s p光相位差
相位差恒定相干光相位差
解：（1）从S1和S2发出的相干光所对应的光程差
( r2 h nh ) r1
当光程差为零时，对应零条纹 的位置应满足：
( r2 h nh ) r1 0
r2 r1 ( n 1 ) h 0
S1
S2
r1
r2
h
所以零级明条纹下移
解（2）原来 k 级明条纹位置满足：
叠加后光强等于两光束单独照射时的光强之和， 无干涉现象.
要使两列波在P处产生相干叠加， 两列波的条件： （1）振动方向相同
（2）频率相同 （3）相位差恒定 相干光
？？两个独立的普通光源能否成为一对相干光源 光源的微观客体分子或原子的发光过程---量子过程，
能级跃迁辐射 波列
0
E2 E1
= (E2-E1)/h
S2
M
L
Q
D
E
当屏幕 E 移至E'处，从 S1和 S2 到 L点的
光程差为零，但是观察到暗条纹，验证了反射
时有半波损失存在。
例1：S2 缝上覆盖的介质厚度为 h ，折射率为n ， 设入射光的波长为. 问：（1）原来的零级条纹移至何处？（2）若原来的 零级成为原来的第 k 级明条纹处，其厚度 h 为多少？
r2 r1 k
设有介质时，原来第 k 级明纹移到原来零级明条纹 处，它必须同时满足：
( r2 h nh ) r1 0
r 2 r1 ( n 1 ) h
k n 1
S1
S2
r1
r2
h
h
S1
S2
L
练习：已知双缝间距d=0.60mm,缝和屏幕 间距D=1.50m，若测得相邻两明条纹间距 △x=1.50mm。 （1）求入射光的波长？ r1 （2）若以折射率n=1.30， P 厚度L=0.01mm的透明薄膜 r2 遮住一缝，原来的中央明 条纹将变成第几级明条纹？
波动光学习题解答
波动光学习题解答1-1 在杨氏实验装置中，两孔间的距离等于通过光孔的光波长的100倍，接收屏与双孔屏相距50cm 。
求第1 级和第3级亮纹在屏上的位置以及它们之间的距离。
解： 设两孔间距为d ，小孔至屏幕的距离为D ，光波波长为λ，则有=100d λ.(1)第1级和第3级亮条纹在屏上的位置分别为-5150==510m 100D x d λ=⋅⨯-42503==1.510m 100D x d λ=⋅⨯(2)两干涉条纹的间距为-42=1.010m Dx d λ∆=⋅⨯1-2 在杨氏双缝干涉实验中，用06328A =λ的氦氖激光束垂直照射两小孔，两小孔的间距为1.14mm ，小孔至屏幕的垂直距离为1.5m 。
求在下列两种情况下屏幕上干涉条纹的间距。
（1）整个装置放在空气中； （2）整个装置放在n=1.33的水中。
解： 设两孔间距为d ，小孔至屏幕的距离为D ，装置所处介质的折射率为n ，则两小孔出射的光到屏幕的光程差为21()xn r r nd Dδ=-=所以相邻干涉条纹的间距为D x d nλ∆=⋅（1）在空气中时，n ＝1。
于是条纹间距为9431.5632.8108.3210(m)1.1410D x d λ---∆==⨯⨯=⨯⨯ （2）在水中时，n ＝1.33。
条纹间距为9431.5632.810 6.2610(m)1.1410 1.33D x d n λ---⨯⨯∆=⋅==⨯⨯⨯1-3 如图所示，1S 、2S 是两个相干光源，它们到P 点的距离分别为1r 和2r 。
路径1S P 垂直穿过一块厚度为1t 、折射率为1n 的介质板，路径2S P 垂直穿过厚度为2t ，折射率为2n 的另一块介质板，其余部分可看做真空。
这两条路径的光程差是多少？ 解：光程差为 222111[r (n 1)t ][r (n 1)t ]+--+-1-4 如图所示为一种利用干涉现象测定气体折射率的原理性结构，在1S 孔后面放置一长度为l 的透明容器，当待测气体注入容器而将空气排出的过程中幕上的干涉条纹就会移动。
物理光学第二章光波的叠件与分析
合振动为：
E E 1 E 2 [ a 1 ei x 1 ) p a 2 e( i x 2 )e p ] x i(t ) p
令： A ex i)p a 1( ex i1 )p a 2 (ex i2)p(
