流体力学实践报告

黑龙江科技大学建筑工程二学历实践报告流体力学实践报告

一、实践概述

在此次实践中，老师给我演示了雷诺试验和伯努利方程试验。下面我就实践的主要内容进行一下总结。

二、雷诺实验

（一）、实验目的

1、观察液体流动时的层流和紊流现象。区分两种不同流态的特征，搞清两种流态产生的条件。分析圆管流态转化的规律，加深对雷诺数的理解。

2、测定颜色水在管中的不同状态下的雷诺数及沿程水头损失。绘制沿程水头损失和断面平均流速的关系曲线，验证不同流态下沿程水头损失的规律是不同的。进一步掌握层流、紊流两种流态的运动学特性与动力学特性。

3、通过对颜色水在管中的不同状态的分析，加深对管流不同流态的了解。学习古典流体力学中应用无量纲参数进行实验研究的方法，并了解其实用意义。

（二）、实验原理

1、液体在运动时，存在着两种根本不同的流动状态。当液体流速较小时，惯性力较小，粘滞力对质点起控制作用，使各流层的液体质点互不混杂，液流呈层流运动。当液体流速逐渐增大，质点惯性力也逐渐增大，粘滞力对质点的控制逐渐减弱，当流速达到一定程度时，各流层的液体形成涡体并能脱离原流层，液流质点即互相混杂，液流呈紊流运动。这种从层流到紊流的运动状态，反应了液流内部结构从

量变到质变的一个变化过程。

液体运动的层流和紊流两种型态，首先由英国物理学家雷诺进行了定性与定量的证实，并根据研究结果，提出液流型态可用下列无量纲数来判断：

Re=Vd/ν

Re 称为雷诺数。液流型态开始变化时的雷诺数叫做临界雷诺数。 在雷诺实验装置中，通过有色液体的质点运动，可以将两种流态的根本区别清晰地反映出来。在层流中，有色液体与水互不混惨，呈直线运动状态，在紊流中，有大小不等的涡体振荡于各流层之间，有色液体与水混掺。

2、在如图所示的实验设备图中，取1-1，1-2两断面，由恒定总流的能量方程知：

f

2

222221111h g

2V a p z g 2V a p z ++γ+=+γ+

因为管径不变V 1=V 2 ∴=γ

+-γ+

=)p

z ()p z (h 2211f

△h 所以，压差计两测压管水面高差△h 即为1-1和1-2两断面间的沿程水头损失，用重量法或体积浊测出流量，并由实测的流量值求得断面平均流速A

Q V =，作为lgh f 和lgv 关系曲线，如下图所示，曲线

上EC 段和BD 段均可用直线关系式表示，由斜截式方程得：

lgh f =lgk+mlgv lgh f =lgkv m h f =kv m m 为直线的斜率

式中：1

2f

f v l

g v lg

h lg h lg tg m 1

2

--=

θ=

实验结果表明EC=1，θ=45°，说明沿程水头损失与流速的一次方成正比例关系，为层流区。BD段为紊流区，沿程水头损失与流速的~2次方成比例，即m=~，其中AB段即为层流向紊流转变的过渡区，BC段为紊流向层流转变的过渡区，C点为紊流向层流转变的临界点，C点所对应流速为下临界流速，C点所对应的雷诺数为下监界雷诺数。A点为层流向紊流转变的临界点，A点所对应流速为上临界流速，A点所对应的雷诺数为上临界雷诺数。

（三）、实验设备

下图是流态实验装置图。它由能保持恒定水位的水箱，试验管道及能注入有色液体的部分等组成。实验时，只要微微开启出水阀，并打开有色液体盒连接管上的小阀，色液即可流入圆管中，显示出层流或紊流状态。

图7-1 自循环液体两种流态演示实验装置图

1、自循环供水器；

2、实验台；

3、可控硅无级调速器；

4、恒箱；

5、有色水水管；

6、稳水孔板；

7、溢流板；

8、实验管道；

9、实验流量调节阀

供水流量由无级调速器调控，使恒压水箱4始终保持微溢流的程度，以提高进口前水体稳定度。本恒压水箱还设有多道稳水隔板，可使稳水时间缩短到3～5分钟。有色水经水管5注入实验管道8，可据有色水散开与否判别流态。为防止自循环水污染，有色指示水采用自行消色的专用有色水。

（四）、实验步骤

1、开启电流开关向水箱充水，使水箱保持溢流。

2、微微开启泄水阀及有色液体盒出水阀，使有色液体流入管中。调节泄水阀，使管中的有色液体呈一条直线，此时水流即为层流。此时用体积法测定管中过流量。

3、慢慢加大泄水阀开度，观察有色液体的变化，在某一开度时，有色液体由直线变成波状形。再用体积法测定管中过流量。

4、继续逐渐开大泄水阀开度，使有色液体由波状形变成微小涡体扩散到整个管内，此时管中即为紊流。并用体积法测定管中过流量。

5、以相反程序，即泄水阀开度从大逐渐关小，再观察管中流态的变化现象。并用体积法测定管中过流量。

三、伯努利方程实验

（一）、实验目的

l、研究流体各种形式能量之间关系及转换，加深对能量转化概念的理解;

2、深入了解柏努利方程的意义。 （二）、实验原理

l 、不可压缩的实验液体在导管中作稳定流动时，其机械能守恒方程式为：

∑+++=+++f e h p u g z W p u g z ρ

ρ2

2

22121122

（1）

式中：u l 、u 2一分别为液体管道上游的某截面和下游某截面处的流速，m ／s ；

P 1、P 2一分别为流体在管道上游截面和下游截面处的压强，Pa ； z l 、z 2一分别为流体在管道上游截面和下游截面中心至基准水平的垂直距离，m;

ρ一流体密度，Kg ／m ； We —液体两截面之间获得的能量，J ／Kg;

g 一重力加速度，m ／s 2； ∑h f 一流体两截面之间消耗的能量，J ／Kg 。

2、理想流体在管内稳定流动，若无外加能量和损失，则可得到：

ρ

ρ2

222121122p u g z p u g z ++=++ （2）

表示1kg 理想流体在各截面上所具有的总机械能相等，但各截面上每一种形式的机械能并不一定相等，但各种形式的机械能之和为常数，能量可以相互转换。

3、流体静止，此时得到静力学方程式：