平动与转动定轴的应用场景
平动与转动定轴是工程力学 和机械学中常用的概念,广 泛应用于各种机械系统、车 辆工程、航空航天等领域。
在机械系统中,通过合理设 计刚体的平动与转动定轴, 可以实现精确的运动控制和
稳定的系统性能。
在车辆工程中,平动与转动 定轴的概念用于分析车辆的 运动性能和稳定性,从而提 高车辆的安全性和操控性。
平动刚体的速度和加速度都是矢量,具 有大小和方向。
平动刚体上任意两点的连线在运动过程 中始终保持平行,且长度不变。
平动刚体的转动惯量为零。
平动的实例
03
匀速直线运动的汽车
匀速圆周运动的飞轮
滑冰运动员在冰上滑行
汽车在行驶过程中,其整体可以视为一个 平动刚体,其上任意两点的连线始终保持 平行且长度不变。
夹角会发生变化。
转动的特点
转动过程中,刚体的角速度和角加速度是矢量,具有方 向性。
转动过程中,刚体上各点的线速度和线加速度与该点到 转动中心的距离成正比。
转动过程中,刚体的动能和势能之间可以相互转化,但 总机械能保持不变。
转动的实例
01
陀螺
陀螺绕其轴线高速旋转,产生 进动和自转现象。
02
车轮的旋转
飞轮在转动过程中,其整体可以视为一个 平动刚体,其上任意两点的连线始终保持 平行且长度不变。
滑冰运动员在冰上滑行时,其整体可以视 为一个平动刚体,其上任意两点的连线始 终保持平行且长度不变。
02
刚体的转动
转动的定义
转动是指刚体绕某一定点(称 为转动中心)的旋转运动。
02
01
刚体在转动过程中,其上任意两 点与转动中心形成的线段之间的
位置有关。
定轴转动的特点
《刚体运动学》课件
总结词
理解定轴转动的定义和性质是掌握刚体运动学的基础。
详细描述
定轴转动是指刚体绕某一固定轴线旋转的刚体运动,具有角速度和角加速度两个重要的物理量。刚体在定轴转动 时,其上任意一点都以相同的角速度和角加速度绕轴线旋转。
定轴转动的合成与分解
总结词
掌握定轴转动的合成与分解是解决刚体动力学问题的关键。
详细描述
合成与分解的方法
通过选择合适的参考系和坐标系,利用矢量合成 和分解的方法进行计算。
刚体的定点平面运动
定义:刚体绕某一固定点在平 面内作圆周运动或椭圆运动。
描述参数:刚体的位置、速度 和加速度可以用定点、角位移 、角速度和角加速度等参数描
述。
动力学方程:根据牛顿第二定 律和刚体的转动定理,建立定 点平面运动的动力学方程。
在物理学中的应用
01
力学
刚体运动学是力学的一个重要分支,用于研究刚体的运动规律和力学性
质。通过刚体运动学分析,可以了解物体在不同力场作用下的运动状态
和变化规律。
02
天体物理学
在天体物理学中,刚体运动学用于研究天体的运动和演化。通过对天体
的刚体运动进行分析,可以了解天体的轨道、速度和加速度等运动参数
要点二
分解
空间运动的分解是指将一个复杂的运动分解为若干个简单 的运动。
刚体的定点空间运动
定义
刚体的定点空间运动是指刚体绕一个固定点在空间中的 旋转运动。
性质
定点空间运动具有旋转轴、旋转角速度和旋转中心等物 理量,其运动状态可以通过这些物理量来描述。
06
刚体运动学的应用
在工程中的应用
机械工程
刚体运动学在机械工程中广泛应用于机构分析和设计,如连杆机构、凸轮机构和齿轮机构等。通过刚体运动学分析, 可以确定机构的运动轨迹、速度和加速度,优化机构设计。
理解定轴转动的定义和性质是掌握刚体运动学的基础。
详细描述
定轴转动是指刚体绕某一固定轴线旋转的刚体运动,具有角速度和角加速度两个重要的物理量。刚体在定轴转动 时,其上任意一点都以相同的角速度和角加速度绕轴线旋转。
定轴转动的合成与分解
总结词
掌握定轴转动的合成与分解是解决刚体动力学问题的关键。
详细描述
合成与分解的方法
通过选择合适的参考系和坐标系,利用矢量合成 和分解的方法进行计算。
刚体的定点平面运动
定义:刚体绕某一固定点在平 面内作圆周运动或椭圆运动。
描述参数:刚体的位置、速度 和加速度可以用定点、角位移 、角速度和角加速度等参数描
述。
动力学方程:根据牛顿第二定 律和刚体的转动定理,建立定 点平面运动的动力学方程。
在物理学中的应用
01
力学
刚体运动学是力学的一个重要分支,用于研究刚体的运动规律和力学性