二、几种特殊情况
根据下式：
2
EE x
2 y
2E xE yco ssi2n
a a 2 1
2 2
Lnr
物理意义：表示光在介质中通过几何路程为r时落后的 相位与光在真空中通过几何路程为nr时落后的相位相同。
采用光程概念的好处是，可以把光在不同介质中的传 播路程都折算为在真空中的传播路程，便于进行比较。
式中n(r1–r2)是光程差,以后用符号△表示。
根据位相差与光程差的关系： 2 0
E
B
B1
E1
B 1
E 1
第三节 两个频率相同、振动方向相 互垂直的光波叠加
一、椭圆偏振光
z
如图所示，假设光源S1
y x
和S2发出的单色波的频率相
P
同，但振动方向相互垂直， 且分别平行于x轴和y轴。在 考察点P处，两光波的光振
S2 S1 ●
●
z2 z1
动可写为：
E xa1coks1z (t) Eya2coks2z (t)
必须注意虽然各点似乎都有相同的相位但是因为振幅因子在波节处经零值改变符号所以在每个波节两边的点振动相位都是相反的kz维纳在1890年发表了著名的维纳实验结果这即在实验上证实了光驻波的存在又显示了光化学反应中是电场而不是磁场在起主要作用实验装置如下图所示可以预见
(工程光学基础)考试试题库1
1．在单缝衍射中，设缝宽为a ，光源波长为λ，透镜焦距为f ´，则其衍射暗条纹间距e 暗=f aλ'，条纹间距同时可称为线宽度。
2．当保持入射光线的方向不变，而使平面镜转15°角，则反射光线将转动30° 角。
3．光线通过平行平板折射后出射光线方向__不变_ ___ ,但会产生轴向位移量，当平面板厚度为d ，折射率为n ，则在近轴入射时，轴向位移量为1(1)d n- 。
4．在光的衍射装置中，一般有光源、衍射屏、观察屏，则衍射按照它们距离不同可分为两类，一类为 菲涅耳衍射，另一类为 夫琅禾费衍射 。
5．光轴是晶体中存在的特殊方向,当光在晶体中沿此方向传播时不产生双折射。
n e <n o 的单轴晶体称为负单轴晶体 。
6．1/4波片的附加相位差为(21)0,1,2, (2)m m π+=±±,线偏振光通过1/4波片后，出射光将变为 椭圆偏振光或圆片遮光 。
7．单个折射球面横向放大率β=nl n l'' ，当-1<β<0时，成像性质为 物像处于球面的两侧，成倒立缩小像 。
8．两列波相干的条件 有方向相同的振动分量 、振动频率相同 、 相位差稳定_。
9.假设光波的偏振度为p ，则p=0时表示 自然光，p=1时表示线偏振光,0<p<1时表示部分偏振光。
10.菲涅尔圆孔衍射图样的中心点可能是明的，也可能是暗的，而夫琅和费衍射图样的中心点是明 的。
11.光波的振动方向与传播方向互相 垂直 ,所以光波是横波 。
12.当自然光以布儒斯特角入射至两各向同性介质界面上，其反射光为线偏振光，折射光为_部分 偏振光。
13.光线通过双平面镜后，其入射光线与出射光线的夹角为50°，则双平面镜的夹角为25° 。
14.在迈克尔逊干涉仪中，用单色光源直接照明，若反射镜M 1、M 2严格垂直，则此时发生 等倾（等倾或等厚）干涉，可观察到中央或明或暗的一系列同心圆环，圆环中央疏、边缘密_（描述条纹特点）,若M 1与M 2’间的厚度每减少2λ的距离,在条纹中心就消失 一个条纹。
光的干涉部分 1 介质的折射率
d 2 0.32 ×2×10-3 N= = = 534.8 (nm) 1024
结束 返回
光的衍射部分
一、基本概念
惠更斯—菲涅耳原理 半波带法
二、基本定理
1 单逢衍射 暗 明
BC a sin q 2k 2
BC a sin q (2k 1)
波带数 n
2
2a sin q
结束 返回
解：由暗纹条件 解：
1 2ne = (2k+1) 2 = (k + 2 )
设 1 =500nm 为第k级干涉极小
2 =700nm 为第(k-1)级干涉极小
1 1 1 (k + 2 ) 1 = (k 1) 2 + 2 2
1+ 2 500+700 k= = 2( 2 1 ) 2(700-200)
上下、左右微微移动狭缝，条纹分布不变 上下微微移动透镜，条纹分布中心随透镜上下移动
2 圆孔的夫琅禾费衍射 爱里斑的半角宽度 爱里斑的线半径 典型习题 求爱里斑的半角宽度（仪器最小分辨角）、线半径 例： f 0.1m
q0 0.611 1.22 R D
f r fq0 1.22 D
2k
波带数
n 2k 1
自己比较与干涉的区别
中央明纹的半角宽度 线宽度
q0 sin a a x0 2 f λ a
1
缝位置变化不影响条纹位置分布 典型习题
计算半角宽度、中央明纹宽度
计算各级角宽度、线宽度 移动狭缝、移动透镜对条纹影响 衍射角很小
例：单逢衍射
f 1m a 0.1mm 500nm 7 5 10 3 半角宽度 q 0 5 10 rad 4 a 10
工程光学第三版下篇物理光学第十一章课后习题答案详解
上述答案均可
15. 线偏振光在 n1 和 n2 介质的界面发生全反射 , 线偏振光的方位角
45 度 , 证明当
1 n2
cos
1 n2
时( 是入射角 ), 反射光波和波的相位差有最大植。式中 证明：
n n2 / n1 。
工程光学习题解答
全反射时， S波与 P波相位差为
cos sin2 n2 cos 1 cos2 n2
若反射比降为 0.01，则 '
4
1 0.01
0.96, 损失 4%
13. 一半导体砷化镓发光管（见图 10-41 ），管芯 AB 为发光区，其直径 d 3mm 。为了避
免全反射， 发光管上部磨成半球形， 以使内部发的光能够以最大投射比向外输送。 要使发光
区边缘两点 A和 B的光不发生全反射， 半球的半径至少应取多少？ ( 已知对发射的
29.12
19. 两 束 振 动 方 向 相 同 的 单 色 光 波 在 空 间 某 一 点 产 生 的 光 振 动 分 别 表 示 为
E1 a1 cos( 1 t) 和 E2 a2 cos( 2 t ) ， 若
2 1015 HZ ， a1 6v / m ，
a2 8v / m， a1 0 ， a2 / 2 ，求合振动的表示式。
n2 cos 2 4sin 2 2 cos2 1 n1 cos 1 sin2 ( 1 2 )
ts
(4)同（3）略
9. 电矢量方向与入射面成 45 度角的一束线偏振光入射到两介质的界面上， 两介质的折射率
分别为 n1 1, n2 1.5，问：入射角 1 50 度时，反射光电矢量的方位角（与入射面所成
工程光学习题解答
18. 铝在 解：
光学和光子学 光学薄膜 第1部分：术语-最新国标
光学和光子学光学薄膜第1部分：术语1 范围本文件界定了光学薄膜相关术语。
术语分为3类：基本术语和定义、按功能定义薄膜、常见的薄膜缺陷定义。
本文件适用于光学元器件及基底的表面镀膜，给出了光学薄膜技术指标的标准表述形式，定义了通用特性和必要的测试和测量方法，但不拟用于规定镀制方法。
本文件不适用于眼科光学（眼镜）的表面镀膜。
2 规范性引用文件下列文件中的内容通过文中的规范性引用而构成本文件必不可少的条款。
其中，注日期的引用文件，仅该日期对应的版本适用于本文件；不注日期的引用文件，其最新版本（包括所有的修改单）适用于本文件。
ISO 11145，光学和光子学—激光器和与激光有关的设备—词汇和符号（Optics and photonics – Lasers and laser-related equipment – V ocabulary and symbols ）ISO 80000-7，量和单位—第7部分：光和辐射（Quantities and units – Part 7: Light and radiation ）3 术语和定义ISO 11145和ISO 80000-7中界定的以及下列术语和定义适用于本文件。
3.1 基本术语和定义3.1.1 通用术语3.1.1.1元件和基底的表面镀膜 surface coating of components and substrates使用一种或多种材料，在元件表面镀膜，用以改变元件原表面的光学、物理或化学性质。
注：基底被视为是几何完美和光学均质的。