质。通过刚体运动学分析,可以了解物体在不同力场作用下的运动状态
和变化规律。
02
天体物理学
在天体物理学中,刚体运动学用于研究天体的运动和演化。通过对天体
的刚体运动进行分析,可以了解天体的轨道、速度和加速度等运动参数
要点二
分解
空间运动的分解是指将一个复杂的运动分解为若干个简单 的运动。
刚体的定点空间运动
定义
刚体的定点空间运动是指刚体绕一个固定点在空间中的 旋转运动。
性质
定点空间运动具有旋转轴、旋转角速度和旋转中心等物 理量,其运动状态可以通过这些物理量来描述。
06
刚体运动学的应用
在工程中的应用
机械工程
刚体运动学在机械工程中广泛应用于机构分析和设计,如连杆机构、凸轮机构和齿轮机构等。通过刚体运动学分析, 可以确定机构的运动轨迹、速度和加速度,优化机构设计。
哈工大理论力学 第八章课件
各点的速度方向分别为各点 与A1点连线的垂线方向,转向与 相同,由此可见车轮顶点的速 度最快,最下面点的速度为零。
vA1 0
vA3
A2
A4
vA4
O
vO
vA2
A1
vA2 vA4 2r 2v
vA3 2r 2v
理论力学
中南大学土木建筑学院
22
[例2] 已知:曲柄连杆机构OA=AB=l, 取柄OA以匀 转动。求:当 =45º 时, 滑块B的速度及AB杆的角速度。
理论力学
)
23
中南大学土木建筑学院
速度投影法 研究AB, v A ,l 方向OA, v B方向沿BO直线 根据速度投影定理 vB AB v A AB v A v B cos v B v A /cos
l /cos45 2l () 不能求出 AB 速度瞬心法 研究AB,已知 v A , vB 的方向,因此 可确定出P点为速度瞬心
。
轮A作纯滚动,轮O不动。
求 vM 1 , vM 2 。 解:OA定轴转动; 轮A作平面运动, 瞬心P点
v A ( R r ) o r Rr o r
(
)
v M 1 PM 1 2r v M 2 PM 2 2r
Rr 2 ( R r )o , r o
理论力学
中南大学土木建筑学院
2
例如: 曲柄连杆机构中连杆AB的运动, A点作圆周运动,B点作直线运动,因此, AB 杆的运动既不是平移也不是定轴转动, 而是平面运动。
理论力学
中南大学土木建筑学院
3
理论力学
中南大学土木建筑学院
4
二、平面运动的简化 刚体的平面运动 到固定平面 Ⅰ的距离不变
vA1 0
vA3
A2
A4
vA4
O
vO
vA2
A1
vA2 vA4 2r 2v
vA3 2r 2v
理论力学
中南大学土木建筑学院
22
[例2] 已知:曲柄连杆机构OA=AB=l, 取柄OA以匀 转动。求:当 =45º 时, 滑块B的速度及AB杆的角速度。
理论力学
)
23
中南大学土木建筑学院
速度投影法 研究AB, v A ,l 方向OA, v B方向沿BO直线 根据速度投影定理 vB AB v A AB v A v B cos v B v A /cos
l /cos45 2l () 不能求出 AB 速度瞬心法 研究AB,已知 v A , vB 的方向,因此 可确定出P点为速度瞬心
。
轮A作纯滚动,轮O不动。
求 vM 1 , vM 2 。 解:OA定轴转动; 轮A作平面运动, 瞬心P点
v A ( R r ) o r Rr o r
(
)
v M 1 PM 1 2r v M 2 PM 2 2r
Rr 2 ( R r )o , r o
理论力学
中南大学土木建筑学院
2
例如: 曲柄连杆机构中连杆AB的运动, A点作圆周运动,B点作直线运动,因此, AB 杆的运动既不是平移也不是定轴转动, 而是平面运动。
理论力学
中南大学土木建筑学院
3
理论力学
中南大学土木建筑学院
4
二、平面运动的简化 刚体的平面运动 到固定平面 Ⅰ的距离不变
人教版高中物理选修(2-2)《平动和转动》ppt课件
v vA r vA (r r0 )
a
aA
dr
d r
dt
( r)
dr dt
y
y p
r r x
(dt r0) r( )
a
aA
d
2. 如果 动反力 = 静反力, 则转轴必为中心惯量主轴, 同时刚 体也必为动平衡,即使去掉约束,也会一直转下去.此时,转轴 称为自由转动轴.