在实际操作中，将基底和表面的薄膜作为一个整体进行检验测量。
3.1.1.2入射介质 incident medium光射入薄膜前经过的介质。
3.1.1.3出射介质emergent medium光射出薄膜后进入的介质。
注：基底除了作为薄膜的机械支撑基底，也是薄膜的出射介质和（或）入射介质。
3.1.1.4通光孔径clear aperture符合要求的表面区域。
聚合物薄膜表面分子取向的表征方法
简介控制聚合物分子的取向通常可以采用单轴定向拉伸、高电场薄膜极化、紫外偏振光照射含有光敏基团的聚合物等方法，也可以采用偏振激光辐射气相化学沉积法，得到单一取向的高分子薄膜。
目前，取向技术在压电材料、二阶非线性谐波材料以及液晶定向技术中得到广泛应用。
在液晶显示器制作中，聚合物表面取向的分子链用于控制液晶分子的定向方向，而取向分子链的获得主要是通过绒布摩擦法。
即将涂布于基板上的高分子薄膜(一般是聚酰亚胺)经过摩擦后，聚合物表面的部分分子链或链段发生了沿着摩擦方向排列的取向现象。
而其上的液晶分子因受到聚合物分子链各向异性的相互作用而引起定向排列。
为了进一步发展高性能的液晶显示器，必须了解磨擦取向高分子薄膜的取向特性，所以聚合物薄膜分子取向的表征技术得到了快速发展。
这其中包括傅立叶红外技术、偏振紫外技术、二次谐振产生(SHG)观察法、反射椭圆偏振技术(TRE)、近场X射线吸收精细结构谱(NEXAFS)[]、掠角X射线衍射技术(GIXS)[以及核磁共振技术等等。
01紫外-可见光谱法对有机二阶非线性光学材料，在极化前后，随着生色团取向的变化，豪合物的紫外-可见吸收光谱也会发生变化。
假定分子的跃迁矢量平行于其永久基态偶极矩，就可以用偏振垂直于极化方向的光测定膜的吸光度，由极化前后的吸光度可求其序参数：φ=(1-A1)/A0=(3cos²θ-1)/2，其中A0为极化前的吸光度，A1为极化后的吸光度，θ为薄膜的取向角，序参数可反映薄膜或基团的取向程度。
图中为极化前后含偶氮基团的聚胺酯酰亚胺(PUI)薄膜的紫外-可见吸收光谱。
从谱图可以看出，高电场极化使得偶极矩发生取向而引起分子二向色性的变化。
由于偶极矩发生面外取向，因而极化后膜的最大吸收峰值下降。
02傅立叶红外光谱技术对于透射红外光谱，化学基团的吸收是指该基团偶极矩在垂直于入射光平面上的分量的吸收，如果基团发生了面外的取向(如电极化，激光诱导等)，则其偶极矩在入射光的垂直平面上的分量将减少，因此通过测定处理前后透射红外光谱的变化，可以了解化学基团的面外取向情况。
相位差在析光的干涉时十分重要,为便于计算光通过不同介质时的相位差,引入“光程”的概念。
L x nx
几何路程x和介质折射率n的乘积，称为光程。
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二、光程差
S1
r1
n1
P
n2
S2
r2
光程差：
相位差和光程差的关系：
2π 0
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例题12-8 如图，在S2P 间插入折射率为n、厚度为
d 的介质。求：光由S1、S2 到 P 的相位差 。
§12-4 光程与光程差
一、 光 程
相位差在分析光的干涉时十分重要，为 便于计算光通过不同介质时的相位差， 引入“光程”的概念。
光在介质中传播时，光振动的相位沿传播 方向逐点落后。光传播一个波长的距离，
相位变化2。
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单色光波长于真空中的波长的关系
v c n n
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§12-9 圆孔的夫琅禾费衍射 光学仪器的分辨本领 §12-10 光栅衍射 *§12-11 X射线的衍射 §12-12 光的偏振状态 §12-13 起偏和检偏 马吕斯定律 §12-14 反射和折射时光的偏振 *§12-15 光的双折射 *§12-16 偏振光的干涉 人为双折射 *§12-17 旋光性 *§12-18 现代光学简介
n2
n1 <n2> n3 或 n1 >n2< n3
n3
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选择进入下一节 §12-0 教学基本要求 *§12-1 几何光学简介 §12-2 光源 单色光 相干光 §12-3 双缝干涉 §12-4 光程与光程差 §12-5 薄膜干涉 *§12-6 迈克耳孙干涉仪 §12-7 光的衍射现象 惠更斯-菲涅耳原理 §12-8 单缝的夫琅禾费衍射
光反馈光腔衰荡技术同时测量高反膜S和P偏振反射率
光反馈光腔衰荡技术同时测量高反膜S和P偏振反射率崔浩;李斌成;肖石磊;王静;王亚非;高椿明【摘要】提出采用光反馈光腔衰荡技术同时测量高反膜的S(垂直于入射平面)和P(在入射平面内)偏振反射率的方法,通过将一束具有一定偏振比、光强方波调制的偏振光入射到衰荡腔中,在调制方波下降沿记录从衰荡腔腔镜透射的光腔衰荡信号,通过双指数拟合得到S、P相应的衰荡时间,从而计算得到高反膜S、P偏振光的反射率.与采用纯S(P)光测量得到的偏振反射率相比,S和P偏振反射率偏差分别仅为1 ppm和15 ppm,证明了同时测量结果的正确性.与传统光腔衰荡测量高反膜偏振反射率方法相比,该测量方法装置简单,操作方便,测量更快速.%An optical feedback cavity ring down (OF-CRD) technique for simultaneously measuring the S-(perpendicular to the plane of incidence) and P-(in the plane of incidence) polarization reflectivity of highly reflective coatings is developed. Polarized light with a certain ratio of S- and P-polarization power and with square-wave modulated intensity is coupled into a ring-down cavity. The ring-down signal that leaks out from a cavity mirror is recorded at the negative edge of the modulation and fitted to a bi-exponential function to determine simultaneously the ring-down time for S and P polarizations. The reflection coefficients of highly reflective coatings for the S and P polarizations are therefore calculated from the determined ring-down time. Compared to the results obtained with purely S or P polarization, the differences for both S and P polarizations are respectively 1 ppm and 15 ppm, indicating the correctness of the simultaneous measurements. Compared to the conventional CRD approach, thissimultaneous measurement method has the advantages of simpler configuration, easier operation, and higher speed.