3. 附加压力是由于刚体转动时所产生的惯性力引起的,
主要部分 2 .
所以高速运转的机器,制造与安装质量非常重要!
P.192: e.g.2
静力学复习
作业:10,12,14
间极迹上作纯滚动.(简述)
如:机车导轮沿钢轨无滑动滚动情况,本体极迹是 圆,空间极迹是沿钢轨的直线。
注意:瞬心速度为零但加速度不为零(思考上面例)
刚体平面平行运动的瞬心求解法: P.199: e.g.1
作业
15, 17, 18
三. 动力学
取过质心的“薄片”,且以质心为基点: 质心平动 + 过质心轴的转动
dt
r
r
2
o z
r0A
z
x
相对切向加速度 相对向心加速度
讨12..论相相:对对与切向基向心点加加的速速选度度取::无与关,rr是, 反一平个行滑, 移指矢向量A
点. .
3. 分量式: k // k ;
i i ;
j j .
动系中 P点相对 于基点的速度!
0, z
0,
xi
yi
yi xi
xi yi
高二物理竞赛刚体的定轴转动课件
§5-2 转动惯量
一、转动惯量
在刚体上取一质元Pi: 动能:
z
Eki
1 2
mi vi 2
1 2
miri2 2
对所有质点
ri Pimi
Ek
i
1 2
mi ri
2
2
2
2
i
mi ri 2
§5-2 转动惯量
定义: J z miri2
Ek
2
2
i
mi ri 2
i
——对 z 轴的转动惯量
连续分布有
都绕同一直线(转动
轴)作圆周运动
定轴转动:转轴固定 不动的转动
旋进(进动):转轴上 一点静止,转轴方向 变化
O
§5-1 刚体的运动
平面平行运动:刚体内所有 运动点都平行于某一平面
v
(参考平面)
刚体的一般运动=平动+转动
§5-1 刚体的运动
三、方角向速由度右矢手量螺旋法则确定
边缘—一—点角P速度方v向 在 转R轴上
大盘小上任一vi点Pi
vi ri
ri
ri sin
ri
O
R
r Pi i P
v
§5-1 刚体的运动
对刚 体上 的Pi点:
z
vi
ai
ri
d
d t
ri
转动平面
( ri )
或
ai
ri
et
ri 2en
O ri Pi
vi
x
atet anen
参考方向
§5-1 刚体的运动
zN
以质心C为坐标原点
Cz:质心轴 MN//Cz r' r d
O
相关主题
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(2) 每一瞬时,刚体内所有各点的加速度与半径间的 夹角都有相同的值。
思考题
试计算杆端A点和C点 的速度、加速度,并画 出其方向。
C A
b
B
a
O
a
例 题 3 已知:h; vo
求:OA杆的转动方程、角速 度和角加速度
解:建立图示坐标系
y
O
x
h
A
v0 x
tan x v0t
hh
arctan( v0t )
刚体的转动方程: =f (t)
转动角速度: 转动角加速度:
d
dt
d
dt
d 2
dt 2
3. 绕定轴转动刚体上点的速度、加速度:
v ω r, a α r, an ω v
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第 6 章 刚体的平动和定轴转动
刚体的平行移动 刚体绕定轴的转动 转动刚体内各点的速度和加速度 速度和加速度的矢量表示 结论与讨论
§6-1 刚体的平行移动
特征:如果在物体内任取一直
o1
o2
线,在运动过程中这条直线始
终与它的最初位置平行,这种
A
B
运动称为平行移动,简称平动
或移动。
直线平动:如果刚体上各点的运动轨迹为直线 曲线平动:如果刚体上各点的运动轨迹为曲线
α rP ω vP
a P
a
n P
a
P
α
rP
a
n P
ω vP
例题6
已知:长方体尺寸和 ;
求:长方体上D点的速度
解:建立图示坐标系
z
A 2 B
D
rAD
C
2 a
b
d y
4
c
raD 4 j 2k
x
ω 2 i 4 j 2 k
24
24
24
i jk
vD ω rAD
2
24
4
24
2 2 j 4 k
3、加速度
aC a A (aC ) 2 (aCn ) 2
(a
A
)
2
(
a
n A
)
2
(l) 2 ( 2l) 2
l 2 4
§6-2 刚体绕定轴的转动
z
刚体转动的运动方程
三维定轴
转动刚体
=f (t)
刚体转动的角速度
d
dt
A
刚体转动的角加速度
B
特征:如刚体在运动时,其上 有两点保持不动。
rB rA AB AB 常 矢 量
B1 B2
B
B3 B4
★ 刚体平动时,其上各点 的轨迹的形状完全一样。
vB vA
rB
A A1 A2 A3
A4
rA
aB aA
O
★ 刚体平动时,其上各点的轨迹的形状相同;在每 一瞬时,各点的速度相同,加速度也相同。
刚体的平动可归结为研究刚体内任一 点的运动。
例题 1
v
O
距离的乘积,它的方向沿圆周的切线而 指向转动的一方。
加速度
a
d 2S dt 2
d 2
R dt 2
R
an
v2
(R )2
R 2
a a2 an2 R 2 4 tan a
an 2
an O
M
a
a v
O
M
a
结论
(1) 每一瞬时,刚体内所有各点的速度和加速度的大 小,分别与这些点到轴线的垂直距离成正比。
解:板运动过程中, 其上任意直线始终平 行于它的初始位置。 因此,板作平移。
1、运动轨迹
C点的运动轨迹与A、
B两点的运动轨迹形状 相同,即以O点为圆心
l为半径的圆弧线。
例题2
已知:O1A= O1B =l;O1A杆的角速度 和角加速度 。
求: C点的运动轨迹、速度和加速度。
2、速 度
vC= vA= vB= l
§6-4 刚体内各点的速度和加速度的矢量表示
用矢量表示角速度与角加速度
z
三维定轴
转动刚体
x
考察三维定轴转动刚体
角速度矢量、角加速度矢量
ω k d k
dt
y
α
k
dω dt
d 2
dt 2
k
用矢积表示刚体上点的速度与加速度
vP ω rP
aP
dv P dt
dω dt
rP
ω drP dt
考察三维定轴转动刚体
h
d
dt
ห้องสมุดไป่ตู้
h2
hv0 v02t 2
d
dt
2hv03t (h2 v02t 2 )2
例 题 5 已知: ; v ; r
求:卷盘的角加速度
解:由定轴转动公式
v
v r
r
O
对此式求导:
0 d r dr
dt
dt
d dr
dt
r dt
半径的表达式:
r
ro
2
dr
dt
2
2
v 2 2 r3
24
66
042
结论与讨论
1. 刚体的平行移动:平刚体内任一直线在运动过程中,始终与它 的最初位置平行。 ★ 刚体平动时,其上各点的轨迹的形状完全一样。 ★ 刚体平动时,在同一瞬时刚体内各点的速度和加速度大小、 方向都相同。
刚体的平动可归结为研究刚体内任一点的运动。
2. 刚体绕定轴转动:刚体运动时,其中有两点保持不动。 两点的连线称为转轴。
d
dt
d 2
dt 2
讨论
(1)匀速转动 =常量
= 0+ t
2 n n
60 30
(2)匀变速转动 =常量
0 t
0
t
1
2
t2
2
2 0
2
§6-3 刚体内各点的速度和加速度
速度
S=R
M0
R
O
R——转动半径
M
v
v dS R d R
dt dt
★ 转动刚体内任一点的速度的大小, 等于刚体的角速度与该点到轴线的垂直
已知:OA=l; = t
A
求:T型杆的速度和加速度
O
M
Cx
解:T型杆作平动,建立图示坐 标系,取M点为研究
B
xM l sin l sin t
vM
dxM dt
l cost
aM
dvM dt
l 2 sin t
例题2
已知:O1A= O2B =l;O1A杆的角速度 和角加速度 。
求: C点的运动轨迹、速度和加速度。
思考题
试计算杆端A点和C点 的速度、加速度,并画 出其方向。
C A
b
B
a
O
a
例 题 3 已知:h; vo
求:OA杆的转动方程、角速 度和角加速度
解:建立图示坐标系
y
O
x
h
A
v0 x
tan x v0t
hh
arctan( v0t )
刚体的转动方程: =f (t)
转动角速度: 转动角加速度:
d
dt
d
dt
d 2
dt 2
3. 绕定轴转动刚体上点的速度、加速度:
v ω r, a α r, an ω v
感谢您的下载! 快乐分享,知识无限!