【期刊名称】《电子科技大学学报》【年(卷),期】2018(047)002【总页数】4页(P307-310)【关键词】半导体激光;高反膜;测量;光反馈光腔衰荡;偏振光反射率【作者】崔浩;李斌成;肖石磊;王静;王亚非;高椿明【作者单位】电子科技大学光电信息学院成都 610054;电子科技大学光电信息学院成都 610054;电子科技大学光电信息学院成都 610054;电子科技大学光电信息学院成都 610054;电子科技大学光电信息学院成都 610054;电子科技大学光电信息学院成都 610054【正文语种】中文【中图分类】TN247近年来，高反射光学元件在激光陀螺[1]、引力波观测[2]、痕量气体检测[3-4]等领域应用越来越广泛。
光学教程第四章光的电磁理论
光的电磁理论电磁波谱电磁场基本⽅程1.电磁波谱可⻅光波⻓范围，频率范围紫光波⻓最⼩，能量最⼤；红光波⻓最⼤，能量最⼩2.电磁场基本⽅程⻨克斯⻙⽅程组积分物理性质不连续的界⾯只能⽤积分形式微分只在媒质的物理性质连续的区域内成⽴微分形式及其物理意义1.静⽌电荷产⽣的是⽆旋场2.磁场是⽆源场3.变化磁场产⽣电场4.变化电场产⽣磁场不仅电荷和电流是产⽣电磁场的源，⽽且时变磁场和时变电场互相激励，因此，时变电场和时变磁场构成了不可分割的统⼀整体--电磁场，⼀旦场源激起了时变电磁场，电磁场将以有限的速度向远处传播，形成电磁波。
物质⽅程边界条件电磁场在两媒质分界⾯的⼀般形式磁感应强度法向分量连续电场强度切向分量连续光学：两种电介质的分界⾯电感应强度D和磁感应强度B的法向分量连续电场强度E和磁场强度H的切向分量连续3.电磁波的能流密度⽮量光强度坡印亭⽮量值：在任⼀点处垂直于传播⽅向上的单位⾯积上、在单位时间上流过的能量⽅向：该点处电磁波能量流动的⽅向S=E X H光强度能流密度的时间平均值光波的各种信息只能测光强光波在各向同性介质中的传播1.波动⽅程电磁波传播的波动⽅程是⽮量⽅程介质折射率将描述介质光学性质的常数和描述介质电磁学性质的常数联系起来了2.时谐均匀平⾯波时谐均匀平⾯波时谐均匀平⾯波特解时间周期性空间周期性时间周期性和空间周期性的联系常⽤形式传播⽅向：正向和负向介质中波⻓变短波数变⼤时间频率不变速度减⼩光程⼏何路程和介质折射率的乘积等效到真空进⾏⽐较时谐均匀平⾯波的复数表示复数形式复振幅沿任意⽅向传播的时谐均匀平⾯波时谐均匀平⾯波的性质1.横波性电⽮量的振动⽅向垂直于波的传播⽅向磁⽮量的振动⽅向垂直于波的传播⽅向2.电⽮量和磁⽮量互相垂直3.电⽮量和磁⽮量同相位，同步变化同时取最⼤值，同时为04.光强I5.光⽮量引起⼈眼视觉作⽤的是电场光波的偏振特性1.光波的偏振态完全偏振线偏振光椭圆偏振光圆偏振光传播⽅向相同，振动⽅向互相垂直，相位差恒定的两线偏振光的组合⾮偏振（⾃然光）振幅相同，相位关系不确定的两个光⽮部分偏振完全偏振+⾃然光偏振度P在部分偏振光的总光强中完全偏振光所占的⽐例⾮偏振光：P=0；完全偏振光：P=1；部分偏振光：0<P<1公式对于圆偏振光、椭圆偏振光以及含圆偏振光和椭圆的部分偏振光不适⽤2.椭圆偏振光、线偏振光和圆偏振光椭圆偏振光相位差和振幅⽐决定了椭圆形状和空间取向顺时针-----右旋，0-Pi逆时针----左旋，Pi-2Pi线偏振光相位差为mPim为奇数，⼆四象限m为偶数，⼀三象限圆偏振光振幅相等，相位差Pi/2的奇数倍右旋Pi/2左旋3Pi/2化为书上的公式再讨论光波在介质⾯上的反射和折射1.反射定律、折射定律反射波、透射波和⼊射波传播⽅向之间的关系在线性介质中，⼊射波、反射波和折射波的频率相等⼊射⾯：⼊射波波⽮量和界⾯法线⽮量所在的平⾯斯涅尔定律：反射定律+折射定律⼊射波、反射波和折射波传播⽮量共⾯2.菲涅尔公式反射波、透射波和⼊射波传播振幅和相位之间的关系与⼊射波的振动⽅向有关分解为s分量：垂直于⼊射⾯振动的分量p分量：平⾏于⼊射⾯振动的分量反射系数透射系数反射系数和透射系数之间的关系折射光总是与⼊射光同相位半波损失正⼊射，光疏到光密掠⼊射3.反射率和透射率功率密度之⽐，不是光强之⽐反射率折射率1.