第 6 章 刚体的平动和定轴转动
刚体的平行移动 刚体绕定轴的转动 转动刚体内各点的速度和加速度 速度和加速度的矢量表示 结论与讨论
§6-1 刚体的平行移动
特征:如果在物体内任取一直
o1
o2
线,在运动过程中这条直线始
终与它的最初位置平行,这种
A
B
运动称为平行移动,简称平动
或移动。
直线平动:如果刚体上各点的运动轨迹为直线 曲线平动:如果刚体上各点的运动轨迹为曲线
α rP ω vP
a P
a
n P
a
P
α
rP
a
n P
ω vP
例题6
已知:长方体尺寸和 ;
求:长方体上D点的速度
解:建立图示坐标系
z
A 2 B
D
rAD
C
2 a
b
d y
4
c
raD 4 j 2k
x
ω 2 i 4 j 2 k
24
24
24
i jk
vD ω rAD
2
24
4
24
2 2 j 4 k
3、加速度
aC a A (aC ) 2 (aCn ) 2
(a
A
)
2
(
a
n A
)
2
(l) 2 ( 2l) 2
l 2 4
§6-2 刚体绕定轴的转动
z
刚体转动的运动方程
三维定轴
转动刚体
=f (t)
刚体转动的角速度
d
dt
A
刚体转动的角加速度
B
特征:如刚体在运动时,其上 有两点保持不动。
rB rA AB AB 常 矢 量
B1 B2
B
B3 B4
★ 刚体平动时,其上各点 的轨迹的形状完全一样。
vB vA
rB
A A1 A2 A3
A4
rA
aB aA
O
★ 刚体平动时,其上各点的轨迹的形状相同;在每 一瞬时,各点的速度相同,加速度也相同。
刚体的平动可归结为研究刚体内任一 点的运动。
例题 1
v
O
距离的乘积,它的方向沿圆周的切线而 指向转动的一方。
加速度
a
d 2S dt 2
d 2
R dt 2
R
an
v2
(R )2
R 2
a a2 an2 R 2 4 tan a
an 2
an O
M
a
a v
O
M
a
结论
(1) 每一瞬时,刚体内所有各点的速度和加速度的大 小,分别与这些点到轴线的垂直距离成正比。
解:板运动过程中, 其上任意直线始终平 行于它的初始位置。 因此,板作平移。
1、运动轨迹
C点的运动轨迹与A、
B两点的运动轨迹形状 相同,即以O点为圆心
l为半径的圆弧线。
例题2
已知:O1A= O1B =l;O1A杆的角速度 和角加速度 。
求: C点的运动轨迹、速度和加速度。
2、速 度
vC= vA= vB= l
§6-4 刚体内各点的速度和加速度的矢量表示
用矢量表示角速度与角加速度
z
三维定轴
转动刚体
x
考察三维定轴转动刚体
角速度矢量、角加速度矢量
ω k d k
dt
y
α
k
dω dt
d 2
dt 2
k
用矢积表示刚体上点的速度与加速度
vP ω rP
aP
dv P dt
dω dt
rP
ω drP dt
考察三维定轴转动刚体
h
d
dt
ห้องสมุดไป่ตู้
h2
hv0 v02t 2
d
dt
2hv03t (h2 v02t 2 )2
例 题 5 已知: ; v ; r
求:卷盘的角加速度
解:由定轴转动公式
v
v r
r
O
对此式求导:
0 d r dr
dt
dt
d dr
dt
r dt
半径的表达式:
r
ro
2
dr
dt
2
2
v 2 2 r3
24
66
042
结论与讨论
1. 刚体的平行移动:平刚体内任一直线在运动过程中,始终与它 的最初位置平行。 ★ 刚体平动时,其上各点的轨迹的形状完全一样。 ★ 刚体平动时,在同一瞬时刚体内各点的速度和加速度大小、 方向都相同。
刚体的平动可归结为研究刚体内任一点的运动。
2. 刚体绕定轴转动:刚体运动时,其中有两点保持不动。 两点的连线称为转轴。
d
dt
d 2
dt 2
讨论
(1)匀速转动 =常量
= 0+ t
2 n n
60 30
(2)匀变速转动 =常量
0 t
0
t
1
2
t2
2
2 0
2
§6-3 刚体内各点的速度和加速度
速度
S=R
M0
R
O
R——转动半径
M
v
v dS R d R
dt dt
★ 转动刚体内任一点的速度的大小, 等于刚体的角速度与该点到轴线的垂直
已知:OA=l; = t
A
求:T型杆的速度和加速度
O
M
Cx
解:T型杆作平动,建立图示坐 标系,取M点为研究
B
xM l sin l sin t
vM
dxM dt
l cost
aM
dvM dt
l 2 sin t
例题2
已知:O1A= O2B =l;O1A杆的角速度 和角加速度 。
求: C点的运动轨迹、速度和加速度。