⼊射光为线偏振光公式关系线偏振光⼊射，反射光和折射光仍然是线偏振光；但振动⽅向发⽣改变2.⼊射光是⾃然光反射率R反射光偏振度、透射光偏振度⾃然光斜⼊射，反射光和折射光都变成了部分偏振光3.光在界⾯上的反射、透射特性由三个因素决定⼊射光的偏振态⼊射⻆界⾯两侧的折射率（电磁特性）4.在⼩⻆度⼊射和⼤⻆度⼊射情况下正⼊射：⼊射⻆为0反射率透射率掠⼊射：⼊射⻆接近90度反射率透射率5.布儒斯特⻆反射光和折射光相互垂直反射光中不存在p分量，p分量⼊射波全部透射到介质2布儒斯特⻆---⼊射⻆公式起偏⻆：对于任意振动⽅向的均匀平⾯波，当以布儒斯特⻆⼊射时，其p分量产⽣全透射，反射波中只剩下s分量。
两种光学薄膜反射系数计算方法的对比
两种光学薄膜反射系数计算方法的对比张颖颖;宋炜;徐小兵【摘要】Two methods, the equivalent interface method and the admittance matrix method, are introduced to cal-culate the reflection coefficient of optical films, and the calculated results of the reflectivity and phase difference of the optical films with many layers are compared. It is found that when the effective digits of the calculated value is 15 , the differences of the two methods’ calculated reflectivity and phase difference are 10 -15 order and 10 -14 rad or-der respectively, far less than their measured resolution. Therefore, their results can be considered as the same. The calculated reflectivity of the two methods can also be thought the same while the effective digit of the calculated value is greater than 5, whatever for p-light and s-light. This indicates that the two methods which are based on the same theory have the same calculated result. In particular, the reliability of the calculated results is confirmed by an experiment.%该文介绍了两种光学薄膜反射系数的计算方法———等效界面法和导纳矩阵法，并比较了两种方法在多层光学薄膜结构下的反射率和相位差计算结果。
温度变化对金属Ag膜反射镜偏振特性的影响研究
摘要：空间遥感应用中的光学有效载荷对系统偏振控制提出了越来越高的要求，作为常用的宽光谱反射镜，金属银（Ａｇ） 膜反射镜的偏振特性随着环境温度的改变而变化。本文设计并制备了低偏振灵敏度的 Ａｇ膜反射镜，研究了反射镜在 ４５°和 ６０°入射角下，从室温 ２５℃升温到 １５０℃时的偏振特性变化和反射光谱变化情况。随着温度的升高，Ａｇ膜的折射 率在 ３５０～１２００ｎｍ波长范围内有所增加；Ａｇ膜反射镜的反射光中 ｓ和 ｐ光的相位差 Δ在 ３５０～６００ｎｍ波长范围内减 小，在 ６００～６５０ｎｍ波长范围内基本稳定，在 ６５０～１２００ｎｍ波长范围内增大。温度上升到 １２５℃时，Ａｇ膜和反射镜表 面形貌发生改变，增加了表面散射和吸收，导致 ３５０～９００ｎｍ波段反射率降低，在波长 ３５０ｎｍ附近的降低约 ２５％。 关 键 词：Ａｇ膜；反射镜；温度变化；偏振特性；反射率 中图分类号：Ｏ４３６ 文献标识码：Ａ ｄｏｉ：１０．３７８８／ＣＯ．２０１８１１０４．０６０４
Ｉｎｆｌｕｅｎｃｅｏｆｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅｖａｒｉａｔｉｏｎｏｎｐｏｌａｒｉｚａｔｉｏｎ ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓｏｆｓｉｌｖｅｒｔｈｉｎｆｉｌｍ ｍｉｒｒｏｒ
ＪＩＡＮＧＬｉｙｕａｎ１，２，３，ＬＩＵＤｉｎｇｑｕａｎ１，２，３ ，ＭＡＣｈｏｎｇ１，ＣＡＩＱｉｎｇｙｕａｎ１，３，ＧＡＯＬｉｎｇｓｈａｎ１，３ （１．ＳｈａｎｇｈａｉＩｎｓｔｉｔｕｔｅｏｆＴｅｃｈｎｉｃａｌＰｈｙｓｉｃｓ，ＣｈｉｎｅｓｅＡｃａｄｅｍｙｏｆＳｃｉｅｎｃｅｓ，Ｓｈａｎｇｈａｉ２０００８３，Ｃｈｉｎａ； ２．ＳｃｈｏｏｌｏｆＰｈｙｓｉｃａｌＳｃｉｅｎｃｅａｎｄＴｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，ＳｈａｎｇｈａｉＴｅｃｈＵｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｓｈａｎｇｈａｉ２０００３１，Ｃｈｉｎａ；
s p光相位差
s p光相位差
S P光相位差是指S波和P波在地震波传播过程中的相位差。
在地震波传播过程中，P波是一种纵波，沿着地震波传播的方向振动，而S波是一种横波，振动方向垂直于地震波的传播方向。
因此，P 波和S波的传播速度和路径不同，导致它们到达地震仪的时间不同，从而产生相位差。
在地震学中，通过测量地震波到达地震仪的时间差，可以确定地震波的传播路径和震源的位置。
通过分析P波和S波的相位差，可以推断地震波传播过程中的物理性质，如介质的密度、弹性模量等。
因此，P波和S波的相位差是地震学研究中的重要参数。
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s p光相位差
光相位差（Optical Phase Difference）是光学中一个重要的概念，用于描述光波传播过程中的相位变化情况。
在本文中，我们将详细讨论S-P光相位差的含义、测量和应用。
S-P光相位差指的是入射光波从表面反射后与通过光栅反射的光波之间的相位差。
S-P光相位差是光栅测量技术中的关键指标，也是许多光学测量系统中的一个重要参数。
测量S-P光相位差的方法有多种，常见的包括白光干涉法、多条光程比较法等。
在白光干涉法中，通过将两束光分别经过两个不同高度的光栅片后，使两束光的相位差产生位移。
通过观察干涉条纹的变化，可以测量出S-P光相位差。
这种方法适用于频率相对较低的光栅测量，如角度测量。
而在多条光程比较法中，通过利用多个相同的光栅片，使光束依次通过每个光栅，再进行干涉比较。
这种方法对S-P光相位差的测量更加准确，适用于频率较高的光栅测量，如位移测量。
测量得到的S-P光相位差可以应用于各种光学领域。
例如，在光栅测量中，S-P光相位差可以用来计算光栅的线数、周期等参数。
在位移测量中，通过测量S-P 光相位差的变化，可以得到被测物体的位移信息。
此外，S-P光相位差还可应用于光通信领域。
在光纤通信系统中，S-P光相位差的测量与补偿可以有效地降低信号传输中的相位失配问题，提高系统的性能和稳定性。
除此之外，在光学传感器中，S-P光相位差可以应用于气体传感、压力传感、温度传感等领域。
通过测量光栅或传感元件上的S-P光相位差的变化，可以得到被测量物理量的相关信息。
综上所述，S-P光相位差作为光栅测量技术中的重要参数，具有广泛的应用前景。
通过合适的测量方法和精确的数据处理，可以得到准确的S-P光相位差值，并应用于光学领域的各种应用中。
随着科技的不断进步，对于S-P光相位差的研究和应用也将进一步深入，推动光学领域的发展。